毛細(xì)管流變儀原理介紹全

聚合物流變學(xué)

本文檔共58頁；當(dāng)前第1頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分主要內(nèi)容基本概念流變學(xué)定義（Definitionofrheology）剪切流動(dòng)（Shear）拉伸流動(dòng)（Extensional）本文檔共58頁；當(dāng)前第2頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分流變學(xué)-Rheology流變學(xué)是研究材料流動(dòng)與變形的學(xué)科“thescienceofdeformationandflow”Rheology:rheo(toflow)+logos(science)本文檔共58頁；當(dāng)前第3頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分流變學(xué)

流變學(xué)是力學(xué)中一門較新的分支學(xué)科，它主要研究各種材料在應(yīng)力、應(yīng)變、溫度、濕度、輻射等條件中與時(shí)間有關(guān)的變形和流動(dòng)的規(guī)律。研究方法主要有宏觀與微觀兩種：

宏觀法即經(jīng)典的唯象研究方法，是將聚合物看作由連續(xù)質(zhì)點(diǎn)組成，材料性能是位置的連續(xù)函數(shù)，研究材料的性能是從建立粘彈模型出發(fā),進(jìn)行應(yīng)力-應(yīng)變或應(yīng)變速率分析。微觀法即分子流變學(xué)方法，是從分子運(yùn)動(dòng)的角度出發(fā)，對(duì)材料的力學(xué)行為和分子運(yùn)動(dòng)過程進(jìn)行相互關(guān)聯(lián)，提出材料結(jié)構(gòu)與宏觀流變行為的聯(lián)系。(珠簧相空間理論、分子網(wǎng)絡(luò)理論、蛇行管理論）本文檔共58頁；當(dāng)前第4頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分領(lǐng)域聚合物

–我們需要理解熔體流動(dòng)性能，從而設(shè)計(jì)模具等食品

–良好的外觀、質(zhì)地和加工特性涂料–儲(chǔ)存壽命和表面流平性能墨水–打印清晰度和準(zhǔn)確計(jì)量醫(yī)藥–正確的配方定量，沉降性能等還有：泥漿、鉆井液、瀝青、橡膠等本文檔共58頁；當(dāng)前第5頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分聚合物加工實(shí)例本文檔共58頁；當(dāng)前第6頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分非牛頓流體流變學(xué)研究對(duì)象：

包括非牛頓流體、粘彈性固體和流體與固體之間的物質(zhì)（如懸浮體）。對(duì)于高分子來說，絕大多數(shù)的成型加工都是熔融狀態(tài)下進(jìn)行的，特別是熱塑性塑料加工。因此，高聚物在粘流溫度下的流動(dòng)性和彈性，是其成型加工的首要性能。非牛頓流體定義：凡不服從牛頓粘性定律的流體稱為非牛頓流體。即：在一定溫度下，流體剪切應(yīng)力與剪切速率不成正比的線性關(guān)系，其粘度不是常數(shù)，而是隨剪切應(yīng)力或剪切速率而變化的非牛頓粘度η。本文檔共58頁；當(dāng)前第7頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分剪切形變-流變學(xué)基本定義剪切應(yīng)力（Shearstress,σ）單位面積所受的剪切力剪切應(yīng)變（Shearstrain,γ）剪切形變除以高度剪切（應(yīng)變）速率（Shearrate,γ

）剪切應(yīng)變的快慢剪切粘度（Shearviscosity,η）剪切應(yīng)力除以剪切速率.本文檔共58頁；當(dāng)前第8頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分解釋:應(yīng)力：?jiǎn)挝幻娣e上的力

(多少)應(yīng)變：相對(duì)樣品尺寸上的變形幅度

(多大)剪切速率：隨時(shí)間應(yīng)變的變化率(多快)剪切粘度：在一定的條件下熔體是否容易流動(dòng)本文檔共58頁；當(dāng)前第9頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分基本概念-剪切adbA假設(shè)一個(gè)立方體的長(zhǎng)寬高分別為a，b，d。面積A=ab

