《動(dòng)力氣象學(xué)思考題與習(xí)題集》.pdf

電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 1 動(dòng)力氣象學(xué)思考題與習(xí)題集動(dòng)力氣象學(xué)思考題與習(xí)題集 大氣科學(xué)專業(yè)適用 李李 國(guó)國(guó) 平平 編編 成成 都都 信信 息息 工工 程程 學(xué)學(xué) 院院 大大 氣氣 科科 學(xué)學(xué) 系系 二 O O 一年六月編寫 二 O O 八年八月修訂 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 2 目目 錄錄 一 大氣邊界層 二 大氣能量學(xué) 三 大氣波動(dòng) 四 地轉(zhuǎn)適應(yīng)過(guò)程 五 大氣波動(dòng)的不穩(wěn)定理論 六 低緯大氣動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ) 附錄 A 有用的常數(shù) 附錄 B 常用單位的換算 附錄 C 常用的矢量運(yùn)算公式 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 3 一 大氣邊界層大氣邊界層 思考題思考題 一一 名詞解釋名詞解釋 1 行星邊界層 PBL 2 ?？寺?Ekman 層 3 上部邊界層 4 地面邊界層 5 表面層 6 雷諾應(yīng)力 7 普朗特 Prandtl 混合長(zhǎng) 8 湍流摩擦力 9 風(fēng)的對(duì)數(shù)分 律 10 風(fēng)的指數(shù)分布律 11 ?？寺菥€ 12 ?？寺叨?13 梯度風(fēng)高度 14 埃克曼抽吸 15 一級(jí)環(huán)流 16 二級(jí)環(huán)流 17 三級(jí)環(huán)流 18 旋轉(zhuǎn)減弱 19 埃 克曼數(shù) 20 理查遜 Richardson 數(shù) 21 摩擦速度 22 地表粗糙度 23 晴空湍 流 CAT 二二 解釋解釋 回答問(wèn)題回答問(wèn)題 1 粗糙度的物理意義是什么 解釋下列觀測(cè)事實(shí) z0 層結(jié)穩(wěn)定 z0 中性 z0 層 結(jié)不穩(wěn)定 2 從物理上解釋在近地層不同層結(jié)下風(fēng)速分布的差異 3 如何從水平氣壓梯度力 科氏力及湍流摩擦力三者平衡的原理 說(shuō)明北半球風(fēng) 偏向低壓 風(fēng)向隨高度向右偏轉(zhuǎn) 4 湍流摩擦力的大小和方向在?？寺碚撝惺侨绾巫兓?5 什么叫二級(jí)環(huán)流 埃克曼抽吸為什么會(huì)造成旋轉(zhuǎn)減弱 6 ?？寺碚撝?在 z 0 和 z hB兩個(gè)高度上 湍流摩擦力和風(fēng)的關(guān)系如何 試作 圖說(shuō)明 7 在急流中心 很少觀測(cè)到晴空湍流 但緊貼急流的上方或下方 卻經(jīng)?？捎^測(cè) 到晴空湍流 習(xí)習(xí) 題題 1 實(shí)際風(fēng)指向地轉(zhuǎn)風(fēng)的右方 30 如果地轉(zhuǎn)風(fēng)為 20 米 秒 1 問(wèn)風(fēng)速的變率是多 少 設(shè) f 10 4秒 1 2 如果地轉(zhuǎn)風(fēng)速為 8 米 秒 1 而地轉(zhuǎn)偏差與地轉(zhuǎn)風(fēng)垂直 并且比地轉(zhuǎn)風(fēng)小 4 倍 試求 55 N 處單位質(zhì)量空氣微團(tuán)動(dòng)能的變化 3 在中緯度距地面 1 千米的氣層內(nèi) 風(fēng)矢量與等壓線的夾角約為 15 在不存在 其它力的情況下 試計(jì)算阻尼項(xiàng) kV ur 使水平風(fēng)速減小到 1 e 所需的時(shí)間 4 假定在近地層中 雷諾應(yīng)力 TZX為常數(shù) 混合長(zhǎng) 2 2 u z lk u z 并且在下邊界 z 0 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 4 處 u z 試求風(fēng)速隨高度的分布 5 已知由于湍流摩擦引起的邊界層頂部的垂直速度為 w g k 2f 1 2 1 試推出正壓大氣中 由于湍流摩擦引起的二級(jí)環(huán)流對(duì)天氣尺度渦旋的旋轉(zhuǎn)減弱 時(shí)間 e的公式 2 若湍流系數(shù) k 8 米 2 秒 1 f 10 4秒 1 渦旋頂部 w 0 的高度為 10 千米 試計(jì) 算 e為多少 6 試證在均質(zhì) 正壓流體中與地轉(zhuǎn)渦旋相結(jié)合的二級(jí)徑向環(huán)流其強(qiáng)度不隨高度而 變 7 假定在 60 N 處空氣微團(tuán)的速度為 40 千米 小時(shí) 1 如實(shí)際風(fēng)偏向低壓 且與 地轉(zhuǎn)風(fēng)成 15 角 又知實(shí)際風(fēng)比地轉(zhuǎn)風(fēng)大 5 試求空氣微團(tuán)移動(dòng)速率的變化 并求 地轉(zhuǎn)偏差及與等壓線的夾角 8 在某地測(cè)定平均風(fēng)速隨高度的分布 得到如下結(jié)果 假定風(fēng)速分布滿足對(duì)數(shù)規(guī) 律 試計(jì)算 z0 u 及 T0 取卡曼常數(shù)為 0 40 高度 米 平均風(fēng)速 米 秒 1 7 3 92 2 3 30 0 30 2 40 0 04 1 41 9 向圓筒里注水 高度達(dá) 0 3 米 并使其每分鐘旋轉(zhuǎn) 10 轉(zhuǎn) 試計(jì)算?？寺吔鐚拥?