2019水利水電詞匯十三

水利水電詞匯十三2010-09-20水利水電詞匯(十三)2水運(yùn)動(dòng)學(xué)及水動(dòng)力學(xué)Hydrokinematicsandhydrodynamics2.1 水運(yùn)動(dòng)學(xué)Hydrokinematics2.1.1 歐拉法Eulerianmethod以歐拉(Euler,L.)命名的、觀察被液體所充滿的空間中每一個(gè)空間點(diǎn)上水流要素隨時(shí)間變化、并把足夠多的空間點(diǎn)綜合起來(lái)得出整個(gè)流體運(yùn)動(dòng)規(guī)律的研究方法。2.1.2拉格朗日法Lagrangianmethod以拉格朗日(LagrangeJ.L.)命名的、跟蹤流體中各個(gè)質(zhì)點(diǎn)研究其運(yùn)動(dòng)隨空間位置和時(shí)間的變化來(lái)獲得整個(gè)流體運(yùn)動(dòng)規(guī)律的研究方法。2.1.3全加速度totalacceleration速度矢量對(duì)時(shí)間的全導(dǎo)數(shù)。localacceleration一固定空間點(diǎn)上由于時(shí)間改變而引起的速度變化率（即速度矢量對(duì)時(shí)間的偏導(dǎo)數(shù)）。2.1.5位變加速度（對(duì)流加速度,遷移加速度）convectiveacceleration流動(dòng)的質(zhì)點(diǎn)在同一瞬間兩點(diǎn)空間位置不同所引起的速度變化率。2.1.6水流連續(xù)方程continuityequationofflow質(zhì)量守恒定律在水流運(yùn)動(dòng)中的表達(dá)式。2.1.7流速flowvelocity流場(chǎng)中任一質(zhì)點(diǎn)在單位時(shí)間內(nèi)的位移。2.1.8流速場(chǎng)velocityfield空間區(qū)域內(nèi)各點(diǎn)的流速分布及其隨時(shí)間變化的情況。2.1.9流速脈動(dòng)velocityfluctuation流場(chǎng)中某一固定點(diǎn)上流速隨時(shí)間作不規(guī)則隨機(jī)變化的現(xiàn)象。potentialflow流體微團(tuán)沒(méi)有旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)的流動(dòng)2.1.11流速勢(shì)函數(shù)velocitypotentialfunction流速矢量為某一標(biāo)量函數(shù)?(x,y,z,t) 的梯度的函數(shù)。2.1.12流函數(shù)streamfunction流場(chǎng)中滿足不可壓縮流體連續(xù)性方程的一個(gè)描述流速場(chǎng)的標(biāo)量函數(shù)。2.1.13流網(wǎng)flownet一族水流流線與一族等勢(shì)線所形成的正交曲線四邊形網(wǎng)格。2.1.14跡線pathline流體質(zhì)點(diǎn)連續(xù)運(yùn)動(dòng)的軌跡線。2.1.15流線streamline流場(chǎng)中反映同一時(shí)刻流動(dòng)變化趨勢(shì)的一條幾何線。在同一時(shí)刻流線上各質(zhì)點(diǎn)的流速方向與該線相切。streamtube在流動(dòng)區(qū)域中，通過(guò)微小的閉合曲線上各點(diǎn)所引出的流線構(gòu)成的管狀曲面。2.1.17流束（元流,流股）flowfilament流管中的液流。2.1.18恒定流（定常流）steadyflow流場(chǎng)中任一水流質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)要素（如流速、壓強(qiáng)、密度等）不隨時(shí)間改變的流動(dòng)。2.1.19非恒定流（不定常流）unsteadyflow流場(chǎng)中的水流質(zhì)點(diǎn)通過(guò)各空間點(diǎn)時(shí)有一個(gè)或幾個(gè)運(yùn)動(dòng)要素隨時(shí)間改變的流動(dòng)。2.1.20等速流homogeneousflow流場(chǎng)中各點(diǎn)的流速大小相等方向相同的流動(dòng)。