建筑類專業(yè)英語暖通與燃?xì)獾谝粌?cè).docxVIP

UNIT SEVEN P64B 管網(wǎng) 復(fù)合管的平行延伸是在市政分配系統(tǒng)，其中，所述管道相互連接，使得流至一個(gè)給定的出口可能會(huì)由幾種不同的路徑中經(jīng)常遇到的情況。事實(shí)上，這是經(jīng)常無法分辨通過檢查哪個(gè)方向流傳播。然而，該流程中的任何網(wǎng)絡(luò)，但復(fù)雜的，必須滿足連續(xù)性和能量的基本關(guān)系，如下所示：1、流進(jìn)任何結(jié)必定等于流出它 2、在每個(gè)管道的流量必須滿足一個(gè)單管的管摩擦法律流量。 3、周圍任何封閉的電路中的水頭損失的代數(shù)和必須為零。 管網(wǎng)一般都太復(fù)雜，解決解析，因?yàn)橛锌赡茉谄叫泄艿赖暮?jiǎn)單的情況。一個(gè)實(shí)用的程序逐次逼近，通過引入交叉的方法。它由以下要素，依次是：1通過仔細(xì)檢查假設(shè)流量的最合理的分配，滿足條件1。2寫條件2，每管在形式 其中K是一個(gè)常數(shù)對(duì)每個(gè)管。例如，標(biāo)準(zhǔn)管摩擦公式會(huì)產(chǎn)生K =1/C2和n=2的常數(shù)F。在任何電路輕微的損失可能包括，但在連接點(diǎn)輕微的損失忽略不計(jì)。3為了研究條件3，計(jì)算出各地的每個(gè)基本電路中的水頭損失的代數(shù)和，?？紤]從順時(shí)針方向流動(dòng)損失為正，逆時(shí)針負(fù)。只有好運(yùn)將這些內(nèi)容添加到零上的第一次試驗(yàn)。4調(diào)整各回路的流量由修正，以平衡頭的回路并給這種方法的核心就在于對(duì)于任何管道測(cè)定，我們可寫其中Q是正確的放電和Q0是假定的放電，然后在一個(gè)回路 必須再次強(qiáng)調(diào)的是，方程的分子。 （7-6）被代數(shù)相加，并適當(dāng)考慮符號(hào)，而分母是算術(shù)相加。負(fù)號(hào)在方程。 （7-6）表明，當(dāng)存在過量的周圍以順時(shí)針方向循環(huán)水頭損失，在DQ必須減去從順時(shí)針QS并添加到逆時(shí)針的。情況正好相反，如果有水頭損失在周圍順時(shí)針方向循環(huán)不足。 5.在每個(gè)回路中給出的第一校正，損失仍然不會(huì)因?yàn)樵诹硪粋€(gè)之上（管道所共有的兩個(gè)電路接收兩個(gè)獨(dú)立的校正，每一個(gè)回路）重復(fù)這個(gè)過程，到達(dá)1電路的相互作用的平衡在第二校正，依此類推，直到校正變得微不足道。無論哪種形式的方程。 （7-6），可用于發(fā)現(xiàn)。以K的值出現(xiàn)在第一種形式的分子和分母，值成正比的實(shí)際K可以被用來找到的分配。第二種形式將找到最方便與管道摩擦圖表，用于水管的使用。 該近似方法的一個(gè)有吸引力的特點(diǎn)是，在計(jì)算誤差具有相同的效果的判斷錯(cuò)誤，并最終將通過該方法進(jìn)行校正。管網(wǎng)問題，通過使用一臺(tái)電子計(jì)算機(jī)很適合的解決方案。編程需要時(shí)間和照顧，但一旦成立，有很大的靈活性，許多人為個(gè)小時(shí)的勞動(dòng)可以被保存。UNIT EIGHT P71A一般特性熱或熱能從一個(gè)區(qū)域由三種模式，傳導(dǎo)，對(duì)流和輻射轉(zhuǎn)移到另一個(gè)。在暖氣，空調(diào)或制冷設(shè)備的設(shè)計(jì)或應(yīng)用程序的每個(gè)重要。傳熱是其中的傳輸現(xiàn)象，包括質(zhì)量傳遞，動(dòng)量傳遞或流體摩擦和電傳導(dǎo)。