級(jí)學(xué)長(zhǎng)基礎(chǔ)物理實(shí)驗(yàn)研究性報(bào)告遜干涉2系學(xué)生會(huì)

二.實(shí)驗(yàn)儀 四.實(shí)驗(yàn)內(nèi) 的波長(zhǎng)。通過分析缺失補(bǔ)償板的邁克爾遜儀中的附加光程差,推出涉條紋滿足的方程 AdjustMichelsoninterferometer.ObtaintheexperimentaldatabyusingMichelsoninterferometer,andthencalculatethewavelengthoflight.TheadditionalopticalpathdifferenceofMichelsoninterferometerwithoutcompensatorisyzed,andtheequationofinterferencepatternisdeduced.二.A，使射到其上的光線分為光強(qiáng)度差不多相等的反射光和透

圖1邁克爾遜儀光路生的和M1′～M2間“形成”的空氣薄膜的等效。 11—可動(dòng)鏡14—固定鏡圖2邁克爾遜儀結(jié)構(gòu)度很高的點(diǎn)光源S，射向邁克爾遜儀，點(diǎn)光源經(jīng)平面鏡M2、M2反射后，相當(dāng)于由S1ˊS2ˊ發(fā)出的相干光束。SˊSA所成只要觀察屏放在兩點(diǎn)光源發(fā)出光波的區(qū)域內(nèi)，都能看到現(xiàn)象，故這種稱為非 圖3點(diǎn)光 圖4電光源產(chǎn)生的等 能看到一組明暗相間的同心圓環(huán)，其圓心位于S1′S2′軸線與屏的交點(diǎn)P0處，從圖3-16-4可以看出P0處的光程差Δ=2d，屏上其它任意點(diǎn)P′或P″的光程差近似為2d 2dcos(2k1)/2時(shí)，為暗紋。 “冒”出；反之當(dāng)d減小，環(huán)向中心“縮”進(jìn)去。距離為Δd，相應(yīng)冒出或縮進(jìn)的環(huán)條紋數(shù)為N，則有dN22d2(l1l2 2d 四.調(diào)節(jié)儀使導(dǎo)軌大致水平；調(diào)節(jié)粗調(diào)手輪，使活動(dòng)鏡大致移至導(dǎo)軌25～45mm刻度過，并垂直射向反射鏡M1（此時(shí)應(yīng)能看到有一束光沿原路退回。M1、M2M1、M23個(gè)螺絲，使兩排光點(diǎn)靠近，并使兩個(gè)最亮的光點(diǎn)重合。這時(shí)M1與M2大致垂直（M1′與置改變時(shí)，條紋的粗細(xì)、疏密與d的關(guān)系。按原方向轉(zhuǎn)動(dòng)微調(diào)手輪（改變d值），可以看到一個(gè)一個(gè)環(huán)從環(huán)心冒出（或縮進(jìn)。圓環(huán)中心每吞（或吐）100100d，連續(xù)測(cè)量測(cè)量數(shù)據(jù)表 12345

N

658.032 2d u（658圖5無補(bǔ)償板試驗(yàn)中的圖 在正常的邁克爾遜儀中,光程差滿2ndcos2n為空氣膜層折射率d;θ空氣膜層中的折射角;λ/2為附加光程差.其對(duì)應(yīng)的等傾條紋為同心圓環(huán).當(dāng)缺失補(bǔ)償板時(shí),光程差將發(fā)生變化.M?2M16所示圖 2與M1重合時(shí)中心光線光程差示意為0其中i0為入射角，i’為對(duì)應(yīng)折射角。將i0=45°， 中心光線的光程差，得到中心光線的光程差為0圖7M′2與M12圖8在平面的夾角.由球面幾何可得

(4)

圖 2與M1不重合時(shí)光程差示意由以上分析可得，在觀察屏上出現(xiàn)的條紋是一組二次曲線,其具體的形狀及大小由A,B,C決定.下面就dm由大到小的變化分析在觀察屏上出現(xiàn)的各種情況: 時(shí),, 亮條紋近似為一組同心圓 時(shí)，B<A<0，式（8）x(3)時(shí)，A=0，B<0，式（8）表示一族平行于 <dm<時(shí)， 時(shí)，亮條紋近似為一組同心圓。最初接觸這個(gè)實(shí)驗(yàn)的時(shí)候也沒有想到過可以以這樣的方式去深入地了解這個(gè)實(shí)驗(yàn)，而著入是沒新會(huì)創(chuàng)新從多種角度切入去看待問題的學(xué)術(shù)精神和思考能力是必不可少的，而這種精神或是技李朝榮