2.1.21均勻流uniformflow流速大小和方向沿流程不變、流線為平行的直線的流動(dòng)。non-uniformflow流速的大小或流速的方向沿流程改變、流線為不平行的曲線或不平行的直線的流動(dòng)。2.1.23漸變流graduallyvariedflow水力要素沿流程緩慢變化的流動(dòng)。2.1.24急變流rapidlyvariedflow水力要素或沿流程或隨時(shí)間急劇變化的流動(dòng)。2.1.25一維流（一元流）one-dimensionalflow水流運(yùn)動(dòng)要素是時(shí)間t和一個(gè)空間坐標(biāo)函數(shù)的流動(dòng)。2.1.26二維流（二元流）two-dimensionalflow水流運(yùn)動(dòng)要素是時(shí)間t和兩個(gè)空間坐標(biāo)函數(shù)的流動(dòng)。2.1.27三維流（三元流）three-dimensionalflow水流運(yùn)動(dòng)要素是時(shí)間t和三個(gè)空間坐標(biāo)函數(shù)的流動(dòng)。2.1.28兩相流two-phaseflow含有兩種物態(tài)的物體（如液體和氣體、液體和固體、氣體和固體等）的聯(lián)合流動(dòng)。2.1.29多相流multi-phaseflow含有多種物態(tài)的物體（如液體、氣體和固體等）的聯(lián)合流動(dòng)。2.1.30角隅流cornerflow流體繞角點(diǎn)（奇點(diǎn)）的流動(dòng)。2.1.31源勢(shì)流sourcepotentialflow理想不可壓縮勢(shì)流中源于一點(diǎn)的出流運(yùn)動(dòng)。2.1.32匯勢(shì)流sinkpotentialflow理想不可壓縮勢(shì)流中匯于一點(diǎn)的入流運(yùn)動(dòng)。2.1.33勢(shì)渦（自由渦）potentialvortex在擾動(dòng)力移去后由有勢(shì)質(zhì)量力維持流體作圓周運(yùn)動(dòng)，其質(zhì)點(diǎn)流速的大小與繞渦心轉(zhuǎn)動(dòng)半徑成反比的渦旋運(yùn)動(dòng)（除渦心為奇點(diǎn)外，整個(gè)流速場(chǎng)是有勢(shì)的）。2.1.34強(qiáng)迫渦forcevortex在某種擾動(dòng)力作用下流體作圓周運(yùn)動(dòng)，其質(zhì)點(diǎn)流速的大小與繞渦心轉(zhuǎn)動(dòng)半徑成正比的渦旋運(yùn)動(dòng)。2.1.35渦量vorticity流體作渦旋運(yùn)動(dòng)的量度，以流速矢量的旋度表示。2.1.36渦線vortexline流體作渦運(yùn)動(dòng)中的一條幾何線。在同一時(shí)刻，該線上各點(diǎn)的渦量均與該線相切。2.1.37螺旋流spiralflow流速矢量與渦量平行的流動(dòng)。2.1.38速度環(huán)量velocitycirculation流速矢量按所取的方向沿某一曲線的線積分。2.1.39駐點(diǎn)（滯點(diǎn)）stagnationpoint繞流體迎流頂沖速度為零的點(diǎn)2.1.40分離點(diǎn)seperationpoint繞流體上形成流體分離的點(diǎn)（該處流速的法向?qū)?shù)為零）。2.1.41水力要素（水力參數(shù)）hydraulicelements流場(chǎng)中表示水體運(yùn)動(dòng)的、通常包括幾何的、運(yùn)動(dòng)的和動(dòng)力的量2.1.42過(guò)水?dāng)嗝鎐rosssectionofflow流場(chǎng)中與流線正交的橫斷面。2.1.43濕周wettedperimeter過(guò)水?dāng)嗝嫔狭黧w與固體周界接觸的長(zhǎng)度。2.1.44水力半徑hydraulicradius流體的過(guò)水?dāng)嗝婷娣e與濕周的比值。2.1.45流量discharge（flowrate）單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)過(guò)水?dāng)嗝娴牧黧w體積。averagevelocityofcrosssection假定過(guò)水?dāng)嗝嫠懈鼽c(diǎn)流速都相同的水體總流的理想流速。