第2章 (上)電磁場(chǎng)基本方程20140919

1、Shanghai Jiao Tong University電磁場(chǎng)理論電磁場(chǎng)理論第2章（上）：電磁場(chǎng)的基本方程耿軍平耿軍平 副教授副教授電電信信學(xué)院，電子系，現(xiàn)代天線研究中心學(xué)院，電子系，現(xiàn)代天線研究中心電院樓群電院樓群1 1522522Email:Email:Tel:34204663Tel:342046632011.09.062011.09.062022-4-222電磁場(chǎng)的基本方程電磁場(chǎng)的基本方程電磁場(chǎng)的源電磁場(chǎng)的源電荷和電流電荷和電流靜態(tài)場(chǎng)的基本方程電磁感應(yīng)定律與全電流定律麥克斯韋方程組與邊界條件電磁場(chǎng)的源電磁場(chǎng)的源電荷和電流電荷和電流 電荷密度dldQlQll0limdVdQVQV0lim

2、dSdQSQSS0limllSVdlQdSQdVQS，或，或電流和電流和電流密度電流密度dtdQI 0limSIJS JSIdJSdQdVdSdl電流和電流密度電流和電流密度體電流密度體電流密度J是一個(gè)矢量是一個(gè)矢量，方向?yàn)閷?dǎo)體內(nèi)某點(diǎn)正電荷的運(yùn)動(dòng)方向方向?yàn)閷?dǎo)體內(nèi)某點(diǎn)正電荷的運(yùn)動(dòng)方向大小為垂直于它的單位面積上的電流大小為垂直于它的單位面積上的電流傳導(dǎo)電流傳導(dǎo)電流：電子定向運(yùn)動(dòng)，服從歐姆定律電子定向運(yùn)動(dòng)，服從歐姆定律運(yùn)流電流運(yùn)流電流：自由空間或氣體中帶電粒子的自由空間或氣體中帶電粒子的定向運(yùn)動(dòng)，不服從歐姆定律定向運(yùn)動(dòng)，不服從歐姆定律電荷守恒定律（電流連續(xù)性方程電荷守恒定律（電流連續(xù)性方程）條件：體

3、電荷密度 帶電體內(nèi)任一封閉曲面S 瞬間流出S的電流i為SidJSJ電荷守恒定律（電流連續(xù)性方程）（續(xù)電荷守恒定律（電流連續(xù)性方程）（續(xù)）VVdVdVt JSVdQddidVdtdt JStJ積分形式：微分形式：V靜止,散度定理電荷守恒定律（電流連續(xù)性方程）電荷守恒定律（電流連續(xù)性方程） （續(xù)（續(xù)）SVdQddidVdtdt JSt J積分形式：微分形式：流過恒定電流：0Sd JS0J或2022-4-229電磁場(chǎng)的基本方程電磁場(chǎng)的基本方程電磁場(chǎng)的源電荷和電流靜態(tài)場(chǎng)的基本方程靜態(tài)場(chǎng)的基本方程電磁感應(yīng)定律與全電流定律麥克斯韋方程組與邊界條件靜態(tài)場(chǎng)的基本方程靜態(tài)場(chǎng)的基本方程 庫侖定律與電場(chǎng)強(qiáng)度（點(diǎn)源）

4、（點(diǎn)源）1212320044RQQQQRRRFa31014niiiiQRERQFE304QRRE0QFER, Ri:從源點(diǎn)從源點(diǎn)指向場(chǎng)點(diǎn)指向場(chǎng)點(diǎn)滿足線性規(guī)則和疊加原理靜態(tài)場(chǎng)的基本方程靜態(tài)場(chǎng)的基本方程 庫侖定律與電場(chǎng)強(qiáng)度真空中有限區(qū)域V 內(nèi)連續(xù)分布的體電荷，V 外外 p點(diǎn)點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度 E33001( )1( )()44|VVrdVdVRRrrrErr靜態(tài)場(chǎng)的基本方程（續(xù)）靜態(tài)場(chǎng)的基本方程（續(xù)） 靜態(tài)場(chǎng)，E的通量不包含電荷的區(qū)域：0nSSEdE dSES的通量包含電荷q的區(qū)域：EnSSqdE dSES的通量靜態(tài)場(chǎng)的基本方程（續(xù)）靜態(tài)場(chǎng)的基本方程（續(xù)） 靜態(tài)場(chǎng)，E的散度EVVQnSSdE dSdVdV

