電磁場與電磁波基礎(chǔ)(第6章)

1、第第6 6章章 自由空間中的自由空間中的電磁波電磁波 J自由空間是一個沒有電荷因而也就自由空間是一個沒有電荷因而也就不存在電流的空間。不存在電流的空間。 這并不是說在這并不是說在整個空間中沒有源存在，而只是指整個空間中沒有源存在，而只是指在我們所感興趣的區(qū)域不存在源，在我們所感興趣的區(qū)域不存在源，這個區(qū)域應(yīng)有這個區(qū)域應(yīng)有 =0和和 =0。 J這樣，一般形式的麥克斯韋方程式組就變得特別簡單，即為：這樣，一般形式的麥克斯韋方程式組就變得特別簡單，即為： 0E/EBt 0B2/cBEt 自由空間？自由空間？自由空間中存在著電波（自由空間中存在著電波（ 波）和磁波（波）和磁波（ 波）？波）？BE表明：

2、變化的電場產(chǎn)生變化的磁場，變化的磁場產(chǎn)生變化的表明：變化的電場產(chǎn)生變化的磁場，變化的磁場產(chǎn)生變化的電場，二者相互依存。電場，二者相互依存。 (波長波長)觀看波形圖觀看波形圖1. 波的數(shù)學(xué)形式波的數(shù)學(xué)形式J J6.6.波的數(shù)學(xué)描述波的數(shù)學(xué)描述自變量為（自變量為（z-vtz-vt）的函數(shù)）的函數(shù)f f（z-vtz-vt）表示以速度）表示以速度 v v 沿著沿著 Z Z 方向傳播的行波（方向傳播的行波（Traveling waveTraveling wave） 沿著沿著 Z Z 方向傳播的行波方向傳播的行波 以速度以速度v v向前傳播的波向前傳播的波任何變量為任何變量為(z-vt)(z-vt)的函數(shù)

3、所描述的波是隨時間變化沿著的函數(shù)所描述的波是隨時間變化沿著z z軸正方向傳播軸正方向傳播; ;任何變量為任何變量為(z+vt)(z+vt)的函數(shù)所描述的波則是隨時間變化沿著的函數(shù)所描述的波則是隨時間變化沿著z z軸負方向傳播軸負方向傳播 222221tvz則表示一個隨時間和空間變化的任意函數(shù)，例如，力、則表示一個隨時間和空間變化的任意函數(shù)，例如，力、位移或概率。位移或概率。 v表示函數(shù)表示函數(shù) 的傳播速度的傳播速度例例：試試證證vtzgvtzf滿足一維波動方程滿足一維波動方程 證明：證明： 首先考慮函數(shù)首先考慮函數(shù) ffzvtfzvtfzvtz則有則有問問題題vtz 以以和和為變量的函數(shù)滿足一

4、維波動方程？為變量的函數(shù)滿足一維波動方程？vtz 二階導(dǎo)數(shù)二階導(dǎo)數(shù) 22ffzvtz函數(shù)函數(shù) 對時間的導(dǎo)數(shù)則為對時間的導(dǎo)數(shù)則為 ff zvtf zvtv fzvtt 22222ff zvtv fzvttt所以有所以有 222221ffvtz根據(jù)疊加定理，我們就證明了根據(jù)疊加定理，我們就證明了 滿足一維波動方程。滿足一維波動方程。 f zvtg zvt并且并且對于函數(shù)，對于函數(shù)， 也可以得出類似的結(jié)果。也可以得出類似的結(jié)果。 gg zvt6.2 6.2 均勻平面波與三維波動方程均勻平面波與三維波動方程 定義定義平面波，是三維波中最簡單的一種。這個波在空間平面波，是三維波中最簡單的一種。這個波在空

5、間傳播過程中，對應(yīng)于任意時刻傳播過程中，對應(yīng)于任意時刻t t，在其傳播空間具，在其傳播空間具有相同相位的點所構(gòu)成的等相位面（也稱為波陣面有相同相位的點所構(gòu)成的等相位面（也稱為波陣面即波源發(fā)出的電磁波經(jīng)相同時間到達的各點組成的即波源發(fā)出的電磁波經(jīng)相同時間到達的各點組成的面。面。 ）為平面，于是就稱其為平面波。）為平面，于是就稱其為平面波。 觀看波形圖觀看波形圖均勻平面波是研究起來最簡單同時也是最均勻平面波是研究起來最簡單同時也是最容易理解的。容易理解的。均勻（均勻（UniformUniform）: :在任意時刻，在所在的在任意時刻，在所在的平面中場的大小和方向都是不變的。平面中場的大小和方向都是

