第二節(jié)一個界面情況下反射波的時距曲線

1、 第二節(jié)第二節(jié) 一個界面情一個界面情 況下反射波的時距曲線況下反射波的時距曲線 物探部解釋組物探部解釋組v學(xué)習(xí)重點：v一、掌握水平界面反射波時距曲線v二、掌握時距曲線特點v三、理解正常時間和傾角時差一、時距曲線概念一、時距曲線概念 時距曲線：時距曲線：地震波的旅行時與炮檢距之 間的關(guān)系曲線稱時距曲線。1.直達(dá)波 O點炮，在測線接收，在坐標(biāo)系中，將連起來得到一條曲線，形象地表達(dá)了直達(dá)波到達(dá)測線上某一觀測點時間同，觀測點與激發(fā)點之間的距離關(guān)系稱直達(dá)波時距曲線。 直達(dá)波時距曲線方程：直達(dá)波時距曲線方程： 是一直線。是一直線。vxt 除非特別說明，一般都討論縱時距曲線。除非特別說明，一般都討論縱時距曲

2、線。 縱測線：激發(fā)點與接收點在同一條直線上，這樣的測線稱為縱測線。用縱測線進(jìn)行觀測得到的時距曲線稱為縱時距曲線。 非縱測線：激發(fā)點不在測線上，用非縱測線進(jìn)行觀測得到的時距曲線稱為非縱時距曲線。 二二、水平界面共炮點反射波時距曲線方程水平界面共炮點反射波時距曲線方程 如圖：如圖：O點激發(fā)，在測線點激發(fā)，在測線S點接收的點接收的 ，根據(jù)反射定律做出虛震源。根據(jù)反射定律做出虛震源。 xOS 波由O 入射到A 再反射回S 點所走過的路程就好象由點直接傳播到S 點一樣，在地震勘探中，把這種討論地震波反射路徑的簡便作圖方法稱為虛震源原理。 AOOASOOSSSSAOOSA*,*202202*41)2(1h

3、xvhxvvSOt 可寫成：可寫成： 20222224tvxvhvxt 22202vxtt vht002：自激自收時間：自激自收時間 三三、 傾斜界面共炮點反射波時距曲線方程傾斜界面共炮點反射波時距曲線方程 sin441sin24214)(14,2222222222*hxhxvthxhxxxvtxhxxvtxhMOxxMSxOMhMOMSSOMOvSOtmmmmmmm又測線由虛震源原理，傾斜界面反射波時距曲線方程（上傾方向與x正向一致）。如上傾方向與x正向相反： sin441sin222hxhxvthxm得：vhx,由曲線方程可知：t與 存在明確的內(nèi)在聯(lián)系。 如果通過觀測，得到一個界面反射波時

4、距曲線，由時距曲線方程給出關(guān)系，可求出界面深度 ，這就是利用反射波發(fā)研究地下地質(zhì)構(gòu)造的基本依據(jù)。 0,vh四四、時距曲線特點時距曲線特點 1)cos2()sin2()cos(sin4sin4422202222202222222hhxttvhxvxttvxvhxvht它是一條雙曲線，以過虛震源的縱軸為對稱，極小點坐標(biāo)（ ），極小點坐標(biāo)是相對激發(fā)點偏向界面上傾一側(cè)，在極小點上，反射波返回地面所需時間最短。 cos,sin20th界面越深，雙曲線越緩： 炮檢距越大，時距曲線斜率越大，其漸近線為直達(dá)波時距曲線： 0 xxdxdtkvxt 五五、正常時差正常時差 1.正常時差定義：正常時差定義： 0 x

5、水平界面情況下，由炮檢距 所引起的時差。0222022022021220212222222202214211124141241,241tvxttvxthxtthxhxthvvxvhhxvtvhhxvttt 時，有：當(dāng)用二項式展開：2.正常時差的計算：正常時差的計算：六六、傾角時差傾角時差 界面傾斜時，旅行時 是由于傾角不為零引起的時差： ，界面傾斜，測線與界面傾向一致 ，它們之差為傾角時差。 tntttt0,SORORSttOSOS可以說：是由激發(fā)點兩側(cè)對稱位置觀測到的來自同一界面的反射波的時差，由界面傾角引起的。xtvvxhxttttOthhxxtthhxxtthxhhxxvhhxhxvtd

6、ssdssss2sinsin2sin,8sin418sin4112,4sin412sin44100220220212222點處自激自收時間為時當(dāng)由傾角時差估算地層傾角由傾角時差估算地層傾角 七七、動校正動校正 動校正：動校正： 將反射波旅行時,校正到炮檢距中點的自激自收時間 的過程叫動校正(將反射波旅行時減去時差得到 處的時間。mt02x022022241tvxthxvt1. 平界面平界面: 動校正量計算：動校正量計算： 2、傾斜界面傾斜界面:vhtxhhxvtttmomom2,sin4410202vhvxtvxtvvhxvvhxtthhxhxttmm2sin22sin2218sin4810220022020020202