電化學測試方法

電化學測試方法第1頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一9.1交流阻抗法

交流阻抗法是電化學測試技術(shù)中一類十分重要的方法，是研究電極過程動力學和表面現(xiàn)象的重要手段。交流阻抗法系指小幅度正弦波交流阻抗法，是控制電極電流(或電位)按正弦波規(guī)律隨時間變化，同時測量相應的電極電位(或電流)隨時問的變化，或者直接測量電極的交流阻抗，進而計算各種電極參數(shù)。第2頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一9.1電路的交流阻抗

一個正弦交流電壓可表示成：式中，E0為交流電壓的幅值；t為時間；ω為正弦波角頻率。角頻率為根據(jù)歐拉公式，上式也可寫為指數(shù)表示式：

第3頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一在將一個正弦波的交流電壓E加到一個純電阻上時，根據(jù)歐姆定律，流過電阻的電流為交變電壓與電流的相位相同（相位移角）。因此，一個純電阻的交流阻抗為：即純電阻R的交流阻抗等于純電阻R。第4頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一當將一個正弦波的交流電壓加到一個電容為C的理想電容器上時則相應的電流為：即這種情況下交變電流的相位比電壓超前900（），式中。因此，一個電容值為C的電容的阻抗為：第5頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一感應值為L的“純”電感來說，其阻抗為：第6頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一如果加到一個有限性元件組成的電路上的交流電壓為：則流過電路的電流可以寫成：電路的交流阻抗為：第7頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一一個電路的交流阻抗是一個矢量，這個矢量的模值為：矢量的幅角為將交流阻抗以復數(shù)的形式表示，按歐拉公式展開第8頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一式中，ZRe稱為阻抗的實部，ZIm稱為阻抗的虛部：即阻抗的模和阻抗的幅角為第9頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一電路的復導納為復阻抗的倒數(shù)，用Y表示電路的導納也是一個矢量YRe為導納的實部，YIm為導納的虛部。第10頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一對于一個由Rp和Cp并聯(lián)的電路

電路的導納由各個并聯(lián)的元件的導納相加，整個電路的導納為：電路的阻抗第11頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一Bode圖（log|Z|—logω

，—logω）第12頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一由RS

CS串聯(lián)電路電路的阻抗為：Z=ZR+ZC

第13頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一RC串聯(lián)電路阻抗Bode圖第14頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一在這種電路的Nyquist圖中，觀察不到半圓，但以導納復平面圖來表示測量結(jié)果時，卻能觀察到一個半圓，是一個圓半徑為，圓心坐標為（，0）的圓的方程，半圓頂點第15頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一電極系統(tǒng)的交流阻抗電解池是一個相當復雜的體系，顯然不同于由簡單的電學元件，如電阻、電容等組成的電路。當一個電極系統(tǒng)的電位變化時，流過電極系統(tǒng)的電流也相應地變化。這種電流來自兩個部分：1.來自電極反應的電流按照電極反應動力學的規(guī)律隨電位的變化而變化；直接用于電極反應的電流，叫法拉第電流。2.自電位改變時雙電層兩側(cè)電荷密度發(fā)生變化而引起的“充電”電流；稱非法拉第電流。第16頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一法拉第阻抗的倒數(shù)為法拉第導納Yf，有：第17頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一用大面積惰性電極為輔助電極時電極系統(tǒng)等效電路

式中Yf為法拉第導納，它的表達式，決定于電極反應的動力學機構(gòu)。一般來說，在一個電極反應進行時，若其它條件不變，電極反應的法拉第電流乃是電極電位、電極表面吸附或氧化物膜的覆蓋度、參與電極反應的粒子活度等狀態(tài)變量的函數(shù)。第18頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一電極過程為電化學控制

通過交流電時不會出現(xiàn)反應粒子的濃度極化。在這種情況下，電極的法拉第阻抗只包含電阻項，即,研究電極的等效電路如圖所示：第19頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一總阻抗為第20頁，共22頁，2023年，2月20日，星期一簡單電極過程阻抗譜圖

第21頁，共22頁，2023年，2月20日，星