電磁波實(shí)驗(yàn)指導(dǎo)書070415

1、電磁場(chǎng)與波實(shí)驗(yàn)指導(dǎo)書實(shí)驗(yàn) 一 電磁波的反射與折射(驗(yàn)證實(shí)驗(yàn) 2學(xué)時(shí))1實(shí)驗(yàn)?zāi)康?1.1研究電磁波在良導(dǎo)體表面上的反射定律。 1.2研究電磁波在理想介質(zhì)表面的反射和折射。 1.3研究電磁波產(chǎn)生全反射和無反射的條件。2實(shí)驗(yàn)原理 2.1當(dāng)均勻平面電磁波入射到兩種不同媒質(zhì)分界面上斜入射時(shí)，一般要產(chǎn)生反射和折射。在分界面上，入射波與反射波、折射波之間服從以下規(guī)律： . . . 1.1 . . . 1.2 其中qi、qg、qt分別為入射角、反射角和折射角。且令qi=qg=q1，qt=q2，ki、kg、kt分別為入射波、反射波、折射波的波矢量，其大小分別為ki=kg=k1 、 kt=k2 。 2.2以上規(guī)律

2、只反映了反射波、折射波與入射波之間的方向關(guān)系、而電場(chǎng)強(qiáng)度之間的大小和相位關(guān)系，可用反射系數(shù)和折射系數(shù)來表示。 對(duì)平行極化波來說，在兩種媒質(zhì)分界面上的反射系數(shù)和透（折）射系數(shù)如下： . . . 1.3 . . . 1.4、分別為第一媒質(zhì)和第二媒質(zhì)的特性阻抗。 現(xiàn)在我們來討論最常見的兩種情況： 當(dāng)波斜入射到良導(dǎo)體表面上時(shí)，由于 . . . 1.5而良導(dǎo)體的，故，所以, 。這說明電磁波將發(fā)生全反射。 平行極化電磁波斜入射到兩種理想電介質(zhì)分界面上產(chǎn)生無反射即全折射的條件是。 因?yàn)橐话忝劫|(zhì)m1=m2=m0，故可得到平行極化波以q1=qr=arcsin入射的，將滿足的條件。該結(jié)論對(duì)電磁波從波疏媒質(zhì)向波密媒

3、質(zhì)(e1e2)投射都能滿足。 理論分析證明，此時(shí)折射角與布儒斯特角qp之間關(guān)系為：qt=qp=如圖1.2示，只要q1=qp，則在介質(zhì)板的另一側(cè)就可直接收到全部信號(hào)。 2.3由于一般媒質(zhì)均有m1=m2=m0，故對(duì)垂直極化不存在無反射現(xiàn)象現(xiàn)象。3儀器設(shè)備 分度轉(zhuǎn)臺(tái)，三厘米微波振蕩源、隔離器、可變衰減器、晶體檢波器、喇叭天線，波導(dǎo)同頻轉(zhuǎn)換器，光電檢流計(jì)，介質(zhì)板，電纜，金屬板。4設(shè)備調(diào)整 4.1振蕩器輸出端通過隔離器、可變衰減器接發(fā)射天線，安裝在固定臂上，改變可變衰減器可以調(diào)節(jié)入射波的強(qiáng)度。 4.2光電檢流計(jì)由視頻電纜與晶體檢波器接到接收天線上，安裝于活動(dòng)臂上，活動(dòng)臂上有一指針指著刻度盤，轉(zhuǎn)動(dòng)活動(dòng)臂即

4、可讀得轉(zhuǎn)動(dòng)的角度。 4.3用水平儀校正分度轉(zhuǎn)臺(tái)，調(diào)整腳螺栓使底座處于水平位置。 4.4轉(zhuǎn)工作平臺(tái)：使0o刻度線對(duì)準(zhǔn)固定臂指針，再轉(zhuǎn)動(dòng)活動(dòng)臂使其指針對(duì)準(zhǔn)工作臺(tái)的180o線，用基座上的螺栓鎖緊。調(diào)整收、發(fā)喇叭使其處在同一直線上。5實(shí)驗(yàn)內(nèi)容 5.1良導(dǎo)體表面對(duì)電磁波反射特性的測(cè)試 把金屬板放在支座上，應(yīng)使用金屬平面與支座下小圓盤上的某一對(duì)刻度線一致。而把帶支座的金屬板放到小平臺(tái)上，應(yīng)使小圓盤上的這對(duì)與金屬板面一致的刻線與平臺(tái)上相應(yīng)的90o的一對(duì)刻度線一致。這時(shí)小平臺(tái)的0o刻線與金屬板法線方向一致。 轉(zhuǎn)動(dòng)小平臺(tái)，使固定臂的指針在某角度處，該角的讀數(shù)就是入射角。然后轉(zhuǎn)動(dòng)活動(dòng)臂，在表頭找一最大指示，調(diào)可變

