電磁場第五章均勻平面波演示文稿

電磁場第五章均勻平面波演示文稿本文檔共79頁；當(dāng)前第1頁；編輯于星期二\17點4分電磁場第五章均勻平面波本文檔共79頁；當(dāng)前第2頁；編輯于星期二\17點4分

主要內(nèi)容理想介質(zhì)中的均勻平面波、電磁波的極化、均勻平面波在導(dǎo)電媒質(zhì)中的傳播、相速、群速、能速1864年，麥克斯韋推導(dǎo)出麥克斯韋方程組，預(yù)言了電磁波的存在，并證明了它是以光速傳播的。1888年，赫茲利用實驗方法證明了電磁波的存在，從而驗證了麥克斯韋預(yù)言的正確性。1894年和1895年，俄國的波波夫和意大利的馬可尼成功發(fā)明了通信裝置，電磁理論從此得到蓬勃發(fā)展。本文檔共79頁；當(dāng)前第3頁；編輯于星期二\17點4分按照頻率劃分的電磁波頻譜分布如圖所示本文檔共79頁；當(dāng)前第4頁；編輯于星期二\17點4分5.1理想介質(zhì)中的均勻平面波5.1.1均勻平面波的概念5.1.2均勻平面波的傳播特性及其相關(guān)參數(shù)5.1.3任意方向傳播的均勻平面波本文檔共79頁；當(dāng)前第5頁；編輯于星期二\17點4分5.1.1均勻平面波的概念

波陣面：空間相位相同的點構(gòu)成的曲面，即等相位面

平面波：電磁波等相位點組成的面是一個平面

均勻平面波：電磁波等相位面上電場和磁場的方向、振幅都保持不變的平面波

均勻平面波是電磁波的一種理想情況，其分析方法簡單，但又表征了電磁波的重要特性。EHz波傳播方向

均勻平面波波陣面xyo本文檔共79頁；當(dāng)前第6頁；編輯于星期二\17點4分由于5.1.1一維波動方程的均勻平面波解

設(shè)在無限大的無源空間中，充滿線性、各向同性的均勻理想介質(zhì)。均勻平面波沿z軸傳播，則電場強(qiáng)度和磁場強(qiáng)度均不是x和y

的函數(shù)，即同理

結(jié)論：均勻平面波的電場強(qiáng)度和磁場強(qiáng)度都垂直于波的傳播方向——橫電磁波（TEM波）本文檔共79頁；當(dāng)前第7頁；編輯于星期二\17點4分設(shè)電場只有x分量，即其解為：可見，表示沿+z方向傳播的波。的波形解的物理意義

第一項

第二項沿－z

方向傳播的波本文檔共79頁；當(dāng)前第8頁；編輯于星期二\17點4分由，可得

其中稱為媒質(zhì)的本征阻抗。在真空中

相伴的磁場同理，對于磁場與電場相互垂直，且同相位

結(jié)論：在理想介質(zhì)中，均勻平面波的電場強(qiáng)度與磁場強(qiáng)度相互垂直，且同相位。本文檔共79頁；當(dāng)前第9頁；編輯于星期二\17點4分1、均勻平面波的傳播參數(shù)周期T

：時間相位變化2π的時間間隔，即（1）角頻率、頻率和周期平面波的時間變化特性，固定空間位置點角頻率ω

：表示單位時間內(nèi)的相位變化，單位為rad/s

頻率f

：

t

T

o

xE

的曲線5.1.2均勻平面波的傳播特性及其相關(guān)參數(shù)本文檔共79頁；當(dāng)前第10頁；編輯于星期二\17點4分（2）波長和相位常數(shù)平面波的空間變化特性，固定時間點k的大小等于空間距離2π內(nèi)所包含的波長數(shù)目，因此也稱為波數(shù)。波長λ：空間相位差為2π的兩個波陣面的間距，即相位常數(shù)

k

：表示波傳播單位距離的相位變化

o

xE

lz的曲線本文檔共79頁；當(dāng)前第11頁；編輯于星期二\17點4分（3）相速（波速）真空中：由相速v：電磁波的等相位面在空間中的移動速度相速只與媒質(zhì)參數(shù)有關(guān)，而與電磁波的頻率無關(guān)故得到均勻平面波的相速為本文檔共79頁；當(dāng)前第12頁；編輯于星期二\17點4分2、能量密度與能流密度由于，于是有能量的傳輸速度等于相速故電場能量與磁場能量相同本文檔共79頁；當(dāng)前第13頁；編輯于星期二\17點4分3、理想介質(zhì)中的均勻平面波的傳播特點xyzEHO理想介質(zhì)中均勻平面波的和EH

