第五章 靜電場(chǎng)課件

2025/1/51第五章靜電場(chǎng)電磁學(xué)電能是應(yīng)用最廣泛的能源；電磁波的傳播實(shí)現(xiàn)了信息傳遞；電磁學(xué)與工程技術(shù)各個(gè)領(lǐng)域有十分密切的聯(lián)系；電磁學(xué)的研究在理論方面也很重要。2025/1/52第五章靜電場(chǎng)組成物質(zhì)的分子與原子都是由帶正電的原子核和帶負(fù)電的電子組成的，可以說物質(zhì)世界是一個(gè)電的世界，只要條件具備，任何物質(zhì)都有可能帶上電，包括人體。醫(yī)學(xué)也是一個(gè)與電學(xué)息息相關(guān)的學(xué)科，人體內(nèi)存在的各種生物電現(xiàn)象，如：心電、腦電和肌電等貫穿于生命整個(gè)過程，在疾病的診斷和治療中，各種醫(yī)療電子儀器的使用離不開電學(xué)知識(shí)，學(xué)好電學(xué)知識(shí)對(duì)于醫(yī)學(xué)生是必要的，電學(xué)部分分為三部分：靜電場(chǎng)，直流電和電磁現(xiàn)象。2025/1/53第五章靜電場(chǎng)靜電場(chǎng)第五章2025/1/54第五章靜電場(chǎng)靜電場(chǎng)----相對(duì)于觀察者靜止的電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)穩(wěn)恒電場(chǎng)---不隨時(shí)間改變的電荷分布產(chǎn)生不隨時(shí)間改變的電場(chǎng)兩個(gè)物理量：場(chǎng)強(qiáng)、電勢(shì)；一個(gè)實(shí)驗(yàn)規(guī)律：庫(kù)侖定律；兩個(gè)定理：高斯定理、環(huán)流定理2025/1/55第五章靜電場(chǎng)§5.1電場(chǎng)電場(chǎng)強(qiáng)度電荷庫(kù)侖定律電場(chǎng)與電場(chǎng)強(qiáng)度場(chǎng)強(qiáng)疊加原理電場(chǎng)強(qiáng)度的計(jì)算2025/1/56第五章靜電場(chǎng)電荷守恒定律：在一個(gè)孤立系統(tǒng)內(nèi)發(fā)生的過程中，正負(fù)電荷的代數(shù)和保持不變。電荷的量子化效應(yīng)：Q=Ne1、電荷及其性質(zhì)電荷的種類：正電荷、負(fù)電荷電荷的性質(zhì)：同號(hào)相斥、異號(hào)相吸電量：電荷的多少單位：庫(kù)侖符號(hào)：C點(diǎn)電荷:帶電體的線度和形狀可忽略時(shí),可將帶電體視為點(diǎn)電荷.一、電荷庫(kù)侖定律2025/1/57第五章靜電場(chǎng)一對(duì)等量正點(diǎn)電荷的電力線++2025/1/58第五章靜電場(chǎng)一對(duì)不等量異號(hào)點(diǎn)電荷的電力線2025/1/59第五章靜電場(chǎng)一對(duì)等量異號(hào)點(diǎn)電荷的電力線+2025/1/510第五章靜電場(chǎng)2、庫(kù)侖定律——真空介電常數(shù)。——兩點(diǎn)電荷之間的距離。F——電荷q1和電荷q2的作用力，遵循同號(hào)相斥異號(hào)相吸。靜電力：真空中兩個(gè)靜止的點(diǎn)電荷之間的作用力，與它們所帶電量的乘積成正比，與它們之間的距離的平方成反比，作用力沿著這兩個(gè)點(diǎn)電荷的連線。2025/1/511第五章靜電場(chǎng)數(shù)學(xué)表達(dá)式:離散狀態(tài)連續(xù)分布靜電力的疊加原理作用于某電荷上的總靜電力等于其他點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時(shí)作用于該電荷的靜電力的矢量和?！猶與dq之間的距離。2025/1/512第五章靜電場(chǎng)1、電場(chǎng)疊加性研究方法：能法—引入電勢(shì)u力法—引入場(chǎng)強(qiáng)對(duì)外表現(xiàn)：a.對(duì)電荷（帶電體）施加作用力b.電場(chǎng)力對(duì)電荷（帶電體）作功2、電場(chǎng)強(qiáng)度場(chǎng)源電荷試驗(yàn)電荷電場(chǎng)電荷電荷二、電場(chǎng)與電場(chǎng)強(qiáng)度方向：正電荷在該點(diǎn)的受力方向2025/1/513第五章靜電場(chǎng)點(diǎn)電荷系連續(xù)帶電體Edv三、電場(chǎng)強(qiáng)度疊加原理2025/1/514第五章靜電場(chǎng)1、點(diǎn)電荷的電場(chǎng)四、電場(chǎng)強(qiáng)度的計(jì)算點(diǎn)電荷E以場(chǎng)源電荷為中心呈球?qū)ΨQ分布2025/1/515第五章靜電場(chǎng)2、點(diǎn)電荷系的電場(chǎng)設(shè)真空中有n個(gè)點(diǎn)電荷q1,q2,…qn，則P點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)場(chǎng)強(qiáng)在坐標(biāo)軸上的投影2025/1/516第五章靜電場(chǎng)3、連續(xù)帶電體的電場(chǎng)電荷元隨不同的電荷分布應(yīng)表達(dá)為：體電荷面電荷線電荷2025/1/517第五章靜電場(chǎng)例、求一均勻帶電圓環(huán)軸線上任一點(diǎn)x處的電場(chǎng)。已知：q、a、x。yzxxpadqr2025/1/518第五章靜電場(chǎng)

