淺層折射波法和反射波法

關(guān)于淺層折射波法和反射波法淺層折射波法與反射波法：1、淺層折射波法是一種使用相對(duì)較早且較成熟的方法；可用來(lái)探測(cè)覆蓋層厚度、基巖面起伏、斷層及古河道;弱點(diǎn)：分辨率較低、測(cè)線較長(zhǎng)；2、淺層反射波法是近十多年來(lái)隨著電子技術(shù)的發(fā)展及微機(jī)數(shù)字處理系統(tǒng)的開(kāi)發(fā)和普及才得以迅速發(fā)展。淺層反射波法具有相對(duì)較高的分辨率，可以采用較小的炮檢距進(jìn)行觀測(cè)，因而可以采用較短的勘探測(cè)線；對(duì)資料的數(shù)字處理技術(shù)要求較高。第2頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天反射地震勘探資料采集現(xiàn)場(chǎng)波動(dòng)傳播和界面關(guān)系示意圖第3頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天第一節(jié)數(shù)據(jù)采集一、數(shù)據(jù)采集的主要儀器設(shè)備1.震源（source)

震源是用來(lái)釋放地震能量的裝置，常用震源有：（1）錘擊震源；（2）雷管和炸藥震源；（3）地震槍震源；（4）電火花震源。（5）可控震源CFS-2A型可控震源第4頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天2.檢波器（detector，geophone,

seismometer,jug,pickup)

檢波器又稱(chēng)拾震器，是把地震波到達(dá)所引起的地面微弱震動(dòng)轉(zhuǎn)換成電信號(hào)的換能裝置。檢波器的的輸出與地表質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的速度成正比的，稱(chēng)為速度檢波器，檢波器的的輸出與地表質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的加速度成正比的，稱(chēng)為加速度檢波器。

固有頻率約

10Hz的為低頻檢波器;固有頻率約

33Hz的為中頻檢波器;固有頻率約

100Hz的為高頻檢波器。在以往的地震勘探中多采用中頻和低頻檢波器，在工程地震勘探中，多采用高頻檢波器。檢波器（左）實(shí)質(zhì)性元件圖解（右）動(dòng)圈檢波器的一半第5頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天第6頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天CDJ-Z4-100赫垂直檢波器CDJ-P4-100赫水平檢波器第7頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天淺層地震儀（seismograph）地震儀是將檢波器輸出的信號(hào)進(jìn)行放大、顯示并記錄下來(lái)的專(zhuān)門(mén)儀器，一般都具有濾波、放大、信號(hào)疊加、高精度計(jì)時(shí)以及數(shù)字記錄和微機(jī)處理等功能。我國(guó)目前常用的淺層地震儀多為12道或24道。淺層地震儀第8頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

淺震儀及其野外工作布置第9頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天二、野外觀測(cè)系統(tǒng)

在地震勘探現(xiàn)場(chǎng)采集中，為了壓制干擾波和確保對(duì)有效波進(jìn)行追蹤，激發(fā)點(diǎn)和接收點(diǎn)之間的排列及各排列的位置都應(yīng)保持一定的相對(duì)關(guān)系，這種激發(fā)點(diǎn)和接收點(diǎn)之間以及排列和排列之間的位置關(guān)系，稱(chēng)之為觀測(cè)系統(tǒng)(fieldsetup,recordinggeometry)。不同的方法采取不同的觀測(cè)系統(tǒng)。一些相關(guān)術(shù)語(yǔ)道數(shù)：一般用N表示，每次放炮一般有48道，96道或更多。道間距：一般用△x表示，道距多為25-100m.放炮方式：一般分為中間放炮和端點(diǎn)放炮(單邊或雙邊)。最小偏移距（或偏移距）：緊挨震源的檢波器離開(kāi)震源的距離，偏移距的長(zhǎng)度為道間距的整數(shù)倍。最大炮檢距：一般用Xmax表示，它是指炮點(diǎn)到最遠(yuǎn)檢波點(diǎn)的距離。第10頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天測(cè)線類(lèi)型圖1、折射波法觀測(cè)系統(tǒng)（1）測(cè)線類(lèi)型通常的測(cè)線類(lèi)型如圖所示。根據(jù)激發(fā)點(diǎn)和接收點(diǎn)之間的相對(duì)位置關(guān)系及排列關(guān)系，測(cè)線類(lèi)型可分為縱測(cè)線、橫測(cè)線、側(cè)測(cè)線及弧形測(cè)線。幾種常用的觀測(cè)系統(tǒng)介紹第11頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天采用縱測(cè)線觀測(cè)時(shí)，根據(jù)激發(fā)點(diǎn)與接收點(diǎn)之間的組合關(guān)系，可分為單支時(shí)距曲線觀測(cè)系統(tǒng)、相遇時(shí)距曲線觀測(cè)系統(tǒng)、多重相遇時(shí)距曲線觀測(cè)系統(tǒng)以及追逐時(shí)距曲線觀測(cè)系統(tǒng)等。

定義震源到接收點(diǎn)的距離與地震波走時(shí)之間的關(guān)系曲線為時(shí)距曲線（time-distancecurve）。時(shí)距曲線是研究地震波運(yùn)動(dòng)學(xué)(kinematic)特征的一種基本方法。時(shí)距曲線觀測(cè)系統(tǒng)則是根據(jù)地震波的時(shí)距曲線分布特征所設(shè)計(jì)的觀測(cè)系統(tǒng)。

在各種時(shí)距曲線觀測(cè)系統(tǒng)中，以相遇時(shí)距曲線觀測(cè)系統(tǒng)使用最為廣泛。第12頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天相遇時(shí)距曲線觀測(cè)系統(tǒng)多重相遇時(shí)距曲線觀測(cè)系統(tǒng)TT第13頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天2.反射波法觀測(cè)系統(tǒng)使用最多的是寬角范圍觀測(cè)系統(tǒng)與多次覆蓋觀測(cè)系統(tǒng)。寬角范圍觀測(cè)系統(tǒng)是將接收點(diǎn)布置在臨界點(diǎn)附近的范圍進(jìn)行觀測(cè)，因?yàn)樵诖朔秶鷥?nèi)反射波的能量比較強(qiáng)，且可避開(kāi)聲波和面波的干擾，尤其對(duì)弱反射界面其優(yōu)越性更加明顯。圖2.1.4同一界面的反射波振幅變化特征第14頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

