采油工程第一章：油井流入動(dòng)態(tài)湯專用教學(xué)課件-568

1、采油工程-第一章：油井流入動(dòng)態(tài)-湯專用課件油井的生產(chǎn)系統(tǒng)組成（非自噴井）油層到井底的流動(dòng)(地層滲流)井底到井口的流動(dòng)(井筒多相管流)井口到分離器(地面水平或傾斜管流)油井生產(chǎn)的三個(gè)基本流動(dòng)過程油井流入動(dòng)態(tài)氣液兩相流的基本理論第一節(jié) 油井流入動(dòng)態(tài)（IPR曲線） 基本概念油（氣）井流入動(dòng)態(tài)： 在一定的油層壓力下，流體（油、氣、水）產(chǎn)量地面(qo， qg， qw，) 與相應(yīng)井底流動(dòng)壓力(pwf) 的關(guān)系，反映了油藏向該井供油的能力。油井流入動(dòng)態(tài)曲線：油井產(chǎn)量與井底流動(dòng)壓力的曲線。簡稱IPR曲線 Inflow Performance Relationship Curve。也稱指示曲線IPR曲線IPR曲

2、線基本形狀與油藏驅(qū)動(dòng)類型有關(guān)。即使在同一驅(qū)動(dòng)方式下，還將取決于油藏壓力、油層厚度、滲透率及流體物理性質(zhì)等。IPR曲線的用途 ： IPR曲線是油氣層特性的綜合反映，是確定油氣井合理工作方式的依據(jù)，又是分析油氣井動(dòng)態(tài)的基礎(chǔ)。一、 單相液體流入動(dòng)態(tài)a.供給邊緣壓力不變、圓形地層中心一口井的產(chǎn)量公式為：（1-1）b.圓形封閉油藏、擬穩(wěn)態(tài)條件下產(chǎn)量公式為：（1-2）圖1-2 泄油面積形狀與油井的位置系數(shù)對于非圓形封閉泄油面積的油井產(chǎn)量公式，可根據(jù)泄油面積和油井位置進(jìn)行校正。非圓形單相流體流入動(dòng)態(tài)單相流動(dòng)時(shí)，油層物性及流體性質(zhì)基本不隨壓力變化。 采油指數(shù)可定義為: 單位生產(chǎn)壓差下的油井產(chǎn)油量，是反映油層性

3、質(zhì)、厚度、流體參數(shù)、完井條件及泄油面積等與產(chǎn)量之間的關(guān)系的綜合指標(biāo)。生產(chǎn)壓差I(lǐng)PR曲線為直線型流體性質(zhì)不隨壓力變化采油指數(shù)J的獲得：對于單相液體流動(dòng)的直線型IPR曲線，采油指數(shù)可定義為產(chǎn)油量與生產(chǎn)壓差之比，也可定義為每增加單位生產(chǎn)壓差時(shí)，油井產(chǎn)量的增加值，或IPR曲線斜率的負(fù)倒數(shù)。注意事項(xiàng)：因此，對于具有非直線型IPR曲線的油井，在使用采油指數(shù)時(shí)，應(yīng)該說明相應(yīng)的流動(dòng)壓力，不能簡單地用某一流壓下的采油指數(shù)來直接推算不同流壓下的產(chǎn)量。（J是隨壓力變化的）試井資料：測得35個(gè)穩(wěn)定工作制度下的產(chǎn)量q及其流壓 ，便可繪制該井的實(shí)測IPR曲線.其斜率的負(fù)倒數(shù)是采油指數(shù)；在縱坐標(biāo)（壓力坐標(biāo)）上的截距即為油藏

4、壓力。當(dāng)油井產(chǎn)量很高時(shí)，井底附近將出現(xiàn)非達(dá)西滲流（課本中圖1-1，B井的IPR曲線）：膠結(jié)地層的紊流速度系數(shù)：非膠結(jié)地層紊流速度系數(shù)：C、D值也可用試井資料獲取課堂練習(xí)一、某井位于面積A=45000m2的矩形(長寬比為2：1)泄油面積中心，井徑rw=0.1m,原油體積系數(shù)Bo=1.2，原油粘度uo=4mPa.s,地面原油密度 =860Kg/m3，油井表皮系數(shù)S=2。試根據(jù)下列測試資料繪制IPR曲線，并計(jì)算采油指數(shù)J和油層參數(shù)Koh，推算油藏平均壓力。測試數(shù)據(jù)表井底流壓Pwf,MPa20.1116.9114.3712.52油井產(chǎn)量Qo，t/d24.440.553.162.4二、 油氣兩相滲流時(shí)的

