偏振光學實驗報告

1、偏振光的產(chǎn)生和檢驗一實驗目的1、 掌握偏振光的產(chǎn)生原理和檢驗方法, 觀察線偏振光2、 驗證馬呂斯定律，測量布儒斯特角；二實驗原理1 . 光的偏振性光波是波長較短的電磁波，電磁波是橫波，光波中的電矢量與波的傳播方向垂直。 光的偏振觀象清楚地顯示了光的橫波性。光大體上有五種偏振態(tài)，即線偏振光、圓偏振光、橢圓偏振光、自然光和部分偏振光。而線偏振光和圓偏振光又可看作橢圓偏振光的特例。（ 1）自然光光是由光源中大量原子或分子發(fā)出的。普通光源中各個原子發(fā)出的光的波列不僅初相彼此不相關，而且光振動方向也是彼此不相關的，呈隨機分布。在垂直于光傳播方向的平面內(nèi)，沿各個方向振動的光矢量都有。平均說來，光矢量具有軸

2、對稱而且均勻的分布，各方向光振動的振幅相同，各個振動之間沒有固定的相聯(lián)系，這種光稱為自然光或非偏振光（見下圖）。我們設想把每個波列的光矢量都沿任意取定的x 軸和 y 軸分解， 由于各波列的光矢量的相和振動方向都是無規(guī)則分布的，將所有波列光矢量的x 分量和y分量分別疊加起來，得到的總光矢量的分量 E和Ey之間沒有固定的相關系，因 而它們之間是不相干的。同時 E和Ey的振幅是相等的，即 A=A。這樣，我們可 以把自然光分解為兩束等幅的、振動方向互相垂直的、不相干的線偏振光。這就是自然光的線偏振表示，如下圖（a）所示。分解的兩束線偏振光具有相等的強 度Ix=Iy,又因自然光強度I=I x+I y 所

3、以每束線偏振光的強度是自然光強度的1/2 ，即通常用圖（b）的圖示法表示自然光。圖中用短線和點分別表示在紙面內(nèi)和 垂直于紙面的光振動，點和短線交替均勻畫出，表示光矢量對稱而均勻的分布。（ 2）線偏振光光矢量只沿一個固定的方向振動時，這種光稱為線偏振光，又稱為平面偏振光。光矢量的方向和光的傳播方向所構成的平面稱為振動面，如圖（a）所示線偏振光的振動面是固定不動的，圖（b）所示是線偏振光的表示方法，圖中短 豎線表示光振動在紙面內(nèi)，點表示光振動垂直于紙面。（ 3）部分偏振光這是介于線偏振光與自然光之間的一種偏振光，在垂直于這種光的傳播方向的平面內(nèi)，各方向的光振動都有，但它們的振幅不相等，如圖（ a）

4、所示。這種 部分偏振光用數(shù)目不等的點和短線表示。在圖（b）中，上圖表示在紙面內(nèi)的光 振動較強，下圖表示垂直紙面的光振動較強。要注意， 這種偏振光各方向的光矢量之間也沒有固定的相的關系。（4）圓偏振光和橢圓偏振光這兩種光的特點是在垂直于光的傳播方向的平面內(nèi)，光矢量按一定頻率旋 轉(zhuǎn)（左旋或右旋）。如果光矢量端點軌跡是一個圓，這種光叫圓偏振光（見圖（a） 如果光矢量端點軌跡是一個橢圓，這種光叫橢圓偏振光（見圖（ b）。2 .布儒斯特角當光從折射率為m的介質(zhì)（例如空氣）入射到折射率為 止的介質(zhì)（例如玻璃）交界面，而入射角又滿足*n2Barctanni時，反射光即成完全偏振光，其振動面垂直于入射面。iB

5、稱布儒斯特角，上式即布儒斯特定律。顯然，0 B角的大小因相關物質(zhì)折射率大小而異。若 ni表示的是空氣折射率，（數(shù)值近似等于1）上式可寫成3.馬呂斯定律B arctan n2如果光源中的任一波列（用振動平面 E表示）投射在起偏器P上（如下圖）， 只有相當于它的成份之一的 Ey （平行于光軸方向的矢量）能夠通過，另一成份 Ex （=E cos 9 ）則被吸收。與此類似，若投射在檢偏器 A上的線偏振光的振幅為 E，則透過A的振幅為E）cos 9 （這里9是P與A偏振化方向之間的夾角）。由于 光強與振幅的平方成正比，可知透射光強 I隨9而變化的關系為2I I o cos這就是馬呂斯定律。4.波片ly若

6、使線偏振光垂直入射一透光面平行于光軸，厚度為 d的晶片，此光因晶片的各向異性而分裂成遵從折射定律的尋常光（o光）和不遵從折射定律的非常光（e光）。因o光和e光在晶體中這兩個相互垂直的振動方向有不同的光速， 分別稱做快軸和慢軸。設入 射光振幅為A,振動方向與光軸夾角為 9 ,入射晶面后o光和e光振幅分別為 Asin 0和Acos 0 ,出射后相位差2（n。 ne）d0式中入0是光在真空中的波長，no和ne分別是o光和e光的折射率。這種能使相互垂直振動的平面偏振光產(chǎn)生一定相位差的晶片就叫做波片。如果以平行于波片光軸方向為 x坐標，垂直于光軸方向為y坐標出射的o 光和e光可用兩個簡諧振動方程式表示：

