高二物理競(jìng)賽電勢(shì)梯度課件

一、等勢(shì)面性質(zhì)：1)等勢(shì)面與電場(chǎng)線垂直；沿電場(chǎng)線方向電勢(shì)逐點(diǎn)降低；電勢(shì)梯度定義：電場(chǎng)中電勢(shì)相等的點(diǎn)組成的面。場(chǎng)強(qiáng)與電勢(shì)的積分關(guān)系：場(chǎng)強(qiáng)與電勢(shì)的微分關(guān)系如何？3)等勢(shì)面密集處場(chǎng)強(qiáng)大。1電勢(shì)計(jì)算方法總結(jié)一、場(chǎng)強(qiáng)分布已知注意：①必須取好電勢(shì)零點(diǎn)②分段積分③積分是從場(chǎng)點(diǎn)到電勢(shì)零點(diǎn)（或從電勢(shì)零點(diǎn)到場(chǎng)點(diǎn)）的線積分常用情形：當(dāng)場(chǎng)源帶電體為球狀、“無(wú)限長(zhǎng)”柱狀、“無(wú)限大”平板時(shí)，常常先用高斯定理求場(chǎng)強(qiáng)，再用上述方法求電勢(shì)。2例求均勻帶電圓環(huán)軸線上的電勢(shì)分布。已知環(huán)的半徑為R，帶電量為q。3Xdqp方法：點(diǎn)電荷的電勢(shì)+電勢(shì)疊加原理，4例求無(wú)限長(zhǎng)均勻帶電直線的電場(chǎng)中的電勢(shì)分布.已知電荷線密度為。5解:無(wú)限長(zhǎng)均勻帶電直線的電場(chǎng)強(qiáng)度為：Pr若以無(wú)窮遠(yuǎn)處為電勢(shì)零點(diǎn)結(jié)論:當(dāng)電荷的分布為無(wú)限大時(shí),電勢(shì)零點(diǎn)不能再選在無(wú)限遠(yuǎn)處,而要選在有限處。6當(dāng)電荷的分布為無(wú)限大時(shí),應(yīng)選擇有限處為電勢(shì)零點(diǎn)。選P0點(diǎn)為電勢(shì)零點(diǎn)，P點(diǎn)的電勢(shì)為：PP0P’r0r7例求半徑為R、電荷體密度為的均勻帶電無(wú)限長(zhǎng)圓柱體的和分布。8解電場(chǎng)分布具有軸對(duì)稱性ROrL1.圓柱體內(nèi)的E分布92.圓柱體外的E分布ROrL3、圓柱體內(nèi)的分布選軸0為電勢(shì)零點(diǎn)：10ROP4、圓柱體外的分布11場(chǎng)強(qiáng)分布未知且不易求出用疊加原理求電勢(shì)令點(diǎn)電荷點(diǎn)電荷系任一帶電體12例求厚度為d、體密度為（>0）的無(wú)限大的帶電平板的場(chǎng)強(qiáng)和電勢(shì)分布。13解：帶電板以板的中央平面為對(duì)稱面，距對(duì)稱面相等處場(chǎng)強(qiáng)大小相等，方向垂直板向外。1.板內(nèi)的場(chǎng)強(qiáng)分布dr142、板外的場(chǎng)強(qiáng)分布dr3、板內(nèi)的