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試井解釋基礎(chǔ)知識(shí)理論
試井(廣義):既包括壓力和溫度及其梯度的測(cè)量、高壓物性樣品的獲取,不同工作制度下的油、氣、水流量的測(cè)量,甚至探測(cè)砂面以了解地層出砂情況等均可以稱(chēng)為試井的范疇。
試井(狹義):僅指井底壓力的測(cè)量和分析,以及為了進(jìn)行壓力校正而進(jìn)行的溫度測(cè)量和為了分析壓力而進(jìn)行的產(chǎn)量計(jì)量。什么是“試井”?基本概念第2頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天產(chǎn)量地層屬性:孔隙度、滲透率、斷層、邊界、邊底水、氣頂?shù)葔毫憫?yīng)反求地層信息正問(wèn)題反問(wèn)題試井解釋第3頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天測(cè)井(WellLogging):
主要用電法等來(lái)測(cè)試井筒附近區(qū)域的地層滲透率、飽和度等地層特征。生產(chǎn)測(cè)井(ProductionTest):
主要研究井筒問(wèn)題,如出油層位、出水層位、分層流量及井壁損壞等。試井(WellTesting):
主要通過(guò)測(cè)試壓力數(shù)據(jù)和產(chǎn)量數(shù)據(jù)來(lái)求取生產(chǎn)井流動(dòng)區(qū)域范圍內(nèi)的有效地層參數(shù),如滲透率、表皮系數(shù)、井筒存儲(chǔ)系數(shù)以及井與斷層的距離?!霸嚲?、“生產(chǎn)測(cè)井”、“測(cè)井”差別第4頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天注意!
由于“試井”和“生產(chǎn)測(cè)井”同樣都是使用繩索(電纜或者鋼絲)向井中下入儀器,測(cè)取資料進(jìn)行研究,特別是近年來(lái)隨著電子壓力計(jì)的發(fā)展和應(yīng)用,使得試井和生產(chǎn)測(cè)井在現(xiàn)場(chǎng)施工方式上趨于接近,統(tǒng)稱(chēng)為“電纜作業(yè)”,但是研究方法、研究對(duì)象和所依據(jù)的理論截然不同,因而只能是彼此滲透,不能混為一談。第5頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天“試井”資料分析解釋中的一些重要概念第6頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天1.平面徑向流假設(shè):油層均質(zhì)、等厚、油井打開(kāi)整個(gè)油層生產(chǎn)。現(xiàn)象:在油層中與井筒方向垂直的水平面上,流線從四面八方向井筒匯集、而等壓線則是以井軸為圓心的同心圓。
實(shí)際上,油井一開(kāi)井總要受到井筒儲(chǔ)集和表皮效應(yīng)或者其他因素的影響,這時(shí)雖然也是向著井筒流動(dòng),但是尚未形成徑向流的等壓面,這一階段稱(chēng)為“早期段”,在生產(chǎn)影響達(dá)到油藏邊界以后,此時(shí)因受邊界影響不呈平面徑向流,這一階段稱(chēng)為“晚期段”,真正稱(chēng)為徑向流的只是它們之間的一段時(shí)間,即“中期段”第7頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天2.穩(wěn)定流動(dòng)
一口油井以穩(wěn)定產(chǎn)量生產(chǎn),如果在“晚期段”整個(gè)油藏的壓力分布保持恒定(即不隨時(shí)間變化),油藏中每一點(diǎn)的壓力都保持常數(shù),這種流動(dòng)狀態(tài)成為“穩(wěn)定流”。表現(xiàn)特征:t≥tss時(shí),油藏中任何一點(diǎn)均有:dp/dt=0.
強(qiáng)水驅(qū)邊底水油藏可出現(xiàn)穩(wěn)定流。第8頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天3.擬穩(wěn)定流動(dòng)如果在穩(wěn)定生產(chǎn)過(guò)程的晚期段,油藏中每一點(diǎn)的壓力隨時(shí)間的變化率都相同,即各點(diǎn)的壓力以相同的速度下降,這種流動(dòng)狀態(tài)稱(chēng)為“擬穩(wěn)定流動(dòng)”。表現(xiàn)特征:t≥tps時(shí),油藏中任何一點(diǎn)均有:dp/dt=C(常數(shù))
油藏中不同時(shí)刻的壓力分布曲線彼此平行,井底壓力隨時(shí)間變化呈線性關(guān)系。封閉油藏中一口井以穩(wěn)定產(chǎn)量投入生產(chǎn),當(dāng)壓力影響達(dá)到所有封閉邊界之后,便進(jìn)入“擬穩(wěn)定流動(dòng)”階段。第9頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天4.半球形流和球形流動(dòng)
油藏由于存在氣頂或者底水,為了防止底水錐進(jìn)或者氣頂氣竄,只打開(kāi)油層頂部或者底部,油層中的流體類(lèi)似于從半球體的四面方向流向油層頂部的打開(kāi)部位,此時(shí)的流動(dòng)稱(chēng)為“半球形流動(dòng)”。如果只在油層中某一部位打開(kāi),油層流體從射孔孔眼的上下、左右、前后四面八方流向孔眼,此時(shí)的流動(dòng)稱(chēng)為“球形流動(dòng)”。厚油層局部打開(kāi)時(shí)可以在“早期段”出現(xiàn)“半球形”或者“球形”流動(dòng)。第10頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天5.線性流動(dòng)
線性流動(dòng)就是指在某一區(qū)域內(nèi),流體的流動(dòng)方向相同,流線相互平行??赡艹霈F(xiàn)“線性流”的情況:平行斷層所形成的條帶地層,離井稍遠(yuǎn)區(qū)域流動(dòng);無(wú)限導(dǎo)流垂直壓裂裂縫井;水平井水平段較長(zhǎng)時(shí)。線性流在壓力曲線上的表現(xiàn)特征:壓力導(dǎo)數(shù)成1/2斜率的直線。第11頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天6.雙線性流動(dòng)
有限導(dǎo)流垂直裂縫是指進(jìn)行水力壓裂的井,當(dāng)加入的支撐劑沙粒配比是當(dāng)時(shí),裂縫中的導(dǎo)流能力與地層的導(dǎo)流能力可以相比擬。此時(shí)除垂直于裂縫的線性流外,沿裂縫方向也產(chǎn)生線性流。因此成為雙線性流。雙線性流產(chǎn)生于有限導(dǎo)流的垂直裂縫。第12頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天7.擬徑向流