5、流入動(dòng)態(tài)o、Bo 、Kro都是壓力的函數(shù)。用上述方法繪制IPR曲線十分繁瑣。通常結(jié)合生產(chǎn)資料來繪制 IPR曲線。平面徑向流，直井油氣兩相滲流時(shí)油井產(chǎn)量公式為：(一)垂直井油氣兩相滲流時(shí)的流入動(dòng)態(tài)溶解氣驅(qū)油藏（流體物性和相滲透率隨壓力變化而變化）1、Vogel 方法(1968)假設(shè)條件：a.圓形封閉油藏，油井位于中心；b.均質(zhì)油層，含水飽和度恒定；c.忽略重力影響；d.忽略巖石和水的壓縮性； e.油、氣組成及平衡不變；f.油、氣兩相的壓力相同；g.擬穩(wěn)態(tài)下流動(dòng)，在給定的某一瞬間，各點(diǎn)的脫氣原油流量相同。通過對不同類型的21個(gè)溶解氣驅(qū)動(dòng)油藏進(jìn)行模擬計(jì)算，得到的結(jié)果的總結(jié)2、Vogel 曲線溶解氣驅(qū)

6、油藏的無因次IPR曲線經(jīng)典方程3、Vogel 方程 a.計(jì)算c.根據(jù)給定的流壓及計(jì)算的相應(yīng)產(chǎn)量繪制IPR曲線b.給定不同流壓，計(jì)算相應(yīng)的產(chǎn)量：、已知地層壓力和一個(gè)工作點(diǎn)( qo(test) , pwf(test) )如何利用Vogel方程繪制IPR曲線？、已知兩個(gè)工作點(diǎn)，油藏壓力未知a. 油藏平均壓力的確定：已知或利用兩組qopwf 測試計(jì)算，即 b.計(jì)算c. 由流入動(dòng)態(tài)關(guān)系式計(jì)算相關(guān)參數(shù)圖2-4 計(jì)算的溶解氣驅(qū)油藏油井IPR曲線1-用測試點(diǎn)按直線外推；2-計(jì)算機(jī)計(jì)算值；3-用Vogel方程計(jì)算值Vogel曲線與數(shù)值模擬IPR曲線的對比對比結(jié)果：按Vogel方程計(jì)算的IPR曲線，最大誤差出現(xiàn)在

7、用小生產(chǎn)壓差下的測試資料來預(yù)測最大產(chǎn)量時(shí)，但一般誤差低于5。如果用測試點(diǎn)的資料按直線外推，最大誤差可達(dá) 7080，只是在開采末期約30%。采出程度 Np 對油井流入動(dòng)態(tài)影響大，而kh/、Bo、k、So等對其影響不大。2.費(fèi)特柯維奇方法溶解氣驅(qū)油藏假設(shè)(kro/oBo)與壓力p 成線性關(guān)系，則其中，所以：當(dāng) 時(shí)：令：費(fèi)特柯維奇基本方程3.不完善井Vogel方程的修正油水井的不完善性： 射孔完成的井打開性質(zhì)不完善井；未全部鉆穿油層的井打開程度不完善井；打開程度和打開性質(zhì)都不完善的井雙重不完善井；在鉆井或修井過程中油層受到損害或進(jìn)行酸化、壓裂等措施，改變井壁附近油層滲透率，從而改變油井的完善性。Vo

8、gel方程是建立在理想的完善井之上，即油層部分井壁完全裸露，井壁附近的油層未受到損害。 圖1-5 完善井和非完善井周圍 的壓力分布示意圖油井的不完善性導(dǎo)致在井底附近會有增加或降低的壓力降引入流動(dòng)效率FE的概念：FE的定義：油井的理想生產(chǎn)壓差與實(shí)際生產(chǎn)壓差之比 為“正”稱“正”表皮，油井不完善； 為“負(fù)”稱“負(fù)”表皮，油井超完善。完善井：非完善井：如何計(jì)算 （表皮附加壓力降）而：令：非完善井表皮附加壓力降： 則：表皮系數(shù)或井壁阻力系數(shù)表皮系數(shù)或井壁阻力系數(shù)S油層受污染的或不完善井：完善井：增產(chǎn)措施后的超完善井：由于損害半徑和損害區(qū)滲透率難以確定，因而用公式無法確定表皮系數(shù)S，通常由試井方法獲得利

