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1量子力學中,關(guān)于量子態(tài)的問題,可分兩類:(a)體系的可能狀態(tài)問題.即力學量的本征態(tài)與本征值問題.量子力學的基本假定之一是:力學量的觀測值就是與力學量相應的算符的本征值.通過求解算符的本征方程可以求出它們.特別重要的是Hamilton量(不顯含t)的本征值問題,可求解不含時Schodinger方程量子態(tài)隨時間的演化得出能量本征值E和相應的本征態(tài)。定態(tài)問題—能量本征方程2(b)體系狀態(tài)隨時間演化的問題.量子力學的另一個基本假定是:體系狀態(tài)隨時間的演化,遵守Schodinger方程由于它是含時間一階導數(shù)的方程,當體系的初態(tài)|(0)給定之后.原則上可以從方程求解出以后任何時刻t的狀態(tài)|(t).即|(t)由初態(tài)|(0)唯一確定.3
量子躍遷的微擾理論
能級展寬與譜線寬度量子力學4目錄一、量子態(tài)隨時間的演化-定態(tài)與非定態(tài)二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷三、躍遷定則四、能量-時間不確定度關(guān)系五、能級展寬與譜線寬度5一、量子態(tài)隨時間的演化—定態(tài)與非定態(tài)(1)6一、量子態(tài)隨時間的演化—定態(tài)與非定態(tài)(2)7一、量子態(tài)隨時間的演化—定態(tài)與非定態(tài)(3)返8(b)體系狀態(tài)隨時間演化的問題.量子力學的另一個基本假定是:體系狀態(tài)隨時間的演化,遵守Schodinger方程由于它是含時間一階導數(shù)的方程,當體系的初態(tài)|(0)給定之后.原則上可以從方程求解出以后任何時刻t的狀態(tài)|(t).即|(t)由初態(tài)|(0)唯一確定.1、求解困難2、感興趣的是在外界因素的作用下在定態(tài)間的躍遷.9二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(1)10二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(2)測量力學量為Fn11二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(3)12二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(4)13二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(5)14二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(6)15二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(7)返16三、躍遷定則(1)Forbiddentransition17三、躍遷定則(2)18三、躍遷定則(3)19三、躍遷定則(4)20三、躍遷定則(5)21三、躍遷定則(6)22三、躍遷定則——絕熱微擾(7)23三、躍遷定則——突發(fā)微擾(8)返24四、能量時間不確定關(guān)系算符“漲落”之間的關(guān)系——海森堡不確定關(guān)系25
例,
海森堡(Heisenberg)的不確定關(guān)系。
26能量-時間測不準關(guān)系:
(E,t),(p,r)由p,r測不準關(guān)系,即推測E,t也應有。當固定t時,有27現(xiàn)固定x,有
B.能量-時間測不準關(guān)系的物理含意
1.在空間固定處,發(fā)現(xiàn)體系如有一不確定的時間間隔Δt,那該體系的能量必有一擴展度ΔE,且有28所以,這一自由粒子波包的能量并不是取確定值,而是有一擴展度。若一個自由粒子的波包寬x,它通過x0所需時間。所以,在間隔t0—t0+內(nèi),都有可能在x0處發(fā)現(xiàn)粒子。由波包所描述的粒子的動量的不確定度為因此其能量不確定度.所以292.體系幾率分布發(fā)生大的改變需時間Δt,那體系的能量不確定度為ΔE,使例:定態(tài):其幾率分布不隨時間變,所以要使這一分布發(fā)生變化,則要求t,所以E=0(即具有確定能量)非定態(tài)的情況如何?30四、能量-時間不確定度關(guān)系(1)31四、能量-時間不確定度關(guān)系(2)32四
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