穩(wěn)定電流的磁場詳解演示文稿

穩(wěn)定電流的磁場詳解演示文稿當(dāng)前1頁，總共64頁。（優(yōu)選）穩(wěn)定電流的磁場當(dāng)前2頁，總共64頁。圖3.電流間的相互作用實(shí)驗(yàn)表明，磁場只存在于電流或運(yùn)動電荷的周圍。磁鐵產(chǎn)生的磁場的本質(zhì)，也是由其內(nèi)部的運(yùn)動電荷產(chǎn)生的。磁場只對電流及運(yùn)動電荷有磁力作用。當(dāng)前3頁，總共64頁。

2.磁感應(yīng)強(qiáng)度矢量當(dāng)試驗(yàn)電荷以速度通過磁場中某點(diǎn)時,不管的方向怎樣改變,試驗(yàn)電荷在點(diǎn)所受的磁力的方向永遠(yuǎn)與試驗(yàn)電荷的速度方向垂直。當(dāng)試驗(yàn)電荷沿某一直線通過點(diǎn)，磁力等于零。當(dāng)前4頁，總共64頁。

圖4.磁力與運(yùn)動電荷的速度的方向關(guān)系當(dāng)前5頁，總共64頁。

定義：的方向即為的方向。

的大小為

。MKSA有理制(?！っ?庫·米—特斯拉）（12-1）當(dāng)前6頁，總共64頁。

3.洛侖茲力

圖5.、、三者的方向關(guān)系（12-2）當(dāng)前7頁，總共64頁。即有洛侖茲力（12-3）洛侖茲公式（12-4）當(dāng)前8頁，總共64頁。

§12-2磁感應(yīng)通量

磁感應(yīng)線的閉合性

1.磁感應(yīng)線

圖6.分別為(a)長直電流(b)圓電流(c)螺線管電流的磁感應(yīng)線當(dāng)前9頁，總共64頁。

圖7.螺繞環(huán)

磁感應(yīng)線都是圍繞電流的閉合線,或者說是從無限遠(yuǎn)處來，到無限遠(yuǎn)處去，沒有起點(diǎn)，也沒有終點(diǎn)。當(dāng)前10頁，總共64頁。

2．磁場的高斯定理（1）磁感應(yīng)通量圖8.通過任一小面的磁感應(yīng)線的單位為韋伯（Wb)（12-6）磁感應(yīng)強(qiáng)度等于通過單位垂直面積的磁感應(yīng)通量。（12-5）當(dāng)前11頁，總共64頁。（2）磁場的高斯定理表明磁場是無源場，且，有旋場。

圖8.通過閉合面的磁通量（12-7）當(dāng)前12頁，總共64頁。

§12-3畢奧—薩伐爾—拉普拉斯定律

載流導(dǎo)體中任一電流元(的方向即電流流動的方向),在空間某點(diǎn)處產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度的大小與的大小成正比,與和矢徑(即由電流元指向場點(diǎn)的矢量)之間的夾角的正弦成正比,而與矢徑長度的平方成反比,即

（12-8）

1.畢—薩—拉定律當(dāng)前13頁，總共64頁。（12-9）圖9.畢—薩—拉定律（12-10）

2.運(yùn)動電荷的磁場圖10.電流元中的運(yùn)動電荷n、

q當(dāng)前14頁，總共64頁。單位時間內(nèi)通過橫截面的電量為即電流強(qiáng)度為（12-11）

(a)垂直于直面向外(b)垂直于直面向內(nèi)圖11.運(yùn)動電荷的磁場方向當(dāng)前15頁，總共64頁。圖12.直電流產(chǎn)生的磁場（12-12）

3.畢—薩—拉定律的應(yīng)用設(shè)有一長直導(dǎo)線載有電流,求離導(dǎo)線為處的磁感應(yīng)強(qiáng)度。解：

(1)直電流所產(chǎn)生的磁場當(dāng)前16頁，總共64頁。由圖可知則有（12-13）方向垂直于板面向內(nèi)。acscorr=()aapooctgrctgrl-=-=當(dāng)前17頁，總共64頁。

2.圓電流在軸線上所產(chǎn)生的磁場圖13.圓電流在軸線上的磁場當(dāng)導(dǎo)線趨于無限長時，，則在離它為處的磁感應(yīng)強(qiáng)度為（12-14）當(dāng)前18頁，總共64頁。任一直徑兩端的電流元在點(diǎn)產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度的垂直分量的大小相等、方向相反，因而相互抵消，故總場強(qiáng)的大小即為的代數(shù)和，即(12-15)方向平行于向右。26頁當(dāng)前19頁，總共64頁。討論：（1），上式化為（2）若，則式分母中的可忽略不計(jì)，得(12-15)圓電流在圓心處產(chǎn)生的磁場。（12-16）當(dāng)前20頁，總共64頁。令（稱為圓電流磁矩）（12-17）據(jù)（12-15）式3.螺線管軸線上的磁場圖在下一頁（12-18）于是式可改寫為（12-16）代入上式，有當(dāng)前21頁，總共64頁。圖14螺線管軸線上的磁場