高=d本文檔共58頁；當(dāng)前第10頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分基本概念-剪切應(yīng)力（Shearstress）單位面積所受的剪切力（Theappliedforceperunitarea）1N/m2=1Pa剪切應(yīng)力Pa本文檔共58頁；當(dāng)前第11頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分基本概念-剪切應(yīng)變（Shearstrain）剪切應(yīng)變（Shearstrain）被簡(jiǎn)稱為應(yīng)變（Strain），剪切時(shí)物體所產(chǎn)生的相對(duì)形變量無量綱，常常用%表示剪切應(yīng)變無量綱本文檔共58頁；當(dāng)前第12頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分基本概念-剪切速率（Shearrate）剪切應(yīng)變速率（Shearstrainrate）或者剪切速率（Shearrate），表示剪切應(yīng)變快慢單位s-1剪切速率S-1本文檔共58頁；當(dāng)前第13頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分剪切粘度(Shearviscosity)粘度就是流動(dòng)的阻力粘度越大，越難流動(dòng)（蜂蜜，酸奶等）粘度越小，越容易流動(dòng)（水等）剪切粘度=剪切應(yīng)力（施加外力）剪切速率（運(yùn)動(dòng)速度）Pa.s單位（Unit）PascalsecondPa.s(SI)PoiseP(CGS)1Pa.s=10P,1mPa.s=1cP本文檔共58頁；當(dāng)前第14頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分影響聚合物加工的流變性能主有：

*聚合物的流動(dòng)性

*彈性

*斷裂特性本文檔共58頁；當(dāng)前第15頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分高分子材料流動(dòng)性特點(diǎn)粘度大流動(dòng)性差：這是因?yàn)楦叻肿渔湹牧鲃?dòng)是通過鏈段的相繼位移來實(shí)現(xiàn)分子鏈的整體遷移，類似蚯蚓的蠕動(dòng)。不符合流動(dòng)規(guī)律：在流動(dòng)的過程中粘度隨剪切速率的增加而下降。熔體流動(dòng)時(shí)伴隨高彈形變：因?yàn)樵谕饬ψ饔孟拢叻肿渔溠刂饬ψ饔冒l(fā)生伸展，當(dāng)外力消失后，分子鏈又由伸展變?yōu)榫砬?，使形變部分恢?fù)，表現(xiàn)出彈性行為。本文檔共58頁；當(dāng)前第16頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分高聚物流體的非牛頓性高聚物流體彈性：分子鏈構(gòu)象不斷變化{分子鏈構(gòu)象的變化粘性：流動(dòng)中分子鏈相對(duì)運(yùn)動(dòng)本文檔共58頁；當(dāng)前第17頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分流動(dòng)性

以粘度的倒數(shù)表示流動(dòng)性。按作用方式的不同,流動(dòng)可分為剪切流動(dòng)和拉伸流動(dòng),相應(yīng)地有剪切粘度和拉伸粘度。前者為切應(yīng)力與切變速率之比；后者為拉伸應(yīng)力與拉伸應(yīng)變速度之比。聚合物的結(jié)構(gòu)不同，流動(dòng)性（或粘度）就不同。對(duì)于聚合物熔體，大多數(shù)是屬于假塑性液體,其剪切粘度隨剪切應(yīng)力的增加而降低,同時(shí)測(cè)試條件（溫度、壓力）、分子參數(shù)（分子量及其分布、支化度等）和添加劑(填料、增塑劑、潤(rùn)滑劑等)等因素對(duì)剪切粘度-剪切應(yīng)力曲線的移動(dòng)方向均有影響。對(duì)于拉伸粘度，當(dāng)應(yīng)變速率很低時(shí)，單向拉伸的拉伸粘度約為剪切粘度的3倍，而雙向相等的拉伸，其拉伸粘度約為剪切粘度的6倍。拉伸粘度隨拉伸應(yīng)力增大而增大,即使在某些情況下有所下降，其下降的幅度遠(yuǎn)較剪切粘度的小。因此，在大的應(yīng)力作用下，拉伸粘度往往要比剪切粘度大一二個(gè)數(shù)量級(jí)，這可使化學(xué)纖維紡絲過程更為容易和穩(wěn)定。本文檔共58頁；當(dāng)前第18頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分粘度的影響因素材料的內(nèi)部結(jié)構(gòu)（材料配方、顆粒大小、顆粒分布、分子量等）溫度（一般來說，溫度越高，粘度越低）剪切速率（或者拉伸速率）時(shí)間（觸變性）壓力本文檔共58頁；當(dāng)前第19頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分典型的流動(dòng)曲線（Flowbehavior）ShearRate

