大學(xué)理論力學(xué) 動(dòng)能定理

理論力學(xué)第十三章

動(dòng)能定理第十三章動(dòng)能定理§13-1力的功§13-2質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)能§13-3動(dòng)能定理§13-4功率功率方程機(jī)械效率§13-5勢力場勢能機(jī)械能守恒定律§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例§13-1力的功一、常力在直線運(yùn)動(dòng)中的功功是代數(shù)量，在國際單位制中，功的單位為J（焦耳）。上式也可以寫成力在全路程上作的功等于元功之和：力在無限小位移dr中作的功稱為元功：力F從M1到M2的過程所作的功在直角坐標(biāo)系中，i，j，k為三坐標(biāo)軸的單位矢量，則上兩式也可寫成以下矢量點(diǎn)乘形式：二、變力在曲線運(yùn)動(dòng)中的功§13-1力的功根據(jù)質(zhì)心坐標(biāo)公式，有三、幾種常見力的功1．重力的功重力重力作功為對(duì)于質(zhì)點(diǎn)系，設(shè)質(zhì)點(diǎn)i

的質(zhì)量為mi，運(yùn)動(dòng)始末的高度差為（zi1-zi2），則全部重力作功之和為：在直角坐標(biāo)軸上的投影為所以§13-1力的功質(zhì)點(diǎn)M

由M1運(yùn)動(dòng)到

M2時(shí)，彈性力作功為2．彈性力的功彈性范圍內(nèi)，彈性力大小為k——彈性剛度系數(shù)（或剛性系數(shù)）。彈性力§13-1力的功當(dāng)質(zhì)點(diǎn)從M1運(yùn)動(dòng)到M2時(shí)，引力F作的功為3．萬有引力的功萬有引力所作的功只與質(zhì)點(diǎn)的始末位置有關(guān)，與路徑無關(guān)。質(zhì)量為m2的質(zhì)點(diǎn)M受到另一質(zhì)量為m1的固定點(diǎn)O的引力F的作用。由牛頓萬有引力定律知式中f為萬有引力常數(shù)

f=6.667×10-11m3/（kg·s2）r0r1r2M1M2MFo§13-1力的功如果剛體上作用一力偶，則力偶所作的功仍可用上式計(jì)算，其中Mz為力偶對(duì)轉(zhuǎn)軸z的矩，也等于力偶矩矢M在軸上的投影。4．轉(zhuǎn)動(dòng)剛體上作用力的功力F在切線上的投影為剛體轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)力F的元功為因?yàn)镕t

R等于F對(duì)于轉(zhuǎn)軸z的力矩Mz，于是§13-1力的功

一、質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)能設(shè)質(zhì)點(diǎn)的質(zhì)量為m，速度為v，則質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能為動(dòng)能是標(biāo)量，恒取正值。在國際單位制中動(dòng)能的單位也為J（焦耳）。2.質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)能質(zhì)點(diǎn)系內(nèi)各質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能之和稱為質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)能，即§13-2質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)能1.質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能轉(zhuǎn)動(dòng)剛體的動(dòng)能平動(dòng)剛體的動(dòng)能§13-2質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)能平面運(yùn)動(dòng)剛體的動(dòng)能點(diǎn)C——質(zhì)心，點(diǎn)P——某瞬時(shí)的瞬心，ω——角速度§13-2質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)能一、質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能定理取質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)微分方程的矢量形式因得上式稱為質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能定理的微分形式:即質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能的增量等于作用在質(zhì)點(diǎn)上力的元功。上式稱為質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能定理的積分形式：在質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的某個(gè)過程中，質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能的改變量等于作用于質(zhì)點(diǎn)的力作的功?！?3-3動(dòng)能定理上式稱為質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能定理的積分形式：質(zhì)點(diǎn)系在某一段運(yùn)動(dòng)過程中，起點(diǎn)和終點(diǎn)的動(dòng)能的改變量，等于作用于質(zhì)點(diǎn)系的全部力在這段過程中所作功的和。二、質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)能定理質(zhì)點(diǎn)系內(nèi)任一質(zhì)點(diǎn)，質(zhì)量為mi，速度為vi，有式中δWi

