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第三章動量和能量守恒定律31第一頁,共十六頁,2022年,8月28日動量動量守恒定律質(zhì)量速度動量變化率動量定理動量守恒定律牛頓運動定律動量恒力,質(zhì)點,慣性系變力,質(zhì)點系以動量及其守恒定律為主線,從動量變化率引入牛頓運動定律,并在中學(xué)基礎(chǔ)上擴展其應(yīng)用范圍。結(jié)構(gòu)框圖第二頁,共十六頁,2022年,8月28日§3-1質(zhì)點和質(zhì)點系的動量定理一.沖量質(zhì)點的動量定理1.質(zhì)點的動量量度質(zhì)點機械運動的強度2.質(zhì)點動量的時間變化率質(zhì)點動量的時間變化率是質(zhì)點所受的合力單位:kgm/s量綱:MLT-1§3-2動量守恒定律第三頁,共十六頁,2022年,8月28日3.沖量牛頓第二定律的一般形式特例大?。悍较颍核俣茸兓姆较驔_量~力的作用對時間的積累,矢量單位:Ns量綱:MLT-1第四頁,共十六頁,2022年,8月28日F為恒力時,可以得出I=FtF作用時間很短時,可用力的平均值來代替。質(zhì)點所受合外力的沖量,等于該質(zhì)點動量的增量。這個結(jié)論稱為動量定理。4.動量定理:(將力的作用過程與效果〔動量變化〕聯(lián)系在一起)注意:動量為狀態(tài)量,沖量為過程量。
第五頁,共十六頁,2022年,8月28日動量定理可寫成分量式,即:動量的物理意義:由動量定理,在相等的沖量作用下,不同質(zhì)量的物體,其速度變化是不相同的,但它們的動量的變化卻是一樣的,所以從過程角度來看,動量比速度能更恰當(dāng)?shù)胤从沉宋矬w的運動狀態(tài)。因此,一般描述物體作機械運動時的狀態(tài)參量,用動量比用速度更確切些。動量和位矢是描述物體機械運動狀態(tài)的狀態(tài)參量。第六頁,共十六頁,2022年,8月28日例1、質(zhì)量為2.5g的乒乓球以10m/s的速率飛來,被板推擋后,又以20m/s的速率飛出。設(shè)兩速度在垂直于板面的同一平面內(nèi),且它們與板面法線的夾角分別為45o和30o,求:(1)乒乓球得到的沖量;(2)若撞擊時間為0.01s,求板施于球的平均沖力的大小和方向。45o30onv2v1第七頁,共十六頁,2022年,8月28日45o30onv2v1Oxy解:取擋板和球為研究對象,由于作用時間很短,忽略重力影響。設(shè)擋板對球的沖力為則有:取坐標(biāo)系,將上式投影,有:第八頁,共十六頁,2022年,8月28日為I與x方向的夾角。作業(yè):P943-7第九頁,共十六頁,2022年,8月28日二、質(zhì)點系的動量定理動量守恒定律1、質(zhì)點系的動量定理質(zhì)點系(內(nèi)力、外力)
兩個質(zhì)點的系統(tǒng)第十頁,共十六頁,2022年,8月28日n個質(zhì)點的系統(tǒng)由于內(nèi)力總是成對出現(xiàn)的,所以矢量和為零。所以:質(zhì)點系的動量定理:積分形式微分形式以和表示系統(tǒng)的合外力和總動量,上式可寫為:第十一頁,共十六頁,2022年,8月28日2、動量守恒定律一個質(zhì)點系所受的合外力為零時,這一質(zhì)點系的總動量就保持不變。作用于系統(tǒng)的合外力的沖量等于系統(tǒng)動量的增量~質(zhì)點系動量定理動量定理可寫成分量式,即:第十二頁,共十六頁,2022年,8月28日注意:1、動量的矢量性:系統(tǒng)的總動量不變是指系統(tǒng)內(nèi)各物體動量的矢量和不變,而不是指其中某一個物體的動量不變。系統(tǒng)動量守恒,但每個質(zhì)點的動量可能變化。2、系統(tǒng)動量守恒的條件:①系統(tǒng)不受外力;②合外力=0;③內(nèi)力>>外力。在碰撞、打擊、爆炸等相互作用時間極短的過程中,內(nèi)力>>外力,可略去外力。3、若系統(tǒng)所受外力的矢量和≠0,但合外力在某個坐標(biāo)軸上的分矢量為零,動量守恒可在某一方向上成立。4、動量守恒定律在微觀高速范圍仍適用。5、動量守恒定律只適用于慣性系。第十三頁,共十六頁,2022年,8月28日例1(P94習(xí)題3-12)一炮彈發(fā)射后在其運行軌道上的最高點h=19.6m處炸裂成質(zhì)量相等的兩塊。其中一塊在爆炸后1秒鐘落到爆炸點正下方的地面上,設(shè)此處與發(fā)射點的距離S1=100米,問另一塊落地點與發(fā)射點的距離是多少?(空氣阻力不計,g=9.8m/s2)解:yhx①第一塊方向豎直向下,其運動方程為當(dāng)落地時,有:第十四頁,共十六頁,2022年,8月28日③爆炸中系統(tǒng)動量守恒②爆炸前,物體作拋體運動,在最高點處在最高點處的速度為:其中:第十五
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