電磁場(chǎng)與電磁波試題.

1、1. 如圖所示， 有一線密度 的無(wú)限大電流薄片置于平面上，周圍媒質(zhì)為空氣。試求場(chǎng)中各點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度。解： 根據(jù)安培環(huán)路定律, 在面電流兩側(cè)作一對(duì)稱的環(huán)路。則由             2. 已知同軸電纜的內(nèi)外半徑分別為 和 ,其間媒質(zhì)的磁導(dǎo)率 為，且電纜長(zhǎng)度， 忽略端部效應(yīng)， 求電纜單位長(zhǎng)度的外自感。解： 設(shè)電纜帶有電流則              

2、;                                                   

3、60;                                         3. 在附圖所示媒質(zhì)中，有一載流為的長(zhǎng)直導(dǎo)線，導(dǎo)線到媒質(zhì)分界面的距離為。 試求載流導(dǎo)線單位長(zhǎng)度受到 的作用力。解

4、： 鏡像電流       鏡像電流在導(dǎo)線處產(chǎn)生的值為     單位長(zhǎng)度導(dǎo)線受到的作用力    力的方向使導(dǎo)線遠(yuǎn)離媒質(zhì)的交界面。      4.  圖示空氣中有兩根半徑均為a，其軸線間距離為 d 的平行長(zhǎng)直圓柱導(dǎo)體，設(shè)它們單位長(zhǎng)度上所帶的電荷 量分別為和 ， 若忽略端部的邊緣效應(yīng)，試求 (1) 圓柱導(dǎo)體外任意點(diǎn)p 的電場(chǎng)強(qiáng)度的電位的表達(dá)式 ；(2)&

5、#160;圓柱導(dǎo)體面上的電荷面密度與值。解：              以y軸為電位參考點(diǎn)，則                             5. 圖示球形電容器的內(nèi)導(dǎo)體半徑， 外

6、導(dǎo)體內(nèi)徑 ，其間充有兩種電介質(zhì)與， 它們的分界面的半徑為。 已知與的相對(duì)6. 電常數(shù)分別為 。 求此球形電容器的電 容。解 6. 一平板電容器有兩層介質(zhì)，極板面積為,一層電介質(zhì)厚度，電導(dǎo)率，相對(duì)介電常數(shù)，另一層電介質(zhì)厚度，電導(dǎo)率。 相對(duì)介電常數(shù)， 當(dāng)電容器加有電壓 時(shí)， 求(1)  電介質(zhì)中的電流 ；(2)  兩電介質(zhì)分界面上積累的電荷 ；(3)  電容器消耗的功率 。解： (1)          (2)(3)  7. 有兩平行放置的線圈，載有

7、相同方向的電流，請(qǐng)定性畫出場(chǎng) 中的磁感應(yīng)強(qiáng)度分布(線)。解： 線上、下對(duì)稱。      1. 已知真空中二均勻平面波的電場(chǎng)強(qiáng)度分別為: 和 求合成波電場(chǎng)強(qiáng)度的瞬時(shí)表示式及極化方式。解：得           合成波為右旋圓極化波。 8. 圖示一平行板空氣電容器， 其兩極板均為邊長(zhǎng)為a 的 正方形， 板間距離為d， 兩板分別帶有電荷量 與，現(xiàn)將厚度 為d、相對(duì)介電常數(shù)為， 邊長(zhǎng)為a 的正方形電介質(zhì)插入平行板電容器內(nèi)至處，試問該電介質(zhì)要受多

8、大的電場(chǎng)力？ 方向如何？ 解： (1) 當(dāng)電介質(zhì)插入到平行板電容器內(nèi)a/2處， 則其電容可看成兩個(gè)電容器的并聯(lián)靜電能量                 當(dāng)  時(shí)， 其方向?yàn)閍/2增加的方向，且垂直于介質(zhì)端面。9. 長(zhǎng)直導(dǎo)線中載有電流，其近旁有一矩形線框，尺寸與相互 位置如圖所示。設(shè)時(shí)，線框與直導(dǎo)線共面時(shí)，線框以均勻角速度 繞平行于直導(dǎo)線的對(duì)稱軸旋轉(zhuǎn)，求線框中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。解： 長(zhǎng)直載流導(dǎo)線產(chǎn)生的磁場(chǎng)強(qiáng)度 &