本文檔共79頁；當(dāng)前第14頁；編輯于星期二\17點4分

例

頻率為9.4GHz的均勻平面波在聚乙烯中傳播，設(shè)其為無耗材料，相對介電常數(shù)為εr=2.26。若磁場的振幅為7mA/m，求相速、波長、波阻抗和電場強(qiáng)度的幅值。解：由題意因此

本文檔共79頁；當(dāng)前第15頁；編輯于星期二\17點4分

解：以余弦為基準(zhǔn)，直接寫出例均勻平面波的磁場強(qiáng)度的振幅為A/m，以相位常數(shù)為30rad/m在空氣中沿方向傳播。當(dāng)t=0和z=0時，若取向為，試寫出和的表示式，并求出頻率和波長。因，故則本文檔共79頁；當(dāng)前第16頁；編輯于星期二\17點4分沿+z方向傳播的均勻平面波5、沿任意方向傳播的均勻平面波沿傳播方向的均勻平面波沿任意方向傳播的均勻平面波

波傳播方向

z

y

x

o

rne等相位面

P(x,y,z)yzxo沿＋z方向傳播的均勻平面波P(x,y,z)波傳播方向r等相位面

本文檔共79頁；當(dāng)前第17頁；編輯于星期二\17點4分

解：（1）因為，所以則

例

在空氣中傳播的均勻平面波的磁場強(qiáng)度的復(fù)數(shù)表示式為式中A為常數(shù)。求：（1）波矢量；（2）波長和頻率；（3）A的值；（4）相伴電場的復(fù)數(shù)形式；（5）平均坡印廷矢量。本文檔共79頁；當(dāng)前第18頁；編輯于星期二\17點4分（2）（3）（4）（5）本文檔共79頁；當(dāng)前第19頁；編輯于星期二\17點4分本文檔共79頁；當(dāng)前第20頁；編輯于星期二\17點4分本文檔共79頁；當(dāng)前第21頁；編輯于星期二\17點4分本文檔共79頁；當(dāng)前第22頁；編輯于星期二\17點4分5.2電磁波的極化5.2.1極化的概念

5.2.2直線極化波5.2.3圓極化波5.2.4橢圓極化波5.2.5三種類型極化的相互關(guān)系及應(yīng)用本文檔共79頁；當(dāng)前第23頁；編輯于星期二\17點4分5.2.1極化的概念

波的極化表征在空間給定點上電場強(qiáng)度矢量的取向隨時間變化的特性,是電磁理論中的一個重要概念。

在電磁波傳播空間給定點處，電場強(qiáng)度矢量的端點隨時間變化的軌跡。

波的極化本文檔共79頁；當(dāng)前第24頁；編輯于星期二\17點4分

電磁波的極化狀態(tài)取決于Ex和Ey的振幅之間和相位之間的關(guān)系，分為：線極化、圓極化、橢圓極化。

一般情況下，沿+z方向傳播的均勻平面波，

線極化：電場強(qiáng)度矢量的端點軌跡為一直線段

圓極化：電場強(qiáng)度矢量的端點軌跡為一個圓

橢圓極化：電場強(qiáng)度矢量的端點軌跡為一個橢圓本文檔共79頁；當(dāng)前第25頁；編輯于星期二\17點4分5.2.2線極化波-初始相位相差0°或180°直線極化電磁波的發(fā)射接收裝置往往比較簡單，易于實現(xiàn)，從而在便攜式電子設(shè)備中大量使用E=excos(wt-kz)yxo觀察平面，z=constzyzxo本文檔共79頁；當(dāng)前第26頁；編輯于星期二\17點4分5.2.3、圓極化波-初始相位相差±90°圓極化電磁波被廣泛使用在遙感遙測、通信、雷達(dá)、電子偵察與電子干擾等領(lǐng)域。本文檔共79頁；當(dāng)前第27頁；編輯于星期二\17點4分右旋圓極化波oExyxE

