波動光學(xué)復(fù)習(xí)PPT課件

1、kxF22dtxdmF kxmk2xOFx第1頁/共193頁0222xdtxddtdxv )sin(tvm)cos(tAx)sin(tAmk2第2頁/共193頁 常量 和 的確定A0初始條件設(shè)： ， , , ，得0 x=x0v v0t0000sin,cosAvAx2020)(vxA000arctanvx第3頁/共193頁 1.1.振幅: : 物體離開平衡位置的最大位移的絕對值。由初始條件確定 2.2.周期和頻率 周期：物體作一次完全振動所經(jīng)歷的時間。單位時間內(nèi)物體所作完全振動的次數(shù)。2020)(vxA00cos()cos ()xAtATt2T12T第4頁/共193頁 物體在 秒內(nèi)所作的完全振動

2、的次數(shù)。2諧振動表達式：22T對于彈簧振子，因mk，得12,2mkTkm02cosxAtT0cos(2)xAt第5頁/共193頁3.3.相位和初相相位 ：決定簡諧運動狀態(tài)的物理量。)(0t初相位 ：t =0 時的相位。0相位可用于比較兩個諧振動之間在振動步調(diào)上的差異。設(shè)有兩個同頻率的諧振動，表達式分別為)cos(1011tAx)cos(2022tAx第6頁/共193頁旋轉(zhuǎn)矢量: :長度等于振幅A的矢量 在紙平面A內(nèi)繞O點沿逆時針方向旋轉(zhuǎn)，其角速度與諧振動的角頻率相等，這個矢量稱為旋轉(zhuǎn)矢量。第7頁/共193頁振動相位逆時針方向 M 點在 x 軸上投影( (P點) )的運動規(guī)律： 的長度Ar旋轉(zhuǎn)的

3、角度速旋轉(zhuǎn)的方向Ar與參考方向x的夾角ArxOM P xA0t振幅A振動圓頻率0cos()xAt第8頁/共193頁用旋轉(zhuǎn)矢量表示兩個同頻率的簡諧運動：相位差xO1A1Df22A)cos(111tAx)cos(222tAx.)()(1212tt第9頁/共193頁xO2AAA023434322第10頁/共193頁s / tm/xO212s2,m2TAT2)cos(tAx)sin(tAv0 xcos0A2第11頁/共193頁0v0sinA0sin2m)2cos(2txxO220, 0vx第12頁/共193頁)cos(tAxm24. 0As4TT22第13頁/共193頁0m2cos24. 0tx24.

4、 0 x024. 0212cos24. 0 xm17. 0maF xm217. 0)2(01. 02N1019. 43Ax 0第14頁/共193頁24. 0 x024. 032mint232mints3432mint12. 0第15頁/共193頁 五、諧振動的能量 以彈簧振子為例: pkEEE222121kxmv )(cos21)(sin2122222tkAtmA221kA2221Ammk第16頁/共193頁 (1)彈簧振子的動能和勢能是隨時間(或位移)而變化的2222211sin (),cos ()22kpEmAtEkAt討論討論: :221kAE 第17頁/共193頁諧振子的動能、勢能和總

5、能量隨時間的變化曲線:pEkEEOtOtx221kAE tAxcos第18頁/共193頁一、振動的疊加原理 若一物體同時參與兩個或兩個以上的振動，則任意時刻物體的振動為各分振動的矢量和。10-5 一維諧振動的合成第19頁/共193頁1110cosxAt2220cosxAt1、解析法：21xxx)sinsincos(cos111ttA)sinsincos(cos222ttA第20頁/共193頁cosAtAcossinAtAAcos)coscos(2211tAAsin)sinsin(2211coscoscos2211AAAsinsinsin2211AAA)cos(212212221AAAAA221

6、12211coscossinsinAAAAtg第21頁/共193頁 討論討論: :(1)合振動仍然是簡諧振動，其頻率與分振動相同(2)合振動振幅不但與兩分振動的振幅有關(guān)，而且與相位差有關(guān)21AAA), 1, 0(212kkF maxA), 1, 0() 12 (12kkF 21AAAminA第22頁/共193頁55cm/xs / t005. 01 . 012cm5As1 . 0TT22000 x00v21第23頁/共193頁50 xA2cm)220cos(51txcm)20cos(52txxO1M2M45A222100MMAcm2545cm)4520cos(25tx第24頁/共193頁波動是振