6、不變的。 理解理解 在距離電磁波的激勵源很遠處，球面波陣在距離電磁波的激勵源很遠處，球面波陣面上的一小部分可視為平面，該處的電磁波可面上的一小部分可視為平面，該處的電磁波可稱為均勻平面電磁波。稱為均勻平面電磁波。 或或2222222221tvzyx三維三維波動方程：波動方程：22221tv三個一維波疊加起來所得到結(jié)果也將會滿足三維波動三個一維波疊加起來所得到結(jié)果也將會滿足三維波動方程方程 證明：證明：vtzZvtyYvtxX（三個一維波疊加）（三個一維波疊加）（代入三維波動方程）（代入三維波動方程）2222222zyxvtzZvtyYvtxXzyx222222222222222zvtzZyvt

7、yYxvtxXvtzZvtyYvtxX 類似地有類似地有 vtzZvvtyYvvtxXvt 22222這樣便證明了函數(shù)這樣便證明了函數(shù): vtzZvtyYvtxX滿足三維波動方程滿足三維波動方程 22221tv6.3 6.3 電波與磁波電波與磁波 已知已知方程二兩邊取旋度得方程二兩邊取旋度得()(/)EBt 假設(shè)假設(shè) 是空間和時間無關(guān)的函數(shù)是空間和時間無關(guān)的函數(shù), ,那么我們就可以將上式右邊的運那么我們就可以將上式右邊的運算順序交換算順序交換, ,并在其左邊運用矢量三重積恒等式，有并在其左邊運用矢量三重積恒等式，有 B與上一節(jié)中給出的與上一節(jié)中給出的三維波動方程形式相同三維波動方程形式相同 2

8、()EEBt （2)EEtt21 （c222EEt21c0E/EBt 0B2/cBEt 關(guān)于電波關(guān)于電波2001c由于由于上式還可表示為上式還可表示為22020EEt 0此式又被稱為亥姆霍茲方程（此式又被稱為亥姆霍茲方程（Helmholtz equationHelmholtz equation）。）。亥姆霍茲磁場方程的導(dǎo)出亥姆霍茲磁場方程的導(dǎo)出變化的電場產(chǎn)生磁場變化的電場產(chǎn)生磁場兩邊取旋度得兩邊取旋度得2/cBEt 假設(shè)假設(shè) 是空間和時間無關(guān)的函數(shù)是空間和時間無關(guān)的函數(shù), , 左邊運用矢量三重積恒等式，有左邊運用矢量三重積恒等式，有 E2()/cBEt 22cBBEt 與上一節(jié)相類似的推導(dǎo)，與

9、上一節(jié)相類似的推導(dǎo)，我們可以推斷在自由空間中也存在著以我們可以推斷在自由空間中也存在著以光速傳播的磁波光速傳播的磁波 亥姆霍茲磁場方程亥姆霍茲磁場方程22020BBt 0關(guān)于磁波關(guān)于磁波理想介質(zhì)理想介質(zhì) 亥姆霍茲方程亥姆霍茲方程 在時諧時情況下，將在時諧時情況下，將 、 ，即可得到復(fù)即可得到復(fù)矢量的亥姆霍茲方程。矢量的亥姆霍茲方程。222t tj 瞬時矢量瞬時矢量復(fù)矢量復(fù)矢量22222200ttEEHH222200kkEEHH()k 0yxzEEEExyz由于由于 設(shè)在無限大的無源空間中，充滿線性、各向同性的均勻理想設(shè)在無限大的無源空間中，充滿線性、各向同性的均勻理想介質(zhì)。均勻平面波沿介質(zhì)。均

10、勻平面波沿 z 軸傳播，則電場強度和磁場強度均不是軸傳播，則電場強度和磁場強度均不是 x和和 y 的函數(shù)，即的函數(shù)，即0 ,0EEHHxyxy0zEz0zE 222222dd0 ,0ddEHk Ek Hzz2220zzEk Ez同理同理0yxzHHHHxyz0zH 結(jié)論：結(jié)論：均勻平面波的電場強度和磁場強度都垂直于波的傳播均勻平面波的電場強度和磁場強度都垂直于波的傳播 方向方向 橫電磁波（橫電磁波（TEM波）波）6.4 6.4 自由空間中的均勻平面波自由空間中的均勻平面波 1jjj111 m( )eeexkzkzxxEzAE1jjj11 m1 m1( , )Reeeecos()xkztxxxx