9、用流動(dòng)效率計(jì)算直井流入動(dòng)態(tài)的方法圖1-6 FE 1時(shí)的無因次IPR曲線(standing IPR曲線)Standing方法(1970) (FE=0.5 1.5) FE=1,Vogel方程，完善井的公式a.根據(jù)已知pr和pwf計(jì)算在FE=1時(shí)最大產(chǎn)量standing方法計(jì)算不完善井IPR曲線的步驟：b.根據(jù)FE計(jì)算不同Pwf對應(yīng)的Pwf,然后由下式計(jì)算相應(yīng)的產(chǎn)量。c.根據(jù)計(jì)算結(jié)果繪制IPR曲線Vogel方程的變形，其中都為已知數(shù)注：運(yùn)用Standing方法的范圍只能是（FE=0.51.5）Harrison方法 (FE=1 2.5) 圖1-7 Harrison無因次IPR曲線(FE1)擴(kuò)大了Sta

10、nding的曲線范圍注：用來計(jì)算高流動(dòng)效率井的IPR曲線和預(yù)測低流壓下得產(chǎn)量Harrison方法的計(jì)算步驟如下：a.計(jì)算FE=1時(shí)的qomax 先求pwf/pr，然后查圖1-7中對應(yīng)的FE曲線上的相應(yīng)值 qo/qomax(FE=1)，則b.計(jì)算不同流壓下的產(chǎn)量c.根據(jù)計(jì)算結(jié)果繪制IPR曲線d.求FE對應(yīng)的最大產(chǎn)量，即pwf=0時(shí)的產(chǎn)量其中的 都是測試點(diǎn)，都為已知數(shù)查圖得到 (二)斜井和水平井的IPR曲線1990年，Cheng對溶解氣驅(qū)油藏中斜井和水平井進(jìn)行了數(shù)值模擬，并用回歸的方法得到了類似Vogel方程的不同井斜角井的IPR回歸方程：p=pwf/pr； q=qo/qomax ；A、B、C為取

11、決于井斜角的系數(shù)優(yōu)點(diǎn)：使用簡單，僅需一組測點(diǎn)，便可得IPR曲線缺點(diǎn)：方程沒有歸一化斜井和水平井的流入動(dòng)態(tài)與垂直井不同，不可直接用Vogel方程1989年，Bendakhlia等用兩種三維三相黑油模擬器研究了多種情況下溶解氣驅(qū)油藏中水平井的流入動(dòng)態(tài)關(guān)系。得到了不同條件下IPR曲線。 圖1-8 擬合的IPR曲線與實(shí)際曲線的對比 _擬合的IPR曲線,實(shí)際曲線曲線表明：早期的IPR曲線近似于直線，隨著采出程度的增加，曲度增加，接近衰竭時(shí)曲度稍有減小。Bendakhlia建議用以下公式來擬合IPR曲線圖： 圖1-9 參數(shù)v、n與采出程度之間的關(guān)系IPR曲線的應(yīng)用油井流入動(dòng)態(tài)反映了油藏向該井供油的能力。根

12、據(jù)測試資料確定IPR曲線。根據(jù)IPR曲線確定流壓和產(chǎn)量的對應(yīng)關(guān)系。prqomax二、某溶解氣驅(qū)油藏一口井測試平均油藏壓力為21MPa，產(chǎn)量Qo=60 t/d ，F(xiàn)E=0.9，Pwf=15MPa.試根據(jù)standing方法計(jì)算和繪制IPR曲線，并預(yù)測產(chǎn)量為70 t/d時(shí)的井底流壓。三、prpbpwf時(shí)的流入動(dòng)態(tài)（1）基本公式 當(dāng)油藏壓力高于飽和壓力，而流動(dòng)壓力低于飽和壓力時(shí)，油藏中將同時(shí)存在單相和兩相流動(dòng)，擬穩(wěn)態(tài)條件下產(chǎn)量的一般計(jì)算表達(dá)式為:需要分段積分，Why? 當(dāng)pwfpb時(shí)，由于油藏中全部為單相液體流動(dòng)流入動(dòng)態(tài)公式為：流壓等于飽和壓力時(shí)的產(chǎn)量為：采油指數(shù)J可由測試結(jié)果求得當(dāng)pwfpb后，油

