電動力學判斷題

1、判斷題第一章電磁現象的普遍規(guī)律1 .無論是穩(wěn)恒磁場還是變化的磁場，磁感應強度總是無源的。（V）2 .無論是靜電場還是感應電場，都是無旋的。（X）3 .在任何情況下電場總是有源無旋場。（X）4 .在無電荷分布的區(qū)域內電場強度的散度總為零。（V）5 .任何包圍電荷的曲面都有電通量，但是散度只存在于有電荷分布的區(qū)域內。（V）6.電荷只直接激發(fā)其臨近的場，而遠處的場則是通過場本身的內部作用傳遞出去的。（V）7 .穩(wěn)恒傳導電流的電流線總是閉合的。（V）8 .在任何情況下傳導電流總是閉合的。（X）9 .非穩(wěn)恒電流的電流線起自于正電荷減少的地方。（V）10 .極化強度矢量p的矢量線起自于正的極化電荷，終止于

2、負的極化電荷。（X）11 .均勻介質內部各點極化電荷為零，則該區(qū)域中無自由電荷分布。（V）12 .在兩介質的界面處，電場強度的切向分量總是連續(xù)的。（V）13 .在兩均勻介質分界面上電場強度的法向分量總是連續(xù)的。（X）14 .在兩介質的界面處，磁感應強度的法向分量總是連續(xù)的。（V）15 .無論任何情況下，在兩導電介質的界面處，電流線的法向分量總是連續(xù)的。（X）16. 兩不同介質表面的面極化電荷密度同時使電場強度和電位移矢量沿界面的法向分量不連續(xù)。（X）17. 電介質中，電位移矢量D的散度僅由自由電荷密度決定，而電場的散度則由自由電荷密度和束縛電荷密度共同決定。（V）18. 兩不同介質界面的面電流

3、密度不改變磁場強度和磁感應強度的連續(xù)性。（X）19. 關系式D=/E+P適用于各種介質。（V）20. 靜電場的能量密度為1P中。（X）21. 穩(wěn)恒電流場中，電流線是閉合的。（V）22. 電介質中D=Q的關系是普遍成立的。（X）23. 跨過介質分界面兩側，電場強度E的切向分量一定連續(xù)。（，）24. 電磁場的能流密度S在數值上等于單位時間流過單位橫截面的能量，其方向代表能量傳輸方向。（V）25. 電流元1、2分別屬于兩個閉合穩(wěn)恒電流圈，則電流元1、2之間的相互作用力服從牛頓第三定律。（父）第二章靜電場26. 靜電場的總能量可表示為w=1P中dv,其中P中表示能量密度。（X）二2227. 由電四級矩

4、的定義式可知，當電荷體系的分布具有球對稱性時，則此電荷系統沒有電四級矩。（V）28. 如果一個體系的電荷分布對原點對稱，它的電偶極矩為零。（V）29. 物體處于超導態(tài)時，除表面很薄的一層外，其內部一定沒有磁場。（V）30. 在穩(wěn)恒電路中，供給負載消耗的電磁能量是通過導線內的電子運動傳遞給負載的。（x）第三章靜磁場1f.14T,一31. 靜磁場的總能量可以表w=11J-Adv小為其中1J八表示空間區(qū)域的能量二22密度。（X）32. 在庫侖規(guī)范下，任意兩介質的界面處，矢勢是連續(xù)的。（V）33. 因為電磁矢勢的散度可以任意取值，所以電磁場的規(guī)范有無窮多種。（V），）34. N一oo的磁性介質表面為等

