第十二光的干涉演示文稿

第十二光的干涉演示文稿1目前一頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點2（優(yōu)選）第十二光的干涉目前二頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點1、光源的發(fā)光機理在熱光源中，大量分子和原子在熱能的激發(fā)下處于高能量的激發(fā)態(tài)，當它從激發(fā)態(tài)返回到較低能量狀態(tài)時，就把多余的能量以光波的形式輻射出來，這便是熱光源的發(fā)光.

這些分子或原子，間歇地向外發(fā)光，發(fā)光時間極短，僅持續(xù)大約10－8s，因而它們發(fā)出的光波是在時間上很短、在空間中為有限長的一串串波列(如圖12.1).

目前三頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點圖12.1普通光源的各原子或分子所發(fā)出的光波是持續(xù)時間約為10－8s的波列，彼此完全獨立目前四頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點2、光的顏色和光譜光源發(fā)出的可見光是頻率在7.7×1014～3.9×1014

Hz之間可以引起視覺的電磁波，它在真空中對應(yīng)的波長范圍是3900～7600?.在可見光范圍內(nèi)，不同頻率的光將引起不同的顏色感覺.

目前五頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點表12.1光的顏色與頻率、波長對照表光色波長范圍(?)頻率范圍(Hz)紅7600～62203.9×1014～4.7×1014橙6220～59704.7×1014～5.0×1014黃5970～57705.0×1014～5.5×1014綠5770～49205.5×1014～6.3×1014青4920～45006.3×1014～6.7×1014藍4500～43506.7×1014～6.9×1014紫4350～39006.9×1014～7.7×1014目前六頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點只含單一波長的光，稱為單色光.然而，嚴格的單色光在實際中是不存在的，一般光源的發(fā)光是由大量分子或原子在同一時刻發(fā)出的，它包含了各種不同的波長成分，稱為復(fù)色光.圖12.2譜線及其寬度如果光波中包含波長范圍很窄的成分，則這種光稱為準單色光，也就是通常所說的單色光.波長范圍Δλ越窄，其單色性越好.

目前七頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點光振動指的是電場強度隨時間周期性地變化。

3、光強光學(xué)中常把電場強度E代表光振動，并把E矢量稱為光矢量。?光的強度(即平均能流密度)

I∝E02目前八頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點12.1.2光的相干性非相干疊加：

I=I1+I2（如兩手電光柱疊加）

相干疊加：1、波的相干性2、光的相干性

普通熱光源：兩個獨立的光源，或同一光源的不同部分發(fā)出的光，不滿足相干條件。

單色光源：兩個獨立的單色光源，或同一單色光源的不同部分發(fā)出的光，也不滿足相干條件。目前九頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點設(shè)兩束單色光在空間某一點的光矢量分別為E1和E2，即理由如下：該點的光矢量的合振幅為目前十頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點在觀察時間τ內(nèi)，人所感覺到的為光強I，目前十一頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

因此在觀察時間τ內(nèi)，（2－1）經(jīng)歷了0－2

的一切數(shù)值。故有

I=I1+I2

此即非相干疊加觀察時間：指各種探測器的響應(yīng)時間或分辨時間。

人眼約0.05s，現(xiàn)代快速光電記錄器約10－9s，但都遠遠大于光矢量的振動周期－10－15s。即利用探測器無法測定E的瞬時值。

這說明可見光的振動周期很小，典型

值內(nèi)約包含5106

個振動周期。目前十二頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

①原則：將同一光源同一點發(fā)出的光波列，即某個原子某次發(fā)出的光波列分成兩束，使其經(jīng)歷不同的路徑之后相遇疊加。②方法：分波面—楊氏雙縫干涉，菲涅耳雙棱鏡，洛埃鏡。

分振幅—薄膜干涉（劈尖干涉，牛頓環(huán)）。

3.相干光的獲得：目前十三頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點12.2.1楊氏雙縫干涉§12-2楊氏雙縫干涉實驗

1801年，英國人托馬斯楊首次從實驗獲得了兩列相干的光波，觀察到了光的干涉現(xiàn)象。目前十四頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點1、裝置與現(xiàn)象這兩列波在空間發(fā)生重疊而產(chǎn)生干涉，在屏幕上出現(xiàn)明暗相間的條紋(平行于縫s1和s2)。Ｓ的光波透過S1和S2兩狹縫，由惠更斯原理知，S1和S2可以看成兩個新的子波源；?普通單色平行光通過狹縫S(形成柱面)；S1S2Sr1r2S1S2S目前十五頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點2、相干光獲得的方法（分波面的方法）

