瞬變電磁原理演示文稿

瞬變電磁原理演示文稿本文檔共23頁；當(dāng)前第1頁；編輯于星期三\13點40分瞬變電磁原理本文檔共23頁；當(dāng)前第2頁；編輯于星期三\13點40分瞬變電磁法基本原理（2）瞬變電磁法或稱時間域電磁法（TransientElectromagneticMethod，簡稱TEM），利用不接地回線（線圈）向被測地質(zhì)體發(fā)射脈沖式電場作為場源（一次場），以激勵被測地質(zhì)體產(chǎn)生二次場，在發(fā)射脈沖的間隙利用接收回線（線圈）接收二次場隨時間變化的響應(yīng)。從接收的二次場數(shù)據(jù)中分析出地質(zhì)體異常導(dǎo)電體的位置，從而達(dá)到解決地質(zhì)問題的目的。本文檔共23頁；當(dāng)前第3頁；編輯于星期三\13點40分瞬變電磁法基本原理（3）

本文檔共23頁；當(dāng)前第4頁；編輯于星期三\13點40分瞬變電磁法基本原理（4）

前面提到測量數(shù)據(jù)是在脈沖間隙中得到的，理論上不存在一次場源的干擾，這稱之為時間上的可分性。 根據(jù)傅立葉變換理論可知，方波脈沖可視為許多不同頻率的組合，不同延時觀測的主要頻率成分不同，相應(yīng)時間的場在地質(zhì)體中的傳播速度不同，調(diào)查深度也就不同，這稱之為空間的可分性。 瞬變電磁法特點就基于這兩個可分性。本文檔共23頁；當(dāng)前第5頁；編輯于星期三\13點40分瞬變電磁響應(yīng)過程（1）在導(dǎo)電率為s、磁導(dǎo)率為μ的均勻地質(zhì)體表面敷設(shè)面積為S的矩形發(fā)射回線中供以階躍電流。 在電流斷開之前（t<0時），發(fā)射電流在回線周圍的地質(zhì)體和空間中建立起一個穩(wěn)定的磁場。本文檔共23頁；當(dāng)前第6頁；編輯于星期三\13點40分均勻大地瞬變電磁響應(yīng)過程（2） 在t=0時刻，將電流突然關(guān)斷，由該電流產(chǎn)生的磁場也立即消失。一次場的劇烈變化通過空氣傳至回線周圍的地質(zhì)體中，并在地質(zhì)體中激發(fā)出感應(yīng)電流以維持發(fā)射電流斷開之前存在的磁場不會立即消失。

本文檔共23頁；當(dāng)前第7頁；編輯于星期三\13點40分均勻大地瞬變電磁響應(yīng)過程（3） 由于介質(zhì)的歐姆損耗，這一感應(yīng)電流將迅速衰減，由它產(chǎn)生的磁場也隨之迅速衰減，這種迅速衰減的磁場又在其周圍介質(zhì)感應(yīng)出新的強度更弱的渦流。這一過程繼續(xù)下去，直至地質(zhì)體的歐姆損耗將磁場能量消耗殆盡。這便是地質(zhì)體中的瞬變電磁過程，伴隨這一過程的地磁場就是地質(zhì)體的瞬變電磁場。

本文檔共23頁；當(dāng)前第8頁；編輯于星期三\13點40分均勻大地瞬變電磁響應(yīng)過程（4） 在瞬變過程早期階段，高頻諧波占主導(dǎo)地位。由于高頻的趨膚效應(yīng)，渦旋電流主要集中在導(dǎo)電介質(zhì)的表層附近且阻礙電磁場向地質(zhì)體深處傳播。所以早期階段主要反映地質(zhì)體斷面上部地質(zhì)信息。 隨著時間的推移，高頻成分被導(dǎo)電介質(zhì)吸收，從而低頻成分占主導(dǎo)地位。它在導(dǎo)電地質(zhì)體中激發(fā)出很強的渦旋電流。然而由于熱損耗，這些渦旋電流場很快就消失了。 在瞬變過程的晚期，局部地質(zhì)體中的渦流實際上全部消失，而在各個地層中的渦流磁場之間連續(xù)的相互作用使場均勻化和使電流均勻分布，晚期場將依賴于斷面的總縱向電導(dǎo)。本文檔共23頁；當(dāng)前第9頁；編輯于星期三\13點40分均勻大地瞬變電磁響應(yīng)過程（4） 決定瞬變過程狀態(tài)的基本參數(shù)是場的瞬變時間。瞬變時間t依賴于地質(zhì)體的導(dǎo)電性和發(fā)—收距離。在近區(qū)和高阻巖石區(qū)，瞬變時間很短——幾十～幾百毫秒。在斷面中賦存著良導(dǎo)地質(zhì)體時這一過程變緩。在遠(yuǎn)區(qū)，瞬變時間可達(dá)到幾十秒，而在良導(dǎo)地質(zhì)體上有時達(dá)到一分鐘或更長。 由此可見，研究電磁場的瞬變過程可得到不同電導(dǎo)率地層系列的地質(zhì)信息及總縱向電導(dǎo)，也可以分離出斷面中的高導(dǎo)電帶。本文檔共23頁；當(dāng)前第10頁；編輯于星期三\13點40分瞬變電磁法的“煙圈”理論（1） 瞬變電磁法物理基礎(chǔ)是電磁感應(yīng)原理，據(jù)此理論，在電導(dǎo)率和磁導(dǎo)率均勻的地質(zhì)體上，敷設(shè)輸入階躍電流的回線，當(dāng)發(fā)送回線中電流突然斷開時，在下半空間就要被激勵起感應(yīng)渦流場以維持在斷開電流前存在的磁場，此瞬間的電流集中在回線附近的地質(zhì)體表面，并按指數(shù)規(guī)律衰減。隨后，面電流開始擴(kuò)散到地質(zhì)體下半空間中，在切斷電流后的任意晚期時間里，感應(yīng)渦流呈多個層殼的環(huán)帶狀，隨著時間的延長，渦流場將向下及向外擴(kuò)散。感應(yīng)渦流場在地質(zhì)體表面引起的磁場為整個“環(huán)帶”各個渦流層的總效應(yīng)，這種效應(yīng)可以用一個簡單的電流環(huán)等效，表現(xiàn)為一系列與發(fā)送線圈同形狀并且向下向外擴(kuò)散的電流環(huán)，通常稱之為“煙圈”。