2.2水動(dòng)力學(xué)Hydrodynamics2.2.1理想流體idealfluid設(shè)想為完全沒(méi)有粘性且絕對(duì)不可壓縮的流體。2.2.2不可壓縮流體incompressiblefluid流體密度不隨壓強(qiáng)增減而變化的流體。2.2.3動(dòng)水壓強(qiáng)hydrodynamicpressure流動(dòng)的水體中某一點(diǎn)的壓強(qiáng)。2.2.4壓強(qiáng)系數(shù)pressurecoefficient流體中某一點(diǎn)的壓強(qiáng)與距該點(diǎn)無(wú)窮遠(yuǎn)處的壓強(qiáng)之差同該點(diǎn)動(dòng)水壓強(qiáng)的比值。2.2.5流速水頭velocityhead以水柱高度表示的單位重量水體在單位時(shí)間內(nèi)的動(dòng)能 ，即單位時(shí)間內(nèi)流體平均流速的平方除以兩倍重力加速度。226總水頭totalhead以水柱高度表示的單位重量水體在指定過(guò)水?dāng)嗝嫔系奈恢盟^、壓強(qiáng)水頭和流速水頭之和。2.2.7慣性水頭inertiahead以水柱高度表示的由于時(shí)變慣性力作功所引起的單位重量流體的能量值。2.2.8水頭損失headloss以水柱高度表示的單位重量的水體在流動(dòng)中所消耗的機(jī)械能。2.2.9水力坡降(水力比降)hydraulicslope(energygradient)單位流程上的水頭損失，亦即總水頭線的坡度。2.2.10動(dòng)能改正系數(shù)kineticenergycoefficient過(guò)水?dāng)嗝嫔狭黧w的實(shí)際動(dòng)能與相應(yīng)斷面平均流速求得的動(dòng)能之比值。2.2.11動(dòng)量改正系數(shù)momentumcoefficient單位時(shí)間內(nèi)流體通過(guò)斷面的實(shí)際動(dòng)量與單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)相應(yīng)斷面以平均流速求得的動(dòng)量之比值。2.2.12有勢(shì)力potentialforce凡力為某一函數(shù)的梯度時(shí)則稱該力是有勢(shì)力。2.2.13升力liftforce由于繞流的不對(duì)稱形成的與流速方向正交的力。2.2.14升力系數(shù)coefficientofliftforce作用于繞流體上的總升力與總動(dòng)能之比。2.2.15伯努利方程式Bernoulliequation以伯努利(BernoulliQ.I) 命名的表征流體所含的機(jī)械能守恒關(guān)系的方程(即在理想流體的恒定流動(dòng)中，同一流線上質(zhì)點(diǎn)的總機(jī)械能為常數(shù))。2.2.16納維一斯托克斯方程式Navier-Stokesequation由法國(guó)工程師納維(Navier)和英國(guó)物理學(xué)家斯托克斯(Stokes,G.G.)根據(jù)牛頓第二定律建立的粘性不可壓縮流體的動(dòng)量守恒方程式。2217文德里流量計(jì)Venturimeter以文德里（Venturi,G.B.） 命名的裝置在管道上的一種斷面逐漸收縮至喉道、再由喉道逐漸擴(kuò)大、根據(jù)喉道中局部壓強(qiáng)水頭變化與流量之間一定的關(guān)系以測(cè)量管道中流量的量測(cè)儀器。2.2.18畢托管（皮托管）Pitottube由畢托（Pitot,H.）發(fā)明的、在圓頭滯點(diǎn)及空心圓管周側(cè)開口分別測(cè)取流場(chǎng)中點(diǎn)動(dòng)水及靜水壓強(qiáng)、用以測(cè)量流場(chǎng)中點(diǎn)流速的量測(cè)儀器。2.2.19管嘴nozzle裝于水箱上的收縮短管，用以測(cè)量流量的儀器。2.2.20波達(dá)管Borda'smouthpiece圓柱形內(nèi)向管嘴、用以測(cè)量流量的儀器。3層流與紊流Laminarflowandturbulentflow3.1 層流laminarflow3.1.1 層流laminarflow粘性起主要作用，流體流動(dòng)的狀態(tài)成層狀或線狀的流動(dòng)。