電力系統(tǒng)暫態(tài)分析復(fù)習(xí)資料

三基本方程的拉氏運(yùn)算形式和運(yùn)算電抗分析同步轉(zhuǎn)速、三相短路，切=1,i+ih+i=0abc（一）不計(jì)阻尼繞組1.基本方程廠u-=-ri+w-wrw=-xi+xidddqdddadfu二--ri+w+WW=—xiqqqdqqqIu二ri,+wLw=-xi+xifffffaddff取拉氏變換，得{Ud(p)=-rId(p)+(pwd(p)-wd0)-wq(p)氣力)=Tlq(p)+(pWq(p)-甲^0)+W』3)U(p)=rI(p)+(pW(p)-W)fffffo{W(p)=-xI(p)+xI(p)dddadfwq(p)=-XqIq(p)W(p)=-xI(p)+xI(p)faddff僅關(guān)心定子量，消去If(p)、Wf(p)，勵(lì)磁電壓方程中，代入磁鏈表達(dá)式U(p)=rI(p)+p(-xI(p)+xI(p))-W

fffaddfff0解得I(p)=U(p)+Wf0Ed(p)fr+px代入寸d(「)式，得W(W(p)=-xI(p)+xU(p)+W+pxI(p)

r+px-^ad—(U(p)+W)-(x-pxad)I(p)

r+pxff0dr+pxdf僅以定子量表示的基本方程為：=G(p)(Uf僅以定子量表示的基本方程為：=G(p)(U(p)+W_)-xd(p)Id(p)f0Rd(p)=-rId(p)+(pWd(p)-Wd0)-Wq(p)「W(p)=G(p)(U(p)+W)-x(p)I(p)dff0ddLw(p)=-xI(p)l-Uq(p)=-rIq(p)+(pWq(p)-WLw(p)=-xI(p)2.運(yùn)算電抗px2直軸運(yùn)算電抗x(p)=x—皿—ddr+px?含有運(yùn)算符p的運(yùn)算形式；?是/d(pJ的比例系數(shù)，具有電抗量綱，是計(jì)及勵(lì)磁回路影響的定子回路電抗。⑴設(shè)rf=。(超導(dǎo)---磁鏈?zhǔn)睾悖挥?jì)電阻對(duì)自由分量衰減的影響----只考慮電流的幅值)xx(p)=x—ad=x

x稱為直軸暫態(tài)電抗，是只考慮電流幅值時(shí)，同步機(jī)定子電流變化時(shí)定子回路的電抗。⑵t=0(短路初瞬間)由終值定理，x(t)=x(p)=x—ad=x

dddxd由終值定理，tT0psf直軸暫態(tài)電抗xd是短路初瞬間同步發(fā)電機(jī)定子電流對(duì)應(yīng)的電抗。⑶L8(穩(wěn)態(tài)情況)由初值定理：氣(t)=xd(p)=xdtSpT0穩(wěn)態(tài)時(shí)，同步發(fā)電機(jī)定子電流對(duì)應(yīng)的電抗為同步電抗。⑷直軸暫態(tài)電抗七的物理意義x2—xad—xxx21+xx2—xad—xxx21+x—ad—x+11(二)計(jì)及阻尼繞組1.基本方程的拉氏運(yùn)算形式TOC\o"1-5"\h\zfU(p)=—rI(p)+(pw(p)—w)—w(p)dddd0qUq(p)=—rIq(p)+(pwq(p)—wq0)+wd(p)U(p)=rI(p)+(pw(p)—w)fffff00=rI(p)+(pw(p)—w)DDDD0'、、,0=rI(p)+(pw(p)—w)QQQQ0w(p)=—xI(p)+xI(p)+xI(p)dddadfadDw(p)=—xI(p)+xI(p)qqqaqQw(p)=—xI(p)+xI(p)+xI(p)faddffadDw(p)=—xI(p)+xI(p)+xI(p)DaddadfDDIw(p)=—xI(p)+xI(p)QaqqQQ僅關(guān)心定子量’消去轉(zhuǎn)子量。的f(P)代入U(xiǎn)f(p)方程’得U(p)=rI(p)+p(—xI(p)+xI(p)+xI(p))—wfffaddffadDf0即(r+px)I(p)+xI(p)=U(p)—w+pxI(p)(*)fffadDff0add御「(p)代入U(xiǎn)d(p)方程’得0=rI(p)+p(—xI(p)+xI(p)+xI(p))—w(**)DDaddadfDDD(**)pxI(p)+(r+px)I(p)=w+pxI(p)adfDDDD0add聯(lián)立求解式(*)、(**),克萊姆法則為：A=(r+px)(r+px)—p2x2=p2(xx—x2)+p(ffDDadDfadTOC\o"1-5"\h\zU(p)+w+pxI(p)pxff0addadw+pxI(p)r+pxD0addDD=(U(p)+w=(U(p)+w)(r+px)-pxw_+^pfDD-ad‘D0*^^ad-x2)+prx4(p)r+pxpxadU(p)+w+pxI(p)fwD0+"/d(dp)