5、EESE內(nèi)曲面內(nèi)總電荷1的通量高斯定理與電通量高斯定理與電通量密度密度電通量密度，電位移矢量，電通量密度，電位移矢量，D： 只與發(fā)出電通量的電荷有關(guān)， 而與空間中所填充的媒質(zhì)無關(guān)0DE高斯定理高斯定理 穿過真空或自由空間中任意封閉面的電通量等于此封閉面所包圍的自由電荷總量 0SQdES或SVddVDSSdQDS若體電荷位于封閉面內(nèi)VVdVdVD高斯定理高斯定理表明：表明：1）研究區(qū)域適于源區(qū)域）研究區(qū)域適于源區(qū)域2）源區(qū)域）源區(qū)域3）該空間任一點(diǎn)處電通量密度的散度等于該點(diǎn)處空間任一點(diǎn)處電通量密度的散度等于該點(diǎn)處的電荷密度的電荷密度4）積分方程不一定要完全滿足以上條件）積分方程不一定要完全滿足以

6、上條件1）和）和2）（充分而非必要）（充分而非必要）D靜電場(chǎng)的無旋靜電場(chǎng)的無旋性性0E000bbaalWQddE lE l閉合路徑或0bbaaWQd El0dWQd El0QFE外力克服電場(chǎng)力做功，與路徑無關(guān)外力克服電場(chǎng)力做功靜電場(chǎng)是無旋場(chǎng)或保守場(chǎng)斯托克斯定理畢奧畢奧薩伐爾定律與磁通量薩伐爾定律與磁通量密度密度2102211212l(l)4RllI dI dFR a 真空中磁場(chǎng)力2112FF221122211022214lllRdI)RdI(dIBlallF安培總結(jié)的公式畢奧畢奧薩伐爾定律與磁通量薩伐爾定律與磁通量密度密度2102211212l(l)4RllI dI dFR a 真空中磁場(chǎng)力2

7、112FF221122211022214lllRdI)RdI(dIBlallF安培總結(jié)的公式各微小電流單元間的作用力并不一定等值反向；線圈間的總的作用力等值反向。畢奧畢奧薩伐爾定律與磁通量薩伐爾定律與磁通量密度密度1211014lRRdIalB1211014lRsinldI|B 磁通量密度 （磁感應(yīng)強(qiáng)度）相當(dāng)于回路相當(dāng)于回路l1作用于作用于回路回路l2的單位電流元的單位電流元上的磁場(chǎng)力上的磁場(chǎng)力單位：?jiǎn)挝唬篢1T1Wb/m2畢奧畢奧薩伐爾定律與磁通量薩伐爾定律與磁通量密度密度1211014lRRdIalB 磁通量密度 （磁感應(yīng)強(qiáng)度）相當(dāng)于回路相當(dāng)于回路l1作用于作用于回路回路l2的單位電流元的

8、單位電流元上的磁場(chǎng)力上的磁場(chǎng)力SSdSR304RJBVdVR304RJB體電流J面電流JS載流導(dǎo)體在外磁場(chǎng)B中所受磁場(chǎng)力dVJSdIdJlllIdBlFBF dQVdVBJF運(yùn)動(dòng)速度(c),電荷密度dQdVdVJ磁通量與磁通連續(xù)性磁通量與磁通連續(xù)性原理原理SdSB磁力線閉合磁力線閉合0 B0SdSB封閉曲面S微分形式散度定理散度定理磁場(chǎng)是無散場(chǎng)或磁場(chǎng)是無散場(chǎng)或管形場(chǎng)管形場(chǎng)安培環(huán)路定律與磁場(chǎng)強(qiáng)度安培環(huán)路定律與磁場(chǎng)強(qiáng)度0BH Id)(llB0安培環(huán)路定律磁場(chǎng)強(qiáng)度Idl0lB或閉合曲線閉合曲線l只是一條幾何意義上的閉合曲線，不一定是導(dǎo)體只是一條幾何意義上的閉合曲線，不一定是導(dǎo)體）（簡(jiǎn)單媒質(zhì)BH 安培