3.1.2牛頓流體Newtonianfluid根據(jù)牛頓(Newton,L.)進(jìn)行的平板實(shí)驗(yàn)定性的切應(yīng)力與切應(yīng)變之間成線性關(guān)系的流體。3.1.3非牛頓流體non-Newtonianfluid切應(yīng)力與切應(yīng)變之間不成線性關(guān)系的流體。3.1.4雷諾數(shù)ReynoIdsnumber以雷諾(Reynolds,O.)命名的、表征流體在流動(dòng)中慣性力與粘性力之比的無(wú)量綱數(shù)。3.1.5臨界雷諾數(shù)criticalReynoIdsnumber水流從層流狀態(tài)轉(zhuǎn)變到紊流狀態(tài)過(guò)程中，狀態(tài)轉(zhuǎn)變時(shí)的雷諾數(shù)(一般取其下臨界雷諾數(shù))。3.1.6動(dòng)力粘滯系數(shù)dynamicviscositycoefficient粘滯性流體中切應(yīng)力與流速梯度的比例常數(shù)。3.1.7運(yùn)動(dòng)粘滯系數(shù)kinematicviscositycoefficient粘滯性流體的動(dòng)力粘滯系數(shù)與流體密度的比例常數(shù)。3.1.8蠕動(dòng)creep雷諾數(shù)非常小、慣性項(xiàng)可以忽略的流體運(yùn)動(dòng)。3.2紊流Turbulentflow3.2.1紊流（湍流）turbulentflow由于流體質(zhì)點(diǎn)混摻，促使流速、壓強(qiáng)等運(yùn)動(dòng)要素在空間和時(shí)間上均隨機(jī)脈動(dòng)的流體運(yùn)動(dòng)。3.2.2瞬時(shí)流速instantaneousvelocity紊流中一點(diǎn)流速的瞬時(shí)值。3.2.3時(shí)均流速timeaveragevelocity紊流中一點(diǎn)的瞬時(shí)流速在一定時(shí)段內(nèi)的時(shí)間平均值。3.2.4脈動(dòng)流速fluctuatingvelocity紊流中一點(diǎn)的瞬時(shí)流速與時(shí)均流速之差。turbulentviscositycoefficient(eddyviscositycoefficient)紊流中將雷諾應(yīng)力與時(shí)均流速梯度聯(lián)系起來(lái)的比例系數(shù)。3.2.6紊流譜turbuleneespectrum表示紊流中旋渦的各種波長(zhǎng)或頻率分布的圖。3.2.7時(shí)均能量timeaverageenergy在某一時(shí)段內(nèi)紊流能量的時(shí)間平均值。3.2.8紊動(dòng)能量turbulentenergy紊流中能量的脈動(dòng)值。3.2.9紊動(dòng)強(qiáng)度turbulentintensity以脈動(dòng)流速的均方根值與平均流速之比表示的度量紊動(dòng)程度大小的尺度3.2.10紊流模型turbulentmodel為了封閉雷諾方程而提出的各種附加數(shù)學(xué)關(guān)系式。3.2.11紊流擴(kuò)散turbulentdiffusion紊流中由于紊動(dòng)而引起質(zhì)量、動(dòng)量、熱量等物理量混摻及物質(zhì)的位置轉(zhuǎn)移、濃度擴(kuò)展、溫度減小等現(xiàn)象。3212雷諾方程式ReynoIdsequation由雷諾(ReynoIds,O)提出的在平均穩(wěn)流運(yùn)動(dòng)形態(tài)下的不可壓縮流體的運(yùn)動(dòng)方程式。3.2.13雷諾應(yīng)力ReynoIdsstress由于流速脈動(dòng)所引起的流層上的附加切應(yīng)力。又稱紊動(dòng)應(yīng)力。3.3邊界層Boundarylayer3.3.1 邊界層boundarylayer與固體邊界相毗連的、由于邊界阻滯作用流速梯度很大、且粘滯力與慣性力為同一數(shù)量級(jí)的實(shí)際液流層。3.3.2邊界層厚度thicknessofboundarylayer從固體邊界沿外法線方向到流速等于 0.99邊界層外主流流速處的距離。displacementthickness由于固體邊界的阻滯作用較理想流體所減小的流量擠入邊界層外 ，迫使流線向外推移的距離。