e.g.硅油,懸浮液StressShearRate牛頓流體假塑性流體脹塑性流體StressShearRateStressShearRateViscosityViscosityShearRateViscosityShearRatee.g.聚合物熔體e.g.PVC糊等剪切變稀剪切增稠本文檔共58頁；當(dāng)前第20頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分流動(dòng)曲線ViscosityFlowCurves施加不同的剪切速率，剪切速率和剪切粘度關(guān)系圖為L(zhǎng)og

.大部分樣品，特別是聚合物具有這種特性實(shí)際上，對(duì)于聚合物，經(jīng)常測(cè)量的范圍是剪切變稀區(qū)域Log零剪切平臺(tái)剪切變稀/指數(shù)定律區(qū)域第二牛頓平臺(tái)本文檔共58頁；當(dāng)前第21頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分高分子材料對(duì)剪切速率產(chǎn)生依賴性的原因LogLog分子纏結(jié)纏結(jié)速度=解纏結(jié)速度纏結(jié)速度<解纏接速度分子鏈遭到破壞，無纏結(jié)纏結(jié)速度=解纏結(jié)速度本文檔共58頁；當(dāng)前第22頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分流動(dòng)類型分類根據(jù)粘性流體在流動(dòng)中的形變模式分：剪切流動(dòng)、拉伸流動(dòng)剪切流動(dòng)：層與層之間有速度梯度，速度梯度的方向與流動(dòng)方向垂直稱為橫向速度梯度剪切流動(dòng)按照流動(dòng)邊界條件分a.庫愛特流動(dòng)或拖液流動(dòng)：由運(yùn)動(dòng)邊界造成的流動(dòng)（高聚物熔體在同軸圓筒、平行板或錐板流變儀中均屬此流動(dòng)）

b.泊肅葉流動(dòng)：由壓力梯度產(chǎn)生的流動(dòng)高聚物熔體在毛細(xì)管流變儀或熔融指數(shù)儀之類的管道中的流動(dòng)屬此流動(dòng)本文檔共58頁；當(dāng)前第23頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分拉伸流動(dòng)測(cè)試本文檔共58頁；當(dāng)前第24頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分

速度梯度方向平行于流動(dòng)方向,例:吹塑成型中離開?？诤蟮牧鲃?dòng),紡絲中離開噴絲口后的牽伸.流動(dòng)方向速度梯度的方向

拉伸粘度（t）:本文檔共58頁；當(dāng)前第25頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分基本概念-拉伸法向力(NormalForce)拉伸應(yīng)力拉伸應(yīng)變拉伸速率Pa無量綱1/s本文檔共58頁；當(dāng)前第26頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分atBACB:t與無關(guān):聚合度低的線性高物:POM、PA-66A：t隨↑而↑,支化聚合物。如支化PEC：t隨↑而↓,高聚合度PP拉伸粘度與拉伸應(yīng)力的關(guān)系:高拉伸應(yīng)變速率在低拉伸應(yīng)變速率下，熔體服從特魯頓關(guān)系式

