電磁場與電磁波理論概念歸納

1、A.電磁場理論B基本概念1.1.什么是等值面？什么是矢量線？等值面一一所有具有相同數(shù)值的點組成的面空間中所有的點均有等值面通過；所有的等值面均互不相交；同一個常數(shù)值可以有多個互不相交的等值面。矢量線（通量線）-一系列有方向的曲線。線上每一點的切線方向代表該點矢量場方向，而橫向的矢量線密度代表該點矢量場大小。例如，電場中的電力線、磁場中的磁力線。2 2 . .什么是右手法則或右手螺旋法則？本課程中的應(yīng)用有哪些？（圖）右手定則是指當食指指向矢量A A的方向， 中指指向矢量B B的方向， 則大拇指的指向就是矢量積C=A*C=A*B B的方向。右手法則又叫右手螺旋法則，即矢量積 C=A*BC=A*B

2、的方向就是在右手螺旋從矢量 A A 轉(zhuǎn)到矢量 B B 的前進方向。Rll.1.S 桿手定則和右手螺旋法則本課程中的應(yīng)用：無限長直的恒定線電流的方向與其所產(chǎn)生的磁場的方向。平面電磁波的電場方向、磁場方向和傳播方向。3 3 . .什么是電偶極子？電偶極矩矢量是如何定義的？電偶極子的電磁場分布是怎樣的?電偶極子一一電介質(zhì)中的分子在電場的作用下所形成的一對等值異號的點電荷。佟I2.1.1電力用極于不”大小等于點電荷的電量和間距的乘積，方向由負電荷指向正電荷。電偶極矩矢量CIxfl初右手定期fb）右手螺旋法則同中卜廂電場4.4.麥克斯韋積分和微分方程組的瞬時形式和復(fù)數(shù)形式;積分形式：(1)(1)安培環(huán)路

3、定律(2)(2)電磁感應(yīng)定律(3)(3)磁通連續(xù)性定律r-rfdD-H疝=(J+)-dS&樂相=0JS.叫pdr微分方式：ff-SoVxH=J+StVx=-atvs=oVD=p(4)(4)圖斯定律J=aE6 6 . .什么是電磁場邊界條件？它們是如何得到的？（圖）邊界條件一一由麥克斯韋方程組的積分形式出發(fā)，得到的到場量在不同媒質(zhì)交界面上應(yīng)滿足的關(guān)系式（近似式）。邊界條件是在無限大平面的情況得到的，但是它們適用于曲率半徑足夠大的光滑曲面。卜仰 5nA_上圖2.4.12.4.1不同媒質(zhì)的分界面7 7.不同媒質(zhì)分界面上以及理想導(dǎo)體表面上電磁場邊界條件及其物理意義；（D D 導(dǎo)電媒質(zhì)分界面的邊界條件5

4、 5# # bzbz/ /。%-%=0用）二0綜-，=。盤乂（一均二。綠-%=。-4伍-幼=。4-D2n=8*時（4一4）=8導(dǎo)電媒質(zhì)分界面上不存在傳導(dǎo)面電流，但可以有面電荷。b#O?OJs=Op工rO在不同媒質(zhì)分界面上，電場強度的切向分量、磁場強度的切向分量和磁感應(yīng)強度的法向分量永遠是連續(xù)的（2 2）理想導(dǎo)體表面的邊界條件 6fg理想導(dǎo)體內(nèi)部，時變電磁場處處為零。導(dǎo)體表面可以存在時變的面電流和面電荷。6ooE,=0,H、=0rPN手Q上尸7上qfjj電磁場邊界條件一般形式的標量形式和矢量形式理想導(dǎo)體表面上不存在電場強度的切向分量和磁感應(yīng)強度的法向分量。電力線總是垂直于理想導(dǎo)體表面的，而磁力線

5、總是平行于理想導(dǎo)體表面的。磁場強度的切向分量等于面電流密度的大小，導(dǎo)體表面的外法線、磁場強度的切向分量和面電流三者的方向滿足右手螺旋法則。電位移的法向分量等于面電荷密度的大小。（3 3）理想介質(zhì)分界面的邊界條件CT=0;瓦x（2-瓦）=0一罵0心（瓦一瓦）=044=04一（&-力2）=0理想媒質(zhì)分界面上電場強度和磁場強度的切向分量是連續(xù)的磁感應(yīng)強度的法向分量和電位移法向分量也是連續(xù)的。8 8 . .什么是靜電場折射定律？（圖）tan己可tan-H2tEE=0%一笈2=。D“_D”=Psx國一直2）=4蕓（用一房）二。蕓（&瓦）=0L（A一項）=心c=0?c2=0A=0%=在界面上電場強度的方向