為作用于這個(gè)質(zhì)點(diǎn)上的力Fi作的元功。設(shè)質(zhì)點(diǎn)系有n個(gè)質(zhì)點(diǎn)，將n個(gè)方程相加，得：上式稱為質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能定理的微分形式：質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能的增量等于作用于質(zhì)點(diǎn)系全部力所作的元功的和。上式積分，得：§13-3動(dòng)能定理質(zhì)點(diǎn)系內(nèi)力的功只要A、B兩點(diǎn)間距離保持不變,內(nèi)力的元功和就等于零。剛體的內(nèi)力的功之和等于零。不可伸長的繩索內(nèi)力的功之和等于零。rBA§13-3動(dòng)能定理理想約束反力的功1．光滑固定面約束約束反力元功為零或元功之和為零的約束稱為理想約束。2．活動(dòng)鉸支座、固定鉸支座和向心軸承§13-3動(dòng)能定理5．柔性約束（不可伸長的繩索）4．聯(lián)接剛體的光滑鉸鏈（中間鉸）3．剛體沿固定面作純滾動(dòng)§13-3動(dòng)能定理例．圖示的均質(zhì)桿OA的質(zhì)量為30kg，桿在鉛垂位置時(shí)彈簧處于自然狀態(tài)。設(shè)彈簧常數(shù)為k=3kN/m，為使桿能由鉛直位置OA轉(zhuǎn)到水平位置OA’，在鉛直位置時(shí)的角速度至少應(yīng)為多大？解：取OA桿研究對(duì)象得由mgF§13-3動(dòng)能定理

例:

均質(zhì)圓盤A：m，r；滑塊B：m；桿AB：質(zhì)量不計(jì)，平行于斜面。斜面傾角，摩擦系數(shù)f，圓盤作純滾動(dòng)，系統(tǒng)初始靜止。求：滑塊的加速度。解：取整體為研究對(duì)象運(yùn)動(dòng)學(xué)關(guān)系：由動(dòng)能定理:對(duì)ｔ求導(dǎo)，得mgmgFNAFAFNBFBvw§13-3動(dòng)能定理

例:

圖示系統(tǒng)中,均質(zhì)圓盤A、B各重P，半徑均為R,兩盤中心線為水平線,盤A上作用矩為M(常量)的一力偶；重物D重Q。問下落距離h時(shí)重物的速度與加速度。(繩重不計(jì)，繩不可伸長，盤B作純滾動(dòng)，初始時(shí)系統(tǒng)靜止)QPP§13-3動(dòng)能定理解：取系統(tǒng)為研究對(duì)象QPPavwAwBC1vB由運(yùn)動(dòng)分析知：h§13-3動(dòng)能定理上面(1)式求導(dǎo)得：(1)§13-3動(dòng)能定理一、功率單位時(shí)間內(nèi)力所做的功稱為功率，以P表示。因?yàn)樗怨β实扔谇邢蛄εc力作用點(diǎn)速度的乘積。作用在轉(zhuǎn)動(dòng)剛體上的力的功率為式中Mz是力對(duì)轉(zhuǎn)軸z的矩，ω是角速度。即：作用于轉(zhuǎn)動(dòng)剛體上的力的功率等于該力對(duì)轉(zhuǎn)軸的矩與角速度的乘積?！?3.4功率·功率方程·機(jī)械效率取質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能定理的微分形式，兩端除以dt，得上式稱為功率方程，即質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能對(duì)時(shí)間的一階導(dǎo)數(shù)，等于作用于質(zhì)點(diǎn)系的所有力的功率的代數(shù)和。每部機(jī)器的功率可分為三部分：輸入功率、無用功率（或耗損功率）、有用功率（或輸出功率）。在一般情況下，功率方程可寫成：或二、功率方程§13-4功率·功率方程·機(jī)械效率，如一部機(jī)器有n級(jí)傳動(dòng)，設(shè)各級(jí)的效率分別為η1、η2

、…、ηn,則總效率為有效功率=機(jī)械效率η表示機(jī)器對(duì)輸入功率的有效利用程度，它是評(píng)定機(jī)器質(zhì)量好壞的指標(biāo)之一。顯然，，機(jī)械效率用η表示，即三、機(jī)械效率

