醫(yī)用物理學-第三章

1、醫(yī)學物理學Medical Physics侯雪坤侯雪坤關(guān)于物理學概念和技術(shù)在醫(yī)學上應(yīng)用的一門學科第三章流體的運動學習要求:1. 掌握理想流體和穩(wěn)定流動等概念; 掌握連續(xù)性方程、伯努利方程及其應(yīng)用； 掌握牛頓黏滯定律和泊肅葉定律。2. 理解黏性流體的層流、湍流、雷諾數(shù)等概念， 理解斯托克司定律及應(yīng)用。3. 了解心臟作功、血流速度及血壓的分布。對于流體運動的研究分支眾多，例如：對于流體運動的研究分支眾多，例如：地球流體力學地球流體力學（大氣運動、海水運動（包括波浪、潮汐、中尺度渦旋、環(huán)流等）乃至地球深處熔漿的流動都是流體力學的研究內(nèi)容，屬于地球流體力學范圍）氣動氣動力學力學（空氣動力學和氣體動力學）

2、多相流體力多相流體力學學（沙漠遷移、河流泥沙運動、管道中煤粉輸送、化工流態(tài)化床中氣體催化劑的運動等都涉及流體中帶有固體顆?；蛞后w中帶有氣泡等問題）生物流變學生物流變學（生物流變學研究人體或其他動植物中有關(guān)的流體力學問題，例如血液在血管中的流動，心、肺、腎中的生理流體運動（見循環(huán)系統(tǒng)動力學、呼吸系統(tǒng)動力學）和植物中營養(yǎng)液的輸送（見植物體內(nèi)的流動）。此外，還研究鳥類在空中的飛翔（見鳥和昆蟲的飛行），動物（如海豚）在水中的游動，等等。）奇妙的流體運動：奇妙的流體運動：吹不動的乒乓球、吹不動的乒乓球、站臺安全線的站臺安全線的由來、飛機的羽翼形狀的由來由來、飛機的羽翼形狀的由來噴霧器的原理、血壓計的原理

3、。噴霧器的原理、血壓計的原理。流體無處不在，你真的了解流體嗎？何謂流體？生活中常接觸到的流體又有哪些？流體是與固體相對應(yīng)的一種物體形態(tài)，是液體液體和氣體氣體的總稱。由大量的、不斷地作熱運動而且無固定平衡位置的分子構(gòu)成的，它的基本特征是沒有一定的形狀并且具有流動性流動性。最常見的流體：呼吸中的氣流、水流、血液流動、淚流、汗流等。67生活的“流體”：車流、思潮、人才流動、物流，意識流等等。8 復雜的流體（非牛頓流體）： 牛頓流體牛頓流體是指在受力后極易變形的低黏性流體。例如：水和酒精。賓漢流體：賓漢流體：又稱塑性流體，在受到外力作用時并不立即流動而要待外力增大到某一程度時才開始流動的流體。剪切稠化

4、（稀化）剪切稠化（稀化）流體：流體：粘度受剪切形變速率大小影響明顯。STF在用手指攪動的時候，由于速度慢力量小，剪切作用很低，因此性質(zhì)和普通的粘稠液體差不多在用拳頭猛砸的時候，由于速度高力量大，帶來的沖擊要猛烈的多；這個時候STF的粘稠度會在瞬間急劇加大，形成硬實的類固體狀態(tài)。沖擊越猛烈，這種特征越顯著9粘彈性流體：粘彈性流體：此類流體是介于黏性流體和彈性固體之間，他們同時表現(xiàn)出黏性和彈性。在不超過屈服強度的條件下，剪應(yīng)力除去以后，其變形能部分的復原流體的共性流體的共性1. 1.流體的黏性流體的黏性流體流動時，流體內(nèi)部質(zhì)點間或流層間因相對運動而產(chǎn)生內(nèi)摩擦力，以抵抗其相對運動的性質(zhì)。黏性黏性與溫