S為一普通光源，大量分子、原子都發(fā)出各自的波列。每一個分子或原子從S發(fā)出的一個波列，在空間經(jīng)過等距離的路程分別傳到S1、S2；S1、S2為同一波面上的兩子波源，這兩子波是相干的，從這兩子波發(fā)出的相干波在空間相遇產(chǎn)生干涉現(xiàn)象。r1r2S1S2S縱截面圖目前十六頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點3．干涉條紋①波程差的計算：

設(shè)點（縫）光源在中垂線上,雙縫間距為d，縫屏距離為D，以雙縫中垂線與屏的交點為坐標原點，考察點P的坐標為xSS1S2POr1r2DCxdE目前十七頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點3．干涉條紋波程差：作S1CCP，又因為

D＞＞d①波程差的計算：SS1S2POr1r2DCxdE目前十八頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點②明暗條紋的條件由于是分波面，故兩列相干波的初相相同相長條件(k=0,1,2,...)相消條件

(k=1,2,3...)波程差為半波長偶數(shù)倍時，P點處干涉加強，亮紋

波程差為半波長奇數(shù)倍時，P點處干涉減弱，暗紋

目前十九頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點③明暗紋位置：波程差：K=0,謂之中央明紋，其它各級明（暗）紋相對0點對稱分布，目前二十頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點④兩相鄰明（暗）紋間距(i)明暗相間，以0點對稱排列；縫間距越小，屏越遠，干涉越顯著。說明：(ii)在很小的區(qū)域中，x與k無關(guān),條紋等間距分布。在D、d不變時，條紋疏密與λ正比目前二十一頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點白光干涉條紋的特點：

中央為白色明紋，其它級次出現(xiàn)彩色條紋（x

)。每級條紋有一定的寬度，相鄰兩級條紋可能會發(fā)生重疊。

對相干光源來說，能量只不過是在屏幕上的重新分布。因為干涉過程既不能創(chuàng)造能量，也不能消滅能量。k=-1k=2k=1k=0k=3目前二十二頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點12.2.2其他分波陣面干涉裝置SM1M2iS2S1CEP0P1、菲涅耳雙面鏡目前二十三頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點條紋位置

可直接利用Young雙縫干涉的結(jié)果。裝置

S點光源(或線光源，與兩鏡交線平行);M1和M2：鍍銀反射鏡，夾角很小;

兩反射鏡把

S發(fā)出的光分成兩部分，可以看作是兩個虛光源S1和S2發(fā)出的光。相位分析

同一光源，分波面，有固定的位相差。從兩虛光源看，位相差為目前二十四頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點2、洛埃鏡洛埃(H.Lloyd)鏡的裝置如圖所示，它是一個平面鏡.從狹縫S1發(fā)出的光，一部分直接射向屏E，另一部分以近90°的入射角掠射到鏡面ML上，然后反射到屏幕E上.目前二十五頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點S2是S1在鏡中的虛像，反射光可看成是虛光源S2發(fā)出的，它和S1構(gòu)成一對相干光源，于是在屏上疊加區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)明暗相間的等間距的干涉條紋.若將屏幕E放到鏡端L處且與鏡接觸，則在接觸處屏E′上出現(xiàn)的是暗條紋.這表明，該處由S1直接射到屏上的光和經(jīng)鏡面反射后的光相遇，雖然兩光的波程相同，但位相相反.這只能認為光從空氣掠射到玻璃而發(fā)生反射時，反射光有位相π的突變.目前二十六頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點發(fā)生半波損失的條件：1、由光疏媒質(zhì)入射，光密媒質(zhì)反射；2、正入射或掠入射。

半波損失，實際上是入射光在界面的位相與反射光在界面的位相有π的位相差，折合成波程差，就好象反射波少走（或多走）了半個波長，即的位相差折算成波程差為2。

目前二十七頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點例12.1用單色光照射相距0.4mm的雙縫，縫屏間距為1m.(1)從第1級明紋到同側(cè)第5級明紋的距離為6mm，求此單色光的波長；(2)若入射的單色光波長為4000?的紫光，求相鄰兩明紋間的距離；(3)上述兩種波長的光同時照射時，求兩種波長的明條紋第1次重合在屏幕上的位置，以及這兩種波長的光從雙縫到該位置的波程差.解(1)由雙縫干涉明紋條件，可得得目前二十八頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點(2)當時，相鄰兩明紋間距為(3)設(shè)兩種波長的光的明條紋重合處離中央明紋的距離為x，則有即目前二十九頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點由此可見，波長為的紫光的第3級明條紋與波長為的橙光的第2級明條紋第1次重合.重合的位置為雙縫到重合處的波程差為目前三十頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點§12-3光程和光程差設(shè)從同位相的相干光源S1和S2發(fā)出的兩相干光，分別在折射率為n1和n2的媒質(zhì)中傳播，相遇點P與光源S1和S2的距離分別為r1和r2，如圖所示.則兩光束到達P點的位相變化之差為當光在不同的媒質(zhì)中傳播時，即使傳播的幾何路程相同，但位相的變化是不同的.