334動(dòng)量損失厚度momentumlossthickness邊界層內(nèi)流速減小較理想流體所減少的動(dòng)量，相當(dāng)于理想流體具有這一動(dòng)量的水層厚度。3.3.5能量損失厚度dissipationenergythickness邊界層內(nèi)流速減小較理想流體所減少的能量，相當(dāng)于理想流體具有這一能量的水層厚度。4水流阻力和能頭損失Flowresistaneeandheadloss4.1 表面阻力及摩擦能頭損失Surfaceresistaneeandfrietionalheadloss4.1.1 表面阻力surfaeeresistance(skinfrictionresistanee)過(guò)流建筑物或繞流體表面對(duì)水流所產(chǎn)生的摩阻作用。4.1.2粘性底層(粘性次層)viscoussublayer紊流邊界層的壁面區(qū)中、緊貼固體壁面粘性切應(yīng)力起主要作用、流速分布接近線性分布的極薄層。4.1.3絕對(duì)粗糙度absoluteroughness壁面粗糙凸起高度。4.1.4相對(duì)粗糙度relativeroughness壁面粗糙凸起高度與橫斷面某一特征幾何尺寸之比值。4.1.5水力粗糙度hydraulicroughness壁面粗糙凸起高度與粘性底層厚度之比值。4.1.6水力光滑區(qū)hydraulicsmooth粘性底層大于粗糙凸起高度、沿程阻力系數(shù)只與雷諾數(shù)有關(guān)而與壁面粗糙無(wú)關(guān)的區(qū)域。4.1.7水力粗糙區(qū)hydraulicroughnessregion粗糙凸起高度高出粘性底層、沿程阻力系數(shù)只與壁面粗糙有關(guān)而與雷諾數(shù)無(wú)關(guān)的區(qū)域。transientregionofturbulentflow粘性底層不能完全掩蓋粗糙凸起高度、沿程阻力系數(shù)從水力光滑區(qū)過(guò)渡到水力粗糙區(qū)的變化區(qū)域。4.1.9糙率roughness表征壁面粗糙程度的一個(gè)綜合性系數(shù)。4.1.10摩阻流速frictionalvelocity以壁面切應(yīng)力與流體密度之比的平方根計(jì)算出的、具有速度量綱的參數(shù)。4.1.11穆迪圖Moodygraph工業(yè)管道中的沿程阻力系數(shù)與管流雷諾數(shù)、管壁相對(duì)粗糙度之間的關(guān)系曲線圖。4.1.12混合長(zhǎng)度（摻長(zhǎng)）mixinglength紊流中微團(tuán)混摻時(shí)一次跳動(dòng)的距離。4.1.13人工加糙artificialroughness在過(guò)流壁面上用人工加上一定的凸起物而使壁面糙率增大的措施。4.1.14沿程水頭損失frictionalheadloss單位重量的水體流動(dòng)時(shí)由于邊壁表面阻力在流程中所引起的水頭損失。4.2形體阻力及局部能頭損失Formdragandlocalheadloss4.2.1 形體阻力formdrag(formresistanee)位于水流中的物體，由于其體形與流線不吻合，而在物體前后產(chǎn)生壓力差所形成的阻力。4.2.2形體阻力系數(shù)coefficientofformdrag作用在形體上的總壓能與總動(dòng)能之比。4.2.3局部水頭損失localheadloss單位重量的水體流動(dòng)時(shí)由于邊壁形狀突變而在該處引起的水頭損失。5管流Pipeflow5.1 管道恒定流Steadypipeflow5.1.1短管shortpipe沿程損失和局部損失在管道的總水頭損失中均占重要成份的管道。5.1.2長(zhǎng)管longpipe沿程損失在管道總水頭損失中占主要成份、而局部損失及流速水頭占極次要的成份甚至可以忽略的管道。5.1.3管道自由出流freedischargeofpipeflow管道出口高出下游水面以上、下游水位變化對(duì)管道出流能力無(wú)影響的出流狀態(tài)。5.1.4管道淹沒(méi)出流submergeddischargeofpipeflow管道出口淹沒(méi)在下游水面以下、下游水位變化對(duì)管道出流能力有影響的出流狀態(tài)。5.1.5管流流量系數(shù)dischargecoefficientofpipeflow反映管道沿程阻力、局部阻力以及流速水頭等因素影響管道輸水能力的系數(shù)。