13、藏中出現(xiàn)兩相流動(dòng)，此時(shí)的IPR曲線變?yōu)榍€。如果用pb和qc分別代替Vogel方程中得油藏壓力pr及qmax,則可用Vogel方程來描述pwfpb時(shí)）,運(yùn)用：得到J,qb,qc計(jì)算幾個(gè)不同流壓下得產(chǎn)量，匯出IPR曲線 若測試的流動(dòng)壓力低于飽和壓力（即pwf（test）pb時(shí)）,運(yùn)用：消掉qb,qc得到qb,qc采用前面講述的方法得到IPR曲線A-油相IPR曲線（fw=0）B-水相IPR曲線（fw=100%)C-油氣水三相綜合IPR曲線四、油氣水三相IPR 曲線Petrobras提出了計(jì)算三相流動(dòng)IPR曲線的方法綜合IPR曲線的實(shí)質(zhì):是按含水率取純油IPR曲線和水IPR曲線的加權(quán)平均值。當(dāng)已知測

14、試點(diǎn)計(jì)算曲線，可按產(chǎn)量加權(quán)平均；當(dāng)預(yù)測產(chǎn)量或流壓，可按流壓加權(quán)平均。 圖1-12 油氣水三相IPR 曲線采液指數(shù)計(jì)算(由測試點(diǎn)確定曲線)已知 pr、pb和一個(gè)測試點(diǎn)pwf(test)、qt(test) (1) (2) 產(chǎn)量的加權(quán)平均算法qc在一定產(chǎn)量下確定井底流壓(自學(xué)）按產(chǎn)量的大小可將其分為3個(gè)部分1、在零至飽和壓力產(chǎn)量之間的部分（0QtQb）2、在飽和壓力下的產(chǎn)量與最大產(chǎn)油量之間的部分（QbQtQomax）3、在最大產(chǎn)油量與最大產(chǎn)量之間的部分（QomaxQtQtmax）1、在零至飽和壓力產(chǎn)量之間的部分（0QtQb）此時(shí)，產(chǎn)量與流壓呈線性關(guān)系，總產(chǎn)量Qt下的井底流壓可以通過以下公式計(jì)算：2、

15、在飽和壓力下的產(chǎn)量與最大產(chǎn)油量之間的部分（QbQtQomax）此時(shí)，對流壓進(jìn)行加權(quán)平均，有公式：對于水的IPR曲線，由于是單向流，則有公式：對于油的IPR曲線，有公式：令 為X，則上式變?yōu)榻舛淮畏匠蹋喝绾谓?？則有3、在最大產(chǎn)油量與最大產(chǎn)量之間的部分（QomaxQtQtmax）此時(shí)的綜合IPR曲線的斜率可以近視為常數(shù)。此時(shí)對下式求導(dǎo)若Qt=Qomax,則此時(shí)的Pwf為：此時(shí)產(chǎn)油最多，油相流壓為0.只有水相流壓的加權(quán)。當(dāng)（QomaxQtQtmax）時(shí)，pwf為：三、已知油藏平均壓力為16MPa，飽和壓力Pb 為13MPa，流壓Pwf為15MPa時(shí)的產(chǎn)量qo為25 t/d。試計(jì)算J、qb、qom

16、ax,繪制該井的IPR曲線并預(yù)測井底流壓為10MPa時(shí)的產(chǎn)量。五、多層油藏油井流入動(dòng)態(tài)（1）多油層油井流入動(dòng)態(tài)圖1-13 多層油藏油井流入動(dòng)態(tài)流壓低于14MPa后，只有第三個(gè)層工作；流壓降低到12MPa和10MPa后，則I層和II層陸續(xù)出油?？偟腎PR曲線則是分層的迭加。其特點(diǎn)是：隨著流壓的降低，由于參加工作的小層數(shù)增多，產(chǎn)量將大幅度增加，采油指數(shù)也隨之增大。（2）含水油井流入動(dòng)態(tài)圖1-14 含水油井流入動(dòng)態(tài)與含水變化 ( )在層間差異較大的水驅(qū)油藏中，當(dāng)水層靜壓高于油層靜壓時(shí)，在井底流壓降到油層靜壓以前，油層不出油，水層產(chǎn)生的一部分水轉(zhuǎn)滲到油層，油井含水為100%，當(dāng)流壓低于油層靜壓后，油層