5、衰減器使表頭最大指示接近滿刻度，此時(shí)活動(dòng)臂上所指的刻度就是入射角。 注意：做此實(shí)驗(yàn)，入射角最好取3065o之間，因?yàn)槿肷浣翘?，接收喇叭有可能直接接收入射波?5.2無損耗介質(zhì)表面斜入射電磁波折射的測(cè)試 換下金屬板按上述方式把無損耗介質(zhì)板(長(zhǎng)玻璃板)置于測(cè)試位置，并調(diào)整介質(zhì)板板面，使其處于和喇叭天線垂直的位置。 轉(zhuǎn)動(dòng)收發(fā)轉(zhuǎn)角90o，使其產(chǎn)生水平極化波，記下入射波場(chǎng)強(qiáng)Ew改變玻璃板轉(zhuǎn)角，使收到的折射波場(chǎng)Eto=Eio從而得到斜入射時(shí)產(chǎn)生的全折射的入射角qp及折射角q，把測(cè)得的數(shù)據(jù)與計(jì)算值進(jìn)行比較。入射場(chǎng)(微安數(shù))Ei0=入射角qi30o35o40o45o50o55o60o65o反射角qgg反射場(chǎng)

6、Eg06實(shí)驗(yàn)報(bào)告要求 6.1列出實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)表，并對(duì)數(shù)據(jù)進(jìn)行分析。 6.2對(duì)比電磁波斜入射時(shí)良導(dǎo)體及良好介質(zhì)表面的差別。 6.3實(shí)驗(yàn)中，入射波是平行極化波，若為垂直極化波能否產(chǎn)生全折射？為什么？入射場(chǎng)強(qiáng)Ei0qp測(cè)試值計(jì)算值（q =）反射場(chǎng)強(qiáng)Eg0折射場(chǎng)強(qiáng)Et0qt值（qt=）計(jì)算值測(cè)試值執(zhí)筆人：聶翔、賈建科、韓團(tuán)軍實(shí)驗(yàn)二 電磁波參量的研究(驗(yàn)證實(shí)驗(yàn) 2學(xué)時(shí))1實(shí)驗(yàn)?zāi)康?1.1觀察均勻平面波在自由空間的傳播,了解電磁波的相干。 1.2測(cè)定自由空間電磁波長(zhǎng)l0(即信號(hào)源工作波長(zhǎng))并確定相位常數(shù)k 。2實(shí)驗(yàn)原理 平面電磁波于自由空間傳播時(shí)是無衰減的等幅傳播；且符合;傳播速度Vp=310m/s；波阻抗Z

7、0=；相位常數(shù)ko=;若在傳播途中遇到一介質(zhì)板，則入射波在空氣與介質(zhì)分界面上會(huì)產(chǎn)生反射波與折射波。如圖2-1所示：當(dāng)振蕩器產(chǎn)生的入射波以入射角li=45o方向投射到介質(zhì)板上時(shí)，入射波分成兩束波：一束反射到固定金屬A板，另一束折射到可移動(dòng)金屬板B，當(dāng)電磁波投射到良導(dǎo)體表面時(shí)產(chǎn)生全反射，所以兩束波再次返回介質(zhì)板中，略去二次以上反射及折射，于是接收喇叭收到頻率相同、振蕩方向一致的兩束波，它們的行程相位差為: Df=k0(L1-L2) 當(dāng)兩波行程相位差為p的偶數(shù)倍時(shí),兩波同相: Df=k(L1-L2)=2np 即干涉加強(qiáng) 當(dāng)行程相位差為p的奇數(shù)倍時(shí)，兩波反相: Df=k(L1-L2)=2(n+1)p