傳遞現(xiàn)象也有類似的速率方程和磁通成正比的電位差。在通過傳導(dǎo)和對(duì)流的熱傳遞，該電勢(shì)差為溫度差。熱量，質(zhì)量和動(dòng)量傳遞，因?yàn)樗麄兊南嗨菩院拖嗷リP(guān)系在許多常見的物理過程，得到統(tǒng)一的處理在一些教科書。熱傳導(dǎo)是熱傳遞的機(jī)制，使能量從粒子或群組之間的動(dòng)能的傳遞輸送的連續(xù)的部分之間 粒子在原子水平上。在氣體。傳導(dǎo)分子的彈性碰撞的結(jié)果; 在液體和不導(dǎo)電的固體，它被認(rèn)為是由晶格結(jié)構(gòu)的縱向振動(dòng)引起的。在金屬的傳導(dǎo)發(fā)生像電傳導(dǎo)， 通過自由電子的運(yùn)動(dòng)。熱力學(xué)第二定律指出發(fā)生在溫度降低的方向。在固體不透明體，則顯著傳熱機(jī)理是熱傳導(dǎo)，由于在沒有凈料流 過程。用流動(dòng)的流體，熱傳導(dǎo)支配該區(qū)域非常接近固體 邊界，在那里流動(dòng)是層流，并且平行于表面，并且沒有渦運(yùn)動(dòng)。 熱對(duì)流可能涉及通過渦流混合和擴(kuò)散，除了傳導(dǎo)能量轉(zhuǎn)移。考慮熱傳遞到流過管內(nèi)的流體。如果雷諾數(shù)足夠大，三種不同的流動(dòng)區(qū)域會(huì)存在。緊鄰所述壁是其中的熱傳遞發(fā)生由層子層以外的熱傳導(dǎo)噸的層子層的過渡區(qū)域稱為緩沖層，其中兩個(gè)渦流混合和傳導(dǎo)效果顯著;超出緩沖層，并延伸至所述管的中心是湍流區(qū)，其中轉(zhuǎn)移的主導(dǎo)機(jī)制是渦流混合。在大多數(shù)設(shè)備，流體的主體是在紊流和層流層存在于唯一的實(shí)心墻。在例中的小管低速流動(dòng)的，或具有粘性的液體，如油（即，在低雷諾數(shù)），整個(gè)流動(dòng)可以是層流，沒有過渡或渦流的區(qū)域。當(dāng)流體電流是由外部的熱傳遞區(qū)域，例如鼓風(fēng)機(jī)或泵源產(chǎn)生的，固體 - 流體的熱傳遞被稱為強(qiáng)制對(duì)流。如果流體流量由溫度引起的變化非均勻密度的內(nèi)部產(chǎn)生的熱傳遞被稱為自由或自然對(duì)流。在傳導(dǎo)和對(duì)流，熱傳導(dǎo)發(fā)生過的事情。對(duì)于輻射傳熱，有能量形式的變化;從內(nèi)部能量源的電磁能量進(jìn)行傳輸，然后再返回到在接收器內(nèi)部的能量。而傳導(dǎo)和對(duì)流主要是由溫度差和一定程度上受到溫度的水平，通過增加輻射轉(zhuǎn)移迅速隨著溫度升高的熱影響。雖然有些廣義熱傳導(dǎo)方程已經(jīng)從數(shù)學(xué)上推導(dǎo)基本面，通常他們是從實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的相關(guān)性得到。通常情況下，采用相關(guān)性分析，從諸如多維分析或比喻某些無量綱數(shù)。UNIT NINE P80A關(guān)于量綱分析評(píng)論一種在應(yīng)用三維分析，以任何最重要的，而且很難，步驟定的問題是，所涉及的變量的選擇。 “我如前所述，為了方便起見，我們將使用術(shù)語變量來表示所涉及的任何數(shù)量，包括維和無量綱的常數(shù)。有沒有簡(jiǎn)單的程序，使該變量可以很容易識(shí)別。通常必須依靠現(xiàn)象涉及和理事物理規(guī)律有很好的理解。如果隨機(jī)變量都包括在內(nèi)，則太多的圓周條款出現(xiàn)在最終的溶液中，它可能是困難，耗時(shí)且昂貴，以消除這些實(shí)驗(yàn)。