對(duì)于水力壓裂井,當(dāng)初期的線性流動(dòng)和雙線性流動(dòng)結(jié)束之后,當(dāng)壓力波響應(yīng)半徑大于裂縫半長(zhǎng)時(shí),就會(huì)出現(xiàn)擬徑向流動(dòng)。第13頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天8.續(xù)流動(dòng)狀態(tài)
井口開(kāi)井時(shí),初始的井口產(chǎn)量是由井筒內(nèi)液體的膨脹而產(chǎn)生的,井底的流動(dòng)是從零逐漸增高到常產(chǎn)量(Q)值,這時(shí)地層內(nèi)不能馬上形成平面徑向流,這一階段稱(chēng)為井筒儲(chǔ)集影響階段,也稱(chēng)“續(xù)流動(dòng)段”。反之,當(dāng)一口井在井口關(guān)井時(shí),由于井筒內(nèi)流體的壓縮性影響,或是由于井筒內(nèi)具有自由液面,使得井底不能同時(shí)關(guān)閉停止流動(dòng),地層繼續(xù)向井內(nèi)補(bǔ)充一部分液體,這便是關(guān)井的“續(xù)流動(dòng)”。第14頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天幾種特定流動(dòng)的壓力導(dǎo)數(shù)特征斜率值第15頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天9.段塞流
在鉆柱(DST)測(cè)試中,打開(kāi)井底閥以后,隨著地層流體的產(chǎn)出,測(cè)試管柱的液面不斷上升。對(duì)于自噴能量差的地層,液面達(dá)到井口之前,流動(dòng)即停止,從而形成自動(dòng)關(guān)井。這種流動(dòng)稱(chēng)為“段塞流”。第16頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天10.探測(cè)半徑
當(dāng)一口井以產(chǎn)量q生產(chǎn)時(shí),井底壓力開(kāi)始下降,壓力波不斷向地層內(nèi)部傳播,“壓降漏斗”不斷擴(kuò)大和加深,在任何時(shí)刻ti,都總有那么一個(gè)距離ri,在油層中與生產(chǎn)井距離超過(guò)的ri地方,壓降仍為0(嚴(yán)格地說(shuō),該地方壓降仍然非常小,只是無(wú)法探測(cè)出來(lái)而已).這個(gè)距離就稱(chēng)為“探測(cè)半徑”。第17頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
探測(cè)半徑的計(jì)算公式:.tdCktrfm0290=rd:探測(cè)半徑,ft;k:滲透率,mD;t:時(shí)間,h;Φ:孔隙度,無(wú)因次;
u:粘度,mPa.S.Ct:壓縮系數(shù),[磅/英寸2]-1第18頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天11.壓降試井和壓降曲線壓降試井:即把本來(lái)關(guān)著的油井開(kāi)井生產(chǎn),使油層中的壓力下降,測(cè)量產(chǎn)量和井底流動(dòng)壓力隨時(shí)間的變化。壓降曲線:以直角坐標(biāo)表示井底流壓Pwf(t),以對(duì)數(shù)坐標(biāo)表示開(kāi)井時(shí)間t,繪制出來(lái)的井底流壓和開(kāi)井時(shí)間的單對(duì)數(shù)曲線稱(chēng)為壓力降落曲線,簡(jiǎn)稱(chēng)壓降曲線。利用壓降曲線可以計(jì)算油層滲透率k和表皮系數(shù)S等。第19頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天12.壓恢試井和壓恢曲線
壓恢試井:一口井以穩(wěn)定產(chǎn)量生產(chǎn)一段時(shí)間tp以后,關(guān)井使油層壓力回升(“恢復(fù)”),測(cè)量關(guān)井前產(chǎn)量和關(guān)井后井底流壓隨時(shí)間的變化,這就是“壓恢試井”。壓恢曲線:Horner曲線:即以直角坐標(biāo)表示關(guān)井井底壓力Pws(△t),對(duì)數(shù)坐標(biāo)表示(tp+△t)/△t,這樣的半對(duì)數(shù)曲線就稱(chēng)為霍納曲線。MDH曲線:即以直角坐標(biāo)表示關(guān)井井底壓力Pws(△t),對(duì)數(shù)坐標(biāo)表示關(guān)井時(shí)間△t,這樣的半對(duì)數(shù)曲線就稱(chēng)為MDH
曲線。利用壓力恢復(fù)曲線可以計(jì)算油層滲透率k、表皮系數(shù)S以及油層外推壓力等。第20頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天13.井筒儲(chǔ)集效應(yīng)和儲(chǔ)集系數(shù)
在油井開(kāi)井階段和剛關(guān)井時(shí),由于流體自身的壓縮性,都存在續(xù)流影響,這就是“井筒儲(chǔ)集效應(yīng)”。從開(kāi)井或者關(guān)井開(kāi)始,直到地面產(chǎn)量與井底產(chǎn)量完全相同之前的階段都稱(chēng)為“純井筒存儲(chǔ)階段”。第21頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天“井筒儲(chǔ)集系數(shù)”物理意義
在井筒儲(chǔ)滿單相原油的情況下,井筒靠其中原油的壓縮性能儲(chǔ)存原油,或者靠釋放其中原油的彈性膨脹能量排除原油的能力。說(shuō)得更具體些:關(guān)井時(shí),要使井筒壓力升高1MPa,需要從地層中流入C(m3)體積的原油;開(kāi)井時(shí),當(dāng)井筒壓力降低1MPa時(shí),靠井筒中原油的彈性膨脹能量可以排出C(m3)體積的原油。第22頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天14.表皮效應(yīng)、表皮系數(shù)和折算半徑
由于鉆井過(guò)程中泥漿的侵入、射孔引起射開(kāi)不完善、酸化和壓裂原因,使油井附近地層區(qū)域的滲透性發(fā)生變化,也就是通常所說(shuō)的井壁污染和增產(chǎn)措施見(jiàn)效。因此,當(dāng)原油流入井筒時(shí),就會(huì)在這個(gè)滲透性不同的區(qū)域內(nèi)產(chǎn)生一個(gè)附加壓降。這就是所謂的“表皮效應(yīng)”。將表皮效應(yīng)產(chǎn)生的附加壓降△Ps無(wú)因次化,得到無(wú)因次附加壓力降,用來(lái)表征一口井表皮效應(yīng)的性質(zhì)和嚴(yán)重程度,稱(chēng)之為“表皮系數(shù)S”(污染系數(shù))。表皮系數(shù)S所反映的儲(chǔ)層特征:
S>0:地層受污染,S數(shù)值越大,污染越嚴(yán)重;
S=0:儲(chǔ)層未受污染;