17、出油，含水率降低。放大壓差可以增加產(chǎn)油量，而且可以降低含水率。圖1-15 含水油井流入動(dòng)態(tài)曲線 ( )當(dāng)油層靜壓高于水層靜壓時(shí)，情況完全相反，油井含水將隨流壓的降低而上升。放大壓差也可以增加產(chǎn)油量，但是含水率會上升。注：當(dāng)油層與水層壓力相同或油水同層時(shí)，含水率將不隨產(chǎn)量而變化小 結(jié)(1) 上述介紹的方法闡明了油井流入動(dòng)態(tài)的物理意義，也是目前現(xiàn)場最常用的計(jì)算方法。(2) 油井流入動(dòng)態(tài)研究主要有三種途徑： 基于Vogel、Fetkovich、Petrobras方法的完善。 建立不同類型油藏和井底條件的滲流模型。 利用單井流入動(dòng)態(tài)的油藏?cái)?shù)值模擬技術(shù)。(3) 油井流入動(dòng)態(tài)是采油工程各項(xiàng)技術(shù)措施設(shè)計(jì)、分

18、析與評價(jià)的依據(jù)。第二節(jié) 井筒氣液兩相流基本概念什么是相？ 相是體系中具有相同化學(xué)組成和物理性質(zhì)的一部分 ，與體系的其它均勻部分有界面隔開 例：水-冰系統(tǒng)、泥漿、油-氣-水等均是多相體系油氣是深埋于地下的流體礦藏采油設(shè)備的優(yōu)化設(shè)計(jì)和工況分析、油氣集輸設(shè)計(jì)等都離不開氣液兩相流的理論與計(jì)算方法隨壓力的降低，溶解氣將不斷從原油中逸出，因此，井筒中將不可避免地出現(xiàn)氣液兩相流動(dòng)。（一）井筒氣液兩相流動(dòng)的特性(一)氣液兩相流動(dòng)與單相液流的比較(二)井筒氣液兩相流動(dòng)的特性 純液流 當(dāng)井筒壓力高于飽和壓力時(shí)，天然氣溶解在原油中，產(chǎn)液呈單相液流。1、當(dāng)井口壓力高于原油飽和壓力，井筒中為單相液體流動(dòng)壓力平衡等式：2

19、、當(dāng)井口壓力低于原油飽和壓力，井筒中為氣液兩相流動(dòng)泡流 井筒壓力稍低于飽和壓力時(shí)，溶解氣開始從油中分離出來，氣體都以小氣泡分散在液相中。滑脫： 混合流體向上流動(dòng)的過程中，由于氣液間的密度差異，氣泡上升速度大于液體流速，這種氣體超越液體上升的現(xiàn)象稱為滑脫。特點(diǎn)：氣體是分散相，液體是連續(xù)相； 氣體主要影響混合物密度，對摩擦阻力影響不大； 滑脫現(xiàn)象比較嚴(yán)重。段塞流 當(dāng)混合物繼續(xù)向上流動(dòng)，壓力逐漸降低，氣體不斷膨脹，小氣泡將合并成大氣泡，直到能夠占據(jù)整個(gè)油管斷面時(shí)，井筒內(nèi)將形成一段液一段氣的結(jié)構(gòu)。特點(diǎn)：氣體呈分散相，液體呈連續(xù)相； 一段氣一段液交替出現(xiàn)； 大氣泡托著油柱向上流動(dòng)； 氣體膨脹能得到較好的

20、利用； 滑脫損失變小。一般自噴井，段塞流是主要的環(huán)流 隨著混合物繼續(xù)向上流動(dòng)，壓力不斷下降，氣體體積繼續(xù)增大，氣泡不斷加長，并逐漸由油管中心突破，形成油管中心是連續(xù)的氣流而管壁為油環(huán)的流動(dòng)結(jié)構(gòu)。特點(diǎn)：氣液兩相都是連續(xù)相； 氣體舉油作用主要是靠摩擦攜帶； 摩擦損失變大。霧流 當(dāng)油氣混合物繼續(xù)上升，壓力繼續(xù)下降，氣體的體積流量增加到足夠大時(shí)，油管中流動(dòng)的氣流芯子將變得很粗，沿管壁流動(dòng)的油環(huán)變得很薄，絕大部分油以小油滴分散在氣流中。特點(diǎn)：氣體是連續(xù)相，液體是分散相； 氣體以很高的速度攜帶液滴噴出井口； 氣、液之間的相對運(yùn)動(dòng)速度很??； 氣相是整個(gè)流動(dòng)的控制因素?？偨Y(jié)： 油井生產(chǎn)中可能出現(xiàn)的流型自下而上