5、勢面。35. 在電子雙縫衍射實驗中，阿哈羅諾夫-玻姆效應描述的是：磁場的矢勢具有可觀察的物理效應，它可以影響電子波束的相位，從而使干涉條紋發(fā)生移動。（V）36. 穩(wěn)恒電流磁場引入磁標勢的充要條件是引入區(qū)各點J=0。（X）37. 均勻磁化的鐵磁體的假想磁荷只能分布在表面上。（V）38. 對于靜磁場總能量，其計算式為W=1AJdV,因而可以把gAJ看作為磁場能量密度。（x）39. 39、A-B效應的存在說明磁場的物理效應可以用磁感應強度B完全描述。（x）40. 超導體處于超導態(tài)時，體內仍可以存有磁場。（X）第四章電磁波的傳播第五章電磁波的輻射41. 真空中，各種頻率的電磁波均以相同的速度傳播。（V

6、）42. 在均勻介質中傳播的時諧平面波的電場和磁場的振幅比為電磁波的傳播速度。（V）43. 對于高頻電磁波，電磁場以及和它相互作用的高頻電流僅集中于導體表面很薄的一層內，這就是趨膚效應。（V）44. 在金屬導體中，相對于真空或絕緣介質而言，磁場遠比電場重要，金屬內電磁場的能量主要是磁場能量。（V）45. 定態(tài)波也稱為時諧波，是描述相位一定的電磁波。（X）46. 當光從光密媒質入射到光疏媒質時。折射角大于入射角，并有可能發(fā)生全反射現象。（V）47. 電磁波從光疏媒質入射到光密媒質時，可發(fā)生全反射現象。（父）48. 不論是介質中還是導體中，平面波的電場能量密度總是等于磁場能量密度。（X）49. 平

7、面電磁波為橫波，BME沿波矢k萬向。（X）50. 良導體的穿透深度與向右成反比。（V）51. 一般情況下，線性均勻導電媒質的介電常數是一個復數。（V）52. 關于電磁波在導體內的穿透深度，電磁波頻率越高，穿透深度越小。（V53. 對波導管中的電磁波型TMn波而言，m、n之一可為0。（X）54. 截止波長是指在波導內能夠通過的最大波長。（V）55. 在電磁波的輻射和傳播過程中，引起電磁波運動的根本原因是電荷和電磁場間的相互作用。（X）56. 若電偶極子作簡諧振動，則其輻射功率正比于振動頻率。的平方。（X）57. 洛侖茲規(guī)范下，電磁場矢勢和標勢的微分方程是亥姆霍茲方程。（X）第六章狹義相對論58.

8、 根據狹義相對論，物質運動的最大速度不能超過光速co（，）59. 當勢作規(guī)范變換時，所有物理量和物理規(guī)律都應保持不變，這種不變性稱為規(guī)范不變性。（V）60. 物理規(guī)律的協變性是指物理規(guī)律在任意慣性系中不可表為相同形式。（61. 引入四維電流Jp=（J,icP）后，電流守恒定律可以寫為62. 在無電荷分布的區(qū)域內電場強度的散度總為零。（V）63. 按現有理論，在任何情況下（無磁單極子）磁場總是無源的。（V）64. 在任何情況下電場總是有源無旋場。（X）65. 均勻介質內部各點極化電荷為零，則該區(qū)域中無自由電荷分布。（V）66. 關系式D=z0E+P適用于各種介質。（V）67. 關系式百=x適用于

9、各種介質。（X）68. 在任何情況下傳導電流總是閉合的。（X）69. 導體內電場處處為零。（X）70. 產生穩(wěn)恒電流的電場是靜電場。（X）、一一:R.71. 萬程ME=-史中的E包含自由電荷激發(fā)的電場。（V）或72. 方程E=£中的E不包含變化磁場激發(fā)的電場。（X）；073. 在直流和低頻交變電流情況下，能量是通過導線中電子定向移動傳遞的。（X）74. 靜電場中與電場強度處處垂直的面為等勢面。（V）75. 靜電平衡時導體表面上的電場強度大小處處相等。（X）76. 靜電場的能量密度為2P*。（X）77. 在均勻介質分界面上電場強度的法向分量總是連續(xù)的。（X）78. 穩(wěn)恒電流磁場引入磁標