如果重要的變量都省略了，然后不正確的結(jié)果將會(huì)獲得;又一次，這可能被證明是昂貴的和難以確定。正是因此，必須有足夠的時(shí)間和精力給予在該變量決定了這個(gè)第一步。大多數(shù)工程問題涉及到對(duì)要考慮的變量產(chǎn)生影響某些簡(jiǎn)化的假設(shè)。通常我們希望保留的問題盡可能的簡(jiǎn)單，甚至如果一些犧牲準(zhǔn)確性。簡(jiǎn)單性和準(zhǔn)確性之間取得適當(dāng)?shù)钠胶馐且粋€(gè)理想的目標(biāo)。如何“準(zhǔn)確”的解決方案必須依賴于研究的目的;也就是說，我們可能只關(guān)注總的趨勢(shì)，因此，被認(rèn)為是有問題的只是一個(gè)很小的影響，一些變量可能被忽視的簡(jiǎn)單性。對(duì)于大多數(shù)工程問題相關(guān)的變量可以分為三大組幾何形狀9的材料特性和外部影響。幾何:幾何特征通?？梢砸?guī)定由一系列長(zhǎng)度和角度。 材料特性：由于一個(gè)系統(tǒng)施加的外部影響，如力量壓力，響應(yīng)和溫度的變化依賴于系統(tǒng)，則與外部影響材料性質(zhì)和反應(yīng)的性質(zhì) 外部的影響：該術(shù)語是用來表示任何領(lǐng)袖，在系統(tǒng)中的變化。必須作為變量。產(chǎn)生或往往會(huì)產(chǎn)生，在體系中的變化的變量.變量的上述一般課程是專為兩大類，應(yīng)該是有助于識(shí)別變量。這是有可能的，但是，會(huì)有不容易融入上述類別，每個(gè)問題需要仔細(xì)分析其中一個(gè)重要的變量。我們希望保持變量到最小的數(shù)量，重要的是，所有的變量是獨(dú)立的。綜上所述，以下幾點(diǎn)應(yīng)考慮變量的選擇：1 ，清楚地定義問題。什么是利益的主要變量（因變量）2 ，考慮支配的現(xiàn)象的基本規(guī)律。甚至粗的理論描述該系統(tǒng)的基本方面可能是有幫助的。3，由變量分組分為三大類啟動(dòng)變量選擇過程：幾何，ETRY ，材料屬性和外部效應(yīng)。4，考慮到可能不屬于上述類別中的其他變量。例如，時(shí)間將是一個(gè)重要的變量，如果任何變量是時(shí)間依賴性的。5，一定要包括所有的輸入問題，盡管他們中的一些可能是數(shù)量保持不變（如重力，G的加速度） 。對(duì)于維分析它是二是重要的數(shù)量 - 而不是特定值！6，確保所有的變量都是獨(dú)立的。尋找的子集之間的關(guān)系變量。UNIT TEN P90B對(duì)流術(shù)語對(duì)流熱傳遞是指一個(gè)表面和一個(gè)之間交換的熱流體移動(dòng)過的表面上。的熱量從而轉(zhuǎn)移依賴于表面的性質(zhì)和它的幾何形狀，并與所述流體的性質(zhì)和其在表面上的速度以及溫度差異。米有兩種類型的對(duì)流熱轉(zhuǎn)移;即自由（或自然）對(duì)流和強(qiáng)制對(duì)流。假設(shè)，在與表面接觸的流體的溫度比所述表面的下部。該流體將具有由表面被加熱的傾向。此加熱導(dǎo)致與較低的密度直接接觸的流體的密度，該流體將向上移動(dòng)攜帶著它吸收的能量。該流體是由其它流體，這反過來，也被加熱并上升取代在表面。這個(gè)過程繼續(xù)，以在加熱的表面的連續(xù)的流體運(yùn)動(dòng)，只要主體流體溫度小于該表面的。這一過程的一個(gè)反向發(fā)生時(shí)，表面溫度比主體流體溫度降低。 。由于這個(gè)過程是一個(gè)自然的，它被稱為天然的或自由對(duì)流。正如其名稱所示，當(dāng)流體被強(qiáng)制流過發(fā)生強(qiáng)制對(duì)流通過外部手段，風(fēng)扇，鼓風(fēng)機(jī)，壓縮機(jī)或泵的傳熱表面可以是強(qiáng)制機(jī)構(gòu)。