當(dāng)dq位置發(fā)生變化時(shí)，它所激發(fā)的電場(chǎng)矢量構(gòu)成了一個(gè)圓錐面。由對(duì)稱性a.yzxdq2025/1/519第五章靜電場(chǎng)yzxxpadqr2025/1/520第五章靜電場(chǎng)討論

（1）當(dāng)?shù)姆较蜓豿軸正向當(dāng)?shù)姆较蜓豿軸負(fù)向（2）當(dāng)x=0,即在圓環(huán)中心處，當(dāng)x

2025/1/521第五章靜電場(chǎng)這時(shí)可以把帶電圓環(huán)看作一個(gè)點(diǎn)電荷這正反映了點(diǎn)電荷概念的相對(duì)性（3）當(dāng)時(shí)，2025/1/522第五章靜電場(chǎng)§5.2高斯定理電場(chǎng)線和電通量高斯定理高斯定理的應(yīng)用舉例2025/1/523第五章靜電場(chǎng)在電場(chǎng)中畫一組曲線，曲線上每一點(diǎn)的切線方向與該點(diǎn)的電場(chǎng)方向一致，這一組曲線稱為電場(chǎng)線。1、電場(chǎng)的圖示法電場(chǎng)線電場(chǎng)線性質(zhì)：2、任何兩條電力線不相交。1、不閉合，不中斷,起于正電荷、止于負(fù)電荷；一、電場(chǎng)線和電通量2025/1/524第五章靜電場(chǎng)大?。悍较颍呵芯€方向=電場(chǎng)線密度總結(jié)：垂直通過無限小面元的電場(chǎng)線數(shù)目d

e與的比值稱為電場(chǎng)線密度。我們規(guī)定電場(chǎng)中某點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)的大小等于該點(diǎn)的電力線密度第五章靜電場(chǎng)點(diǎn)電荷的電力線正電荷負(fù)電荷+第五章靜電場(chǎng)+一對(duì)等量異號(hào)電荷的電力線第五章靜電場(chǎng)一對(duì)等量正點(diǎn)電荷的電力線++第五章靜電場(chǎng)一對(duì)異號(hào)不等量點(diǎn)電荷的電力線2qq+第五章靜電場(chǎng)帶電平行板電容器的電力線+++++++++2025/1/530第五章靜電場(chǎng)2、電通量通過電場(chǎng)中某一面的電場(chǎng)線數(shù)稱為通過該面的電通量。用Φe表示。a.均勻電場(chǎng)S與電場(chǎng)強(qiáng)度方向垂直b.均勻電場(chǎng)，S法線方向與電場(chǎng)強(qiáng)度方向成

角2025/1/531第五章靜電場(chǎng)c、電場(chǎng)不均勻，S為任意曲面2025/1/532第五章靜電場(chǎng)d、S為任意閉合曲面規(guī)定：法線的正方向?yàn)橹赶蜷]合曲面的外側(cè)。穿入：穿出：通量為負(fù)通量為正2025/1/533第五章靜電場(chǎng)1、高斯定理的引出(1)場(chǎng)源電荷為點(diǎn)電荷且在閉合球面中心r+q與球面半徑無關(guān)，即以點(diǎn)電荷q為中心的任一球面，不論半徑大小如何，通過球面的電通量都相等。二、高斯定理2025/1/534第五章靜電場(chǎng)討論：c、若封閉面不是球面，積分值不變。電量為q的正電荷有q/