7、動的傳播過程。振動是激發(fā)波動的波源。第25頁/共193頁波動分類：機械波電磁波機械波：機械振動在媒質(zhì)中的 傳播過程電磁波:交變的電磁場在空間的 傳播過程。第26頁/共193頁一、機械波產(chǎn)生的條件uxy第27頁/共193頁：質(zhì)點的振動方向與波 的傳播方向垂直。特征：具有波峰和波谷。第28頁/共193頁 ：質(zhì)點的振動方向與波 的傳播方向平行。特征：具有密部和疏部。聲波是一種縱波第29頁/共193頁yxO波長：同一波線上兩個相鄰的振動狀態(tài)相同的質(zhì)點之間的距離。ytOT周期：一個完整的波通過波線上某點所需的時間第30頁/共193頁單位時間內(nèi)一定的振動狀態(tài)（相位）所傳播的距離，又稱相速。描述振動狀態(tài)在介

8、質(zhì)中傳播快慢程度的物理量，值取決于介質(zhì)的彈性和質(zhì)量密度。波速、周期和波長關(guān)系：uT頻率：周期的倒數(shù)頻率和周期只決定于波源，和介質(zhì)種類無關(guān)波速：第31頁/共193頁u個個波長、頻率和波速之間的關(guān)系若波長小到分子間距尺度時，介質(zhì)不再具備連續(xù)性，此時不能傳播彈性波。彈性波在介質(zhì)中傳播時存在一個頻率上限。第32頁/共193頁 F簡諧波：諧振動在彈性媒質(zhì)中的傳播所構(gòu)成的波第33頁/共193頁tAycos0uux/x)(),(0uxtytxy)(cosuxtA-平面諧波的波動方程xyOP第34頁/共193頁)()(utuxttuxt)(uxxtt),(),(ttxxytxy- 經(jīng) 波形沿波線傳播了 x的距

9、離t(1)波動方程反映了波形的傳播第35頁/共193頁xx0ytttABx AAB )(uxt)(uxttA Attt第36頁/共193頁l當(dāng)x 一定時(設(shè)為x)(ty)(cosuxtAyuxtyO) cos(tAy第37頁/共193頁)(cosuxtAy)(xyt) cos(uxAyxyO第38頁/共193頁22TTu)(cosuxtAy0( , )cos 2txy x tAT0( , )cos 2xy x tAt 第39頁/共193頁tyvuxtAsin第40頁/共193頁 例例 一列平面簡諧波沿一列平面簡諧波沿x軸正方向傳播，已知軸正方向傳播，已知其波動表式其波動表式 求求波的振幅、波的

10、振幅、波長、周期和波速；波長、周期和波速；質(zhì)點振質(zhì)點振動的最大速度。動的最大速度。 0.04cos (500.10 )ytxm 解解 比較系數(shù)法：比較系數(shù)法： 將波動表式改寫成將波動表式改寫成500.100.04cos2 ()22ytxm與下式與下式 比較可得比較可得0cos 2txyAT0.04 ,Am0.04 ,Ts20 ,m500/um sT第41頁/共193頁 米) 39cos(1062ty)(cosuxtAy第42頁/共193頁m)1832cos(1062xy1)1832cos(xkx218322, 1, 0)3612(kkx第43頁/共193頁mxmyOu2 . 02 . 04 .

11、 0ab)cos(tAym2 . 0Am4 . 0第44頁/共193頁2u24 . 008. 02520y0v2mxmy0um)252cos(2 . 0tym2)08. 0(52cos2 . 0 xty第45頁/共193頁ABux)10(2cos2xty第46頁/共193頁abxxyyyx0 x0 a byyxyx第47頁/共193頁討論：討論：(1)波傳播時，任一體積元的動能、勢能和總能量作同相同相的周期性變化)(cosuxtAy)(sin)(222uxtAVE第48頁/共193頁 VWw)(sin222uxtATwdtTw012221A)(sin)(222uxtAVW第49頁/共193頁

12、三、波的能流密度(波的強度)Suwp SuuSPI 2221Auuw2221Aw 第50頁/共193頁一、惠更斯原理l 媒質(zhì)中波動傳到的各點都可以看作是新的次波源，這些新波源發(fā)射的波稱為子波，其后任一時刻這些子波的包絡(luò)面就是該時刻的新波陣面 -惠更斯原理第51頁/共193頁障礙物的小孔成為新的波源原波陣面新波陣面S1S2t 時刻t+t 時時刻ut第52頁/共193頁第53頁/共193頁二、波的干涉第54頁/共193頁)cos(11010tAy)cos(22020tAy1S2SP1r2r)2cos(1111rtAy)2cos(2222rtAy12yyy)cos(tA第55頁/共193頁)2cos