對(duì)流換熱的確切性質(zhì)是由于涉及大量的變量和因精確測(cè)量它們的難度非常困難來描述。對(duì)于這樣的條件下，對(duì)流傳熱的精確但是非常精細(xì)的分析是沒有道理的。對(duì)流換熱的問題可以通過假設(shè)簡(jiǎn)化了停滯流體膜與表面直接接觸，并且熱通過該薄膜由傳導(dǎo)傳遞。盡管這種假設(shè)沒有描述的真實(shí)情況，特別是對(duì)于高流體速度在表面上，它給出了令人滿意的許多工程用近似的結(jié)果。它可能會(huì)出現(xiàn)上述的方程可以用于確定通過假定停滯膜傳導(dǎo)的熱量。但是，該方程要求的停滯膜的厚度。因?yàn)樵摫∧な且环N假定1，其厚度不能被測(cè)量。它指出熱流是成正比的熱流路徑，K / X的熱導(dǎo)指定這個(gè)詞為h，并調(diào)用它的膜系數(shù)，方程變?yōu)樗赡苁且粋€(gè)顯著量的熱可以通過輻射從由流體界定的表面轉(zhuǎn)移。在某些情況下，流體可以完全被加熱表面包圍。該流體可以是氣體，如空氣，它不吸收顯著量的輻射能量。在這種情況下，從被加熱表面?zhèn)鬟f的熱量?jī)H是通過對(duì)流。當(dāng)流體能夠吸收顯著量的輻射熱能并在被加熱的表面被暴露于其它表面，讀者應(yīng)參考傳熱文本，其中來自一加熱的表面的熱傳遞這個(gè)復(fù)雜的方法進(jìn)行說明。UNIT ELEVEN P99B邊界層分離和壓力薄薄的流體躺在全邊界層內(nèi)的地層的運(yùn)動(dòng)是由三個(gè)因素決定： 1、外自由移動(dòng)的液體向前拉。它必須保持流體地層立即在休息毗鄰它的固體邊界。2、粘性阻滯作用。 3、沿邊界的壓力梯度。地層由壓力梯度，其壓力降低于流動(dòng)的方向，并通過產(chǎn)生不利梯度延緩加速。流體阻力在前述部分中的治療已被限制沿光滑平板位于非限制的流體邊界層的阻力。在一個(gè)有利的壓力梯度的邊界層被“保持”的存在的地方，這是發(fā)生在周圍的前體的加速流動(dòng)什么。如果一個(gè)粒子進(jìn)入靠近前駐點(diǎn)邊界層具有低流速和高壓力，因?yàn)樗魅胙厮鲋黧w的一側(cè)的壓力較低的區(qū)域其速度會(huì)增加。但會(huì)有從壁摩擦一些延遲，使得其總有用的能量將通過相應(yīng)的轉(zhuǎn)換成熱能被減小。圖。11-4增長(zhǎng)與邊界層分離，由于增加 壓力梯度。需要注意的是U有在B點(diǎn)的最大值，然后變小接下來發(fā)生的事情可以通過參照?qǐng)D來說明。 11-4。設(shè)A代表點(diǎn)在加速流動(dòng)的區(qū)域中，而B是在邊界層外的流速達(dá)到最大的點(diǎn)。然后是C，D和E是下游所在的邊界層外的速度降低點(diǎn)。因此，層緊貼墻壁的速度在減少C和終于被停止在D。現(xiàn)在越來越大的壓力要求進(jìn)一步遲緩;但這是不可能的，所以邊界層實(shí)際上是從一墻之隔。在旁邊還有墻壁上的回流。下游分離點(diǎn)的流量的特征是不規(guī)則湍流渦旋，形成為分離的邊界層變得在翻轉(zhuǎn)流卷起。這種情況通常延伸下游一段距離，直到漩渦是磨掉了粘性磨損。整個(gè)受干擾區(qū)域被稱為身體的湍流尾流。 因?yàn)闇u不能轉(zhuǎn)換它們的旋轉(zhuǎn)動(dòng)能轉(zhuǎn)化為增加的壓力，喚醒內(nèi)的壓力保持在分離點(diǎn)接近。由于這是始終小于上面的前駐點(diǎn)壓力時(shí)，其結(jié)果的凈壓力差趨向于主體一起移動(dòng)的流動(dòng)，并且這個(gè)力是壓力阻力。雖然在層流和湍流邊界層表現(xiàn)在基本相同的方式在點(diǎn)分離。