0條電力線由它發(fā)出伸向無窮遠(yuǎn)電量為q的負(fù)電荷有q/

0條電力線終止于它+qb、若q不位于球面中心，積分值不變。2025/1/535第五章靜電場(chǎng)(2)

場(chǎng)源電荷為點(diǎn)電荷，但在閉合曲面外。+q因?yàn)橛袔讞l電力線進(jìn)面內(nèi)必然有同樣數(shù)目的電力線從面內(nèi)出來。2025/1/536第五章靜電場(chǎng)(3)場(chǎng)源電荷為點(diǎn)電荷系(或電荷連續(xù)分布的帶電體)，高斯面為任意閉合曲面2025/1/537第五章靜電場(chǎng)靜電場(chǎng)中的高斯定理在真空中的任意靜電場(chǎng)中，通過任一閉合曲面S的電通量

e,等于該閉合曲面所包圍的電荷電量的代數(shù)和除以

0而與閉合曲面外的電荷無關(guān)。2025/1/538第五章靜電場(chǎng)3、高斯定理的理解

a.

是閉合面各面元處的電場(chǎng)強(qiáng)度，是由全部電荷（面內(nèi)外電荷）共同產(chǎn)生的矢量和，而過曲面的通量由曲面內(nèi)的電荷決定。因?yàn)榍嫱獾碾姾桑ㄈ纾?duì)閉合曲面提供的通量有正有負(fù)才導(dǎo)致

對(duì)整個(gè)閉合曲面貢獻(xiàn)的通量為0。2025/1/539第五章靜電場(chǎng)b.對(duì)連續(xù)帶電體，高斯定理為表明電力線從正電荷發(fā)出，穿出閉合曲面,所以正電荷是靜電場(chǎng)的源頭。靜電場(chǎng)是有源場(chǎng)表明有電力線穿入閉合曲面而終止于負(fù)電荷，所以負(fù)電荷是靜電場(chǎng)的尾。2025/1/540第五章靜電場(chǎng)d.高斯定理與庫(kù)侖定律有相逆的意義：庫(kù)侖定律：已知電荷分布，可求場(chǎng)強(qiáng)分布高斯定理：已知場(chǎng)強(qiáng)分布，可求電荷分布e.對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷庫(kù)侖定律不成立，高斯定理仍然成立g.閉合面稱為高斯面，可依據(jù)題意任意選?。甪.當(dāng)電荷分布具有某種對(duì)稱性時(shí)可用高斯定理求場(chǎng)強(qiáng)分布2025/1/541第五章靜電場(chǎng)1.利用高斯定理求某些電通量例：設(shè)均勻電場(chǎng)和半徑R為的半球面的軸平行，計(jì)算通過封閉半球面的電通量。三、高斯定理的應(yīng)用舉例2025/1/542第五章靜電場(chǎng)步驟：1.對(duì)稱性分析，確定的大小及方向分布特征2.作高斯面，計(jì)算電通量及3.利用高斯定理求解當(dāng)場(chǎng)源分布具有高度對(duì)稱性時(shí)求場(chǎng)強(qiáng)分布2.2025/1/543第五章靜電場(chǎng)解:對(duì)稱性分析具有球?qū)ΨQ作高斯面——球面電量R++++++++++++++++qr例1.均勻帶電球面的電場(chǎng)。已知R、q>01）、當(dāng)2025/1/544第五章靜電場(chǎng)R+++++++++++++++rq即：2）、當(dāng)電量2025/1/545第五章靜電場(chǎng)均勻帶電球面的電場(chǎng)分布情況：2025/1/546第五章靜電場(chǎng)σ高斯面解:

具有面對(duì)稱高斯面:柱面例2.

均勻帶電無限大平面的電場(chǎng)，已知

S2025/1/547第五章靜電場(chǎng)例3.