9、環(huán)路定律與安培環(huán)路定律與磁場(chǎng)強(qiáng)度磁場(chǎng)強(qiáng)度磁場(chǎng)存在漩渦磁場(chǎng)存在漩渦源源J(面電流面電流)安培環(huán)路定律積分形式IdllHSSSlddddSJSHstokesSJlH）（定理左邊，用JH 安培環(huán)路定律微分形式安培環(huán)路定律與安培環(huán)路定律與磁場(chǎng)強(qiáng)度磁場(chǎng)強(qiáng)度表明：表明：1）研究區(qū)域適于源區(qū)域）研究區(qū)域適于源區(qū)域2）源區(qū)域）源區(qū)域3）該空間任一點(diǎn)處磁場(chǎng)強(qiáng)度的旋度等于該點(diǎn)處空間任一點(diǎn)處磁場(chǎng)強(qiáng)度的旋度等于該點(diǎn)處的電流密度的電流密度4）積分方程不一定要完全滿足以上條件）積分方程不一定要完全滿足以上條件1）和）和2）（充分而非必要）（充分而非必要）JH 安培環(huán)路定律與磁場(chǎng)強(qiáng)度安培環(huán)路定律與磁場(chǎng)強(qiáng)度2H()2(/)I

10、rRrII rR a無限長(zhǎng)載流實(shí)心圓柱載流導(dǎo)體周圍磁力線為一組同心圓IdllHH()2IrRra靜態(tài)靜態(tài)場(chǎng)場(chǎng) 相對(duì)于觀察者靜止的、且其電量靜止的、且其電量分布不隨時(shí)間變化的電荷分布不隨時(shí)間變化的電荷所引起的電場(chǎng)，稱為靜電場(chǎng) 表征電場(chǎng)特性的場(chǎng)量是電場(chǎng)強(qiáng)度電場(chǎng)強(qiáng)度E E和電位移和電位移D D 靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)（E的旋度為0） 靜磁場(chǎng)是管形場(chǎng)（B的散度為0） 高斯定律 安培環(huán)路定律 靜電場(chǎng)和靜磁場(chǎng)可以單獨(dú)存在，兩者可以無任何聯(lián)系JH D0 B0E2022-4-2229 時(shí)變電場(chǎng)與時(shí)變磁場(chǎng) 相互聯(lián)系，相互產(chǎn)生思考：思考： 1. 靜態(tài)場(chǎng)：指哪些場(chǎng)？靜態(tài)場(chǎng)：指哪些場(chǎng)？ 2. 靜態(tài)場(chǎng)靜態(tài)場(chǎng) E，可為漩渦場(chǎng)嗎？

11、，可為漩渦場(chǎng)嗎？ 提示：螺線管提示：螺線管思考：思考：點(diǎn)電荷點(diǎn)電荷線電流線電流有耗導(dǎo)線有耗導(dǎo)線螺線管電流螺線管電流有耗導(dǎo)線有耗導(dǎo)線2022-4-2232電磁場(chǎng)的基本方程電磁場(chǎng)的基本方程電磁場(chǎng)的源電荷和電流靜態(tài)場(chǎng)的基本方程電磁感應(yīng)定律與全電流定律電磁感應(yīng)定律與全電流定律麥克斯韋方程組與邊界條件電磁感應(yīng)定律 電磁感應(yīng)定律E:導(dǎo)體內(nèi)感應(yīng)電場(chǎng)強(qiáng)度dt dSlddtddSBlEdS與與dl滿足右手螺旋滿足右手螺旋導(dǎo)線回路電流Elld 電磁感應(yīng)定律電磁感應(yīng)定律 電磁感應(yīng)定律表明表明： 感應(yīng)電場(chǎng)強(qiáng)度 E沿任意閉曲線的線積分等于該路徑所交磁鏈通量的時(shí)間變化率的負(fù)值。 注意注意：形成封閉曲線的環(huán)路不一定是導(dǎo)電的

12、。電磁感應(yīng)定律電磁感應(yīng)定律導(dǎo)線回路在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)回路運(yùn)動(dòng)，回路運(yùn)動(dòng)，動(dòng)生電動(dòng)動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)勢(shì)磁場(chǎng)隨時(shí)間磁場(chǎng)隨時(shí)間變化，感生變化，感生電動(dòng)勢(shì)電動(dòng)勢(shì)S BlSlBd() dt SBSSEd )(dtBd)(SSSStokes定理Stokes定理Elld 電磁感應(yīng)定律電磁感應(yīng)定律SBSSEd )(dtBd)(SSS)(tBBE電磁感應(yīng)定律微分形式回路靜止tBE全電流全電流定律定律t J0)(JH靜磁場(chǎng)靜磁場(chǎng)時(shí)變場(chǎng)時(shí)變場(chǎng)電流連續(xù)性方程電流連續(xù)性方程安培環(huán)路定安培環(huán)路定律修正律修正t)(JH由靜磁場(chǎng)得出的安由靜磁場(chǎng)得出的安培環(huán)路定律不能直培環(huán)路定律不能直接用于時(shí)變場(chǎng)接用于時(shí)變場(chǎng),J不不可能總是無散的可能總是無