厚度和旋轉(zhuǎn)衰減的時(shí)間 假設(shè)運(yùn)動(dòng)是層流狀態(tài) 并取水的粘性系數(shù) 10 6米2 秒 1 10 設(shè)有一個(gè)高空鋒帶 其中溫度為近乎 230K 的等溫分布 即溫度遞減率為零 風(fēng)的鉛直切變?yōu)?30 米 秒 1 千米 1 1 計(jì)算其理查遜數(shù) Ri 2 在此氣層內(nèi) 具有這個(gè) Ri值 就晴空湍流 CAT 出現(xiàn)的可能性來(lái)說(shuō)意味著什么 11 假定在地面風(fēng)向與等壓線成 45 角 在 45 N 處 1500 米高度上的第一次觀測(cè) 到風(fēng)向與地轉(zhuǎn)風(fēng)方向相合 試求湍流交換系數(shù) 設(shè)空氣密度 1 千克 米 3 12 在定常的水平運(yùn)動(dòng)中 假定地面摩擦力和風(fēng)速的大小成正比 而方向相反 當(dāng) 空氣微團(tuán)作直線運(yùn)動(dòng)時(shí) 試求 1 風(fēng)速和氣壓梯度的關(guān)系 2 風(fēng)向和氣壓梯度之間的夾角 3 在 51 N 處 的觀測(cè)值為 77 時(shí)的摩擦系數(shù) 13 在定常的等速水平運(yùn)動(dòng)中 假定摩擦力大小和風(fēng)速大小成正比 作用方向在風(fēng) 向相反方向左邊成一個(gè)小于 90 角的 角 又設(shè)空氣微團(tuán)作直線運(yùn)動(dòng) 試求 1 風(fēng)速與氣壓梯度的關(guān)系 2 風(fēng)與等壓線的偏角 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 5 3 在 40 N 風(fēng)速為 6 米 秒 1 30 氣壓梯度值為 1 3 百帕 100 千米 1 3 千克 米 3 求 和摩擦系數(shù) 14 對(duì)修正的?？寺菥€ z g z g u u 1 2sina ecos z 4 v u2sina esin z 4 g g ga p ga p 螺線層底的切應(yīng)力 zxzy z 0 k u iv z ittr 等于地面應(yīng)力 試證此地面應(yīng)力可以用地轉(zhuǎn)風(fēng)表示為 1 2 0g u sin 2fk tra 15 設(shè)某地的地轉(zhuǎn)風(fēng)為 15 米 秒 1的西風(fēng) 試分別用理想的?？寺夂托拚陌？?曼解求?？寺鼘又写┰降葔壕€的質(zhì)量輸送 已知 k 5 米 2 秒 1 8 1 千 克 米 3和 f 10 4秒 1 16 導(dǎo)出更一般情況下即地轉(zhuǎn)風(fēng)具有 x 和 y 兩個(gè)分量 ug和 vg時(shí)的埃克曼螺線解 17 在定常 均勻的氣流中 鉛直方向處于靜力平衡的空氣質(zhì)點(diǎn)受到水平氣壓梯度 力 水平地轉(zhuǎn)偏向力和水平摩擦力的作用 假定后者與風(fēng)速矢方向相反 大小成比 例 試求風(fēng)壓場(chǎng)之間的關(guān)系 并作圖說(shuō)明 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 6 二二 大氣能量學(xué)大氣能量學(xué) 思考題思考題 一一 名詞解釋名詞解釋 1 內(nèi)能 2 壓力能 3 位能 4 動(dòng)能 5 焓 6 熵 7 濕焓 8 凝結(jié)高度 9 假相當(dāng)位溫 10 不穩(wěn)定能量 11 有效位能 APE 12 有效輻射 13 太陽(yáng)常數(shù) 14 潛熱能 15 濕靜能 16 可感熱能 17 干靜能 18 總能量 19 位能20 假濕絕熱過(guò)程 21 熱力學(xué)羅斯貝數(shù) 22 耗損 23 能量的串級(jí)耗散 24 負(fù)粘性 輸送 25 斜槽 26 曳式槽 27 導(dǎo)式槽 28 正環(huán)流或直接環(huán)流 29 反環(huán)流或間 接環(huán)流 30 哈德萊 Hadley 環(huán)流 31 費(fèi)雷爾 Ferrel 環(huán)流 32 全位能 33 最 小全位能 34 螺旋行星波 35 氣候風(fēng)帶 二二 解釋解釋 回答問(wèn)題回答問(wèn)題 1 為什么在中午 風(fēng)速常加強(qiáng) 而在日落后 風(fēng)速減弱 2 為什么潛熱的釋放并不影響濕靜能 3 若流場(chǎng)槽線呈南北向 角動(dòng)量的經(jīng)向輸送如何 若是傾斜槽又如何 4 試說(shuō)明大氣環(huán)流的內(nèi)在統(tǒng)一 5 試述大氣環(huán)流數(shù)值模擬的現(xiàn)狀 6 解釋幾種能量轉(zhuǎn)換函數(shù)的意義 7 大氣運(yùn)動(dòng)功能 大部分屬于平行于等壓線的氣流 8 在陸地上 地面風(fēng)速在夜間最小 午后不久就增大到最大 但在地面以上一千 米處的風(fēng)速則是夜里最大 午后不久卻最小 9 赤道到極地的溫度梯度 比輻射平衡時(shí)的溫度梯度小得多 10 當(dāng)考慮大氣環(huán)流在全球能量平衡中的作用時(shí) 忽略動(dòng)能的輸送是允許的 11 哈德萊環(huán)流把感熱和潛熱輸向赤道 卻把總能量輸向極地 習(xí)習(xí) 題題 1 為了產(chǎn)生足夠的動(dòng)能 使均方根風(fēng)速?gòu)牧阍黾拥?17 米 秒 1 大氣的重心須下 降多少 2 把一種密度是常數(shù)的均勻流體 放到具有平的底 鉛直的器壁 但沒(méi)有頂?shù)乃?