目前三十一頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點我們把光在某一媒質(zhì)中所經(jīng)過的幾何路程r和該介質(zhì)的折射率n的乘積nr叫做光程.

上式表明，兩相干光束通過不同的媒質(zhì)時，決定其位相變化之差的因素有兩個：一是兩光經(jīng)歷的幾何路程r1和r2；二是所經(jīng)媒質(zhì)的性質(zhì)即n1和n2.

當光經(jīng)歷幾種介質(zhì)時目前三十二頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點若用Δ＝(n1r1－n2r2)表示兩束光到達P點的光程差，則兩光束在P點的位相差為引進光程后，不論光在什么介質(zhì)中傳播，上式中的λ均是光在真空中的波長.注意：如果兩相干光源不是同位相的，則還應(yīng)加上兩相干光源的位相差才是兩束光在P點的位相差.目前三十三頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點對于兩同相的相干光源發(fā)出的兩相干光，其干涉條紋的明暗條件便可由兩光的光程差Δ決定，即目前三十四頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點我們知道，平行光通過薄透鏡后，將會聚在焦平面的焦點F上，形成一亮點.這一事實說明，平行光波面上各點(如圖12.9中A，B，C各點)的位相相同，它們到達焦平面上的會聚點F后位相仍然相同，因而相互加強成亮點.圖12.9平行光通過透鏡后各光線的光程相等目前三十五頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點這就是說，從A，B，C各點到F(或F′)點的光程都是相等的，即平行光束經(jīng)過透鏡后不會引起附加的光程差.

解釋：雖然光線AaF比光線BbF經(jīng)過的幾何路程長，但BbF在透鏡中經(jīng)過的路程比AaF的長，由于透鏡的折射率大于空氣的折射率，所以折算成光程后，AaF的光程與BbF的光程相等.

目前三十六頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點例12.2在楊氏雙縫干涉實驗中，入射光的波長為λ，現(xiàn)在縫上放置一片厚度為d，折射率為n的透明介質(zhì)，試問原來的零級明紋將如何移動？如果觀測到零級明紋移到了原來的k級明紋處，求該透明介質(zhì)的厚度d.圖12.10解如圖12.10所示，有透明介質(zhì)時，從和到觀測點P的光程差為目前三十七頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點零級明紋相應(yīng)的

，其位置應(yīng)滿足與原來零級明紋位置所滿足的相比可知，在前有介質(zhì)時，零級明紋應(yīng)該下移.原來沒有介質(zhì)時k級明紋的位置滿足目前三十八頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點按題意，觀測到零級明紋移到了原來的k級明紋處，于是(1)式和(2)式必須同時得到滿足，由此可解得其中k為負整數(shù).上式也可理解為：插入透明介質(zhì)使屏幕上的干涉條紋移動了條.這也提供了一種測量透明介質(zhì)折射率的方法.目前三十九頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

所謂薄膜干涉，指擴展光源投射到透明薄膜上，其反射光或透射光的干涉。

薄膜干涉的實例：陽光下肥皂泡的彩紋，馬路上油膜的彩紋。§12-4薄膜干涉目前四十頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點12.4.1薄膜干涉１、分振幅（能量）法獲取相干光

S1為擴展光源上任一點光源，其投射到介面上Ａ點的光線，一部分反射回原介質(zhì)即光線a1，另一部分折入另一介質(zhì)，其中一部分又在Ｃ點反射到Ｂ點然后又折回原介質(zhì)，即光線a2。因a1,a2是從同一光線Ｓ1Ａ分出的兩束，故滿足相干條件。目前四十一頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點目前四十二頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點通常習(xí)慣上用入射角i表示光程差：目前四十三頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點與反射光不同的是，沒有半波損失。透射光的光程差同理，可得目前四十四頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點2、干涉加強、減弱條件即對同一薄膜而言，在同一處，反射光干涉若為加強，則透射光干涉為削弱。目前四十五頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點一般地討論薄膜干涉在任意平面上的干涉圖樣是一個極為復(fù)雜的問題。實際中意義最大的是兩種特殊情形：等傾、等厚。等傾干涉和等厚干涉目前四十六頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