13、(21212212221rrAAAAA)2cos()2cos()2sin()2sin(222111222111rArArArAtg討論討論: :(1)空間某點12122rr 第56頁/共193頁(3)由波的強度2AI 121 22cosIIII I-空間各點的強度與 有關(guān)，即隨位置而變化，但是穩(wěn)定的cos2212221AAAAA第57頁/共193頁2, 1, 02kk12AAA2, 1, 0) 12(kk 21AAA21212IIIII21212IIIIImaxAminAcos2212221AAAAA第58頁/共193頁(5)如果 ，波程差21k212k, 2, 1, 0k12rr maxAA

14、 12rr minAA 12122rr 第59頁/共193頁例 AB為兩相干波源，振幅均為5 cm，頻率為100 Hz，波速為10 m/s。A點為波峰時，B點恰為波谷，試確定兩列波在P點干涉的結(jié)果。解：m25m152022BPm1 . 0u設(shè)A比B超前 BA1 . 0152522APBPAB201 反相位P點靜止15mABP20m0A 振幅第60頁/共193頁 一、駐波的產(chǎn)生和特點uu0t0 x第61頁/共193頁4Tt 2Tt 0 x0 xuu0t0 x第62頁/共193頁波節(jié)波節(jié)波腹波腹特 點2無“跑動”的波形2存在“波腹”與“波節(jié)”2各段相位突變第63頁/共193頁兩波合成：12yyy2

15、22 cos()cos()AxtT -駐波的表達式cos2 ()cos2 ()txtxyATT第64頁/共193頁222cos()cos()yAxtT討論：（1）每個質(zhì)點都在作同周期的簡諧振動駐波的振幅與位置有關(guān)第65頁/共193頁222cos()cos()yAxtT （2） 振幅最大（2A）的各點稱為波腹，在這些點上 2cos1x2,0, 1, 2xkk 即第66頁/共193頁(0,1,2,3)2xkk 波腹的位置：相鄰波腹間的距離：12kkxx第67頁/共193頁（3）而振幅始終為零的點稱為波節(jié)，在這些點上2cos0 x2(21) , 0, 1, 22xkk 即：222cos()cos()

16、yAxtT第68頁/共193頁(21),0, 1 , 2, 34xkk 因此波節(jié)的位置為：相鄰兩波腹（或波節(jié)）之間的距離：12kkxxx 第69頁/共193頁（4）0 x（5）駐波無能量的傳播。（6）駐波方程決定于坐標(biāo)系的選取。第70頁/共193頁1u2u uz uz222u11u12第71頁/共193頁當(dāng)波由波疏媒質(zhì)傳到波密媒質(zhì)，在兩種媒質(zhì)的界面處反射時，界面處反射波的位相與入射波的位相正好相反，即入射波的位相在反射點有 的突變。11ux，D d第88頁/共193頁xDkd明紋212Dkd暗紋0,1, 2,3k xdD(21)2k極小k極大第89頁/共193頁1kkxxx DdxDkd212

17、Dkd第90頁/共193頁12IImax14IImin0II0224646121 22cosIIII I第91頁/共193頁 例 在楊氏雙縫實驗中，設(shè)縫間距為0.45mm0.45mm，屏幕與縫的距離為115cm115cm，現(xiàn)測得十個條紋間距為 15mm15mm。試求所用的單色光的波長。若用白光照射干涉條紋將何變化。 解 兩相鄰條紋的間距1kkDxxxd332.45 101.5 101.5 10d xoD586.9nm第92頁/共193頁 例 用白光作光源觀察楊氏雙縫干涉. .設(shè)縫間距為d d，試求能觀察到的清晰可見光譜的級次. . 解 (1)RVkkvrvk390vnm750rnm3901.0

18、8750390k能觀察到的清晰可見光譜的級次：級xdkD 最先發(fā)生重疊的是某一級次的紅光和高一級次的紫光 400 760 nm 范圍內(nèi)明紋條件為第93頁/共193頁光 疏 媒 質(zhì)光 密 媒 質(zhì)入射反射 半 波 損 失水空氣第94頁/共193頁光 密 媒 質(zhì)光 疏 媒 質(zhì)入射反射 半 波 損 失水空氣第95頁/共193頁折射光任何情況都半波損失第96頁/共193頁一、光程的定義12-4 光程與光程差單色光波長于真空中的波長的關(guān)系cTvTnn 第97頁/共193頁rvtctnct nr光程：光在某一媒質(zhì)中走過的 距離r與這一媒質(zhì)折射率n的乘積。lnr第98頁/共193頁相位差和光程差的關(guān)系：r1r