S<0:增產(chǎn)措施見(jiàn)效,S絕對(duì)值越大,增產(chǎn)措施的效果越好。第23頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天14.表皮效應(yīng)、表皮系數(shù)和折算半徑
除了用表皮系數(shù)S表示井壁污染和表皮效應(yīng)性質(zhì)嚴(yán)重程度之外,也可以用折算半徑rwe表示,折算半徑就是將表皮效應(yīng)用等效井筒半徑來(lái)代替,計(jì)算公式如下:折算半徑rwe和井筒半徑rw之間的關(guān)系:rwe=rw(即S=0或者△Ps=0):井未受污染;rwe<rw(即S>0或者△Ps>0):井受污染;rwe>rw(即S<0或者△Ps<0):增產(chǎn)措施見(jiàn)效。第24頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天15.理想采油指數(shù)和理想比采油指數(shù)
理想采油指數(shù):指無(wú)污染或者措施情況下的單位生產(chǎn)壓差的油井產(chǎn)量;
理想比(米)采油指數(shù):指無(wú)污染或者措施情況下的單位油層厚度的采油指數(shù);第25頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天16.實(shí)際采油指數(shù)
實(shí)際采油指數(shù):指地層存在污染或者要經(jīng)過(guò)增產(chǎn)措施的條件下的采油指數(shù)。計(jì)算公式如下:第26頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天17.流動(dòng)效率和堵塞比
流動(dòng)效率(FE):是指實(shí)際采油指數(shù)與理想采油指數(shù)的比值。堵塞比(DR):流動(dòng)效率的倒數(shù)。第27頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天18.多井試井
多井試井包括干擾試井和脈沖試井。測(cè)試時(shí)一般采用兩口井進(jìn)行施工,一口井作為“激動(dòng)井”,改變工作制度,例如開(kāi)井或者關(guān)井,產(chǎn)生一個(gè)地層壓力波。另一口井作為觀察井,測(cè)試時(shí)下如高精度壓力計(jì),記錄從激動(dòng)井通過(guò)地層傳播過(guò)來(lái)的壓力變化,從而研究井間地層的連通性,和計(jì)算鏈通參數(shù)。干擾試井也可以采用一口激動(dòng)井對(duì)多口觀察井,或者一口觀測(cè)井對(duì)多口激動(dòng)井,井型井組測(cè)試。脈沖試井是指按照相同時(shí)間間隔采用多個(gè)激動(dòng)信號(hào)(脈沖),,從觀察井測(cè)量脈沖信號(hào)的測(cè)試方法。第28頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天19.氣井?dāng)M壓力和無(wú)阻流量
氣井?dāng)M壓力的定義:
氣井無(wú)阻流量(QAOF):是指氣井在井口敞噴(大氣壓)條件下的氣體產(chǎn)量。第29頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天試井解釋基本模型及其特征曲線第30頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天一、均質(zhì)油藏第31頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天1、物理模型流體為單相微可壓縮液體,儲(chǔ)層中達(dá)到徑向流;忽略毛管力和重力;油井測(cè)試前地層各處的壓力均勻;地層各向同性,均勻等厚。k井第32頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天2、數(shù)學(xué)模型滲流方程:邊界條件:第33頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天2、數(shù)學(xué)模型利用Laplace變換,可以得到Laplace空間線源解:再利用Duhamel原理就可以包含井筒存儲(chǔ)和表皮效應(yīng)。第34頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天3、典型曲線3.1雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線I:早期斷-壓力及導(dǎo)數(shù)曲線合而為一,呈45°直線,表示井筒儲(chǔ)集效應(yīng)的影響;II:過(guò)渡段—導(dǎo)數(shù)出現(xiàn)峰值后向下傾斜,峰值高低取決于CDe2S.CDe2S值越大,峰值越高,出現(xiàn)的時(shí)間越遲。III:導(dǎo)數(shù)水平段—地層徑向流的典型特征。第35頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天3、典型曲線3.2半對(duì)數(shù)MDH曲線a:具有斜率m的徑向流直線段;b:具有最大斜率的續(xù)流和過(guò)渡段;c:以m和m’為斜率的直線交點(diǎn)D所對(duì)應(yīng)的時(shí)間△t*;d:以m和m’為斜率的直線夾角?.第36頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天半對(duì)數(shù)MDH曲線1、CDe2S值越大,則m’/m越大,且?jiàn)A角?越接近90°角,反之,CDe2S值越小,則m’/m越接近1,且?jiàn)A角?越接近180°角;2、CD值越大,△t*越大,拐點(diǎn)出現(xiàn)越遲。第37頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天雙對(duì)數(shù)/導(dǎo)數(shù)曲線分開(kāi)距離與CDe2S的值近似關(guān)系表第38頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天井筒儲(chǔ)集系數(shù)分類(lèi)特征表第39頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天表皮系數(shù)分類(lèi)特征表第40頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天常見(jiàn)均質(zhì)油藏曲線類(lèi)型1、導(dǎo)數(shù)曲線無(wú)峰值;2、半對(duì)數(shù)曲線緩慢向上彎曲,未出現(xiàn)徑向流;3、反映儲(chǔ)層的表皮系數(shù)和井筒儲(chǔ)存系數(shù)都很小。第41頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天常見(jiàn)均質(zhì)油藏曲線類(lèi)型1、雙對(duì)數(shù)綜合曲線呈叉狀,壓力及導(dǎo)數(shù)早期重合;2、導(dǎo)數(shù)處于上升段,表明壓力變化仍處于續(xù)流段;3、半對(duì)數(shù)曲線向上彎曲,后期近似呈直線,但并不是徑向流直線段;4、儲(chǔ)層污染較重,表皮系數(shù)較大。