本文檔共23頁；當(dāng)前第11頁；編輯于星期三\13點40分瞬變電磁法的“煙圈”理論（2） 在發(fā)送一次脈沖磁場的間歇期間，觀測由地質(zhì)體受激勵引起的渦流產(chǎn)生的隨時間變化的感應(yīng)二次場的強度。 地質(zhì)體介質(zhì)被激勵所感應(yīng)的二次渦流場的強弱決定于地質(zhì)體介質(zhì)所耦合的一次脈沖磁場磁力線的多少，即二次場的大小與地下介質(zhì)的電性有關(guān)： （1）低阻地質(zhì)體感應(yīng)二次場衰減速度緩慢，二次場電壓較大； （2）高阻地質(zhì)體感應(yīng)二次場衰減速度較快，二次場電壓較小。 根據(jù)二次場衰減曲線的特征，就可以判斷被測地質(zhì)體的電性、性質(zhì)、規(guī)模和產(chǎn)狀等，由于瞬變電磁儀接收的信號是二次渦流場的電動勢（即二次電位），因此，瞬變電磁作為一種時間域的人工源地球物理電磁感應(yīng)探測方法，是根據(jù)地質(zhì)構(gòu)造本身存在的物性差異來間接判斷相關(guān)地質(zhì)現(xiàn)象的一種有效的地質(zhì)勘探手段。本文檔共23頁；當(dāng)前第12頁；編輯于星期三\13點40分瞬變電磁法的“煙圈”理論（3） 任一時刻地下渦旋電流在地表產(chǎn)生的磁場可以等效為一個水平環(huán)狀線電流的磁場。在發(fā)射電流剛關(guān)斷時，該環(huán)狀線電流緊接發(fā)射回線，與發(fā)射回線具有相同的形狀。隨著時間的推移，該電流環(huán)向下、向外擴(kuò)散，并逐漸變形為圓電流環(huán)。附圖示意了發(fā)射電流關(guān)斷后不同時刻地下等效電流環(huán)的分布。從圖中可以看到，等效電流環(huán)很像從發(fā)射回線中“吹”出的一系列“煙圈”。本文檔共23頁；當(dāng)前第13頁；編輯于星期三\13點40分瞬變電磁法的“煙圈”理論（4）“煙圈”的半徑r、深度d的表達(dá)式分別為：（5-3-1） （5-3-2）式中：a為發(fā)射線圈半徑，當(dāng)發(fā)射線圈半徑對于“煙圈”半徑很小時，可得tanθ=d/r≈1.07，θ≈47°，故“煙圈”將沿47°傾斜錐面擴(kuò)散，其向下傳播的速度為：