多次覆蓋觀測(cè)系統(tǒng)介紹水平疊加的概念：又稱(chēng)共反射點(diǎn)疊加或共中心點(diǎn)疊加，就是把不同激發(fā)點(diǎn)、不同接收點(diǎn)上接收到的來(lái)自同一反射點(diǎn)的地震記錄進(jìn)行疊加，這樣可以壓制多次波和各種隨機(jī)干擾波，從而大大提高了信噪比和地震剖面的質(zhì)量，并且可以提取速度等重要參數(shù)。寬角范圍的觀測(cè)系統(tǒng)與多次覆蓋觀測(cè)系統(tǒng)結(jié)合使用是目前地震反射波法中使用最廣泛的觀測(cè)系統(tǒng)。共反射點(diǎn)示意圖

第15頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天D’DO64O58O412O316O220O124第16頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

單邊激發(fā)6次覆蓋觀測(cè)系統(tǒng)多次覆蓋的具體作法介紹在該觀測(cè)系統(tǒng)中可用下式計(jì)算炮點(diǎn)的移動(dòng)道數(shù)

N為一個(gè)排列的接收道數(shù)；

n是覆蓋次數(shù)；

d是激發(fā)點(diǎn)間距(炮間距)；

S是一個(gè)常數(shù)，單邊激發(fā)S=1，雙邊激發(fā)S=2；x是檢波距(道間距)。（雙邊激發(fā)多次覆蓋觀測(cè)系統(tǒng)，三維觀測(cè)系統(tǒng)）第17頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天單邊激發(fā)6次覆蓋觀測(cè)系統(tǒng)(N=24,υ=2)第18頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天例:觀測(cè)系統(tǒng):道間距25米,炮間距50米,每炮96道,共10炮,總道數(shù)960道,單邊放炮.(1)求覆蓋次數(shù).(2)測(cè)線長(zhǎng)度不變,如何使覆蓋次數(shù)增加一倍答案(1)24(2)炮間距減小一半,或者雙邊放炮等.注意:為了保持測(cè)線長(zhǎng)度,當(dāng)炮間距減小一半時(shí),要適當(dāng)增加炮數(shù)第19頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

除正確地選用震源、儀器和合理地布置觀測(cè)系統(tǒng)外，其它采集條件和工作參數(shù)的選擇也很重要。如測(cè)線的布置，覆蓋次數(shù)和道間距的確定以及儀器的增益、通頻帶和掃描時(shí)間等參數(shù)的選定等都會(huì)直接影響野外數(shù)據(jù)采集工作的質(zhì)量。因此，一個(gè)新工區(qū)在進(jìn)行正式工作之前，應(yīng)作一定的試驗(yàn)研究工作，對(duì)區(qū)內(nèi)各種干擾波和有效波的分布特點(diǎn)進(jìn)行研究，分析各種波在時(shí)空域中的相對(duì)關(guān)系，以及它們?cè)陬l率和視速度方面的差異。三、影響數(shù)據(jù)采集的其它因素第20頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天增益

輸出信號(hào)與輸入信號(hào)的振幅之比(2）道間距

選擇道間距大小的總原則為：經(jīng)過(guò)處理后能在地震剖面的相鄰道上可靠地追蹤波的同一相位，并且不出現(xiàn)空間假頻（由離散序列所得到的頻譜與原始頻譜是不相等的,這種由連續(xù)信號(hào)離散化，導(dǎo)致離散前后頻譜發(fā)生變化的現(xiàn)象，就為假頻現(xiàn)象），根據(jù)采樣定理有：

實(shí)際工作中可由上式估算道間距的大小。為提高地震記錄的橫向分辨率，常采用小道距接收。

（3）偏移距

偏移距的大小直接影響了有意義的淺層反射波的覆蓋次數(shù)，若太大，就不能保證有參考作用或主要目的淺層反射波達(dá)到最低要求的覆蓋次數(shù)，甚至拿不到淺層記錄，此外還有可能造成波的振幅和相位的較大變化以及波場(chǎng)復(fù)雜化等諸多問(wèn)題，所以偏移距一般要求盡可能小。然而偏移距太小，波場(chǎng)受震源干擾嚴(yán)重（破壞區(qū)，塑性帶,…）實(shí)際中，應(yīng)兼顧各種矛盾，選擇合適的偏移距。第21頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天兩層模型的各種波分布距離(米)（4）最佳時(shí)窗

反射波地震勘探中，為了有效地避開(kāi)面波，聲波，直達(dá)波和折射波對(duì)有效反射波的干擾，可把接收地段選擇在盡可能不受或少受各種干擾波影響的地段，這種最佳接收地段又稱(chēng)為“最佳時(shí)窗”.

在最佳時(shí)窗內(nèi)接收，可避開(kāi)面波和折射波的干擾，此外，其反射波振幅隨炮檢距的增大而減小，可見(jiàn)，最佳時(shí)窗的選擇關(guān)鍵在于選取接收排列的兩個(gè)端點(diǎn)，即選擇偏移距和最大炮檢距。一般情況下，可通過(guò)展開(kāi)排列法觀測(cè)試驗(yàn)確定，或根據(jù)經(jīng)驗(yàn)確定，即最大炮檢距不應(yīng)大于主要目的層埋深的1-1.5倍.第22頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天近炮檢距>30米左右遠(yuǎn)炮檢距<30米左右第23頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

淺震試驗(yàn)記錄右圖為單次覆蓋的淺震試驗(yàn)波形記錄,在該記錄上可以看到清晰的聲波、面波、直達(dá)波、反射波的同相軸(event)分布。從這張記錄上能較容易地識(shí)別出反射波，說(shuō)明其工作條件良好，易于選定最佳接收窗口。反射波聲波面波第24頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

