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第十五講德拜弛豫及弛豫極化的微觀機制主講人：xxx西安交通大學電介質物理課程組知識回顧時域形式：頻域形式：以上為一般形式的討論，某種弛豫過程的數學形式則具體地由弛豫函數f(t)及其頻域形式f(ω)決定。德拜弛豫弛豫函數：想象一個電容器的充電過程，R-C串聯(lián)，C上的電荷變化就是一個從0到1（固定值）的過程后效函數，隨時間從0增加到1RCt10Qc則有：該式為一個RC充電過程的弛豫函數，借用這個數學形式，就可以推導出德拜弛豫方程德拜弛豫弛豫函數：f(t)的傅立葉變換代入弛豫介電常數頻域表達式：頻域形式：分解成實部虛部：德拜弛豫方程德拜弛豫的特點德拜弛豫方程低頻——介電實部為靜態(tài)介電常數介電虛部接近于零中頻——介電實部快速下降介電虛部達到峰值高頻——介電實部為高頻介電常數介電虛部接近于零德拜弛豫的特點德拜弛豫是一種簡單的理想化模型，實際介質中符合德拜弛豫的例子不多，僅有幾類，如冰。德拜弛豫給出了弛豫型極化的基本頻譜特點，即實部隨頻率上升下降，虛部出現(xiàn)峰值德拜弛豫有一個特征的滯后時間τ，這是德拜弛豫與其他復雜類型弛豫的顯著區(qū)別德拜弛豫的等效電路模型為RC串聯(lián)一德拜弛豫方程二極化弛豫的微觀機制1自由點偶極子轉向極化的微觀機制-德拜理論Ee偶極分子分布2弛豫時間τ3缺陷偶極子極化的雙平衡位置模型1）雙平衡位置模型未加電場的雙平衡模型沿x

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