傳熱學(xué)第四章導(dǎo)熱數(shù)值解法

1、傳熱學(xué)第四章導(dǎo)熱數(shù)值解法第1頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer導(dǎo)熱問(wèn)題研究的目的熱流量溫度分布強(qiáng)化/減弱導(dǎo)熱的措施導(dǎo)熱問(wèn)題研究的基本方法理論分析法數(shù)值計(jì)算法實(shí)驗(yàn)方法有限差分法分子動(dòng)力學(xué)模擬法邊界元法有限元法有限差分法的基本思想：用有限小的差分、差商近似代替無(wú)限小的微分、微商，用代數(shù)形式的差分方程近似代替微分方程，并通過(guò)求解差分方程求取有限時(shí)刻物體有限節(jié)點(diǎn)上的溫度值。第2頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer 數(shù)值計(jì)算方法的基本思想將時(shí)間、空間坐標(biāo)系中連續(xù)的物理量場(chǎng)，用有限離散點(diǎn)上數(shù)值

2、的集合來(lái)代替，并通過(guò)求解離散點(diǎn)物理量組成的代數(shù)方程來(lái)求解，所得的解稱為數(shù)值解。126345數(shù)值計(jì)算方法的優(yōu)點(diǎn)：多維變物性復(fù)雜幾何形狀復(fù)雜邊界第3頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日二維矩形域內(nèi)穩(wěn)態(tài)、無(wú)內(nèi)熱源、常物性的導(dǎo)熱問(wèn)題傳熱學(xué) Heat TransferStep-1: 控制方程及邊界條件第4頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日二維矩形域內(nèi)穩(wěn)態(tài)、無(wú)內(nèi)熱源、常物性的導(dǎo)熱問(wèn)題傳熱學(xué) Heat TransferStep-2: 計(jì)算域離散化xynm(m,n)MN基本概念：網(wǎng)格線節(jié)點(diǎn)（內(nèi)節(jié)點(diǎn)、邊界節(jié)點(diǎn)）控制容積界面線步長(zhǎng)均勻/非均勻網(wǎng)格第5頁(yè)，共34頁(yè)，20

3、22年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日二維矩形域內(nèi)穩(wěn)態(tài)、無(wú)內(nèi)熱源、常物性的導(dǎo)熱問(wèn)題傳熱學(xué) Heat TransferStep-3: 建立節(jié)點(diǎn)離散（代數(shù)）方程基本方法：Taylor（泰勒）級(jí)數(shù)展開(kāi)法控制容積平衡法(熱平衡法)內(nèi)節(jié)點(diǎn)邊界節(jié)點(diǎn)平直邊界節(jié)點(diǎn)邊界內(nèi)節(jié)點(diǎn)邊界外節(jié)點(diǎn)第6頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer內(nèi)節(jié)點(diǎn)離散方程的推導(dǎo)（泰勒級(jí)數(shù)展開(kāi)法）1. 對(duì)相鄰節(jié)點(diǎn)寫(xiě)出溫度 t 對(duì)內(nèi)節(jié)點(diǎn)(m, n) 的泰勒級(jí)數(shù)展開(kāi)式x : (m,n)的相鄰節(jié)點(diǎn)為(m+1,n), (m-1,n)y : (m,n)的相鄰節(jié)點(diǎn)為(m,n+1), (m,n-1)X方

4、向第7頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer內(nèi)節(jié)點(diǎn)離散方程的推導(dǎo)（泰勒級(jí)數(shù)展開(kāi)法）2. 整理得到二階導(dǎo)數(shù)的中心差分截?cái)嗾`差：級(jí)數(shù)余項(xiàng)中的x的最低階數(shù)為2即中心差分格式具有二階精度。3. 由控制方程得到內(nèi)節(jié)點(diǎn)(m,n)的離散代數(shù)方程中心差分第8頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer內(nèi)節(jié)點(diǎn)離散方程的推導(dǎo)（熱平衡法）基本思想：對(duì)每個(gè)有限大小的控制容積應(yīng)用能量守恒，從而獲得溫度場(chǎng)的代數(shù)方程組，它從基本物理現(xiàn)象和基本定律出發(fā)，不必事先建立控制方程，依據(jù)能量守恒和Fourier導(dǎo)熱定律即可。從所有方

5、向流入控制體的總熱量 控制體內(nèi)熱源生成熱 控制體內(nèi)能的增量穩(wěn)態(tài)、無(wú)內(nèi)熱源時(shí)：從所有方向流入控制體的總熱量0第9頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer內(nèi)節(jié)點(diǎn)離散方程的推導(dǎo)（熱平衡法）(m, n)oyx(m-1,n)(m+1,n)(m,n-1)xxyy (m,n+1)對(duì)控制體每個(gè)界面線（圖中虛線）應(yīng)用傅立葉導(dǎo)熱定律。第10頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer第11頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat TransferStep-3: 建立節(jié)點(diǎn)離散（代數(shù)）