兩無限大均勻帶等量異號(hào)電荷平面間的電場(chǎng)。兩板之間：兩板之外：E=0解：由場(chǎng)強(qiáng)疊加原理2025/1/548第五章靜電場(chǎng)位于中心q過每一面的通量課堂討論q1．立方體邊長(zhǎng)

a，求位于一頂點(diǎn)q移動(dòng)兩電荷對(duì)場(chǎng)強(qiáng)及通量的影響2．如圖討論2025/1/549第五章靜電場(chǎng)課堂練習(xí)：求均勻帶電直線的場(chǎng)強(qiáng)分布，已知

2025/1/550第五章靜電場(chǎng)§5.3電勢(shì)靜電場(chǎng)的環(huán)路定理電勢(shì)電勢(shì)疊加原理電場(chǎng)強(qiáng)度與電勢(shì)的關(guān)系2025/1/551第五章靜電場(chǎng)保守力與路徑無關(guān)1．電場(chǎng)力的功：其中則一、靜電場(chǎng)的環(huán)路定理2025/1/552第五章靜電場(chǎng)2、推廣：對(duì)應(yīng)于點(diǎn)電荷系的電場(chǎng)(與路徑無關(guān))結(jié)論

試驗(yàn)電荷在任何靜電場(chǎng)中移動(dòng)時(shí)，靜電場(chǎng)力所做的功只與路徑的起點(diǎn)和終點(diǎn)位置有關(guān)，而與路徑無關(guān)。2025/1/553第五章靜電場(chǎng)abcd即靜電場(chǎng)力移動(dòng)電荷沿任一閉和路徑所作的功為零。q0沿閉合路徑acbda一周電場(chǎng)力所作的功在靜電場(chǎng)中，電場(chǎng)強(qiáng)度的環(huán)流恒為零。

——靜電場(chǎng)的環(huán)路定理2025/1/554第五章靜電場(chǎng)說明：場(chǎng)強(qiáng)環(huán)路定理是靜電場(chǎng)保守性的一種等價(jià)說法，與重力重力場(chǎng)類似；高斯定理說明靜電場(chǎng)是有源場(chǎng)，環(huán)路定理說明靜電場(chǎng)是有勢(shì)場(chǎng)，可引入勢(shì)能的概念；沿電力線移動(dòng)電荷會(huì)作功而不會(huì)為0，所以由環(huán)路定理可得出靜電場(chǎng)電力線不閉合的結(jié)論，2025/1/555第五章靜電場(chǎng)b點(diǎn)電勢(shì)能則a

b電場(chǎng)力的功Wa屬于q0及系統(tǒng)試驗(yàn)電荷處于a點(diǎn)電勢(shì)能注意1、電勢(shì)能保守力的功=相應(yīng)勢(shì)能的減少所以

靜電力的功=靜電勢(shì)能增量的負(fù)值二、電勢(shì)2025/1/556第五章靜電場(chǎng)3、電勢(shì)差：

電場(chǎng)中任意兩點(diǎn)的電勢(shì)之差（電壓）單位正電荷在該點(diǎn)所具有的電勢(shì)能單位正電荷從該點(diǎn)到無窮遠(yuǎn)點(diǎn)(電勢(shì)零)電場(chǎng)力所作的功

a、b兩點(diǎn)的電勢(shì)差等于將單位正電荷從a點(diǎn)移到b時(shí)，電場(chǎng)力所做的功。2、電勢(shì)

2025/1/557第五章靜電場(chǎng)將電荷q從a

b電場(chǎng)力的功注意1、電勢(shì)（能）是相對(duì)量，電勢(shì)（能）零點(diǎn)的選擇是任意的。2、兩點(diǎn)間的電勢(shì)（能）差與電勢(shì)零點(diǎn)選擇無關(guān)。3、電勢(shì)零點(diǎn)的選擇。2025/1/558第五章靜電場(chǎng)根據(jù)電場(chǎng)疊加原理場(chǎng)中任一點(diǎn)的1、電勢(shì)疊加原理若場(chǎng)源為q1

、q2

qn的點(diǎn)電荷系場(chǎng)強(qiáng)電勢(shì)各點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時(shí)在該點(diǎn)電勢(shì)的代數(shù)和三、電勢(shì)疊加原理2025/1/559第五章靜電場(chǎng)2、點(diǎn)電荷電場(chǎng)中的電勢(shì)如圖P點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)為

由電勢(shì)定義得討論對(duì)稱性大小以q為球心的同一球面上的點(diǎn)電勢(shì)相等2025/1/560第五章靜電場(chǎng)由電勢(shì)疊加原理，P的電勢(shì)為3、點(diǎn)電荷系的電勢(shì)連續(xù)帶電體的電勢(shì)由電勢(shì)疊加原理P2025/1/561第五章靜電場(chǎng)