Eya

左旋圓極化波oxEyxEyEa

右旋圓極化波：若φ2－φ1＝－π/2，則電場矢端的旋轉(zhuǎn)方向與電磁波傳播方向成右手螺旋關(guān)系，稱為右旋圓極化波

左旋圓極化波：若φ2－φ1＝π/2，則電場矢端的旋轉(zhuǎn)方向電磁波傳播方向成左手螺旋關(guān)系，稱為左旋圓極化波本文檔共79頁；當(dāng)前第28頁；編輯于星期二\17點4分5.2.4橢圓極化波

橢圓極化波的軸比（AR-AxialRatio）定義為極化橢圓的長軸與短軸的比值當(dāng)AR=0dB時，為圓極化波

當(dāng)AR→∞時為線極化

軸比|AR|不大于3dB的帶寬定義為圓極化輻射器的極化帶寬。

本文檔共79頁；當(dāng)前第29頁；編輯于星期二\17點4分

合成波極化的小結(jié)

線極化：φ＝0、±

。φ＝0，在1、3象限；φ＝±

，在2、4象限。線極化電磁波在空間構(gòu)成余弦變化。

橢圓極化：其它情況。0<φ<，左旋；－<φ＜0，右旋。電場兩個分量就構(gòu)成了一個以波長為螺距的橢圓柱螺旋線方程。

圓極化：φ＝±

/2，Exm＝Eym。取“＋”，左旋圓極化；取“－”，右旋圓極化。電場兩個分量構(gòu)成了一個以波長為螺距的圓柱螺旋線方程。

電磁波的極化狀態(tài)取決于Ex和Ey的振幅Exm、Eym和相位差

φ＝φ2－φ1

對于沿+z方向傳播的均勻平面波：本文檔共79頁；當(dāng)前第30頁；編輯于星期二\17點4分

例

說明下列均勻平面波的極化方式。(1)(2)(3)

解：（1）

（2）

（3）右旋圓極化波線極化波左旋橢圓極化波本文檔共79頁；當(dāng)前第31頁；編輯于星期二\17點4分5.2.5三種類型極化的相互關(guān)系及應(yīng)用直線極化圓極化橢圓極化本文檔共79頁；當(dāng)前第32頁；編輯于星期二\17點4分任何一個線極化波都可以表示成旋向相反、振幅相等的兩圓極化波的疊加,即任何一個橢圓極化波也可以表示成旋向相反、振幅不等的兩圓極化波的疊加，即任何一個線極化波、圓極化波或橢圓極化波可分解成兩個線極化波的疊加本文檔共79頁；當(dāng)前第33頁；編輯于星期二\17點4分應(yīng)用電磁波的極化特性主要由發(fā)射天線決定線極化天線接收與自身平行的線極化電磁波，性能最好。圓極化天線只能接收與自身旋向相同的圓極化電磁波。如果收發(fā)天線有一方為圓極化而另一方采用線極化，總可以保證信號暢通；如果收發(fā)天線都采用線極化，則可能由于極化正交而接收不到信號。本文檔共79頁；當(dāng)前第34頁；編輯于星期二\17點4分*5.2.6極化信息簡介當(dāng)某種類型的電磁波照射到特定目標(biāo)上，其反射電磁波的極化信息可能發(fā)生改變，這就是目標(biāo)的去極化作用極化如何改變?nèi)Q于目標(biāo)的形狀、尺寸、結(jié)構(gòu)等特性。也就是說反射電磁波中極化的改變蘊(yùn)含了目標(biāo)的很多重要信息

極化識別技術(shù)

本文檔共79頁；當(dāng)前第35頁；編輯于星期二\17點4分一、極化的歷史回顧

EramusBartolinus(1625~1695)利用方解石晶體將一束入射光分解為“普通光”和“異常光”ChristionHuynens(1629~1695)觀察到兩束方解石光線的本質(zhì)差別，從而發(fā)現(xiàn)了極化光(1667)

1852年，GeorgeGabrielStokes(1819~1903)提出四個參數(shù)描述光的極化，這就是著名的“Stokes參數(shù)”所有可能的極化狀態(tài)可以由Riemann球面上的點來表示。本文檔共79頁；當(dāng)前第36頁；編輯于星期二\17點4分二、經(jīng)典的極化問題及應(yīng)用雷達(dá)通過發(fā)射特定的電磁波照射到不同目標(biāo)上，其反射電磁波將會攜帶關(guān)于目標(biāo)的相關(guān)信息，雷達(dá)就是通過接收攜帶目標(biāo)信息的回波探測目標(biāo)的雷達(dá)極化信息處理領(lǐng)域的研究