8、即干涉減弱為實(shí)現(xiàn)干涉，可改變兩路電磁波的行程相位差。為此，只要改變可動(dòng)板B，即改變DL就可使兩波的行程相位差改變，當(dāng)它們向相時(shí)，干涉加強(qiáng)，表頭指示最大，當(dāng)它們反向時(shí)，干涉減弱，表頭指示最小，兩相鄰最小點(diǎn)之間的距離即為電磁波的半波長(zhǎng)，這就是利用等幅同頻率兩個(gè)相干波，改變其行程差可以得到電磁波波長(zhǎng)l。，n值越大，測(cè)試精度就較高。波長(zhǎng)測(cè)出后，可由k0=求得該電磁波的相位常數(shù)。3實(shí)驗(yàn)儀器 同實(shí)驗(yàn)一，另加一塊金屬板和讀數(shù)機(jī)構(gòu)波長(zhǎng)計(jì)。4實(shí)驗(yàn)內(nèi)容及方法 4.1同實(shí)驗(yàn)一，調(diào)整好收發(fā)系統(tǒng)。 4.2轉(zhuǎn)動(dòng)活動(dòng)臂，使兩個(gè)喇叭口面互成90o，安于支座上的介質(zhì)板放在小平臺(tái)上，旋轉(zhuǎn)小平臺(tái)使介質(zhì)板板面與喇叭軸線互成45o。

9、4.3將讀數(shù)機(jī)構(gòu)通過它本身帶有的兩個(gè)螺栓旋入底座上，使其固定在支座上，再插上反射板。使測(cè)定反射板的法線與接收喇叭軸線一致，可移反射板B的法線與發(fā)射喇叭一致。這時(shí)兩反射板與介質(zhì)板的夾角均應(yīng)為45o。 4.4按實(shí)驗(yàn)一的方法：接通振蕩器的電源。移動(dòng)可動(dòng)板B，使表頭讀數(shù)最大，調(diào)可變衰減器，使最大值接近于滿刻度。 4.5將可移動(dòng)反射板B移到讀數(shù)機(jī)構(gòu)一端，在此附近測(cè)出一個(gè)極小值位置，可適當(dāng)微動(dòng)金屬板位置，使最小輸出指示接近于零。 4.6搖動(dòng)讀數(shù)機(jī)構(gòu)手柄，找出第一個(gè)零指示位置Lo，然后繼續(xù)搖動(dòng)手柄，使可移動(dòng)反射板B在不同位置處，微安表讀數(shù)由零最大零。由L到Lo共(n+1)個(gè)零點(diǎn)。即相干波有(n+1)個(gè)波節(jié)點(diǎn)

10、輸出。同時(shí)在讀數(shù)機(jī)構(gòu)上讀得相應(yīng)的位移讀數(shù)。則行程差為DL=Ln-Lo，因?yàn)槊績(jī)上噜徸钚≈抵g為，n+1點(diǎn)之間有n個(gè)半波長(zhǎng)，所以 4.7用波長(zhǎng)計(jì)測(cè)出信號(hào)源的工作(頻率)波長(zhǎng)。 4.8改變振蕩源頻率，重復(fù)步驟5進(jìn)行測(cè)試，把測(cè)得的數(shù)據(jù)填入下表中。波長(zhǎng)表讀數(shù)lo波檢波計(jì)零指示次 (n+1)自由空間波長(zhǎng)可移動(dòng)板總位移 波的相位常數(shù) 5.實(shí)驗(yàn)報(bào)告要求 5.1畫出干涉電磁波場(chǎng)強(qiáng)與可移動(dòng)反射板距離的關(guān)系曲線。 5.2改變介質(zhì)板所放的位置(q =45o)是否仍能得l，為什么？ 5.3比較工作波長(zhǎng)lo和自由空間波長(zhǎng)l之間的差異，分析原因。執(zhí)筆人：聶翔、賈建科、韓團(tuán)軍實(shí)驗(yàn)三 介質(zhì)中的電磁波傳播(驗(yàn)證實(shí)驗(yàn) 2學(xué)時(shí))1