5.1.6流量模數(shù)dischargemodulus以過(guò)水?dāng)嗝婷娣e、謝才系數(shù)以及水力半徑的平方根三者的乘積計(jì)算并具有流量的量綱的參數(shù)。5.2管道非恒定流Unsteadypipeflow5.2.1 水錘（水擊）waterhammer在有壓管道中，由于閥門突然啟、閉，使水體流速急劇變化而產(chǎn)生的水體壓強(qiáng)交替升降的一種現(xiàn)象。5.2.2水錘波（（水擊波）waveofwaterhammer管道中的水體由于水錘作用所發(fā)生的彈性波。5.2.3水錘波波速wavevelocityofwaterhammer水錘波在管道中的傳播速度。5.2.4直接水錘（直接水擊）directwaterhammer閥門關(guān)閉時(shí)間小于水錘波沿管長(zhǎng)往返傳播一次的時(shí)間 （稱為相）的水錘。5.2.5間接水錘（間接水擊）indirectwaterhammer閥門關(guān)閉時(shí)間大于水錘波沿管長(zhǎng)往返傳播一次的時(shí)間 （稱為相）的水錘。6明槽流（明渠流）Openchannelflow6.1 明槽恒定漸變流（明渠恒定漸變流）無(wú)壓流（無(wú)壓流（明流）freesurfaceflow水道中具有自由表面的流動(dòng)。6.1.2棱柱形渠槽prismaticchannel斷面形狀、尺寸及底坡沿流程保持不變的渠槽。6.1.3順坡（正坡）positiveslope渠槽底高程沿流程下降的底坡。6.1.4水平底坡horizontalslope渠槽底高程沿流程保持不變的底坡。6.1.5逆坡（反坡）adverseslope渠槽底高程沿流程上升的底坡。6.1.6明槽（渠）均勻流uniformflowinopenchannel明槽（渠）中水深、斷面平均流速和流速分布均沿流程保持不變的流動(dòng)、6.1.7正常水深normaldepth明槽（渠）中水流為均勻流動(dòng)時(shí)的水深。6.1.8水力最優(yōu)斷面optimalhydrauliccrosssection面積一定而過(guò)水能力最大的明槽（渠）斷面?；蚩啥x為通過(guò)流量一定而濕周最小的明槽（渠）斷面。6.1.9弗勞德數(shù)Froudenumber以弗勞德（Froude,W.）命名的表征流體在流動(dòng)中慣性力與重力之比的無(wú)量綱數(shù)。6.1.10緩流subcriticalflow（tranquilflow）弗勞德數(shù)小于1的水流流動(dòng)。6.1.11臨界流criticalflow弗勞德數(shù)等于1的水流流動(dòng)。6.1.12急流supercriticalflow弗勞德數(shù)大于1的水流流動(dòng)。specificenergy由過(guò)水?dāng)嗝孀畹忘c(diǎn)起算的明槽（渠）水流中單位重量水體所具有的勢(shì)能與動(dòng)能之和。6.1.14臨界水深criticaldepth在一定的明槽（渠）斷面和通過(guò)一定的流量的情況下，相應(yīng)于斷面比能為最小時(shí)的水深（即弗勞德數(shù)等于1時(shí)相應(yīng)的水深）。6.1.15臨界流速criticalvelocity相應(yīng)于水深等于臨界水深時(shí)的明槽（渠）斷面平均流速。6.1.16臨界底坡criticalslope相應(yīng)于正常水深等于臨界水深時(shí)的明槽（渠）底坡。6.1.17緩坡mildslope小于臨界底坡的明槽（渠）底坡。6.1.18陡坡steepslope大于臨界底坡的明槽（渠）底坡。6.1.19水面曲線watersurfaceprofile明槽（渠）水流的自由水面線。6.1.20壅水曲線（回水曲線）backwatercurve明槽（渠）中發(fā)生減速流動(dòng)、水深沿流程增加的水面曲線。6.1.21降水曲線drawndowncurve（fallingcurve）明槽（渠）中發(fā)生加速流動(dòng)、水深沿流程下降的水面曲線。6.1.22水力指數(shù)hydraulicexponent明槽（渠）水流流量模數(shù)與水深成某種指數(shù)關(guān)系的經(jīng)驗(yàn)公式中的指數(shù)6.1.23謝才公式Ch'ezy'sformula由謝才（Ch'ezy,A.de）提出的計(jì)算明槽均勻流流速的公式之一。