極化濾波第一類措施是空域濾波和極化濾波技術(shù)第二類措施是電磁信號的時域、頻域以及時頻聯(lián)合域濾波技術(shù)本文檔共79頁；當(dāng)前第37頁；編輯于星期二\17點4分三、電磁波的瞬態(tài)極化和寬帶極化電磁波的極化概念是基于單色平面電磁波隱含了對所研究的電磁波對象的“窄帶性”或者“時諧性”假設(shè)

必須具有良好的幾何規(guī)則性(即橢圓性)和“長程重復(fù)性”(即周期性)

對于絕大多數(shù)非定常電磁波而言，它們特殊的極化現(xiàn)象和特性迄今為止仍未得到系統(tǒng)深入的研究和描述本文檔共79頁；當(dāng)前第38頁；編輯于星期二\17點4分5.3均勻平面波在導(dǎo)電媒質(zhì)中的傳播

導(dǎo)電媒質(zhì)的典型特征是電導(dǎo)率≠0。

電磁波在導(dǎo)電媒質(zhì)中傳播時，有傳導(dǎo)電流J=E存在，同時伴隨著電磁能量的損耗。

電磁波的傳播特性與非導(dǎo)電媒質(zhì)中的傳播特性有所不同。本文檔共79頁；當(dāng)前第39頁；編輯于星期二\17點4分實際的介質(zhì)都存在損耗：

導(dǎo)電媒質(zhì)——當(dāng)電導(dǎo)率有限時，存在歐姆損耗。

電介質(zhì)——受到極化時，存在電極化損耗。

磁介質(zhì)——受到磁化時，存在磁化損耗。損耗的大小與媒質(zhì)性質(zhì)、隨時間變化的頻率有關(guān)。一些媒質(zhì)的損耗在低頻時可以忽略，但在高頻時就不能忽略。5.3.1復(fù)電容率和復(fù)磁導(dǎo)率

導(dǎo)電媒質(zhì)的等效介電常數(shù)其中c=

－jσ/ω、稱為導(dǎo)電媒質(zhì)的等效介電常數(shù)。

對于介電常數(shù)為、電導(dǎo)率為的導(dǎo)電媒質(zhì)，有本文檔共79頁；當(dāng)前第40頁；編輯于星期二\17點4分電介質(zhì)的復(fù)介電常數(shù)同時存在極化損耗和歐姆損耗的介質(zhì)磁介質(zhì)的復(fù)磁導(dǎo)率

對于存在電極化損耗的電介質(zhì)，有，稱為復(fù)介電常數(shù)或復(fù)電容率。其虛部為大于零的數(shù)，表示電介質(zhì)的電極化損耗。在高頻情況下，實部和虛部都是頻率的函數(shù)。對于同時存在電極化損耗和歐姆損耗的電介質(zhì)，復(fù)介電常數(shù)為

對于磁性介質(zhì)，復(fù)磁導(dǎo)率數(shù)為，其虛部為大于零的數(shù)，表示磁介質(zhì)的磁化損耗。本文檔共79頁；當(dāng)前第41頁；編輯于星期二\17點4分損耗角正切（在導(dǎo)電媒質(zhì)中反映傳導(dǎo)電流和位移電流的比值關(guān)系）導(dǎo)電媒質(zhì)導(dǎo)電性能的相對性電介質(zhì)導(dǎo)電媒質(zhì)磁介質(zhì)——弱導(dǎo)電媒質(zhì)和良絕緣體——一般導(dǎo)電媒質(zhì)——良導(dǎo)體

工程上通常用損耗角正切來表示介質(zhì)的損耗特性，其定義為復(fù)介電常數(shù)或復(fù)磁導(dǎo)率的虛部與實部之比，即有

導(dǎo)電媒質(zhì)的導(dǎo)電性能具有相對性，在不同頻率情況下，導(dǎo)電媒質(zhì)具有不同的導(dǎo)電性能。本文檔共79頁；當(dāng)前第42頁；編輯于星期二\17點4分沿z軸傳播的均勻平面波解為令，則均勻平面波解為5.3.2導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波

