《均勻平面波》PPT課件.ppt

第5章 均勻平面波在無界空間中的傳播,本章重點： 1.理想介質(zhì)中的均勻平面波； 2.均勻平面波在導(dǎo)電媒質(zhì)中的傳播。 本章難點： 1.均勻平面波在磁化鐵氧體中的傳播。,均勻平面波,5.1 理想介質(zhì)中的均勻平面波,5.1.1 理想介質(zhì)中的均勻平面波函數(shù) 沿z軸方向傳播的均勻平面波滿足的亥姆霍茲方程：,方程（5.1.1）的通解：,瞬時表達式：,磁場與電場的關(guān)系：,或：,理想介質(zhì)中的均勻平面波的傳播特點,（1）電場E、磁場H與傳播方向之間相互垂直，叫橫電磁波（TEM波）； （2）電場與磁場的振幅不變； （3）波阻抗為實數(shù)，電場與磁場同相位； （4）電磁波的相速與頻率無關(guān)； （5）電場能量密度等于磁場能量密度。,圖 理想介質(zhì)中均勻平面電磁波的電場和磁場空間分布,電場矢量,相伴的磁場,例5.1.1 頻率為100MHz的正弦均勻平面波在各向同性的均勻理想介質(zhì)中沿+z方向傳播，介質(zhì)的特性參數(shù)為 。設(shè)電場沿x方向，即 當(dāng)t=0,z=1/8 m時，電場等于其振幅值 。試求 （1）電場和磁場的瞬時表達式；（2）波的傳播速度；（3）平均坡印廷矢量。,解： （1）以余弦形式寫出電場強度表示式,由條件t=0,z=1/8 m時，電場等于其振幅值。 得,則,（2） 波的傳播速度,（3） 平均坡印廷矢量,得,5.1.3 沿任意方向傳播的均勻平面波,波矢量： 沿波矢量 方向傳播的平面波 相伴的磁場強度矢量： 橫波條件：,沿任意方向傳播的平面電磁波,在理想介質(zhì)中傳播的均勻平面波矢量為 求波的傳播方向； 求波的頻率、波長、相速； 若介質(zhì)的0，求； 求電場振幅中的常數(shù)； 求磁場強度矢量。,（1）波的傳播方向：,與標(biāo)準(zhǔn)形式比較可得 （2）波長、波數(shù)： 頻率： 相速： （3）求相對介電常數(shù)：,求電場振幅中的常數(shù),由橫波條件： 得： 求磁場強度矢量,5.2 平面波的極化,5.2.1 極化概念 用電場強度E 矢量末端隨時間變化的軌跡來描述波的極化。,合成后,5.2.2 直線極化波,取z=0,取,合成波電場大小隨時間變化，但矢端軌跡與x軸夾角不變。,一般情況下，沿+z方向傳播的均勻平面波， 和 分量都存在，且其振幅和相位不一定相等。,若 和 振幅相同，相位差90。則合成波為園極化波。,合成后,5.2.3 圓極化波,令,得,即,合成波電場大小不變，但矢端軌跡與x 軸夾角隨時間變化。,若以右手的四指隨E的矢端運動，則姆指就指出了波的傳播方向，表示的圓極 化波稱為右旋圓極化波。顯然， 得到左旋圓極化波。,5.2.4 橢圓極化波,若 和 振幅、相位都不相同。則合成波為橢圓極化波。,令,得,上式中消去t 得,可以證明，橢圓的長軸與 軸的夾角為,橢圓極化與圓極化類同，分右旋極化和左旋極化。,若 E 的變化軌跡在 軸上 ，稱為 軸取向的線極化波。,若 E 的變化軌跡在 軸上 ，稱為 軸取向的線極化波。,橢圓、圓與直線極化的關(guān)系,例 5.2.2 證明任一線極化波總可以分解為兩個振幅相等旋向相反的圓極化波的疊加。 解： 假設(shè)線極化波沿+z方向傳播。不失一般性，取x軸平行于電場強度矢量E，則,上式右邊第一項為一左旋圓極化波，第二項為一右旋圓極化波， 而且兩者振幅相等，均為E0/2。,5.3 均勻平面波在導(dǎo)電媒質(zhì)中的傳播,5.3.1 導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波,無源、無界的導(dǎo)電媒質(zhì)中麥克斯韋方程組為,安培環(huán)路定律可以寫為,其中：,波動方程：,其中2= -2c。,直角坐標(biāo)系中，對于沿+z方向傳播的均勻平面電磁波，如果假定電場強度只有x分量Ex，那么式(5.3.5)的一個解為,令=-j，則E=exE0e-j (-j)z=exE0e-ze-jz。顯然電場強度的復(fù)振幅以因子e-z隨z的增大而減小，表明是說明每單位距離衰減程度的常數(shù)，稱為電磁波的衰減常數(shù)。表示每單位距離落后的相位，稱為相位常數(shù)。=-j稱為傳播常數(shù)。因此電場強度的瞬時值可以表示為,其中Em、0分別表示電場強度的振幅值和初相角，即,因為,所以,故有,從而有,由以上兩方程解得,其中：,稱為導(dǎo)電媒質(zhì)的波阻抗， 它是一個復(fù)數(shù)。 上式中，,導(dǎo)電媒質(zhì)的本征阻抗是一個復(fù)數(shù)，其模小于理想介質(zhì)的本征阻抗，幅角在0/4之間變化，具有感性相角。