分離點(diǎn)的給定曲面的位置將是非常不同的兩種情況。在層流層的動(dòng)量從快速移動(dòng)的外地層穿過粘性剪切過程轉(zhuǎn)移到內(nèi)地層是緩慢和低效。因此，層流邊界層是“弱”，不能長(zhǎng)期堅(jiān)持反對(duì)逆向壓力梯度墻。到湍流邊界層的過渡，另一方面，帶來更快的移動(dòng)的外地層猛烈混合成移動(dòng)較慢的內(nèi)部地層，反之亦然。平均流速與邊界鄰近的大大增加。這個(gè)附加的能量使邊界層更好承受反向壓力梯度，其結(jié)果是與紊流邊界層分離點(diǎn)的下游移動(dòng)到更高壓力的區(qū)域。UNIT TWELVE P109B輻射 每一個(gè)自由表面發(fā)射能量以電磁波的形式;能量的量的表面溫度的函數(shù)。該發(fā)射的能量被稱為輻射熱能。這種輻射能量的性質(zhì)還沒有完全理解，但法律已經(jīng)制定了描述其行為。應(yīng)當(dāng)認(rèn)識(shí)到，與其他形式的輻射能量，輻射熱能以電磁波的形式發(fā)送。規(guī)管輻射熱能規(guī)律的完整的配方必須考慮到這種能量是量子化的，也就是說，能量在量子傳輸。余與傳熱的其它模式相反，無介質(zhì)需要傳送輻射能。事實(shí)上一些氣體，例如二氧化碳和水蒸汽，吸收一些輻射能量穿過它們。 對(duì)于一組固定的條件下，任何自由表面發(fā)出不同的輻射能量波 長(zhǎng)度。輻射波的振動(dòng)（V）的頻率僅取決于輻射的源，并且是獨(dú)立的，通過它們傳遞介質(zhì)。輻射波的速度（V）是僅通過它們傳遞介質(zhì)的功能。因此，波長(zhǎng)（）是在源和媒介的功能。 所有的自由表面接受的輻射能量與所有其他的表面，他們可以“看到”，即，在表面直接視線。大多數(shù)問題在輻射處理的凈輻射能量給定的表面和那些圍繞著它之間交換。按照一般的說法，術(shù)語“熱通過輻射交換”一詞。必須強(qiáng)調(diào)，但是，輻射不發(fā)熱。熱量被傳導(dǎo)到表面上。憑借一個(gè)表面的溫度，電磁波從表面發(fā)射的能量。當(dāng)這些撞擊另一面，部分能量將被吸收，有增加的趨勢(shì)，擊中它們的表面的溫度，并且部分將被反射。當(dāng)該對(duì)象是透明的，或部分的話，以輻射電磁波，部分或全部由表面接收到的輻射能量將傳遞到對(duì)象中。一個(gè)目的是輻射能的透明度是在輻射波的波長(zhǎng)的函數(shù)，這些陳述涉及通過表面接收到的輻射能可放于方程形式如下：其中a =吸收率，或者被吸收的輻射能量的一部分 p值=反射率，或者被反射的輻射能量的一部分; R =透射率，或者被發(fā)送的輻射能的一部分黑色表面具有吸收率接近于1。出于這個(gè)原因，術(shù)語黑體已將用于指定其表面具有統(tǒng)一的吸收率的假想物體。由于沒有已知的表面完全吸收輻射能量，術(shù)語黑體是指一種理想的表面?；鶢柣舴驑?gòu)思完全吸收的輻射能量的方法。假設(shè)一個(gè)空心球體包含一個(gè)非常小的開口，如顯示在圖12-1 。輻射進(jìn)入該開口部將通過球體的后壁被接收。這里它將被部分吸收和部分反射到球面的壁的其他部分。的反射波，反過來，部分地反射，因此，各反射部的能量進(jìn)入球體直到最終所有的被吸收了逐漸變小的部分上。嚴(yán)格地說，一些反射的輻射能量會(huì)傳遞出通過孔。但是，球體的表面面積是 。因此，當(dāng)球體的直徑被選擇為50倍，開口，內(nèi)側(cè)表面積是10000倍，該開口的，并且它可以假設(shè)該空心球吸收所有的輻射能。圖。12-1輻射吸收的能量在一個(gè)中空的球體。由一個(gè)表面發(fā)射的輻射能量的量的表面的性質(zhì)和它的溫度的函數(shù)。