原子結(jié)構(gòu)與元素周期律

原子結(jié)構(gòu)與元素周期律第一頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五第一節(jié)氮族元素6-1近代原子結(jié)構(gòu)理論的確定第二頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五第一節(jié)氮族元素原子結(jié)構(gòu)理論的發(fā)展過程：

100年前的今天，正是人類揭開原子結(jié)構(gòu)的秘密的非常時期。我們共同來回顧19世紀(jì)末到20世紀(jì)初，科學(xué)發(fā)展史上的一系列重大的事件。

1879年英國人Crookes發(fā)現(xiàn)陰極射線

1896年法國人Becquerel發(fā)現(xiàn)鈾的放射性

1897年英國人thomson測電子的荷質(zhì)比發(fā)現(xiàn)電子

1898年波蘭人MarieCurie發(fā)現(xiàn)釙和鐳的放射性

1899年英國人Rutherford發(fā)現(xiàn)α，β，γ射線

1900年德國人Planck提出量子論

1905年瑞士人Einstein提出光子論解釋光電效應(yīng)

1909年美國人Millikan用油滴實驗測電子的電量

1911年英國人Rutherford進(jìn)行粒子散射實驗提出原子的有核模型

1913年丹麥人Bohr提出Bohr理論解釋氫原子光譜

一、原子結(jié)構(gòu)模型第三頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五H2高壓放電產(chǎn)生的連續(xù)光譜第四頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五5-1-3原子軌道能級日光通過棱鏡分光，可得到紅、橙、黃、綠、青、藍(lán)、紫連續(xù)變化的譜帶裝有低壓高純H2(g)的放電管所發(fā)出的光,通過棱鏡分光后，在可見光區(qū)波長范圍內(nèi)，可以觀察到不連續(xù)的四條譜線aa為連續(xù)光譜氫原子光譜

δγβαnm410.2434.1486.1656.3aa

HHHH為帶狀光譜第五頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣氫原子光譜特點：1.不連續(xù)的線狀光譜2.從長波到短波，Hα到Hδ等譜線間的距離越來越小（這與n越來越大有關(guān)），表現(xiàn)出明顯的規(guī)律性。第六頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣1883年瑞士物理學(xué)家Balmer(巴爾麥）提出：當(dāng)n分別等于3,4,5,6時，該公式就分別給出幾條譜線的波長。1913年瑞典物理學(xué)家Rydlberg(里德堡)：

1883年瑞士物理學(xué)家Balmer(巴爾麥）提出：當(dāng)n分別等于3,4,5,6時，該公式就分別給出幾條譜線的波長。1913年瑞典物理學(xué)家Rydlberg(里德堡)：譜線的波數(shù)之間的聯(lián)系。

第七頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣Balmer(巴爾麥)系：n1=2,n2=3,4,5……（可見區(qū)）Lyman(拉曼)系：n1=1,n2=2,3,4……（紫外區(qū)）Paschen(帕邢)系：

n1=3,n2=4,5……（遠(yuǎn)紅外區(qū)）第八頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五第九頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣任何原子被激發(fā)時，都可以給出原子光譜，而且每種原子都有自己的特征光譜，由此得出結(jié)論：原子光譜與原子結(jié)構(gòu)之間勢必存在著一定的關(guān)系。第十頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣1913年，丹麥物理學(xué)家Bohr（玻爾）提出了新的原子結(jié)構(gòu)理論，解釋了當(dāng)時的氫原子光譜，既說明了譜線產(chǎn)生的原因，也說明了譜線的波數(shù)所表現(xiàn)出的規(guī)律性。第十一頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣三、玻爾理論量子化特征微觀粒子運動遵循量子力學(xué)規(guī)律，與經(jīng)典力學(xué)運動規(guī)律不同的重要特征是“量子化(quantized）”?！傲孔踊笔侵肝⒂^粒子的運動以及運動過程中能量的變化是不連續(xù)的，而是以某一最小量為單位呈現(xiàn)跳躍式的變化。第十二頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣“量子化”這一重要概念是普朗克（Planck）于1900年首先提出的。他根據(jù)黑體輻射實驗的結(jié)果，提出能量的傳遞與變化是不連續(xù)的，是量子化的這一大膽假說。這是與傳統(tǒng)的物理學(xué)觀念相背的、革命性科學(xué)假說，后來發(fā)展為量子論，是現(xiàn)代量子力學(xué)發(fā)展的開端，是科學(xué)發(fā)展史上具有劃時代意義的里程碑之一。第十三頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣普朗克把能量的最小單位稱為能量子，簡稱量子。以光或輻射形式傳遞的能量子具有的能量E與輻射的頻率成正比：E=hν

