粘性流體運動及其阻力計算.ppt

4粘性流體運動及其阻力計算 運用能量方程式確定流動過程中流體所具有的能量變化 需要解決能量損失項的計算 不可壓縮流體在流動過程中 流體之間因相對運動切應(yīng)力作功 以及流體與固壁之間摩擦力作功 都是靠損失流體自身所具有的機械能來補償?shù)?為了得到能量損失的規(guī)律 必須同時分析各種阻力的特性 研究壁面特征的影響 以及產(chǎn)生各種阻力的機理 本章主要討論粘性流體的運動狀態(tài) 管中流動的特點及其流動阻力的計算 引言 4 1流體運動與流動阻力的兩種形式 一 流動阻力的影響因素 過流斷面上影響流動阻力的因素有兩個 一是過流斷面的面積A 二是過流斷面與固體邊界接觸的周界長X 簡稱濕周 當(dāng)流量相同的流體流過面積相等而濕周不等的兩種過流斷面時 濕周長的過流斷面給予的阻力大 當(dāng)流量相同燉的流體流過濕周相等而面積不等的兩種過流斷面時 面積小的過流斷面給予的阻力大 結(jié)論 流動阻力與濕周大小成正比 與過流斷面面積成反比 水力半徑R 4 1流體運動與流動阻力的兩種形式 二 流體運動與流動阻力的兩種形式 1 均勻流動和沿程損失 流體運動時的流動為直線 且相互平行的流動為均勻流動 否則為非均勻流動 均勻流動中 流體所受到的阻力只有由于流體的粘性形成阻礙流體運動不變的摩擦阻力 單位重量流體的沿程損失稱為沿程水頭損失 其中稱為沿程阻力系數(shù) 它與雷諾數(shù)和管道表面的粗糙度有關(guān) 是一個無量綱數(shù) 由實驗確定 4 1流體運動與流動阻力的兩種形式 二 流體運動與流動阻力的兩種形式 2 非均勻流動和局部損失 過流斷面流動方向改變 速度重新分布 質(zhì)點間進行動量交換而產(chǎn)生的阻力稱為局部阻力 流體克服局部阻力所消耗的機械能稱為局部損失 單位重量流體的局部損失稱為局部水頭損失為其中 為局部阻力系數(shù) 是一個由實驗確定的無量綱數(shù) 工程上的管路系統(tǒng)既有直管段又有閥門彎頭等局部管件 在應(yīng)用總流伯努利方程進行管路水力計算時 所取兩斷面之間的能量損失既有沿程損失又有局部損失 應(yīng)分段計算再疊加 即 4 1流體運動與流動阻力的兩種形式 二 流體運動與流動阻力的兩種形式 一 雷諾實驗 實驗裝置 4 2流體運動的兩種狀態(tài) 一 雷諾實驗 續(xù) 實驗現(xiàn)象 過渡狀態(tài) 紊流 層流 整個流場呈一簇互相平行的流線 著色流束為一條明晰細(xì)小的直線 紊流 流體質(zhì)點作復(fù)雜的無規(guī)則的運動 著色流束與周圍流體相混 顏色擴散至整個玻璃管 過渡狀態(tài) 流體質(zhì)點的運動處于不穩(wěn)定狀態(tài) 著色流束開始振蕩 4 2流體運動的兩種狀態(tài) 一 雷諾實驗 續(xù) 實驗現(xiàn)象 續(xù) 4 2流體運動的兩種狀態(tài) 二 兩種流動狀態(tài)的判定 1 實驗發(fā)現(xiàn) 2 臨界流速 下臨界流速 上臨界流速 層流 不穩(wěn)定流 紊流 流動較穩(wěn)定 流動不穩(wěn)定 4 2流體運動的兩種狀態(tài) 二 兩種流動狀態(tài)的判定 續(xù) 3 臨界雷諾數(shù) 層流 不穩(wěn)定流 紊流 下臨界雷諾數(shù) 上臨界雷諾數(shù) 工程上常用的圓管臨界雷諾數(shù) 層流 紊流 雷諾數(shù) 4 2流體運動的兩種狀態(tài) 三 沿程損失與流動狀態(tài) 實驗裝置 4 2流體運動的兩種狀態(tài) 三 沿程損失與流動狀態(tài) 續(xù) 實驗結(jié)果 結(jié)論 沿程損失與流動狀態(tài)有關(guān) 故計算各種流體通道的沿程損失 必須首先判別流體的流動狀態(tài) 層流 紊流 4 