6.1.24曼寧公式Manning'sformula由曼寧（Manning,R）提出的計(jì)算明槽均勻流流速的一個(gè)經(jīng)驗(yàn)公式。6.2明槽（渠）恒定急變流水跌Steadyrapidlyvariedflowinopenchannel621水跌hydraulicdrop明槽（渠）水流流經(jīng)跌坎處（或由緩坡變?yōu)槎钙绿帲?，水流由緩流轉(zhuǎn)變?yōu)榧绷鲿r(shí)所形成的水面急驟降落的水流現(xiàn)象。6.2.2水躍hydraulicjump明槽（渠）水流由急流到緩流、水面突然抬高的局部水流現(xiàn)象。6.2.3斷面比力specificforce水躍躍前或躍后斷面上的壓力與慣性力之和與單位水體的重力之比。6.2.4水躍函數(shù)hydraulicjumpfunction當(dāng)流量一定時(shí)水躍躍前或躍后斷面上的動(dòng)水壓力與動(dòng)量之和均是水深的函數(shù)關(guān)系。6.2.5共軛水深conjugatedepth水躍躍前及躍后兩斷面中水躍函數(shù)相等的一對(duì)水深。lengthofhydraulicjump水躍躍前、躍后相應(yīng)其共軛水深的兩斷面之間的水平距離627水躍高度heightofhydraulicjump水躍躍前、躍后相應(yīng)其共軛水深的兩斷面水深之差。6.2.8完全水躍perfecthydraulicjump表面具有強(qiáng)烈漩滾及其下面有水流擴(kuò)散區(qū)的水躍。6.2.9波狀水躍undularhydraulicjump躍首斷面的水流弗勞德數(shù)大于 1和小于1.7、水面形成一系列波浪的水躍6.2.10水躍消能率coefficientofenergydissipationofhydraulicjump水躍躍前與躍后斷面的能量差同躍前斷面能量的比值。6.3明槽（渠）非恒定流Unsteadyflowinopenchannel6.3.1洪水波floodwave洪水下泄時(shí)其流量和水位隨時(shí)間變化形成的非恒定流動(dòng)。DeSaint-Venantequation以圣?維南(Saint-Venant,A.J.C.B.de) 命名的描述明渠非恒定流運(yùn)動(dòng)的基本微分方程式組。633槽蓄channelstorage一段河槽內(nèi)相對(duì)于原水位所蓄的水量。6.3.4瞬態(tài)法finiteincrementmethod逐段地瞬時(shí)分析明槽(渠)非恒定流流動(dòng)狀態(tài)的一種近似方法。6.3.5特征線法characteristicsmethod把數(shù)學(xué)模型的控制偏微分方程轉(zhuǎn)化為特征關(guān)系式 (常微分方程)并在特征線網(wǎng)格上求解的數(shù)值計(jì)算方法。6.3.6庫(kù)朗條件Courantcondition由庫(kù)朗(Courant,R.)提出的顯式差分格式求解波動(dòng)問(wèn)題的穩(wěn)定性條件。7堰流及孔口出流Weirflowandorificeflow7.1 堰流weirflow水流通過(guò)泄水建筑的控制斷面，具有自由降落水面的溢流。7.1.2堰寬weirlength堰在垂直水流方向的過(guò)水前沿的長(zhǎng)度。7.1.3堰高weirheight從上游渠底至堰頂?shù)母叨取?.1.4堰的厚度weirthickness沿水流方向的堰頂?shù)拈L(zhǎng)度。7.1.5堰上水頭weirhead上游靜水位高出堰頂?shù)纳疃取?.1.6堰頂水深depthoncrest堰頂斷面上曲線水流的垂直水深。7.1.7銳緣堰(薄壁堰)sharpcrestedweir(thin-plateweir)堰頂為銳緣、堰的厚度小于0.67倍堰上水頭、堰口呈矩形、三角形、梯形或曲線形的7.1.8寬頂堰broadcrestedweir堰的厚度為2~10倍堰上水頭、堰頂水面線有一段近似為水平段的堰。7.1.9實(shí)用堰practicalweir堰頂橫剖面為曲線型或折線型、堰的厚度為 0.67~2倍水頭、實(shí)際工程中常采用的堰。7.1.10克-奧堰面曲線Creager-0巾uuepoBprofile奧菲采羅夫根據(jù)克里格爾曲線與水舌下緣坐標(biāo)取折中值所得的堰面曲線。