拉伸粘度（t）曲線E=3s本文檔共58頁；當(dāng)前第27頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分從結(jié)構(gòu)變化分析:拉伸流動(dòng)中會(huì)發(fā)生鏈纏結(jié),使拉伸粘度降低,但同時(shí)鏈發(fā)生伸展并沿流動(dòng)方向取向,分子間相互作用增加,流動(dòng)阻力增加,伸展粘度變大.拉伸粘度取決于這兩個(gè)因素哪一個(gè)占優(yōu)勢(shì).拉伸粘度與拉伸應(yīng)變速率的關(guān)系本文檔共58頁；當(dāng)前第28頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分典型的拉伸流動(dòng)曲線LogeLoge平臺(tái)粘度變小應(yīng)變硬化本文檔共58頁；當(dāng)前第29頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分原始曲線本文檔共58頁；當(dāng)前第30頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分熔體拉伸測(cè)試曲線本文檔共58頁；當(dāng)前第31頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分彈性由于聚合物流體流動(dòng)時(shí)，伴隨有高彈形變的產(chǎn)生和貯存，故外力除去后會(huì)發(fā)生回縮等現(xiàn)象,例如:塑料、橡膠擠出后和纖維紡絲后會(huì)發(fā)生斷面尺寸增大而長(zhǎng)度縮短的離模膨脹現(xiàn)象，或稱彈性記憶效應(yīng)；攪動(dòng)時(shí)流體會(huì)沿桿上升，這種爬桿現(xiàn)象稱韋森堡效應(yīng)或法向應(yīng)力效應(yīng)。此外，聚合物加工時(shí)，半成品或成品表面不光滑，出現(xiàn)“橘子皮”和“鯊魚皮”，出現(xiàn)波浪、竹節(jié)、直徑有規(guī)律的脈動(dòng)、螺旋形畸變甚至支離破碎等影響制品質(zhì)量的熔體破裂和不穩(wěn)定流動(dòng)等現(xiàn)象，這些現(xiàn)象主要與熔體彈性有關(guān)。本文檔共58頁；當(dāng)前第32頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分高分子熔體流動(dòng)中的彈性效應(yīng)

實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，幾種粘度相近、分子量分布大致相同的聚乙烯熔體，其加工行為卻有很大差異，分析得知，這些差異主要因?yàn)椴煌垠w的彈性行為（拉伸粘度和法向應(yīng)力差）不同引起的。高分子液體流動(dòng)時(shí)，表現(xiàn)出形形色色的奇異彈性行為。主要有擠出過程中的擠出脹大現(xiàn)象，不穩(wěn)定流動(dòng)和熔體破裂現(xiàn)象，“爬桿”現(xiàn)象（Weissenberg效應(yīng)），拉伸流動(dòng)等。高分子液體的彈性屬于熵彈性。在流動(dòng)過程中，材料的粘性行為和彈性行為交織在一起，使流變性十分復(fù)雜。研究高分子液體的彈性規(guī)律性對(duì)高分子材料加工也十分重要。本文檔共58頁；當(dāng)前第33頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分彈性的研究離模膨脹應(yīng)力松弛入口效應(yīng)熔體破裂本文檔共58頁；當(dāng)前第34頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分彈性的研究離模膨脹應(yīng)力松弛入口效應(yīng)熔體破裂本文檔共58頁；當(dāng)前第35頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分?jǐn)D出脹大現(xiàn)象

擠出脹大現(xiàn)象及其說明擠出脹大現(xiàn)象又稱口型膨脹效應(yīng)或Barus效應(yīng)，是指高分子熔體被強(qiáng)迫擠出口模時(shí)，擠出物尺寸大于口模尺寸，截面形狀也發(fā)生變化的現(xiàn)象。對(duì)圓型口模，擠出脹大比B定義為：

式中D為口模直徑，為完全松弛的擠出物直徑。本文檔共58頁；當(dāng)前第36頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分?jǐn)D出脹大本文檔共58頁；當(dāng)前第37頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分（1）擠出脹大現(xiàn)象是高分子液體具有彈性的典型表現(xiàn)。從彈性形變角度看，熔體在進(jìn)入口模前的入口區(qū)受到強(qiáng)烈拉伸作用，發(fā)生彈性形變。這種形變雖然在口模內(nèi)部流動(dòng)時(shí)得到部分松弛，但由于高分子材料的松弛時(shí)間一般較長(zhǎng)，直到口模出口處仍有部分保留，于是在擠出口模失去約束后，發(fā)生彈性恢復(fù)，使擠出物脹大。

（2）從熵彈性角度考慮，無規(guī)線團(tuán)狀的大分子鏈在口模入口區(qū)被強(qiáng)烈拉伸，構(gòu)象發(fā)生改變，構(gòu)象熵減少。同樣這種構(gòu)象變化在口模內(nèi)部部分得到松弛，但仍有部分直到擠出口模后才回復(fù)。擠出后的分子鏈回復(fù)到新的無規(guī)線團(tuán)構(gòu)象，使熵值升高而脹大。