根據(jù)已知的場(chǎng)強(qiáng)分布，按定義計(jì)算

由點(diǎn)電荷電勢(shì)公式，利用電勢(shì)疊加原理計(jì)算電勢(shì)計(jì)算的兩種方法：2025/1/562第五章靜電場(chǎng)例、求均勻帶電圓環(huán)軸線上的電勢(shì)分布。已知：R、q解:方法一疊加法方法二

定義法由電場(chǎng)強(qiáng)度的分布2025/1/563第五章靜電場(chǎng)課堂練習(xí)：求等量異號(hào)的同心帶電球面的電勢(shì)差已知+q、-q、RA、RB解:由高斯定理由電勢(shì)差定義2025/1/564第五章靜電場(chǎng)1、等勢(shì)面等勢(shì)面：電場(chǎng)中電勢(shì)相等的點(diǎn)組成的曲面+四、等勢(shì)面電場(chǎng)強(qiáng)度與電勢(shì)的關(guān)系2025/1/565第五章靜電場(chǎng)+電偶極子的等勢(shì)面2025/1/566第五章靜電場(chǎng)

2、等勢(shì)面的性質(zhì)⑴等勢(shì)面與電力線處處正交，電力線指向電勢(shì)降低的方向。令q在面上有元位移沿電力線移動(dòng)a,b為等勢(shì)面上任意兩點(diǎn),移動(dòng)q,從a到b2025/1/567第五章靜電場(chǎng)

⑵等勢(shì)面較密集的地方場(chǎng)強(qiáng)大，較稀疏的地方場(chǎng)強(qiáng)小。規(guī)定:場(chǎng)中任意兩相鄰等勢(shì)面間的電勢(shì)差相等課堂練習(xí)：由等勢(shì)面確定a、b點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)大小和方向已知2025/1/568第五章靜電場(chǎng)3、場(chǎng)強(qiáng)與電勢(shì)梯度的關(guān)系單位正電荷從

a到b電場(chǎng)力的功電場(chǎng)強(qiáng)度沿某一方向的分量沿該方向電勢(shì)的變化率的負(fù)值方向上的分量

在2025/1/569第五章靜電場(chǎng)說明：a)場(chǎng)強(qiáng)與電勢(shì)沿等勢(shì)面法線方向的變化率相聯(lián)系，E大時(shí)等勢(shì)面密集，E小時(shí)等勢(shì)面稀疏，等勢(shì)面疏密可反映E的大小。b)負(fù)號(hào)表示場(chǎng)強(qiáng)E沿等勢(shì)面法線方向指向u降落的方向。場(chǎng)強(qiáng)沿法線方向：2025/1/570第五章靜電場(chǎng)例．計(jì)算點(diǎn)電荷電場(chǎng)中任一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)解：說明：利用只可求得E沿l方向上的分量

2025/1/571第五章靜電場(chǎng)§5.4電偶極子電偶層電偶極子電場(chǎng)的電勢(shì)電偶層2025/1/572第五章靜電場(chǎng)一、電偶極子電偶極子：兩個(gè)相距很近帶等量異號(hào)電荷的點(diǎn)電荷所組成的系統(tǒng)。電偶極矩：軸線：由負(fù)到正；電偶中心：o+o1、概念：2025/1/573第五章靜電場(chǎng)2、電偶極子電場(chǎng)中P點(diǎn)的電勢(shì)2025/1/574第五章靜電場(chǎng)電勢(shì)特點(diǎn)：a.一四象限電勢(shì)為正，（靠近+q一側(cè)）c.軸線上軸線中垂線上u=0b.二三象限電勢(shì)為負(fù)，（靠近-q一側(cè)）d.電勢(shì)與電矩p呈正比，p決定電偶極子電場(chǎng)性質(zhì)。2025/1/575第五章靜電場(chǎng)3、電偶極子電場(chǎng)中的場(chǎng)強(qiáng)注意：不能利用求得任意點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)，只能求出E沿r方向上的分量。