7、x Aesin ty Ao sin（ t ）該兩式的合振動方程式可寫成22x y 2xy. 2-cossinA e A o AeAo一般說來，這是一個橢圓方程，代表橢圓偏振光。但是當2k（k=1、2、3）或(2k 1)（k=0、1、2）時，合振動變成振動方向不同的線偏振光。后一種情況，晶片厚度(2k 1)n。 ne 2可使。光和e光產(chǎn)生（2k+1）入/2的光程差，這樣的晶片稱做半波片，而當（2k 1）2時，合振動方程化為正橢圓方程（k=1、2、3）2xA2e21- 1A2o這時晶片厚度d 0一，稱做1/4波片。它能使線偏振光改變偏振態(tài)，變成 n。 ne 4橢圓偏振光。但是當入射光振動面與波片光

8、軸夾角8 =45°時，A = A。，合振動方程可寫成 即獲得圓偏振光。5.偏振光的獲得自然界的大多數(shù)光源所發(fā)出的是自然光。為了從自然光得到各種偏振光，需要采用偏振器件。偏振片、玻片堆和尼科耳棱鏡等都可以用作起偏器，自然光通過這些起偏器后就變成了線偏振光。偏振片常用具二向色性的晶體制成，這些晶體對不同方向的電磁振動具有選擇吸收的性質(zhì)，當光線射在晶體的表面上時，振動的電矢量與光軸平行時吸收得較少，光可以較多地通過；電矢量與光軸垂直時被吸收得較多，光通過得很少。通常的偏振片是在拉伸了的塞璐璐基片上蒸鍍一層硫酸碘奎寧的晶粒，基片的應力可以使晶粒的光軸定向排列起來， 這樣可得到面積很大的偏振片

9、。為了得到橢圓偏振光，使自然光通過一個起偏器和一個波片即可。由起偏器出射偏振 光正入射到波片中去時，只要其振動方向不與波片的光軸平行或垂直，就會分解成0光和e光，穿過波片時在它們之間就有一定的附加相位差8。射出波片之后，傳播方向相同的這兩束光的速度恢復到一樣，它們在一起一般是合成橢圓偏振光。只有當這兩面束光之間的相位差等于±兀/2 ,且振幅相同時，才有可能得到圓偏振光。換言之，令一束線偏振光垂直通過一波片，一般我們得到一束橢圓偏振光；只有通過1/4波片，且波片的光軸與入射光的振動面成對45。角時，我們才能得到一束圓偏振光。三.實驗裝置；白光源，凸透鏡（f=150mm）,二維調(diào)節(jié)架（S

10、Z-03）三個，可調(diào)狹縫，光學測角臺，升降調(diào) 節(jié)架，黑玻璃片，偏振片，X軸旋轉(zhuǎn)二維架（SZ-06）,二維平移底座（SZ-02）,另需鈉燈、 氮窟激光器、1/4玻片及轉(zhuǎn)動架和擴束器。四.實驗步驟1）測布儒斯特角，定偏振片光軸：按上圖所示，使白光源燈絲位于透鏡的焦平面上（此時二底座相距162mm，近似平行光束通過狹縫，向光學臺分度盤中心的黑玻璃入射，并在臺面上顯出指向圓心的光跡。此時轉(zhuǎn)動分度盤，對任意入射角，利用偏振片和X軸旋轉(zhuǎn)二維架組成的偏振器檢驗反射光，轉(zhuǎn)動360。，觀察部分偏振片的強度變化。而當光束以布儒斯特角iB入射時，反射的線偏振光可被減偏器消除（對n=,iB=57石）。該入射角需要反復

11、仔細校準。因偏振光的振動面垂直于入射面，按減偏器消光方向可以定 出偏振片的易透光軸。2）線偏振光分析：使納光通過偏振片起偏振，用裝在X軸旋轉(zhuǎn)二維架上（對準指標線）的偏振片在轉(zhuǎn)動中撿偏振，分析透過光強變化與角度的關系。3）橢圓偏振光的分析：使激光束通過擴束器、狹縫和黑鏡產(chǎn)生線偏振光，再通過1/4玻片之后，用裝在X軸旋轉(zhuǎn)二維架上的偏振片在旋轉(zhuǎn)中觀察透射光強度變化，是否有兩明兩 暗位置（注意與上一項實驗現(xiàn)象有何不同），暗位置在，檢偏器的透振方向即橢圓的短軸方向。4）圓偏振光分析：在透振軸正交的二偏振片之間加入 1/4玻片，旋轉(zhuǎn)至透射光強恢復為零處，從該位置再轉(zhuǎn)動 45 c,即可產(chǎn)生圓偏振光。此時若用

12、檢偏器轉(zhuǎn)動檢查，透射光強是不變的。3）和4）應使用白屏觀察。五.數(shù)據(jù)處理1、布儒斯特角：57。2、線偏振光強符合I2=I1cos 2 馬呂斯定律，當。為 0時（平行），透射光最大；當。為兀/2時（垂直），透射光強為零。3、是，暗的地方光強不為零。六.實驗感想做光學實驗中體會最深的就是我們需要耐心細致和嚴謹，這不僅鍛煉了我們 實驗的素質(zhì)而且增強了我們做實驗的興趣。指導書上只有大綱，很多地方都需要 我們自己去多問幾個為什么，所以實驗前的預習顯得尤其重要，它可以使我們宏 觀地把握做實驗的全程，做到成竹于胸；實驗過程中最重要的便是要做到用心觀 察及如實的記錄，有些時候，實驗的具體步驟與參考書中有所不同，這就需要我 們用心思考；實驗后的數(shù)據(jù)處理及分析充分體現(xiàn)了我們對該實驗的整體把握，應該好好分析，參考相應資料，分析出自己在實驗過