流體的運動課件

流體的運動課件第1頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日可壓縮，體積隨壓強不同而改變。液體的體積變化小，氣體的體積變化大。都有粘性，很多流體的粘性小，在小范圍流動時，粘性造成的影響可以忽略。

理想流體：絕對不可壓縮、完全沒有粘滯性2-1理想流體穩(wěn)定流動一、理想流體實際流體第2頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日二、穩(wěn)定流動研究流體運動的方法有兩種拉格朗日法：將流體分成許多無窮小的流體質(zhì)元，跟蹤并研究每一個流體質(zhì)元的運動情況，求出它們各自的運動軌跡和流動速度。這實際上是沿用質(zhì)點動力學的方法來討論流體的運動。

歐拉法：把注意力集中到各空間點，觀察流體質(zhì)元經(jīng)過每個空間點的流速、壓強、密度等物理量，尋求它的空間分布隨時間的演化規(guī)律。在流動過程中的任一瞬時，流體在所占據(jù)的空間每一點都具有一定的流速v(x、y、z、t)，，這個空間稱為流體速度場，簡稱流場。第3頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日1、流線和流管流速方向：流線上的切線方向大?。号c流線疏密有關(guān)，如A、B、C流管：在流體中作一微小的閉合曲線，通過其上各點的流線所圍成的細管流線：（與電力線和磁力線相似，假想線）第4頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日2、穩(wěn)定流動流線上任一點速度大小、方向都不隨時間變化，即流線的形狀保持不變流線即流體質(zhì)元的運動軌跡3、性質(zhì)（1）流線不能相交（2）在某一流管內(nèi)，外面流線不能流進來，里面流線不能流出去第5頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日2-2連續(xù)性方程伯努利方程一、理想流體的連續(xù)性方程在穩(wěn)定流動中，假設(shè)一段細流管，且任一截面上的各物理量都可以看成均勻的，即（ρ1、S1、v1）和（ρ

2、S2、v2）經(jīng)過t時間，通過截面S1流入流管質(zhì)量為第6頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日經(jīng)過t時間，通過截面S2流出流管質(zhì)量為根據(jù)質(zhì)量守恒原則及穩(wěn)定流動的特點有m1=m2，即質(zhì)量流量守恒定律如果是不可壓縮的流體，即有體積流量守恒定律第7頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日說明：1、條件：（1）理想流體（2）穩(wěn)定流動2、單位時間內(nèi)質(zhì)量流量：

Q=ρ

Sv（單位：kg/s）3、單位時間內(nèi)體積流量：

V=Sv（單位：m3/s）4、S與v成反比，S大v小，S小v大。5、流管有分支時：（S,v）（S1,

v1）（S2,v2）第8頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日二、伯努力方程1、伯努力方程的推導利用功能原理來進行推導截取一段流體XY作研究對象各物理量見圖所示，經(jīng)過t時間變?yōu)閄'和Y'F1=P1S1F2=P2S2故當流體從XY流到X'Y'時外力所作功為：第9頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日故當流體從XY流到X'Y'時的機械能增量為：由功能原理有：W=E最后整理得：伯努力方程第10頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日（3）方程中三項都具有壓強的量綱，注意各物理量的單位（5）第一、二項是與速度無關(guān)稱為靜壓，第三項與速度有關(guān)稱為動壓（6）水平管：當h1=h2，有：

即流速小的地方壓強大，流速大的地方壓強小。2、說明：（1）成立條件：理想流體在流管中作穩(wěn)定流動（2）各項分別代表該點壓強、單位體積內(nèi)的重力勢能、動能（4）伯努利方程也叫能量守恒方程第11頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日例2-1