箱內(nèi) 1 試證明每單位面積上的平均位能等于 21 2 gzr 其中z為液體自由面在水箱底以 上的高度 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 7 2 試證明每單位面積的平均有效位能等于 2 1 2 gzr 其中 z z z 3 試證明從位能轉(zhuǎn)化成動(dòng)能的平均轉(zhuǎn)換率為 gwz 其中 w 為自由表面的鉛直速 度 并根據(jù)水平氣流穿越等壓線的現(xiàn)象 對(duì)此結(jié)果作定性解釋 3 設(shè)通過(guò)大尺度熱力直接環(huán)流 全球平均動(dòng)能產(chǎn)生的速率約為 2 瓦特 米 2 1 假定大尺度大氣運(yùn)動(dòng)的均方根速度為 17 米 秒 1 試計(jì)算要完全補(bǔ)償大氣環(huán)流 的動(dòng)能需要多長(zhǎng)時(shí)間 2 試計(jì)算大氣熱機(jī)的熱效率 3 試計(jì)算大氣熱源與熱匯間的溫差 4 若滿足靜力平衡 證明以地面為底 氣壓為 p0 高為 h 氣壓為 ph 的單位截面積 氣柱 其位能 內(nèi)能 I 全位能 P 及動(dòng)能 K 之間滿足下列關(guān)系 00 2 00 1 2 1 3 1 2 11 hh h v P h v PP a vv pp P aLLL pp hhvL R hpI C C PhpI C CC KM I CC CV MVVdp CC dp CRT ppppCC F 其中 注意第 3 個(gè)關(guān)系僅是數(shù)量上的近似關(guān)系 5 利用?？寺?對(duì)于行星邊界層中的單位截面積氣柱 假定空氣密度 為常 數(shù) 試求 1 氣壓梯度力作功 或湍流摩擦耗損 兩者在數(shù)量上相等 2 平均運(yùn)動(dòng)動(dòng)能 3 平均運(yùn)動(dòng)動(dòng)能與擾動(dòng)動(dòng)能之間的轉(zhuǎn)移率 6 上題若假定空氣密度 0 0 z e a rra 結(jié)果又如何 7 一氣團(tuán)過(guò)山 山前其氣壓為 p1 溫度為 T1 比濕為 q1 山后氣壓為 p2 溫度為 T2 比濕為 q2 試指出用什么原則判別它為同一氣團(tuán) 并寫出計(jì)算公式 8 簡(jiǎn)述形成大氣環(huán)流氣候風(fēng)帶的幾種基本因子 9 試計(jì)算單位截面積的大氣全位能 已知大氣具有絕熱直減率 并且地面氣壓 p 10 5帕 溫度 T 300k 10 試從準(zhǔn)地轉(zhuǎn)渦度方程導(dǎo)出緯向平均動(dòng)能的方程 dk k kp k dt e 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 8 并作簡(jiǎn)單解釋 11 證明無(wú)限氣柱中動(dòng)能與全位能之比 正比于 V CL 2 其中 V 為平均風(fēng)速 C L為 聲速 12 試以渦動(dòng)動(dòng)量通量 M uv為正值的條件 給出水平面上氣流運(yùn)動(dòng)的示意圖 并 說(shuō)明其動(dòng)力學(xué)意義 13 在靜力平衡條件下 對(duì)整個(gè)大氣證明動(dòng)能變化率為 M K VdMD t F u r 其中 K V 2 2 M 為大氣質(zhì)量 gz D 表示摩擦對(duì)動(dòng)能的消耗項(xiàng) 并由此說(shuō)明大氣 動(dòng)能的維持要求高壓區(qū)輻散 低壓區(qū)輻合 14 已知單位質(zhì)量空氣塊的內(nèi)能為 CvT 單位質(zhì)量氣塊的位能為 gz 試證明單位截 面積從海平面到大氣層頂?shù)臍庵?位能與內(nèi)能的比值為 0 4 15 正壓無(wú)輻散渦度方程為 22 0J tx j jjjb 其中 為流函數(shù) 設(shè)大氣限制在一個(gè)緯間通道內(nèi) 通道的南北界為 y D 邊界條 件為 2 0 0yD v xtx y jjj 試求整個(gè)通道內(nèi)的動(dòng)能平衡方程 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 9 三三 大氣波動(dòng)大氣波動(dòng) 思考題思考題 一一 名詞解釋名詞解釋 1 相速度 2 小振幅波 3 有限振幅波 4 縱波 5 橫波 6 重力外波 7 表 面波 8 淺水波 9 深水波 10 重力內(nèi)波 11 慣性 重力外波或斯維爾德魯普 Sverdrup 波或邦加萊 Poincare 波 12 長(zhǎng)波或行星波 13 背風(fēng)波 14 超長(zhǎng)波 15 水平無(wú)輻散的羅斯貝波 16 有水平輻散的羅斯貝波 17 層結(jié)羅斯貝波 18 正壓羅斯貝波 19 斜壓羅斯貝波 20 慣性 水平聲波或蘭姆 Lamb 波 21 超聲 波 22 次聲波 23 垂直聲波 24 定常波 25 波長(zhǎng) 26 波數(shù) 27 波導(dǎo) 28 駐波或靜止波 29 孤立波 30 線性波 31 非線性波 32 平面波 33 球面波 34 氣旋波 35 鋒面波 36 包辛內(nèi)斯克 Boussinesg 近似 37 非 滯 彈性近似 38 布朗特 魏薩拉 Brunt Vaisala 頻率 39 波狀云 40 準(zhǔn)地轉(zhuǎn)位渦 41 伯格 Burger 近似 42 氣象 噪音 43 單波 44 群波 45 群速度 46 波的頻 散 47 頻散波 48 頻散介質(zhì) 49 載波 50 波包 51 上 下游效應(yīng) 52 波能 53 波能通量矢量 54 波能密度 55 波能通量密度矢量 56 波作用量 57 E P Eliassen Palm 通量 58 平流層爆發(fā)性增溫 SSW 59 葉篤正 Yeh 長(zhǎng)波 60 K H 波 61 壓縮波 62 淺水模式 二二 解釋解釋 回答問(wèn)題回答問(wèn)題 1 什么是橫波 什么是縱波 基本的大氣波動(dòng)中哪些屬于橫波 哪些屬于縱波 哪些 屬于頻散波 哪些又屬于非頻散波 2 小振幅波和有限振幅波是用什么來(lái)區(qū)分的 3 對(duì)于平面問(wèn)題 設(shè)波動(dòng)解為 i kx t A y w 與 i kx ly t A y w 有何不同 4 從物理機(jī)制上說(shuō)明靜力平衡為什么能濾去垂直聲波以及準(zhǔn)地轉(zhuǎn)近似 