5、度的關(guān)系：與溫度的關(guān)系：液體的黏性隨溫度升高而減小。因為分子間距小，吸引力是主要作用。溫度升高，分子間吸引力減小，黏性降低；（例：瀝青加熱后會變成液體）氣體的黏性隨溫度升高而增大。因為此時分子的不規(guī)則運動（動量交換）是影響氣體黏性的主要因素。溫度升高，分子運動加劇，動量交換頻繁，產(chǎn)生了摩擦力，使黏性增加。氣體粘度通常很小10112. 2.可壓縮性可壓縮性（基本屬性）（基本屬性）: :描述：描述：流體在壓力作用下，會發(fā)生體積壓縮變形，同時其內(nèi)部將產(chǎn)生一種企圖恢復原狀的內(nèi)力，在除去內(nèi)力后能恢復原狀。定義定義：在一定溫度下，壓力變化引起的密度變化率。 物理意義：物理意義：壓力增量引起的流體體積（或密

6、度）的變化率（dp與d符號相同，與dV相反）123 3. .流動性：流動性：名言：人不能兩次踏進同一條河流。詩句：飛流直下三千尺，疑是銀河落九天。 問君能有幾多愁，恰似一江春水向東流。 君不見，黃河之水天上來，奔流到海不復回。一、概念1.理想流體(ideal fluid)3.流線5. 穩(wěn)定流動 (steady flow)4 .流管6 .流量第一節(jié) 理想流體 穩(wěn)定流動 第一節(jié)第一節(jié) 理想流體理想流體 穩(wěn)定流動穩(wěn)定流動2.流場14雖然，實際中的流體是可壓縮且有黏性的，但是由于液體本身可壓縮性很小，例如，水增加1000atm的壓強，僅能使水的體積減少5%左右，而空氣在非密閉容積下，壓強基本不變。而且

7、，許多液體和氣體的黏性很小，顧在研究基本規(guī)律時，可以忽略壓縮性和黏性。這種簡化的流體被稱為理想流體模型。所謂理想流體理想流體，就是絕對不可壓縮絕對不可壓縮，完全沒有黏性完全沒有黏性的流體。一、概念1. 理想流體 (ideal fluid) ：理想流體是真實存在的嗎？2. 流場 流體流動過程中的任一時刻，流體在所占據(jù)空間的每一點都具有一定的流速，通常將這種流速隨空間的分布簡稱為流場。 3. 流 線 。 任一時刻，可以在流任一時刻，可以在流體中劃出一些假想的曲線，線體中劃出一些假想的曲線，線上各點的切線方向和流經(jīng)該點上各點的切線方向和流經(jīng)該點的流體粒子的速度方向相同，的流體粒子的速度方向相同，這些

8、線就叫做這一時刻的流線。這些線就叫做這一時刻的流線。質(zhì)點的流速都與流線相切。流線不能相交流線不能相交。恒定流時，流線與跡線重合。流線是光滑曲線不能轉(zhuǎn)折。4. 流管在流體中任選截面S，并且通過它的周邊各點作流線，由這些流線所組成的管狀體就叫做流管。 由于流線不相交，流管內(nèi)外的流體都不會穿越管壁。流管1s1vS25、穩(wěn)定流動和非穩(wěn)定流動非穩(wěn)定流動（非定常流動） 流場中各點的流速是該點的位置和時間的函數(shù):( , , , )vv x y z t流線的形狀隨時間而變注意：1.同一流線上各點速度不一定相等。2.流場中不同時間的點流速不一定相等。3.流線與流體單個質(zhì)元的運動軌跡并不重合例如：緩慢流動的河水及

9、管道內(nèi)的液體均可看成穩(wěn)定流動。 穩(wěn)定流動（定常流動）若流體中流線上各點流速都不隨時間變化，則這樣的流動稱為穩(wěn)定穩(wěn)定流動流動(steady flow)。( , , )vv x y z注意：流場中的流速僅與點的位置相關(guān)。流場中任一固定點的流速、壓強和密度等都不隨時間變化流體作穩(wěn)定流動時，流線形狀保持不變，且流線與流體粒子的運動軌跡重合。（同一條流線上各點速度不一定相等。）5、穩(wěn)定流動和非穩(wěn)定流動 流體做穩(wěn)定流動特點：1.流線 流線形狀不隨時間的推移而改變；流線疏的地方，平均流速小，反之則平均流速大；流線的形狀與流體質(zhì)點運動軌跡相同。2.流管 流管內(nèi)外無物質(zhì)交換；流管形狀不隨時間推移而改變；所以，可