(臥90井)第42頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天常見(jiàn)均質(zhì)油藏曲線類(lèi)型1、雙對(duì)數(shù)缺失早期續(xù)流段;2、半對(duì)數(shù)曲線具有很短的續(xù)流段,但徑向流直線段很長(zhǎng);3、半對(duì)數(shù)直線段斜率很小,反映地層系數(shù)(kh/u)很高;4、儲(chǔ)層污染較重,表皮數(shù)很大。(輪2井)第43頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天二、井底垂直裂縫油藏第44頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天物理模型裂縫與井筒呈軸對(duì)稱(chēng)分布;裂縫內(nèi)的流動(dòng)可以為無(wú)限導(dǎo)流(沿裂縫方向無(wú)壓差)或者有限導(dǎo)流(沿裂縫方向有壓差);裂縫寬度W=0;第45頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天數(shù)學(xué)模型解析解—無(wú)限導(dǎo)流裂縫早期線性流動(dòng)階段:擬徑向流動(dòng)階段:第46頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—無(wú)限導(dǎo)流裂縫
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線I:早期斷—斜率為0.5的直線,導(dǎo)數(shù)與雙對(duì)數(shù)相差0.301周期;II:過(guò)渡段—壓力及其導(dǎo)數(shù)曲線近乎平行;III:徑向流段—導(dǎo)數(shù)為0.5的水平線。第47頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天3、典型曲線—無(wú)限導(dǎo)流裂縫具有井筒存儲(chǔ)效應(yīng)的雙對(duì)數(shù)及其導(dǎo)數(shù)特征當(dāng)存在井筒儲(chǔ)集影響時(shí),曲線的早期斷會(huì)偏離0.5斜率直線,相應(yīng)的導(dǎo)數(shù)斜率也會(huì)大于0.5,而與雙對(duì)數(shù)曲線呈放射狀。第48頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天3、典型曲線—無(wú)限導(dǎo)流裂縫半對(duì)數(shù)曲線特征半對(duì)數(shù)曲線表現(xiàn)出類(lèi)似于負(fù)表皮效應(yīng)的壓力動(dòng)態(tài)特征(倒“廠”字型)。第49頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天數(shù)學(xué)模型解析解—有限導(dǎo)流裂縫早期雙線性流階段:擬徑向流動(dòng)階段(與均質(zhì)油藏徑向流一樣):第50頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—有限導(dǎo)流裂縫雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線I:早期斷—斜率為0.25的直線,導(dǎo)數(shù)與雙對(duì)數(shù)相差0.602周期;II:過(guò)渡段—壓力與導(dǎo)數(shù)曲線幾乎平行;III:徑向流段—導(dǎo)數(shù)為0.5的水平線。第51頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天3、典型曲線—無(wú)限導(dǎo)流裂縫裂縫導(dǎo)流能力對(duì)有限導(dǎo)流裂縫壓力特征的影響第52頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天3、典型曲線—無(wú)限導(dǎo)流裂縫具有續(xù)流影響的有限導(dǎo)流雙對(duì)數(shù)曲線特征井筒儲(chǔ)集效應(yīng)會(huì)使早期續(xù)流段的斜率偏離0.25或者0.5.第53頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天常見(jiàn)垂直裂縫油藏曲線類(lèi)型無(wú)限導(dǎo)流裂縫1、初期(a-b)段為線性流段,壓力及導(dǎo)數(shù)為1/2斜率平行直線;2、(a-b)段的壓力及導(dǎo)數(shù)之間縱向距離為0.301對(duì)數(shù)周期;3、后期(c-d)段為徑向流段,導(dǎo)數(shù)為0.5的水平直線段。(中29井)第54頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天常見(jiàn)垂直裂縫油藏曲線類(lèi)型有限導(dǎo)流裂縫1、對(duì)于FCD較小的有限導(dǎo)流裂縫,初期段(a-b)為雙線性流,壓力及導(dǎo)數(shù)為1/4斜率的平行直線,縱坐標(biāo)距離為0.602對(duì)數(shù)周期;2、(b-c)段為過(guò)渡段;3、(c-d)段為后期徑向流段。第55頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天常見(jiàn)垂直裂縫油藏曲線類(lèi)型措施前后效果對(duì)比1、措施前為叉形曲線,措施后變?yōu)橥ǖ罓睿?、由于k值的變化,使曲線在措施后向左移;3、措施前可以清楚地測(cè)到續(xù)流段、但是徑向流缺失或者很短;4、措施后缺失早期續(xù)流段,但是可以測(cè)到徑向流段。(樊29井)第56頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天常見(jiàn)垂直裂縫油藏曲線類(lèi)型措施后出現(xiàn)長(zhǎng)裂縫情況1、措施前為典型的“勺”型(均質(zhì))曲線和“S”型(雙重介質(zhì))曲線;2、措施后為,對(duì)于大部分的線性流動(dòng)階段,表現(xiàn)為不斷向上繞曲的弧線,直到出現(xiàn)晚期徑向流直線段為止。(威34井)第57頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
均質(zhì)油藏、垂直裂縫油藏、雙重介質(zhì)油藏和雙滲介質(zhì)油藏等等都可能存在變井筒存儲(chǔ)的影響,因此,從嚴(yán)格意義上說(shuō),變井筒存儲(chǔ)模型不屬于一種模型,而是屬于壓力及其導(dǎo)數(shù)曲線的特例。三、變井筒存儲(chǔ)模型第58頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天井筒存儲(chǔ)系數(shù)由大變小特征曲線雙對(duì)數(shù)曲線圖早期段斜率大于1.0,傾角大于45°。第59頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天井筒存儲(chǔ)系數(shù)由大變小特征曲線