式中，h＝6.626×10-34J·s，稱為普朗克常數(shù)。第十四頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣原子光譜是分立的線狀光譜而不是連續(xù)光譜的事實，是微觀粒子運動呈現(xiàn)“量子化”特征的一個很好的證據(jù)。

按照經(jīng)典電磁學(xué)理論，原子中的電子在環(huán)繞原子核不斷高速運動時，會不斷地對外輻射出電磁波，而輻射的電磁波波長應(yīng)不斷逐漸增長。據(jù)此推斷，原子的發(fā)射光譜應(yīng)為一連續(xù)光譜。然而，實驗事實表明，原子光譜是分立的線光譜。第十五頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣1913年，丹麥物理學(xué)家Bohr（玻爾）在Planck量子論、Einstein光子論和Ruther-ford有核原子模型的基礎(chǔ)上，提出了新的原子結(jié)構(gòu)理論，即著名的Bohr理論。第十六頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五玻爾原子模型要點：盧瑟福模型＋量子化條件1、原子中電子運動的軌道是不連續(xù)的，是以核為圓心的不同半徑的同心圓。2、在波爾軌道上運動的電子處于相對穩(wěn)定的狀態(tài)，不會主動輻射出能量。3、只有當(dāng)電子在不同的軌道間躍遷時，才會吸收或放出能量。4、躍遷時放出或吸收的能量，正好等于兩個軌道的能級差。5、放出或吸收的能量，若以光輻射的形式轉(zhuǎn)移，則光的頻率ν=（E2-E1）/hao基態(tài)激發(fā)態(tài)第十七頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣玻爾模型的成功與局限性：成功：成功地解釋了氫原子和類氫原子(如He+、Li2+)的光譜現(xiàn)象(光譜的不連續(xù)性),對里德堡經(jīng)驗公式做了很好的解釋，推動了原子結(jié)構(gòu)的發(fā)展。玻爾理論的缺陷，促使人們?nèi)パ芯亢徒⒛苊枋鲈觾?nèi)電子運動規(guī)律的量子力學(xué)原子模型。局限：只能解釋單電子原子(或離子)光譜的一般現(xiàn)象，不能解釋多電子原子光譜。未脫離經(jīng)典力學(xué)的框架；電子運動并沒有確定的軌道。第十八頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣6-2微觀粒子運動的特殊性第十九頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣一、微觀粒子的波粒二象性人們當(dāng)年研究光時,只考慮到光的波動性,到了麥克斯韋,波動性已經(jīng)發(fā)展到頂峰.而Planck提出的光電效應(yīng),指出光具有粒子性,也為人們所忽略.通過光的干涉、衍射及其光電效應(yīng)實驗，證明光具有波粒二象性。