§13-4功率·功率方程·機(jī)械效率例：車床的電動(dòng)機(jī)功率為5.4kW。由于傳動(dòng)零件之間的摩擦耗損功率占輸入功率的30%。如工件的直徑d=100mm，轉(zhuǎn)速n=42r/min，問允許切削力的最大值為多少？若工件的轉(zhuǎn)速改為n′=112r/min，問允許切削力的最大值為多少？解：由題意知：當(dāng)工件勻速轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)，動(dòng)能不變，有用功率為設(shè)切削力為F，切削速度為v，則即§13-4功率·功率方程·機(jī)械效率當(dāng)n′=112r/min

時(shí)，允許的最大切削力為當(dāng)n=42r/min

時(shí)，允許的最大切削力為§13-4功率·功率方程·機(jī)械效率例：電動(dòng)機(jī)車質(zhì)量為m，由靜止以勻加速度a沿水平直線軌道行駛，如電動(dòng)機(jī)車所受的運(yùn)動(dòng)阻力等于kmg

(其中k是常數(shù))。求電動(dòng)機(jī)車的功率。解：設(shè)電動(dòng)機(jī)車行駛距離s時(shí)的速度為v，發(fā)動(dòng)機(jī)所做的功為W，由動(dòng)能定理得：將上式對(duì)時(shí)間求導(dǎo)，并注意及得電機(jī)車的功率將代入上式，得：§13-4功率·功率方程·機(jī)械效率

例：均質(zhì)圓輪半徑r，質(zhì)量為m，受到輕微擾動(dòng)后，在半徑為R的圓弧上往復(fù)滾動(dòng)，如圖所示。設(shè)表面足夠粗糙，使圓輪在滾動(dòng)時(shí)無滑動(dòng)。求質(zhì)心C的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。

解：取輪為研究對(duì)象，均質(zhì)圓輪作平面運(yùn)動(dòng)，其動(dòng)能為只有重力作功,重力的功率為§13-4功率·功率方程·機(jī)械效率應(yīng)用功率方程：得當(dāng)θ很小時(shí)sinθ≈q,于是得質(zhì)心C的運(yùn)動(dòng)微分方程為§13-4功率·功率方程·機(jī)械效率一、勢力場如果一物體在某空間任一位置都受到一個(gè)大小和方向完全由所在位置確定的力作用，則這部分空間稱為力場。例：重力場，太陽引力場等等。如果物體在力場內(nèi)運(yùn)動(dòng)，作用于物體的力所作的功只與力作用點(diǎn)的初始位置和終了位置有關(guān)，而與該點(diǎn)的軌跡形狀無關(guān)，這種力場稱為勢力場（或保守力場）。在勢力場中，物體受到的力稱為有勢力（或保守力）。例：重力場、彈性力場都是勢力場，重力、彈性力、萬有引力都是有勢力。§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律在勢力場中，質(zhì)點(diǎn)由點(diǎn)M運(yùn)動(dòng)到任選的點(diǎn)M0，有勢力所作的功稱為質(zhì)點(diǎn)在點(diǎn)M相對(duì)于點(diǎn)M0的勢能。以V表示為點(diǎn)M0稱為零勢能點(diǎn)。在勢力場中，勢能的大小是相對(duì)零勢能點(diǎn)而言的。零勢能點(diǎn)M0可以任意選取，對(duì)于不同的零勢能點(diǎn)，在勢力場中同一位置的勢能可有不同的數(shù)值。

二、勢能§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律1．重力場中的勢能質(zhì)點(diǎn)重力mg在各軸上的投影為取Mo為零勢能點(diǎn)，則質(zhì)點(diǎn)在點(diǎn)M的勢能為質(zhì)點(diǎn)系重力勢能其中m為質(zhì)點(diǎn)系全部質(zhì)量，zc為質(zhì)心的z坐標(biāo)，zc0為零勢能位置質(zhì)心z坐標(biāo)。幾種常見勢能的計(jì)算§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律2．彈性力場中的勢能設(shè)彈簧的一端固定，另一端與物體連接。彈簧的剛度系數(shù)為k。取Mo為零勢能點(diǎn)，則物體在點(diǎn)M的勢能為如取彈簧的自然位置為零勢能點(diǎn)，則有δ0