中間放炮雙邊接收的淺振記錄

右圖所示為中間激發(fā)，兩側(cè)接收的淺震試驗(yàn)記錄。該記錄深層情況比前一記錄要復(fù)雜些，但記錄中的聲波、直達(dá)波、反射波、等同相軸仍清晰可見(jiàn)，可作為設(shè)計(jì)數(shù)據(jù)采集條件的依據(jù)。反射波直達(dá)波聲波第25頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天第26頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

當(dāng)勘探深度較淺，地震地質(zhì)條件比較單一的情況下，我們可以按最佳時(shí)窗技術(shù)去考慮觀測(cè)參數(shù)的設(shè)計(jì)等問(wèn)題，當(dāng)勘探深度較大，地震地質(zhì)條件較復(fù)雜時(shí)，我們最好按組合檢波和多次覆蓋技術(shù)去考慮壓制干擾以及觀測(cè)參數(shù)選擇問(wèn)題，因?yàn)榇藭r(shí)，目的層深淺相差較大，很難選取甚至不可能選取最佳時(shí)窗。第27頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天第二節(jié)理論時(shí)距曲線

時(shí)距曲線:用數(shù)學(xué)方法描述地震勘探中地震波在地下傳播及在地面記錄時(shí)的時(shí)-空關(guān)系。

一、直達(dá)波理論時(shí)距曲線（time-distancecurve）

直達(dá)波是指地震波從震源出發(fā)，不經(jīng)任何反射，直接到達(dá)各檢波點(diǎn)的地震波。直達(dá)波的時(shí)距曲線是在x-t直角坐標(biāo)系中，把激發(fā)點(diǎn)作為坐標(biāo)原點(diǎn)，橫坐標(biāo)x表示沿線上各觀測(cè)點(diǎn)到激發(fā)點(diǎn)的距離，縱坐標(biāo)t表示直達(dá)波到達(dá)各觀測(cè)點(diǎn)的傳播時(shí)間。

地震波從O點(diǎn)出發(fā)，沿測(cè)線X傳播到任意點(diǎn)的旅行時(shí)間T為：T=X/V（2.2.1）

直達(dá)波時(shí)距曲線斜率的倒數(shù)為地表覆蓋層的波速第28頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天二、折射波理論時(shí)距曲線第29頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天截距時(shí)間(時(shí)距曲線的延長(zhǎng)線與T軸的交點(diǎn))t0為：水平二層介質(zhì)折射波時(shí)距曲線斜率為:第30頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天可以看出：時(shí)距曲線的交點(diǎn)也就是折射波超過(guò)直達(dá)波的時(shí)間，在交點(diǎn)以?xún)?nèi)，直達(dá)波先于折射波到達(dá)，在交點(diǎn)以外，折射波先于直達(dá)波到達(dá)；折射波的斜率比直達(dá)波的斜率小也就是說(shuō)折射波到達(dá)的視速度比直達(dá)波到達(dá)的視速度大。

折射波時(shí)距曲線怎么使用呢？首先從直達(dá)波初至?xí)r間求解v1,由折射波時(shí)距曲線的斜率求v2(斜率從哪里來(lái)？)由地震記錄上讀t0,所以根據(jù)下面公式可以反演界面深度第31頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天（2）三層介質(zhì)V3>V2>V1，當(dāng)入射波在R2界面上的B點(diǎn)產(chǎn)生折射時(shí)，則入射射線在界面處必須滿(mǎn)足：和可導(dǎo)出水平三層介質(zhì)的時(shí)距曲線方程為：水平三層介質(zhì)折射波時(shí)距曲線第32頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天(3)多層介質(zhì)只要各層介質(zhì)的速度滿(mǎn)足：第i層界面上的折射波時(shí)距方程為：水平多層介質(zhì)折射波時(shí)距曲線第33頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天2.傾斜界面的折射波時(shí)距曲線在界面的下傾方向(O1點(diǎn)激發(fā),M1O2段接收,相當(dāng)于激發(fā)點(diǎn)O1為界面的下傾方向,)觀測(cè)，折射波到達(dá)地面接收點(diǎn)O2的走時(shí)為：從圖中幾何關(guān)系可知：傾斜界面折射波時(shí)距曲線第34頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

將這些關(guān)系代入t下的表達(dá)式，可得如下時(shí)距曲線方程式：同理,若在O2激發(fā),波到達(dá)測(cè)線上傾方向任意點(diǎn)的時(shí)距曲線方程為： 第35頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天傾斜界面的折射波時(shí)

距曲線特征討論傾斜界面折射波時(shí)距曲線（1）上傾與下傾方向時(shí)距曲線斜率不同,其視速度不同,上傾方向視速度大于下傾方向的視速度。（2）上傾與下傾方向觀測(cè)到的初至區(qū)距離和盲區(qū)大小不同，在下傾方向接收時(shí)，初至區(qū)距離和盲區(qū)較小，截距時(shí)間也要小些。在上傾方向接收時(shí)，初至區(qū)距離和盲區(qū)要大些，截距時(shí)間也要大些。據(jù)此可以判斷界面的傾向。第36頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天（3）當(dāng)

i+90o時(shí)若在下傾方向接收，折射波射線將無(wú)法返回地面，這時(shí)盲區(qū)無(wú)限大。而在上傾方向接收，則入射角總是小于臨界角，無(wú)法形成折射波。

臨界角I與界面傾角的關(guān)系第37頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天（4）上傾與下傾方向觀測(cè)的視速度分別為：和（2.2.12）（a）i=

V*（b）i<V*為負(fù)第38頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天（5）聯(lián)立（2.2.12）兩式可解得：若已知V1，則可根據(jù)相遇時(shí)距曲線的視速度求得傾角和臨界角以及V2（V2=V1/sini）。第39頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天3.變速層的折射波時(shí)距曲線（1）關(guān)于速度隨深度的變化規(guī)律A、速度隨深度增加而呈線性增加，即符合下列表達(dá)式：式中V0為表面一點(diǎn)的速度值，是一個(gè)和介質(zhì)性質(zhì)有關(guān)的系數(shù)。

