麥克斯韋電磁理論和電磁波課件

麥克斯韋電磁理論和電磁波聰明出于勤奮，天才在于積累麥克斯韋電磁理論和電磁波聰明出于勤奮，天才在于積累1一—麥克市電磁理論和皮第八章麥克斯韋電磁理論和電磁波一—麥克市電磁理論和皮2一—麥克市電磁理論和皮8.1麥克斯韋電磁理論8.1.1麥克斯韋電磁理論產(chǎn)生的歷史背景8.1.2位移電流由庫(kù)侖定律和場(chǎng)強(qiáng)疊加原理可得出靜電場(chǎng)的兩條重要定理(1)電場(chǎng)的高斯定理D.ds(2)靜電場(chǎng)的環(huán)路定理E.d=0(L)一—麥克市電磁理論和皮3一—麥克市電磁理論和皮由畢奧一薩伐爾定律可得出恒定磁場(chǎng)的兩條重要定理:3)磁場(chǎng)的高斯定理C三S(4)安培環(huán)路定理H(L)(5)法拉第電磁感應(yīng)定律dΦ一—麥克市電磁理論和皮4一—麥克市電磁理論和皮麥克斯韋根據(jù)當(dāng)時(shí)的實(shí)驗(yàn)資料和理論的分析,全面系統(tǒng)地考察了這些規(guī)律。麥克斯韋看出感生電動(dòng)勢(shì)現(xiàn)象預(yù)示著變化的磁場(chǎng)周圍產(chǎn)生渦旋電場(chǎng),因此在普遍情形下電場(chǎng)的環(huán)路定理應(yīng)是E·al=OBat(L)靜電場(chǎng)的環(huán)路定理是它的一個(gè)特例。一—麥克市電磁理論和皮5-麥克韋電理論和波沒有發(fā)現(xiàn)電場(chǎng)的高斯定理和磁場(chǎng)的高斯定理有什么不合理的地方,麥克斯韋假定它們?cè)谄毡榍樾蜗聭?yīng)該成立。然而麥克斯韋在分析了安培環(huán)路定理后,發(fā)現(xiàn)將它應(yīng)用到非恒定情形時(shí)遇到了矛盾。在恒定條件下,安培環(huán)路定理可寫成jd7==」要想上式有意義,必須穿過以L為邊界任意曲面的傳導(dǎo)電流都相等。具體地說,如果以L為邊界取兩個(gè)不同的曲面S1和S2,則應(yīng)有ds=∫(S2)或訂d5-』d51.dS=o(S2)-麥克韋電理論和波6一—麥克市電磁理論和皮但在非恒定情形下,上式不成立。最突出的例子是電容器的充放電電路。如果取S與導(dǎo)線相交,S2穿過電容器兩極板之間,則有∫J·dS≠0,∫Jds=0(S1)即4-16訂h≠0[(S1)(S)因此,在非恒定的情況下,前面給出的安培環(huán)路定理不再適用。一—麥克市電磁理論和皮7一—麥克市電磁理論和皮在非恒定情況下電流的連續(xù)原理給出(S)按高斯定理:qaD從而N③少D·dSS一—麥克市電磁理論和皮8一—麥克市電磁理論和皮因此可得出前=訂m0(S)(S)或訂1+aDaDJoOD.dsJo(S1)7+OD這個(gè)量永遠(yuǎn)是連續(xù)的,只要邊界相同,它在不同曲面S,S2上的面積分相等。一—麥克市電磁理論和皮9一—麥克市電磁理論和皮令D=」D4代表通過某一曲面的電位移通量(S)則有42rDdt麥克斯韋把如①2這個(gè)量叫做位移電流(displacementcurrent),是位移電流密度傳導(dǎo)電流=Js與位移電流合在一起稱為全電流。全電流在任何情況下都是連續(xù)的。一—麥克市電磁理論和皮10一—麥克市電磁理論和皮在一個(gè)極板表面內(nèi)、外兩側(cè)各作一面S和S2,「因?yàn)镈x0,D外≈可0則通過S的全電流為i+DS≈jS=l則通過S的全電流為dppODy-e0sdt因==0,故以上兩表達(dá)式相等。這樣,在電容器極板表面中斷了的傳導(dǎo)電流被間隙中的位移電流d①D接替下去,二者合在一起保持著連續(xù)性一—麥克市電磁理論和皮11麥克斯韋電磁理論和電磁波課件12麥克斯韋電磁理論和電磁波課件13麥克斯韋電磁理論和電磁波課件14麥克斯韋電磁理論和電磁波課件15麥克斯韋電磁理論和電磁波課件16麥克斯韋電磁理論和電磁波課件17麥克斯韋電磁理論和電磁波課件18麥克斯韋電磁理論和電磁波課件19麥克斯韋電磁理論和電磁波課件20麥克斯韋電磁理論和電磁波課件21麥克斯韋電磁理論和電磁波課件22麥克斯韋電磁理論和電磁波課件23麥克斯韋電磁理論和電磁波課件24麥克斯韋電磁理論和電磁波課件25麥克斯韋電磁理論和電磁波課件26麥克斯韋電磁理論和電磁波課件27麥克斯韋電磁理論和電磁波課件28麥克斯韋電磁理論和電磁波課件29麥克斯韋電磁理論和電磁波課件30麥克斯韋電磁理論和電磁波課件31麥克斯韋電磁理論和電磁波課件32麥克斯韋電磁理論和電磁波課件33麥克斯韋電磁理論和電磁波課件34麥克斯韋電磁理論和電磁波課件35麥克斯韋電磁理論和電磁波課件36麥克斯韋電磁理論和電磁波課件37麥克斯韋電磁理論和電磁波課件38麥克斯韋電磁理論和電磁波課件39麥克斯韋電磁理論和電磁波課件40麥克斯韋電磁理論和電磁波課件41麥克斯韋電磁理論和電磁波課件42麥克斯韋電磁理論和電磁波課件43麥克斯韋電磁理論和電磁波課件44麥克斯韋電磁理論和電磁波課件45麥克斯韋電磁理論和電磁波課件46麥克斯韋電磁理論和電磁波課件47麥克斯韋電磁理論和電磁波課件48麥克斯韋電磁理論和電磁波課件49麥克斯韋電磁理論和電磁波課件50麥克斯韋電磁理論和電磁波課件51麥克斯韋電磁理論和電磁波課件52麥克斯韋電磁理論和電磁波課件53麥克斯韋電磁理論和電磁波課件54麥克斯韋電磁理論和電磁波課件55麥克斯韋電磁理論和電磁波課件56麥克斯韋電磁理論和電磁波課件57麥克斯韋電磁理論和電磁波課件58麥克斯韋電磁理論和電磁波課件59麥克斯韋電磁理論和電磁波課件60麥克斯韋電磁理論和電磁波課件61麥克斯韋電磁理論和電磁波課件6231、只有永遠(yuǎn)躺在泥坑里的人，才不會(huì)再掉進(jìn)坑里?！诟駹?/p>