19、2S1S2n1n2P212122rr2 21 10022n rn r2 21 102()n rn r2 21 1n rn r光程差：02二、光程差與相位差的關(guān)系第99頁/共193頁2 (21) kk亮紋相位差暗紋22 2(21) 2kk亮紋光程差暗紋0,1,2,k 干涉級數(shù)第100頁/共193頁 三、透鏡的等光程性： 光通過透鏡成像時，透鏡可改變光的傳播方向，但不引起附加光程差。agcbh.eF屏.d.第101頁/共193頁光的干涉核心問題：光 程 差幾何路徑介質(zhì)性質(zhì)半波損失第102頁/共193頁01S2Sd2rx1rP21()0rrxnx 第103頁/共193頁21rrN1Nxn75 6.3

20、28 101.58 165.46 10m01S2Sd2rx1rP第104頁/共193頁 光波經(jīng)薄膜兩表面反射后相互疊加所形成的干涉現(xiàn)象，稱為薄膜干涉。 薄膜干涉可分成等傾干涉和等厚干涉兩類。第105頁/共193頁1.1.點光源照明時的干涉條紋分析 rL fPO rk環(huán)環(huán)B en n n n iA CD21Si 第106頁/共193頁rninsinsin 由折射定律2cos2rne光束1 1、2 2的光程差為2222 sin( )2e nnii或得n n n n rB eiA CD21Si 第107頁/共193頁（1 1）垂直入射時：2222 sin2e nni（2 2）光程差 是入射角i的函數(shù)

21、，對于同一級條紋具有相同的傾角，故稱為等傾干涉。 i 22n e討論：(21)2kk第108頁/共193頁2222 sin( )2ennii明紋, 3 , 2 , 1 ,)(kki暗紋 , 2 , 1 , 0,212kki傾角i相同的光線對應(yīng)同一條干涉條紋。Siiiiii第109頁/共193頁2sin222122inne圓環(huán)的級次是內(nèi)大外小。第110頁/共193頁用白光照射，薄膜上出現(xiàn)彩色條紋。 中的附加光程差 /2/2出現(xiàn)條件：當(dāng)123123nnnornnn時， 中無附加光程差 /2/2。 中有附加光程差 /2/2。123123nnnornnn當(dāng)時，2ne3n1n第111頁/共193頁222

22、212sine nni222212sine nni0,1,2k (21)2kk1n1ne12nn cB i第112頁/共193頁利用薄膜干涉使反射光減小，這樣的薄膜稱為增透膜。第113頁/共193頁 10n5 . 1ne38. 1n2ne(21)2k第114頁/共193頁min4enmin4nene第115頁/共193頁2.40Hn 1.38Ln 122Hn ek1,2,k 14Hn eHLZnSMgF2HLZnSMgF2第116頁/共193頁222212sin2e nnik第117頁/共193頁例例 在空氣中白光在空氣中白光垂直照射垂直照射在厚為在厚為0.40 m的玻璃的玻璃片上，玻璃的折射

23、率為片上，玻璃的折射率為n= 1. 50 。試問在可見光范試問在可見光范圍內(nèi)（圍內(nèi)（ =400700nm ），），哪些波長的光在反射哪些波長的光在反射中增強？哪些波長的光在透射中增強？中增強？哪些波長的光在透射中增強？光線垂直入射，反射光增強，光線垂直入射，反射光增強，k222n e(K=1 (K=1 、2 2 、) )421nek44 1.5 0.4 102400()2121nmkk12400knm2800knm3480knm4343knm（不可見）（不可見）（不可見）（不可見）（不可見）（不可見）（可見）（可見）第118頁/共193頁光線垂直入射，透射光增強，光線垂直入射，透射光增強，k2

24、2n e (K=0、1 、2 、)2nek42 1.5 0.4 101200()nmkk11200knm2600knm3400knm4300knm（不可見）（不可見）（可見）（可見）（不可見）（不可見）（可見）（可見）第119頁/共193頁n 22nek(21)2k第120頁/共193頁22e第121頁/共193頁明、暗條紋處的膜厚：00ke棱邊呈現(xiàn)暗紋/41/2nken第一級暗紋第一級明紋(123)221(012)22kknekk， ， ， ， ，明紋暗紋第122頁/共193頁相鄰明紋（或暗紋）所對應(yīng)的薄膜厚度之差 相鄰明紋（或暗紋）所對應(yīng)的薄膜厚度之差相同。e ke ek k+1+1 e

