材料磨損與耐磨材料

會(huì)計(jì)學(xué)1材料磨損與耐磨材料2Chapter2:固體表面結(jié)構(gòu)與接觸特性§2.1固體表面的幾何形貌§2.2固體表面的表征方法§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積§2.4固體表面結(jié)構(gòu)

第1頁/共68頁3§2.1固體表面的幾何形貌

不僅是金屬，凡是固體其表面形貌都很復(fù)雜。這是因?yàn)槿魏螜C(jī)器零件的表面都要留下其加工制造工藝過程所產(chǎn)生的痕跡。如鑄件表面，金屬在鑄型中凝固時(shí)留下的粗糙的表面；鍛壓件表面留下金屬成型過程中壓力加工的表面；機(jī)械加工零件表面留下的機(jī)加工刀痕，切屑分離時(shí)的塑性變形等。第2頁/共68頁4§2.1固體表面的幾何形貌所有這些都造成零件的實(shí)際表面與理想的絕對光滑的、平整的表面存在有一定的幾何形狀的誤差，如下圖所示。這種形狀誤差可分為三類：固體表面幾何形狀誤差1—形狀誤差；2—波紋；3—粗糙度第3頁/共68頁5§2.1固體表面的幾何形貌(1)宏觀幾何形狀誤差：即表面形狀誤差。對于平面，用不直度和不平度表示，對于圓柱面，用不圓度，橢圓度、不圓柱度等表示，如圖所示，△表示形狀誤差。固體表面幾何形狀誤差1—形狀誤差；2—波紋；3—粗糙度第4頁/共68頁6§2.1固體表面的幾何形貌固體表面幾何形狀誤差1—形狀誤差；2—波紋；3—粗糙度(2)表面波紋度：零件表面周期性重復(fù)出現(xiàn)的一種幾何形狀誤差。波紋度有兩個(gè)重要參數(shù)，即波高和波距。波高Hb表示波峰和波谷間的高度差，波距Lb表示相鄰兩波形對應(yīng)點(diǎn)的間距，如圖所示。波紋度的變化會(huì)影響零件的實(shí)際支承表面的面積，從而影響磨損。第5頁/共68頁7§2.1固體表面的幾何形貌(3)表面粗糙度：是指比表面波紋度更微觀尺度上的幾何形狀誤差。通常是指毫米尺度以下范圍內(nèi)表面凹凸不平的情況，而波紋度的波距較長，一般在1-10毫米范圍。表面粗糙度的評定指標(biāo)一般采用輪廓算術(shù)平均偏差Ra、微觀不平度十點(diǎn)平均高度Rz及輪廓均方根偏差Rq.第6頁/共68頁8Chapter2:固體表面結(jié)構(gòu)與接觸特性§2.1固體表面的幾何形貌§2.2固體表面的表征方法§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積§2.4固體表面結(jié)構(gòu)第7頁/共68頁9§2.2固體表面的表征方法·§2.2.1輪廓算術(shù)平均偏差Ra

如下圖所示是在取樣長度l內(nèi)，被測輪廓上各點(diǎn)輪廓中心線m-m的距離(y1，y2，…，yn)絕對值總和的算術(shù)平均值。其數(shù)學(xué)表達(dá)式為：或第8頁/共68頁10§2.2固體表面表征方法§2.2.2微觀不平度十點(diǎn)平均高度Rz

它是指在取樣長度l內(nèi)5個(gè)最大的輪廓峰高(絕對值）的平均值和5個(gè)最大輪廓谷深（絕對值）的平均值之和，如下圖所示：其數(shù)學(xué)表達(dá)式：第9頁/共68頁11§2.2固體表面表征方法§2.2.3輪廓均方根偏差Rq它是指在取樣長度l內(nèi)輪廓偏距的均方根值。其數(shù)學(xué)表達(dá)式為：第10頁/共68頁12§2.2固體表面表征方法NOTE!