9、#160;                                                 &

10、#160;                  時(shí)刻穿過線框的磁通                               &#

11、160;                        感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)         參考方向時(shí)為順時(shí)針方向。   10. 無(wú)源的真空中，已知時(shí)變電磁場(chǎng)磁場(chǎng)強(qiáng)度的瞬時(shí)矢量為      

12、0;            試求(1) 的值 ; (2) 電場(chǎng)強(qiáng)度瞬時(shí)矢量和復(fù)矢量(即相量)。解： （1)    由   得      故得  (2)                    

13、  11. 證明任一沿傳播的線極化波可分解為兩個(gè)振幅相等, 旋轉(zhuǎn)方向相反的圓極化波的疊加。證明： 設(shè)線極化波                                       &#

14、160;                    其中 :                             

15、60;                                                  &#

16、160;                                      和分別是振幅為的右旋和左旋圓極化波。 12.  圖示由兩個(gè)半徑分別為和的同心導(dǎo)體球殼組成的球形 電容器，在球殼間以半徑 為分界

17、面的內(nèi)、外填有兩種不同的介質(zhì)， 其介電常數(shù)分別為 和 ，試證明此球形電容器的電容 為       證明： 設(shè)內(nèi)導(dǎo)體殼外表面所帶的電荷量為q，則                            兩導(dǎo)體球殼間的電壓為    &#

18、160;                                   13. 已知求(1) 穿過面積 在方向的總電流 (2) 在上述面積中心處電流密度的模；(3) 在上述面上的平均值 。解： (1)   

19、0;                                          (2)  面積中心 ,    ,   &#

20、160;                                                  (3)  的

21、平均值 14. 兩個(gè)互相平行的矩形線圈處在同一平面內(nèi)， 尺寸如圖所示， 其中，。略去端部效應(yīng)，試求兩線圈間的互感。解： 設(shè)線框 帶有電流，線框的回路方向?yàn)轫槙r(shí)針。線框 產(chǎn)生的為                                   &#

22、160;                                                  &

23、#160;            15. 已知， 今將邊長(zhǎng)為的方形線框放置在坐標(biāo)原點(diǎn)處，如圖，當(dāng)此線框的法線分別沿、 和方向時(shí)，求框中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。解： (1) 線框的法線沿時(shí)由 得  (2)  線 框 的 法 線 沿 時(shí)                     

24、60;                                         線框的法線沿時(shí) 16. 無(wú)源真空中，已知時(shí)變電磁場(chǎng)的磁場(chǎng)強(qiáng)度  為； , 其中、為常數(shù)，求位 移電流密

25、度 。解： 因?yàn)?#160;  由   得                                               &#

26、160;                                             17. 利用直角坐標(biāo)系證明2. 證明左邊=右邊18. 求無(wú)限長(zhǎng)

27、直線電流的矢量位和磁感應(yīng)強(qiáng)度。解：直線電流元產(chǎn)生的矢量位為積分得當(dāng)附加一個(gè)常數(shù)矢量則則由19. 圖示極板面積為s、間距為 d的平行板空氣電容器內(nèi)，平行地放入一塊面積為s、厚度為a、介電常數(shù)為的介質(zhì)板。 設(shè)左右兩極板上的電荷量分別為與 。若忽略端部的邊緣效應(yīng)，試求 (1) 此電容器內(nèi)電位移與電場(chǎng)強(qiáng)度的分布；(2) 電容器的電容及儲(chǔ)存的靜電能量。 解： 1） ，  2)                  