25、明紋暗紋1kkeee(21)(21)44kknn2n22knek第123頁/共193頁兩相鄰明紋（或暗紋）的間距結(jié)論： a.a.條紋等間距分布b b. .夾角 越小，條紋越疏；反之則密。如 過大，條紋將密集到難以分辨，就觀察不到干涉條紋了。 L e明紋暗紋L e sineLe2n第124頁/共193頁（5）應(yīng)用測量細絲直徑或薄膜厚度。檢查工件平整度。等厚條紋待測工件平晶第125頁/共193頁d1n2nSiO2Si22n e0,1,k k第126頁/共193頁 例 把金屬絲夾在兩塊平玻璃之間，形成劈尖，如圖所示. .某次的測量結(jié)果為：單色光的波長 = =589.3 nm金屬絲與劈間頂點間的距離L

26、=28.880 mm，3030條明紋間得距離為4.295 mm, ,求金屬絲的直徑D？ LD第127頁/共193頁解: : 相鄰兩條明紋間距 空氣層的厚度相差為 很小代入得 .mml 4 29529sin2lsinDL2LDl39328.880 10589.3 100.057464.2951029D1mmm2第128頁/共193頁例 利用空氣劈尖檢測工件表面平整度， 在經(jīng)過精密加工的工件表面上放一光學(xué)平面玻璃，使其間形成空氣劈形膜，用單色光照射玻璃表面，并在顯微鏡下觀察到干涉條紋，如圖所示，試判斷工件表面是2bah ab hba hek-1ek凹的還是凸的；并證明凹凸深度可用下式求得:第129

27、頁/共193頁2bah 解: :如果工件表面是精確的平面, ,等厚干涉條紋應(yīng)該是等距離的平行直條紋. .可判斷工件表面是下凹的. .由圖中相似直角三角形可知: 所以12kkahhbeeab hba hek-1ek2bah第130頁/共193頁.S分束鏡M顯微鏡o 牛頓環(huán)裝置簡圖平凸透鏡平晶 (1)(1) 牛頓環(huán)實驗裝置及光路2.等厚干涉-牛頓環(huán)第131頁/共193頁(2)(2) 反射光光程差的計算eA1222e(21)2kkk=1,2,.明紋k=0,1,2,.暗紋光程差：第132頁/共193頁22222 e-RRerR(3)(3) 牛頓環(huán)干涉條紋的特征rRe0由幾何關(guān)系可知222RerR22r

28、eR(12 3)221(012)22kknekk， ， ， ， ，明紋暗紋第133頁/共193頁r =0 ， k=0中心是暗斑牛頓環(huán)干涉條紋是一系列明暗相間的同心圓環(huán)。112 31,2012RkkrRk， ， ， ， ，明環(huán)暗環(huán)(1 2)12 3012kRkrkRk， ， ， ， ，明環(huán)暗環(huán)第134頁/共193頁相鄰暗環(huán)的間距內(nèi)疏外密11kkRrrrkk (1 2)12 3012kRkrkRk， ， ， ， ，明環(huán)暗環(huán)第135頁/共193頁NoImage牛頓環(huán)干涉是一系列明暗相間的、內(nèi)疏外密的同心圓環(huán)。第136頁/共193頁 測透鏡球面的半徑R 已知 , 測 m、rk+m、rk，可得R 。 測

29、波長 已知R，測出m 、 rk+m、rk， 可得 。 檢驗透鏡球表面質(zhì)量（4）應(yīng)用：依據(jù)：22k mkrrmR第137頁/共193頁 例例 用牛頓環(huán)測凸透鏡的曲率半徑。光源波長用牛頓環(huán)測凸透鏡的曲率半徑。光源波長 =589.3nm，測得第，測得第k級暗級暗條紋條紋直徑為直徑為6.220mm，第第k+5級暗級暗條紋條紋直徑為直徑為8.188mm。 求透鏡的曲率半徑。求透鏡的曲率半徑。 解解 第第k級暗環(huán)半徑級暗環(huán)半徑2kkdrkR第第k+5級暗環(huán)半徑級暗環(huán)半徑55(5)2kkdrkR兩式平方相減可得兩式平方相減可得22554kkddR2252.404 5kkddRm第138頁/共193頁第139

