對(duì)稱振子的阻抗與加寬帶寬方法

2023/2/19第三章對(duì)稱振子系的阻抗與加寬

天線工作頻帶的途徑§3-1對(duì)稱振子系的阻抗單個(gè)對(duì)稱振子輻射阻抗：虛構(gòu)，為求解帶來(lái)極大方便輸入阻抗：直接影響到天線與饋線之間的匹配多個(gè)對(duì)稱振子反映振子間互相耦合的互阻抗2023/2/19（一）、對(duì)稱振子的輻射功率與輻射電阻

對(duì)稱振子輻射電阻為：

一、單個(gè)對(duì)稱振子的阻抗注意：此處輻射電阻的求解中，采用的是波腹電流，因此稱為歸于波腹電流的輻射電阻。2023/2/192023/2/19（二）、對(duì)稱振子的輸入阻抗我們采用等效傳輸線法來(lái)求對(duì)稱振子的輸入阻抗，把對(duì)稱振子看作為開(kāi)路長(zhǎng)線張開(kāi)而成，再按開(kāi)路長(zhǎng)線的電阻公式來(lái)計(jì)算對(duì)稱振子的阻抗。

雙線傳輸線幾乎沒(méi)有輻射。但對(duì)稱振子是輻射結(jié)構(gòu)，它相當(dāng)于一個(gè)有耗的傳輸線。所以，應(yīng)該用有耗開(kāi)路線輸入阻抗公式來(lái)計(jì)算對(duì)稱振子的輸入阻抗。

2023/2/19對(duì)稱振子在Z處的特性阻抗為:

r1是構(gòu)成對(duì)稱振子的導(dǎo)線半徑。

平行雙線傳輸線為均勻傳輸線，其特性阻抗沿線不變而對(duì)稱振子兩臂上對(duì)應(yīng)元間的距離是變的，因而其特性阻抗沿線是變化的。 當(dāng)L一定時(shí)，r1越大，平均特性阻抗越小2023/2/192023/2/192023/2/192023/2/19（三）、對(duì)稱振子的諧振長(zhǎng)度

半波天線全波天線2023/2/19波長(zhǎng)“縮短”現(xiàn)象2023/2/19天線的工作頻帶受下列因素的限制：方向圖形狀、最大輻射方向、波束寬度、增益、旁瓣電平等。所以，天線的工作頻帶并沒(méi)有固定的定義，某一天線的工作頻帶決定于該天線的主要技術(shù)要求對(duì)大多數(shù)天線來(lái)說(shuō)，工作頻帶取決于輸入阻抗。這是因?yàn)?，?dāng)工作頻率偏離中心頻率時(shí)，輸入阻抗變化引起的饋線與天線的失配的程度要比天線的其它性能下降的程度嚴(yán)重得多?！?-2加寬天線工作頻帶的途徑對(duì)稱振子的頻率特性2023/2/19籠形結(jié)構(gòu)一般可使平均特性阻抗降低至250-400歐姆如何展寬對(duì)稱振子的工作頻帶（一）籠形天線2023/2/19（二）對(duì)數(shù)周期型天線末端始端諧振波長(zhǎng)諧振頻率2023/2/19對(duì)數(shù)周期型天線的方向性諧振容性感性2023/2/192023/2/19（三）菱形（行波）天線菱形天線可以看成行波雙導(dǎo)線演變而來(lái)組成菱形天線的四根導(dǎo)線（行波單導(dǎo)線）的最大輻射方向2023/2/19菱形天線的最大輻射方向的頻率特性最大輻射方向隨頻率的變化不顯著2023/2/19菱形天線具有強(qiáng)方向性，方向系數(shù)一般為50-100，用在短波波段的遠(yuǎn)距離通信。菱形天線的效率一般在（0.4-0.7）之間，饋至天線的功率約有（30-60）