設(shè)有流量為0.12m3s-1

的水流過一管子，A點的壓強為2×105Pa，A點的截面積為100cm2，B點的截面積為60cm2，B點比A點高2m。假設(shè)水的內(nèi)摩察力可以忽略不計，求A、B點的流速和B點壓強。解：根據(jù)連續(xù)性方程有第12頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日又根據(jù)伯努力方程有第13頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日2-3伯努利方程的應(yīng)用一、壓強與流速的關(guān)系即流速小的地方壓強大，流速大的地方壓強小。水平管中作穩(wěn)定流動時1、空吸作用圖2-5空吸作用A處和C處的橫截面積遠大于B處的橫截面積。在A處加一個外力使管中流體由A向B處流動。B處的流速必遠大于A處和C處的流速，B處的壓強小。若增加流管中流體的流速，可以使B處的流速增到很大，而使B處的壓強很小，于是D容器中的流體因受大氣壓強的作用被壓縮到B處，而被水平管中的流體帶走。這種作用叫空吸作用。第14頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日

2、流速計（皮托管）分析：皮托管是粗細均勻的水平管，a是一根直管，b是一根直角彎管，直管下端的管口截面與流線平行（c處），彎管下端的管口截面與流線垂直（d處），在d處形成速度為零的滯流區(qū)。比較圖c、d兩處的壓強可得由上式求得的速度就是管中各點的流速，對于該裝置只求出c、d兩點的高度差，即可求得流速圖2-6流速計原理第15頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日圖2-7是一種皮托管的簡單裝置測量時放在待測流速的流體中，2處流速為零，形成滯流區(qū)，1孔的孔面平行于流線，流速不為零兩處的壓強差可從U形管中液面的高度差測得，即由上式可得圖2-7皮托管第16頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日3、流量計圖2-8文特利管如圖所示，在變截面的水平管的下方，裝有U形管，內(nèi)裝水銀，測量水平管內(nèi)的流速時，可將流量計串聯(lián)于管道中，根據(jù)水銀面的高度差，即可求出流量或流速。

粗、細兩處各物理量見圖所示，根據(jù)伯努力方程有由連續(xù)性方程有由圖可知由以上3式，解得流量為第17頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日二、流速和高度的關(guān)系（小孔流速）圖2-9小孔流速大容器下部有一小孔，小孔的面積比容器內(nèi)液體自由表面的小很多，液體可視為理想流體，根據(jù)連續(xù)性方程，小孔處流出液體時，容器自由表面高度h下降非常緩慢，可近似為自由表面的速度為零。實際上，隨著液面的下降，小孔處的流速也會逐漸下降，嚴格說來，并不是穩(wěn)定流動。但因小孔徑極小，若觀測時間很短，液面高度沒有明顯變化，仍然可以看作穩(wěn)定流動第18頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日對于任一流線，由伯努利方程得由上式得結(jié)果表明，小孔處流速和物體自高度h處自由下落得到的速度是相同的。這一關(guān)系是意大利物理學理學家、數(shù)學家托里斥利（(E.Torricelli)首先發(fā)現(xiàn)的，又稱為托里斥利定理。它反映了壓強不變時，理想流體穩(wěn)定流動過程中，流體重力勢能與動能之間的轉(zhuǎn)換關(guān)系。

實際上水柱自小孔流出時截面有所收縮，用有效截面S'代替S，則有第19頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日例2-2一開口水槽中的水深為H，如圖例2-2所示。在水面下h深處開一小孔。問：（1）射出的水流在地板上的射程S是多大?（2）在水槽的其他深度處，能否再開一小孔，其射出的水流有相同的射程？（3）小孔開在水面下的深度h多大時，射程最遠？射程多長？圖例2-2解：（1）P1=P2=P0，h1=H，h2=H-h

解得：從小孔射出來的水流作平拋運動，射到地面時間為第20頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日其射程為

（2）假設(shè)在另一個開一小孔，其離液面高度為h'，按上述計算方法可求得其射程為若有相同射程，即有s=s'解得h'=H-h（3）要使s最大，只要求s的極大值即可