13、散的全電流全電流定律定律SDJlHdtdSl)(高斯定理安培環(huán)路定律修正安培環(huán)路定律修正t)(JH)(t(DJHdtJJDJH位 移 電位 移 電流密度流密度全電流定律微分形式全電流定律微分形式全電流定律積分形式全電流定律積分形式 D2022-4-2239電通量密度D與位移電流l合上開關(guān)K，對(duì)S1和S2曲面，分別應(yīng)用安培環(huán)路定律電通量密度D與位移電流電通量密度D與位移電流電通量密度D與位移電流2022-4-2243電通量密度D與位移電流2022-4-2244電磁場(chǎng)的基本方程電磁場(chǎng)的基本方程電磁場(chǎng)的源電荷和電流靜態(tài)場(chǎng)的基本方程電磁感應(yīng)定律與全電流定律麥克斯韋方程組與邊界條件麥克斯韋方程組與邊界條

14、件麥克斯韋方程組與邊界條件麥克斯韋方程組與邊界條件 微分形式的麥克斯韋方程組t DJHtBE(電磁感應(yīng)定律)(全電流定律)時(shí)變磁場(chǎng)激發(fā)時(shí)變電場(chǎng)傳導(dǎo)電流和時(shí)變電場(chǎng)均激發(fā)時(shí)變磁場(chǎng)麥克斯韋方程組與邊界條件麥克斯韋方程組與邊界條件 D0 B(磁通連續(xù)性原理)(高斯原理)穿過封閉曲面的磁通量恒等于0穿過封閉曲面的電通量等于該封閉曲面包圍的自由電荷量2022-4-2247說明： 微分、瞬時(shí)形式非限定性的麥?zhǔn)戏匠探M；微分、瞬時(shí)形式非限定性的麥?zhǔn)戏匠探M； 適用適用：靜態(tài)場(chǎng)，時(shí)變場(chǎng)； 嚴(yán)格意義上，E(r,t), B(r,t) 注意注意：E、D包括感應(yīng)場(chǎng)，也包括庫侖電場(chǎng)；t DJHtBE D0 B麥克斯韋方程組麥

15、克斯韋方程組本構(gòu)關(guān)系本構(gòu)關(guān)系場(chǎng)量與場(chǎng)量之間的關(guān)系：線性、均勻、各向同性：媒質(zhì)的參數(shù)與場(chǎng)強(qiáng)的大小無關(guān) ：媒質(zhì)的參數(shù)與位置無關(guān) ：媒質(zhì)的參數(shù)與場(chǎng)強(qiáng)的方向無關(guān) ：媒質(zhì)參數(shù)與頻率無關(guān)本構(gòu)關(guān)系本構(gòu)關(guān)系場(chǎng)量與場(chǎng)量之間的關(guān)系：線性、均勻、各向同性：媒質(zhì)的參數(shù)與場(chǎng)強(qiáng)的大小無關(guān) ：媒質(zhì)的參數(shù)與位置無關(guān) ：媒質(zhì)的參數(shù)與場(chǎng)強(qiáng)的方向無關(guān) ：媒質(zhì)參數(shù)與頻率無關(guān)簡(jiǎn)單媒質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系：E JH,B , ED自由空間：000 , , =0 =0 理想媒質(zhì)理想媒質(zhì)= 理想導(dǎo)體理想導(dǎo)體0 導(dǎo)電媒質(zhì)導(dǎo)電媒質(zhì) 足夠大：良導(dǎo)體足夠大：良導(dǎo)體本構(gòu)關(guān)系本構(gòu)關(guān)系2022-4-2251各向異性媒質(zhì)各向異性媒質(zhì)比如等離子體“黑幕”問題111213