10、勢的充要條件是引入區(qū)各點J=0。（X）79. 均勻磁化的鐵磁體的假想磁荷只能分布在表面上。（，）80. 隨規(guī)范變換電磁場物理量也發(fā)生變化。（X）81. 在洛倫茲規(guī)范中選擇即使標勢平=0,則$或=0。（，）82. 在均勻介質內傳播的平面電磁波電場能等于磁場能。（，）83. 在均勻介質內平面電磁波的電場E和磁場H不能同時為橫波。（X）84. 亥姆霍茲方程對所有形式的電磁波均成立。（X）85. 兩事件的間隔是絕對的。（，）86. 不同地點同時發(fā)生的兩事件不可能有因果關系。（X）87. 時空間隔為絕對遠離的兩事件的空間距離不能小于3X108米。（x）88. 固有時間隔與參照系的運動速度有關。（X）89

11、. 同時同地兩事件在任何慣性系中觀測總是同時同地兩事件。（V）90. 牛頓力學是相對論力學在一定條件下的近似。（V）91. 真空中的光速在不同的慣性系觀測大小和方向均不變。（x）92. 標量場的梯度必為無旋場。（V）93. 矢量場的旋度不一定是無源場。（x）94. 給定規(guī)范條件后，變化電磁場的標勢和矢勢可唯一確定。（x）95. 玻印亭矢量的大小為通過單位截面的能量。（x）96. 時諧電磁波的空間分布與時間無關。（X）97. 麥克斯韋方程滿足經典的伽利略變換。（X）98. 時空間隔為零表明兩事件可用光信號聯系。（V）99. 磁場的散度和旋度對一般變化磁場和變化的電流均成立。（X）100. 電荷激

12、發(fā)電場，電流激發(fā)磁場，電荷是電場的源，電流是磁場的源。（X）101. 尺度收縮效應在狹義相對論中是絕對的。（X）102. 無論穩(wěn)恒電流磁場還是變化的磁場，磁感應強度都是無源場。（，）103. 亥姆霍茲方程的解代表電磁波場強在空間中的分布情況，是電磁波的基本方程，它在任何情況下都成立。（x）104. 無限長矩形波導管中不能傳播波。（X）105. 電介質中，電位移矢量的散度僅由自由電荷密度決定，而電場的散度則由自由電荷密度和束縛電荷密度共同決定。（，）106. 靜電場總能量可以通過電荷分布和電勢表示出來，即,由此可見的物理意義是表示空間區(qū)域的電場能量密度。（x）107. 趨膚效應是指在靜電條件下導

13、體上的電荷總是分布在導體的表面。（X）108. 若物體在系中的速度為，相對的速度為，當二者方向相同時，則物體相對于的速度為。（X）109. 推遲勢的重要意義在于它反映了電磁作用具有一定的傳播速度。（，）110. 介質的電磁性質方程和，反映介質的宏觀電磁性質，對于任何介質都適用。（X）111. 由電四級矩的定義式可知，當電荷分布具有球對稱性時，則此電荷系統沒有電四級矩。（，）112. 高斯定理的微分形式反映空間電場只和該點上的電荷密度有關，而和其它地點的電荷分布無關。（，）113. 兩平行無窮大導體平面之間能夠傳播電磁波。（，）114. 電位移矢量具有明確的物理含義，它實際上表示介質中的電場強度

14、。（X）115. 如果一個體系的電荷分布對原點對稱，它的電偶極矩為零。（V）116. 球對稱電荷分布沒有各極電多極矩。（V）117. 用電場強度與靜電勢描述靜電場是完全等效的.（X）118. 波導內電磁波的電場和磁場不能同時為橫波。（，）119. 在真空中，各種頻率的電磁波均已相同的速度傳播。（，）120. 庫侖定律只適用于靜電場情況。（V）121. VJ=0只對恒定電流才成立。（，）122. 介質極化后束縛電荷只出現在白由電荷附近以及介質表面處。（X）123. 兩不同介質表面的面電荷密度同時使電場強度和電位移不連續(xù)。（X）“一_4一一'124. 磁場的散度B=0和旋度MB=%J對一般