2流體運動的兩種狀態(tài) 以傾斜角為 的圓截面直管道的不可壓縮粘性流體的定常層流流動為例 受力分析 重力 側(cè)面的粘滯力 兩端面總壓力 4 3圓管中的層流 軸線方向列力平衡方程 兩邊同除 r2dl得 由于 得 一 切向應(yīng)力分布 4 3圓管中的層流 二 速度分布 將 代入 得 對r積分得 當(dāng)r r0時vx 0 得 故 4 3圓管中的層流 三 最大流速 平均流速 圓管流量 壓強降 1 最大流速 管軸處 2 平均流速 3 圓管流量 水平管 4 3圓管中的層流 三 最大流速 平均流速 圓管流量 壓強降 續(xù) 4 壓強降 流動損失 水平管 結(jié)論 層流流動得沿程損失與平均流速得一次方成正比 4 3圓管中的層流 四 其它公式 1 動能修正系數(shù) 結(jié)論 圓管層流流動的實際動能等于按平均流速計算的動能的二倍 2 壁面切應(yīng)力 水平管 4 3圓管中的層流 四 其它公式 1 動能修正系數(shù) 結(jié)論 圓管層流流動的實際動能等于按平均流速計算的動能的二倍 2 壁面切應(yīng)力 水平管 4 3圓管中的層流 一 紊流流動 時均值 脈動值 時均定常流動 1 紊流流動 流體質(zhì)點相互摻混 作無定向 無規(guī)則的運動 運動在時間和空間都是具有隨機性質(zhì)的運動 屬于非定常流動 4 4圓管中的紊流 一 紊流流動 時均值 脈動值 時均定常流動 續(xù) 2 時均值 脈動值 在時間間隔 t內(nèi)某一流動參量的平均值稱為該流動參量的時均值 瞬時值 某一流動參量的瞬時值與時均值之差 稱為該流動參量的脈動值 時均值 脈動值 4 4圓管中的紊流 一 紊流流動 時均值 脈動值 時均定常流動 續(xù) 3 時均定常流動 空間各點的時均值不隨時間改變的紊流流動稱為時均定常流動 或定常流動 準(zhǔn)定常流動 4 4圓管中的紊流 二 紊流中的切向應(yīng)力普朗特混合長度 層流 摩擦切向應(yīng)力 紊流 摩擦切向應(yīng)力 附加切向應(yīng)力 液體質(zhì)點的脈動導(dǎo)致了質(zhì)量交換 形成了動量交換和質(zhì)點混摻 從而在液層交界面上產(chǎn)生了紊流附加切應(yīng)力 1 紊流中的切向應(yīng)力 由動量定律可知 動量增量等于紊流附加切應(yīng)力 T產(chǎn)生的沖量 4 4圓管中的紊流 二 紊流中的切向應(yīng)力普朗特混合長度 續(xù) 2 普朗特混合長度 a b b a 1 流體微團在從某流速的流層因脈動vy 進入另一流速的流層時 在運動的距離l 普蘭特稱此為混合長度 內(nèi) 微團保持其本來的流動特征不變 普朗特假設(shè) 2 脈動速度與時均流速差成比例 4 4圓管中的紊流 二 紊流中的切向應(yīng)力普朗特混合長度 續(xù) 2 普朗特混合長度 續(xù) 4 4圓管中的紊流 三 圓管中紊流的速度分布和沿程損失 1 粘性底層 圓管中紊流的區(qū)劃 水力光滑與水力粗糙 粘性底層 粘性流體在圓管中紊流流動時 緊貼固體壁面有一層很薄的流體 受壁面的限制 脈動運動幾乎完全消失 粘滯起主導(dǎo)作用 基本保持著層流狀態(tài) 這一薄層稱為粘性底層 圓管中紊流的區(qū)劃 2 紊流充分發(fā)展的中心區(qū) 1 粘性底層區(qū) 3 由粘性底層區(qū)到紊流充分發(fā)展的中心區(qū)的過渡區(qū) 4 4圓管中的紊流 三 圓管中紊流的速度分布和沿程損失 續(xù) 1 粘性底層 圓管中紊流的區(qū)劃 水力光滑與水力粗糙 續(xù) 水力光滑與水力粗糙 粘性底層厚度 水力粗糙 管壁的粗糙凸出的平均高度 水力光滑 紊流區(qū)域完全感受不到管壁粗糙度的影響 管壁的粗糙凸出部分有一部分暴露在紊流區(qū)中 