上述三種參數(shù)僅反映表面高度方向的粗糙度，但不能反映表面峰、谷輪廓的斜度和其出現(xiàn)頻率的情況。為了克服這一點(diǎn)，可采用表面輪廓在水平方向的參數(shù)和二維參數(shù)來補(bǔ)充評定表面的形貌：1.輪廓微觀不平度的平均間距Sm；2.輪廓單峰平均間距S第11頁/共68頁13§2.2固體表面表征方法

(1)輪廓微觀不平度的平均間距Sm，它是指在取樣長度l內(nèi)輪廓在中線m-m上間距pmi的算術(shù)平均值，如圖所示。pmi為含有一個(gè)輪廓蜂和相鄰輪廓谷的一段中線長度。反映表面峰、谷輪廓的斜度。第12頁/共68頁14§2.2固體表面表征方法

(2)輪廓單峰平均間距S，它是指在取樣長度l內(nèi)輪廓的單峰間距Pi的平均值，見下圖所示。反映表面單峰出現(xiàn)的頻率。第13頁/共68頁15§2.2固體表面表征方法§2.2.4

輪廓支承面曲線它表示表面輪廓上各微凸體沿高度分布的情況，也可以反映出摩擦表面磨損到某一定程度時(shí)，支承面積大小。表面上微凸體的高度分布—支承面曲線如圖所示：其中：P為輪廓最高峰點(diǎn)至截線間的距離。P0為最高峰點(diǎn)至最深谷的距離第14頁/共68頁16§2.2固體表面表征方法輪廓支撐面曲線可用作圖法求得，它是在取樣長度l內(nèi)，作任一平行于中線m-m的線與輪廓相截后得到的各段截線長度之和與取樣長度l之比。即：其中：P為輪廓最高峰點(diǎn)至截線間的距離。P0為最高峰點(diǎn)至最深谷的距離第15頁/共68頁17§2.2固體表面表征方法輪廓支承面曲線表示表面輪廓上各微凸體沿高度分布的情況，反映出摩擦表面磨損到某一定程度時(shí)，支承面積大小。該參數(shù)對研究摩擦表面的接觸狀態(tài)和表面耐磨性有重要作用。其中：P為輪廓最高峰點(diǎn)至截線間的距離。P0為最高峰點(diǎn)至最深谷的距離

第16頁/共68頁18課內(nèi)題：請畫出輪廓支承面曲線，并說明摩擦表面特征第17頁/共68頁19§2.2固體表面表征方法NOTE：上述表征固體表面形貌的參數(shù)只能反映被測表面某一截面上的形貌。為了反映固體表面上某一區(qū)域的全部形貌，近年來開始研究表面的三維形貌，即在x、y表面上描繪出形貌輪廓后，再使被側(cè)表面相對于輪廓儀測頭在z軸方向移動(dòng)一個(gè)微小的距離，然后再測出一條表面輪廓線，這樣就可以得到由一組間隔很密的輪廓線組成的三維形貌圖，如下圖所示：第18頁/共68頁20§2.2固體表面表征方法激光共焦掃描顯微鏡第19頁/共68頁21Chapter2:固體表面結(jié)構(gòu)與接觸特性§2.1固體表面的幾何形貌§2.2固體表面的表征方法§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積§2.4固體表面結(jié)構(gòu)第20頁/共68頁22§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積§2.3.1物體摩擦表面接觸特點(diǎn)

對于所有固體的真實(shí)表面都是凹凸不平的，當(dāng)兩個(gè)凹凸不平的固體表面相接觸時(shí)，并不是整個(gè)表面都接觸，只是凸起的微峰之間形成接觸點(diǎn)，當(dāng)兩者的距離足夠近，會(huì)產(chǎn)生原子的作用力。接觸點(diǎn)以外區(qū)域表面間的原子不存在作用力，因?yàn)閮杀砻媸潜煌耆糸_。這種接觸具有不連續(xù)性和不均勻性。見下圖所示：第21頁/共68頁23§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積接觸面積可分三種：名義接觸面積：由物體表面接觸的外部尺寸決定，以An表示，An＝axb第22頁/共68頁24§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積輪廓接觸面積:物體接觸表面凸峰被壓扁的部分構(gòu)成的面積，如上圖中虛線所包圍的面積，以Ap表示；實(shí)際接觸面積：物體真實(shí)接觸的面積，如上圖中虛線包圍的各小黑點(diǎn)面積的總和，以Af表示。