11、Ez tEEtkz0)(d)(d222zEkzzExxk)()(zEezExx設(shè)電場只有設(shè)電場只有x 分量，即分量，即jj12( )eekzkzxEzAA其解為：其解為：可見，可見， 表示沿表示沿 +z 方向傳播的波。方向傳播的波。j1ekzA 的波形的波形1mcos()xEEtkz 解的物理意義解的物理意義 第一項第一項2jjj222 m( )eeexkzkzxxEzAE2jjj22 m2 m2( , )Reee ecos()xkztxxxxEz tEEtkz 第二項第二項沿沿 z 方向方向傳播的波傳播的波11111j1xyyxzxxzEkHeeEee EeEzjEH 由由 ，可得，可得 )

12、(11yxHE其中其中 稱為媒質(zhì)的稱為媒質(zhì)的本征阻抗本征阻抗。在真空中。在真空中377120000 相伴的磁場相伴的磁場 同理，對于同理，對于j222ekzxxxEe Ee A22)(1EeHz磁場與電場相互磁場與電場相互垂直，且同相位垂直，且同相位 結(jié)論：結(jié)論：在理想介質(zhì)中在理想介質(zhì)中，均勻平面波的電場強度與磁場強度相均勻平面波的電場強度與磁場強度相 互垂直，且同相位?；ゴ怪?，且同相位。1. 均勻平面波的傳播參數(shù)均勻平面波的傳播參數(shù)周期周期T ：時間相位變化：時間相位變化 2的時間間隔，即的時間間隔，即（1）角頻率、頻率和周期）角頻率、頻率和周期角頻率角頻率 ：表示單位時間內(nèi)的相位變化，單位

13、為：表示單位時間內(nèi)的相位變化，單位為rad /s 頻率頻率 f ：1(Hz)2fT t T o xE 的曲線的曲線m(0, )cosxEtEt2(s)T2T自由空間中均勻平面波的傳播特點自由空間中均勻平面波的傳播特點（2）波長和相位常數(shù)）波長和相位常數(shù)k 的大小等于空間距離的大小等于空間距離2內(nèi)所包含內(nèi)所包含的波長數(shù)目，因此也稱為的波長數(shù)目，因此也稱為波數(shù)波數(shù)。2(rad/m)k波長波長 ：空間相位差為空間相位差為2 的兩個波陣面的間距，即的兩個波陣面的間距，即相位常數(shù)相位常數(shù) k ：表示波傳播單位距離的相位變化表示波傳播單位距離的相位變化 o xE z的曲線的曲線m( ,0)cosxEzEk

14、z21(m)kf2k（3）相速（波速）相速（波速）) sm(1ddktzv真空中真空中：87900113 10 (m/s)14 101036vc Ckzt由由相速相速v：電磁波的等相位面在空間電磁波的等相位面在空間 中的移動速度中的移動速度相速只與媒質(zhì)參數(shù)相速只與媒質(zhì)參數(shù)有關(guān)，而與電磁波有關(guān)，而與電磁波的頻率無關(guān)的頻率無關(guān)故故得到得到均勻平面波的相速為均勻平面波的相速為dd0tk z2、理想介質(zhì)中的均勻平面波的傳播特點、理想介質(zhì)中的均勻平面波的傳播特點xyzEHO理想介質(zhì)中均勻平面波的理想介質(zhì)中均勻平面波的 和和EH 電場、磁場與傳播方向之間相互垂直，是橫電磁波（電場、磁場與傳播方向之間相互垂

15、直，是橫電磁波（TEM 波）。波）。 無衰減，電場與磁場的振幅不變。無衰減，電場與磁場的振幅不變。 波阻抗為實數(shù)，電場與磁場同相位。波阻抗為實數(shù)，電場與磁場同相位。 電磁波的相速與頻率無關(guān)，無色散。電磁波的相速與頻率無關(guān)，無色散。 能量的傳輸速度等于相速。能量的傳輸速度等于相速。 根據(jù)前面的分析，可總結(jié)出理想介質(zhì)中的均勻平面波的傳播根據(jù)前面的分析，可總結(jié)出理想介質(zhì)中的均勻平面波的傳播特點為：特點為：6.5 6.5 波的極化波的極化 ( , )( , )( , )xxyyE z te Ez te Ez t 1cos()xxEEtkz2cos()yyEEtkz其中其中在空間中的一點，電場在空間中的

