磁感強度疊加原理

1、磁感強度疊加原理第1頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五一、Biot Savart Laplace 定律 若磁場中，電流元 到某點P的矢徑為 ， 則電流元在P點產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度的大小 與 成正比，與 經(jīng)過小于 的角轉(zhuǎn)到矢徑 的方向的角的正弦成正比，與 的平方成反比，其方向為 的方向。P2022/9/252第2頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五令：P2022/9/253第3頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五(電流元在空間產(chǎn)生的磁場)畢奧薩伐爾定律 （實驗） P*真空磁導(dǎo)率 畢奧-薩伐爾定律4第4頁，共37頁，2022年，5月2

2、0日，10點22分，星期五電流元在空間產(chǎn)生的磁場P*5第5頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五P* 任意載流導(dǎo)線在點 P 處的磁感強度磁感強度疊加原理6第6頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五例 判斷下列各點磁感強度的方向和大小.1、5點 ：3、7點 ：2、4、6、8 點 ：畢奧薩伐爾定律123456787第7頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五 例1 載流長直導(dǎo)線的磁場.解二 畢奧-薩伐爾定律應(yīng)用舉例CD 方向均沿 x 軸的負(fù)方向P*方向：沿負(fù) x8第8頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五 的方向沿 x

3、軸的負(fù)方向PCD*統(tǒng)一變量9第9頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五PCD1、半無限長載流長直導(dǎo)線PP2、沿長線上10第10頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五I3、無限長載流長直導(dǎo)線PCD 電流與磁感強度成右螺旋關(guān)系11第11頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五 例2 圓形載流導(dǎo)線軸線上的磁場 (I, R).p*解12第12頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五p*I討論（1）若線圈有 匝 （2）（3）13第13頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五推廣 (1)環(huán)心IoRp*I14第14

4、頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五 (1)環(huán)心IoR方法2：R (3)oIo (2)RI15第15頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五 Ad(4)*oI(5)*16第16頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五練習(xí)：= 80RImRIRIpmm4 8300+=17第17頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五例3 求圖中環(huán)心O 處的磁場.解IOI1I218第18頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五 例4 無限長直導(dǎo)線在P 處完成半徑為R 的圓，當(dāng)通以電流I 時，求圓心O 點的磁感強度大小.解

5、IPRO19第19頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五例5 在真空中，將一根無限長載流導(dǎo)線在一平面內(nèi)彎成如圖所示的形狀，并通以電流I ，則圓心O 點的磁感強度B 的值為aIO20第20頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五例6 在平面內(nèi)，有兩根互相絕緣、分別通有電流 和I 的長直導(dǎo)線，設(shè)兩根導(dǎo)線相互垂直，則在該平面內(nèi)，求磁感強度為零的點的軌跡方程.解IP(x,y)xyOxy*21第21頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五IS三 磁偶極矩IS 說明：只有當(dāng)載流線圈面積S很小，或場點距載流線圈很遠(yuǎn)時，才能把載流線圈叫做磁偶極子. 圓電

6、流：（載流線圈）22第22頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五 如圖所示，有一長為l , 半徑為R的載流密繞直螺線管，螺線管的總匝數(shù)為N，通有電流I. 設(shè)把螺線管放在真空中，求管內(nèi)軸線上一點處的磁感強度. 例 載流直螺線管內(nèi)部的磁場.pR*23第23頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五解 由圓形電流磁場公式pR*op*I24第24頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五R*o25第25頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五 討 論（1）P點位于管內(nèi)軸線中點R*oP26第26頁，共37頁，2022年，5月20日，1

7、0點22分，星期五（2）無限長的螺線管 （3）半無限長螺線管xBOR*oPRo（均勻磁場）端點27第27頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五四 運動電荷的磁場S一個運動電荷激發(fā)的磁場：28第28頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五+適用條件運動電荷的磁場29第29頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五 例4 半徑為 的帶電薄圓盤的電荷面密度為 ，并以角速度 繞通過盤心垂直于盤面的軸轉(zhuǎn)動，求圓盤中心的磁感強度.30第30頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五解法一 圓電流的磁場向外向內(nèi)31第31頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五解法二 運動電荷的磁場32第32頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五1、 畢奧薩伐爾定律小結(jié)：2、磁感強度疊加原理、運動電荷的磁場33第33頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五無限長載流長直導(dǎo)線圓電流軸線上的磁場圓電流環(huán)心的磁場無限長的螺線管 、典型的公式34第34頁，共37頁，2022年，5月20日，10點22分，星期五復(fù)習(xí): 矢量點積和叉積(1)數(shù)量積（點積）35第35頁，共37頁，2022年，