第23頁/共68頁25§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積因此：兩物體表面接觸時(shí)，實(shí)際接觸面積只是名義接觸面積的千分之幾甚至萬分之幾。這樣即使作用在整個(gè)接觸面積上的載荷F很小，但接觸點(diǎn)上的應(yīng)力卻很大，隨著F的增加，接觸點(diǎn)上的應(yīng)力逐步達(dá)到材料的屈服極限σs

，便產(chǎn)生塑性流動(dòng)，因而增大接觸面積和接觸點(diǎn)數(shù)，此時(shí)應(yīng)力并不增加。當(dāng)Ar和σs乘積等于載荷F時(shí)，接觸點(diǎn)上的塑性流動(dòng)停止。

由此鮑登和泰博提出以下公式：第24頁/共68頁26§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積

當(dāng)時(shí)他們認(rèn)為表面微峰頂部的曲率半徑r很小,所以接觸應(yīng)力很容易達(dá)到σs而產(chǎn)生塑性變形。但后來許多實(shí)驗(yàn)證明：實(shí)際接觸面積和表面粗糙度有關(guān)，即和微峰頂部曲率半徑和微峰高度分布狀況有關(guān)，表面間的接觸變形不完全是塑性變形而有彈性變形部分。當(dāng)載荷F增加時(shí)，表面接觸變形y經(jīng)歷了彈性變形、彈-塑性變形和完全塑性變形三個(gè)階段，如下圖所示。第25頁/共68頁27§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積

第26頁/共68頁28§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積

在實(shí)際中，對摩擦面施加的載荷是重復(fù)加載的。微峰頂?shù)那拾霃絩經(jīng)過摩擦和磨損后會(huì)顯著地增大，如圖所示：第27頁/共68頁29§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積

而且表面的微峰硬度會(huì)隨著加載的進(jìn)行不斷增加：表面的微峰硬度在第一次加載后約提高5％-15％，多次重復(fù)加載后可提高20%-80%。因此，即使在初次加載時(shí)出現(xiàn)了塑性變形，但在重復(fù)加載(載荷大小不超過初始值)時(shí)塑性變形將逐步蛻變?yōu)閺椥宰冃巍５?8頁/共68頁30§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積§2.3.2兩固體表面的實(shí)際接觸面積

在實(shí)際接觸面積的大量實(shí)驗(yàn)中，總結(jié)出形成過程的一些特點(diǎn)：

(1)由于表面祖糙度具有離散性，所以它們的接觸也具有離散性；

(2)實(shí)際的接觸點(diǎn)不僅由塑性變形而且也有彈性變形所產(chǎn)生；

(3)實(shí)際接觸面積隨載荷的增加而增大，接觸斑點(diǎn)的平均面積幾乎保持不變，而是接觸斑點(diǎn)數(shù)量增加，所以實(shí)際接觸面積的增加主要是由于接觸斑點(diǎn)的增加。第29頁/共68頁31Chapter2:固體表面結(jié)構(gòu)與接觸特性§2.1固體表面的幾何形貌§2.2固體表面的表征方法§2.3物體接觸與實(shí)際接觸面積§2.4固體表面結(jié)構(gòu)第30頁/共68頁32§2.4固體表面結(jié)構(gòu)

§2.4.1

固體表面概念及認(rèn)識(shí)§2.4.2固體表面的基本特征§2.4.3晶體的表面結(jié)構(gòu)第31頁/共68頁33§2.4.1固體表面概念及認(rèn)識(shí)

固體表面是指固氣界面或固液界面。它實(shí)際上是由凝聚態(tài)物質(zhì)靠近氣體或真空的一個(gè)或幾個(gè)原子層（0.5—10nm）組成，是凝聚態(tài)對氣體或真空的一種過渡.任何表面系統(tǒng)都有自發(fā)降低其表面能的趨勢。問題1：液體以什么樣的方式降低表面能？問題2：固體以什么樣的方式降低表面能？第32頁/共68頁34在表面張力的作用下，液體是以形成球形表面來降低表面能，而固體由于質(zhì)點(diǎn)不能自由流動(dòng)，只能借助于離子重排、變形、極化并引起晶格畸變來降低表面能。第33頁/共68頁35§2.4.1固體表面概念及認(rèn)識(shí)