半對(duì)數(shù)曲線的視直線斜率m’與徑向流直線段斜率m之比值出現(xiàn)異常偏大,在作無(wú)因次疊加函數(shù)檢驗(yàn)時(shí),續(xù)流段擬合不好。第60頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天井筒存儲(chǔ)系數(shù)由小變大特征曲線
雙對(duì)數(shù)曲線圖早期段斜率<1.0,傾角<45°,并且使雙對(duì)數(shù)壓力曲線與其導(dǎo)數(shù)曲線分開(kāi),由于C值的變化,導(dǎo)數(shù)曲線出現(xiàn)特有的S形狀。第61頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天井筒存儲(chǔ)系數(shù)由小變大特征曲線
半對(duì)數(shù)曲線m’/m之比值出現(xiàn)異常偏低,在作無(wú)因次疊加函數(shù)檢驗(yàn)時(shí),與理論曲線擬合不好。第62頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天壓力恢復(fù)“駝峰”原因分析第63頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天壓力恢復(fù)“駝峰”原因分析
圖(a)為剛關(guān)井時(shí)的狀態(tài),假定續(xù)流已經(jīng)結(jié)束,井筒中存在氣液兩部分,部分氣體在液面上方,體積為1m3,壓力為常壓0.1MPa,另一部分氣體在液體下方,體積也是1m3,液柱高度為1000m,按相對(duì)密度0.95計(jì)算,下方氣體的壓力為9.6MPa。下方氣體會(huì)由于相對(duì)密度差異向液體上方移動(dòng),使氣液相重新分布,如圖(b)所示。假定在這一過(guò)程中,井筒與地層無(wú)流體交換(實(shí)際上相的再分布和流體交換同時(shí)發(fā)生),當(dāng)氣柱到達(dá)上方后與上方氣柱合并體積為2m3。由于下方氣體原來(lái)處于高壓下,合并后,用理想氣體定律可以計(jì)算出合并后的氣柱內(nèi)壓為4.85MPa,體積2m3。此時(shí)井底的壓力變?yōu)?.5+4.85=14.35MPa,這樣,井底壓力就高于正常井底壓力,形成壓力恢復(fù)曲線上的“駝峰”。第64頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天壓力恢復(fù)“駝峰”的形成條件(1)地層具有中等或者中等偏高的滲透性。原因在于:對(duì)于低滲透地層,地層壓力較長(zhǎng)時(shí)間以較大輻度不斷恢復(fù),會(huì)抵消和遮蓋相分布造成的壓力升高,一直看不到“駝峰”現(xiàn)象;
(2)井筒中流體的粘度應(yīng)比較高。只有粘度較高,才能延緩氣柱的上升過(guò)程,從而使井筒中的壓力平衡延緩到壓力恢復(fù)之后;
(3)原油泡點(diǎn)壓力應(yīng)比較高,或者具有氣夾層,使井底具有較多的已分離氣體,這樣才能發(fā)生面顯得想重新分布過(guò)程;
(4)井底具有較高的S值,形成井壁阻力,會(huì)有助于“駝峰”的形成;
(5)油套管環(huán)形空間有封隔器隔開(kāi),阻止油管中由于壓力升高擠出的流體倒流到環(huán)形空間,迫使井底套力上升。第65頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線
渤海埕北油田:儲(chǔ)層特征:滲透率:1.67D;原油粘度55mPa.s;泡點(diǎn)壓力14.91MPa;S:24.8(A21井),1.44(A4)井;井下座有封隔器。第66頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天四、雙重孔隙介質(zhì)油藏第67頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天物理模型
假設(shè)油藏中存在兩種介質(zhì):裂縫系統(tǒng)和基質(zhì)系統(tǒng)?;|(zhì)巖塊不能向井筒中直接供液,流動(dòng)總是先從裂縫開(kāi)始,逐漸向基質(zhì)巖塊波及,裂縫系統(tǒng)滲透率遠(yuǎn)大于基質(zhì)巖塊系統(tǒng)的滲透率。kf井km第68頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天雙重孔隙介質(zhì)的有關(guān)概念和定義1、裂縫系統(tǒng)的體積比2、基巖系統(tǒng)的體積比3、裂縫孔隙度4、基巖孔隙度5、(裂縫+基巖)總孔隙度6、裂縫系統(tǒng)彈性容量7、基巖系統(tǒng)彈性容量第69頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天雙重孔隙介質(zhì)的有關(guān)概念和定義8、彈性?xún)?chǔ)能比9、竄流系數(shù)其中,a是基質(zhì)巖塊的形狀因子,定義為:l是基質(zhì)巖塊特征長(zhǎng)度,n是裂縫面的維數(shù)常見(jiàn)的a值:a=12/h2
基質(zhì)巖塊呈層狀,層厚為h60/a2
基質(zhì)巖塊呈正方體,邊長(zhǎng)為h15/r2
基質(zhì)巖塊呈圓球狀,半徑為h
彈性?xún)?chǔ)能比反應(yīng)裂縫系統(tǒng)的儲(chǔ)油量占總儲(chǔ)油量的百分比;竄流系數(shù)反應(yīng)的是原油從基質(zhì)巖塊流到裂縫的難易程度。第70頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天數(shù)學(xué)模型解析解雙重孔隙介質(zhì)Laplace空間解擬穩(wěn)態(tài)流動(dòng)狀態(tài)下:不穩(wěn)定流動(dòng)狀態(tài)下:(層狀)(球形)第71頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重孔隙介質(zhì)油藏
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線(擬穩(wěn)定流動(dòng))第72頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重孔隙介質(zhì)油藏