第二十頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣20世紀(jì)初，愛因斯坦（Einstein）的光子理論闡述了光具有波粒二象性（wave-particledualism），即傳統(tǒng)被認(rèn)為是波動的光也具有微粒的特性：光在傳播時的干涉、衍射等現(xiàn)象，表現(xiàn)出光的波動性；而光與實物相互作用時所發(fā)生的現(xiàn)象，如光的發(fā)射、吸收、光電效應(yīng)等，突出地表現(xiàn)出其微粒性。ehνCs板第二十一頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣根據(jù)：（1）Einstein的質(zhì)能聯(lián)系公式E=mc2（2）Planck量子論（3）Einstein光子的能量公式E=hγ，得到光具有波粒二象性：其中:P：動量，m:光子質(zhì)量（粒子性）,γ:光的頻率,λ

:光的波長（波動性）c:光速,h=6.626×10-34J·s(Planck常數(shù))第二十二頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五

1924年,法國年輕的物理學(xué)家LouisdeBroglie(德布羅意),當(dāng)年32歲,根據(jù)光的波粒二象性規(guī)律，大膽提出人們在研究微觀粒子時,忽略了粒子的波動性，指出微粒象光一樣，也具有波粒二象性,并提出德布羅意關(guān)系式:等式左邊:m,p是與質(zhì)量、動量相關(guān),說明具備粒子性。等式右邊:與λ相關(guān),說明具備波動性.(v為粒子的運動速度)第二十三頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣這一推斷在1927年C.J.Davisson（戴維森）和杰莫通過電子衍射實驗得到了證實。第二十四頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣兩種衍射圖相似，因電子的波長與X射線接近

X-raysElectron第二十五頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣以后的實驗又發(fā)現(xiàn)了許多其它的粒子流，如質(zhì)子射線、射線、中子射線、原子射線等通過合適的晶體靶時都會產(chǎn)生衍射現(xiàn)象，其波長都符合LouisdeBroglie關(guān)系式。第二十六頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五二、不確定原理：牛頓力學(xué)中的經(jīng)典描述:已知有一質(zhì)點,質(zhì)量為m,則有:F=ma(a為加速度)根據(jù)速度方程:所以,可以準(zhǔn)確測定質(zhì)點的速度(動量)和位置.對于宏觀物體而言,這一結(jié)論無疑是絕對正確的.微觀粒子是怎樣的呢?對于微觀粒子,由于其具有特殊的運動性質(zhì)(波粒二象性),不能同時準(zhǔn)確測定其位置和動量。1927年,海森堡(Heisthberg)提出測不準(zhǔn)原理.如果位置測不準(zhǔn)量為Δx,動量測不準(zhǔn)量為Δp,則其數(shù)學(xué)表達(dá)式為:如何理解不確定原理呢？第二十七頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五例1:原子半徑為10-10m,核外電子最大測不準(zhǔn)量為Δx=10-12m,求速度測不準(zhǔn)量Δv.已知電子的質(zhì)量為m=9.11×10-31kg.誤差如此之大，容忍不了?。?！對于宏觀物體如何？第二十八頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五例2子彈質(zhì)量為m=0.01Kg,Δx=10-9m,Δv為多少?根據(jù)公式求得：Δv

為10-23ms-1幾乎沒有誤差,所以對宏觀物質(zhì),測不準(zhǔn)原理無意義.既然對微觀粒子的運動狀態(tài)測不準(zhǔn),有無方法描述其運動狀態(tài)呢?答案是肯定的.某電子的位置雖然測不準(zhǔn),但可以知道它在某空間附近出現(xiàn)的機會的多少,即幾率的大小可以確定.因而可以用統(tǒng)計的方法和觀點,考察其運動行為.這里包括兩點:能量:

量子化運動:

統(tǒng)計性第二十九頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣三、微觀粒子運動的統(tǒng)計規(guī)律

若通過電子槍一粒粒發(fā)射電子,通過狹縫打到感光屏幕上,時間較短時,電子數(shù)目少,每個電子的分布無規(guī)律;而當(dāng)時間較長時,電子的數(shù)目足夠多時,出現(xiàn)衍射環(huán).