材料的摩擦與磨損和它的表面結(jié)構(gòu)有關(guān)。一般材料表面層的性質(zhì)與整體性質(zhì)之間可能有很大的差異，如金屬材料如下圖所示，第34頁/共68頁36§2.4.1固體表面概念及認(rèn)識(shí)

金屬的最表層約有30?厚的污染層，還有厚度約為3?的氣體吸附層和100?左右的金屬氧化層。金屬表層在加工過程中由于晶格歪曲變形以及最外層分子在熔化后驟然冷卻而形成的微細(xì)結(jié)晶結(jié)構(gòu)層，比金屬基體要硬，這層結(jié)構(gòu)稱為硬化層。第35頁/共68頁37§2.4固體表面結(jié)構(gòu)

§2.4.1

固體表面概念及認(rèn)識(shí)§2.4.2固體表面的基本特征§2.4.3晶體的表面結(jié)構(gòu)第36頁/共68頁38§2.4.2固體表面的基本特征

1.固體表面的基本特征---不均一性絕大多數(shù)晶體是各向異性的，這一性質(zhì)也體現(xiàn)在不同方位的表面上。同種固體的表面性質(zhì)會(huì)發(fā)生與制備或加工過程密切相關(guān)的變化。第37頁/共68頁39§2.4.2固體表面的基本特征晶體中晶格缺陷如空位或位錯(cuò)等也會(huì)在表面存在并引起表面性質(zhì)的變化。固體暴露在空氣中，其表面被外來物質(zhì)所污染，被吸附的外來原子可占據(jù)不同的表面位置，形成有序或無序排列。從原子尺度上，實(shí)際固體表面并非光滑，是凹凸不平的。第38頁/共68頁40請問這些分別影響材料哪些層？晶體是各向異性的。制備或加工過程。晶體中晶格缺陷如空位或位錯(cuò)。固體暴露在空氣中，其表面被外來物質(zhì)所污染。從原子尺度上，實(shí)際固體表面并非光滑，是凹凸不平的。第39頁/共68頁41§2.4.2固體表面的基本特征2.固體表面的基本特征—表面力場晶體中每個(gè)質(zhì)點(diǎn)周圍都存在一個(gè)力場。在晶體內(nèi)部這個(gè)力場是對稱的。但在固體表面，質(zhì)點(diǎn)排列的周期性被中斷，使處于表面上的質(zhì)點(diǎn)力場對稱性破壞，產(chǎn)生有指向的剩余力場，這種剩余力場表現(xiàn)出固體表面對其他物質(zhì)有吸引作用（如吸附、潤濕等），這種作用力稱為固體表面力。

第40頁/共68頁42§2.4.2固體表面的基本特征

2.1化學(xué)力化學(xué)力本質(zhì)是靜電力。主要來自表面質(zhì)點(diǎn)的不飽和鍵，當(dāng)固體表面質(zhì)點(diǎn)和被吸附物間發(fā)生電子轉(zhuǎn)移時(shí)，形成化學(xué)鍵，產(chǎn)生化學(xué)力。表面力主要可分為化學(xué)力和分子引力（分別對應(yīng)化學(xué)吸附和物理吸附）第41頁/共68頁43§2.4.2固體表面的基本特征當(dāng)固體吸附劑利用表面質(zhì)點(diǎn)的不飽和價(jià)鍵將吸附物吸附到表面之后，吸附劑可能把它的電子完全給予吸附物，使吸附物變成負(fù)離子（如吸附于大多數(shù)金屬表面上的氧氣）；或，吸附物把其電子完全給予吸附劑，而變成吸附在固體表面上的正離子（如吸附在鎢上的鈉蒸氣）。多數(shù)情況下吸附是介于上述二者之間，即在固體吸附劑和吸附物之間共有電子，并且經(jīng)常是不對稱的。第42頁/共68頁44§2.4.2固體表面的基本特征