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線特征(擬穩(wěn)定流動(dòng))I—續(xù)流段:裂縫系統(tǒng)的流體開(kāi)始流動(dòng),而基質(zhì)尚未參與流動(dòng)前表現(xiàn)出均質(zhì)油藏特征。II—裂縫徑向流段:當(dāng)S接近0、C較小、竄流系數(shù)較小(基質(zhì)向裂縫的竄流發(fā)生較遲)、彈性?xún)?chǔ)能比較大(裂縫中有充分的液體供給)時(shí),就可以出現(xiàn)裂縫徑向流;III—過(guò)渡段:即裂縫系統(tǒng)中采出液體后壓力下降,基質(zhì)系統(tǒng)開(kāi)始向裂縫系統(tǒng)補(bǔ)給液體,緩和壓力的下降;IV—總系統(tǒng)徑向流段:即竄流過(guò)程穩(wěn)定以后,裂縫和基質(zhì)系統(tǒng)中的流體同時(shí)參與壓力變化過(guò)程,出現(xiàn)總系統(tǒng)徑向流段,導(dǎo)數(shù)曲線上出現(xiàn)水平直線段。第73頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重孔隙介質(zhì)油藏
半對(duì)數(shù)曲線特征(擬穩(wěn)定流動(dòng))半對(duì)數(shù)曲線上出現(xiàn)兩條平行的直線段,第一條直線段代表裂縫徑向流段,第二條直線段代表總系統(tǒng)徑向流段。第74頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重孔隙介質(zhì)油藏
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線(不穩(wěn)定流動(dòng))第75頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重孔隙介質(zhì)油藏
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線特征(不穩(wěn)定流動(dòng))a-b為裂縫均質(zhì)流段,這一點(diǎn)在徑向流起點(diǎn)前,因此導(dǎo)數(shù)沒(méi)有出現(xiàn)0.5水平段。b-c為過(guò)渡段,導(dǎo)數(shù)曲線出現(xiàn)0.25水平直線段;c-d表明從過(guò)渡段轉(zhuǎn)化到總系統(tǒng)均質(zhì)流;d-e為總系統(tǒng)徑向流段,導(dǎo)數(shù)曲線出現(xiàn)0.5水平直線段。(板狀基質(zhì)巖塊)(球狀基質(zhì)巖塊)第76頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重孔隙介質(zhì)油藏
半對(duì)數(shù)曲線特征(不穩(wěn)定流動(dòng))A:出現(xiàn)兩個(gè)半對(duì)數(shù)直線段,其中斜率為m/2的直線段為過(guò)渡流直線段,斜率為m的直線段為總系統(tǒng)直線段。B:只有一個(gè)直線段,即總系統(tǒng)徑向流段。第77頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天常見(jiàn)的雙重孔隙介質(zhì)油藏特征曲線(1)(a-b)續(xù)流段;(2)(b-c)裂縫徑向流段,導(dǎo)數(shù)為0.5水平線;(3)(c-d)基巖-裂縫過(guò)渡段,壓力呈平穩(wěn)過(guò)渡;(4)(d-e)總系統(tǒng)徑向流,導(dǎo)數(shù)為0.5水平線。(壩2井?dāng)M穩(wěn)態(tài)竄流)第78頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天常見(jiàn)的雙重孔隙介質(zhì)油藏特征曲線(1)(a-b-c)段為續(xù)流段,裂縫流動(dòng)特征被續(xù)流影響掩蓋;(2)(c-d)段為不穩(wěn)態(tài)竄流段,導(dǎo)數(shù)表現(xiàn)出0.25水平直線;(3)(d-e)為過(guò)渡段;(4)(e-f)為總系統(tǒng)徑向流,導(dǎo)數(shù)為0.5水平線。(5)雙重介質(zhì)不穩(wěn)態(tài)竄流,從形態(tài)上很容易與均質(zhì)地層、井附近有直線斷層曲線混淆。(不穩(wěn)態(tài)竄流)第79頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天五、雙重滲透介質(zhì)油藏第80頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天物理模型
與雙重孔隙介質(zhì)油藏模型一樣存在兩種介質(zhì):裂縫系統(tǒng)和基質(zhì)系統(tǒng)。它與雙重孔隙介質(zhì)油藏模型不同的是:兩種介質(zhì)都可以直接流入井筒(符合這一模型的典型油藏是滲透率相差懸殊的雙層油藏)。雙層油藏模型假設(shè):兩個(gè)滲透率相差懸殊的油層同時(shí)向井筒供油的同時(shí),低滲油層(k2)向高滲油層(k1)發(fā)生擬穩(wěn)定竄流。kf井km第81頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天雙重滲透介質(zhì)的有關(guān)概念和定義1、彈性?xún)?chǔ)能比2、竄流系數(shù)3、地層系數(shù)比
地層系數(shù)比反應(yīng)的是兩層油藏之間的差異:當(dāng)κ=0.5時(shí),則為均質(zhì)油藏模型;當(dāng)κ≈1時(shí),則為雙重孔隙介質(zhì)油藏模型。第82頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重滲透介質(zhì)油藏
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線第83頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重滲透介質(zhì)油藏
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線特征(a-b-c)段為井筒儲(chǔ)集影響段;(c-d)段為高滲層徑向流動(dòng)段,在無(wú)因次坐標(biāo)中,該段為0.5水平直線段,與均質(zhì)油藏徑向流相似;(d-e)段為過(guò)渡段,也是高滲透層的邊界反應(yīng)段,(d-e)和(e-f)段合稱(chēng)為儲(chǔ)層的儲(chǔ)集效應(yīng)段;(f-g)段為低滲透層的徑向流段,無(wú)因次坐標(biāo)下的導(dǎo)數(shù)值為0.5/(1-κ).第84頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重滲透介質(zhì)油藏
表皮系數(shù)S對(duì)導(dǎo)數(shù)曲線形狀的影響當(dāng)S值增大時(shí),峰值升高,而且向右移動(dòng);若出現(xiàn)徑向流,導(dǎo)數(shù)為0.5水平線.第85頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重滲透介質(zhì)油藏
彈性?xún)?chǔ)能比ω對(duì)導(dǎo)數(shù)曲線形狀的影響隨著ω值減小,過(guò)渡段(c-d-e-f-g)導(dǎo)數(shù)曲線左移。第86頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重滲透介質(zhì)油藏