16、2122233132332022-4-2252手征介質(zhì)（手征介質(zhì)（Chriral medium）自然界中手征介質(zhì)很少見，但一般介質(zhì)中摻入金屬小螺旋可實(shí)現(xiàn)人工手征介質(zhì)2D( , )( , )( , )B( , )( , )( , )cccccr tE r tjH r tr tjE r tH r t媒質(zhì)2022-4-22532022-4-2254左手材料左手材料 和同時(shí)為負(fù)的介質(zhì) 1986年蘇聯(lián)學(xué)者Veselago論述 1996年，Pedery用金屬周期桿產(chǎn)生負(fù)現(xiàn)象 用開口環(huán)形諧振器周期陣結(jié)構(gòu)產(chǎn)生負(fù)現(xiàn)象 Smith和Shelby證實(shí)了和同時(shí)為負(fù)的現(xiàn)象 Supper metalmaterial超材料

17、左手材料（左手材料（Lefthanded material）,也也稱異向介質(zhì)稱異向介質(zhì)2022-4-22552022-4-2256左手材料左手材料2022-4-22572022-4-2258左手材料左手材料2022-4-2259哈奇森效應(yīng) http:/ 物體持續(xù)飄浮起來，像木頭、塑料、泡沫塑料、銅、鋅，它們會(huì)在空中盤旋，來回穿梭，形成旋渦并且不斷升起，甚至有些物體會(huì)以驚人的速度自動(dòng)拋出，撞擊到人身上。 由水泥和石頭堆砌起來的屋子周圍會(huì)突然起火；鏡子自己碎裂，碎片能飛到100米之外！金屬會(huì)卷曲、破裂，甚至?xí)槌擅姘紶畹姆勰?；不同的金屬可以在室溫下熔合在一起，有的金屬可以變成果凍或泥的狀態(tài)，當(dāng)儀

18、器所產(chǎn)生的場(chǎng)被撤走后，它們會(huì)重新變硬；空中出現(xiàn)光束，緊接著無數(shù)光環(huán)顯現(xiàn)，與此同時(shí)，容器中的水開始打旋 2022-4-2260哈奇森效應(yīng)（續(xù)） 哈奇森本人為什么不受磁場(chǎng)影響？ 可能是因?yàn)槿梭w是有耗介質(zhì)，不是理想導(dǎo)體，或者導(dǎo)電率太低。2022-4-2261微分瞬時(shí)形式限定性的麥?zhǔn)戏匠探M：tEJHtHE E0 H微微分形式分形式的麥克斯韋方程組的麥克斯韋方程組2022-4-2262積分形式積分形式的麥克斯韋方程組的麥克斯韋方程組SldtdSDJlH)(SBlEdtdSl(電磁感應(yīng)定律)(全電流定律)(磁通連續(xù)性原理)(高斯原理)0SdSBVSdVdSDStokes定理散度定理高斯原理中的電荷、磁荷2

19、022-4-2263麥克斯韋方程組及電流麥克斯韋方程組及電流連續(xù)性方程的連續(xù)性方程的關(guān)系關(guān)系1.電磁感應(yīng)定律與磁通連續(xù)性原理電磁感應(yīng)定律與磁通連續(xù)性原理兩邊取散度對(duì)換時(shí)間和空間的微商tBE0B0(E)Bt 兩邊對(duì)時(shí)間積分，取積分常數(shù)為0()0Bt2022-4-2264麥克斯韋方程組及電流麥克斯韋方程組及電流連續(xù)性方程的連續(xù)性方程的關(guān)系關(guān)系2.全電流定律與電流連續(xù)性方程，高斯原理全電流定律與電流連續(xù)性方程，高斯原理兩邊取散度對(duì)換時(shí)間和空間的微商tDHJ0()()t DHJ()tt JD電流連續(xù)性方程高斯原理高斯原理2022-4-2265麥克斯韋方程組及電流麥克斯韋方程組及電流連續(xù)性方程的連續(xù)性方

20、程的關(guān)系關(guān)系1c1DHl(J)SlSddt3.高斯原理高斯原理S1面的全電流定律S2面的全電流定律2c2DHl(J)SlSddt cDJSS0SSddt2022-4-2266cJSSddt DS0S-0SSddttD ddt或DSCSdd常數(shù)電流連續(xù)性方程對(duì)時(shí)間積分VSdVdSD實(shí)驗(yàn)表明常數(shù)C02022-4-2267電磁場(chǎng)邊界條件電磁場(chǎng)邊界條件交界面處媒質(zhì)突變2022-4-2268 邊界條件一般媒質(zhì)界面方法：交界面處媒質(zhì)突變麥克斯韋方程組的積分形式h無窮小無窮小2022-4-22691212ElElElBS0ttlSdE lE lBdlhtt 0)2121EEa(EEntt或h無窮小無窮小E的