30、頁/共193頁光源和屏幕距衍射孔均為有限遠菲涅耳衍射 光源 l l 觀察屏衍射屏第140頁/共193頁 光源和屏幕距衍射孔均為無限遠光源研究重點第141頁/共193頁三、：波在媒質(zhì)中傳播到各點，都可看成發(fā)射子波的波源，子波的包跡就決定了新的波陣面。第142頁/共193頁t t 時刻波陣面時刻波陣面t+t+ t t 時刻波陣面時刻波陣面u tt t 時刻波陣面時刻波陣面u tt+t+ t t 時刻波陣面時刻波陣面第143頁/共193頁從同一波陣面上各點所發(fā)出的子波，經(jīng)傳播而在空間某點相遇時，也可相互迭加而產(chǎn)生干涉現(xiàn)象。第144頁/共193頁 一、實驗裝置：屏幕屏幕S*第145頁/共193頁決定P

31、點位置的坐標(biāo)。問題：亮、暗紋條件？OPAbfCB：衍射角第146頁/共193頁sinBCa 邊緣光線的光程差（最大光程差）邊緣光線的光程差（最大光程差）CEaABfPox1.1.菲涅耳半波帶法菲涅耳半波帶法第147頁/共193頁 作間距為作間距為/2平行于平行于AC的平行平面，等分的平行平面，等分BC 。22221A2A3AEaABfPoxC第148頁/共193頁 這些平面將波陣面這些平面將波陣面AB分成面積相等的半波帶分成面積相等的半波帶AA1 , A1A2 22221A2A3ACEaABfPox第149頁/共193頁 相鄰兩半波帶對應(yīng)點發(fā)出的子波在相鄰兩半波帶對應(yīng)點發(fā)出的子波在P點相遇時點

32、相遇時其光程差為其光程差為/2 ，干涉相消。，干涉相消。22221A2A3A EaABf P oxC第150頁/共193頁 BC= =2( /2)aABC0- 3個半波帶aABC1A2A第151頁/共193頁BC=asin =n( /2)2, 1n2) 12(sinka2, 1k22sinka第152頁/共193頁 10a1sintg20fx f2af2E1第153頁/共193頁a23a25a23a25aasin0II第154頁/共193頁11P0 xf1sinf1tgfx af第155頁/共193頁S*衍射圖樣：中央是一個較亮的圓斑，外圍是一組同心的明、暗相間的同心圓環(huán)。12-9 圓孔的夫瑯

33、禾費衍射 光學(xué)儀器的分辨本領(lǐng)第156頁/共193頁0Irrr0.6101.6191.116sin 愛里斑：由第一暗環(huán)圍成的光斑，占整個入射光束總光強的84%，稱為。第157頁/共193頁愛里斑的半角寬度 ：式中，d、r 為圓孔直徑、半徑。第一級暗環(huán)的衍射角 1 滿足：dr22. 161. 0sin1半角寬dr22. 161. 0第158頁/共193頁二、 光學(xué)儀器的分辨本領(lǐng) 光學(xué)儀器中所用的透鏡、光闌相當(dāng)于一個透光圓孔，對光有衍射。第159頁/共193頁 A、B兩物體，通過透鏡成像，產(chǎn)生衍射現(xiàn)象，A、B的像對應(yīng)于兩個愛里斑 。d*愛里斑AB 第160頁/共193頁 瑞利判據(jù)：當(dāng)一個像點的愛里斑

34、的中心剛好與另一個像點衍射圖樣的第一級暗環(huán)位置重合時，兩個物點恰好能為這一光學(xué)儀器所分辨。第161頁/共193頁瑞利判據(jù)：如果一個點光源的衍射圖象的中央最亮處剛好與另一個點光源的衍射圖象第一個最暗處相重合，認為這兩個點光源恰好能為這一光學(xué)儀器所分辨。恰恰能能分分辨辨不不能能分分辨辨能能分分辨辨1第162頁/共193頁dR/22. 11時，兩物恰能辨。F當(dāng)：1RF 當(dāng)：d*愛里斑AB 1R第163頁/共193頁定義：光學(xué)儀器的最小分辨角dR22. 1光學(xué)儀器的分辨率22. 11dRR第164頁/共193頁 12-10光柵衍射第165頁/共193頁PabE0 xsinddbad-光柵常數(shù)sind-相鄰兩縫光線的光程差第166頁/共193頁 二、光柵衍射圖樣分析光柵的衍射條紋是單縫衍射和縫間干涉的總效果ABCsin)(basin)(2ba第167頁/共