15、變化磁場和變化的電流均成立。（X）125. 電路系統中，電磁能量通過電路傳輸。（X）126. 電偶極矩只有在電荷分布對原點不對稱時才不為零。（X）127. 研究靜電場問題可以把無窮遠點作為電勢零點。（X）128. 只有電荷球對稱分布時，電四極矩才全部為零。（，）129. 用鏡像法研究靜電場問題，計算靜電場、電場力、電場能都可以利用鈴像電荷。（X）130. 電荷體系在外電場中的能量其實就是它們之間的相互作用能。（，）131. 格林函數實際上就是單位點電荷激發(fā)的,滿足特定邊界條件的電勢。（，）132. 阿哈羅諾夫一玻姆效應表明,在量子物理中,僅用磁感應強度描述磁場是不夠的，但用矢勢來描述又是過多的

16、，能夠完全恰當地描述磁場的物理量是由磁矢勢決定的相因子。（，）133. 磁場矢勢多級展開的零級近似項A（°=0。（，）134. 對電磁波來說，所有的金屬導體都能視為良導體。（X）135. 理想導體內部電磁場為零。（，）136. 兩種電磁披的頻率相同，則波長也一定相同。（X）137. 電磁波中的電場能一定等于磁場能。（X）138. 理想波導管中不能傳播橫電磁波（TEM）。（V）139. 矢勢與磁場相關，標勢與電場相關，兩者之間并無聯系。（X）140. 采用不同的規(guī)范條件，得到的電磁場也不同。（X）141. 磁偶極輻射與電四極輻射具有相同的數量級。（V）142. 推遲勢的存在是因為電磁相

17、互作用的傳播速度是有限的。（，）143. 電磁場有能量、動量甚至角動量，因此電磁場也是一種物質。（，）144. 尺縮鐘慢是相對的，實際上無論物體如何運動其固有長度總是不變的。（X）145. 任何包圍一個點電荷的曲面都有電通量，但是散度只存在于有電荷分布的區(qū)域（，）146. 在均勻介質中傳播的單色平面電磁波的電場振幅和磁場振幅之比為電磁波在介質中的傳播速度（，）147. 波導內電磁波的電場和磁場不能同時為橫波（，）148. 若保持電偶極矩隨時間振蕩的振幅不變，則輻射功率正比于頻率的立方（X）149. 時間延緩效應與鐘的具體結構無關，是時空的基本屬性決定的（，）150. 兩不同介質表面的面電荷密度

18、同時使電場強度和電位移不連續(xù)（X）151. 在真空中，各種頻率的電磁波均以相同的速度傳播（，）152. 電磁波的反射折射問題的基礎是電磁場在兩個不同介質界面上的邊值關系（V）153. 在一個參考系上觀察一個靜止電荷，它只能激發(fā)靜電場，但變換到另一個參考系中，該電荷是運動的，于是該電荷不僅產生電場，而且還產生磁場154. 兩不同介質表面的面電流不改變磁場強度和磁感應強度的連續(xù)性（X）155. 電磁場可以獨立于電荷之外而存在（，）156. 無窮大平行板電容器內有兩層介質，極板上面電荷密度相同，但電荷種類不同。此時不同介質內的電位移也不同（X）157. 兩同心導體球殼之間充以兩種介質，左半部電容率為