16、一點，電場 可表示為可表示為 E均勻平面波是橫波，即對于沿著均勻平面波是橫波，即對于沿著z方向傳播的波來說，其場量方向傳播的波來說，其場量沒有沒有z方向的分量，但卻可以有方向的分量，但卻可以有x、y方向的分量，如方向的分量，如 和和 。xEyE并且并且 以及波的傳以及波的傳播方向三者之間播方向三者之間構(gòu)成了一個相互垂直構(gòu)成了一個相互垂直的正交系統(tǒng)的正交系統(tǒng) ,yye e 式中式中 分別為分別為 和和 的振幅，的振幅， 分別為分別為 和和 的的相位。相位。12,E ExEyE,xy xEyE定定義義均勻平面波傳播過程中，在某一波陣面上，電場矢量的均勻平面波傳播過程中，在某一波陣面上，電場矢量的振

17、動狀態(tài)隨時間變化的方式為波的極化振動狀態(tài)隨時間變化的方式為波的極化( (或稱為偏振或稱為偏振) ) 一般情況下，一般情況下， 和和 這兩個分量的振幅和相位不一定這兩個分量的振幅和相位不一定相同，所以在同一波陣面上，合成場量的矢量的振動狀相同，所以在同一波陣面上，合成場量的矢量的振動狀態(tài)（大小和方向）隨時間變化的方式也就不同。態(tài)（大小和方向）隨時間變化的方式也就不同。 yExE極化（極化（polarizationpolarization）通常是用電場矢量）通常是用電場矢量 的尖端在的尖端在空間隨時間變化的軌跡來描述的。空間隨時間變化的軌跡來描述的。 E分類分類1. 如果矢量的尖端在一條直線上運動

18、，稱之為如果矢量的尖端在一條直線上運動，稱之為線極化波。線極化波。 2. 如果矢量的尖端的運動軌跡是一個圓，則稱之為如果矢量的尖端的運動軌跡是一個圓，則稱之為圓極圓極化波?；ā?3. 橢圓極化波：橢圓極化波：電場電場 的尖端的運動將描繪出一個橢圓。的尖端的運動將描繪出一個橢圓。 E一般橢圓極化波方程推導(dǎo)一般橢圓極化波方程推導(dǎo) 1cos()xxEEtkz2cos()yyEEtkz1cos()cossin()sinxxxEtkztkzE2cos()cossin()sinyyyEtkztkzE注注意意12sinsincos()sin()yxyxyxEEtkzEE12coscossin()sin()

19、yxyxxyEEtkzEE 上式分別平方后相加得上式分別平方后相加得 2222212122cos()sin ()yxyxxyxyEE EEEEE E這是一個非標(biāo)準(zhǔn)形式的橢圓方程，它表明一般情況下這是一個非標(biāo)準(zhǔn)形式的橢圓方程，它表明一般情況下 和和 的合成波矢量的端點軌跡為一橢圓，即合成波為的合成波矢量的端點軌跡為一橢圓，即合成波為橢圓極化波。橢圓極化波。 xEyE將兩式分別乘以將兩式分別乘以 和和 后相減得后相減得 sinysinx將兩式分別乘以將兩式分別乘以 和和 后相減得后相減得 cosycosx特殊情形特殊情形情況情況1 1 （直）線極化（直）線極化(1)(1)212( , )( , )

20、0yxEz tEz tEE或或12( , )( , )yxEz tEz tEE 這是直線方程，它說明這是直線方程，它說明: :平面波平面波在自由空間傳播時，在不同時在自由空間傳播時，在不同時刻、不同位置，電場強度的兩刻、不同位置，電場強度的兩個分量雖取不同的值，但其電個分量雖取不同的值，但其電場矢量的端點總是在一條直線場矢量的端點總是在一條直線上變化上變化（如右圖所示）（如右圖所示）. .所以該所以該波是線極化波，該直線在第一、波是線極化波，該直線在第一、三象限。三象限。線極化波(1) 21arctan()EconstE當(dāng)當(dāng) ，其中，其中 為整數(shù)，則橢圓為整數(shù)，則橢圓方程變?yōu)榉匠套優(yōu)?()2x

