環(huán)境流體力學(xué) 課件 第四章第四節(jié)1勢(shì)函數(shù)_第1頁(yè)
環(huán)境流體力學(xué) 課件 第四章第四節(jié)1勢(shì)函數(shù)_第2頁(yè)
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4.4.1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)4.4.1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)Laplace方程線性方程：方程不顯含時(shí)間t，但同樣適用于不可壓縮非定常無(wú)旋流動(dòng)？方程解可線性疊加1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)4個(gè)變量：u1,u2,u3,p4個(gè)方程：1個(gè)線性，3個(gè)非線性速度和壓強(qiáng)聯(lián)立求解無(wú)旋帶來(lái)的簡(jiǎn)化

2個(gè)變量：φ，p2個(gè)方程：1個(gè)線性、1個(gè)非線性速度和壓強(qiáng)分開來(lái)求解1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)Laplace方程線性方程：方程不顯含時(shí)間t，但同樣適用于不可壓縮非定常無(wú)旋流動(dòng)√方程解可線性疊加1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)Laplace方程線性方程：方程不顯含時(shí)間t，但同樣適用于不可壓縮非定常無(wú)旋流動(dòng)初始條件：邊界條件：方程解可線性疊加壁面遠(yuǎn)場(chǎng)自由面1知識(shí)點(diǎn):勢(shì)函數(shù)例

：無(wú)粘不可壓縮流體的均勻來(lái)流，繞過(guò)一無(wú)窮長(zhǎng)直圓柱。已知均勻來(lái)流速度V∞，圓柱半徑a，流體密度ρ，不計(jì)重力。求流場(chǎng)速度及圓柱表面所受壓強(qiáng)。邊界條件壁面遠(yuǎn)場(chǎng)？歐拉方程2例題:勢(shì)函數(shù)例

：無(wú)粘不可壓縮流體的均勻來(lái)流，繞過(guò)一無(wú)窮長(zhǎng)直圓柱。已知均勻來(lái)流速度V∞，圓柱半徑a，流體密度ρ，不計(jì)重力。求流場(chǎng)速度及圓柱表面所受壓強(qiáng)。邊界條件壁面遠(yuǎn)場(chǎng)？歐拉方程2例題:勢(shì)函數(shù)在r=a處，在無(wú)窮遠(yuǎn)處，因此速度勢(shì)φ是2例題:勢(shì)函數(shù)例：無(wú)粘…圓柱繞流無(wú)粘2例題:勢(shì)函數(shù)例：無(wú)粘…圓柱繞流

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