B、介質(zhì)的波速呈現(xiàn)為隨深度的非線性變化，而線性關(guān)系只只是其中的一個(gè)特例。介質(zhì)的速度隨深度變化的更為一般的表達(dá)式為：式中當(dāng)n1，可認(rèn)為其變化是線性的。（2.2.16）第40頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天（2）潛射波的時(shí)距方程和時(shí)距曲線地震波在變速層中的傳播和在常數(shù)層中的傳播有不同的特點(diǎn)，把變速層中的折射波稱(chēng)為潛射波。形成潛射波示意圖第41頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天潛射波的射線方程和旅行時(shí)方程分別為：（2.2.17）式中i0

和iZ

分別為起始點(diǎn)和深度z處的臨界角，若將（2.2.16）式及其導(dǎo)數(shù)代入(2.2.17)式可得時(shí)距曲線方程組為：（2.2.18）潛射波時(shí)距曲線第42頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天如果表層是速度隨深度增加的變速層，下部是水平均勻地層，這時(shí)在時(shí)距曲線圖上可以見(jiàn)到變速層的潛射波時(shí)距曲線和反映地層界面的折射波時(shí)距曲線的組合曲線（在V2>VZ的情況下），其形態(tài)如下圖所示。變速層下部具有均勻介質(zhì)時(shí)的折射波時(shí)距曲線

第43頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天4.隱伏層對(duì)折射波時(shí)距曲線的影響

隱伏層是指初至折射波法不能探測(cè)到的地層根據(jù)其產(chǎn)生的原因的不同可分為兩類(lèi).一類(lèi)是層狀介質(zhì)中的低速夾層,由于折射波形成的條件必須是下部介質(zhì)的波速大于上覆介質(zhì)的波速,因此在低速夾層的上界面不可能產(chǎn)生折射波而成為隱伏層。另一類(lèi)是在層狀介質(zhì)中各層的波速雖然是逐層遞增，符合折射波形成的條件，但下部介質(zhì)中某層的厚度很小，所形成的折射波不可能出現(xiàn)在初至區(qū)，而是隱藏在續(xù)至區(qū)中難以識(shí)別，這種薄層也稱(chēng)為隱伏層。此外，還有介紹一下有關(guān)“屏蔽層”的概念。現(xiàn)分別討論如下。第44頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天V2V3三層層狀介質(zhì)中含低速夾層的折射波時(shí)距曲線（1）層狀介質(zhì)中的低速夾層：會(huì)把從時(shí)距曲線上求得的速度v3誤作為v2來(lái)求界面深度第45頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天低速層的速度越小,或厚度越大時(shí),影響也越大,產(chǎn)生的相對(duì)誤差可達(dá)50%以上第46頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天（2）層狀介質(zhì)中的隱伏“薄層”所謂“薄層”，就是指各層速度的分布滿(mǎn)足V1<V2<V3<……<Vn的關(guān)系,但其中某層的厚度不大,使得它所產(chǎn)生的折射波不能在初至區(qū)出現(xiàn).仍以三層介質(zhì)為例進(jìn)行討論。三層介質(zhì)中各種不同h2的時(shí)距曲線第47頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天5.透鏡體和尖滅層對(duì)折射

波時(shí)距曲線的影響存在低速透鏡體的時(shí)距曲線存在間斷低速層的時(shí)距曲線第48頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天6.直立構(gòu)造對(duì)折射波

時(shí)距曲線的影響垂直分界面上正、反折射波時(shí)距曲線第49頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天直立階梯構(gòu)造的正、反向折射波時(shí)距曲線斷層等構(gòu)造形成一個(gè)階梯式的界面的情形：第50頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天三、反射波理論時(shí)距曲線1.水平界面的反射波時(shí)距曲線反射波的時(shí)距曲線方程為：上式可化為雙曲線方程:水平二層介質(zhì)的反射波時(shí)距曲線虛震源原理第51頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天to:自激自收時(shí)間;零炮檢距時(shí)間;零偏旅行時(shí)當(dāng)x=0時(shí)將to代入時(shí)距曲線方程得：正常時(shí)差:任一接收點(diǎn)的反射波傳播時(shí)間tx與它的t0時(shí)間之差，稱(chēng)為正常時(shí)差Δtn正常時(shí)差校正：從各接收點(diǎn)的時(shí)間減去相應(yīng)的正常時(shí)差，則各點(diǎn)都變成了t0時(shí)間,即稱(chēng)這種時(shí)間上的校正，為正常時(shí)差校正，即NMO第52頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

根據(jù)反射波時(shí)距曲線方程可求得其斜率的倒數(shù)（即視速度）為：

從該式可以看出，在震源點(diǎn)附近，視速度趨于無(wú)窮大.在離震源較遠(yuǎn)處，視速度趨于真速度V1(即直達(dá)波),曲線較陡。反射界面越深，視速度越大，時(shí)距曲線越平緩。視速度的變化是由于反射波到達(dá)各觀測(cè)點(diǎn)的入射角不同引起的。淺,陡深,平緩交叉點(diǎn)偏移距太大,第一、二層相互干擾第53頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天反射波折射波三類(lèi)曲線的關(guān)系:直達(dá)波時(shí)距曲線是反射波時(shí)距曲線的漸近線折射波時(shí)距曲線與反射波時(shí)距曲線相切直達(dá)波時(shí)距曲線與折射波時(shí)距曲線相交,交點(diǎn)為折射波超前直達(dá)波的時(shí)間折射波的交叉時(shí)(截距時(shí)間),永遠(yuǎn)大于反射波的零偏旅行時(shí)三類(lèi)曲線的關(guān)系第54頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天2.傾斜界面的反射波時(shí)距曲線

傾斜界面反射波時(shí)距曲線第55頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天由時(shí)距曲線方程可得傾斜界面的反射波時(shí)距曲線的極小點(diǎn)坐標(biāo)：式中角可正可負(fù)，決定于測(cè)線的坐標(biāo)方向與界面傾斜的相對(duì)關(guān)系，當(dāng)X軸指向反射界面的上升方向取正號(hào)，反之為負(fù)。在X=0時(shí)，可以得到反射波返回震源的旅行時(shí)：上式是反射波法求界面深度的基礎(chǔ)。第56頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天利用傾角時(shí)差可求得界面的傾角