管壁粗糙度紊流流動發(fā)生影響 4 4圓管中的紊流 三 圓管中紊流的速度分布和沿程損失 續(xù) 2 圓管中紊流的速度分布 1 光滑平壁面 假設(shè)整個區(qū)域內(nèi) w 常數(shù) 粘性底層內(nèi) 粘性底層外 因 切向應(yīng)力速度 摩擦速度 4 4圓管中的紊流 三 圓管中紊流的速度分布和沿程損失 續(xù) 2 圓管中紊流的速度分布 續(xù) 2 光滑直管 具有與平壁近似的公式 速度分布 最大速度 平均速度 4 4圓管中的紊流 三 圓管中紊流的速度分布和沿程損失 續(xù) 2 圓管中紊流的速度分布 續(xù) 2 光滑直管 續(xù) 其它形式的速度分布 指數(shù)形式 Renv vxmax 平均速度 4 4圓管中的紊流 三 圓管中紊流的速度分布和沿程損失 續(xù) 2 圓管中紊流的速度分布 續(xù) 3 粗糙直管 速度分布 最大速度 平均速度 4 4圓管中的紊流 三 圓管中紊流的速度分布和沿程損失 續(xù) 3 圓管中紊流的沿程損失 1 光滑直管 2 粗糙直管 實驗修正后 4 4圓管中的紊流 實驗?zāi)康?沿程損失 層流 紊流 在實驗的基礎(chǔ)上提出某些假設(shè) 通過實驗獲得計算紊流沿程損失系數(shù) 的半經(jīng)驗公式或經(jīng)驗公式 代表性實驗 尼古拉茲實驗 莫迪實驗 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 一 尼古拉茲實驗 實驗對象 不同直徑 圓管 不同流量 不同相對粗糙度 實驗條件 實驗示意圖 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 一 尼古拉茲實驗 續(xù) 尼古拉茲實驗曲線 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 一 尼古拉茲實驗 續(xù) 尼古拉茲實驗曲線的五個區(qū)域 層流區(qū) 管壁的相對粗糙度對沿程損失系數(shù)沒有影響 2 過渡區(qū) 不穩(wěn)定區(qū)域 可能是層流 也可能是紊流 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 一 尼古拉茲實驗 續(xù) 尼古拉茲實驗曲線的五個區(qū)域 續(xù) 紊流光滑管區(qū) 沿程損失系數(shù) 與相對粗糙度無關(guān) 而只與雷諾數(shù)有關(guān) 勃拉休斯公式 尼古拉茲公式 卡門 普朗特公式 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 一 尼古拉茲實驗 續(xù) 尼古拉茲實驗曲線的五個區(qū)域 續(xù) 紊流粗糙管過渡區(qū) 沿程損失系數(shù) 與相對粗糙度和雷諾數(shù)有關(guān) 洛巴耶夫公式 闊爾布魯克公式 蘭格公式 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 一 尼古拉茲實驗 續(xù) 尼古拉茲實驗曲線的五個區(qū)域 續(xù) 紊流粗糙管平方阻力區(qū) 沿程損失系數(shù) 只與相對粗糙度有關(guān) 尼古拉茲公式 此區(qū)域內(nèi)流動的能量損失與流速的平方成正比 故稱此區(qū)域為平方阻力區(qū) 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 二 莫迪實驗 實驗對象 不同直徑 工業(yè)管道 不同流量 不同相對粗糙度 實驗條件 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 二 莫迪實驗 續(xù) 莫迪實驗曲線 