=0，則§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律3．萬有引力場中的勢能設(shè)質(zhì)量為m1

的質(zhì)點(diǎn)受質(zhì)量為m2的物體的萬有引力F作用。取點(diǎn)M0為零勢能點(diǎn)，則質(zhì)點(diǎn)在點(diǎn)M的勢能為式中f為引力常數(shù)。因?yàn)樗匀邕x取點(diǎn)M0

在無窮遠(yuǎn)處，即r1=∞，則§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律一質(zhì)量為m、長為l的均質(zhì)桿AB。A端鉸支，B端由無重彈簧拉住，并于水平位置平衡。此時(shí)彈簧已拉長δ0。如彈簧剛度系數(shù)為k，如質(zhì)點(diǎn)系受到多個(gè)有勢力的作用，各有勢力可有各自的零勢能點(diǎn)。質(zhì)點(diǎn)系中的各質(zhì)點(diǎn)都處于其零勢能點(diǎn)的一組位置，稱為質(zhì)點(diǎn)系的“零勢能位置”。質(zhì)點(diǎn)系從某位置到其“零勢能位置”的運(yùn)動(dòng)過程中，各有勢力作功的代數(shù)和稱為此質(zhì)點(diǎn)系在該位置的勢能?！?3-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律(2)如取桿的平衡位置為系統(tǒng)的零勢能位置，桿于微小擺角j

處，勢能為

(1)如重力以桿的水平位置為零勢能位置，彈簧以自然位置為零勢能點(diǎn)，則桿于微小擺角j處勢能為注意可得§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律質(zhì)點(diǎn)系在勢能場中運(yùn)動(dòng)，有勢力的功可通過勢能計(jì)算。設(shè)某個(gè)有勢力的作用點(diǎn)在質(zhì)點(diǎn)系的運(yùn)動(dòng)過程中，從點(diǎn)M1

到點(diǎn)M2，該力所作的功為W12。取點(diǎn)M0為零勢能點(diǎn)，則因有勢力的功與軌跡形狀無關(guān)，從M1經(jīng)M2到M0即有勢力所作的功等于質(zhì)點(diǎn)系在運(yùn)動(dòng)過程中的初始和終了位置的勢能的差?！?3-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律質(zhì)點(diǎn)系在某瞬間的動(dòng)能與勢能的代數(shù)和稱為機(jī)械能。由質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能定理如只有有勢力作功，則移項(xiàng)后即質(zhì)點(diǎn)系在運(yùn)動(dòng)的過程中，只有有勢力作功，其機(jī)械能保持不變。這種質(zhì)點(diǎn)系稱為保守系統(tǒng)。§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律如質(zhì)點(diǎn)系還受到非保守力的作用，稱為非保守系統(tǒng)，非保守系統(tǒng)的機(jī)械能是不守恒的。設(shè)保守力所作的功為W12，非保守力所作的功為W'12

，由動(dòng)能定理有因則如W‘12為負(fù)功，質(zhì)點(diǎn)系在運(yùn)動(dòng)過程中機(jī)械能減小，稱為機(jī)械能耗散；如W‘12為正功，質(zhì)點(diǎn)系在運(yùn)動(dòng)過程中機(jī)械能增加，這時(shí)外界對(duì)系統(tǒng)輸入了能量。§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律例:

長為l，質(zhì)量為m的均質(zhì)直桿，初瞬時(shí)直立于光滑的桌面上。當(dāng)桿無初速度地傾倒后，求質(zhì)心的速度（用桿的傾角和質(zhì)心的位置表達(dá)）。