6、方程基本方法：Taylor（泰勒）級(jí)數(shù)展開(kāi)法控制容積平衡法(熱平衡法)內(nèi)節(jié)點(diǎn)邊界節(jié)點(diǎn)平直邊界節(jié)點(diǎn)邊界內(nèi)節(jié)點(diǎn)邊界外節(jié)點(diǎn)為什么要建立邊界節(jié)點(diǎn)的離散方程？一類邊界條件：方程組封閉，可直接求解二類、三類邊界條件：邊界溫度未知，方程組不封閉將第二類邊界條件及第三類邊界條件合并起來(lái)考慮，用qw表示邊界上的熱流密度或熱流密度表達(dá)式。用表示內(nèi)熱源。第12頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日邊界節(jié)點(diǎn)離散方程的推導(dǎo)（熱平衡法）：傳熱學(xué) Heat Transfer二維矩形域內(nèi)穩(wěn)態(tài)、常物性的導(dǎo)熱問(wèn)題從所有方向流入控制體的總熱量 控制體內(nèi)熱源生成熱 0平直邊界節(jié)點(diǎn)第13頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5

7、月20日，21點(diǎn)48分，星期日邊界節(jié)點(diǎn)離散方程的推導(dǎo)（熱平衡法）：傳熱學(xué) Heat Transfer二維矩形域內(nèi)穩(wěn)態(tài)、常物性的導(dǎo)熱問(wèn)題從所有方向流入控制體的總熱量 控制體內(nèi)熱源生成熱 0邊界外角點(diǎn)第14頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日邊界節(jié)點(diǎn)離散方程的推導(dǎo)（熱平衡法）：傳熱學(xué) Heat Transfer二維矩形域內(nèi)穩(wěn)態(tài)、常物性的導(dǎo)熱問(wèn)題從所有方向流入控制體的總熱量 控制體內(nèi)熱源生成熱 0邊界內(nèi)角點(diǎn)第15頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日邊界節(jié)點(diǎn)離散方程的兩個(gè)具體問(wèn)題：傳熱學(xué) Heat Transfer邊界熱流密度的具體處理方法絕熱邊界第二類邊界

8、第三類邊界不規(guī)則邊界的處理方法多段折線模擬不規(guī)則邊界，網(wǎng)格越密越接近實(shí)際坐標(biāo)變換：保角變換第16頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日建立節(jié)點(diǎn)離散方程的泰勒級(jí)數(shù)法與熱平衡法的比較：泰勒級(jí)數(shù)法屬于純數(shù)學(xué)方法，而熱平衡法基于能量守恒原理，物理概念明確，且推導(dǎo)過(guò)程簡(jiǎn)捷；泰勒級(jí)數(shù)法對(duì)于建立邊界節(jié)點(diǎn)的離散方程較困難；當(dāng)導(dǎo)熱物體物性或內(nèi)熱源不均勻時(shí)，泰勒級(jí)數(shù)法不適用，而熱平衡法能夠方便處理。傳熱學(xué) Heat TransferStep-4: 設(shè)置溫度場(chǎng)的迭代初值第17頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日n個(gè)未知節(jié)點(diǎn)溫度，n個(gè)代數(shù)方程式：Step-5: 節(jié)點(diǎn)離散（代數(shù)

9、）方程的求解傳熱學(xué) Heat Transfer直接解法迭代解法直接解法：矩陣求逆、高斯消元法等缺點(diǎn)：所需內(nèi)存較大、方程數(shù)目多時(shí)不便、不適用于非線性問(wèn)題（若物性為溫度的函數(shù)，節(jié)點(diǎn)溫度差分方程中的導(dǎo)熱系數(shù)不再是常數(shù)，而是溫度的函數(shù)。這些系數(shù)在計(jì)算過(guò)程中要相應(yīng)地不斷更新）第18頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日迭代解法：Jacobi迭代法、Gauss-Seidel迭代法、松弛法等 先對(duì)要計(jì)算的場(chǎng)作出假設(shè)（給定初始值）、在迭代計(jì)算過(guò)程中不斷予以改進(jìn)、直到計(jì)算結(jié)果與假定值的結(jié)果相差小于允許值。稱迭代計(jì)算已經(jīng)收斂。Step-5: 節(jié)點(diǎn)離散（代數(shù)）方程的求解傳熱學(xué) Heat Tran

10、sferGauss-Seidel迭代法：每次迭代時(shí)總是使用節(jié)點(diǎn)溫度的最新值第19頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日在計(jì)算后面的節(jié)點(diǎn)溫度時(shí)應(yīng)采用最新值：根據(jù)第 k 次迭代的數(shù)值：傳熱學(xué) Heat TransferStep-5: 節(jié)點(diǎn)離散（代數(shù)）方程的求解 Gauss-Seidel迭代法第20頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat TransferStep-5: 節(jié)點(diǎn)離散（代數(shù)）方程的求解 Gauss-Seidel迭代法判斷迭代是否收斂的準(zhǔn)則：oror 為允許的偏差，一般取10-310-6為k次迭代得到的計(jì)算域溫度最大值計(jì)算域溫度存在近于