稱為電磁波的傳播常數(shù)，單位：1/m是衰減因子，稱為衰減常數(shù)，單位：Np/m（奈培/米）是相位因子，稱為相位常數(shù)，單位：rad/m（弧度/米）瞬時值形式振幅有衰減波動方程本文檔共79頁；當(dāng)前第43頁；編輯于星期二\17點4分本征阻抗導(dǎo)電媒質(zhì)中的電場與磁場非導(dǎo)電媒質(zhì)中的電場與磁場

相伴的磁場本征阻抗為復(fù)數(shù)磁場滯后于電場本文檔共79頁；當(dāng)前第44頁；編輯于星期二\17點4分相速不僅與媒質(zhì)參數(shù)有關(guān)，而且與電磁波的頻率有關(guān)

傳播參數(shù)本文檔共79頁；當(dāng)前第45頁；編輯于星期二\17點4分平均坡印廷矢量

導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波的傳播特點：電場、磁場與傳播方向兩兩相互垂直且滿足右手螺旋關(guān)系，電場與磁場只能位于傳播方向的橫截面內(nèi)；由于導(dǎo)電率的存在，電場與磁場的振幅呈指數(shù)衰減，從而導(dǎo)致電磁波能量的損耗；波阻抗為復(fù)數(shù)，電場與磁場不等相位；電磁波的相速與頻率有關(guān)，有耗媒質(zhì)是一種色散媒質(zhì)；平均磁場能量密度大于平均電場能量密度。本文檔共79頁；當(dāng)前第46頁；編輯于星期二\17點4分弱導(dǎo)電媒質(zhì)：5.3.3弱導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波

弱導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波的特點

相位常數(shù)和非導(dǎo)電媒質(zhì)中的相位常數(shù)大致相等；

衰減??；

電場和磁場之間存在較小的相位差。本文檔共79頁；當(dāng)前第47頁；編輯于星期二\17點4分良導(dǎo)體：5.3.3良導(dǎo)體中的均勻平面波

良導(dǎo)體中的參數(shù)波長：相速：金、銀、銅、鐵、鋁等金屬對于無線電波均是良導(dǎo)體。例如銅：

本文檔共79頁；當(dāng)前第48頁；編輯于星期二\17點4分趨膚效應(yīng)：電磁波的頻率越高，衰減系數(shù)越大，高頻電磁波只能存在于良導(dǎo)體的表面層內(nèi)，稱為趨膚效應(yīng)。

趨膚深度（）：電磁波進(jìn)入良導(dǎo)體后，其振幅下降到表面處振幅的1/e時所傳播的距離。即本征阻抗良導(dǎo)體中電磁波的磁場強(qiáng)度的相位滯后于電磁強(qiáng)度45o。趨膚深度本文檔共79頁；當(dāng)前第49頁；編輯于星期二\17點4分銅：本文檔共79頁；當(dāng)前第50頁；編輯于星期二\17點4分表一些金屬材料的趨膚深度和表面電阻材料名稱電導(dǎo)率σ/(S/m)趨膚深度δ/m表面電阻RS/Ω銀6.17×107紫銅5.8×107鋁3.72×107鈉2.1×107黃銅1.6×107錫0.87×107石墨0.01×107本文檔共79頁；當(dāng)前第51頁；編輯于星期二\17點4分良導(dǎo)體和弱導(dǎo)體定義是按照傳導(dǎo)電流與位移電流的比值區(qū)分的本文檔共79頁；當(dāng)前第52頁；編輯于星期二\17點4分本文檔共79頁；當(dāng)前第53頁；編輯于星期二\17點4分本文檔共79頁；當(dāng)前第54頁；編輯于星期二\17點4分本文檔共79頁；當(dāng)前第55頁；編輯于星期二\17點4分本文檔共79頁；當(dāng)前第56頁；編輯于星期二\17點4分

例

一沿x方向極化的線極化波在海水中傳播，取+z軸方向為傳播方向。已知海水的媒質(zhì)參數(shù)為εr=81、μr=1、σ=4S/m，在z=0處的電場Ex=100cos(107πt)V/m。求：（1）衰減常數(shù)、相位常數(shù)、本征阻抗、相速、波長及趨膚深度；（2）電場強(qiáng)度幅值減小為z=0處的1/1000時，波傳播的距離（3）z=0.8m處的電場強(qiáng)度和磁場強(qiáng)度的瞬時表達(dá)式；（4）z=0.8m處穿過1m2面積的平均功率。解：（1）根據(jù)題意，有所以此時海水可視為良導(dǎo)體。本文檔共79頁；當(dāng)前第57頁；編輯于星期二\17點4分故衰減常數(shù)相位常數(shù)本征阻抗相速波長趨膚深度本文檔共79頁；當(dāng)前第58頁；編輯于星期二\17點4分

