第四章--固液界面

1、3.3.3 BET多分子層吸附理論多分子層吸附理論 （）（）吸附是多分子層的。吸附是多分子層的。 （）各相鄰吸附層之間存在著動態(tài)平衡。（）各相鄰吸附層之間存在著動態(tài)平衡。 （）第一層吸附是固體表面與氣體分子之間（）第一層吸附是固體表面與氣體分子之間 的相互作用，其吸附熱為的相互作用，其吸附熱為 。第二層以上 。第二層以上 的吸附都是吸附質分子之間的相互作用，吸的吸附都是吸附質分子之間的相互作用，吸 附熱接近被吸附分子的凝聚熱附熱接近被吸附分子的凝聚熱 。 。 圖3-7 BET模型 五種吸附等溫線 二常數(shù)吸附等溫式：二常數(shù)吸附等溫式： 00 11 )(P P CV C CVPPV P mm )1

2、)(1 (xCxx Cx V V m （3-21） （3-22） Vm為固體表面單分子覆蓋時的氣體體積；為固體表面單分子覆蓋時的氣體體積； C為常數(shù)；為常數(shù)； xp/p0 ( p 為氣相平衡分壓；為氣相平衡分壓；P0 為同溫下飽和蒸汽壓為同溫下飽和蒸汽壓 ） 第一類曲線第一類曲線 LangmuirLangmuir型，可用單分子層吸附來解釋。如上所述，型，可用單分子層吸附來解釋。如上所述， BETBET方程中方程中n=1n=1即成為即成為Langmuir Langmuir 公式。公式。 當當Q1Qn時，單分子層的吸附作用力很大，表面吸附位的反應活時，單分子層的吸附作用力很大，表面吸附位的反應活

3、性高，吸附大多不可逆，被認為是性高，吸附大多不可逆，被認為是化學吸附化學吸附。如金屬與氧氣、氫。如金屬與氧氣、氫 氣或一氧化碳的表面反應體系。氣或一氧化碳的表面反應體系。 2 )1 (cX CV dx dV m 0 )1 ( 2 2 2 2 2 Cx CV dx xd m 0 )1)(1 (xCxx Cx V V m 第二類曲線第二類曲線 第類吸附等溫線前半段 上升緩慢，呈現(xiàn)上凸的形狀。 BET公式中C1。即吸附熱 大于凝聚熱。在吸附的開始 階段x1，二常數(shù)公式可簡 化為： V = Vm C x/(1+Cx)，則 曲線呈上凸的形狀。至于后半段曲線的迅速上升，曲線呈上凸的形狀。至于后半段曲線的迅

4、速上升， 則是發(fā)生了毛細管凝聚作用。由于吸附劑具有的則是發(fā)生了毛細管凝聚作用。由于吸附劑具有的 孔徑從小到大一直增加到?jīng)]有盡頭，因此，毛細孔徑從小到大一直增加到?jīng)]有盡頭，因此，毛細 孔凝聚引起的吸附量的急劇增加也沒有盡頭，吸孔凝聚引起的吸附量的急劇增加也沒有盡頭，吸 附等溫線向上翹而不呈現(xiàn)飽和狀態(tài)附等溫線向上翹而不呈現(xiàn)飽和狀態(tài) 。 第二類等溫線也屬于第二類等溫線也屬于Q Q1 1大于大于QnQn的情況，比如多孔的情況，比如多孔 性金屬氧化物粒子吸附氮氣或水蒸氣時。性金屬氧化物粒子吸附氮氣或水蒸氣時。 第三類曲線第三類曲線 第三類吸附等溫第三類吸附等溫 線線 ，曲線向上凹，曲線向上凹 當當C C

5、1 1，在，在x x不大時，不大時， 二常數(shù)公式轉化為：二常數(shù)公式轉化為： )21 ()1 ( 2 x Cx V x Cx VV mm 0 )21 ( 2 x VmC dx dV 0 )21 ( 4 32 2 x CV dx Vd m )1)(1 (xCxx Cx V V m 第三類吸附等溫線屬于第三類吸附等溫線屬于Q Q1 1小于小于Q Qn n的情況。在憎液的情況。在憎液 性表面發(fā)生多分子層吸附，或者固體和吸附質的吸附性表面發(fā)生多分子層吸附，或者固體和吸附質的吸附 相互作用小于吸附質之間的相互作用時呈現(xiàn)這種類型。相互作用小于吸附質之間的相互作用時呈現(xiàn)這種類型。 如水蒸氣在石墨表面上的吸附或