求的方法是根據(jù)震源兩邊等距的兩個(gè)觀測(cè)點(diǎn)s1,s2的旅行時(shí)間差td：td

稱(chēng)為傾角時(shí)差,如果兩個(gè)測(cè)點(diǎn)之間距2x寫(xiě)成

x，則有：將時(shí)距曲線方程（2.2.27）式作二項(xiàng)式展開(kāi)，并略去高次項(xiàng)，可得注意，用S1,S2的反射波旅行時(shí)相減時(shí)，因?yàn)閮牲c(diǎn)炮檢距相同，有ts1=t0+Δt,ts2=t0+Δt，所以相減后，正常時(shí)差抵消了，剩下的就是這兩點(diǎn)之間的傾角時(shí)差。第57頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天水平多層介質(zhì)的反射波時(shí)距曲線水平多層介質(zhì)的反射波時(shí)距曲線仍為雙曲線。其時(shí)距方程式為:式中:3.多層介質(zhì)的反射波時(shí)距曲線均方根速度第58頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天速度術(shù)語(yǔ)及速度分析第59頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天第60頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天例:已知模型如下圖所示，求平均速度及均方根速度解:第61頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天4.斷層和彎曲界面的反射波時(shí)距曲線（1）斷層附近的反射波時(shí)距曲線特征

（2）彎曲界面的反射波時(shí)距曲線

斷層附近的反射波時(shí)距曲線反射波時(shí)距曲線與反射界面曲率的關(guān)系第62頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天5.繞射波時(shí)距曲線地層介質(zhì)中可能的繞射點(diǎn)：斷層的棱角點(diǎn)、地層尖滅點(diǎn)、不整合面的突起點(diǎn)或侵入體邊緣等巖石物性顯著變化的地方。波的旅行時(shí)繞射波的走時(shí)由兩部分組成：（1）入射波到達(dá)A點(diǎn)所需時(shí)間（2）繞射波從A點(diǎn)到達(dá)D點(diǎn)所需時(shí)間繞射波傳播的總時(shí)間t為：繞射波及其時(shí)距曲線曲線的極小點(diǎn)在繞射點(diǎn)到地面的投影點(diǎn)位置，根據(jù)這一規(guī)律可以確定繞射點(diǎn)的位置第63頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天第三節(jié)資料處理及解釋一、折射波的資料處理和解釋?zhuān)?）地震記錄進(jìn)行波的對(duì)比分析，從中識(shí)別并提取有效波的初至?xí)r間、繪制相應(yīng)的時(shí)距曲線；（2）選取相應(yīng)的方法進(jìn)行解釋工作。定性解釋(qualitativeinterpretation)：定性解釋主要是根據(jù)已知的地質(zhì)情況和時(shí)距曲線特征，判別地下折射界面的數(shù)量及其大致產(chǎn)狀，是否有斷層或其它局部地質(zhì)體存在等，為選定定量解釋方法提供依據(jù)。定量(quantitative)解釋?zhuān)憾拷忉寗t是根據(jù)定性解釋的結(jié)果選用相應(yīng)的數(shù)學(xué)方法或作圖方法求取各折射面的埋深和形態(tài)參數(shù)。定性與定量解釋是一相互交替和重復(fù)的過(guò)程。根據(jù)最終的解釋結(jié)果構(gòu)制推斷地質(zhì)圖等成果圖件，并編寫(xiě)成果報(bào)告。

1.折射波資料處理解釋系統(tǒng)

介紹

第64頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

折射波法資料處理解釋系統(tǒng)流程框圖第65頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天均衡道內(nèi)均衡道內(nèi)均衡是將記錄道內(nèi)的振幅能量進(jìn)行動(dòng)態(tài)平衡，以利于顯示和后續(xù)處理。基本思想是將一道記錄的振幅值在不同時(shí)間段內(nèi)乘以不同的權(quán)系數(shù)，能量強(qiáng)的時(shí)間段上權(quán)系數(shù)小，能量弱的時(shí)間段上權(quán)系數(shù)大。結(jié)果，強(qiáng)波與弱波之間的能量相對(duì)差異會(huì)大為減少最終控制在一定的動(dòng)態(tài)范圍內(nèi)。道間均衡

道間均衡是解決道與道之間能量不均衡的問(wèn)題。其處理的思想與道內(nèi)均衡一樣，也是按不同權(quán)系數(shù)進(jìn)行加權(quán)，能量強(qiáng)的道加權(quán)系數(shù)小，能量弱的道加權(quán)系數(shù)大第66頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天t0

法求折射界面示意圖2.t0差數(shù)時(shí)距曲線法求折射界面

方法原理：剖面上任取一點(diǎn)D，則在兩條時(shí)距曲線上可分別得到其對(duì)應(yīng)的走時(shí)t1

和t2（2.3.1）定義互換時(shí)為T(mén)：(2.3.2)ab第67頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天若自D點(diǎn)作BC的垂直平分線DM（DM即為該點(diǎn)的深度h）于是有：(2.3.3)第68頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天將公式(2.3.1)中t1

和t2相加，并減去(2.3.2)式，再將(2.3.3)式代入后可得：上式便是任意點(diǎn)D的t0

值公式，由此可得出D點(diǎn)的折射界面法線深度h為：(2.3.5)（2.3.4)第69頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天(2.3.5)令則上式可寫(xiě)為：（2.3.6）第70頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天根據(jù)（2.3.6）式，只要從相遇時(shí)距曲線上分別求出各觀測(cè)點(diǎn)的t0和K值，就能求出各點(diǎn)的界面深度h（1）、繪制t0曲線 （2）、確定K值關(guān)于K值的求?。焊鶕?jù)斯奈爾定律可將K值表達(dá)式寫(xiě)成下列形式（2.3.7）第71頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天為此引出差數(shù)時(shí)距曲線方程，并以（x）表示令（x）=t1–t2+T

(2.3.8)對(duì)上式求導(dǎo)，可得:(2.3.9)上式右邊的兩項(xiàng)時(shí)間對(duì)距離的導(dǎo)數(shù)分別為上傾和下傾方向時(shí)距曲線的斜率（即視速度的倒數(shù)）。根據(jù)視速度表達(dá)式（2.2.12）式可得：（2.3.10）將（2.3.10）代入（2.3.9）式，經(jīng)變換可得:(2.3.11)第72頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天于是可求得波速V2為:(2.3.12)