地層系數(shù)比κ對(duì)導(dǎo)數(shù)曲線形狀的影響κ值影響著低滲層徑向流段的導(dǎo)數(shù)值,κ值增加,導(dǎo)數(shù)曲線水平段上移。第87頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—雙重滲透介質(zhì)油藏
竄流系數(shù)λ對(duì)導(dǎo)數(shù)曲線形狀的影響隨著λ值增大,使得在不穩(wěn)定壓力變化過(guò)程中高滲透層形成的虧空,有低滲透層加以補(bǔ)充。當(dāng)λ值達(dá)到10-7數(shù)量級(jí)時(shí),出現(xiàn)類(lèi)似于雙重孔隙介質(zhì)的形狀。第88頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天六、各種邊界油藏第89頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天各種邊界類(lèi)型1.在井附近存在有斷層或者油層尖滅等不滲透邊界;2.由邊水或注入水形成的定壓邊界;3.油層存在有氣頂或底水;4.平面上分布有流體性質(zhì)變化造成的不同的影響區(qū).例如:注入稠化水、注入熱蒸氣、注入化學(xué)劑等;5.平面非均質(zhì)分布;6.氣層具有邊底水。第90頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天邊界油藏常見(jiàn)的鏡像反應(yīng)特征第91頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天壓降試井曲線特征第92頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
單一斷層油藏雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線
油藏已經(jīng)出現(xiàn)徑向流,導(dǎo)數(shù)曲線上出現(xiàn)0.5水平直線段,由于斷層的影響,導(dǎo)數(shù)曲線上升一個(gè)臺(tái)階,出現(xiàn)1.0水平直線段。第93頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
單一斷層油藏半對(duì)數(shù)壓力曲線半對(duì)數(shù)曲線上,出現(xiàn)斜率為m的直線向上轉(zhuǎn)折,形成斜率為2m的另一直線.第94頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天直角斷層油藏雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線直角斷層在雙對(duì)數(shù)導(dǎo)數(shù)曲線上表現(xiàn)出導(dǎo)數(shù)值為2的水平直線段。第95頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天直角斷層油藏半對(duì)數(shù)壓力曲線直角斷層在半對(duì)數(shù)曲線上表現(xiàn)出4倍斜率的直線。第96頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天平行斷層油藏雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線
在一條窄長(zhǎng)的通道上,隨著時(shí)間的增加,在距井較遠(yuǎn)的地方,逐漸形成擬線性流,壓力曲線逐漸形成近似1/2斜率的直線,壓力導(dǎo)數(shù)也呈現(xiàn)出1/2斜率直線,二者逐漸趨于平行。第97頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天封閉地層中心一口井油藏雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線壓力及其導(dǎo)數(shù)曲線在晚期均逐漸趨于單位斜率直線(45o)。第98頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天壓恢試井曲線特征第99頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
封閉地層中心一口井雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)雙對(duì)數(shù)曲線
封閉油藏中心生產(chǎn)井關(guān)井時(shí),塊中的壓力漸漸趨于平衡,接近平均地層壓力,此時(shí)壓力導(dǎo)數(shù)降很快下降,并趨于0。第100頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
封閉地層某側(cè)一口井雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)雙對(duì)數(shù)曲線
開(kāi)井壓降和生產(chǎn)相當(dāng)長(zhǎng)時(shí)間后關(guān)井恢復(fù),到接近井的直角斷層影響井的壓力動(dòng)態(tài)時(shí),兩者基本一致,出現(xiàn)封閉斷塊后,壓降值逐漸加大,形成擬穩(wěn)定流,雙對(duì)數(shù)和導(dǎo)數(shù)接近于斜率為1的直線,而恢復(fù)曲線則趨于平衡使導(dǎo)數(shù)迅速下降并趨于0。第101頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
一條定壓邊界壓降或者壓恢及其導(dǎo)數(shù)雙對(duì)數(shù)曲線特征
當(dāng)井附近存在定壓邊界時(shí),不論是壓降或者壓力恢復(fù),都會(huì)由于定壓邊界的存在而使壓力穩(wěn)定下來(lái),從而使壓力導(dǎo)數(shù)很快下降。第102頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
組合邊界的壓降及其導(dǎo)數(shù)雙對(duì)數(shù)曲線特征
當(dāng)井附近既存在定壓邊界,也存在不滲透邊界時(shí),若井距離不滲透邊界較近,則壓力導(dǎo)數(shù)曲線先上傾再下降。第103頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
組合邊界的壓降及其導(dǎo)數(shù)半對(duì)數(shù)曲線特征第104頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天七、水平井油藏第105頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天物理模型假設(shè):
1、油藏等厚、均質(zhì)、且頂?shù)撞烤鶠椴粷B透隔層所封閉,水平井與頂?shù)酌嫫叫校?/p>