21、依次為：純油(液)流、泡流、段塞流、環(huán)流和霧流。 實(shí)際上，在同一口井內(nèi)，一般不會出現(xiàn)完整的流型變化。圖1-17 油氣沿井筒噴出時(shí)的流型變化示意圖純油流；泡流；段塞流；環(huán)流；霧流一般油井不會出現(xiàn)環(huán)流和霧流(三)滑脫損失概念因滑脫而產(chǎn)生的附加壓力損失稱為滑脫損失。圖1-18 氣液兩相流流動(dòng)斷面簡圖由于滑脫現(xiàn)象是由氣液密度差引起的，滑脫之后將增大氣液混合物密度，從而增加混合物重力，使其在舉升過程中消耗的能量增加，從而產(chǎn)生壓力損失。無滑脫實(shí)際由于有滑脫時(shí)，氣體流速大，液體流速小，為了保持體積流量不變，氣體過流斷面將減小，而液體的過流斷面將增加 。由于滑脫存在： 假定有滑脫和無滑脫時(shí)液、氣體積流量不變。

22、由于有滑脫時(shí)，氣體流速大，液體流速小，為了保持體積流量不變，氣體過流斷面將減小，而液體過流斷面將增大?；摀p失的實(shí)質(zhì)： 液相的流動(dòng)斷面增大引起混合物密度的增加。二、井筒氣液兩相流能量平衡方程及壓力分布計(jì)算步驟 兩個(gè)流動(dòng)斷面間的能量平衡關(guān)系：(一)能量平衡方程推導(dǎo)任何流體流動(dòng)系統(tǒng)在兩個(gè)斷面都是能量守恒的傾斜多相管流斷面1和斷面2的流體的能量平衡關(guān)系為：圖2-19 傾斜管流能量平衡關(guān)系示意圖上式中：單位管長的總壓力損失（總壓力降）：由于動(dòng)能變化而損失的壓力，或稱加速度引起的壓力損失：克服流體重力所消耗的壓力：克服各種摩擦阻力而消耗的壓力則上式變?yōu)椋毫睿焊鶕?jù)流體你寫管流計(jì)算公式有：取 為正值，則有：

23、為了強(qiáng)調(diào)多相混合物流動(dòng)，將上式的各項(xiàng)流動(dòng)參數(shù)加上角“m”,則有：單相液體垂直管流的 ；單相液體水平管流的和 均為零。對于氣液多相管流，如果流速不大，則 很小，可以忽略不計(jì)。只要求得 就可以計(jì)算出壓力梯度，但是，多相管流中這些參數(shù)沿程是變化的。因而不易求出。(三)多相垂直管流壓力分布計(jì)算步驟由于多相管流中每相流體影響流動(dòng)的物理參數(shù)(密度、粘度等)及混合物密度和流速都隨壓力和溫度而變，沿程壓力梯度并不是常數(shù)，因此，多相管流需要分段計(jì)算；同時(shí)，要先求得相應(yīng)段的流體性質(zhì)參數(shù)，然而，這些參數(shù)又是壓力和溫度的函數(shù)，壓力卻又是計(jì)算中需要求得的未知數(shù)。所以，多相管流通常采用迭代法進(jìn)行計(jì)算。有兩種不同的迭代途徑：按深度增量迭代和按壓力增量迭代。以計(jì)算段下端壓力為起點(diǎn)，重復(fù)步，計(jì)算下一段的深度和壓力，直到各段的累加深度等于管長為止。重復(fù)的計(jì)算，直至 。1)按深度增量迭代的步驟已知任一點(diǎn)(井口或井底)的壓力作為起點(diǎn)，任選一個(gè)合適的壓力降作為計(jì)算的壓力間隔p(0.5 1.0MPa)。估計(jì)一個(gè)對應(yīng)的深度增量h估計(jì)，計(jì)算與之對應(yīng)的溫度 。計(jì)算該管段的平均溫度及平均壓力，并確定流體性質(zhì)參數(shù)。計(jì)算該段的壓力梯度dp/dh。計(jì)算對應(yīng)于的該段管長(深度差)h計(jì)算。計(jì)算該段下端對應(yīng)的深度及壓力。2)按壓力增量迭代的步驟（略）思考題：根據(jù)上述步驟整理出計(jì)算壓力