解：取桿為研究對(duì)象，由于水平方向不受外力，且初始靜止，故質(zhì)心C鉛垂下降。由于只有重力作功,因此機(jī)械能守恒。取地面為零勢能面§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律由機(jī)械能守恒定律：將代入上式，化簡后得§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律例:兩根均質(zhì)桿AC和BC各重為P，長為l，在C處光滑鉸接，置于光滑水平面上；設(shè)兩桿軸線始終在鉛垂面內(nèi)，初始靜止，C點(diǎn)高度為h，求鉸C到達(dá)地面時(shí)的速度?！?3-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律解：取整體為研究對(duì)象：由于只有重力作功,因此機(jī)械能守恒。取地面為零勢能面分析AC桿運(yùn)動(dòng)，由機(jī)械能守恒定律：vAA點(diǎn)為其速度瞬心?！?3-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律例：均質(zhì)圓輪半徑r，質(zhì)量為m，受到輕微擾動(dòng)后，在半徑為R的圓弧上往復(fù)滾動(dòng)，如圖所示。設(shè)表面足夠粗糙，使圓輪在滾動(dòng)時(shí)無滑動(dòng)。求質(zhì)心C的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。解：取輪為研究對(duì)象，此系統(tǒng)的機(jī)械能守恒，取質(zhì)心的最低位置O為重力場零勢能點(diǎn)，圓輪在任一位置的勢能為同一瞬時(shí)的動(dòng)能為由機(jī)械能守恒，有§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律把V和T的表達(dá)式代入，取導(dǎo)數(shù)后得于是得當(dāng)θ很小時(shí)，，于是得因§13-5勢力場.勢能.機(jī)械能守恒定律質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系的普遍定理包括動(dòng)量定理、動(dòng)量矩定理和動(dòng)能定理。動(dòng)量定理和動(dòng)量矩定理是矢量形式，動(dòng)能定理是標(biāo)量形式，他們都用于研究機(jī)械運(yùn)動(dòng)，而動(dòng)能定理還可用于研究機(jī)械運(yùn)動(dòng)與其它運(yùn)動(dòng)形式有能量轉(zhuǎn)化的問題。應(yīng)用動(dòng)量定理或動(dòng)量矩定理時(shí)，質(zhì)點(diǎn)系的內(nèi)力不能改變系統(tǒng)的動(dòng)量和動(dòng)量矩，只需考慮質(zhì)點(diǎn)系所受的外力。應(yīng)用動(dòng)能定理時(shí)，要考慮約束力和內(nèi)力作不作功?！?3-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例解：取桿為研究對(duì)象由質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定理：例：均質(zhì)桿OA，重P，長l，繩子突然剪斷。求該瞬時(shí)，桿的角加速度及O處反力。對(duì)O點(diǎn)應(yīng)用動(dòng)量矩定理：aaCyxyaCx§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例ll0AB例：圖示彈簧兩端各系以重物A和B，放在光滑的水平面上,重物A和B的質(zhì)量分別為m1、m2,彈簧的原長為l0，剛性系數(shù)為k。若將彈簧拉到l然后無初速地釋放，問當(dāng)彈簧回到原長時(shí)，重物A和B的速度各為多少？§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例ll0AB解：取整體為研究對(duì)象。m1gm2gFAFBvAvBx因?yàn)?，所以?yīng)用動(dòng)量定理應(yīng)用動(dòng)能定理（2）（1）由(1)、(2)兩式解得：§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例例：圖示圓環(huán)以角速度ω繞鉛垂軸AC自由轉(zhuǎn)動(dòng)。此圓環(huán)半經(jīng)為R,對(duì)軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為J。在圓環(huán)中的點(diǎn)A放一質(zhì)量為m的小球。設(shè)由于微小的干擾小球離開點(diǎn)A，小球與圓環(huán)間的摩擦忽略不計(jì)。求當(dāng)小球到達(dá)點(diǎn)B和C時(shí)，圓環(huán)的角速度和小球的速度。ACB§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例ACB解：取整體為研究對(duì)象。zmgPFyF1zF1xF1yFx1.小球A→B應(yīng)用動(dòng)量矩定理因?yàn)?，所以?yīng)用動(dòng)能定理§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例ACBzmgPFyF1zF1xF1yFx2.小球A→C應(yīng)用動(dòng)量矩定理因?yàn)?，所以?yīng)用動(dòng)能定理解得解得§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例例：如圖所示兩均質(zhì)圓輪質(zhì)量均為m，半徑為R，A輪繞固定軸O轉(zhuǎn)動(dòng)，B輪在傾角為θ的斜面上作純滾動(dòng)，B輪中心的繩繞到A輪上。若A輪上作用一力偶矩為M的力偶，忽略繩子的質(zhì)量和軸承的摩擦，求B輪中心C點(diǎn)的加速度、繩子的張力、軸承O的約束反力和斜面的摩擦力?！?3-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例解：取整體為研究對(duì)象。假設(shè)輪B的中心C由靜止開始沿斜面向上運(yùn)動(dòng)一段距離s，則各力所作功的和為由動(dòng)能定理，得將上式對(duì)時(shí)間求導(dǎo)，得§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例