當(dāng)折射界面傾角小于15°時(shí),可寫(xiě)成近似式:(2.3.13)因此，只要根據(jù)（2.3.8）式在相遇時(shí)距曲線圖上構(gòu)制（x）曲線，并求取其斜率的倒數(shù)

x/(x)，則根據(jù)（2.3.13）式得出波速V2進(jìn)而從（2.3.7）式中求得K值。第73頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

t0(x)=t1+t2-T=t1-△t

（x）=t1–t2+T=t1+△t如何構(gòu)制（x）曲線？由t0(x)及（x）的表達(dá)式得:由此可知:t0(x)與（x）曲線關(guān)于t1

對(duì)稱(chēng)。第74頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天知道K值和各觀測(cè)點(diǎn)的值t0之后，則可根據(jù)(2.3.6)求出各點(diǎn)的界面深度h。然后，以各觀測(cè)點(diǎn)為圓心，以其對(duì)應(yīng)的h為半徑畫(huà)弧，可得出上左中所示的一系列圓弧,圓弧的公切線即為折射界面.第75頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天實(shí)測(cè)折射波時(shí)距曲線及其解釋結(jié)果應(yīng)用實(shí)例介紹：第76頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天二、淺層反射波資料的處理和解釋淺層反射波資料的處理系統(tǒng)介紹（1）數(shù)據(jù)資料的輸入和顯示；（2）切除：頂部切除，底部切除；（3）靜校正；（4）頻譜分析；（5）抽道集、動(dòng)校正和水平疊加；（6）速度分析；（7）數(shù)值濾波；（8）偏移處理；（9）時(shí)深轉(zhuǎn)換。

第77頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天中間放炮雙邊接收(共激發(fā)點(diǎn))的地震記錄第78頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天淺層反射資料處理系統(tǒng)一般流程圖將整個(gè)剖面的地震記錄依次逐個(gè)輸入計(jì)算機(jī)，并將數(shù)據(jù)的格式和順序轉(zhuǎn)換成和處理系統(tǒng)所要求的格式相一致，才能進(jìn)行其它各項(xiàng)處理。在輸入地震記錄以后，還應(yīng)在微機(jī)屏幕上將其圖形顯示出來(lái)，以檢查記錄質(zhì)量，并給處理方法提供依據(jù)。對(duì)記錄中一些干擾嚴(yán)重或無(wú)意義的記錄段，以及工作不正常的地震道，都應(yīng)進(jìn)行切除（數(shù)值充零），以減小干擾，提高資料處理質(zhì)量。第79頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天淺層反射資料處理系統(tǒng)一般流程圖靜校正：當(dāng)?shù)匦纹鸱^大，各接收點(diǎn)和激發(fā)點(diǎn)不在同一水平面上或者表層介質(zhì)速度變化較大時(shí)，都將引起地震波走時(shí)的“超前”或“滯后”，嚴(yán)重地影響地震資料的處理和解釋的準(zhǔn)確性。因此，必須對(duì)地形起伏和表層速度變化引起的時(shí)差進(jìn)行校正。頻譜分析：用快速傅氏變換（FFT）的數(shù)學(xué)方法將時(shí)間域地震記錄變換成頻率域的函數(shù)。其中振幅隨頻率而變化的函數(shù)稱(chēng)之為振幅譜，相位隨頻率變化變化的函數(shù)稱(chēng)為相位譜，這一變換過(guò)程則稱(chēng)之為頻譜分析抽道集:由圖2.1.6所示的多次覆蓋觀測(cè)系統(tǒng)可知，現(xiàn)場(chǎng)采集的資料是共激發(fā)點(diǎn)的地震記錄，而共反射點(diǎn)的記錄是分散在各不同的地震記錄，不便于進(jìn)行動(dòng)校正和水平疊加。為此，必須先將各共反射點(diǎn)的記錄道從共激發(fā)點(diǎn)的記錄中逐一的抽出來(lái)并按一定的順序構(gòu)成新的共反射點(diǎn)道集（又稱(chēng)CDP道集）。第80頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天淺層反射資料處理系統(tǒng)一般流程圖將各共反射點(diǎn)的記錄道從共激發(fā)點(diǎn)的地震記錄道中逐一抽出來(lái)并按一定順序構(gòu)成新的共反射點(diǎn)道集（又稱(chēng)CDP道集）。用快速富氏變換（FFT）的數(shù)學(xué)方法將時(shí)間域的的地震記錄變換成頻率域的函數(shù)。其中振幅隨頻率變化的函數(shù)稱(chēng)之為振幅譜，相位隨頻率變化的函數(shù)稱(chēng)為相位譜，該變換過(guò)程稱(chēng)為頻譜分析。數(shù)值濾波：是突出有效波，壓制干擾波的重要手段之一。數(shù)值濾波可分為頻率域?yàn)V波、時(shí)間域?yàn)V波、波數(shù)域?yàn)V波、空間域?yàn)V波；一維濾波二維濾波（時(shí)空域、或頻率-波數(shù)域進(jìn)行）；高通濾波、低通濾波、帶通濾波等。視速度濾波它是根據(jù)反射波和干擾波速度不同，來(lái)去除干擾波突出有效波的。由于視速度所以它又稱(chēng)為(f,k*)濾波，簡(jiǎn)稱(chēng)(f,k)濾波。第81頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天多次覆蓋觀測(cè)系統(tǒng)示意圖第82頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天(1)共反射點(diǎn)道集與共激發(fā)

點(diǎn)道集及其時(shí)距曲線共反射點(diǎn)的時(shí)距曲線方程為：共反射點(diǎn)道集及其時(shí)距曲線圖上式與第二節(jié)所學(xué)的反射波理論時(shí)距曲線具有相同的形式，但兩者的含意完全不同，第二節(jié)所學(xué)的可以認(rèn)為是CSP（共炮點(diǎn)）道集時(shí)距曲線，而此處的是CDP（共反射點(diǎn)）道集第83頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天(2)動(dòng)校正與水平疊加