上一頁當(dāng)前22頁，總共64頁。由圖中幾何條件知代入式，得(12-18)當(dāng)前23頁，總共64頁。討論：（1）若是無限長螺線管，則有，（2）若在螺線管的一端，而另一段無限長,即

,（12-20）（12-21）（12-19）方向與電流流動方向成右手系。當(dāng)前24頁，總共64頁。

4.亥姆霍茲線圈

1.求軸線上任意一點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度。

2.討論a的取值為多大時,距兩線圈圓心等遠(yuǎn)的點(diǎn)o處的磁場最均勻。圖15亥姆霍茲線圈·當(dāng)前25頁，總共64頁。由式(12-15)當(dāng)前26頁，總共64頁。由上式可知（12-22）當(dāng)前27頁，總共64頁。令處的,可得在點(diǎn)磁場最均勻的條件為（12-23）當(dāng)前28頁，總共64頁。解：電荷面密度uRQope4=\uRQoQpe41=例：一半徑為的均勻帶電球面,球面上電勢為。今球面繞直徑以角速度勻速旋轉(zhuǎn)，如圖示。試求球心處的磁感應(yīng)強(qiáng)度。當(dāng)前29頁，總共64頁。在球面上任選一環(huán)帶,半徑為,其中心到點(diǎn)的距離為。注意環(huán)帶以轉(zhuǎn)動,電荷也在運(yùn)動,相當(dāng)于有電流于是當(dāng)前30頁，總共64頁。考慮到圓電流軸線上的磁感應(yīng)強(qiáng)度公式對應(yīng)關(guān)系為有當(dāng)前31頁，總共64頁。要點(diǎn)：將旋轉(zhuǎn)的帶電球面看成半徑不同而同軸放置的一系列的圓電流構(gòu)成的系統(tǒng)，利用圓電流軸線上任一點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度公式求解?？紤]到上下兩半球在點(diǎn)的方向一致,有方向沿軸正方向.當(dāng)前32頁，總共64頁。

§12-4磁場環(huán)路定律（安培環(huán)路定律）

1.

磁場環(huán)路定律

(1)求閉合曲線不包圍電流時的值。段：圖16磁場環(huán)路定律＇當(dāng)前33頁，總共64頁。所以段用同樣方法可得：當(dāng)前34頁，總共64頁。

(2)求閉合曲線包圍電流時的值。圖16

磁場環(huán)路定律如電流方向反向，而沿閉合曲線的繞行方向不變，則有綜合以上三種情況得：（12-24）當(dāng)前35頁，總共64頁。如果閉合曲線包含的電流不止一個，那么推廣上面的結(jié)果得圖17繞行方向與電流方向間的關(guān)系在磁場中沿任何閉合回路,磁感應(yīng)強(qiáng)度的環(huán)流等于該回路所包圍的電流強(qiáng)度代數(shù)和的倍。（12-25）磁場環(huán)流定律—當(dāng)前36頁，總共64頁。對連續(xù)分布的電流則有磁場的環(huán)流不等于零。因此，在磁場中不能引入標(biāo)量勢的概念，即磁場不是有勢場，所以，磁場不是保守力場。（12-26）當(dāng)前37頁，總共64頁。2.

磁場環(huán)路定律的應(yīng)用舉例（1）求在通有均勻電流的無限長圓柱體內(nèi)外的磁場圖18圓柱狀載流導(dǎo)體內(nèi)外的磁場當(dāng)前38頁，總共64頁。解：1.考慮圓柱體外任一點(diǎn)而比較上兩式，得2.考慮圓柱體內(nèi)任一點(diǎn)當(dāng)前39頁，總共64頁。因此圖19磁感應(yīng)強(qiáng)度與圓柱體軸線的距離之間的關(guān)系圖當(dāng)前40頁，總共64頁。（2）螺繞環(huán)內(nèi)的磁場解:設(shè)螺繞環(huán)單位長度上密繞有匝線圈,導(dǎo)線中電流強(qiáng)度為。圖20

螺繞環(huán)內(nèi)的磁場磁感應(yīng)強(qiáng)度沿所選回路的環(huán)流為據(jù)磁場環(huán)路定律，有當(dāng)前41頁，總共64頁。所以（3）長直螺線管內(nèi)中心區(qū)域的磁場圖21利用安培環(huán)流定律計(jì)算長直螺線管內(nèi)的磁場過點(diǎn)選一圖示繞行回路abcd