11、實(shí)驗(yàn)?zāi)康?1.1觀察平面電磁波在各種介質(zhì)中的傳播。 1.2測(cè)出平面電磁波在各種介質(zhì)中傳播時(shí)的相位，從而得出介電常數(shù)eg及其它一些參量。2實(shí)驗(yàn)原理 均勻平面電磁波在理想介質(zhì)中傳播時(shí)，仍是無衰減的等幅傳播，僅有相位滯后，且符合;傳播速度Vp=；波阻抗；相位常數(shù)由此可見，平面電磁波的傳播特性與介質(zhì)性質(zhì)有關(guān)，只要知道介質(zhì)電常數(shù)e(通常m=mo)，就可以知道各種介質(zhì)中平面?zhèn)鞑デ闆r。 本實(shí)驗(yàn)是通過測(cè)定平面波在介質(zhì)中傳播時(shí)相位的變化(因是等幅傳播，所以不考慮幅度變化)來得到介質(zhì)的介電常數(shù)eg= ，為此利用相干波原理作說明如下. 2.1由實(shí)驗(yàn)二測(cè)出的自由空間內(nèi)的lo及ko，如圖3-1所示，這時(shí)檢波器指示為最小

12、。各波節(jié)點(diǎn)的位置為lo l1 l2 l3各點(diǎn)。 2.2把厚度為w，參量為er的被測(cè)介質(zhì)緊貼在可動(dòng)反射板B上，如圖3-2所示，由于介質(zhì)產(chǎn)生的附加相移，使得從B反射來的一束電磁波到達(dá)檢波器時(shí)，與從A板來的同頻電磁波不再反相，因而此時(shí)檢波器輸出的指示回升，不再為最小，此時(shí)各波節(jié)點(diǎn)的位置右移至lo、l1、l2、l3點(diǎn)。如圖3-2所示。 2.3為使檢波器輸出仍為最小值，將B板及介質(zhì)從l3移至13。這樣引起一個(gè)附加的行程差的相位變化，以補(bǔ)償由于er引起的附加相位，最終使波節(jié)點(diǎn)由lo、l1、l2、l3又回到lo、l1、l2、l3，如圖3-3所示。由移動(dòng)的DL值，即可得到介質(zhì)板的參量及 K=K0 下面就有關(guān)確

13、定er及K值做推導(dǎo)如下(這里用電磁波在不同介質(zhì)內(nèi)傳播時(shí)造成的相移及幅度變化進(jìn)行運(yùn)算，而不采用復(fù)雜的多次反射). 為討論方便起見，這里仍把輻射的電波在反射范圍內(nèi)看作均勻面波，當(dāng)它由真空進(jìn)入介質(zhì)后，波因子為： 對(duì)于無損耗媒質(zhì)：K=wmoe=K0er 其中：K0=u0e0 因介質(zhì)板厚度為w，且緊貼在B反射板上，由入射平面波進(jìn)入介質(zhì)板在反射板B處全反射，再經(jīng)過介質(zhì)板折射進(jìn)入自由空間，這時(shí)介質(zhì)自進(jìn)成總相位滯后為：式中 Df0相當(dāng)于er不存在時(shí)(即在自由空間中)，在z-w時(shí)的總相移，由此得到er存在時(shí)，僅由介質(zhì)er引起的附加相位為：為實(shí)現(xiàn)相干波零指示接收，必須使反射板B轉(zhuǎn)向介質(zhì)板向左移動(dòng)Dl，使l3、至l

14、3 。這樣引起一個(gè)附加的行程差相位值。以補(bǔ)償由er值造成的相位滯后，由此得到Dl的附加行程差相移與Df相等，這里附加行程差相移 以及 即 所以 或 由所測(cè)得的Dl即得到er及相應(yīng)的K值3實(shí)驗(yàn)儀器 同實(shí)驗(yàn)二，增加三塊介質(zhì)板4實(shí)驗(yàn)內(nèi)容 4.1同實(shí)驗(yàn)一，調(diào)整好收發(fā)系統(tǒng) 4.2同實(shí)驗(yàn)二，在不加介質(zhì)時(shí)，測(cè)出B板左臂位置和電磁波長(zhǎng)l0、K0，此時(shí)檢波器輸出指示為最小。 4.3用長(zhǎng)尺測(cè)出介質(zhì)板厚度w1(兩種不同，或相同介質(zhì)的不同w) 4.4被測(cè)介質(zhì)板緊貼在反射板B上，向左移動(dòng)B板，使檢波器輸出指示最小，測(cè)出B板左臂的位置，得到： Dl=l3-l3 4.5更換介質(zhì)板，重復(fù)步驟4將所測(cè)結(jié)果填入下表中。B總位移