6、將會發(fā)生突變9 9 . .直接積分法的基本概念；直接求解一維電位分布所滿足的二階常微分方程，即直接求解一維的泊松方程（有源區(qū)）或一維的拉普拉斯方程（無源區(qū)）的方法。1010 . .分離變量法的基本概念；將待求的多變量的未知函數(shù)分離成多個單變量的函數(shù)后分別進行求解的方法。1111 . .什么是鏡像法？導(dǎo)體平面和導(dǎo)體球面的鏡像電荷是如何確定的？（圖）用鏡像電荷代替導(dǎo)體面或介質(zhì)面的影響，利用原電荷和鏡像電荷來求解場分布的方法。點電荷關(guān)于無限大導(dǎo)體平面的鏡像電荷一一大小相等、極性相反，位置以平面為對稱。圖 3.7.1 力;電荷關(guān)于無限大導(dǎo)體平面的鏡像法1111 線電荷與無限大導(dǎo)體平面的鏡像法鏡像線電荷

7、與原線電荷大小相等、極性相反，且位置以平面為對稱=-(0505-d)Aeu=In2冗零電位參考點取在兩個導(dǎo)體平面的交點只有夾角滿足條件6=18。/閥(為正整數(shù))時,才能利用鏡像法進行求解。鏡像電荷總數(shù)為(2K1)個。當夾角 9090 度時，點電荷產(chǎn)生的電位分布為圖 3.7.2 點電荷關(guān)于正交導(dǎo)體平面的鏡像法、JZJZ1 1一4 4- -1 1- -4 4+ +1 1一片- -1 1-K-K= =0 0V【2 2】點電荷與兩個半無限大相交導(dǎo)體平面的鏡像法當火為 6060 度時，線電荷產(chǎn)生的電位分布為(2)(2)點電荷關(guān)于導(dǎo)體球面的鏡像法1111 接地球(殼)外的點電荷的鏡像法導(dǎo)體球面的鏡像法特點

8、電荷在接地球的外部時，總的感應(yīng)電荷等于鏡像電荷，但是電量小于實際的電荷。電荷在接地球殼內(nèi)部時，總的感應(yīng)電荷也是等于鏡像電荷，其電量也等于實際的點電荷的電量。12.12.什么是靜電比擬法？它有什么用處？靜電比擬法一一借助靜電場的計算方法或者計算結(jié)果來得到導(dǎo)體內(nèi)恒定電場問題的解?；蛘呓柚延械膶?dǎo)體內(nèi)恒定電場的計算或?qū)嶒灲Y(jié)果得到靜電問題的解。用處：根據(jù)靜電比擬法可知電容器中電流分布以及電容器的漏電導(dǎo)導(dǎo)體內(nèi)（源區(qū)除外）恒定電場基本方程以及邊界條件與理想介質(zhì)內(nèi)（源區(qū)除外）靜電場的基本方程和邊界條件場方程結(jié)構(gòu)方程位函數(shù)方程電容器平板電容器同軸電容器（凡。居）球形電容器（耳孤立球體漏電導(dǎo)ln（Rj 鳥）4s

9、 居凡G-4哥oRIn （凡陽）無源區(qū)的靜電場源外的恒定電場13.13.什么是恒定磁場折射定律？（圖）邊界條件tan儀此圖工 3.3.1 1 恒定磁場的折射定律1414.靜電場、恒定電場和時諧電磁場的位函數(shù)的基本概念：（定義、微分方程、滯后位）靜電場一一由靜止電荷所產(chǎn)生的電場：基本方程的微分形式VxE=O=/若導(dǎo)體中存在有恒定電流，則該導(dǎo)體內(nèi)部必然存在一個不隨時間而變化的電場來驅(qū)動電荷做定向運動，這個電場就是導(dǎo)體內(nèi)部的恒定電場。恒定電場也是時變電磁場的特殊情形。恒定電場基本方程和邊界條件也是麥克斯韋方程組和時變電磁場的邊界條件在各類場量均不隨時間而變化時的特殊情形當導(dǎo)體內(nèi)部流過恒定電流時，導(dǎo)體

10、內(nèi)部的電荷密度和電流密度均不隨時間而變化。導(dǎo)體內(nèi)部的電場應(yīng)為無旋場，導(dǎo)體內(nèi)部的體電流密度的散度應(yīng)為零。導(dǎo)體內(nèi)部恒定電場的微分方程VxE=OV.J=O歐姆定律微分形式的J時諧電磁場一一場量的諸分量都隨時間做正弦或余弦形式的變化，即隨時間做簡諧變化時諧電磁場位函數(shù)的定義5=VxJVxA=B1515、時諧電磁場的達蘭貝爾方程（波動方程）和亥母霍茲方程（復(fù)波動方程）6;v一即獷一以。一網(wǎng)*=oi-V-E+dt位函數(shù)的達蘭貝爾方程（波動方程）無源區(qū)域內(nèi)位函數(shù)滿足的齊次達蘭貝爾方程（波動方程）吟一票=。（波動方程）代表了從源點向場點傳播的電磁波一一入射波代表了從場點向源點傳播的電磁波一一反射波也就不會有反