10、以把整個流體看成是許多流管組成的，只需要分析流體在流管中的運動規(guī)律，即可了解流體流動的一般情況5、穩(wěn)定流動和非穩(wěn)定流動6、流量(Q)所謂流量，是指單位時間內(nèi)流經(jīng)封閉管道或明渠有效截面的流體量。圖圖 穩(wěn)定穩(wěn)定流動的流動的流場中的任意細流管流場中的任意細流管二 、連續(xù)性方程 在同一段時間在同一段時間 t 中，從中，從S1流入封流入封閉流管的流體質(zhì)量與從閉流管的流體質(zhì)量與從S2 流出的流體流出的流體質(zhì)量相等質(zhì)量相等1111()mvt S2222()mvt S12mm11 122 2S vS vSv 常量不可壓縮流體不可壓縮流體 為常量，則有為常量，則有 質(zhì)量流量守恒質(zhì)量流量守恒 Sv 常量 體積流量

11、守恒體積流量守恒 圖圖 穩(wěn)定穩(wěn)定流動的流動的流場中的任意細流管流場中的任意細流管例：如圖所示，液體在水平放置的三叉管內(nèi)做穩(wěn)定流動時，已例：如圖所示，液體在水平放置的三叉管內(nèi)做穩(wěn)定流動時，已A,B,CA,B,C的橫截面積分別為的橫截面積分別為10cm210cm2、8cm28cm2、6cm26cm2，A A管和管和B B管的流速分別是管的流速分別是10m/s10m/s和和8m/s,8m/s,求求C C管中液體的流速？管中液體的流速？第二節(jié)理想流體的伯努利方程丹尼爾伯努利 著名的伯努利家族曾產(chǎn)生許多傳奇和軼事。對于這樣一個既有科學天賦然而又語言粗暴的家族來說，這似乎是很自然的事情。一個關(guān)于丹尼爾的傳

12、說這是樣的：有一次在旅途中，年輕的丹尼爾同一個風趣的陌生人閑談，他謙虛地自我介紹說：“我是丹尼爾伯努利?！蹦吧肆⒓磶еI諷的神情回答道：“那我就是艾薩克牛頓?！弊鳛榈つ釥?，這是他有生以來受到過的最誠懇的贊頌，這使他一直到晚年都甚感欣慰。 思考題思考題 為什么自來水在豎直的水管中向下流動時，可以形成為什么自來水在豎直的水管中向下流動時，可以形成連續(xù)不斷的水流，而當水從高處的水龍頭自由下落時，往往會發(fā)生斷連續(xù)不斷的水流，而當水從高處的水龍頭自由下落時，往往會發(fā)生斷裂？試說明原因裂？試說明原因。下落速度越來越快,按伯努利方程,水流內(nèi)部的壓強越來越小,在大氣壓的作用下水流越來越細,最后大氣壓會將水流

13、壓斷成水滴.而當水沿一豎直自來水管向下流時,由于管道壁使水與大氣壓隔絕,管道壁各處對水的壓強與水流內(nèi)部各處的壓強對應(yīng)相等,故不會發(fā)生生水流在空氣中自由下落時的現(xiàn)象,形成連續(xù)不斷的水流。第三章第三章 流體的運動流體的運動3.2 3.2 伯努利方程伯努利方程醫(yī)學物理學醫(yī)學物理學（第七版）（第七版）1 1、方程的推導、方程的推導 設(shè)理想流體在重力場中作穩(wěn)定流動設(shè)理想流體在重力場中作穩(wěn)定流動以以X和和Y之間的流體為研究對象之間的流體為研究對象t 很短X、X ： P1 v1 h1 S1Y、Y ： P2 v2 h2 S2X和和Y之間流體的機械能之間流體的機械能不變不變 在在t時間內(nèi)時間內(nèi), ,X 和和Y之

14、間的流體機之間的流體機械能的變化就相當于械能的變化就相當于X 和和X之間的這之間的這一小部分流體由原位置挪到一小部分流體由原位置挪到Y(jié)Y位置位置所引起的機械能的變化。所引起的機械能的變化。XXYY1F2F1h2htv 2tv 2tv 1tv 1t ：XY XY 這兩段流體機械能的增量：這兩段流體機械能的增量：2221221122221111221122EEmvmghmvmghmvghvgh 理想流體：內(nèi)摩擦力為零，外力的總功為理想流體：內(nèi)摩擦力為零，外力的總功為1 1 122 2()ApSvp S vt1 12 2Sv tS v tV 12()AppV第三章第三章 流體的運動流體的運動3.2