（3）實(shí)驗(yàn)表明，一切影響高分子熔體彈性的因素都對(duì)擠出脹大行為有影響。如擠出溫度升高，或擠出速度下降，或體系中加入填料而導(dǎo)致高分子熔體彈性形變減少時(shí)，擠出脹大現(xiàn)象明顯減輕。

擠出脹大現(xiàn)象

本文檔共58頁；當(dāng)前第38頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分

彈性液體則不然，彈性液體流動(dòng)時(shí)，除有剪切應(yīng)力外，作用在三個(gè)正交面元上的法向應(yīng)力也不相等，使液體既發(fā)生粘性形變（表現(xiàn)為有粘度，消耗能量），又發(fā)生彈性形變（表現(xiàn)為有法向應(yīng)力差，貯存能量）。定義法向應(yīng)力差函數(shù)，，用以描述液體的彈性。高分子液體發(fā)生“爬桿”現(xiàn)象，正是由于法向應(yīng)力差效應(yīng)引起的。

法向應(yīng)力差效應(yīng)是彈性液體特有的效應(yīng)。純粘性液體流動(dòng)時(shí)，內(nèi)部流體元上所受的應(yīng)力主要在外表面的切線方向，稱剪切應(yīng)力，是一種摩擦力，它引起流體元剪切變形。面元的法線方向雖然也有應(yīng)力（稱法向應(yīng)力，主要為壓力和拉力），但由于液體沒有彈性，不可壓縮，因此三個(gè)正交面元上的法向應(yīng)力相等。

法向應(yīng)力差效應(yīng)本文檔共58頁；當(dāng)前第39頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分彈性的研究離模膨脹應(yīng)力松弛入口效應(yīng)熔體破裂本文檔共58頁；當(dāng)前第40頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分應(yīng)力松弛所謂應(yīng)力松弛，就是在固定的溫度和形變下，聚合物內(nèi)部的應(yīng)力隨時(shí)間增加而逐漸衰減的現(xiàn)象。即材料在恒定應(yīng)變下，應(yīng)力隨著時(shí)間的變化而減小至某個(gè)有限值，這一過程稱為應(yīng)力松弛。這是材料的結(jié)構(gòu)重新調(diào)整的另一種現(xiàn)象。這種現(xiàn)象也在日常生活中能觀察到，例如橡膠松緊帶開始使用時(shí)感覺比較緊，用過一段時(shí)間后越來越松。也就是說，實(shí)現(xiàn)同樣的形變量，所需的力越來越少。未交聯(lián)的橡膠應(yīng)力松弛較快，而且應(yīng)力能完全松弛到零，但交聯(lián)的橡膠，不能完全松弛到零。本文檔共58頁；當(dāng)前第41頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分應(yīng)力松弛（Stressrelaxation）施加恒定應(yīng)變（形變）觀察應(yīng)力隨時(shí)間的變化Time(s)0.001 0.01 0.1 1 10 100Strain%瞬間階躍應(yīng)變 恒定應(yīng)變 101.00.10.010.001本文檔共58頁；當(dāng)前第42頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分Time(s)0.001 0.01 0.1 1 10 100StressPa施加應(yīng)變 保持恒定應(yīng)變