準(zhǔn)水平無(wú) 輻散近似為什么可濾去慣性重力波 5 重力外波與重力內(nèi)波有何不同 6 1 試說(shuō)明重力波和羅斯貝波性質(zhì)的差異 2 舉出實(shí)際大氣中重力波和羅斯貝波的例子 7 試說(shuō)明質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的速度與波的位相速度和群速度的差異 8 羅斯貝波臨界波長(zhǎng)在羅斯貝波中起什么作用 9 大氣層結(jié)對(duì)羅斯貝波有何影響 10 層結(jié)羅斯貝波有何主要特點(diǎn) 11 水平無(wú)輻散的羅斯貝波與水平有輻散的羅斯貝波有何不同 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 10 12 在水平無(wú)輻散條件下 羅斯貝波有無(wú)下游效應(yīng) 13 什么叫多普勒 Doppler 頻率 基本緯向氣流在波速中起什么作用 14 超長(zhǎng)波與長(zhǎng)波在性質(zhì)上有哪些異同 15 群速度與相速度有何區(qū)別 何時(shí)二者一致 16 上 下游效應(yīng)的物理本質(zhì)是什么 在天氣預(yù)報(bào)中如何應(yīng)用 17 普遍的大氣運(yùn)動(dòng)方程組應(yīng)包括哪幾類波動(dòng) 18 什么是波能密度守恒原理 其物理本質(zhì)是什么 習(xí)習(xí) 題題 1 對(duì)于波動(dòng)方程 22 2 22 c tx yy 證明 f x ct 是它的一個(gè)解 2 假定 1 風(fēng)速沿軌跡是常數(shù) 沒(méi)有切變渦度 2 運(yùn)動(dòng)定常 3 初始空氣微團(tuán)的軌跡曲率為零 4 f f0 y 其中 f0為起點(diǎn)的科氏參數(shù) f y b 為常數(shù) 試證明 在絕對(duì)渦度守恒的條件下 空氣微團(tuán)作簡(jiǎn)諧波動(dòng) 且波長(zhǎng)2 v Lx b 注意取 x 0 處 y 0 3 在 p 坐標(biāo)系中 若設(shè) uu yu vvy pww F F F又考慮運(yùn)動(dòng)是水平無(wú)輻散的 且沒(méi)有 摩擦力 試將水平運(yùn)動(dòng)方程和渦度方程線性化 4 用尺度分析法證明 如果水平波長(zhǎng)遠(yuǎn)大于流體的深度 則二維重力表面波是靜 力平衡的 因而 淺水 近似適用 5 討論正壓 但有水平輻散 情況下的大氣長(zhǎng)波 可考慮一厚度為 h H h 的均勻 不可壓大氣 設(shè)擾動(dòng)速度 u 與 y 無(wú)關(guān) 且擾動(dòng)速度 v 是準(zhǔn)地轉(zhuǎn)的 提示 將連續(xù)方程改寫為 0 huv H txy 解 h 的微擾方程 6 估計(jì)中緯度大氣長(zhǎng)波駐波的數(shù)目 取 45 N u 15 米 秒 1 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 11 7 利用 平面近似 導(dǎo)出平均深度為 H 的均質(zhì)不可壓縮海洋中羅斯貝波的波速 假設(shè)基本狀態(tài)是靜止的 而小擾動(dòng) u 僅與 x 和 t 有關(guān) 即 u u x t v v x y t h H h x y t 其中H是海洋的平均深度 利用均質(zhì)流體的連續(xù)方程 0 hhuv uH txxy 和地轉(zhuǎn)風(fēng)關(guān)系式 0 gh v fx 證明擾動(dòng)渦度方程可寫為 22 2 0 fh h txgHx b 若 2 2 c f k gH b 則 h i kx t A y w 便是一個(gè)解 如果海洋的深度為 4 千米 試 問(wèn)在 45 N 處 緯向波長(zhǎng)為 10000 千米的海洋羅斯貝波的波速是多少 8 導(dǎo)出正壓羅斯貝波的群速表達(dá)式 并與其相速作比較 9 正壓 無(wú)輻散大氣中 取 平面近似 設(shè)基本氣流u 10 米 秒 1 擾動(dòng) v 不依 賴于 y 群波沿 x 方向傳播的相速度為 5 米 秒 1 求波群的群速度 10 對(duì)重力內(nèi)波 求群速矢 gg CCC uuruu ruur 并證明 11 證明 對(duì)一維群波 1 g dC CCL dL 2 2 g C C dC C d w w 12 假定大氣是可壓縮和靜力平衡的 不考慮地球自轉(zhuǎn) 限制運(yùn)動(dòng)在 OXP 平面 設(shè) 基本氣流u 常數(shù) 求重力波的相速 取下邊界條件為 p p0 w 0 取上邊界條件 為 p p 0 0 又若下邊界條件改為 0 結(jié)果將如何 13 設(shè)有下列運(yùn)動(dòng)方程組 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 12 1 0 1 0 up tx wp tz r r 邊界條件為 z 0 w 0 z H 0 p t 其線性化方程為 0 ppp wgw tzt r 1 試證明在這種情況下 相速度 2 tanh g CKH k 2 證明 當(dāng) kH 1 淺水 時(shí) C 2 gH 當(dāng) kH 1 深水 時(shí) C2 g k 14 根據(jù)方程組 2 2 0 2 0 0 f xp Cu u txppxp w b w F F F 其中 是位勢(shì) 2 0 C為一常數(shù) dp dt df dy 假定在模式大氣頂 p 0 和底 p ps 1000hPa 0 求兩層模式中超長(zhǎng)波的相速度 15 求在沒(méi)有任何外力即僅在科氏力作用下的慣性波的波速 16 若波的解與 cos 2 y 成正比 其中 y 是經(jīng)線坐標(biāo) 是帶長(zhǎng)度量綱的參數(shù) 