15、3.2 伯努利方程伯努利方程醫(yī)學物理學醫(yī)學物理學（第七版）（第七版）功能原理：功能原理：21A EE2212221111()22ppVVvghvgh 221112221122pvghpvgh伯努利方程伯努利方程理想流體穩(wěn)定流動的能量方程理想流體穩(wěn)定流動的能量方程靜壓靜壓 212pvgh常量常量 動壓動壓理想流體作穩(wěn)定流動時，同一流管的不同截面處，單位體積理想流體作穩(wěn)定流動時，同一流管的不同截面處，單位體積流體的動能、勢能、與該處壓強之和都相等。流體的動能、勢能、與該處壓強之和都相等。221v單位體積流體動能單位體積流體動能gh單位體積流體勢能單位體積流體勢能2 2、適用范圍、適用范圍只適用于理

16、想流體在同一細流管中作穩(wěn)定流動。只適用于理想流體在同一細流管中作穩(wěn)定流動。 在伯努利方程推導時在伯努利方程推導時v、h、P均為流管橫截面均為流管橫截面上的平均值。上的平均值。 若若S1、S20，伯努利則表示流場中不同點各，伯努利則表示流場中不同點各量的關(guān)系。量的關(guān)系。說明說明例例1 設(shè)有流量為設(shè)有流量為0.12m3/s的水流過如圖所示的管子。的水流過如圖所示的管子。A點點的壓強為的壓強為2105Pa, ,A點的截面積為點的截面積為100cm2，B B點的截面積點的截面積為為60cm2. .假設(shè)水假設(shè)水的黏性可以的黏性可以忽略不計忽略不計, ,求求A、B 兩點的流兩點的流速和速和B點的壓強。點的

17、壓強。 BvBv由連續(xù)性方程由連續(xù)性方程QvSvSBBAA得得解：解： 水可看作不可壓縮的流體水可看作不可壓縮的流體smSQvAA121012. 02smSQvBB20106012. 04由伯努利方程得由伯努利方程得BBBAAAghvPghvP222121ABBAABhhgvvPP222121Pa42251024. 528 . 910002010002112100021102掌握掌握（1 1）連續(xù)性方程（）連續(xù)性方程（穩(wěn)定流動穩(wěn)定流動）（2 2）理想流體穩(wěn)定流動理想流體穩(wěn)定流動的伯努利方程的伯努利方程11 12221 122S vS vS vS v或者212Pvgh常數(shù)（3 3）利用連續(xù)性方程

18、和伯努力方程分析、解決實際問題）利用連續(xù)性方程和伯努力方程分析、解決實際問題第三章第三章 流體的運動流體的運動3.2 3.2 伯努利方程伯努利方程醫(yī)學物理學醫(yī)學物理學（第七版）（第七版）1. 空吸作用空吸作用(a) 想象拿掉連接在收縮段上想象拿掉連接在收縮段上的垂直管子，研究從容器的垂直管子，研究從容器A 的的液面到水平管道出口液面到水平管道出口d 的一條的一條細流管中流體流動情況。細流管中流體流動情況。二、伯努利方程的應(yīng)用舉例二、伯努利方程的應(yīng)用舉例第三章第三章 流體的運動流體的運動3.2 3.2 伯努利方程伯努利方程醫(yī)學物理學醫(yī)學物理學（第七版）（第七版）設(shè)容器設(shè)容器A截面積很大，液面下降

19、速度截面積很大，液面下降速度對容器液面處和管道出口處應(yīng)用對容器液面處和管道出口處應(yīng)用伯努利方程伯努利方程射流速度射流速度0v20012dvpghp2dvghc, d 兩截面處的中心線等高，由兩截面處的中心線等高，由伯努利方程伯努利方程2201122ccdvpvp第三章第三章 流體的運動流體的運動由連續(xù)性方程：由連續(xù)性方程： c, d 兩點的壓強差：兩點的壓強差：當所插細管放入容器當所插細管放入容器 B 的液體中時，只要滿足的液體中時，只要滿足容器容器B中的液體就會被吸到水平管道中中的液體就會被吸到水平管道中空吸作用空吸作用發(fā)生空吸作用的條件：發(fā)生空吸作用的條件：ccddv Sv S201dcc