32、希望的燈一旦熄滅，生活剎那間變成了一片黑暗?！樟心凡?/p>

33、希望是人生的乳母?！撇卟?/p>

34、形成天才的決定因素應(yīng)該是勤奮?！?/p>

35、學(xué)到很多東西的訣竅，就是一下子不要學(xué)很多?！蹇?1、只有永遠(yuǎn)躺在泥坑里的人，才不會(huì)再掉進(jìn)坑里63麥克斯韋電磁理論和電磁波聰明出于勤奮，天才在于積累麥克斯韋電磁理論和電磁波聰明出于勤奮，天才在于積累64一—麥克市電磁理論和皮第八章麥克斯韋電磁理論和電磁波一—麥克市電磁理論和皮65一—麥克市電磁理論和皮8.1麥克斯韋電磁理論8.1.1麥克斯韋電磁理論產(chǎn)生的歷史背景8.1.2位移電流由庫(kù)侖定律和場(chǎng)強(qiáng)疊加原理可得出靜電場(chǎng)的兩條重要定理(1)電場(chǎng)的高斯定理D.ds(2)靜電場(chǎng)的環(huán)路定理E.d=0(L)一—麥克市電磁理論和皮66一—麥克市電磁理論和皮由畢奧一薩伐爾定律可得出恒定磁場(chǎng)的兩條重要定理:3)磁場(chǎng)的高斯定理C三S(4)安培環(huán)路定理H(L)(5)法拉第電磁感應(yīng)定律dΦ一—麥克市電磁理論和皮67一—麥克市電磁理論和皮麥克斯韋根據(jù)當(dāng)時(shí)的實(shí)驗(yàn)資料和理論的分析,全面系統(tǒng)地考察了這些規(guī)律。麥克斯韋看出感生電動(dòng)勢(shì)現(xiàn)象預(yù)示著變化的磁場(chǎng)周圍產(chǎn)生渦旋電場(chǎng),因此在普遍情形下電場(chǎng)的環(huán)路定理應(yīng)是E·al=OBat(L)靜電場(chǎng)的環(huán)路定理是它的一個(gè)特例。一—麥克市電磁理論和皮68-麥克韋電理論和波沒有發(fā)現(xiàn)電場(chǎng)的高斯定理和磁場(chǎng)的高斯定理有什么不合理的地方,麥克斯韋假定它們?cè)谄毡榍樾蜗聭?yīng)該成立。然而麥克斯韋在分析了安培環(huán)路定理后,發(fā)現(xiàn)將它應(yīng)用到非恒定情形時(shí)遇到了矛盾。在恒定條件下,安培環(huán)路定理可寫成jd7==」要想上式有意義,必須穿過以L為邊界任意曲面的傳導(dǎo)電流都相等。具體地說,如果以L為邊界取兩個(gè)不同的曲面S1和S2,則應(yīng)有ds=∫(S2)或訂d5-』d51.dS=o(S2)-麥克韋電理論和波69一—麥克市電磁理論和皮但在非恒定情形下,上式不成立。最突出的例子是電容器的充放電電路。如果取S與導(dǎo)線相交,S2穿過電容器兩極板之間,則有∫J·dS≠0,∫Jds=0(S1)即4-16訂h≠0[(S1)(S)因此,在非恒定的情況下,前面給出的安培環(huán)路定理不再適用。