6、進行過憎水處如水蒸氣在石墨表面上的吸附或進行過憎水處 理的金屬氧化物上的吸附。理的金屬氧化物上的吸附。 第四、五類曲線第四、五類曲線 可將第可將第類與第類與第類對照，類對照，第第類與第類與第類對照，類對照，所區(qū)別所區(qū)別 的只是，在發(fā)生第的只是，在發(fā)生第，第，第類吸附等溫線的吸附劑中，類吸附等溫線的吸附劑中， 其大孔的孔徑范圍有一盡頭，即沒有某一孔徑以上的孔。其大孔的孔徑范圍有一盡頭，即沒有某一孔徑以上的孔。 因此，高的相對壓力時出現(xiàn)吸附飽和現(xiàn)象。吸附等溫線因此，高的相對壓力時出現(xiàn)吸附飽和現(xiàn)象。吸附等溫線 又平緩起來。又平緩起來。 3.3.4 3.3.4 氣體吸附法測定固體的比表面氣體吸附法測定

7、固體的比表面 積積 BET模型常用來測定固體的比表面積， 將p/V(p0-p)對p/p0作圖，應得一直線（p/p0在 0.050.35范圍）。從直線的斜率和截距可計算出 固體表面被單層覆蓋時所需的氣體體積Vm。 1 3-24 m V （） 斜率 截距 00 p11 V (p) mm Cp pV CV Cp 設單層中每一個被吸附的分子所占的面積為 ，吸附劑質量為W,則比表面積As可表示為： (3-25) 22400 mA V N W s A 式中Vm氣體標準狀況標準狀況下的體積（cm3) NAAvogadro常數(shù)。 一點法 當當C1時，時，吸附熱遠大于凝聚熱吸附熱遠大于凝聚熱,1/C0， C1C

8、 , 上式簡化為：上式簡化為： 00 1 )(P P VmPPV P （328） 00 p11 V(p) mm Cp pV CV C p 例：77K時N2在硅膠上的吸附數(shù)據(jù)如下， 其中吸附量已折算成S.T.P。已知硅膠 的質量為0.5978g，用BET法求此硅膠的 比表面積。 P/po 0.07603 0.09687 0.1567 2.2213 0.2497 V(cm3) 0.8984 0.9228 1.076 1.166 1.58 解，由BET二常數(shù)式 00 p11 V (p) mm Cp pV CV Cp 先計算 0 0 0 p V (p) (1) p p Y p p V p P/po 0

9、.07603 0.09687 0.1567 2.2213 0.2497 Y 0.09159 0.1162 0.1727 0.2437 0.2645 以以Y P/po作圖，最小二乘法回歸得一直線，作圖，最小二乘法回歸得一直線， 其斜率其斜率 k1.0048，截距，截距 b0.01684 Vm1/(k+b)=0.9788 22400 mA V N W s A 式中NA6.021023 W0.5987 0.162nm2 代入得 As7.13 m2/g 例：77K77K時時N N2 2在硅膠上的吸附數(shù)據(jù)如下，其在硅膠上的吸附數(shù)據(jù)如下，其 中吸附量已折算成中吸附量已折算成S.T.PS.T.P。已知硅膠的

10、質量。已知硅膠的質量 為為0.5978g0.5978g，用，用BETBET法求此硅膠的比表面積。法求此硅膠的比表面積。 問題：為什么選擇問題：為什么選擇77K77K？ 氮氣的沸點為零下氮氣的沸點為零下196196度（度（77K77K），其飽和），其飽和 蒸氣壓即為一個大氣壓；易于控溫。蒸氣壓即為一個大氣壓；易于控溫。 第四章第四章 固固- -液界面液界面 4.1 Young 4.1 Young 方程和接觸角方程和接觸角 1. 接觸角接觸角：在三相交界處自固：在三相交界處自固-液界面經(jīng)過液體內液界面經(jīng)過液體內 部到氣部到氣-液界面的夾角叫接觸角，以液界面的夾角叫接觸角，以表示。表示。 （1）=0