（5-3-3）從式（5-3-1）到式（5-3-3）可以看出：感應(yīng)渦流擴(kuò)散的速度與地質(zhì)體電導(dǎo)率和磁導(dǎo)率有關(guān)。導(dǎo)電性和磁導(dǎo)率越好，擴(kuò)散速度越慢，在導(dǎo)電性和導(dǎo)磁性較好的地質(zhì)體上，能在更長的延時后觀測到大地瞬變電磁場。本文檔共23頁；當(dāng)前第14頁；編輯于星期三\13點40分礦井瞬變電磁法特點（1）從煙圈效應(yīng)的觀點看，早期瞬變電磁場是由近地表的感應(yīng)電流產(chǎn)生的，反應(yīng)淺部電性分布，晚期瞬變電磁場是由深部的感應(yīng)電磁場產(chǎn)生的，反映深部的電性分布。因此，觀測和研究大地瞬變電磁場隨時間的變化規(guī)律，可以探測大地電位的垂向變化，這便是瞬變電磁測深的原理。礦井瞬變電磁法由于受儀器煤安條件限制、施工環(huán)境限制、測量線圈大小限制等諸多因素，其勘探深度不如地面深，一般深度小于100m左右，井下為全空間瞬變響應(yīng)，這種瞬變響應(yīng)來自于回線平面上下(或前后)地層，井下的支護(hù)、軌道等鐵構(gòu)件屬于良導(dǎo)體，這對確定異常體的位置帶來困難。本文檔共23頁；當(dāng)前第15頁；編輯于星期三\13點40分礦井瞬變電磁法特點（2）由于井下測量環(huán)境不同于地面，不可能采用地表測量時的大線圈(地面線圈邊長都大于50m)、大電流裝置，只能采用邊長小于3m的多匝小線框，因此數(shù)據(jù)采集勞動強度小，測量設(shè)備輕便，工作效率高、成本低。由于采用小線圈測量，點距更密(一般為2-3m)，降低了體積效應(yīng)的影響，提高了勘探分辨率，特別是橫向分辨率由于是小電流、小線圈，就造成一次場強小，所得到的二次感應(yīng)場也小，二次場容易被人文電磁場噪聲干擾、甚至淹沒。本文檔共23頁；當(dāng)前第16頁；編輯于星期三\13點40分礦井瞬變電磁法特點（3）井下測量裝置排除天電干擾，提高了測量信號的信噪比?？梢詫⒕€圈置于巷道底板測量，探測巷道底板下一定深度內(nèi)含水異常體垂向和橫向發(fā)育規(guī)律，可以將線圈直立于巷道內(nèi)，當(dāng)線圈面平行巷道掘進(jìn)前方，可進(jìn)行超前探測;當(dāng)線圈面平行于巷道側(cè)面煤層，可探測工作面內(nèi)和頂、底板一定范圍內(nèi)含水低阻異常體的發(fā)育規(guī)律本文檔共23頁；當(dāng)前第17頁；編輯于星期三\13點40分礦井瞬變電磁法特點（4）由于瞬變電磁法關(guān)斷時間、一次場干擾等因素的影響，與其它物探方法相比，無法探測到更淺部的異常體(淺部2-10m左右）本文檔共23頁；當(dāng)前第18頁；編輯于星期三\13點40分觀測數(shù)據(jù)用發(fā)送脈沖電流幅值歸一化的參數(shù)：V（t）/I值，以uV/A為計量單位感應(yīng)磁場B值：B（t）/I，以nV/（m2×A）為計量單位其中：Sn：接收線圈等效面積，N：發(fā)射匝數(shù)I：發(fā)射電流本文檔共23頁；當(dāng)前第19頁；編輯于星期三\13點40分觀測數(shù)據(jù)用發(fā)送脈沖電流幅值歸一化的參數(shù)：V（t）/I值，以uV/A為計量單位感應(yīng)磁場B值：B（t）/I，以nV/（m2×A）為計量單位其中：Sn為接收線圈等效面積，N為匝數(shù)本文檔共23頁；當(dāng)前第20頁；編輯于星期三\13點40分視電阻率（1）視電阻率是形象表達(dá)地下電性結(jié)構(gòu)的一種常用參數(shù)，因此也往往通過某種算法將時間域瞬變電磁法（ＴＥＭ）觀測到的感應(yīng)電動勢轉(zhuǎn)化為視電阻率參數(shù)進(jìn)行瞬變電磁響應(yīng)的地球物理解釋由于瞬變場與一維層狀介質(zhì)表面的瞬變場表達(dá)式之間存在著復(fù)雜的隱函數(shù)關(guān)系，難以用解析法導(dǎo)出視電阻率與場之間的顯式反函數(shù)，通常只能使用各種近似定義方法、精確定義再通過數(shù)值計算的方法，求視電阻率與場之間的顯式反函數(shù)近似定義方法即所謂的早期和晚期視電阻率定義，數(shù)值計算方法則是全區(qū)視電阻率定義本文檔共23頁；當(dāng)前第21頁；編輯于星期三\13點40分視電阻率（2）視電阻率ρr以Ω·m為計量單位重疊回路晚期視電阻率計算公式ρr=6.32×10-3×L4/3S2/3×[V(t)/I]-2/3×t-5/3其中：L：線圈邊長，以m為單位S：接收面積，以m2為單位V(t)/I：歸一化值，以uV/A為單位t：測道時間，以ms為單位本計算公式是理想條件下半空間晚期視電阻率計算公式

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