11、0的值時(shí)采用第21頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat TransferStep-5: 節(jié)點(diǎn)離散（代數(shù)）方程的求解 Gauss-Seidel迭代法如何判斷數(shù)值解的準(zhǔn)確性？三個(gè)檢驗(yàn)標(biāo)準(zhǔn)：實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證、精確分析解驗(yàn)證、特定問(wèn)題的基準(zhǔn)解驗(yàn)證數(shù)值計(jì)算中偏差 總是存在的，增加節(jié)點(diǎn)數(shù)目可以減小誤差。計(jì)算網(wǎng)格獨(dú)立性。如何避免迭代發(fā)散？必須滿足對(duì)角占優(yōu)原則：每個(gè)迭代變量的系數(shù)總大于/等于該式中其它變量系數(shù) 絕對(duì)值的代數(shù)和 (參考教材例題4-1)Step-6: 解的分析第22頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer 4-4 非

12、穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值解法非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)穩(wěn)態(tài)項(xiàng)（擴(kuò)散項(xiàng)）源項(xiàng)由于非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)的存在，除了對(duì)空間坐標(biāo)離散外，還需要對(duì)時(shí)間坐標(biāo)進(jìn)行離散處理。穩(wěn)態(tài)擴(kuò)散項(xiàng)的離散格式：中心差分格式非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)的離散格式：向前差分格式、向后差分格式、中心差分格式第23頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfertfhtfhxt0平板加熱問(wèn)題第三類邊界條件一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱微分方程及定解條件：邊界條件初始條件 4-4 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值解法第24頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer 4-4 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值解法向前差分格式向后差分格式中

13、心差分格式非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)的離散格式的構(gòu)造：泰勒級(jí)數(shù)展開(kāi)法x 為空間步長(zhǎng) 為時(shí)間步長(zhǎng)偏微分方程離散化代數(shù)方程非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)向前差分?jǐn)U散項(xiàng)中心差分點(diǎn)（n,i）第25頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer 4-4 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值解法非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)的離散格式的構(gòu)造：熱平衡法從所有方向流入控制體的總熱量 控制體內(nèi)能的增量?jī)?nèi)節(jié)點(diǎn) n第26頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer 4-4 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值解法非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)的離散格式的構(gòu)造：熱平衡法左邊對(duì)稱絕熱邊界第27頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48

14、分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer 4-4 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值解法非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)的離散格式的構(gòu)造：熱平衡法右邊第三類邊界第28頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer 4-4 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值解法顯示格式存在穩(wěn)定性問(wèn)題：如果節(jié)點(diǎn) tn(i) 前面的系數(shù)小于零，則數(shù)值解出現(xiàn)不穩(wěn)定的震蕩結(jié)果。顯示格式2顯示格式：格式右邊全部為第 i 時(shí)間層的溫度值，只要 i 時(shí)間層溫度已 知，即可計(jì)算得到 i+1 時(shí)間層的溫度。非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱節(jié)點(diǎn)離散方程的兩種格式：即：空間步長(zhǎng)x和時(shí)間步長(zhǎng)的選取有限制顯示格式的穩(wěn)定性條件：第29頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5

15、月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer 4-4 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值解法隱式格式非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱節(jié)點(diǎn)離散方程的兩種格式：隱式格式：空間離散采用（i+1）時(shí)層的值。隱式格式不存在穩(wěn)定性問(wèn)題，對(duì)時(shí)間步長(zhǎng)和空間步長(zhǎng)沒(méi)有限制，但是計(jì)算量較大。第30頁(yè)，共34頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)48分，星期日傳熱學(xué) Heat Transfer導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值計(jì)算上機(jī)實(shí)踐例題4-6 無(wú)限大平板的一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題數(shù)值計(jì)算 （1）自主編程，編程語(yǔ)言自定，最后提交源程序（2）提交電子報(bào)告（word格式），包括： （a）給出空間離散示意圖（網(wǎng)格劃分） （b）節(jié)點(diǎn)離散方程（顯示、隱式皆可） （c） 圖示溫度分布（可以利用origin或matlab） （d） 分析空間步長(zhǎng)和時(shí)間步長(zhǎng)對(duì)計(jì)算結(jié)果的影響例題4-5 二維肋片穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題的數(shù)值計(jì)算（1）自主編程，編程語(yǔ)言自定，最后提交源程序（2）提交電子報(bào)告（word格式），包括： （a）給出空間離散示意圖（網(wǎng)格劃分） （b）節(jié)點(diǎn)離散方程 （c） 圖示溫度等值線（可以利用origin或matlab） 第31頁(yè)，共