15、DL=l3-l0Dl=l3-l3Ww1w2w3 注：Roe、Toe是介質(zhì)與空氣分界面的反射、折射系數(shù)。5實(shí)驗(yàn)報(bào)告 分析實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù),并說明不同介質(zhì)對(duì)同頻率電磁波傳播的影響。 思考題： 對(duì)于無損耗介質(zhì)的電磁參量er mr，本實(shí)驗(yàn)在電介質(zhì)板mr=1時(shí)，利用本設(shè)備測(cè)試er值，對(duì)于磁介質(zhì)板(mr=1)，則在er=1時(shí)，能否利用本實(shí)驗(yàn)設(shè)備測(cè)出磁介常數(shù)m，試說明之。執(zhí)筆人：聶翔、賈建科、韓團(tuán)軍實(shí)驗(yàn)四 電磁波的極化及其合成(綜合實(shí)驗(yàn)4學(xué)時(shí))1實(shí)驗(yàn)?zāi)康?1.1研究線極化波的產(chǎn)生和特點(diǎn)； 1.2研究圓極化波的產(chǎn)生和特點(diǎn)；1.3研究橢圓極化波的產(chǎn)生和特點(diǎn)；1.4全面理解電磁波的極化屬性及其對(duì)信號(hào)發(fā)射接收產(chǎn)生的影響.2

16、實(shí)驗(yàn)任務(wù) 2.1熟悉、理解如何用金屬網(wǎng)產(chǎn)生線極化波2.2了解線極化波合成線極化、圓極化和橢圓極化的一般方法。3預(yù)習(xí)要求 3.1認(rèn)真復(fù)習(xí)教材中關(guān)于平面電磁波極化性質(zhì)及其合成方面的內(nèi)容; 3.2 閱讀實(shí)驗(yàn)指導(dǎo)書中關(guān)于平行極化與垂直極化反射與透射方面的知識(shí),從宏觀上理解反射極化波2次相遇時(shí)的合成原理.4.實(shí)驗(yàn)原理 極化是指平面電磁波在無限大介質(zhì)中傳播時(shí)，合成電場(chǎng)強(qiáng)度的矢端隨時(shí)間而變化的軌跡，根據(jù)軌跡形狀，有線極化波、圓極化波、橢圓極化波，對(duì)圓(或橢圓)極化波又可分右旋與左旋圓(或橢圓)極化波，不管是哪種極化波，皆可看作由兩個(gè)同頻率的線極化組成。當(dāng)兩者的幅度與相位滿足不同關(guān)系時(shí)，則可產(chǎn)生不同的極化波。

17、 如沿+Z方向傳播的均勻平面波，由兩個(gè)分量組成，它們是兩個(gè)同頻率的線極化波，其電磁場(chǎng)強(qiáng)度的復(fù)矢量為：Ex和Ey分別為x分量和y分量的復(fù)振幅即 當(dāng)兩個(gè)分量的相位fx、fy和振幅Exm、Eym滿足不同關(guān)系時(shí)，的極化狀態(tài)將不同。4.1為線極化波的條件是： fx-fy=np 即 與同相或反相。4.2為圓極化波的條件是 fx-fy= Exm=Eym即 =+j當(dāng) =j時(shí)，為右旋圓極化波 =-j時(shí)，為左旋圓極化波4.3為橢圓極化波的條件是： fx=fy ExmEym Ex超前Ey，為右旋橢圓極化波 Ex滯后Ey，為左旋橢圓極化波橢圓的長(zhǎng)軸分別在x軸與y軸上，這說明兩個(gè)同頻率的線極化波合成的橢圓極化波，也可看