試導(dǎo)出這種情形下羅斯貝波的相速公式 這種羅斯貝波也稱候?yàn)橹?Haurwitz 波 17 求出候?yàn)橹尾ǖ撵o止波長(zhǎng)并導(dǎo)出候?yàn)橹尾ǖ娜核俟?18 在穩(wěn)定氣層中如發(fā)生擾動(dòng) 空氣微團(tuán)將會(huì)上下振蕩 若 0 5 100 米 空氣 微團(tuán)起始時(shí)溫度為 7 上升速度為 1 5 米 秒 試求其振蕩周期和振幅 假定過(guò)程 是在干絕熱情況下進(jìn)行的 19 假定大氣為一厚度等于 h H h 的均勻不可壓縮流體 這意味著濾去了聲波 上界為一自由面 下界為理想剛體 垂直方向滿足靜力平衡 設(shè)沿緯圈的基本氣流 為常數(shù) 南北及垂直速度的基本狀態(tài)為零 又設(shè)速度擾動(dòng)與 y 無(wú)關(guān) 求在考慮 f 變 化時(shí) 此種大氣中所包含的波動(dòng) 提示 連續(xù)性方程改寫為 0 uvf u uhHv txxyg 由 u v h 的 三 個(gè) 方 程 確 定 頻 率 方 程 在 頻 率 方 程 中 分 別 用 1 2 2 2 cugHcucuu k b 求得兩種形式的波動(dòng) 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 13 20 證明上題分別在 1 準(zhǔn)地轉(zhuǎn) 2 水平無(wú)輻散條件下 可以濾去其所包含的快波 并分別討論此兩種濾波方法對(duì)于慢波的影響 21 設(shè) C 2 常數(shù) u 0 f 常數(shù) 證明線性正壓模式方程組可以改寫為 2 222 0 2 22 2 22 0 h h D CDf DKleinGordon t uvuv D xyyy 方程 其中 22 證明 p 坐標(biāo)系中水平運(yùn)動(dòng)且水平無(wú)輻散的渦度方程可寫為 2 0uv txyx y yb 其中 為流函數(shù) 23 證明對(duì)有水平輻散條件下的羅斯貝波 與 1 0 時(shí)的極限頻率 m 2 相應(yīng) 的波長(zhǎng)為 Lm 2 L0 其中 L0 C0 f 稱為羅斯貝波變形半徑 24 證明對(duì)有水平輻散的羅斯貝波 當(dāng) k 2 3 l2 2 時(shí) Cgx 達(dá)到最大正值 Cgx 8 l 2 2 當(dāng) k 0 時(shí) Cgx 達(dá)到最大負(fù)值 Cgx l2 2 25 對(duì)有水平輻散的羅斯貝波 證明 位能與動(dòng)能之比是 2 1 其中 2 1 L 2 L2 0 L0 C0 f0 L 是水平尺度 26 不考慮 f 影響的二維絕熱 無(wú)摩擦大氣運(yùn)動(dòng)方程組為 0 0 s du dtx u xp u tpxp f w s w F F 其中 s s p gz 邊界條件為 p 1000 百帕 0 p0 0 0 若大氣基本 狀態(tài)為靜止大氣 試求出兩層模式中線性波動(dòng)的頻散關(guān)系 并簡(jiǎn)述模式大氣中波動(dòng) 的性質(zhì) 若 s 2 10 6牛頓 米6 秒 2 試求出該波動(dòng)的相速 27 設(shè)在一直角坐標(biāo)系中 大氣的自由面高度為 h 平均厚度為 H 并滿足下列方程 組 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 14 0 0 0 0 vuuv vf txyxy uh f vg tx huv H txy b 1 試證明此大氣中波動(dòng)的頻率方程為 k 2 k2gH kl2gH k f2 0 2 分解出 2 k2gH 和 k 的波動(dòng) 求出其頻率并說(shuō)明各自的性質(zhì) 3 若此大氣是無(wú)輻散的 試求出上述方程組所包含的波動(dòng) 4 若此大氣是準(zhǔn)地轉(zhuǎn)的 求出上述方程組所包含的波動(dòng) 28 若基本氣流為u 10 米 秒 由相速度公式出發(fā) 求出 60 N 處波長(zhǎng)為 4000 千 米的正壓 無(wú)輻散 羅斯貝波的群速度 29 大氣運(yùn)動(dòng)滿足下列方程組 2 0 0 0 uufv txx uvfu tx u uC txx F F 其中u和 C 2 0為常數(shù) 求其波速公式 并指出這種波動(dòng)的性質(zhì) 30 試證傅里葉分量 F x Re Ce imx 可以寫為 F x C cosm x x 0 其中 x0 m 1sin 1 C i C Ci是 C 的虛部 31 在大氣波動(dòng)的研究中常需要考慮增長(zhǎng)波和衰減波 則可設(shè)解的形式為 Acos kx t kx0 e at 其中 A 是初始振幅 a 是增幅因子 x0是初始位相 證明 可寫為更一般的形式 Re Be ik x ct 其中 B 和 C 是復(fù)常數(shù) 并用 A a k 和 x0表示 B 和 C 的實(shí)部和虛部 32 證明對(duì)等溫運(yùn)動(dòng) T t 0 聲波的波速為gH 其中 H RT g 是大氣標(biāo)高 33 對(duì)于淺水重力波 如果表面高度擾動(dòng)表示為 h Re Ae ik x ct 試求相應(yīng)的速度擾動(dòng) u x t 對(duì)于向東傳播的波 討論 h 和 u 的位相關(guān)系 34 對(duì)于氣流越過(guò)正弦型地形而強(qiáng)迫產(chǎn)生的定常重力波 試求水平擾動(dòng)和垂直擾動(dòng) 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 15 速度場(chǎng) 已知下列條件 地形高度為 h h0coskx 其中 h0 50 米 N 2 10 2秒 1 u 5 米 秒 1 k 3 10 3米 1 提示 對(duì)小振幅地形 hK 1 下邊界條件近似為 z 0 