在中心點(diǎn)自激自收的記錄道通常也稱(chēng)為零偏移距的地震記錄。將CDP道集中各不同偏移距的記錄變換成零偏移距記錄的處理稱(chēng)之為動(dòng)校正（或正常時(shí)差校正normalmoveoutcorrection），其疊加處理又稱(chēng)水平疊加。動(dòng)校正和水平疊加示意圖第84頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天(3)速度分析雙曲線旅行時(shí)方程在t2-x2平面上的顯示速度分析的過(guò)程其實(shí)就是找最佳動(dòng)校正速度的過(guò)程a.常規(guī)速度分析是建立在雙曲線假設(shè)的基礎(chǔ)上的。雙曲線旅行時(shí)方程在t2-x2平面上是線性的，t為雙程旅行時(shí)，x為炮檢偏移距。在給定的反射面上零偏移距時(shí)間和疊加速度，可由平面上最佳擬合旅行時(shí)拾取的直線估算得到。第85頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天b.第二種估算NMO速度的方法，是對(duì)一個(gè)CMP道集用某一范圍的常速值進(jìn)行不同的NMO校正，然后把每次得到的圖像并排顯示，把隨偏移距變化的時(shí)間同相軸拉平效果最好的速度選擇為NMO速度。也可以在直線的一段上用一系列的常速值進(jìn)行疊加，不同的速度，疊加成不同的疊加圖像，稱(chēng)為常速疊加（CVS）圖像。從CVS圖像中取出獲得最理想疊加的速度為疊加速度。（a）NMO速度為2264m/s的單個(gè)同相軸CMP集；（b）用合適的NMO速度得到的動(dòng)校道集；（c）采用的速度過(guò)低（2000m/s），得到的校正過(guò)頭；（d）采用的速度過(guò)高（2500m/s），得到的校正不足第86頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天c.第三種常用的速度分析技術(shù)，它是建立在速度譜計(jì)算上的（Taner和Koehler，1969）。對(duì)某一給定的回聲時(shí)間t0，按一定的速度步長(zhǎng)計(jì)算反射波時(shí)距曲線（雙曲線），據(jù)此曲線在共炮點(diǎn)道集或共中心點(diǎn)道集各道上取值并疊加，計(jì)算疊加振幅。若某個(gè)速度所對(duì)應(yīng)的曲線正好與該t0時(shí)刻的反射波同相軸一致，則疊加時(shí)會(huì)同相疊加，疊加振幅值為極大。因此，通過(guò)檢索所有計(jì)算出的疊加振幅值，找出最大值所對(duì)應(yīng)的速度即為此t0時(shí)刻的速度。a-CMP道集；由該CMP道集計(jì)算的速度譜的兩種顯示方式：b-并列曲線圖C-等值線圖

第87頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天(4)偏移(migration)與偏移處理水平疊加剖面是進(jìn)行地質(zhì)解釋使用最大量、最廣泛的基礎(chǔ)資料。一般來(lái)說(shuō)，它可以大致反映地下構(gòu)造形態(tài)，但是水平疊加剖面也存在許多問(wèn)題。a.在界面傾斜情況下，我們按共中心點(diǎn)關(guān)系進(jìn)行抽道集，動(dòng)校正，水平疊加。實(shí)際上是共中心點(diǎn)疊加而不是真正的共反射點(diǎn)疊加。這會(huì)降低橫向分辨能力。同時(shí)，水平疊加剖面上也有在繞射波沒(méi)有收斂，干涉帶沒(méi)有分解，回轉(zhuǎn)波沒(méi)有歸位等問(wèn)題。b.疊加剖面總是把界面上反射點(diǎn)的位置顯示在地面共中心點(diǎn)下方的鉛垂線上，當(dāng)?shù)貙铀綍r(shí)這種顯示方式是與實(shí)際情況符合的，但當(dāng)?shù)貙觾A斜時(shí)，反射點(diǎn)位置就偏離了共中心點(diǎn)下方的鉛垂線，對(duì)單次覆蓋剖面也存在這樣的問(wèn)題，即界面傾斜時(shí)，反射點(diǎn)并不位于炮-檢中點(diǎn)的正下方.因此，在水平疊加時(shí)間剖面上顯示出來(lái)的反射點(diǎn)位置是沿地層下傾方向偏離了反射點(diǎn)的真實(shí)位置的，這種現(xiàn)象稱(chēng)為偏移。地震剖面的偏移歸位，就是把水平疊加剖面上偏移了的反射層，進(jìn)行反偏移，使地層的真實(shí)位置形態(tài)得到恢復(fù)，現(xiàn)在常常把這一工作也稱(chēng)為偏移。目前大量偏移方法是針對(duì)第二個(gè)問(wèn)題進(jìn)行的，即利用已經(jīng)得到的水平疊加剖面資料作為原始資料進(jìn)行各種偏移處理。因?yàn)樗觅Y料已進(jìn)行了共中心點(diǎn)疊加，所以第1個(gè)問(wèn)題已經(jīng)存在，而且不能解決，這種辦法稱(chēng)為疊后偏移。另一種辦法是從最原始的野外資料開(kāi)始，進(jìn)行真正的偏移疊加，它有可能解決1,2兩種問(wèn)題，這種做法稱(chēng)為疊前偏移，但工作量比疊后偏移大得多。第88頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

偏移處理的效果（1）偏移前的水平疊加剖面，（2）偏移剖面偏移處理效果示意圖傾斜界面的偏移失真第89頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天(5)時(shí)深轉(zhuǎn)換

水平疊加剖面，以及偏移等都是以時(shí)間為縱軸繪制的，只能起到一些參考作用，實(shí)際應(yīng)用的時(shí)候必須用到深度剖面，這個(gè)問(wèn)題在下面再詳述，對(duì)于不同的測(cè)線與地面，以及界面的關(guān)系，有多種計(jì)算方法。第90頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天2.淺層反射波法資料的解釋?zhuān)?）時(shí)間剖面的表示形式地震時(shí)間剖面實(shí)例第91頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天（2）反射波的對(duì)比和識(shí)別