一—麥克市電磁理論和皮70一—麥克市電磁理論和皮在非恒定情況下電流的連續(xù)原理給出(S)按高斯定理:qaD從而N③少D·dSS一—麥克市電磁理論和皮71一—麥克市電磁理論和皮因此可得出前=訂m0(S)(S)或訂1+aDaDJoOD.dsJo(S1)7+OD這個(gè)量永遠(yuǎn)是連續(xù)的,只要邊界相同,它在不同曲面S,S2上的面積分相等。一—麥克市電磁理論和皮72一—麥克市電磁理論和皮令D=」D4代表通過某一曲面的電位移通量(S)則有42rDdt麥克斯韋把如①2這個(gè)量叫做位移電流(displacementcurrent),是位移電流密度傳導(dǎo)電流=Js與位移電流合在一起稱為全電流。全電流在任何情況下都是連續(xù)的。一—麥克市電磁理論和皮73一—麥克市電磁理論和皮在一個(gè)極板表面內(nèi)、外兩側(cè)各作一面S和S2,「因?yàn)镈x0,D外≈可0則通過S的全電流為i+DS≈jS=l則通過S的全電流為dppODy-e0sdt因==0,故以上兩表達(dá)式相等。這樣,在電容器極板表面中斷了的傳導(dǎo)電流被間隙中的位移電流d①D接替下去,二者合在一起保持著連續(xù)性一—麥克市電磁理論和皮74麥克斯韋電磁理論和電磁波課件75麥克斯韋電磁理論和電磁波課件76麥克斯韋電磁理論和電磁波課件77麥克斯韋電磁理論和電磁波課件78麥克斯韋電磁理論和電磁波課件79麥克斯韋電磁理論和電磁波課件80麥克斯韋電磁理論和電磁波課件81麥克斯韋電磁理論和電磁波課件82麥克斯韋電磁理論和電磁波課件83麥克斯韋電磁理論和電磁波課件84麥克斯韋電磁理論和電磁波課件85麥克斯韋電磁理論和電磁波課件86麥克斯韋電磁理論和電磁波課件87麥克斯韋電磁理論和電磁波課件88麥克斯韋電磁理論和電磁波課件89麥克斯韋電磁理論和電磁波課件90麥克斯韋電磁理論和電磁波課件91麥克斯韋電磁理論和電磁波課件92麥克斯韋電磁理論和電磁波課件93麥克斯韋電磁理論和電磁波課件94麥克斯韋電磁理論和電磁波課件95麥克斯韋電磁理論和電磁波課件96麥克斯韋電磁理論和電磁波課件97麥克斯韋電磁理論和電磁波課件98麥克斯韋電磁理論和電磁波課件99麥克斯韋電磁理論和電磁波課件100麥克斯韋電磁理論和電磁波課件101麥克斯韋電磁理論和電磁波課件102麥克斯韋電磁理論和電磁波課件103麥克斯韋電磁理論和電磁波課件104麥克斯韋電磁理論和電磁波課件105麥克斯韋電磁理論和電磁波課件106麥克斯韋電磁理論和電磁波課件107麥克斯韋電磁理論和電磁波課件108麥克斯韋電磁理論和電磁波課件109麥克斯韋電磁理論和電磁波課件110麥克斯韋電磁理論和電磁波課件111麥克斯韋電磁理論和電磁波課件112麥克斯韋電磁理論和電磁波課件113麥克斯韋電磁理論和電磁波課件114麥克斯韋電磁理論和電磁波課件115麥克斯韋電磁理論和電磁波課件116麥克斯韋電磁理論和電磁波課件117麥克斯韋電磁理論和電磁波課件118麥克斯韋電磁理論和電磁波課件119麥克斯韋電磁理論和電磁波課件120麥克斯韋電磁理論和電磁波課件121麥克斯韋電磁理論和電磁波課件122麥克斯韋電磁理論和