處 dhh wu dtx 35 對(duì)一具可變高度 H x y 0 的山脈 試證大氣的連續(xù)方程為 h h hH x y V t uu r 其中 h H 是均質(zhì)大氣的真實(shí)厚度 36 對(duì)有輻散羅斯貝波 2 2 2 22 0 4 1 4 L u C L L b p p 試導(dǎo)出群速度 Cg 并將 C Cg C 表示為 L 的函數(shù) 然后討論 C 與 L 的關(guān)系 37 試畫(huà)出中緯度大氣基本波動(dòng)的波數(shù)與頻率的關(guān)系圖 38 已知有下列動(dòng)力學(xué)方程組 0 uuu uvfv txyx vvv uvfu txyy uv xy F F 1 如果 u U u v v yF 其中基本氣流U const 并且滿足地 轉(zhuǎn)關(guān)系 設(shè)擾動(dòng)速度與 y 無(wú)關(guān) 試將運(yùn)動(dòng)方程線性化 并證明線性化渦度方程為 采 用 平面近似 2 2 0U txxx b Y Y 2 求波動(dòng)的相速和群速 并指出這種波動(dòng)的名稱和基本性質(zhì) 3 討論波動(dòng)能量傳播的特點(diǎn) 解釋此波只有上游效應(yīng)的原因 39 假設(shè)大氣運(yùn)動(dòng)滿足下列方程組 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 16 0 0 uuu uvfv txyx vvv uvfu txyy uv uvgH txyxy F F F F F 1 給出上述大氣過(guò)程滿足的擾動(dòng)方程組 2 給出擾動(dòng)量的形式解 3 求出相速 Cx Cy的公式并加以說(shuō)明 40 由下列方程組 0 uuu uvfv txyx vvv uvfu txyy uv uv txyxy F F F F F F 討論線性純重力外波的能量傳播方向與波動(dòng)傳播方向的關(guān)系 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 17 四四 地轉(zhuǎn)適應(yīng)過(guò)程地轉(zhuǎn)適應(yīng)過(guò)程 思考題思考題 一一 名詞解釋名詞解釋 1 地轉(zhuǎn)適應(yīng)過(guò)程 2 準(zhǔn)地轉(zhuǎn)演變過(guò)程 3 羅斯貝變形半徑 4 地轉(zhuǎn)適應(yīng)時(shí)間 5 時(shí)間邊界層 6 地轉(zhuǎn)偏差 7 變壓風(fēng) 8 變高風(fēng) 9 旋轉(zhuǎn)適應(yīng) 10 靜力適應(yīng) 11 地形適應(yīng) 12 地轉(zhuǎn)適應(yīng)速度 二二 解釋解釋 回答問(wèn)題回答問(wèn)題 1 準(zhǔn)地轉(zhuǎn)的演變過(guò)程和地轉(zhuǎn)適應(yīng)過(guò)程是如何區(qū)分的 2 為什么在自由大氣中不能經(jīng)常觀測(cè)到較大的地轉(zhuǎn)偏差 3 地轉(zhuǎn)適應(yīng)過(guò)程中 慣性 重力波是怎樣被激發(fā)出來(lái)的 又是如何被 消滅 的 4 在地轉(zhuǎn)適應(yīng)過(guò)程中 科氏力起何作用 波的頻散又起何作用 5 解釋 L0 C0 f 的意義 并從物理角度說(shuō)明適應(yīng)與初始擾源尺度的關(guān)系 6 氣壓場(chǎng)適應(yīng)流場(chǎng)和流場(chǎng)適應(yīng)氣壓場(chǎng)在天氣系統(tǒng)的生成和發(fā)展中各表征什么意義 7 地轉(zhuǎn)偏差對(duì)水平輻散和垂直運(yùn)動(dòng)有何作用 8 說(shuō)明 g V V V uu r u r uu r 中任兩個(gè)相互平行 將沒(méi)有動(dòng)能的變化 9 物理上解釋負(fù)變壓中心常有壞天氣 習(xí)習(xí) 題題 1 假定初始沒(méi)有水平氣壓場(chǎng)和風(fēng)場(chǎng) 突然在大氣中有水平風(fēng)場(chǎng)建立 試討論在這 種情形下風(fēng)場(chǎng)和氣壓場(chǎng)的適應(yīng)過(guò)程 2 試證明 在一維適應(yīng)過(guò)程中 2 0 uf q y yC F 為一時(shí)間不變量 3 證明在一維適應(yīng)過(guò)程中 重力外波的波速 C0 gH 1 2是群波速度的最大值 也 是單波波速的最小值 4 在正壓大氣中 水平范圍為 500 千米的初始擾動(dòng) 只有水平輻散場(chǎng)而無(wú)氣壓場(chǎng) 試說(shuō)明地轉(zhuǎn)適應(yīng)過(guò)程的最終狀態(tài)如何 并簡(jiǎn)述理由 5 證明下列一維適應(yīng)方程組 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 18 2 0 0 0 u fv tx v fu t u C tx F F 存在一個(gè)時(shí)間不變量 v q xf x p 其中 C 2 0 6 利用上題一維地轉(zhuǎn)適應(yīng)方程組 分析當(dāng)初始僅有氣壓場(chǎng) 0 0 t x F 在 x L 而無(wú)流場(chǎng) u t 0 0 的非地轉(zhuǎn)狀態(tài)下 地轉(zhuǎn)平衡的建立過(guò)程 7 根據(jù) 5 題的方程組試證明 若初始條件為 v t 0 0 t 0 0 x 0 0 xL xL F 則在 x 0 處 適應(yīng)終態(tài)為 0 0 1 L L e F F 8 證明斜壓過(guò)程的時(shí)間不變量為 2 0 f pq x y p Cpp V F 9 試說(shuō)明什么是地轉(zhuǎn)風(fēng)適應(yīng)過(guò)程與演變過(guò)程 