28、60;                                                  &#

29、160;      20. 在自由空間傳播的均勻平面波的電場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量為求（1）平面波的傳播方向； （2）頻率； （3）波的極化方式； （4）磁場(chǎng)強(qiáng)度； （5）電磁波的平均坡印廷矢量。 解：（1）平面波的傳播方向?yàn)榉较颍?）頻率為（3）波的極化方式因?yàn)?，故為左旋圓極化（4）磁場(chǎng)強(qiáng)度（5）平均功率坡印廷矢量21. 利用直角坐標(biāo)，證明 證明：左邊=右邊 22. 求矢量沿平面上的一個(gè)邊長(zhǎng)為的正方形回路的線積分，此正方形的兩邊分別與軸和軸相重合。再求對(duì)此回路所包圍的曲面積分，驗(yàn)證斯托克斯定理。解： 又所以故有23. 同軸線內(nèi)外半徑分別為和，填

30、充的介質(zhì)，具有漏電現(xiàn)象，同軸線外加電壓，求（1）漏電介質(zhì)內(nèi)的；（2）漏電介質(zhì)內(nèi)的、；（3）單位長(zhǎng)度上的漏電電導(dǎo)。 解：（1）電位所滿足的拉普拉斯方程為由邊界條件所得解為（2）電場(chǎng)強(qiáng)度變量為，則漏電媒質(zhì)的電流密度為（3）單位長(zhǎng)度的漏電流為單位長(zhǎng)度的漏電導(dǎo)為24. 如圖 所示，長(zhǎng)直導(dǎo)線中載有電流 ，一 矩形導(dǎo)線框位于其近旁，其兩邊與直線平行并且共面，求導(dǎo)線框中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。解：載流導(dǎo)線產(chǎn)生的磁場(chǎng)強(qiáng)度的大小為              

31、60;                                                 

32、60;    穿過線框的磁通量                                     線框中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)    參考方向?yàn)轫槙r(shí)針方向。25. 空氣中傳播

33、的均勻平面波電場(chǎng)為，已知電磁波沿軸傳播，頻率為f。求 (1)磁場(chǎng)； (2)波長(zhǎng)； (3)能流密度和平均能流密度； (4)能量密度。 解：（1） （2）（3） （4）26. 平行板電容器的長(zhǎng)、寬分別為和，極板間距離為。電容器的一半厚度()用介電常數(shù)為的電介質(zhì)填充， （1）板上外加電壓，求板上的自由電荷面密度、束縛電荷；（2）若已知板上的自由電荷總量為，求此時(shí)極板間電壓和束縛電荷；（3）求電容器的電容量。解： （1） 設(shè)介質(zhì)中的電場(chǎng)為，空氣中的電場(chǎng)為。由，有又由于由以上兩式解得故下極板的自由電荷面密度為上極板的自由電荷面密度為電介質(zhì)中的極化強(qiáng)度故下表面上的束縛電荷面密度為上表面上的束縛電荷面密度為

34、（2）由得到故（3）電容器的電容為26. 頻率為的正弦均勻平面波在各向同性的均勻理想介質(zhì)中沿（）方向傳播，介質(zhì)的特性參數(shù)為、，。設(shè)電場(chǎng)沿方向，即；當(dāng)，時(shí)，電場(chǎng)等于其振幅值  。試求 （1） 和； （2） 波的傳播速度； （3） 平均波印廷矢量。 解：以余弦形式寫出電場(chǎng)強(qiáng)度表示式把數(shù)據(jù)代入則（2）波的傳播速度（3）平均坡印廷矢量為27. 在由、和圍成的圓柱形區(qū)域，對(duì)矢量驗(yàn)證散度定理。解： 在圓柱坐標(biāo)系中所以又故有28. 求（1）矢量的散度；（2）求對(duì)中心在原點(diǎn)的一個(gè)單位立方體的積分；（3）求對(duì)此立方體表面的積分，驗(yàn)證散度定理。 解 ：（1）（2）對(duì)中心在原點(diǎn)的一個(gè)單位立方體的積分為（3