1）等傾干涉屏幕擴展光源透鏡n

擴展光源各個方向來的光線照射到厚度均勻的薄膜后，在無窮遠處產(chǎn)生的干涉。目前四十七頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

對于厚度均勻的平行平面膜（e=常數(shù)）來說，擴展光源投射到薄膜上的光線的光程差，是隨著光線的傾角（即入射角i）不同而變化的。傾角相同的光線都有相同的光程差，因而屬于同一級別的干涉條紋，故此叫做等傾干涉。其具體運用之一就是增透膜或增反膜。目前四十八頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點2）等厚干涉

一組平行光（即入射角i一定）投射到厚薄不均勻的薄膜上，其光程差則隨著厚度e而變化，厚度相同的區(qū)域，其光程差相同，因而這些區(qū)域就出現(xiàn)同一級別的干涉條紋，故謂之等厚干涉。其具體運用之一就是后面將要介紹的劈尖干涉與牛頓環(huán)。SSS目前四十九頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點12.4.2增透膜與增反膜1、增透膜

在比較復(fù)雜的光學(xué)系統(tǒng)中，普通光學(xué)鏡頭都有反射：①帶來光能損失；②影響成象質(zhì)量。為消除這些影響，用增透膜使反射光干涉相消。目前五十頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點為達到反射光干涉相消的目的，則要求從介質(zhì)透明薄膜的外界面（空氣與薄膜的接觸面）與內(nèi)界面（薄膜與透鏡等的接觸面）上反射回來的光振幅要接近相等，使干涉相消的合振幅接近于零。

這就要求選擇合適的透明介質(zhì)薄膜，使其折射率介于空氣和玻璃面的某一恰當?shù)臄?shù)值。通常選氟化鎂作增透膜。目前五十一頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

2、增反膜

在另一類光學(xué)元件中，又要求某些光學(xué)元件具有較高的反射本領(lǐng)，例如，激光管中諧振腔內(nèi)的反射鏡，宇航員的頭盔和面甲等。為了增強反射能量，常在玻璃表面上鍍一層高反射率的透明薄膜，利用薄膜上、下表面的反射光的光程差滿足干涉相長條件，從而使反射光增強，這種薄膜叫增反膜。目前五十二頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點例12.3在一光學(xué)元件的玻璃(折射率)表面上鍍一層厚度為e、折射率為的氟化鎂薄膜，為了使入射白光中對人眼最敏感的黃綠光反射最小，試求薄膜的厚度.解如圖12.12所示，由于，氟化鎂薄膜的上、下表面反射的Ⅰ、Ⅱ兩光均有半波損失.設(shè)光線垂直入射(i＝0)，則Ⅰ、Ⅱ兩光的光程差為圖12.12增透膜目前五十三頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點要使黃綠光反射最小，即Ⅰ、Ⅱ兩光干涉相消，于是應(yīng)控制的薄膜厚度為其中，薄膜的最小厚度(k＝0)目前五十四頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點即氟化鎂的厚度為或，都可使這種波長的黃綠光在兩界面上的反射光干涉減弱.根據(jù)能量守恒定律，反射光減少，透射的黃綠光就增強了.目前五十五頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點§12-5劈尖干涉牛頓環(huán)12.5.1劈尖干涉劈尖干涉是等厚干涉例：常用的劈是空氣劈。n2=1，薄膜為空氣膜。兩塊玻璃交疊處稱為棱邊，平行于棱邊的直線上各點處劈尖厚度e相等，厚度相同的區(qū)域，其光程差相同，因而這些區(qū)域就出現(xiàn)同一級別的干涉條紋，故謂之等厚干涉。e目前五十六頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點空氣劈的干涉是指空氣膜的上、下兩界面處的反射光的干涉；而不是上玻璃板的上、下兩界面反射光的干涉。劈尖干涉目前五十七頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

計算劈尖干涉的光程時，不考慮玻璃厚度的影響

這是由于空氣劈上、下兩界面的反射光都在玻璃中經(jīng)歷了同樣的光程，因為玻璃板的厚度d=常數(shù)，而入射角i也等于常數(shù)，即光程差=常數(shù)，故可以將其簡化為一個幾何面。1、光程差

此時的光程差（對于空氣n2=1）通常用正入射情況，即i=0。若劈尖折射率為n2，則有半波損失，目前五十八頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點2、干涉極值條件：明紋暗紋目前五十九頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