術(shù)語黑體也可以用來表示一個(gè)表面，其發(fā)射在任何給定溫度的輻射能量的最大可以想象的量。 。沒有實(shí)際的表面，是一個(gè)完美的發(fā)射極，但是中空球體的概念可用于建立標(biāo)準(zhǔn)。發(fā)射的從球體的內(nèi)表面的過程中是該吸收的逆過程。由單位面積單位時(shí)間發(fā)射的總輻射能是被稱為總發(fā)射功率與由大腸桿菌指定由于輻射能量被發(fā)射在一定范圍內(nèi)的波長(zhǎng)， 12.8其中是單色的發(fā)射功率。據(jù)推測(cè)，實(shí)施例中公式12.8是A的連續(xù)函數(shù)。UNIT THIRTEEN P120B漸擴(kuò)漸縮管流它可以方便地使用流體的停滯狀態(tài)，作為可壓縮流計(jì)算的參考狀態(tài)。該停滯狀態(tài)的零流速和對(duì)應(yīng)于所述流動(dòng)的流體的熵的熵值相關(guān)聯(lián)。 下標(biāo)0用于指定停滯狀態(tài)。因此，滯止溫度和壓力是T0和P0，我們證明了對(duì)于理想氣體的等熵流，我們得到跟據(jù)理想氣體的等熵流的狀態(tài)的一個(gè)非常有用的手段包括如如圖1所示的溫度 - 熵（T-S）圖。 13-4。經(jīng)驗(yàn)表明，該定壓線一般都是作為被描繪圖。 13-4。等熵流動(dòng)被限制在一個(gè)TS圖上的垂直線。 2的垂直線。圖。 13-4是代表會(huì)聚 - 發(fā)散噴嘴內(nèi)的停滯狀態(tài)，任何國(guó)家之間的流動(dòng)。式（13）6示出了與增加馬赫數(shù)流體溫度降低。因此，較低的溫度水平的TS圖上對(duì)應(yīng)于較高的馬赫數(shù)。方程13.7表明，流體壓力也減小，增加馬赫數(shù)。因此，較低的流體的溫度和壓力與在我們的等熵會(huì)聚 - 發(fā)散導(dǎo)管例如較高馬赫數(shù)相關(guān)聯(lián)。通過一個(gè)會(huì)聚 - 發(fā)散導(dǎo)管像圖1那樣，以產(chǎn)生流的一種方法。 13-3a是向通道的下游端連接到真空泵。忽略摩擦和熱傳遞，并考慮到作為一種理想的氣體的空氣。方程。 13.6,13.7和13.8和TS圖可以用來通過縮擴(kuò)管來形容源源不斷。如果在管道中的壓力小于大氣壓力僅稍少。我們預(yù)測(cè)與方程。 13.7，在管道中的馬赫數(shù)水平將較低。因此，隨著Eq.13.8我們得出結(jié)論，流體密度的管道中的變化也小。連續(xù)性方程導(dǎo)致我們聲明，有少量的流體流動(dòng)加速在導(dǎo)管隨后在所述導(dǎo)管的擴(kuò)張部分流動(dòng)減速的聚光部的。*我們認(rèn)為這種類型的流量，當(dāng)我們討論的文丘里流量計(jì)，此流的TS圖是描繪在圖13-5。圖。13-4有關(guān)該T-S圖 13-5該T-S圖文丘里流量計(jì)流量停滯和靜態(tài)圖。我們接下來考慮當(dāng)背壓進(jìn)一步下降會(huì)發(fā)生什么。由于流從靜止開始所示的導(dǎo)管的收斂部分的上游。 13-3，方程133和13.5向我們揭示，流至噴嘴喉部可加速到1在喉嚨最大允許馬赫數(shù)。因此，當(dāng)導(dǎo)管背部壓力充分降低時(shí)，在所述管道的喉部馬赫數(shù)為1。背壓的任何進(jìn)一步的降低將不會(huì)影響在所述導(dǎo)管的收斂部分的流動(dòng)，因?yàn)殛P(guān)于壓力信息不能移動(dòng)的上游當(dāng)Ma=1。當(dāng)Ma=1在聚光發(fā)散風(fēng)道的咽喉，我們有一個(gè)叫做阻扼流動(dòng)條件.我們已經(jīng)使用了停滯狀態(tài)Ma=0為它作為一個(gè)參考條件。