7.1.11幕曲線堰面power-curveprofile溢流面形狀為幕次曲線形式（一般為二次拋物線型）的堰面。7.1.12自由堰流freeoverflow堰頂?shù)囊缌髁坎皇芟掠嗡蛔儎?dòng)影響的堰流。7.1.13溢流水舌flownappeoverweir壩與堰上溢流的薄片水股。7.1.14淹沒(méi)堰流submergedoverflow堰頂?shù)囊缌髁渴芟掠嗡蛔儎?dòng)影響的堰流。7.2孑L口出流Orificeflow7.2.1閘孔出流orificeoutflow水流從閘門下的孔口泄出的流動(dòng)。7.2.2收縮斷面vena-contracta堰或閘孔出口以下水深最小的斷面。7.2.3收縮水深contracteddepth水流在收縮斷面處的水深。7.2.4垂直收縮系數(shù)vena-contractacoefficient孔口后收縮斷面水深與閘孔孔口高度之比值。7.2.5側(cè)收縮系數(shù)side-contractacoefficient水流受閘墩墩頭約束影響引起收縮后的過(guò)水寬度與閘孔的實(shí)際寬度之比值。8建筑物下游消能Downstreamenergydissipation8.1消能方式Formsofdissipation8.1.1 底流消能（水躍消能）energydissipationbyhydraulicjump利用水躍消除從泄水建筑物貼底泄出的急流的余能、將急流轉(zhuǎn)變?yōu)榫徚髋c下游水流相銜接的消能方式。8.1.2面流消能rollingcurrentenergydissipation在泄水建筑物的出流處設(shè)置跌坎或小挑坎、將泄出的急流挑向下游水流的上層、并在底部形成漩滾的消能方式。8.1.3挑流消能ski-jumpenergydissipation在泄水建筑物出流處設(shè)置挑流鼻坎將泄出的急流挑向空中 ，形成摻氣射流落入下游水墊的消能方式。8.1.4折沖水流deflectedcurrent泄水建筑物下游主流不穩(wěn)定，在平面上形成周期性擺動(dòng)的流態(tài)。spacehydraulicjump具有三維流動(dòng)特征的水躍。8.2空化與摻氣Cavitationandaeration8.2.1空化(空穴)cavitation在高速水流中某處的絕對(duì)壓強(qiáng)低于該處的汽化壓強(qiáng)時(shí)，出現(xiàn)含空穴(涉及空穴的發(fā)生、發(fā)展與潰滅)的水流現(xiàn)象。8.2.2空化數(shù)(空化指數(shù))cavitationnumber(cavitationindex)水流中某處在一定溫度下的飽和蒸汽壓強(qiáng)水頭和相對(duì)壓強(qiáng)水頭之差與其流速水頭的比值。8.2.3空蝕cavitationdamage(pitting)由于空化所引起的固體邊界的剝蝕破壞。8.2.4摻氣水流aeratedflow(air-entrainedflow)水與空氣混摻的兩相流。aeratedpoint明渠水流紊流邊界層發(fā)展到水流表面、高紊動(dòng)強(qiáng)度使水流表面開始摻氣的點(diǎn)。9波浪Wave9.1波浪要素Elementsofwave9.1.1 波峰wavecrest(wavesummit)一個(gè)波的波形中的最高點(diǎn)。9.1.2波谷wavetrough(wavevalley)一個(gè)波的波形中的最低點(diǎn)。9.1.3波高waveheight從波峰至波谷的高差。9.1.4波體wavebody一個(gè)波包含高于原水面或低于原水面的空間體積。9.1.5波前(波鋒)wavefront波傳播時(shí)波前沿所到達(dá)的面9.1.6波長(zhǎng)wavelength沿波動(dòng)方向兩個(gè)同相位點(diǎn)之間的距離9.1.7波節(jié)wavenode振動(dòng)波的不動(dòng)點(diǎn)。9.1.8波速wavevelocity(wavespeed)波的傳播速度。9.1.9波浪中線middlelineofwave波峰至波谷的平均水平線。9.1.10波陡wavesteepness波高與波長(zhǎng)之比。9.1.11波數(shù)wavenumber一個(gè)單位距離內(nèi)波的個(gè)數(shù)。Wavemotion921波群速velocityofwavegroup與波的能量傳播有關(guān)的一