(2)取輪A為研究對(duì)象。應(yīng)用定軸轉(zhuǎn)動(dòng)微分方程其中得應(yīng)用質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定理，得因aox=aoy=0，得§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例

(3)取輪B為研究對(duì)象，代入已量，得本問題也可應(yīng)用相對(duì)質(zhì)心的動(dòng)量矩定理來求解。應(yīng)用質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定理，得§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例例:均質(zhì)細(xì)長桿為l、質(zhì)量為m，靜止直立于光滑水平面上。當(dāng)桿受微小干擾而倒下時(shí)，求桿剛剛到達(dá)地面時(shí)的角速度和地面約束力。CA§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例CA解：取桿為研究對(duì)象。由于水平方向不受力，倒下過程中質(zhì)心將鉛直下落。由動(dòng)能定理，得當(dāng)

時(shí)解出mgFNvAvCP設(shè)任一瞬時(shí)桿與水平線的夾角為θ，如圖所示，P為桿的瞬心。由運(yùn)動(dòng)學(xué)知,桿的角速度§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例aA桿剛到達(dá)地面時(shí)。由于質(zhì)心運(yùn)動(dòng)在水平方向守恒，aC

應(yīng)為鉛垂,以點(diǎn)A為基點(diǎn)沿鉛垂方向投影，得mgFNaCAC由剛體平面運(yùn)動(dòng)微分方程，得aA由運(yùn)動(dòng)學(xué)知§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例例：兩個(gè)相同的滑輪A和B，半徑各為R，重量各為P，用繩纏繞連接。兩滑輪可視為均質(zhì)圓輪。系統(tǒng)從靜止開始運(yùn)動(dòng)。求輪B質(zhì)心C的速度v及加速度a與下落距離h的關(guān)系。ACBh§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例ACBh解：取整體為研究對(duì)象。FxFyPPv由運(yùn)動(dòng)學(xué)知：ACBFxFyPPvFF'取輪A為研究對(duì)象取輪B為研究對(duì)象由動(dòng)能定理：應(yīng)用動(dòng)量矩定理§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例由于F=F'，開始時(shí)系統(tǒng)靜止，所以代入上面的方程，得上式兩邊求導(dǎo)，得§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例例：圖示三棱柱體ABC的質(zhì)量為m1,放在光滑的水平面上，可以無摩擦地滑動(dòng)。質(zhì)量為m2的均質(zhì)圓柱體O由靜止沿斜面AB向下滾動(dòng)而不滑動(dòng)。如斜面的傾角為θ,求三棱柱的加速度。ABCO§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例ABCOm1gm2gFNvrv1v1解：取整體為研究對(duì)象。應(yīng)用動(dòng)量定理x因?yàn)?，所以?yīng)用動(dòng)能定理s其中v2§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例兩邊求導(dǎo)（注意：），得所以§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例例：重150N的均質(zhì)圓盤與重60N、長24cm的均質(zhì)桿AB在B處用鉸鏈連接。系統(tǒng)由圖示位置無初速地釋放。求系統(tǒng)經(jīng)過最低位置B'點(diǎn)時(shí)的速度及支座A的約束反力。解：（1）由動(dòng)量矩定理求盤的角加速度取圓盤為研究對(duì)象，圓盤平動(dòng)。由相對(duì)于質(zhì)心的動(dòng)量矩定理§13-6普遍定理的綜合應(yīng)用舉例（2）用動(dòng)能定理求速度。取系統(tǒng)研究。初始時(shí)T1=0，