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 二 莫迪實驗 續(xù) 莫迪實驗曲線的五個區(qū)域 1 層流區(qū) 層流區(qū) 2 臨界區(qū) 3 光滑管區(qū) 5 完全紊流粗糙管區(qū) 4 過渡區(qū) 紊流光滑管區(qū) 過渡區(qū) 紊流粗糙管過渡區(qū) 紊流粗糙管平方阻力區(qū) 4 5圓管流動沿程阻力系數(shù)的確定 與圓形管道相同之處 沿程損失計算公式 雷諾數(shù)計算公式 上面公式中的直徑d需用當(dāng)量直徑D來代替 與圓形管道不同之處 4 6非圓形截面管道沿程阻力計算 當(dāng)量直徑為4倍有效截面與濕周之比 即4倍水力半徑 一 當(dāng)量直徑D 二 幾種非圓形管道的當(dāng)量直徑計算 1 充滿流體的矩形管道 4 6非圓形截面管道沿程阻力計算 二 幾種非圓形管道的當(dāng)量直徑計算 續(xù) 2 充滿流體的圓環(huán)形管道 3 充滿流體的管束 4 6非圓形截面管道沿程阻力計算 4 6非圓形截面管道沿程阻力計算 三 用菜西公式進行計算 令 則 由此流量及速度的計算公式分別為 式中 i為單位長度的沿程損失 為蔡西系數(shù) 為流量模數(shù) 局部損失 用分析方法求得 或由實驗測定 局部損失產(chǎn)生的原因 主要是由流體的相互碰撞和形成漩渦等原因造成 4 8管路中的局部損失 一 管道截面突然擴大 流體從小直徑的管道流往大直徑的管道 取1 1 2 2截面以及它們之間的管壁為控制面 連續(xù)方程 動量方程 能量方程 4 8管路中的局部損失 一 管道截面突然擴大 續(xù) 將連續(xù)方程 動量方程代入能量方程 以小截面流速計算的 以大截面流速計算的 4 8管路中的局部損失 一 管道截面突然擴大 續(xù) 管道出口損失 速度頭完全消散于池水中 4 8管路中的局部損失 二 管道截面突然縮小 流體從大直徑的管道流往小直徑的管道 流動先收縮后擴展 能量損失由兩部分損失組成 4 8管路中的局部損失 二 管道截面突然縮小 續(xù) 由實驗 等直管道 隨著直徑比由0 115線性減小到1 4 8管路中的局部損失 二 彎管 流體在彎管中流動的損失由三部分組成 2 由切向應(yīng)力產(chǎn)生的沿程損失 1 形成漩渦所產(chǎn)生的損失 3 由二次流形成的雙螺旋流動所產(chǎn)生的損失 4 8管路中的局部損失 例C3 6 3 沿程損失 已知管道和流量求沿程損失 求 冬天和夏天的沿程損失hf 解 已知 d 20cm l 3000m的舊無縫鋼管 900kg m3 Q 90T h 在冬天為1 092 10 4m2 s 夏天為0 355 10 4m2 s 在夏天 查舊無縫鋼管等效粗糙度 0 2mm d 0 001查穆迪圖 2 0 0385 例C3 6 3A 沿程損失 已知管道和壓降求流量 求 管內(nèi)流量Q 解 穆迪圖完全粗糙區(qū)的 0 025 設(shè) 1 0 025 由達西公式 查穆迪圖得 2 0 027 重新計算速度 查穆迪圖得 2 0 027 例C3 6 3B 沿程損失 已知沿程損失和流量求管徑 求 管徑d應(yīng)選多大 解 由達西公式 例C3 6 3B 沿程損失 已知沿程損失和流量求管徑 由 d 0 2 98 5 0 002 查穆迪圖得 2 0 027 d2 3 71 10 4 0 027 1 5 0 1 m Re2 4000 0 1 4 01 104 d 0 2 99 6 0 002 查穆迪圖得 3 0 027 取d 0 1m 參照例C3 6 3A 選 1 0 025 例C3 7 2 管路損失計算 沿程損失 局部損失 已知 圖CE3 7 2示上下兩個貯水池由直徑d 10cm 長l 50m的鐵管連接 0 046mm 中間連有球形閥一個 全開時Kv 5 7