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1、態(tài)矢方程態(tài)矢方程由得態(tài)矢方程即有耦合微分方程組： 正弦交變勢(shì)中兩能態(tài)體系是可嚴(yán)格求解的含時(shí)勢(shì)問(wèn)題質(zhì)子的磁矩與電子的磁矩相互作用：氫原子基態(tài)分裂： 比精細(xì)結(jié)構(gòu)還小約三個(gè)量級(jí). 所得躍遷波長(zhǎng)為21.4cm。該21-cm線是探測(cè)宇宙中氫分布的一種途徑 均勻磁場(chǎng)可由矢勢(shì)A=(Bxr)得出。取B沿z方向,電子的H(除自旋項(xiàng)外)：因A無(wú)散，Ap+pA=2Ap=BLz, A2=B2(x2+y2)故 B2 項(xiàng)一般可忽略考慮電子自旋磁矩與磁場(chǎng)的作用，可將H分為：將HB作為微擾，采用H0+HLS的J2,Jz本征態(tài)為基矢，則一階能移為：Sz的期待值可求出為得此即Zeeman效應(yīng)如果HB比HLS大很多，則應(yīng)用H0+H

2、B作零階H，而將HLS作為微擾，并用|l,s=;ml,ms為基。由于原2(2l+1)簡(jiǎn)并的H0態(tài)分裂,新簡(jiǎn)并態(tài)具有相同ml+2ms (ms=1/2,-1/2; 最多2重兼并）由于此時(shí)ml+2ms簡(jiǎn)并的態(tài)進(jìn)一步分裂微擾方法的選取：由于 據(jù)B的大小，可定出應(yīng)用H0+HLS，還是H0+HB的本征態(tài)為基。對(duì)HBHLS的B，則應(yīng)以簡(jiǎn)并態(tài)微擾形式處理HB+HLS對(duì)遠(yuǎn)距離的兩中性體系,由于誘導(dǎo)電偶極矩的作用,其相互吸引勢(shì)具為1/r6的形式，稱為Van der Waals作用。例如兩氫原子相距r，H=H0+V,零級(jí)解的基態(tài)為將V按ri/r展開(kāi)，首項(xiàng)對(duì)應(yīng)距r的兩電偶極矩的相作用,高階項(xiàng)對(duì)應(yīng)高階的電極矩作用.由于V具Yml0 形式,一階

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