衍射環(huán)的出現(xiàn),表明了電子運動的波動性,所以波動性是粒子性的統(tǒng)計結(jié)果.實驗中明暗交替的衍射環(huán)中,亮的地方,電子出現(xiàn)的機會大,暗的地方電子出現(xiàn)機會小.即這種電子的分布是有規(guī)律的。

第三十頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五5-2-2概率概率電子運動有規(guī)律，但無法確定其運動軌跡概率——出現(xiàn)機會多少核外空間某些區(qū)域電子出現(xiàn)的機會多，概率大核外空間某些區(qū)域電子出現(xiàn)的機會少，概率小概率密度——電子在原子核外某處單位體積內(nèi)出現(xiàn)的概率第三十一頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣以上介紹的微觀粒子的三個特征（波粒二象性、測不準(zhǔn)原理、運動規(guī)律的統(tǒng)計性）說明，研究微觀粒子，不能用經(jīng)典的牛頓力學(xué)理論。而找出微觀粒子的空間分布規(guī)律，必須借助數(shù)學(xué)方法，建立一個數(shù)學(xué)模式，找出一個函數(shù)，用這這一函數(shù)來研究微觀粒子。

第三十二頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣6-3核外電子運動狀態(tài)的描述第三十三頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣原子中電子的運動具有波粒二象性，所以原子中電子的運動應(yīng)服從某種波動的規(guī)律，可以用某種波動規(guī)律來表述原子中電子的運動特征與所處的狀態(tài)。1926年奧地利物理學(xué)家薛定諤（Schr?dinger）根據(jù)德布羅意物質(zhì)波的思想，以微觀粒子的波粒二象性為基礎(chǔ)，參照電磁波的波動方程，建立了描述微觀粒子運動規(guī)律的波動方程，即著名的薛定諤方程。

第三十四頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五5-2-３原子軌道薛定諤波動方程：描述微觀粒子運動狀態(tài)的基本方程對氫原子來說,波函數(shù)ψ(x、y、z)是描述氫原子核外電子運動狀態(tài)的數(shù)學(xué)表達(dá)式m——電子質(zhì)量h——普朗克常數(shù)E——體系總能量V——電子的勢能波函數(shù)第三十五頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣薛定諤方程，是函數(shù)Ψ對x、y、z三個空間坐標(biāo)變量的二階偏微分方程。Ψ是薛定諤引入的一個物理量，它是電子空間坐標(biāo)x、y、z的函數(shù)：Ψ（x，y，z）。薛定諤用Ψ（x，y，z）來描述或表征電子運動的波動性，因此Ψ（x，y，z）應(yīng)該服從、遵循某種波動的規(guī)律，即符合波動方程式的要求。故稱為波函數(shù)。薛定諤方程是現(xiàn)代量子力學(xué)及原子結(jié)構(gòu)理論的重要基礎(chǔ)和最基本的方程式。薛定諤方程不是用數(shù)學(xué)方法推導(dǎo)出來的。其正確性、真理性是靠大量實驗事實來證明的.第三十六頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五對薛定諤方程求解，可以得到一系列波函數(shù)ψ１s、ψ２s、ψ２p...ψi相應(yīng)的能量值E１s、E２s、E２p...Ei波函數(shù)方程的每一個解代表電子的一種可能運動狀態(tài)在量子力學(xué)中，用波函數(shù)和與其對應(yīng)的能量來描述電子的運動狀態(tài)。ψ是描述電子運動狀態(tài)的數(shù)學(xué)表達(dá)式，ψ的空間圖象叫原子軌道，原子軌道的數(shù)學(xué)表達(dá)式就是波函數(shù)第三十七頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五通常習(xí)慣地把這種描述原子中的電子運動狀態(tài)的波函數(shù)稱為原子軌道(atomicorbital)。應(yīng)該特別強調(diào)的是，這里所稱的“軌道”是指原子核外電子的一種運動狀態(tài)，是一種具有確定能量的運動狀態(tài)，而不是經(jīng)典力學(xué)中描述質(zhì)點運動的某種確定的幾何軌跡，也不是玻爾理論所指的那種固定半徑、園形的波爾軌道表達(dá)式。原子軌道相應(yīng)的能量也稱為原子軌道能級.第三十八頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五下面直接給出一些解的形式:從以上三個式子中可見,波函數(shù)被分為兩項,即為徑向部分R和角度部分Y.在此,并不要求我們?nèi)ソ庋Χㄖ@方程,只要了解薛定諤方程的形式以及其特殊的解即可.波函數(shù)的下標(biāo)1,0,0;2,0,0;2,1,0所對應(yīng)的1s,2s,2pz是什么?意義如何?