18、作兩個(gè)同頻率、振幅不等的右旋和左旋圓極化波迭加的結(jié)果。 從以上電磁波極化理論分析可知，在電磁波極化的研究中，只要能在所研究空間的任意一點(diǎn)上，得到兩個(gè)同頻率的正交分量而且這兩個(gè)正交分量的振幅和相位差如果可以調(diào)節(jié)的話，我們就能在所研究空間得到線極化波、圓極化波和橢圓極化波。 假設(shè)一個(gè)均勻線極化平面波，其電磁強(qiáng)度振幅為El0從空氣向一個(gè)無限大理想介質(zhì)薄板平面斜入射：如圖4-1所示，設(shè)lO1=，假設(shè)該極化波的極化面可以轉(zhuǎn)動(dòng)，入射面與極化面之間的夾角為a，該線極化波可以分解為垂直極化波和平行極化波。當(dāng)該平面波斜入射到理想介質(zhì)的上平面時(shí)，將發(fā)生反射和折射，在空氣中傳播，其折射波以q折1=q2進(jìn)入理想介質(zhì)中

19、傳播時(shí)理想介質(zhì)的下平面時(shí)又要折射一次進(jìn)入理想介質(zhì)后面的空氣中傳播，這第二次折射的折射角q折2=q1 。 為了在接收喇叭處得到兩個(gè)在空氣間正交的同頻率分量，我們?cè)诜瓷洳ǖ膫鞑シ较蛏希叫星业认辔惶幵O(shè)置一塊垂直極化柵使平行極化波能通過，而垂直極化波則全反射，這樣在反射波中只有垂直分量，當(dāng)它到達(dá)理想介質(zhì)上平面時(shí)發(fā)生折射，折射波到達(dá)理想介質(zhì)下平面時(shí)，再一次折射進(jìn)入理想介質(zhì)后面的空氣中傳播，到達(dá)接收喇叭處，在忽略二次以上反射折射條件下，在接收喇叭垂直分量振幅為EL=ElcosaRLTL1TL2 同理，經(jīng)二次折射進(jìn)入理想介質(zhì)后面空氣中的平面波，在其傳播方向上平行于其等相位面，設(shè)置一塊平行極化柵，使垂直極化

20、波能夠通過，而平行極化波則全反射，這樣在反射波中只有平行分量，它以q1向理想介質(zhì)下平面斜入射，到達(dá)介質(zhì)下平面時(shí)再一次發(fā)生反射，而向接收喇叭處傳播，到接收喇叭時(shí)，在忽略二次以上的反射、折射條件下，接收喇叭平行分量的振幅為E/=ElsinaT/1T/2R/0 由上分析可知，在入射波和介質(zhì)參數(shù)確定的情況下，兩個(gè)分量的振幅僅與角a有關(guān)，改變a的大小，即可調(diào)整正交分量的振幅大小，若要求 E/=EL可得 tga=當(dāng) q1=45o時(shí)， (詳見附錄)當(dāng)介質(zhì)是玻璃時(shí)，可得 a=5060O除滿足一定的振動(dòng)條件外，要得到要求的極化波，還要能調(diào)節(jié)兩個(gè)分量的相位差，這可通過調(diào)節(jié)兩個(gè)分量的行程差得到。 通過轉(zhuǎn)動(dòng)入射波的極

21、化面，調(diào)節(jié)兩個(gè)分量的振幅，通過調(diào)節(jié)一個(gè)分量的行程差L來調(diào)節(jié)兩個(gè)分量的相位差，從而可以得到各種極化波。實(shí)驗(yàn)設(shè)備如圖4-1所示，為消除從柵后漏場(chǎng)的影響測(cè)試值可在金屬柵后加吸收材料。6實(shí)驗(yàn)內(nèi)容 6.1同實(shí)驗(yàn)一，調(diào)整收發(fā)系統(tǒng)，安裝并固定在金屬柵網(wǎng)，讀數(shù)機(jī)構(gòu)。 6.2調(diào)整幅度Er=Er，首先使波的入射角a=45,使0-Pr3與0-Pr1距離相等，然后轉(zhuǎn)動(dòng)發(fā)射喇叭轉(zhuǎn)角a，重復(fù)幾次，最終實(shí)現(xiàn)Er=Er，這里要注意：當(dāng)Pr3接收Er時(shí)，接收喇叭應(yīng)處于水平極化位置，當(dāng)Pr3接收Er時(shí)，接收喇叭則處于垂直極化位置。 6.3調(diào)整相位，接收喇叭轉(zhuǎn)角a=45，移動(dòng)Pr2位置改變Er與Er的行程相位差，當(dāng)Er與Er反相時(shí)，輸出指示為零，而在a=135處接收最大，此時(shí)即接收一個(gè)同幅反相的兩線極化波合成