101.00.10.01粘性材料應(yīng)力衰減瞬間彈性材料–應(yīng)力恒定粘彈性響應(yīng)（Viscous&ElasticReponse）本文檔共58頁；當(dāng)前第43頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分應(yīng)力松弛的分子機(jī)理線形聚合物的應(yīng)力松弛的分子機(jī)理如圖所示，拉伸時(shí)張力迅速作用使纏繞的分子鏈伸長(zhǎng)，但這種伸直的構(gòu)象時(shí)不平衡的，由于熱運(yùn)動(dòng)分子鏈會(huì)重新卷曲，但形變量被固定不變，于是鏈可能解纏結(jié)而轉(zhuǎn)入新的無規(guī)卷曲的平衡態(tài)，于是應(yīng)力松弛為零。交聯(lián)聚合物不能解纏結(jié)，因而應(yīng)力不能松弛到零。1本文檔共58頁；當(dāng)前第44頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分松弛實(shí)驗(yàn)松弛時(shí)間λ：材料開始松弛到剪切應(yīng)力下降至初始值/e所需時(shí)間評(píng)定時(shí)間ΔT：材料開始松弛到測(cè)量值與計(jì)算值相差超過10％所需時(shí)間本文檔共58頁；當(dāng)前第45頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分應(yīng)用應(yīng)力松弛同樣也有重要的實(shí)際意義。成型過程中總離不開應(yīng)力，在固化成制品的過程中應(yīng)力來不及完全松弛，或多或少會(huì)被凍結(jié)在制品內(nèi)。這種殘存的內(nèi)應(yīng)力在制品的存放和使用過程中會(huì)慢慢發(fā)生松弛，從而引起制品翹曲、變形甚至應(yīng)力開裂。消除的辦法時(shí)退火或溶脹（如纖維熱定形時(shí)吹入水蒸汽）以加速應(yīng)力松弛過程。本文檔共58頁；當(dāng)前第46頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分彈性的研究離模膨脹應(yīng)力松弛入口效應(yīng)熔體破裂本文檔共58頁；當(dāng)前第47頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分毛細(xì)管內(nèi)流動(dòng)P1為柱塞桿對(duì)聚合物熔體所施加的壓力P0為大氣壓Pe為出口處的熔體壓力本文檔共58頁；當(dāng)前第48頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分入口效應(yīng)本文檔共58頁；當(dāng)前第49頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分測(cè)試原理擠出壓力p入口壓力降pen毛細(xì)管壓力降pvis出口壓力降pexP=pen+pvis+pex本文檔共58頁；當(dāng)前第50頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分Bagley校正為了從測(cè)得的壓差?P準(zhǔn)確地求出完全發(fā)展流動(dòng)區(qū)上的壓力梯度，Bagley于1957年提出了如下修正方法：虛擬的延長(zhǎng)毛細(xì)管(實(shí)際是完全發(fā)展流動(dòng)區(qū))的長(zhǎng)度，將入口區(qū)的壓力降等價(jià)在虛擬延長(zhǎng)長(zhǎng)度上的壓力降，以保證壓力梯度的準(zhǔn)確性。記虛擬延長(zhǎng)的長(zhǎng)度為L(zhǎng)B＝e0Re0稱為Bagley修正因子壓力梯度本文檔共58頁；當(dāng)前第51頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分Bagley校正曲線選擇三根長(zhǎng)徑比不同的毛細(xì)管，在同一體積流量下，測(cè)量壓差?P與長(zhǎng)徑比L/D的關(guān)系并作圖，將直線延長(zhǎng)與?P軸相交，其縱向截距等于入口壓力降?Pent；繼續(xù)延長(zhǎng)與L/D軸相交，其橫向截距等于LB/D=e0/2。本文檔共58頁；當(dāng)前第52頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分低密度聚乙烯Bagley線性和非線性校正Linearfit:Polynominalfit:本文檔共58頁；當(dāng)前第53頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分彈性的研究離模膨脹應(yīng)力松弛入口效應(yīng)熔體破裂本文檔共58頁；當(dāng)前第54頁；編輯于星期日\17點(diǎn)7分不穩(wěn)定流動(dòng)和熔體破裂現(xiàn)象

不穩(wěn)定流動(dòng)的擠出物外觀示意圖

實(shí)驗(yàn)表明，高分子熔體從口模擠出時(shí)，當(dāng)擠出速率（或剪切應(yīng)力）超過某一臨界剪切速率（或臨界剪切應(yīng)力），容易出現(xiàn)彈性湍流，導(dǎo)致流動(dòng)不穩(wěn)定，擠出物表面粗糙。隨擠出速率的增大，可能先后出現(xiàn)波浪形、鯊魚皮形、竹節(jié)形、螺旋形畸變，最后導(dǎo)致完全無規(guī)則