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文檔簡介
靜電場中的電介質(zhì)2
一、電介質(zhì)的極化(polarizationdielectric)
絕緣體都屬于電介質(zhì)。在這種物質(zhì)中,不存在自由電荷,但是在靜電場的作用下,電介質(zhì)的表面上會出現(xiàn)電荷,稱為極化電荷。電介質(zhì)出現(xiàn)極化電荷的現(xiàn)象,稱為電介質(zhì)極化。靜電場中的電介質(zhì)無極分子例如:CO2,H2,N2,
O2,
He有極分子例如:H2O,HCl,CO,SO2電子云的正電中心在電介質(zhì)分子中,分布在分子中的正、負(fù)電荷“重心”不重合的稱為有極分子介質(zhì),而正、負(fù)電荷“重心”相重合的分子,稱為無極分子介質(zhì)。3二、極化強(qiáng)度矢量(Polarization)式中是在電介質(zhì)體元
內(nèi)分子電偶極矩的矢量和,極化強(qiáng)度的單位是C/m2(庫侖/米2)如果電介質(zhì)內(nèi)各處極化強(qiáng)度的大小和方向都相同,就稱為均勻極化。我們只討論均勻極化的電介質(zhì)。為表征電介質(zhì)的極化狀態(tài),定義極化強(qiáng)度矢量:在電介質(zhì)的單位體積中分子電矩的矢量和,以表示,即4若把整個(gè)斜柱體看為一個(gè)“大電偶極子”,它的電矩的大小為
S
l,所以,斜柱體內(nèi)分子電矩的矢量和的大小可以表示為斜柱體的體積為極化強(qiáng)度的大小為對于均勻極化的電介質(zhì),極化電荷只出現(xiàn)在介質(zhì)表面上。在電介質(zhì)內(nèi)切出一個(gè)長度為l、底面積為
S的斜柱體,使極化強(qiáng)度
的方向與斜柱體的軸線相平行,而與底面的外法線
的方向成
角。5為了得到極化強(qiáng)度與極化電荷更一般的關(guān)系,在閉合曲面S上取面元dS,以dS乘以上式等號兩邊,并對整個(gè)曲面S積分得由此得到
=Pcos
=Pn,或表示極化電荷面密度等于極化強(qiáng)度沿該面法線方向的分量。S上式表示,極化強(qiáng)度沿任意閉合曲面的面積分(即
對該閉合曲面的通量),等于該閉合曲面所包圍的極化電荷的負(fù)值。
也可以引入
線來表示在介質(zhì)中極化強(qiáng)度的分布狀況,
線起自極化負(fù)電荷,終止于極化正電荷。6處于靜電場
中的電介質(zhì)由于極化而在其表面上產(chǎn)生極化電荷,極化電荷在空間產(chǎn)生的電場稱為附加電場,用
表示。空間各處的電場強(qiáng)度
應(yīng)為外加電場
與附加電場
的矢量和,即在電介質(zhì)內(nèi)部,由于與
的方向相反,于是有
,在電介質(zhì)內(nèi)部的附加電場
有一個(gè)特殊的名稱,叫做退極化場(epolarizationfield)
。7課后題6:邊長為a的立方體,每一個(gè)頂角上放一個(gè)電荷q。
(1)證明任一頂角上的電荷所受合力的大小為
(2)F的方向如何?8式中
e是電介質(zhì)的極化率。引入電介質(zhì)的相對電容率,定義為
r
=1+
e以平行板電容器為例,如果極板電容器上所帶自由電荷面密度分別為
和
,則兩板之間的電場強(qiáng)度的大小為E0=σ/ε0在電容器內(nèi)充滿均勻電介質(zhì)時(shí),=σ/ε0
總電場強(qiáng)度
的大小可以表示為–
0+
0+
’–
’實(shí)驗(yàn)表明,對于各向同性的電介質(zhì),極化強(qiáng)度與作用于電介質(zhì)內(nèi)部的實(shí)際電場
成正比,并且兩者方向相同,可以表示為9聯(lián)立
r
=1+
e
,可以得到式中
0
r是電介質(zhì)的絕對電容率,也稱電介質(zhì)的電容率。由于電場強(qiáng)度的減小,電容器極板間的電勢差U12也相應(yīng)減小了,并為電介質(zhì)不存在時(shí)的1/
r
,即式中U012是電介質(zhì)不存在時(shí)電容器極板間的電勢差,d是兩極板之間的距離。10在保持電容器極板所帶電量不變的情況下,電容與電勢差成反比,所以即C=
rC0
式中C0是電介質(zhì)不存在時(shí)電容器的電容??梢姡捎陔娙萜鲀?nèi)充滿了相對電容率為
r的電介質(zhì),其電容增大為原來的
r倍。11自由電荷束縛電荷真空中的高斯定律而現(xiàn)在電場中有電介質(zhì),高斯面內(nèi)可能同時(shí)包含自由電荷和極化電荷這兩種電荷,高斯定理應(yīng)表示為12自由電荷
0是自由電荷的體密度,
是S所包圍的體積。上式就
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