第三十九頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣量子數(shù)在求解薛定諤方程過程中，根據(jù)數(shù)學(xué)運算的要求，自然地需要引入三個條件參數(shù)，用n、l、m表示。當(dāng)n、l、m的取值確定后，方程的解——波函數(shù)Ψ(r、、）才具有確定的具體的數(shù)學(xué)形式，常采用Ψn,l,m表示。而n、l、m的取值也不是任意的，為了使所得到的方程解具有合理的物理意義，n、l、m的取值必須是量子化的，故把n、l、m稱為量子數(shù)。二、量子數(shù)的概念一組確定的、允許的量子數(shù)（n、l、m），確定了一個相應(yīng)的波函數(shù)，即代表一個原子軌道，對應(yīng)于一個特定的原子軌道能級。三個量子數(shù)是否可以確定電子的運動狀態(tài)？第四十頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣電子除了繞核運動（亦稱軌道運動）外，本身還具有自旋運動，不同的自旋運動也對應(yīng)著不同的能量。因此，運用量子力學(xué)原理描述電子運動時，還必須引入一個描述電子自旋運動的量子數(shù)ms，稱為自旋量子數(shù)，它決定電子自旋的運動狀態(tài)及相應(yīng)的能量。第四十一頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五5-2-5量子數(shù)主量子數(shù)(n)表示原子軌道或電子云離核距離和能級高低

n=1、2、3、4、5…正整數(shù)n12345電子層第一層第二層第三層第四層第五層電子層符號KLMNOn值越小，該電子層離核越近，能級越低第四十二頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五角量子數(shù)(l)表示原子軌道或電子云的形狀

ι=0、1、2、3…(n-1)ι０１２３４形狀球形啞鈴形花瓣形

電子亞層符號spdfg同一電子層,ι值越小,該電子亞層能級越低n１２３４ι0010120123符號1s2s2p3s3p3d4s4p4d4f第四十三頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五磁量子數(shù)(m)表示原子軌道或電子云在空間的伸展方向m值：-l

、0、+l

的正整數(shù),共(2l+1)個ι０１２m0-1、0、+１-2、-1、0、+1、+2原子軌道符號spy、px、pzdxy、dyz、dz2、dxz、dx2-y2同一亞層內(nèi)的各原子軌道,在沒有外加磁場下,能量是相等的，稱等價軌道

(簡并軌道)第四十四頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五自旋量子數(shù)(ms)描述原子中每個電子的運動狀態(tài)必須用四個量子數(shù)：即主量子數(shù)(n)：電子所處的電子層角量子數(shù)(l)：電子所處的電子亞層及原子軌道、電子云的形狀磁量子數(shù)(m)：軌道在空間的伸展方向自旋量子數(shù)(ms)：電子自旋方向描述電子的自旋狀態(tài)ms值：+、－順時針方向或逆時針方向2121如n=2、ι=1、m=－1、ms=+1/2

則可知是第二電子層、p亞層、2px軌道、自旋方向為+1/2的電子第四十五頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五nιm軌道數(shù)電子數(shù)(2n2)K1s00１122L2s0０１428p10、