20、SppghS0cbppgh1dbcShSh2. 汾丘里流量計汾丘里流量計在粗、細截面在粗、細截面S1 和和S2處處應(yīng)用應(yīng)用伯努利方程：伯努利方程：由連續(xù)性原理：由連續(xù)性原理：流體的流量流體的流量：流量流量1122v Sv S1 1Q Sv1222122ghQS SSS222111222SvvghS2211221122pvpv1222122ghvSSS第三章第三章 流體的運動流體的運動3 3、流速的測量、流速的測量 直管下端直管下端c c處流速不變，彎處流速不變，彎管下端管下端d d處流體受阻，形成速處流體受阻，形成速度為零的度為零的“滯止區(qū)滯止區(qū)”，于是，于是0dv 對流線上對流線上c 和和d

21、兩點應(yīng)用兩點應(yīng)用伯努利方程伯努利方程靜壓靜壓動壓動壓總壓總壓（等高）（等高）212dccppv3.2 3.2 伯努利方程伯努利方程醫(yī)學物理學醫(yī)學物理學（第七版）（第七版）總壓與靜壓之差：總壓與靜壓之差：()AMppgh212AMppv2()ghv設(shè)設(shè)(待測流體密度待測流體密度)(U型管中工作液體密度型管中工作液體密度)：MU型皮托管型皮托管（h為兩豎直管液面高度差）為兩豎直管液面高度差）40第三節(jié) 黏性流體的流動第三章第三章 流體的運動流體的運動3.3 3.3 黏性流體的流動黏性流體的流動一、層流和湍流一、層流和湍流 實際流體流動時相鄰兩層之間會產(chǎn)生沿切向的阻礙相對滑動的力，實際流體流動時相鄰

22、兩層之間會產(chǎn)生沿切向的阻礙相對滑動的力，稱為內(nèi)摩擦力（或黏滯力）稱為內(nèi)摩擦力（或黏滯力）黏性流體的流動形態(tài)：黏性流體的流動形態(tài)：層流、湍流、過渡流動層流、湍流、過渡流動1.1.層流：層流： 流體作層流時，各層之間有流體作層流時，各層之間有相對滑動，沿管軸流動速度最大相對滑動，沿管軸流動速度最大，距軸越遠流速越小，在管壁上，距軸越遠流速越小，在管壁上甘油附著，流速為零。甘油附著，流速為零。著色甘油著色甘油無色甘油無色甘油422.2.湍流湍流： 當流體流速超過某一數(shù)值時，流體不再保持分層流當流體流速超過某一數(shù)值時，流體不再保持分層流動，而可能向各個方向運動，有垂直于管軸方向的動，而可能向各個方向運

23、動，有垂直于管軸方向的分速度，各流層將混淆起來，并有可能出現(xiàn)渦旋，分速度，各流層將混淆起來，并有可能出現(xiàn)渦旋，這種流動狀態(tài)叫湍流。這種流動狀態(tài)叫湍流。3.3.過渡流動過渡流動: : 介于層流與湍流間的流動狀態(tài)很不穩(wěn)定介于層流與湍流間的流動狀態(tài)很不穩(wěn)定, ,稱為稱為過渡流動。過渡流動。0dlimdzvvzz 實驗結(jié)果表明，兩流層實驗結(jié)果表明，兩流層之間作用于面元之間作用于面元 S S 上的黏上的黏滯力表示為：滯力表示為：觀察相距為觀察相距為 z z 的兩流層：的兩流層：非理想流體（黏滯性流體）非理想流體（黏滯性流體）二、二、牛頓黏滯定律牛頓黏滯定律黏滯系數(shù)（粘度）黏滯系數(shù)（粘度） PaPas s

24、ddvfSz 黏滯系數(shù)與物質(zhì)分子結(jié)構(gòu)有關(guān)；氣體的粘度隨溫度升高黏滯系數(shù)與物質(zhì)分子結(jié)構(gòu)有關(guān)；氣體的粘度隨溫度升高而增大，液體的粘度隨溫度升高而減小。而增大，液體的粘度隨溫度升高而減小。雷諾（O.Reynolds,18421912,愛爾蘭） 英國力學家、物理學家和工程師.1867年畢業(yè)于劍橋大學王后學院.1868年出任曼徹斯特歐文學院（即后來的維多利亞大學）的首席工程學教授.1877年當選為皇家學會會員.1888年獲皇家勛章.1883年發(fā)表了決定水流為直線或曲線運動的條件以及在平行水槽中的阻力定律的探討.文章以實驗結(jié)果說明水流分為層流與紊流兩種形態(tài),并提出以無量綱數(shù)Re（后稱為雷諾數(shù)）作為判別兩種