2、油層厚度為h(m),垂向滲透率和水平滲透率分別為KV和KH(μm2),井筒符合無(wú)限導(dǎo)流特征,不考慮重力;第106頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天數(shù)學(xué)模型解析解Laplace線源解:其中:第107頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—水平井油藏
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線①表示初始徑向流結(jié)束的大致時(shí)間;②表示擬徑向流開(kāi)始的大致時(shí)間。第108頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天水平井油藏流線圖初始徑向流:壓力影響還未達(dá)到頂?shù)捉缑鏀M徑向流:壓力波影響范圍已經(jīng)擴(kuò)大到水平井范圍之外。第109頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天典型曲線—水平井油藏
半對(duì)數(shù)壓力曲線特征
半對(duì)數(shù)曲線早期反應(yīng)的是初始徑向流(當(dāng)井不位于油層中不時(shí),還可能出現(xiàn)第二徑向流),后期反應(yīng)的是擬徑向流直線段。第110頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
常見(jiàn)的水平井典型曲線(a-b)續(xù)流段;(b-c)垂直徑向流;(d-e)垂直于井筒的擬線性流段;(f-g)水平擬徑向流。第111頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天八、復(fù)合介質(zhì)油藏第112頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天物理模型
所謂“復(fù)合油藏”是指井附近地層與離開(kāi)井一定距離的地層,存在不同的參數(shù)屬性。假設(shè)油藏存在兩個(gè)復(fù)合區(qū)域,分別具有不同的流度和彈性?xún)?chǔ)能系數(shù)。第113頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天雙重滲透介質(zhì)的有關(guān)概念和定義1、流度比2、儲(chǔ)容比第114頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天數(shù)學(xué)模型解析解復(fù)合油藏Laplace空間解第115頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線第116頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線特征(a-b-c)段為井筒儲(chǔ)集影響段;(c-d)段為內(nèi)區(qū)徑向流段,在無(wú)因次坐標(biāo)中,該段為0.5水平直線段;(d-e)段為內(nèi)外區(qū)交界的過(guò)渡段,如果外區(qū)流度和儲(chǔ)容系數(shù)小于內(nèi)區(qū),則該段上翹,反之,則該段下傾;(f-g)段為外區(qū)徑向流段,導(dǎo)數(shù)曲線上表現(xiàn)出坐標(biāo)值為0.5Mc的直線段。第117頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
常見(jiàn)的復(fù)合油藏典型曲線(里107井)(a-b-c)續(xù)流段;(c-d)內(nèi)區(qū)徑向流;(d-e-f)過(guò)渡段;(f-g)外區(qū)徑向流第118頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天九、地層部分射開(kāi)油藏第119頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天物理模型
對(duì)于厚油層(幾十米甚至上百米)而言,為了防止底水錐進(jìn)或者氣頂氣竄,往往只射開(kāi)油層的某一部分,此時(shí),井底附近的流動(dòng)會(huì)增加一個(gè)附加阻力,即打開(kāi)不完善造成的井壁阻力,使表皮系數(shù)增大,而且還會(huì)出現(xiàn)球形流動(dòng)或者半球形流動(dòng)。假設(shè)油層的橫向滲透率為KH,縱向滲透率為KZ。
數(shù)學(xué)模型與常規(guī)油藏除內(nèi)邊界外,其余條件完全一樣。第120頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線第121頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
雙對(duì)數(shù)壓力及導(dǎo)數(shù)曲線特征(a-b-c)段為井筒儲(chǔ)集影響段,與一般的均質(zhì)油藏相似;(c-d)段為局部徑向流段,即橫向流動(dòng)和縱向流動(dòng)共同作用,形成“局部徑向流”,導(dǎo)數(shù)曲線出現(xiàn)水平直線段;(d-e)段為球形流段,即隨著時(shí)間的推移,球形流動(dòng)會(huì)明顯發(fā)生,形成“球形流”或者“半球形流”,球形流在導(dǎo)數(shù)曲線上表現(xiàn)出斜率為-0.5的直線段;(e-f)段為地層徑向流段,導(dǎo)數(shù)曲線上表現(xiàn)出坐標(biāo)值為0.5的直線段。第122頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
半對(duì)數(shù)壓力曲線特征
在半對(duì)數(shù)曲線上明顯出現(xiàn)斜率為m1的局部徑向流和斜率為m2的整個(gè)油層的徑向流。第123頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
不同滲透率比值對(duì)壓力變化曲線的影響KH/KZ值越大,則地層產(chǎn)生局部徑向流的可能性越大,維持的時(shí)間也越長(zhǎng),反之,則產(chǎn)生局部徑向流的可能性越小,產(chǎn)生“球形流”的時(shí)間越早。第124頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天十、氣井解釋第125頁(yè),共141頁(yè),2024年2月25日,星期天
在油藏模型假設(shè)中,都假設(shè)流體是“微可壓縮”的,且其“壓縮系數(shù)為常數(shù)”,粘度不隨壓力變化而變化。但是氣體的粘度和壓縮系數(shù)都是壓力變化的函數(shù),真實(shí)氣體的偏差系數(shù)Z也是壓力的函數(shù)。因此,用于油水滲流時(shí)壓力變化的方程不能應(yīng)用于氣體滲流,為此,通過(guò)引入“真實(shí)氣體勢(shì)函數(shù)”
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