35、）對(duì)此立方體表面的積分故有29. 計(jì)算矢量對(duì)一個(gè)球心在原點(diǎn)、半徑為的球表面的積分，并求對(duì)球體積的積分。解 ： 又在球坐標(biāo)系中所以 30. 求矢量沿平面上的一個(gè)邊長(zhǎng)為的正方形回路的線積分，此正方形的兩邊分別與軸和軸相重合。再求對(duì)此回路所包圍的曲面積分，驗(yàn)證斯托克斯定理。解： 又所以故有31. 證明（1）；（2）；（3）。其中，為一常矢量。解 ：（1）（3）設(shè) 則故 32. 兩點(diǎn)電荷位于軸上處，位于軸上處，求處的電場(chǎng)強(qiáng)度。解 ： 電荷在處產(chǎn)生的電場(chǎng)為 電荷在處產(chǎn)生的電場(chǎng)為 故處的電場(chǎng)為33. 兩平行無(wú)限長(zhǎng)直線電流和，相距為，求每根導(dǎo)線單位長(zhǎng)度受到的安培力。解： 無(wú)限長(zhǎng)直線電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)為直線電流每

36、單位長(zhǎng)度受到的安培力為式中是由電流指向電流的單位矢量。同理可得，直線電流每單位長(zhǎng)度受到的安培力為34. 一個(gè)半徑為的導(dǎo)體球帶電荷量為，當(dāng)球體以均勻角速度繞一個(gè)直徑旋轉(zhuǎn)，求球心處的磁感應(yīng)強(qiáng)度。解： 球面上的電荷面密度為當(dāng)球體以均勻角速度繞一個(gè)直徑旋轉(zhuǎn)時(shí)，球面上位置矢量點(diǎn)處的電流面密度為將球面劃分為無(wú)數(shù)個(gè)寬度為的細(xì)圓環(huán)，則球面上任一個(gè)寬度為細(xì)圓環(huán)的電流為細(xì)圓環(huán)的半徑為，圓環(huán)平面到球心的距離，利用電流圓環(huán)的軸線上的磁場(chǎng)公式，則該細(xì)圓環(huán)電流在球心處產(chǎn)生的磁場(chǎng)為 故整個(gè)球面電流在球心處產(chǎn)生的磁場(chǎng)為 35. 半徑為的球體中充滿密度的體電荷，已知電位移分布為其中為常數(shù)，試求電荷密度。解 由，有故在區(qū)域在區(qū)域

37、36. 一個(gè)半徑為薄導(dǎo)體球殼內(nèi)表面涂覆了一薄層絕緣膜，球內(nèi)充滿總電荷量為為的體電荷，球殼上又另充有電荷量。已知球內(nèi)部的電場(chǎng)為，設(shè)球內(nèi)介質(zhì)為真空。計(jì)算：（1） 球內(nèi)的電荷分布；（2）球殼外表面的電荷面密度。解 ：（1） 由高斯定理的微分形式可求得球內(nèi)的電荷體密度為 （2）球體內(nèi)的總電量為 球內(nèi)電荷不僅在球殼內(nèi)表面上感應(yīng)電荷，而且在球殼外表面上還要感應(yīng)電荷，所以球殼外表面上的總電荷為2，故球殼外表面上的電荷面密度為 37. 中心位于原點(diǎn)，邊長(zhǎng)為的電介質(zhì)立方體的極化強(qiáng)度矢量為。（1）計(jì)算面束縛電荷密度和體束縛電荷密度；（2）證明總的束縛電荷為零。解 ：（1） 同理 （2） 38. 一半徑為的介質(zhì)球，

38、介電常數(shù)為，其內(nèi)均勻分布自由電荷，證明中心點(diǎn)的電位為解 ： 由可得到即故中心點(diǎn)的電位為39. 一個(gè)半徑為的介質(zhì)球，介電常數(shù)為，球內(nèi)的極化強(qiáng)度，其中為一常數(shù)。（1） 計(jì)算束縛電荷體密度和面密度；（2） 計(jì)算自由電荷密度；（3）計(jì)算球內(nèi)、外的電場(chǎng)和電位分布。解 ： （1）介質(zhì)球內(nèi)的束縛電荷體密度為 在的球面上，束縛電荷面密度為 （2）由于，所以即由此可得到介質(zhì)球內(nèi)的自由電荷體密度為總的自由電荷量（3）介質(zhì)球內(nèi)、外的電場(chǎng)強(qiáng)度分別為 介質(zhì)球內(nèi)、外的電位分別為40. 如圖所示為一長(zhǎng)方形截面的導(dǎo)體槽，槽可視為無(wú)限長(zhǎng)，其上有一塊與槽相絕緣的蓋板，槽的電位為零，上邊蓋板的電位為，求槽內(nèi)的電位函數(shù)。解 ：根據(jù)題