11、射波，即不可能存在超前位，只有滯后位V2J+F4=0TV嘴+左地=02E+k2E=0V2H+k2H=01616、坡印亭定理及其物理意義電磁波的傳播伴隨著電磁能量的傳遞?；蛘哒f，電磁能量以電磁波的形式在空間傳播以送到遠方的接收點。電磁能量在傳播的過程中滿足能量守恒定律。能量守恒定律一一能量既不會憑空產(chǎn)生，也不會憑空消失，它只能從一種形式轉(zhuǎn)化為另一種形式，或者從一個物體轉(zhuǎn)移到另一個物體，在轉(zhuǎn)化或轉(zhuǎn)移的過程中，能量的總量不變。1717、什么是均勻平面波的極化？均勻平面波的極化有什么特點極化（偏振）一一空間各點的電場強度矢量隨時間變化的特性或各點的電場強度矢量的頂點在一個周期內(nèi)在等相位面內(nèi)畫出的軌跡的

12、形狀。寸一%d20dt1無源區(qū)域內(nèi)電磁場滿足的齊次達蘭貝爾方程降侔粵=0門戶一侔駕=0滯后位一一積分表示式中的第一項,超前位一一積分表示式中的第二項,在無限大空間中，沒有任何障礙物,無源區(qū)的位函數(shù)的亥姆霍茲方程v?4一”od2t7d20=0d2t無源區(qū)的電磁場的亥姆霍茲方程口后一弊津=。d2tV?妙一“犁=0d2t均勻平面波極化的特點：(1)(1)電場的極化就是磁場的極化；(2)(2)不同的位置處，極化的形式完全相同，只是變化的起始點不同；(3)(3)均勻平面波的極化可以分為線極化、圓極化和橢圓極化三種，而圓極化和橢圓極化又分為右旋(正旋)極化或左旋(反旋)極化。1818、什么是線極化？什么是

13、圓極化？什么是橢圓極化？什么是右旋圓極化波？什么是左旋圓極化 當均勻平面波的電場的兩個分量的初相位是同相或者反相時，對應(yīng)的均勻平面波是線極化波。 當均勻平面波的電場的兩個分量的幅度相等且初相位相差 9090 度時，對應(yīng)的均勻平面波是圓極化波。 將大拇指指向波的傳播方向，其余的四指指向電場矢量頂點的旋轉(zhuǎn)方向，符合右手螺旋關(guān)系的稱為右旋(正旋)極化波，符合左手螺旋關(guān)系的稱為左旋(反旋)極化波1919、什么是傳播常數(shù)？什么是衰減常數(shù)？什么是相位常數(shù)？導(dǎo)電媒質(zhì)中傳播的均勻平面波具有什么特點？導(dǎo)電媒質(zhì)中的傳播常數(shù)VIm)均勻平面波在導(dǎo)電媒質(zhì)中傳播的特點(1)(1)仍然是橫電磁波，即 TEMTEM 發(fā)。(

14、2)(2)傳播常數(shù)是一個復(fù)數(shù)，它表明在電磁波的傳播過程中，場強的相位按規(guī)律的增加而滯后，場強的振幅按規(guī)律隨的增加而衰減。(3)(3)波阻抗是復(fù)數(shù)。這說明電場和磁場在時間上不同相。磁場的相位落后于電場H,ez(4)(4)2三者在空間上相互垂直且滿足右手螺旋關(guān)系。E=ZAHxez衰減常數(shù)相位常數(shù)(5)(5)導(dǎo)電媒質(zhì)中的相速和波長2020、什么是色散？什么是導(dǎo)電媒質(zhì)的色散？色散一一由于實際中的信號總是含有不同的頻率分量，如果這些不同的頻率分量的相速不同的話，將會導(dǎo)致信號不能正常傳播，出現(xiàn)失真。這種現(xiàn)象稱為色散（或頻散）現(xiàn)象。色散媒質(zhì)一一具有色散現(xiàn)象的媒質(zhì)就稱為色散媒質(zhì)。由于在導(dǎo)電媒質(zhì)中，電磁波的相速

15、不是常數(shù)，所以導(dǎo)電媒質(zhì)就是一種色散媒質(zhì)。當電磁波在無限大的理想介質(zhì)中傳播時，其相速是與頻率無關(guān)的常數(shù)，因此不會出現(xiàn)色散。2121、什么是趨膚效應(yīng)？什么是趨膚深度（透入深度）？ 趨膚效應(yīng)一一當電磁波垂直進入良導(dǎo)體后，場強以及電流密度隨著電磁波透入導(dǎo)體深度的增加而迅速衰減。場強以及電流密度主要分布在導(dǎo)體表面，這種現(xiàn)象就是所謂的趨膚效應(yīng)”。 趨膚深度電磁波的場強振幅衰減到表面值的1/e所經(jīng)過的距離oc=Eo/e/T或aT=312222、均勻平面波對不同媒質(zhì)分界面的垂直射入的基本概念；（圖） 垂直入射一一入射波的方向垂直于分界面2323、均勻平面波對不同媒質(zhì)分界面的斜入射的基本概念；（入射面，垂直極化入射，平行極化入射，反射定律，折射定律，全反射，全折射） 斜入射一一均勻平面波以任一角度向理想介質(zhì)平面入射 入射面一一由入射線和界面法線所確定的平面，也即入射線、反射線、折射線和分界面的法線所共有的平面。 垂直極化波的斜入射一一入射波的電場垂直于入射面 平行極化波的斜入射一一入射波的電場平行于入射面AJ圖 6.，3 平行極化波的斜人