透射光的干涉條紋也是明暗相間平行于棱邊的直線，位置則與上述結(jié)論剛好相反。3、條紋特點

條紋為明暗相間平行于棱邊的直線對于空氣劈，棱邊處是暗紋，證明存在半波損失。目前六十頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

相鄰明（暗）紋的厚度差

相鄰明（暗）紋間的距離由圖可知：

相鄰明（暗）紋厚度差是薄膜中的波長n的一半目前六十一頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

越小，L越大，條紋越稀；

越大，L越小，條紋越密。當大到某一值，條紋密不可分，無干涉。注意：相鄰條紋之間對應(yīng)的厚度差或間距l(xiāng)與有無半波損失無關(guān)。半波損失僅影響何處是明，何處是暗。目前六十二頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點4、厚度變化對條紋的影響由于一條干涉條紋對應(yīng)一定的厚度，所以當厚度變化時，干涉條紋會發(fā)生移動。

PkPk’ekek如果某級條紋在Pk處，當薄膜增厚時，則厚度為ek的點向劈尖移到Pk’處。反之，則遠離劈尖。目前六十三頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點被檢體被檢體被檢體被檢體檢查平面：等厚干涉在精密測量中的應(yīng)用.

目前六十四頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點12.5.2牛頓環(huán)一平薄透鏡放在一平板玻璃上,平薄透鏡跟平玻璃片間形成一上表面彎曲的劈尖。1、牛頓環(huán)實驗現(xiàn)象單色光垂直照射到牛頓環(huán)上，在空氣薄層的上表面可以觀察到以接觸點O為中心的明暗相間的環(huán)形干涉條紋，目前六十五頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點干涉條紋為間距越來越小的同心圓環(huán)組成，這些圓環(huán)狀干涉條紋叫做牛頓環(huán)。

若用白光照射，則條紋呈彩色。它是等厚條紋的又一特例。牛頓環(huán)目前六十六頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

根據(jù)劈尖干涉條件2、環(huán)半徑的計算

r

與e

的關(guān)系：目前六十七頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點明環(huán)半徑暗環(huán)半徑

明、暗環(huán)半徑公式正入射時的光程差(在n<n玻時)目前六十八頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點明環(huán)半徑k=1,2,3,…暗環(huán)半徑

k=0,1,2,3,…若彎曲的劈尖是空氣(即n=1)則目前六十九頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

明、暗紋不等間距，級數(shù)越高，則條紋越密，這是與其他干涉顯著不同之處。3、干涉條紋特點

對于空氣劈，在透鏡與玻璃片接觸處e=0，為暗環(huán)，再次證明半波損失存在。

亦可觀察透射光的牛頓環(huán)，其明、暗環(huán)位置剛好與反射光干涉的情形相反。目前七十頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點利用牛頓環(huán)可測透鏡曲率?！锂斖哥R與玻璃板的間距變化時目前七十一頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點例12.4利用劈尖干涉可以測量微小角度.如圖12.15所示，折射率的劈尖在某單色光的垂直照射下，測得兩相鄰明條紋之間的距離是l＝0.25cm.已知單色光在空氣中的波長，求劈尖的頂角θ.解在劈尖的表面上(如圖)，取第k級和第k＋1級兩條明條紋，用和分別表示這兩條明紋所在處劈尖的厚度.按明條紋出現(xiàn)的條件，和應(yīng)滿足下列兩式：目前七十二頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點兩式相減，得由圖可見與兩相鄰明紋間隔l之間的關(guān)系為目前七十三頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點代入(1)得將，代入(2)式得因sinθ很小，所以

目前七十四頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點例12.7在牛頓環(huán)實驗中，透鏡的曲率半徑為5.0m，直徑為2.0cm.(1)用波長λ＝5893?的單色光垂直照射時，可看到多少干涉條紋？(2)若在空氣層中充以折射率為n的液體，可看到46條明條紋，求液體的折射率(玻璃的折射率為1.50).解(1)由牛頓環(huán)明環(huán)半徑公式目前七十五頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點可見條紋級次越高，條紋半徑越大，由上式得可看到34條明條紋.(2)若在空氣層中充以液體，則明環(huán)半徑為目前七十六頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點故可見牛頓環(huán)中充以液體后，干涉條紋變密.目前七十七頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點§12-6邁克耳遜干涉儀12.6.1邁克耳遜干涉儀L--透鏡G1--半涂銀鏡G2--補償透鏡M1、M2反射鏡構(gòu)造及光路圖：E--眼及望遠鏡目前七十八頁\總數(shù)八十五頁\編于十八點

干涉圖象分析：

如果M1、M2嚴格垂直，則M1／和M2就嚴格平行，那么在M1／和M