這意味著電場強度和磁場強度在空間上雖然仍互相垂直，但在時間上有相位差，二者不再同相，電場強度相位超前磁場強度相位。這樣磁場強度可以重寫為,其瞬時值為,圖 5.3.1 導(dǎo)電媒質(zhì)中平面電磁波的電磁場,導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面電磁波的相速為,而波長,磁場強度矢量的方向與電場強度矢量互相垂直，并都垂直于傳播方向，因此導(dǎo)電媒質(zhì)中的平面波是橫電磁波。導(dǎo)電媒質(zhì)中的坡印廷矢量的瞬時值、 時間平均值和復(fù)坡印廷矢量分別為,導(dǎo)電媒質(zhì)中平均電能密度和平均磁能密度分別如下：,能量傳播速度為,可見，導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面電磁波的能速與相速相等。,導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面電磁波傳播特點：,電場與磁場的振幅呈指數(shù)衰減； 波阻抗為復(fù)數(shù)，電場與磁場不同相位； 電磁波的相速與頻率有關(guān)； 平均磁場能量密度大于平均電場能量密度。 電場E、磁場H與傳播方向ez之間相互垂直，任然是橫電磁波（TEM波）；,5.3.3 良導(dǎo)體中的均勻平面波（趨膚深度和表面電阻） 通常，按/的比值(導(dǎo)電媒質(zhì)中傳導(dǎo)電流密度振幅與位移電流密度振幅之比|E|/|jE|)把媒質(zhì)分為三類：,電介質(zhì)(低損耗媒質(zhì))，例如聚四氟乙烯、聚苯乙烯和石英等材料，在高頻和超高頻范圍內(nèi)均有 。 因此，電介質(zhì)中均勻平面電磁波的相關(guān)參數(shù)可以近似為,良導(dǎo)體中，有關(guān)表達式可以用泰勒級數(shù)簡化并近似表達為,高頻率電磁波傳入良導(dǎo)體后，由于良導(dǎo)體的電導(dǎo)率一般在107S/m量級，所以電磁波在良導(dǎo)體中衰減極快。 電磁波往往在微米量級的距離內(nèi)就衰減得近于零了。因此高頻電磁場只能存在于良導(dǎo)體表面的一個薄層內(nèi)， 這種現(xiàn)象稱為集膚效應(yīng)(Skin Effect)。電磁波場強振幅衰減到表面處的1/e的深度，稱為趨膚深度(穿透深度)， 以表示。,因為,所以,可見導(dǎo)電性能越好(電導(dǎo)率越大)，工作頻率越高，則趨膚深度越小。例如銀的電導(dǎo)率=6.15 107 S/m，磁導(dǎo)率0=410-7 H/m，,良導(dǎo)體中均勻平面電磁波的電磁場分量和電流密度為,在z=0處，平均功率流密度為,可見，傳入導(dǎo)體的電磁波實功率全部轉(zhuǎn)化為熱損耗功率。,導(dǎo)體表面處切向電場強度Ex與切向磁場強度Hy之比定義為導(dǎo)體的表面阻抗，即,圖 平面導(dǎo)體,從電路的觀點看，此電流通過表面電阻所損耗的功率為,設(shè)想面電流JS均勻地集中在導(dǎo)體表面厚度內(nèi)，此時導(dǎo)體的直流電阻所吸收的功率就等于電磁波垂直傳入導(dǎo)體所耗散的熱損耗功率。,例5.3.1 一沿x方向極化的線極化波在海水中傳播，取+z軸為,補充例題1 微波爐利用磁控管輸出的2.45 GHz的微波加熱食品。在該頻率上，牛排的等效復(fù)介電常數(shù)=400，tane=0.3，求： (1) 微波傳入牛排的趨膚深度， 在牛排內(nèi)8mm處的微波場強是表面處的百分之幾； (2) 微波爐中盛牛排的盤子是用發(fā)泡聚苯乙烯制成的， 其等效復(fù)介電常數(shù)的損耗角正切為=1.030，tane=0.310-4。說明為何用微波加熱時牛排被燒熟而盤子并沒有被燒毀。 ,解： (1) 根據(jù)牛排的損耗角正切知，牛排為不良導(dǎo)體，,(2) 發(fā)泡聚苯乙烯是低耗介質(zhì)， 所以其趨膚深度為,補充例題2 證明均勻平面電磁波在良導(dǎo)體中傳播時，每波長內(nèi)場強的衰減約為55dB。 證： 良導(dǎo)體中衰減常數(shù)和相移常數(shù)相等。 因為良導(dǎo)體滿足條件 ， 所以，相移常數(shù)=衰減常數(shù) 。 設(shè)均勻平面電磁波的電場強度矢量為,那么z=處的電場強度與z=0處的電場強度振幅比為,即,5.4 電磁波的色散和群速,5.4.1 色散現(xiàn)象與群速,良導(dǎo)體中的相速為,假定色散媒質(zhì)中同時存在著兩個電場強度方向相同、 振幅相同、頻率不同，向z方向傳播的正弦線極化電磁波， 它們的角頻率