2.2分子引力

范德華力又稱分子引力，主要來源于三種力：定向作用力(靜電力)：主要發(fā)生在極性物質(zhì)之間，相鄰兩個(gè)極化電矩因極性不同而發(fā)生作用的力。誘導(dǎo)作用力：發(fā)生在極性物質(zhì)與非極性物質(zhì)之間，誘導(dǎo)是指在極性物質(zhì)作用下，非極性物質(zhì)被極化誘導(dǎo)出暫態(tài)的極化電矩，隨后與極性物質(zhì)產(chǎn)生定向作用。第43頁/共68頁45§2.4.2固體表面的基本特征分散作用力(色散力)：主要發(fā)生在非極性物質(zhì)之間，非極性物質(zhì)是指其核外電子云呈球形對稱而不顯示永久的偶極矩。但就電子在繞核運(yùn)動(dòng)的某一瞬間，在空間各個(gè)位置上，電子分布并非嚴(yán)格對稱，這樣就將呈現(xiàn)出瞬間的極化電矩。許多瞬間極化電矩之間以及它對相鄰物質(zhì)的誘導(dǎo)作用都會(huì)引起相互作用效應(yīng)，這稱為色散力。第44頁/共68頁46§2.4固體表面結(jié)構(gòu)

§2.4.1

固體表面概念及認(rèn)識(shí)§2.4.2固體表面的基本特征§2.4.3固體的表面結(jié)構(gòu)第45頁/共68頁47表面力的存在使固體表面處于較高能量狀態(tài)。但系統(tǒng)總會(huì)通過各種途徑來降低這部分過剩的能量，這就導(dǎo)致表面質(zhì)點(diǎn)的極化、變形、重排并引起原來晶格的畸變。對于不同結(jié)構(gòu)的物質(zhì)，其表面力的大小和影響不同，因而表面結(jié)構(gòu)狀態(tài)也會(huì)不同。

§2.4.3固體的表面結(jié)構(gòu)第46頁/共68頁48§2.4固體表面的結(jié)構(gòu)

§2.4.1理想表面結(jié)構(gòu)

§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)§2.4.3實(shí)際表面結(jié)構(gòu)

第47頁/共68頁49§2.4.1理想表面結(jié)構(gòu)如果把固體表面結(jié)構(gòu)看成和體內(nèi)相同，即體內(nèi)的晶體結(jié)構(gòu)不變地延續(xù)到表面后中斷，這種表面稱為理想表面。理想表面結(jié)構(gòu)是理論上結(jié)構(gòu)完整的二維點(diǎn)陣平面，忽略了晶體內(nèi)部周期性勢場在晶體中斷的影響，忽略了表面上原子的熱運(yùn)動(dòng)以及出現(xiàn)的缺陷和擴(kuò)散現(xiàn)象，忽略了外界對表面的物理化學(xué)作用等對晶體表面的影響，第48頁/共68頁50§2.4.1理想表面結(jié)構(gòu)

d

這種理想表面作為半無限的晶體，體內(nèi)的原子的位置及其結(jié)構(gòu)的周期性，與原來無限的晶體完全一樣。晶體的解理面可以認(rèn)為是理想表面理想表面結(jié)構(gòu)示意圖第49頁/共68頁51§2.4固體表面的結(jié)構(gòu)

§2.4.1理想表面結(jié)構(gòu)

§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)§2.4.3實(shí)際表面結(jié)構(gòu)第50頁/共68頁52§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)晶體表面是原子排列面，有一側(cè)無固體原子鍵合，形成了附加的表面能。從熱力學(xué)來看，表面附近的原子排列總是趨于能量最低的穩(wěn)定狀態(tài)。達(dá)到這個(gè)穩(wěn)定態(tài)的方式有兩種：一是自行調(diào)整，原子排列情況與材料內(nèi)部明顯不同；二是依靠表面的成分偏析和表面對外來原子或分子的吸附以及這兩者的相互作用而趨向穩(wěn)定態(tài)，因而使表面組分與材料內(nèi)部不同。第51頁/共68頁53§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)§2.4.2.1清潔表面的特征