19、5，右半部電容率為內球殼帶電，外球殼接地，此時電位移保持球對稱但電場不保持球對稱（X）158. 在電磁波的反射過程中，只有電磁波傳播所在的介質起作用，另一種介質不起作用（X）159. 趨膚效應的實質是電磁波與導體中自由電荷相互作用的結果。相互作用引起表層電流。這個表層電流使電磁場向空間反射，一部分能量透入導體內，形成導體表面薄層電流，最后通過傳導電流把這部分能量耗散為焦耳熱（V）160. 運動尺度縮短與物體內部結構無關，是時空的基本屬性決定的（，）161. 物理的協變性是指，描述物理運動規(guī)律的方程中每一項在參考系變換下按同類方式變換，結果保持方程形式不變（，）162. 在相對論中，三維空間與一

20、維時間構成一個統一體，不可分割，當參考系改變時，時空坐標相互變換。相應地，電磁場的三維矢勢和一維標勢構成一個統一體，不可分割。當參考系改變時，矢勢和標勢相互變換（，）163. 時間和空間是兩個獨立的物理量，不能統一為一個物理量（X）164. 時空統一的根據只不過是從一個慣性系到另一慣性系的線性變換和光速不變性（，）165. 電荷密度和電流密度是兩個獨立的物理量，不能統一為一個物理量（X）166. 電磁場的矢勢和標勢是兩個獨立的物理量，不能統一為一個物理量（X）167. 電磁場波矢和頻率是兩個獨立的物理量，不能統一為一個物理量（X）168. 物質的動量和能量是兩個獨立的物理量，不能統一為一個物理

21、量（X）169. 由V'E=一可知電兩是電場的源，空間任意一點，周圍電荷不但對該點；0的場強有貢獻，而且對該點散度有貢獻。（X）170. 矢勢A沿任意閉合回路的環(huán)流量等于通過以該回路為邊界的任一曲面的磁通里。（，）171. 電磁波在波導管內傳播時，真電磁波是橫電磁波。（X）172. 任何相互作用都不是瞬時作用，而是以有限的速度傳播的。（，）173. 只要區(qū)域V內各處的電流密度;=0，該區(qū)域內就可引入磁標勢。（，）174. 如果兩事件在某一慣性系中是同時發(fā)生的，在其他任何慣性系中它們必不同時發(fā)生。（X）175. 在B=0的區(qū)域，真矢勢A也等于零。（X）176. E、D、B、H四個物理量均

22、為描述場的基本物理量。（X）177. 由于B=$xA,矢勢A不同，描述的磁場也不同。（，）J1=24一178. 電磁波的波動萬程72E-,E=0適用于任何形式的電磁波。（X）22二一t179. 電磁波若要在一個寬為a,高為b的無窮矩形波導管中傳播，對于波型r22（m,n）,其角頻率與必修為0Jim1+|D1。（V）.ab二QQr180. 庫倫力F=KT二表明兩電荷之間作用力是直接的超距作用，即電荷Q4；0r把作用力直接施于電荷Q'上。（X）181. 在靜電情況，導體是個等勢體，電力線總是平行于導體表面。（X）182. 電磁理論一條最基本的實驗定律為電荷守恒定律，其微分形式為：,j=1-

23、0（x）a183. 在電磁場傳播過程中，E、B方向是與電磁場傳播方向k相垂直。（，）184. 靜電場是有源無旋場。（，）185. 由麥克斯韋方程組可知，電場是有源無旋場。（X）186. 位移電流的實質是電場的變化率。（，）187. 恒定電流是無源的，其流線是閉合曲線。（，）188. 靜電平衡時，導體表面上的電場（E）線一定垂直于導體面。（，）189. 在低頻交流電或恒定電流的情況下，電磁場能量是通過導線傳播的。（X）190. 電荷守恒定律口1+2=0,只對電場空間成立。（X）ft191. 若兩點電荷之間存在相對運動，則不能用庫侖定律計算相互作用力。（V）192. 對于兩個靜止點電荷，若電量隨時