11、，完全潤 濕，液體在固 體表面鋪展。 （2）090， 液體可潤濕固體， 且越小，潤濕越好。 （3）9090時，表面粗時，表面粗 糙化將使接觸角變大。當糙化將使接觸角變大。當y90時表面粗糙化將使接觸角更小時表面粗糙化將使接觸角更小。 4.5.4 4.5.4 表面污染表面污染 l 無論是液體或是固體的表面，在污染后都會引起滯后現(xiàn)無論是液體或是固體的表面，在污染后都會引起滯后現(xiàn) 象。象。 l 表面污染往往來自液體和固體表面的吸附作用，從而使表面污染往往來自液體和固體表面的吸附作用，從而使 接觸角發(fā)生顯著變化。接觸角發(fā)生顯著變化。 l 影響接觸角的因素十分復雜，所以在測定時，要盡可能影響接觸角的因素

12、十分復雜，所以在測定時，要盡可能 控制測定環(huán)境的溫度、濕度、液體的蒸氣壓、固體表面的控制測定環(huán)境的溫度、濕度、液體的蒸氣壓、固體表面的 清潔度和粗糙度等因素。清潔度和粗糙度等因素。 粗糙度的影響粗糙度的影響-荷葉效應與超疏水表面荷葉效應與超疏水表面 超疏水材料是近年來表面潤濕性研究領域的一個熱點。荷葉、 鱗翅目昆蟲的翅膀以及水黽的毛腿等表面存在特殊的微觀幾 何結構，其表面與水滴的平均接觸角可以達到160度以上，水 滴很容易滾落，這種超疏水現(xiàn)象常稱為荷葉效應。 粗糙度對浸潤性有顯著粗糙度對浸潤性有顯著 影響。例如，光滑的聚影響。例如，光滑的聚 乙烯醇表面，水的接觸乙烯醇表面，水的接觸 角只有角只

13、有72度；而增加一度；而增加一 定粗糙度后的聚乙烯醇定粗糙度后的聚乙烯醇 納米纖維薄膜表面的接納米纖維薄膜表面的接 觸角可達觸角可達171度。度。 粗糙度的影響粗糙度的影響-荷葉效應與超疏水表面荷葉效應與超疏水表面 荷葉表面蠟質層本征接觸角只有荷葉表面蠟質層本征接觸角只有7474 ，但是荷，但是荷 葉接觸角卻超過了葉接觸角卻超過了150150。 荷葉表面上有許多微小的突起，平均大小約為荷葉表面上有許多微小的突起，平均大小約為 10微米，間距約微米，間距約12微米。而每個突起有許多直微米。而每個突起有許多直 徑為徑為200納米左右的絨毛，這樣就在緊貼葉面納米左右的絨毛，這樣就在緊貼葉面 上形成一

14、層極薄，只有納米級厚的空氣層。這上形成一層極薄，只有納米級厚的空氣層。這 就使得在尺寸上遠大于這種結構的灰塵、雨水就使得在尺寸上遠大于這種結構的灰塵、雨水 等降落在葉面上后，隔著一層極薄的空氣，只等降落在葉面上后，隔著一層極薄的空氣，只 能同葉面上能同葉面上“山包山包”的凸頂形成幾個點接觸。的凸頂形成幾個點接觸。 植物葉面的這種復雜的超微納米結構，不僅有植物葉面的這種復雜的超微納米結構，不僅有 利于自潔，還有利于防止對大量漂浮在大氣中利于自潔，還有利于防止對大量漂浮在大氣中 的各種有害的細菌和真菌對植物的侵害。更重的各種有害的細菌和真菌對植物的侵害。更重 要的是，可以提高葉面吸收陽光的效率。要

15、的是，可以提高葉面吸收陽光的效率。 水黽，通過其腿部獨特的微納米復合階層結構水黽，通過其腿部獨特的微納米復合階層結構 實現(xiàn)超疏水和高表面張力實現(xiàn)超疏水和高表面張力 粗糙度的影響粗糙度的影響-超疏水的水黽腿超疏水的水黽腿 實際固體表面并不是理想光 滑的，都具有一定的粗糙 度，液體不會充滿固體表 面的溝槽，液體和固體溝 槽之間存在氣泡，從而形 成氣液固復合接觸表 面,使得楊氏方程并不完全 適用 Cassie 模型模型 粗糙度的影響粗糙度的影響-荷葉效應與超疏水表面荷葉效應與超疏水表面 研究發(fā)現(xiàn)，表面幾何結構的改變可以導致液滴從研究發(fā)現(xiàn)，表面幾何結構的改變可以導致液滴從Wenzel潤濕向潤濕向Cas