（2）令e-αz＝1/1000，即eαz＝1000，由此得到電場強(qiáng)度幅值減小為z=0處的1/1000時，波傳播的距離故在z=0.8m處，電場的瞬時表達(dá)式為磁場的瞬時表達(dá)式為

（3）根據(jù)題意，電場的瞬時表達(dá)式為本文檔共79頁；當(dāng)前第59頁；編輯于星期二\17點4分（4）在z=0.8m處的平均坡印廷矢量穿過1m2的平均功率Pav=0.75mW

由此可知，電磁波在海水中傳播時衰減很快，尤其在高頻時，衰減更為嚴(yán)重，這給潛艇之間的通信帶來了很大的困難。若為保持低衰減，工作頻率必須很低，但即使在1kHz的低頻下，衰減仍然很明顯。海水中的趨膚深度隨頻率變化的曲線本文檔共79頁；當(dāng)前第60頁；編輯于星期二\17點4分

例5.3

在進(jìn)行電磁測量時，為了防止室內(nèi)的電子設(shè)備受外界電磁場的干擾，可采用金屬銅板構(gòu)造屏蔽室，通常取銅板厚度大于5δ就能滿足要求。若要求屏蔽的電磁干擾頻率范圍從10KHz到100MHZ，試計算至少需要多厚的銅板才能達(dá)到要求。銅的參數(shù)為μ=μ0、ε=ε0、σ=5.8×107S/m。

解：對于頻率范圍的低端fL

=10kHz，有對于頻率范圍的高端fH

=100MHz，有本文檔共79頁；當(dāng)前第61頁；編輯于星期二\17點4分由此可見，在要求的頻率范圍內(nèi)均可將銅視為良導(dǎo)體，故為了滿足給定的頻率范圍內(nèi)的屏蔽要求，故銅板的厚度d至少應(yīng)為本文檔共79頁；當(dāng)前第62頁；編輯于星期二\17點4分5.3.5媒質(zhì)的色散特性及其對電磁波傳播的影響廣義安培環(huán)路定理可推廣為

本文檔共79頁；當(dāng)前第63頁；編輯于星期二\17點4分本文檔共79頁；當(dāng)前第64頁；編輯于星期二\17點4分色散現(xiàn)象：相速隨頻率變化

單一頻率的電磁波不載有任何有用信息，只有由多個頻率的正弦波疊加而成的電磁波才能攜帶有用信息。

電磁波的傳播特性與介質(zhì)參數(shù)(、和)有關(guān)，當(dāng)這些參數(shù)和傳播常數(shù)隨頻率變化時，不同頻率電磁波的傳播特性就會有所不同，這就是色散效應(yīng)，這種媒質(zhì)稱為色散媒質(zhì)。5.4相速、能速、群速以及信號速度

本文檔共79頁；當(dāng)前第65頁；編輯于星期二\17點4分5.4.1相速單一頻率的電磁波，無論在簡單介質(zhì)還是在色散媒質(zhì)中傳播，其相速度都是固定的。

理想媒質(zhì)中的多個頻率電磁波，所有頻率的電磁波相速與頻率無關(guān)，相速就是信號傳播的速度。在色散媒質(zhì)中，不同頻率分量的單色波具有不同的相速，在傳播過程中各頻率分量之間的相位關(guān)系將發(fā)生變化，導(dǎo)致信號畸變，稱為“色散”。本文檔共79頁；當(dāng)前第66頁；編輯于星期二\17點4分5.4.2群速

在弱色散媒質(zhì)或者窄帶信號或者近距離傳播情況下，由于各頻率分量的相速差別不大，可以應(yīng)用線性疊加的方法通過群速度的概念來描述信號傳播的速度。

兩個振幅均為Em、角頻率分別為0

+

和0－

、相位常數(shù)分別為0+

和0－

的同向行波本文檔共79頁；當(dāng)前第67頁；編輯于星期二\17點4分振幅，包絡(luò)波，以角頻率緩慢變化行波因子，代表沿z

軸傳播的行波合成波電場本文檔共79頁；當(dāng)前第68頁；編