25、流態(tài)的標準. 當流體流速增大到一定數(shù)值時，穩(wěn)定流動的狀態(tài)被破壞，當流體流速增大到一定數(shù)值時，穩(wěn)定流動的狀態(tài)被破壞，流動成為不穩(wěn)定的，不再分層流動，流體質(zhì)點運動形成旋渦流動成為不穩(wěn)定的，不再分層流動，流體質(zhì)點運動形成旋渦湍流湍流三、三、雷諾數(shù)雷諾數(shù)判斷由層流向湍流過渡的判斷由層流向湍流過渡的依據(jù)依據(jù)雷諾數(shù)雷諾數(shù)：evrR時，流體作層流時，流體作層流時，流體作過渡流動時，流體作過渡流動1000eR 1500eR 10001500eR時，流體作湍流時，流體作湍流湍流的特點：能量損耗湍流的特點：能量損耗消耗的能量中一部分轉(zhuǎn)化為熱能，另一部轉(zhuǎn)化為聲能消耗的能量中一部分轉(zhuǎn)化為熱能，另一部轉(zhuǎn)化為聲能 例：設(shè)

26、主動脈的內(nèi)半經(jīng)為0.01m，血液的流速、黏度、密度分別為0.25ms-1、3.010-3Pas、1.05103kgm-3，求雷諾數(shù)并判斷血液以何種狀態(tài)流動。血液在主動脈中的流動為層流。875100.301.025.01005.133eR解：雷諾數(shù)為:第四節(jié) 黏性流體的流動規(guī)律黏性流體的伯努利方程泊肅葉定律黏滯性流體黏滯性流體 內(nèi)摩擦引起能量損耗內(nèi)摩擦引起能量損耗粗細均勻的水平細管中的穩(wěn)定流動：粗細均勻的水平細管中的穩(wěn)定流動：上游壓強必須大于下游壓強上游壓強必須大于下游壓強 伯努利方程修改為：伯努利方程修改為：若黏滯流體在開放的粗細均勻的管道中維持穩(wěn)定流動：若黏滯流體在開放的粗細均勻的管道中維持

27、穩(wěn)定流動：必須有高度差必須有高度差（大氣壓）（大氣壓）221112221122pvghpvghE1212,vvhh12ppE 12120,vvppp12ghghE 一、黏性流體的伯努利方程一、黏性流體的伯努利方程二、泊肅葉定律二、泊肅葉定律 不可壓縮的黏性流體在水平等粗圓管中作穩(wěn)定流動時，如果雷諾不可壓縮的黏性流體在水平等粗圓管中作穩(wěn)定流動時，如果雷諾數(shù)不大，則流動的形態(tài)是層流。要想維持液體的穩(wěn)定流動，管子兩端數(shù)不大，則流動的形態(tài)是層流。要想維持液體的穩(wěn)定流動，管子兩端必須維持一定的壓強差。必須維持一定的壓強差。實驗證明實驗證明： 在水平均勻細圓管內(nèi)作層流在水平均勻細圓管內(nèi)作層流的黏性流體的黏

28、性流體，其體積流量與管，其體積流量與管子兩端的壓強差子兩端的壓強差 成正比。成正比。p即即LPRQ84R 管子半徑管子半徑 流體黏滯系數(shù)流體黏滯系數(shù)L 管子長度管子長度P 壓強差壓強差 泊肅葉定律的推導泊肅葉定律的推導（1 1）速度分布）速度分布取與管同軸，半徑為取與管同軸，半徑為r，長度為，長度為L的圓柱形流體元作為研究對象，的圓柱形流體元作為研究對象，它所受的壓力差為它所受的壓力差為2221rPrPPF流體元側(cè)面所受黏滯力大小流體元側(cè)面所受黏滯力大小drdvrLf2LrRdr1P2P21PP 穩(wěn)定流動穩(wěn)定流動 這段流體所的水平外力的合力為零這段流體所的水平外力的合力為零fv 隨隨 r 的增