±136M3s00１9218p10、

±136d20、±1、±2510N4s00１16232p10、±136d20、±1、±2510f3

0、±1、±2、±3714第四十六頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣6-3-3用圖形描述核外電子的運動狀態(tài)第四十七頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五原子軌道的角度分布圖(ψ的角度分布圖)將波函數(shù)ψ的角度分布Y對θ,φ作圖所得的圖象.zx++++++++++++++-------------zzzzzxxxxxxxyyyyspy

px

pzdxy

dyz

dxzdz2

dx2-y2原子軌道的角度分布圖第四十八頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五5-2-4電子云電子云概率密度：|ψ|2表示電子在原子內(nèi)核外某處出現(xiàn)的概率密度電子云：|ψ|2的空間圖象用小黑點的疏密表示電子出現(xiàn)概率密度的相對大小小黑點較密的地方，概率密度較大，單位體積內(nèi)電子出現(xiàn)的機會多如1s的電子云第四十九頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五電子云角度分布圖：|ψ|2角度部分作圖zzzzzzxxxxxxxxyyyyyspy

px

pzdxy

dyz

dxzdz2

dx2-y2與原子軌道角度分布圖的不同：原子軌道電子云有正、負(fù)為正(一般不標(biāo))胖瘦電子云角度分布圖就是概率密度的角度分布圖第五十頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣原子軌道的徑向部分的圖形，是以D(r)對r作圖。D(r)=4πr2

|ψ|2，稱為原子軌道的徑向分布函數(shù)，它表示在離核半徑為r、厚度為dr的球殼薄層中，電子出現(xiàn)總幾率隨半徑r的分布變化規(guī)律。徑向分布圖第五十一頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五氫原子的各種狀態(tài)的徑向分布圖第五十二頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五小結(jié)電子具有波粒二象性，需按概率分布的統(tǒng)計規(guī)律來進(jìn)行研究波函數(shù)是描述核外電子運動狀態(tài)的數(shù)學(xué)表達(dá)式，其空間圖象為“原子軌道”概率密度|ψ|2是電子在原子核外空間某處出現(xiàn)的概率密度。描述其分布所得的空間圖象為“電子云”描述原子中電子運動狀態(tài)需用四個量子數(shù)：主量子數(shù)(n)、角量子數(shù)(l)、磁量子數(shù)(m)、自旋量子數(shù)(ms)第五十三頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣在多電子原子中，主量子數(shù)n相同，角量子數(shù)l不同的原子軌道，l越大，其能量E越大。6-4核外電子的排布E4s﹤E4p﹤E4d﹤E4f能級分裂在多電子原子中，有時主量子數(shù)n小的原子軌道，由于角量子數(shù)l較大，其能量卻比n大的原子軌道大。E4s﹤E3d能級交錯第五十四頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣多電子原子的能級對于單電子,其能量為:單位eV。即單電子體系,軌道(或軌道上的電子)的能量,由主量子數(shù)n決定.

對于多電子體系:其中Z*=Z-σ,Z為核電荷數(shù),σ為屏蔽常數(shù),Z*為有效核電荷數(shù)。第五十五頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣1.屏蔽效應(yīng)屏蔽效應(yīng):在原子中,其它電子對某電子的遮擋作用.第五十六頁，共六十一頁，編輯于2023年，星期五12-1-2氮氣1.屏蔽效應(yīng)

換個角度考慮:將研究電子之外的原子其余部分,均視為原子核,則將復(fù)雜的多原子體系簡化為單電子體系:

Z*為有效核電荷,且Z*=Z-σ說明:相當(dāng)于內(nèi)層電子抵消或中和掉部分正電荷,使被討論的電子受核的吸引下降,離核更遠(yuǎn),能量更高,即為內(nèi)層電子對外層電子的屏蔽作用.屏蔽效應(yīng)越大,受屏蔽的電子的能量越高,是電子遠(yuǎn)離核的作用.

第五十七頁，共六十一頁，編輯于