21、ym0,1, 2,m 情況情況2 2 （直）線極化（直）線極化(2)(2)212( , )( , )0yxEz tEz tEE12( , )( , )yxEz tEz tEE 這也是直線方程，其電場矢量的這也是直線方程，其電場矢量的端點也是在一條直線上變化，端點也是在一條直線上變化，該直線在第二、四象限，如下圖該直線在第二、四象限，如下圖所示，所以該波也是線極化波。所示，所以該波也是線極化波。線線極極化化波波(2) (2) 21arctan()EconstE當(dāng)當(dāng) ，其中，其中 為整數(shù)，則為整數(shù)，則橢圓方程變?yōu)闄E圓方程變?yōu)?()(21)xym0,1, 2,m 或或直線（直線（ 電場電場 ）和）和

22、x x軸之間軸之間的夾角的夾角 滿足滿足 Exy 0yx線極化（第一、三象限）線極化（第一、三象限）線極化（第二、四象限）線極化（第二、四象限）線極化演示線極化演示情況情況3 3 右旋圓極化右旋圓極化2220( , )( , )xyEz tEz tEcos()( , )2arctanarctan()( , )cos()yxtkzE z ttkzE z ttkz右旋圓極化波右旋圓極化波 當(dāng)當(dāng) ，并且，并且 ，則橢圓方程變?yōu)?，則橢圓方程變?yōu)?()/ 2xy120EEE這是一個以這是一個以 為半徑的圓的方程，故為圓極化波。為半徑的圓的方程，故為圓極化波。 0EE 電場電場 與與x x方向的夾角將由動

23、點坐標(biāo)方向的夾角將由動點坐標(biāo) 和和 決定決定( , )xEz t( , )yEz t即即合成波電場的大小不隨時間改變，但方向卻合成波電場的大小不隨時間改變，但方向卻隨時間變化，電場的矢端在一個圓上并以角隨時間變化，電場的矢端在一個圓上并以角速 度速 度 旋 轉(zhuǎn) 。 電 場 矢 端 的 旋 轉(zhuǎn) 方 向旋 轉(zhuǎn) 。 電 場 矢 端 的 旋 轉(zhuǎn) 方 向 與電磁波傳播方向成右手螺旋關(guān)系，稱為右與電磁波傳播方向成右手螺旋關(guān)系，稱為右旋圓極化波。旋圓極化波。情況情況4 4 左旋圓極化左旋圓極化2220( , )( , )xyEz tEz tEcos()( , )2arctanarctan()( , )cos

24、()yxtkzE z ttkzE z ttkz 左旋圓極化波 當(dāng)當(dāng) ，并且，并且 ，則橢圓方程變?yōu)椋瑒t橢圓方程變?yōu)?()/ 2xy 120EEE這也是一個以這也是一個以 為半徑的圓的方程，故為圓極化波。為半徑的圓的方程，故為圓極化波。 0EE 電場電場 與與x x方向的夾角將由動點坐標(biāo)方向的夾角將由動點坐標(biāo) 和和 決定決定( , )xEz t( , )yEz t即即從上式可以看出，電場與從上式可以看出，電場與x x軸的夾角將隨時軸的夾角將隨時間間t t的增加而變小。電場矢端的旋轉(zhuǎn)方向的增加而變小。電場矢端的旋轉(zhuǎn)方向 與電磁波傳播方向成左手螺旋關(guān)系，稱為左與電磁波傳播方向成左手螺旋關(guān)系，稱為左旋

25、圓極化波。旋圓極化波。 右旋圓極化波右旋圓極化波o oE Ex xy yx xE E E Ey ya a 左旋圓極化波左旋圓極化波o ox xE Ey yx xE Ey yE Ea a右旋橢圓極化波右旋橢圓極化波 一般情形一般情形其它情況下，合成波電場的大小和方向都隨時間其它情況下，合成波電場的大小和方向都隨時間 改變，其端點在一個橢圓上旋轉(zhuǎn)。改變，其端點在一個橢圓上旋轉(zhuǎn)。當(dāng)當(dāng) 時，隨著時間的推移，時，隨著時間的推移，電場的矢量端點按照順時針方向向左掃出了電場的矢量端點按照順時針方向向左掃出了一個橢圓，于是將這種波稱為左旋橢圓極化一個橢圓，于是將這種波稱為左旋橢圓極化波。波。 ()0 xy左旋