29、加而減小的增加而減小12dd2ppvr rl 212d()2dvpprrlr 應(yīng)有：應(yīng)有：fF 從從 r0 到到 rr 積分：積分： r0 處的流速處的流速rR 處處 v0 管中速度的徑向分布：管中速度的徑向分布：21204ppvvrl 212004ppvRl 2212()4ppvRrl醫(yī)學物理學醫(yī)學物理學（第七版）（第七版）（2 2）流量）流量 在管中取一與管共軸，內(nèi)徑為在管中取一與管共軸，內(nèi)徑為 r ，厚度為，厚度為 dr 的管狀流層，的管狀流層，該流層橫截面積該流層橫截面積rdrdS2通過該流層橫截面的流量通過該流層橫截面的流量rdrrRLPvdSdQ2422通過整個管橫截面的流量通過整

30、個管橫截面的流量4220() d28RfpRppQRrr rLLR流阻流阻第三章第三章 流體的運動流體的運動討論 冠心病的一個病理表現(xiàn)為血流量變小，造成心肌缺血，冠心病的一個病理表現(xiàn)為血流量變小，造成心肌缺血，從而危及病人生命安全。泊肅葉定律對冠心病的治療有什么指導從而危及病人生命安全。泊肅葉定律對冠心病的治療有什么指導意義？意義？LPRQ84泊肅葉定律泊肅葉定律: 擴充血管擴充血管 利用活血化淤藥物降低血液的黏度（減小黏滯系利用活血化淤藥物降低血液的黏度（減小黏滯系數(shù)）數(shù)）成年人主動脈的半徑約為1.3 10-2m，問在一段0.2m 距離內(nèi)的流阻和壓強降落為多少？設(shè)血流量為1.0010-m3s

31、-1,3.010-3as.)msP(1097.5)103.1(14.32.0100.3883a44234RlRf=Rf Q5.971.041.010-4= 5.97(a)可見在主動脈中,血壓的降落微不足道.解:第三章第三章 流體的運動流體的運動本章總結(jié)本章總結(jié)理解理解（1 1）黏滯流體的運動規(guī)律）黏滯流體的運動規(guī)律（2 2）泊肅葉定律泊肅葉定律221112221122PvghPvghE48RpQL習題解答：4 有人認為從連續(xù)性方程來看管子愈粗流速愈慢，而從泊肅葉定律來看管子愈粗流速愈快，兩者似有矛盾，你認為如何？為什么？答：兩者條件不同,對于一定的管子，在流量一定的情況下，管子愈粗流速愈慢；在

32、管子兩端壓強差一定的情況下，由于流量不確定,故管子愈粗流速愈快。5 在水管的某一點，水的流速為2m/s ，高出大氣壓強的計示壓強為104Pa，設(shè)水管的另一點的高度比第一點降低了1m，如果在第二點處水管的橫截面積是第一點的1/2，求第二點處的計示壓強。解：將某一點設(shè)為1點，另一點設(shè)為2點。PPP011221SS2211SS021212221211PghP22121122121ghPP212112102121SSghPP水在粗細不均勻的水平管中作穩(wěn)定流動。已知截面S1處的壓強為110Pa，流速為0.2m/s，截面S2處的壓強為5Pa，求S2處的流速(內(nèi)摩擦不計)。由伯努利方程在水平管中的應(yīng)用 P1

33、+ v12 / 2 =P2+v22/2 代入數(shù)據(jù) ：110+0.51.01030.22=5+0.51.0103 v22 得： v2 = 0.5 m/s6 水在截面不同的水平管中作穩(wěn)定流動，出口處的截面積為管的最細處的3倍。若出口處的流速為2m/s，問最細處的壓強為多少？若在此最細處開一小孔，水會不會流出來？解：由連續(xù)性方程S1v1=S2v2，得最細處的流速v2=6m/s，由伯努利方程在水平管中的應(yīng)用P0+ v12 / 2 =P2+v22/2代入數(shù)據(jù) ：1.01105+0.51.010362=P2+0.51.010362管的最細處的壓強為 P2=0.85105 Pa可見管最細處的壓強0.85105Pa，小于大氣壓強1.01105Pa，所以水不會流出來。 7. 一直立圓柱形容器，高0.2m，直徑0.1m，頂部開啟，底部有一面積為10-4m2的小孔，水以每秒1.4 10-4m3的快慢由水管自上面放入容器中。問容器內(nèi)水面可上升的高度?若達到該高度時不再放水，求容器內(nèi)的水流盡需多少時間。解：設(shè)高為h