。當(dāng)前42頁，總共64頁。由磁場環(huán)路定律得所以當(dāng)前43頁，總共64頁。

1.安培定律而

§12-5安培定律從載流導(dǎo)線中想像的取出一段電流元,長度為,截面積為,在磁感應(yīng)強(qiáng)度為的磁場中,每個自由電子將受到一洛侖茲力。設(shè)導(dǎo)線內(nèi)自由電子的體密度為，在這一小段中這些自由電子所受的總力，即作用在這小段導(dǎo)線上的磁力為（12-27）當(dāng)前44頁，總共64頁。（12-27）式改寫為（12-27*）（12-27*）式為安培定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式。由該式?jīng)Q定的力稱為安培力。一段有限長的電流在外磁場中所受的力，由下式計(jì)算（12-28）當(dāng)前45頁，總共64頁。解:例：電流流過一半徑為的鉛絲環(huán)，此環(huán)放在的均勻磁場中，環(huán)的平面與磁場垂直，求鉛絲環(huán)所受張力是多少？張力即物體所承受的兩部分間的相互作用力。當(dāng)前46頁，總共64頁。半圓弧在、兩端受到另半個圓的拉力(即張力),在平衡時,有于是兩無限長直電流之間的相互作用力安培的定義圖22長直電流之間的相互作用力在處的磁感應(yīng)強(qiáng)度當(dāng)前47頁，總共64頁。單位長度上受力完全相同的討論,得（12-29a）（12-29b）與方向相反。方向垂直于，且由指向。作用在上長這一段上的力由(12-27*)式得（12-27*）當(dāng)前48頁，總共64頁。安培的定義—安培是一恒定電流，若其保持在處于真空中相距1米的兩無限長而圓截面可忽略的平行直導(dǎo)線內(nèi)，則此兩導(dǎo)線之間產(chǎn)生的力在每米長度上等于(N)。

3.載流平面線圈在外磁場中所受的力矩圖23載流平面線圈在外磁場中所受的力矩當(dāng)前49頁，總共64頁。這一對大小相等,方向相反,但作用線不重合的力構(gòu)成力偶。力偶矩的大小為磁矩矢量的方向與線圈平面的法線平行，有（12-30）當(dāng)前50頁，總共64頁。（12-30）式具有一般性。圖24任一平面線圈可以看作許多小矩形線圈的組合當(dāng)前51頁，總共64頁。有磁感應(yīng)通量的增量為圖25磁力所作的功

§12-6關(guān)于磁力的功

1.磁力對載流導(dǎo)線作的功當(dāng)前52頁，總共64頁。在導(dǎo)線移動過程中，磁力所作的功為（12-31）

2.磁力對旋轉(zhuǎn)的載流線圈所作的功圖25磁力矩所作的功當(dāng)前53頁，總共64頁。設(shè)線圈轉(zhuǎn)過極小的角度,使與之間的夾角從增為+。則磁力矩所作的功為（12-32）（12-33）當(dāng)線圈從轉(zhuǎn)到時，對應(yīng)的磁感應(yīng)通量從Ф1變到Ф2，磁力矩所作的總功為當(dāng)前54頁，總共64頁。

如果電流是隨時間而變的,磁力作功的一般表達(dá)式為（12-34）當(dāng)前55頁，總共64頁。[例]測定磁感應(yīng)強(qiáng)度常用的實(shí)驗(yàn)裝置——磁秤如圖所示，它的一臂下面掛有矩形線圈，寬為b，長為l，共有N匝，線圈的下端放在待測的均勻磁場中,其平面與磁感應(yīng)強(qiáng)度垂直，當(dāng)線圈中通有電流I時，線圈受到一向上的作用力，使天平失去平衡，調(diào)節(jié)砝碼m使兩臂達(dá)到平衡。用上述數(shù)據(jù)求待測磁場的磁感應(yīng)強(qiáng)度。BI當(dāng)前56頁，總共64頁。線圈的底邊受到安培力,方向向上,大小為,當(dāng)天平恢復(fù)平衡時，這個向上的安培力恰與所調(diào)整砝碼的重量相等，由此可得故待測磁場的磁感應(yīng)強(qiáng)度由圖可見，作用在兩側(cè)直邊上的力大小相等，方向相反，它們相互抵消。[解]如N=9匝，b=10.0cm，I=0.10A，加kg砝碼才能恢復(fù)平衡，代入上式得當(dāng)前57頁，總共64頁。§12-7霍爾效應(yīng)將一導(dǎo)電板放在垂直于它的磁場中，當(dāng)有電流通過時，在導(dǎo)電板的P1、P2兩側(cè)會產(chǎn)生一電勢差U1U2,這種現(xiàn)象稱為霍爾效應(yīng)。（1）當(dāng)前58頁，總共64頁。洛侖茲力的大小P1、P2間形成電勢差后，載流子受到的電力平衡時電流強(qiáng)度與運(yùn)動速度之間的關(guān)系為代入上式得與式比較，得（1）當(dāng)前59頁，總共64頁。[例]把一寬為2.0cm，厚1.0mm的銅片，放在B=1.5T的磁場中，磁場垂直通過銅片。如果銅片載有電流200A，求呈現(xiàn)在銅片上下兩側(cè)間的霍耳電勢差有多大？每個銅原子中只有一個自由電子，故單位體積內(nèi)的自由電子數(shù)n即等于單位體積內(nèi)的原子數(shù)。已知銅的相對原子質(zhì)量為64，1mol銅（0.064kg）有6.0×1023個原子（阿伏加德羅常數(shù)），銅的密度為9.0×103kg/m3，所以銅片中自由電子的密度[解]當(dāng)前60頁，總共