26、橢圓極化波左旋橢圓極化波 當(dāng)當(dāng) 時，與時，與 相比相比 ， 的相位超前，因此在一個固定點的相位超前，因此在一個固定點上，上， 將先達到最大值，然后才輪將先達到最大值，然后才輪到到 達到最大值。這說明，隨著達到最大值。這說明，隨著時間的推移，電場時間的推移，電場 的矢量端點按照的矢量端點按照逆時針方向向右掃出了一個橢圓，于是將這逆時針方向向右掃出了一個橢圓，于是將這種波稱為右旋橢圓極化波。種波稱為右旋橢圓極化波。 ()0 xy( , )xEz t( , )yEz t( , )xEz t( , )yEz t( , )E z t波的極化取決于發(fā)射源，波的極化取決于發(fā)射源，波的極化特性在工波的極化特性

27、在工程上具有很重要的應(yīng)用程上具有很重要的應(yīng)用 1. 1. 當(dāng)利用極化波進行工作時，接收天線的極化當(dāng)利用極化波進行工作時，接收天線的極化特性必須與發(fā)射天線的極化特性相同，才能獲得特性必須與發(fā)射天線的極化特性相同，才能獲得好的接收效果，這是天線設(shè)計中最基本的原則之好的接收效果，這是天線設(shè)計中最基本的原則之一。一。 2. 2. 天線若輻射左旋圓極化波，則接收天線在接收天線若輻射左旋圓極化波，則接收天線在接收到左旋圓極化波的時候，就接收不到右旋圓極化到左旋圓極化波的時候，就接收不到右旋圓極化波，反之亦然，這稱為圓極化波的旋相正交性。波，反之亦然，這稱為圓極化波的旋相正交性。 3. 3. 在很多情況下，

28、無線電系統(tǒng)必須利用圓極化才在很多情況下，無線電系統(tǒng)必須利用圓極化才能進行正常工作。能進行正常工作。 例如，由于火箭等飛行器在飛行過程中，其狀例如，由于火箭等飛行器在飛行過程中，其狀態(tài)和位置在不斷變化，因此火箭上的天線姿態(tài)也態(tài)和位置在不斷變化，因此火箭上的天線姿態(tài)也在不斷地改變，此時如用線極化的發(fā)射信號來遙在不斷地改變，此時如用線極化的發(fā)射信號來遙控火箭，在某些情況下，可能出現(xiàn)火箭上的天線控火箭，在某些情況下，可能出現(xiàn)火箭上的天線收不到地面控制信號，從而造成失控。如采用圓收不到地面控制信號，從而造成失控。如采用圓極化發(fā)射和接收，則從理論上講將不會出現(xiàn)失控極化發(fā)射和接收，則從理論上講將不會出現(xiàn)失控

29、情況。目前，在電子對抗系統(tǒng)中，大多采用圓極情況。目前，在電子對抗系統(tǒng)中，大多采用圓極化波進行工作。化波進行工作。證明證明： 試用復(fù)數(shù)法證明，一個線極化平面波可由左旋和右旋試用復(fù)數(shù)法證明，一個線極化平面波可由左旋和右旋兩個圓極化波合成得到。兩個圓極化波合成得到。設(shè)線極化波電場只在設(shè)線極化波電場只在x x方向上，即空間電場表示為方向上，即空間電場表示為 0ikzxEE ee改寫為改寫為11()()ikzikzxyxyEE eie eE eie e式中式中 1012EE根據(jù)定義可知：上式中的第一項代表左旋圓極化波，而第根據(jù)定義可知：上式中的第一項代表左旋圓極化波，而第二項則代表右旋圓極化波，證畢。二項則代表右旋圓極化波，證畢。 式中第一項中的式中第一項中的 說明，說明， 的相位比的相位比 的相位超前的相位超前 和和 分量的振幅相等，均為分量的振幅相等，均為 yE0/ 2E/ 2ixEyExE例題例題11ikzikzxyEe iE ee iE e (1)()()2211i kzi kzxye E ee E e 依題 E 說明下列各式表示的均勻平面波的極化形說明下列各式表示的均勻平面波的極化形式和傳播方向。式和傳播方向。例題例題傳播方向為沿傳播方向為沿 方向的