這將被證明可以幫助我們使用與Ma=1和相同的熵的水平流動(dòng)的流體相關(guān)聯(lián)的狀態(tài)作為另一參考條件，我們將調(diào)用臨界狀態(tài)，記為（）。停滯和臨界壓力和溫度圖所示的TS圖上。 13-6。對(duì)于空氣（K=1.4）而且我們看到，當(dāng)會(huì)聚 - 發(fā)散導(dǎo)管被堵塞，空氣在管咽喉的密度為63.4%大氣的密度。UNIT FOURTEEN P128A平均溫差為平行流和逆流熱交換器我們假設(shè)兩種流體的任一溫度為恒定整個(gè)或 他們真正的平均溫度被稱為。在這些條件下，在計(jì)算熱流中使用的溫差可以通過簡(jiǎn)單的減法來獲得。在工程的情況。的溫度差的確定通常是困難得多?？紤]兩種流體流過或在相同的方向（平行流），或者在相反的方向（逆流）同一平面。 當(dāng)流體相轉(zhuǎn)變，有提供的壓力保持恒定的溫度沒有任何變化。如果存在這種情況，這都沒有區(qū)別，以哪個(gè)方向流體流動(dòng)。另一方面，當(dāng)既不流體發(fā)生相變，流動(dòng)的方向是很重要的。這個(gè)條件現(xiàn)在將考慮。在簡(jiǎn)單的情況下，流體將被認(rèn)為流動(dòng)中的相同平面內(nèi)。如果它們還流在相同的方向，則流程被說成是平行流動(dòng)。當(dāng)兩種流體沿相反方向流動(dòng)時(shí)，流動(dòng)被稱為逆流。逆流示于圖。 圖。14-1逆流14-1，和平行流示于圖圖。14-2并聯(lián)均流應(yīng)當(dāng)指出對(duì)于逆流，由于流路延長(zhǎng)，在流動(dòng)通道的任何點(diǎn)的流體A和B之間的溫度差變小。因此，具有很長(zhǎng)的流動(dòng)通道，流體B在其出口處的溫度接近該液體A在它的入口處。同樣，流體A在其出口處的溫度接近的，因?yàn)樗M(jìn)入液B。作為沒有限制的流路的長(zhǎng)度增加時(shí)，在流路的任意點(diǎn)的兩種流體之間的溫度差接近零和傳熱過程接近的可逆1。另一方面，為平行流，如圖所示。 14-2，兩者的溫度流體接近彼此的出口處。時(shí)間越長(zhǎng)，流路中，緊密聯(lián)系起來的兩種流體的溫度將在出口處。然而，平行流換熱過程中不能接近可逆性除非在兩種流體之間的溫度差變小的入口。它是從檢查圖明顯。14-1和14-2是在一個(gè)換熱器，其中有一個(gè)在相位沒有改變兩種流體的真實(shí)平均溫差，無法。可以通過溫度的簡(jiǎn)單的減法來確定。對(duì)于確定真實(shí)的平均溫度差的方法，參照?qǐng)D14-3。下面的簡(jiǎn)化假設(shè)將作出 1，沒有與周圍環(huán)境無熱交換。 2，兩流體的比熱為常數(shù)。 3，熱傳遞的總系數(shù)是均勻的整個(gè)熱交換器。圖。14-3對(duì)數(shù)平均溫差考慮熱交換器的一小部分，具有傳熱區(qū)域DA。用符號(hào)H和C到指定的熱流體和冷流體，分別。然后將熱傳遞是即 其中下標(biāo)1指的是熱交換器的左側(cè)，和r是指右側(cè)由于公式。1410包含一個(gè)溫度比的對(duì)數(shù)，將溫度差異。通過這個(gè)公式計(jì)算被稱為對(duì)數(shù)平均溫差（LMTD）。平均溫度差也可以是歐普羅;通過假定溫度在整個(gè)熱交換器中發(fā)生變化的直線攪拌。基于這種假設(shè)的溫度差被稱為算術(shù)平均溫差。由于該算術(shù)平均值只是一個(gè)近似值，它的使用是不推薦，除非兩種流體的溫度變化是非常小的。用于日志平均氣溫的表達(dá)，推導(dǎo)了逆流。如可以是示出，但也適用同樣適用于平行流和在其中的流體中的一種改變相位的熱交換器。UNIT FIFTEE