16、sie潤濕轉變潤濕轉變. c 為表面接觸角， 為表面接觸角，s s 為固液接觸面積占總接為固液接觸面積占總接 觸面積的百分數(shù)。觸面積的百分數(shù)。 蜘蛛為何能在網(wǎng)蜘蛛為何能在網(wǎng) 上來去自如？上來去自如？ 蜘蛛腿表面含有微細的蜘蛛腿表面含有微細的 毛狀結構。形成超疏水、毛狀結構。形成超疏水、 疏油的表面。疏油的表面。 沙漠中的植物 粗糙度的影響粗糙度的影響-荷葉效應與超疏水表面荷葉效應與超疏水表面 荷葉效應的應用荷葉效應的應用 基于基于“荷葉效應荷葉效應”的涂料的涂料 問世，在越來越多的建筑問世，在越來越多的建筑 中得到了應用。中得到了應用。 “荷葉效荷葉效 應應”這個詞的英文這個詞的英文“Lotu

17、s Effect ”甚至被注冊成了商甚至被注冊成了商 標。標。 右圖是效果圖，水滴滾過右圖是效果圖，水滴滾過 的地方，臟東西被帶走，的地方，臟東西被帶走， 留下了干燥清潔的表面。留下了干燥清潔的表面。 超疏水材料應用前景廣泛：超疏水材料應用前景廣泛： 遠洋輪船，可以達到防污、遠洋輪船，可以達到防污、 防腐的效果；防腐的效果； 石油管道的輸送；石油管道的輸送； 室外天線上，可以防積雪；室外天線上，可以防積雪； 防水和防污處理，防水和防污處理， 4.64.6 潤濕過程的三種類型潤濕過程的三種類型 粘附潤濕粘附潤濕 浸濕浸濕 鋪展?jié)櫇皲佌節(jié)櫇?4.6.1 4.6.1 粘附潤濕過程粘附潤濕過程 液體直

18、接接觸固體，液體直接接觸固體， 變氣變氣-液表面和液表面和 氣氣-固表面為液固表面為液- 固界面的過程。固界面的過程。 樹脂是否能粘附在玻璃纖維上成為玻璃鋼，照相乳劑是否能樹脂是否能粘附在玻璃纖維上成為玻璃鋼，照相乳劑是否能 均勻地粘附在片基上，這些問題均涉及粘附潤濕能否自發(fā)進均勻地粘附在片基上，這些問題均涉及粘附潤濕能否自發(fā)進 行，即行，即G 0的過程才能發(fā)生浸濕。的過程才能發(fā)生浸濕。A0, )0,則則Gs/a為負，液體能在表為負，液體能在表 面上自行鋪展。反之，面上自行鋪展。反之， 若若SG SG-( -(SL SL+ +LG LG)0, )ASL/S。換言之若。換言之若 S SL/S L

19、/S0 0，必有，必有WaA0,即凡能鋪展的必定能粘附潤即凡能鋪展的必定能粘附潤 濕與浸濕，鋪展?jié)駶櫴浅潭茸罡叩囊环N潤濕。濕與浸濕，鋪展?jié)駶櫴浅潭茸罡叩囊环N潤濕。 上式中都涉及粘附張力上式中都涉及粘附張力 A=A=SG SG- -SL. SL.。顯然， 。顯然，SG SG 越大，越大，SL SL越小， 越小， （SG SG- -SL SL）差值就越大，越 ）差值就越大，越 有利于潤濕。有利于潤濕。 對粘附潤濕，增大對粘附潤濕，增大LG LG有利，對于浸濕， 有利，對于浸濕， LG LG的 的 大小不起作用。對鋪展?jié)櫇駚碚f，減少大小不起作用。對鋪展?jié)櫇駚碚f，減少LG LG是有 是有 利的。利的。