21、切向邊界條件：的切向邊界條件：2022-4-2270類似的，對(duì)于HSnStt(JHHJHHa)2121或H的切向邊界條件：1212ttlVSSSdH l H lJlh J ldJ lt H lHl HlDS0lhtdtSDSDh無窮小無窮小考慮導(dǎo)體趨附深度很小，若Js存在，必是有限值，可看做： Js=Jh2022-4-2271QSDDSSdnnnnS)(2121aDaDSD對(duì)于對(duì)于DSnSnn(DD)2121DDa或D的法向邊界條件：h無窮小，無窮小，積 分 時(shí) 圓積 分 時(shí) 圓柱 側(cè) 面 積柱 側(cè) 面 積可忽略可忽略2022-4-22720)(2121SBBS)dnnnnSBaBaSB0)2

22、121BBa(BBnnn或B的法向邊界條件：的法向邊界條件：h無窮小無窮小類似的，對(duì)于類似的，對(duì)于B2022-4-2273SVVSdtdVtdVtdSDDSJ)(D類似的，對(duì)于類似的，對(duì)于J散度定理h無窮小無窮小,忽忽略圓柱側(cè)面，略圓柱側(cè)面，只考慮上下只考慮上下底面底面SttQdtSJJSSnnSD)(21 電流連續(xù)性方程2022-4-2274t(Sn)21JJa或J的法向邊界條件：tJJSnn21注意：注意： S是自由電荷密度，不是束縛電荷是自由電荷密度，不是束縛電荷 2022-4-22750)2121EEa(EEntt或SnStt(JHHJHHa)2121或SnSnn(DD)2121DDa

23、或0)2121BBa(BBnnn或tJJSnn21t(Sn)21JJa或一般媒質(zhì)界面邊界條件小結(jié)說說 明：明：前兩個(gè)條件的推導(dǎo)用閉合曲線，后三個(gè)條件用閉合曲面：麥?zhǔn)戏e分方程，線積分、面積分；前者旋度，后者散度前者旋度，后者散度本構(gòu)關(guān)系，E、H考慮介質(zhì)的影響，B、D只考慮進(jìn)去量和流出去量2022-4-2276 邊界條件無源理想媒質(zhì)與理想媒質(zhì)界面0的無損耗介質(zhì)0)2121EEa(EEntt或0)02121HHa(HHntt或0)02121DDa(DDnnn或0)2121BBa(BBnnn或021nnJJ注意： 理想介質(zhì)0，介質(zhì)中不可能有傳導(dǎo)電流。2022-4-2277 邊界條件理想媒質(zhì)與理想導(dǎo)體界

24、面02222HBDE10的無損耗介質(zhì)； 2的導(dǎo)體0011EantE或SnStJHJHa11或SnSnD11Da或1100aBnnB或注意：注意： 對(duì)于電導(dǎo)率較小電導(dǎo)率較小的媒質(zhì)，其傳導(dǎo)電流只是以體電流分布的形式 存在的，在分界面上沒有面電流分布，則邊界上磁場(chǎng)切向分量是連續(xù)的，H1tH2t 。12ttSHHJ12nnSDD12ttEE2022-4-2278 靜態(tài)電磁場(chǎng)的邊界條件電介質(zhì)中靜電場(chǎng)0)(2121EEanttEE或0SJ0121BannnBB或SnSnn(DD)2121DDa或0)(2121HHanttHH或磁介質(zhì)中靜磁場(chǎng)2022-4-2279 靜態(tài)電磁場(chǎng)的邊界條件00E電壁電壁，電力線和導(dǎo)體表面垂直，又終止于導(dǎo)體表面磁壁磁壁，理想情況下，導(dǎo)磁體，磁力線和導(dǎo)磁體表面垂直理想介質(zhì)和導(dǎo)體界面的靜電場(chǎng)aDnSnSD或00EantE或?qū)w內(nèi)部2022-4-2280例20已知：兩塊無限大平行導(dǎo)電板位于空氣中，板上通有均勻電流，面電流密度分別為Js1,Js2 Am,求：場(chǎng)域內(nèi)各點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度B。2022-4-2281解 先討論一塊無限大載流導(dǎo)電板的情況，當(dāng)面電流分布均勻時(shí)，其周圍的磁感應(yīng)