用求電偶極子電場(chǎng)中軸線延長(zhǎng)線上的場(chǎng)強(qiáng)方向與p同2025/1/576第五章靜電場(chǎng)二、電偶層電偶層：相距很近，互相平行且?guī)в械戎诞愄?hào)電荷的兩個(gè)帶電表面。如：心肌細(xì)胞-------+++++++電偶層++++++++++++心肌細(xì)胞1、概念：2025/1/577第五章靜電場(chǎng)2、電偶層元產(chǎn)生的電勢(shì)：為層矩，即單位面積電偶層的電矩。為ds對(duì)p點(diǎn)所張的立體角。為ds法線方向與r的夾角-------+++++++p+-電偶層元ds2025/1/578第五章靜電場(chǎng)dsrds’n立體角定義：任意閉合面對(duì)于面內(nèi)某點(diǎn)所張的立體角都為?ao球面對(duì)中心o點(diǎn)所張的立體角為：球面對(duì)任意點(diǎn)a所張是立體角為2025/1/579第五章靜電場(chǎng)則有：電偶層電勢(shì)只與立體角有關(guān)而不與電偶層大小和形狀有關(guān)對(duì)dΩ規(guī)定正負(fù)：從p點(diǎn)看電偶層元面，若帶正電則dΩ為正；反之，為負(fù)（與電偶極子電勢(shì)對(duì)應(yīng)）2025/1/580第五章靜電場(chǎng)++++++++++++3、對(duì)靜息心肌細(xì)胞分析：?a（膜內(nèi)電勢(shì)）（膜外電勢(shì)）4、若心肌細(xì)胞處于興奮狀態(tài)，則：面電荷密度σ發(fā)生變化b?電勢(shì)U變化電場(chǎng)改變?nèi)我鈨牲c(diǎn)電勢(shì)差改變心電圖（周期性心壓變化）2025/1/581第五章靜電場(chǎng)§5.5靜電場(chǎng)中的電介質(zhì)電介質(zhì)的極化電介質(zhì)中的靜電場(chǎng)2025/1/582第五章靜電場(chǎng)

有極分子：分子正負(fù)電荷中心不重合。無極分子：分子正負(fù)電荷中心重合；電介質(zhì)CH+H+H+H+正負(fù)電荷中心重合甲烷分子+正電荷中心負(fù)電荷中心H++HO水分子——分子電偶極矩1、電介質(zhì)的極化一、電介質(zhì)及其極化2025/1/583第五章靜電場(chǎng)

2.無極分子的位移極化無外電場(chǎng)時(shí)加上外電場(chǎng)后+++++++極化電荷極化電荷2025/1/584第五章靜電場(chǎng)3.有極分子的轉(zhuǎn)向極化+++++++++++++++++++++++++++無外電場(chǎng)時(shí)電矩取向不同兩端面出現(xiàn)極化電荷層轉(zhuǎn)向外電場(chǎng)加上外場(chǎng)2025/1/585第五章靜電場(chǎng)1、電極化強(qiáng)度(矢量)單位體積內(nèi)分子電偶極矩的矢量和描述了電介質(zhì)極化強(qiáng)弱，反映了電介質(zhì)內(nèi)分子電偶極矩排列的有序或無序程度。二、電介質(zhì)中的靜電場(chǎng)2025/1/586第五章靜電場(chǎng)無限大均勻電介質(zhì)中充滿電場(chǎng)空間的各向同性均勻電介質(zhì)內(nèi)部的場(chǎng)強(qiáng)大小等于真空中場(chǎng)強(qiáng)的倍，方向與真空中場(chǎng)強(qiáng)方向一致。介質(zhì)中的場(chǎng)極化電荷的場(chǎng)自由電荷的場(chǎng)2、電介質(zhì)中的電場(chǎng)2025/1/587第五章靜電場(chǎng)充滿電場(chǎng)空間的各向同性均勻電介質(zhì)內(nèi)部的場(chǎng)強(qiáng)大小等于真空中場(chǎng)強(qiáng)的倍，方向與真空中場(chǎng)強(qiáng)方向一致。2025/1/588第五章靜電場(chǎng)§5.6電容電場(chǎng)的能量電容器及其電容靜電場(chǎng)的能量2025/1/589第五章靜電場(chǎng)單位：法拉（F）、微法拉（

F）、皮法拉（pF）1、電容——使導(dǎo)體升高單位電勢(shì)所需的電量。一、電容電容器的電容：當(dāng)電容器的兩極板分別帶有等值異號(hào)

電荷q時(shí)，電量q與兩極板間相應(yīng)的電勢(shì)差uA-uB的比值。2025/1/590第五章靜電場(chǎng)平行板電容器已知：S、d、

0設(shè)A、B分別帶電+q、-qA、B間場(chǎng)強(qiáng)分布電勢(shì)差由定義討論與