39、意，電位滿足的邊界條件為 根據(jù)條件和，電位的通解應(yīng)取為 由條件，有兩邊同乘以，并從0到對(duì)積分，得到故得到槽內(nèi)的電位分布41. 兩平行無(wú)限大導(dǎo)體平面，距離為，其間有一極薄的導(dǎo)體片由到。上板和薄片保持電位，下板保持零電位，求板間電位的解。設(shè)在薄片平面上，從到，電位線性變化，。解 ： 應(yīng)用疊加原理，設(shè)板間的電位為其中，為不存在薄片的平行無(wú)限大導(dǎo)體平面間（電壓為）的電位，即；是兩個(gè)電位為零的平行導(dǎo)體板間有導(dǎo)體薄片時(shí)的電位，其邊界條件為 根據(jù)條件和，可設(shè)的通解為由條件有兩邊同乘以，并從0到對(duì)積分，得到故得到42. 如題（）圖所示，在的下半空間是介電常數(shù)為的介質(zhì)，上半空間為空氣，距離介質(zhì)平面距為處有一點(diǎn)電

40、荷。求（1）和的兩個(gè)半空間內(nèi)的電位；（2）介質(zhì)表面上的極化電荷密度，并證明表面上極化電荷總電量等于鏡像電荷。解： （1）在點(diǎn)電荷的電場(chǎng)作用下，介質(zhì)分界面上出現(xiàn)極化電荷，利用鏡像電荷替代介質(zhì)分界面上的極化電荷。根據(jù)鏡像法可知，鏡像電荷分布為（如題圖（）、（）所示），位于 ， 位于 上半空間內(nèi)的電位由點(diǎn)電荷和鏡像電荷共同產(chǎn)生，即 下半空間內(nèi)的電位由點(diǎn)電荷和鏡像電荷共同產(chǎn)生，即（2）由于分界面上無(wú)自由電荷分布，故極化電荷面密度為極化電荷總電量為43. 一個(gè)半徑為的導(dǎo)體球帶有電荷量為，在球體外距離球心為處有一個(gè)點(diǎn)電荷。（1）求點(diǎn)電荷與導(dǎo)體球之間的靜電力；（2）證明當(dāng)與同號(hào)，且成立時(shí)，表現(xiàn)為吸引力。 解

41、： （1）導(dǎo)體球上除帶有電荷量之外，點(diǎn)電荷還要在導(dǎo)體球上感應(yīng)出等量異號(hào)的兩種不同電荷。根據(jù)鏡像法，像電荷和的大小和位置分別為（如題圖所示）， ，導(dǎo)體球自身所帶的電荷則與位于球心的點(diǎn)電荷等效。故點(diǎn)電荷受到的靜電力為（2）當(dāng)與同號(hào)，且表現(xiàn)為吸引力，即時(shí)，則應(yīng)有由此可得出44. 如題所示圖，無(wú)限長(zhǎng)直線電流垂直于磁導(dǎo)率分別為和的兩種磁介質(zhì)的分界面，試求（1）兩種磁介質(zhì)中的磁感應(yīng)強(qiáng)度和；（2）磁化電流分布。解： （1）由安培環(huán)路定理，可得所以得到（2）磁介質(zhì)在的磁化強(qiáng)度則磁化電流體密度在處，具有奇異性，所以在磁介質(zhì)中處存在磁化線電流。以軸為中心、為半徑作一個(gè)圓形回路，由安培環(huán)路定理，有故得到在磁介質(zhì)的表面上，磁化電流面密度為 45. 如題圖所示，一環(huán)形螺線管的平均半徑cm，其圓形截面的半徑cm，鉄芯的相對(duì)磁導(dǎo)率，環(huán)上繞匝線圈，通