最大射程為Ｈ

求得第21頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日三、壓強與高度的關(guān)系（體位對血壓的影響）如果流體在等截面管中流動，其流速不變，由伯努力方程可得高處壓強小，低處壓強大解釋體位對血壓的影響可見測血壓要注意體位第22頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日2-4粘性流體的流動一、粘性流體的運動1、層流和湍流層流：粘性液體的分層流動，相鄰兩層之間只作相對滑動，流層間沒有橫向滑動，機械能不守恒，軸線上速度最大，管壁最小。湍流：當液體在管中流速很大時，液體的流動不再保持分層流動狀態(tài)，而變成無規(guī)則的運動，這時流體的流動有垂直管軸的分速度，而且還會出現(xiàn)渦流，整個流動顯得雜亂而不穩(wěn)定

圖2-11粘性流體的流動第23頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日2、牛頓粘滯定律牛頓粘滯定律說明：（1）dv/dx表示速度梯度，S表示層與層的接觸面積，η為流體的粘滯系數(shù)（2）粘滯系數(shù)的物理意義：速度梯度為1時，單位面積上的粘滯阻力（3）粘滯系數(shù)的單位：Pa.s（4）粘滯系數(shù)的大小由流體的性質(zhì)和溫度決定（5）牛頓流體和非牛頓流體：遵守牛頓粘滯定律的流體為牛頓流體，如水和血漿；不遵守牛頓粘滯定律的流體為非牛頓流體，如血液圖2-12粘性力速度梯度第24頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日3、雷諾數(shù)雷諾數(shù)Re

（1）Re<1000時，流體作層流（2）Re>1500時，流體作湍流（3）1000<Re<1500時，流體流動不穩(wěn)定例2-3主動脈的內(nèi)半徑為0.01m，血液的流速、粘滯系數(shù)、密度分別為0.25m/s、0.003Pa.s、1050kg/m3

，求雷諾數(shù)并判斷血液以何種形態(tài)流動。(Re=875)結(jié)論：液體的粘滯系數(shù)愈小、密度愈大，愈容易發(fā)生湍流，細管不容易發(fā)生湍流；而彎曲的管子容易發(fā)生湍流。說明：第25頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日

二、粘性流體的運動規(guī)律結(jié)論：要使粘性流體勻速流體，兩端必須有壓強差圖2-13粘性流體在水平管中的壓強分布幾條豎立直管的液面說明，粘性流體在水平管作穩(wěn)定流動時，液體的壓強是逐漸減少的，在這里伯努力方程不再適用，因為流動過程中動能和勢能都沒有改變，而壓強逐漸減少，這種現(xiàn)象只能用粘性流體在流動過程中要克服粘滯阻力作功來解釋。第26頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日1、泊肅葉公式式中R是管子的半徑，η是流體的粘度，L是管子的長度。

粘性流體在等截面水平細管作穩(wěn)定流動時，如果雷諾數(shù)不大，則流動的形態(tài)是層流。泊肅葉公式：說明：圖2-14泊肅葉公式的推導第27頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日泊肅葉公式又可寫成如下形式值得注意的是，流阻與管半徑的四次方成反比，半徑的微小變化就會對流阻造成很大的影響。血管可以收縮和舒張，其半徑變化對血液流量的影響是很顯著的。式中其物理意義是：當粘性流體流過一個水平均勻細管時，體積流量與管子兩端的壓強差成正比，而與流阻成反比。稱為流阻流阻的單位：流阻的串并聯(lián)第28頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日例2-4成年人主動脈的半徑為1.3cm。問在一段0.2m距離內(nèi)的流阻和壓強降落是多少？設(shè)血流量為，解：可見與平均動脈壓13.3kPa相比，主動脈的血壓降落是微不足道的第29頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日2、斯托克司定律分析：當物體在粘性流體中作勻速運動時，物體表面附著一層流體，此層流體隨物體一起運動，因而與周圍流層之間存在內(nèi)摩擦力，所以物體在運動過程中必須克服這一阻力。如果物體是球形的，且流體對于球體作層流運動，則球體所受的阻力為斯托克司定律說明：R是球體的半徑，v是球體相對于流體的流速，η是流體的粘滯系數(shù)第30頁，共32頁，2023年，2月20日，星期日設(shè)在粘性流體內(nèi)一半徑為R的小球受重力作用而下沉，小球所受合