在時(shí)間剖面上一般反射層位表現(xiàn)為同相軸的形式。同相軸:地震記錄上各道振動(dòng)相位相同的極值（俗稱(chēng)波峰或波谷）的連線稱(chēng)為同相軸。在解釋地震勘探資料時(shí)，常常根據(jù)地震記錄上有規(guī)律地出現(xiàn)的形狀相似的振動(dòng)畫(huà)出不同的同相軸，它們表示不同層次的地震波。一、波的對(duì)比強(qiáng)振幅特性

由于野外采集和室內(nèi)處理已采取了許多增強(qiáng)信噪比的措施，所以有效波的能量一般都大于干擾波的能量，反射波以較強(qiáng)的振幅出現(xiàn)。b.波形相似性和同相性

由于震源所激發(fā)的振動(dòng)子波是基本相同的，同一界面反射波傳播的路徑基本相近，傳播過(guò)程中所經(jīng)受的地層吸收特征也是相近的，所以同一反射界面的反射波在相鄰地震道上的波形相似，包括周期，振幅包絡(luò)形狀等。地震時(shí)間剖面實(shí)例第92頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天二、多次波和特殊波的識(shí)別

特殊波是指斷面波，繞射波和回轉(zhuǎn)波。這們?cè)谔囟ǖ牡刭|(zhì)條件下產(chǎn)生，識(shí)別這些波，有助于對(duì)剖面進(jìn)行地質(zhì)解釋。多次波

與繞射波，斷面波不一樣，不能用于研究復(fù)雜的地質(zhì)現(xiàn)象，還有可能造成地質(zhì)假象.b.斷面波斷面波

當(dāng)斷層的斷距較大，斷層面兩側(cè)的巖層波阻抗有明顯差別時(shí)，而且斷面又比較光滑時(shí)（不光滑散射），斷層面本身就形成一個(gè)反射界面，在這種斷層面上產(chǎn)生的波就稱(chēng)為斷面波。

斷面波也是一種反射波，斷面波的同相軸也較陡。

如果有斷層，有的情況會(huì)出現(xiàn)，反射—繞射—斷面波—繞射的波動(dòng)圖象。第93頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天直立斷層模型的繞射波同相軸實(shí)際地震剖面上斷點(diǎn)的繞射波c.繞射波

水平疊加時(shí)間剖面上的幾何形態(tài)為雙曲線，（反射波沒(méi)處理時(shí)也是雙曲線，但是處理后，呈水平或其它界面相關(guān)的形態(tài)）.

繞射波在繞射點(diǎn)能量最強(qiáng)，然后向兩側(cè)變?nèi)酰穹膹?qiáng)弱還決定于繞射點(diǎn)兩側(cè)巖性的差異，差異大振幅強(qiáng)，反之則弱，另外決定于接收點(diǎn)與繞射點(diǎn)的相對(duì)位置，接收點(diǎn)在繞射點(diǎn)的正上方，能量強(qiáng)，接收點(diǎn)遠(yuǎn)離繞射點(diǎn)，能量則弱。

斷點(diǎn)產(chǎn)生的繞射波，內(nèi)半支部分因?yàn)橛蟹瓷浯嬖?，所以被?qiáng)的反射波淹沒(méi)，記錄上不明顯，而外半支表現(xiàn)明顯。第94頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天

回轉(zhuǎn)波在凹界面產(chǎn)生.

回轉(zhuǎn)波的特點(diǎn)：

1.只在水平疊加剖面上，或共炮點(diǎn)記錄上可以看到，偏移疊加剖面上看不到回轉(zhuǎn)波.2.在剖面上主要表現(xiàn)為蝴蝶結(jié)狀同相軸交叉。

3.凹曲界面的曲率越大，深度越大，回轉(zhuǎn)波范圍越大.4.回轉(zhuǎn)波的能量分布：在凹曲界面段產(chǎn)生的回轉(zhuǎn)波能量與同深度水平界面正常反射波能量大體相當(dāng)d.回轉(zhuǎn)波的形成及其特點(diǎn)第95頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天正演模型正演模擬結(jié)果實(shí)際地震記錄實(shí)際地震記錄及偏移處理結(jié)果第96頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天（3）時(shí)間剖面的地質(zhì)解釋一、地層標(biāo)準(zhǔn)層的確定及追蹤地震標(biāo)準(zhǔn)層指的是能量較強(qiáng)，能大面積連續(xù)穩(wěn)定追蹤的地震波，它具有較明顯的運(yùn)動(dòng)學(xué)和動(dòng)力學(xué)的特征，它與所要勘探的地層有密切的關(guān)系，或者就是勘探目的層。地層標(biāo)準(zhǔn)層主要是結(jié)合已有地質(zhì)資料或鉆孔資料，跟地震時(shí)間剖面對(duì)照，找到對(duì)應(yīng)位置的反射波同相軸，作為全區(qū)解釋中進(jìn)行對(duì)比的標(biāo)準(zhǔn)層。第97頁(yè),共109頁(yè)，2024年2月25日，星期天二、斷層的識(shí)別反射波同相軸錯(cuò)位，根據(jù)斷層規(guī)模不同可表現(xiàn)為反射層的錯(cuò)斷和波組波系的錯(cuò)位，但在斷層兩側(cè)波組關(guān)系穩(wěn)定，波組特征清楚，這一般是中、小型斷層的反映，其特點(diǎn)是斷距不大，延伸較短，破碎帶較窄。反射波同相軸突然增減或消失，波組間隔突然變化。這往往是基底大斷層的反映。這種斷層多為長(zhǎng)期活動(dòng)，上升盤(pán)的基底長(zhǎng)期地大幅度地抬起，遭受侵蝕，其上部沉積很少，甚至未接受沉積，造成地層變薄或缺失，因而在地震剖面上使上升盤(pán)的同相軸減少、變淺甚至缺失。相反在下降盤(pán)由于不斷地大幅度地下降，往往形成沉降中心，沉積了較厚較全的地層，因而在剖面上反射同相軸明顯增多，反射波齊全。在巖體侵入部位也可能出現(xiàn)上述類(lèi)似特征。第98