24、間改變，則不能用庫侖定律計算相互作用力。（，）193. 如果空間某點無電荷分布，則該點電場強度散度一定為零。（，）194. 如果空間某點無自由電荷分布，則該點的電位移矢量的散度一定為零。（V）1195. w=2（EQ+BH）對于非均勻介質不適用。（，）196. 如果磁場不隨時間而變，電場一定是無旋場。（，）197. 如果介質內沒有自由電荷分布，則介質內電場強度散度一定為零。（X）198. 如果介質內沒有自由電荷分布，則介質內電位移矢量散度一定為零。（，）199. 靜電場的電場強度一定是縱場。（，）200. 靜電場的電位移矢量一定是縱場。（X）201. 介質中的磁場強度不一定是橫場。（，）202

25、. 電荷守恒定律是從Maxwell方程推出的結論。（X）203. 在無自由電荷面分布的兩種絕緣介質的分界面附近，電位移矢量法向量分量連續(xù)。（，）204. 在無自由電荷面分布的兩種絕緣介質的分界面附近，電場強度法向分量連續(xù)。（X）205. 在兩種介質分界面附近，電位移矢量切向分量連續(xù)。（X）206. 在無傳導電流面分布的兩種介質的分界面附近，磁場強度切向分量連續(xù)。（V）207. 在兩種介質分界面附近，磁場強度法向分量連續(xù)。（X）、VQ彳208. 圖斯定理EdS=要求，在高斯面包圍的區(qū)域中e是連續(xù)的。（X）Q二Q209. 高斯定理/EdS=:中，Q的空間位置不能隨時間變化。（X）s'0”J

26、Q210. 高斯定理gEdS=£只能適用于高斯面內沒有介質分界面情形。（X）211. 高斯定理的微分形式不能用于介質的分界面。（，）212. 斯定理的微分形式僅對光滑連續(xù)電場適用。（，）213. 對于任意電場，總有l(wèi)E.dl*=0。（X）214. 如果是睜電場，對于任意回路均有1lE，d；=0。（V）215. 電流有流動方向，所以電流強度是矢量。（X）216. Biot-Savart定律只能用于計算恒定電流激發(fā)的磁場。（，）217. Biot-Savart定律成立意味著磁場的散度為零。（，）218. 電磁感應定律說明變化的磁場激發(fā)的電場一定不是保守力場。（，）219. 如果電流密度在

27、空間某點連續(xù)且其散度不為零，則該點一定有隨時間變化的電荷密度。（，）一220. B=NH對于磁介質總成立。（X）221. 歐姆定律微分形式是從Maxwell方程推出的結論。（X）222. 磁感應強度僅描述磁場，但磁場強度并不是只包含磁場的信息。（，）223. 電場強度僅描述電場，但電位移矢量并不是只包含電場的信息。（，）224. 在任何情況下，磁感應強度對于空間任一封閉曲面積分總為零。（，）225. 一個矢量場，如果旋度處處為零，則該矢量沿路徑的積分決定于初末位置，與積分路徑的選擇無關。（，）226. 描述一個無旋矢量場的矢量線是一定不能閉合的。（V）227. 電磁場也是一種物質，因此它具有能

28、量、動量，滿足能量、動量守恒定律。（V）228. 在靜電場情況，導體內無電荷分布，電荷只分布在表面上。（，）229. 當光從光密介質中射入，那么在光密與光疏介質界面上就會產生全反射。（X）230. 在相對論中，間隔S2在任何慣性系都是不變的，也就是說兩件事時間先后關系保持不變。（X）231. 電荷激發(fā)電場，電流激發(fā)磁場，電荷是電場的源，電流是磁場的源。（X）232. 如果一個體系的電荷分布對原點對稱，它的電偶極矩為零。（，）233. 球對稱電荷分布沒有各極電多極矩。（V）234. 在非穩(wěn)恒電流情況下，電荷守恒定律不一定成立。（X）235. 在波導管中傳播的電磁波不可能是橫電磁波。（，）236. 由于B=V父A,矢勢不同，描述的電磁場也不同。（X）237. 洛倫茲變換