在下列運(yùn)動(dòng)方程中 uuu uvfv txyx vvv uvfu txyy F F 證明大尺度地轉(zhuǎn)適應(yīng)過(guò)程的特征時(shí)間尺度為 T 1 f 10 考慮深度為 H 的一層正壓流體 其線性方程為 0 0 0 u fv t vh fug ty hv H ty 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 19 若初始條件 t 0 時(shí) 為 u u0 y d u 0 y d 00 0 0vh 試證側(cè)向速度有解 0 2sinsin cos fukdt v y tkydk k w pw w 22 其中 f gHk 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 20 五五 大氣波動(dòng)的不穩(wěn)定理論大氣波動(dòng)的不穩(wěn)定理論 思考題思考題 一一 名詞解釋名詞解釋 1 增幅波 2 中性波 3 衰減波 4 最大不穩(wěn)定波 5 最大不穩(wěn)定線 6 純正 壓 7 純斜壓 8 慣性不穩(wěn)定 9 正壓不穩(wěn)定 10 斜壓不穩(wěn)定 11 斜壓兩層模式 12 最大不穩(wěn)定波長(zhǎng) 13 正壓波 14 斜壓波 15 不穩(wěn)定波 16 穩(wěn)定波 17 開(kāi) 爾文 赫姆霍茲 Kelvin Helmholtz 不穩(wěn)定或 K H 不穩(wěn)定 18 郭曉嵐 Kuo 定理 19 恰尼 Charney 定理 20 伊迪 Eady 定理 21 弗約托夫特 Fjortoft 定理 22 霍 華德 Howard 半園定理 23 正斜壓混合不穩(wěn)定 24 急流內(nèi)不穩(wěn)定 25 鋒面不穩(wěn) 定 26 層結(jié)穩(wěn)定度 27 條件穩(wěn)定度 28 對(duì)流 位勢(shì) 穩(wěn)定度 29 不穩(wěn)定增長(zhǎng)率 30 瑞利 Rayleigh 定理 二二 回答問(wèn)題回答問(wèn)題 1 如何理解擾動(dòng)發(fā)展需要能量 擾動(dòng)的能量主要有哪些 2 靜力穩(wěn)定度 慣性穩(wěn)定度 波的穩(wěn)定度三者有何不同 3 說(shuō)明基流的水平切變 基流的垂直切變 g N 2對(duì) Rossby 波穩(wěn)定度各起什么 作用 4 正壓不穩(wěn)定和斜壓不穩(wěn)定兩者在能源供給上有何不同 5 正壓不穩(wěn)定的必要條件是什么 6 在正壓大氣中 流場(chǎng)具有什么樣的結(jié)構(gòu)易產(chǎn)生不穩(wěn)定 斜壓大氣又如何 習(xí)習(xí) 題題 1 線性化準(zhǔn)地轉(zhuǎn)渦度方程和熱力學(xué)方程為 2 uf txxp u u txppxf yw yb yysw 設(shè)大氣頂 p 0 和底 p p0 的 0 u不依賴于 y f 為常數(shù) 1 試導(dǎo)出波動(dòng)的相速表達(dá)式 2 求出兩層模式中斜壓不穩(wěn)定的判據(jù) 3 證明 0 時(shí) 若 k 2 2 2 1 2 則斜壓不穩(wěn)定的增長(zhǎng)率達(dá)最大 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 21 4 如果 2 10 6米 1 TU 20 米 秒 1 問(wèn)增長(zhǎng)最快的波動(dòng) 其振幅增強(qiáng)到 原波動(dòng)的 e 倍時(shí) 需要多少時(shí)間 2 設(shè)有一個(gè)繞局地垂直軸對(duì)稱運(yùn)動(dòng)的不可壓縮園形渦旋 其水平運(yùn)動(dòng)方程為 2 1 0 r r vdvp dtrr dvv v dtr q qq r 其中 r v vq分別為徑向速度和切向速度 r 是離局地垂直軸的距離 試用氣塊法證明 當(dāng) 2 0 M Mrv r q 即u和絕對(duì)渦度的梯度必須正相關(guān) 7 設(shè)均質(zhì)正壓流體限制在兩剛性水平界面內(nèi) 當(dāng)以形式 r FVm uu ru r 考慮摩擦?xí)r 這 里 是常值拖曳系數(shù) r F uu r 表示水平摩擦力 試導(dǎo)出羅斯貝波相速的公式 并定性 說(shuō)明這類波動(dòng)的性質(zhì) 8 在一個(gè)沒(méi)有 效應(yīng)的兩層流體中 其波的相速為 22 1 2 22 2 2 mT k CUU k l l 其中 Um和 UT分別是此兩層流體氣流的平均速度與切變 2 10 6米 1 試求 1 此兩層流體產(chǎn)生斜壓不穩(wěn)定的臨界波長(zhǎng)是多少 2 當(dāng) UT 3米 秒 1 k 時(shí) 波的增長(zhǎng)率是多少 9 設(shè)有下列兩個(gè)方程 試比較這兩個(gè)方程所描述的波動(dòng) 并說(shuō)明二者有哪些不同 的特點(diǎn) 3 2 3 2 2 2 0 0 uuu ua txx uuu ub txx 其中u為常數(shù) a b 也均為常數(shù) 10 證明 1 2時(shí) K H 波的波速滿足 222 11 22 11 24 ri CuuCuu 即在 C 平面 Cr Ci 上 是以 1 2 1 0 2 uu 為園心 半徑為 1 2 1 2 uu 的園 11 求當(dāng) min Tcuu 時(shí) 斜壓兩層模式中羅斯貝波的波速 12 根據(jù) 24 22 444 4 Tc uu kk b l l 求出波長(zhǎng) L 所應(yīng)滿足的條件 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 23 13 證明 1 0 時(shí) 對(duì)斜壓羅斯貝波 最不穩(wěn)定波滿足 2422 2 622 