清潔表面是指不存在任何吸附、催化反應(yīng)、雜質(zhì)擴(kuò)散等物理化學(xué)效應(yīng)的表面。這種清潔表面的化學(xué)組成與體內(nèi)相同，但周期結(jié)構(gòu)可以不同于體內(nèi)。晶體表面的成分和結(jié)構(gòu)都不同于晶體內(nèi)部，一般大約要經(jīng)過4～6個(gè)原子層之后才與體內(nèi)基本相似，所以晶體表面實(shí)際上只有幾個(gè)原子層范圍。第52頁/共68頁54§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)嚴(yán)格地說，清潔表面是不存在任何污染的化學(xué)純表面，即不存在吸附、催化反應(yīng)或雜質(zhì)擴(kuò)散等一系列物理、化學(xué)效應(yīng)的表面。因此，制備清潔表面是很困難的，而在幾個(gè)原子層范圍內(nèi)的清潔表面，其偏離三維周期性結(jié)構(gòu)的主要特征應(yīng)該是表面弛豫、表面重構(gòu)以及表面臺(tái)階結(jié)構(gòu)。表面馳豫表面重構(gòu)表面臺(tái)階第53頁/共68頁55§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)1.表面臺(tái)階臺(tái)階表面不是一個(gè)平面，它是由有規(guī)則的或不規(guī)則臺(tái)階的表面所組成。[112][111][110](001)周期Pt（557）有序原子臺(tái)階表面示意圖第54頁/共68頁56弛豫表面示意圖

2.表面弛豫（surfacerelaxation)

由于固相的三維周期性在固體表面處突然中斷，表面上原子產(chǎn)生的相對于正常位置的上、下位移，稱為表面弛豫。LiF(001)弛豫表面示意圖

·Li

〇F

0.1A0.35Ad0d§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)第55頁/共68頁57§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)發(fā)生弛豫的原因

晶體的三維周期性在表面處突然中斷，表面上原子的配位情況發(fā)生變化，并且表面原子附近的電荷分布也有改變，使表面原子所處的力場與體內(nèi)原子不同，因此，表面上的原子會(huì)發(fā)生相對于正常位置的上、下位移以降低體系能量。如右圖所示，表面質(zhì)點(diǎn)間的垂直距離為ds，與體內(nèi)質(zhì)點(diǎn)間距do相比有所膨脹。第56頁/共68頁58§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)表面結(jié)構(gòu)弛豫表面結(jié)構(gòu)與體內(nèi)基本相同，但點(diǎn)陣參數(shù)略有差異，特別表現(xiàn)在垂直于表面質(zhì)點(diǎn)方向上的法向弛豫。發(fā)生弛豫現(xiàn)象的原因是由于表面質(zhì)點(diǎn)受力的情況不對稱，它可以波及幾個(gè)質(zhì)點(diǎn)層，而每一層間的膨脹（或壓縮）程度可能是不同的，而且越接近最表層，變化越顯著。

第57頁/共68頁59重構(gòu)表面示意圖

3.表面重構(gòu)

(surfacereconstruction)

重構(gòu)是指表面原子結(jié)構(gòu)在水平方向上的周期性不同于體內(nèi)，但垂直方向的層間距則與體內(nèi)相同。d0d0asa§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)第58頁/共68頁60§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)重構(gòu)后，在平行基底的表面上，原子的平移對稱性與體內(nèi)顯著不同，原子位置作了較大幅度的調(diào)整。表面重構(gòu)與表面懸掛鍵有關(guān)，這種懸掛鍵是由表面原子價(jià)鍵的不飽和而產(chǎn)生的。當(dāng)表面吸附外來原子而使懸掛鍵飽和時(shí)，重構(gòu)必然發(fā)生。第59頁/共68頁61§2.4.2清潔表面結(jié)構(gòu)表面結(jié)構(gòu)和體結(jié)構(gòu)出現(xiàn)了本質(zhì)的不同。重構(gòu)通常表現(xiàn)為表面超結(jié)構(gòu)的出現(xiàn)，即兩維晶胞的基矢按整數(shù)倍擴(kuò)大，如圖所示。第60頁/共68頁62名稱結(jié)構(gòu)示意圖特點(diǎn)弛豫表面最外層原子與第二層原子之間的距離不同于體內(nèi)原子間距（縮小或增大；也可以是有些原子間距增大，有些減小）重構(gòu)在平行基底的表面上，原子的平移對稱性與體內(nèi)