激光陀螺的漂移

激光陀螺的漂移主要內(nèi)容第一部分朗繆爾流動引起的漂移及克服措施第二部分非激活介質(zhì)流動引起的漂移第三部分激光陀螺的漂移測試第一部分朗繆爾流動引起的漂移及克服措施

在環(huán)形激光器中，采用直流放電來激勵氣體增益介質(zhì)，由于直流放電的作用，不可避免的在放電管中引起了氣體的流動。這種流動就稱之為朗繆爾流動。

反向行波1，2的增益曲線將產(chǎn)生2kV的圓頻率分裂。增益曲線的分裂，再通過模牽引效應(yīng)的差值，造成了頻差，這是朗繆爾流頻差產(chǎn)生的本質(zhì)。其結(jié)果是使順著流速方向運動的行波頻率增大。增益曲線與色散曲線的分裂頻差公式模1，2的頻率參量將作如下改變作替換與近似后，有此即為考慮朗繆爾效應(yīng)后的頻差方程。當(dāng)是沿行波1方向時（>0），其影響是使當(dāng)V是沿行波2方向時（V>0），其影響是使反向行波的圓頻率差為如何消除朗繆爾漂移？采用單陰極，雙陽極的增益管！雙臂放電管直徑，長度應(yīng)盡可能相等，放電電流也應(yīng)對稱，且保持平衡。設(shè)兩段放電管的增益及原子流速分別為，則有即分別相等，雙臂完全對稱的情況下，漂移為零，得到了消除！當(dāng)然，以上只是粗略的討論了朗繆爾漂移的結(jié)果。實際中、V并不是常數(shù)。朗繆爾流粘滯性流動精確表達雙路增益管中的V（r）為將代入因為，于是，上式可寫成增益系數(shù)場以上是高斯光束恰好沿放電管的中心軸（z軸）通過增益區(qū)，但實際中，往往會發(fā)生高斯光束傾斜通過放電管的情況。設(shè)高斯光束沿z’傾斜通過放電管，則光強分布為p點到高斯光束對稱中心點A的矢徑為r’則上式可寫作一定近似條件下求解當(dāng)腔與增益管調(diào)整良好時，高斯光束通過放電管管心。此時有當(dāng)雙臂具有高對稱性時，即有第二部分非激活介質(zhì)流動引起的漂移非增益區(qū)，以及環(huán)腔光路上任何氣體的流動都會影響到反向行波頻差信號，造成頻差的漂移。設(shè)介質(zhì)相對于環(huán)形腔有一宏觀的軸向流速為沿環(huán)路的單位矢量，順（+），逆（-）著介質(zhì)流速方向的行波光速為由，則非互易折射率，即費聶耳牽引效應(yīng)為當(dāng)環(huán)路不為常數(shù)時，則應(yīng)求平均流速其中為非激活介質(zhì)相對環(huán)腔流動的平均等效角速度，為當(dāng)空腔沒有轉(zhuǎn)動且介質(zhì)流速也等于零時，本征頻率是簡并的，順逆時針運轉(zhuǎn)的行波由于折射率的非互易性而分裂。代入，有由介質(zhì)流動所造成的反向行波的頻差為在既有環(huán)腔體的轉(zhuǎn)動，又有介質(zhì)相對環(huán)腔流動的情況下，反向行波的頻差公式為或與朗繆爾漂移相比，只是用取代了激活介質(zhì)中的A項。第三部分激光陀螺的漂移測試激光陀螺偏頻方案單陀螺采用正、負交變的偏頻方案雙陀螺在同一個環(huán)形激光器中，維持兩個正交

偏振狀態(tài)的陀螺信號（一）圓偏振光的獲得反射中右旋圓偏振光變成左旋圓偏振光環(huán)形腔反射鏡的數(shù)目必須是偶數(shù)。因此最簡單的圓偏振態(tài)的雙陀螺是由四面反射鏡組成。

為抑制S波的振蕩，可以在腔中加入一石英旋光器。（二）石英旋光器造成左、右陀螺的頻率分裂90度石英旋光器造成左、右旋圓偏振光的等間隔分裂（三）法拉第室造成正、負偏頻（四）器件介紹（五）四頻差動陀螺的誤差事項對于左、右旋陀螺，考慮到比例因子與零漂項后，有其中由于行波2和3同是逆時針行波，所以兩者相等，即有朗繆爾流零漂及差損零漂項倍增了！