4 T k u kk b ll l 14 已知波速公式為 2 121212 2 1212 guu cu kk rrr r rrrr 其中 12 12 12 uu u rr rr 試指出上述波動(dòng) 1 是何種性質(zhì)的波動(dòng) 2 波動(dòng)穩(wěn)定性的判據(jù)是什么 3 當(dāng)u1 u2時(shí) 若 1 2 2 求此種情形下波的群速 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 24 六六 低緯大氣動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)低緯大氣動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ) 思考題思考題 一一 名詞解釋名詞解釋 1 開(kāi)爾文波 2 混合羅斯貝 重力波或松井 Yanai 波或松野 Matsuno 波 3 低 緯羅斯貝波或東風(fēng)波 4 熱帶輻合帶 ITCZ 5 赤道波或熱帶波 6 第二類條 件不穩(wěn)定 CISK 7 準(zhǔn)兩年振蕩 QBO 8 沃克 Walker 環(huán)流 9 南方濤動(dòng) SO 10 厄爾尼諾 El Nino 11 恩索 ENSO 12 積云對(duì)流參數(shù)化 13 對(duì)流調(diào)整 14 拉尼娜 La Nina 15 低頻振蕩 16 渦眼 17 暖心 18 熱帶氣旋類渦旋 TCLV 19 對(duì)流層中層氣旋 MTC 20 中尺度對(duì)流復(fù)合體 MCC 21 熱帶對(duì)流層上 部槽 TUTT 二二 回答問(wèn)題回答問(wèn)題 1 第二類條件不穩(wěn)定與第一類條件不穩(wěn)定有何不同 2 試用 CISK 機(jī)制說(shuō)明大尺度擾動(dòng)和熱帶氣旋同時(shí)發(fā)展的過(guò)程 3 低緯大氣運(yùn)動(dòng)有哪些特點(diǎn) 4 什么是開(kāi)爾文波 其風(fēng)場(chǎng) 氣壓場(chǎng)有哪些特點(diǎn) 5 什么是混合羅斯貝 重力波 其風(fēng)場(chǎng) 氣壓場(chǎng)有哪些特點(diǎn) 6 什么是 ITCZ 它在低緯起什么作用 習(xí)習(xí) 題題 1 計(jì)算低緯大尺度運(yùn)動(dòng)的羅斯貝數(shù) R0和理查遜數(shù) Ri 并與中緯度的相應(yīng)值作比較 2 試證明 在低緯度 散度和渦度的量級(jí)相當(dāng) 3 利用柱坐標(biāo)系的熱成風(fēng)方程 證明臺(tái)風(fēng)具有暖心結(jié)構(gòu) 4 用角動(dòng)量守恒原理證明臺(tái)風(fēng)眼的存在 5 大氣開(kāi)爾文波中的氣壓場(chǎng)和水平風(fēng)場(chǎng)如圖所示 此開(kāi)爾文波沿赤道作緯向傳播 氣壓及緯向風(fēng)隨經(jīng)度和時(shí)間按正弦方式振蕩 且各處的 v 0 試證明 1 波是向東傳播的 2 緯向風(fēng)對(duì)于氣壓場(chǎng)來(lái)說(shuō)處于地轉(zhuǎn)平衡 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 25 6 用 p 坐標(biāo)系的方程組 0 0 s u tx yu y u xp tp b w s w F F F 求解開(kāi)爾文波 設(shè) y 0 7 若采用赤道 平面近似 并設(shè) v 0 則得赤道附近開(kāi)爾文波的方程組為 0 uh g tx h yu y hu H xx b 試求解開(kāi)爾文波 設(shè) y h 0 8 已知 p 坐標(biāo)系方程組 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 26 0 0 s u yv tx v yu ty uv xyp tp b b w s w F F F 求解低緯大氣波動(dòng) 設(shè) y v 0 9 采用赤道 平面近似 并設(shè)u 0 則描述赤道波的擾動(dòng)方程組為 0 u yv tx v yu ty uv gH txy b b F F F 設(shè)邊界條件為 y v 0 試求上述方程組中包含的赤道波動(dòng) 10 1 試畫(huà)出熱帶波動(dòng)的波數(shù)與頻率的關(guān)系圖 2 試討論熱帶波動(dòng) 熱帶羅斯貝波 混合羅斯貝 重力波和開(kāi)爾文波 所伴隨的氣壓 場(chǎng)與風(fēng)場(chǎng)的關(guān)系 并作圖表示 電子文檔制作 成都信息工程學(xué)院 大氣科學(xué)系 李國(guó)平 教授 2008 年 8 月 27 附錄附錄 A A 有用的常數(shù)有用的常數(shù) 國(guó)際單位制即 SI 制或 M Kg S 制 引力常數(shù) G 6 673 10 11牛頓 米2 千克 2 海平面處的重力加速度 g0 9 81 米 秒 2 平均地球半徑 a 6 371 10 6米 地球自轉(zhuǎn)角速度 7 292 10 5 弧度 秒 1 地球的質(zhì)量 M 5 988 10 24千克 通用氣體常數(shù) R 8 314 103焦耳 開(kāi)爾文 1 千摩爾 1 干空氣的比氣體常數(shù) R 287 焦?fàn)?開(kāi)爾文 1 千克 1 干空氣的定壓比熱 Cp 1004 焦?fàn)?開(kāi)爾文 1 千克 1 干空氣的定容比熱 Cv 717 焦?fàn)?開(kāi)爾文 1 千克 1 比熱的比率 Poisson 數(shù) Cp Cv 1 4 水的分子量 v 18 016 千克 千摩爾 1 0 時(shí)的凝結(jié)潛熱 Lc 2 5 10 6焦耳 千克 1 標(biāo)準(zhǔn)的海平面氣壓 p0 101 325 千帕斯