=-px(U(p)+V)+(r+px)V+p2(xx-x2)+prx4(p)adff0ffDOfadr+pxpxad,、A.??得式(2-70)If(p)=-^用類似無(wú)阻尼繞組情況的方法，可解得q軸方向2個(gè)繞組的解，I(p)/Q0"q(

Qr+px將fp)、ID(p)、//力代入基本方程的拉氏運(yùn)算形式中的Wd(p)、wq(p)方程，整理得僅包含定子變量和勵(lì)磁電壓得象函數(shù)代數(shù)方程式(2-72)Ud(p)=-七(p)+(pVd(p)-Wd0)-Wq(p)Uq(p)=-rIq(p)+(pWq(p)-Vq0)+Vd(p)V(p)=G(p)+W)+G(p)W-x(p)I(p)dfff0DD0dDW(p)=G3)WQ0—(p)I(p)式中，直軸運(yùn)算電抗xd式中，直軸運(yùn)算電抗xd(p)=xd+x—2x)—(r+r))p2x2DfadDfad.A(p)?當(dāng)rf=rD=0或一0初瞬間，xd(p)稱為直軸次暫態(tài)電抗x"=xdd=xb+xad+xad-2x)=xb+xad+xad-2x)x2adK+七+L+'ad__4(x+x)(x+x)-x2Dbadfbad(x+x)x2Dbfbadxx+(x+x)xDbfbDbfbad+xx+xDbfbxxxDbfbadD/ad+"ad+1T——+——+——xxfD。xadadfx：是勵(lì)磁繞組、阻尼繞組短接時(shí)，從定子dd繞組側(cè)看入的等值電抗。dTOC\o"1-5"\h\z?交軸運(yùn)算電抗x（p）=x-—qqr+px當(dāng)tq=0或t-0的初瞬間，xq（P）稱為交軸次暫態(tài)電抗x：x21x〃=x-aq=x+qqx◎1+1"%第三節(jié)應(yīng)用同步發(fā)電機(jī)基本方程（拉氏運(yùn)算形式）分析突然三相短路電流利用嚴(yán)格的基本方程，作近似求解。正常運(yùn)行故障分量（短路點(diǎn)突然施加-u|0|）故障分量網(wǎng)絡(luò)中，短路點(diǎn)突然施加的電壓為:象函數(shù)U=—U\du=-u.qgloU\U(p)=——

dpSiU（p）=-^L

qp對(duì)于式（2-72）的電壓方程運(yùn)算形式，故障分量用△表示，由故障分量網(wǎng)絡(luò)可知,A\|/=A\|/=A\|/=0

d0qOfOAu(p)=0

f電壓方程為：一=—w3)+”w(，)一△￥(p)

nddq一皿=—w(〃)+”w3)+岫(p)Dqqd磁鏈方程為：Av(p)=-x(p)AI(p)dddAv(p)=-x(p)Z(p)

qqq即-一=―心(p)—px(p)A/(p)+x(p)A/(p)PdddqqSi—_--rA/(p)—px(p)M(p)-x(p)A/(p)nqqqdd解得式（2-80）(尸+px(p))U-|+x(p)U|I1A/(p)=-f*——\s.?一d\px(/?)+rrpx(p)+〃+i(P)x3)pdqdqf"5+號(hào)（p?勺。i(px(p)+rT^px(p)+r^+x(p)x(p)

dqdq?可解析法求解，可數(shù)值法求解，現(xiàn)用近似法求解析解一不計(jì)阻尼繞組時(shí)的短路電流（一）忽略所有繞組的電阻以分析、AZ各分量的初始值

dq'巧=°’求不衰減的電流X(p)=x'△/(p)=PXq(p皿0+七(p)%0.1=PUd0+Uq01dpx'px+XXXp(p2+1)Xxpdqdqd—Udl°l,UJ0l(p2+1)Xx(p2+1)Xxpdd七0+皿(1_工)(p2+1)XxXpp2+1dd同(p)LdUdW+P\UqW1qpXxpX+xxxpdqdq一勺0+也01(p2+1)Xpq-幻日一工)+Uq0iXpp2+1X(p2+1)根據(jù)拉氏變換表:①，、八=sin①,S2+①2SS2+①2在時(shí)域中，A/=—^^——J^cost+—^0-sint

dXxxXdddU||U||U||Ai=—處sint也,——皿costqqq時(shí)域中的直流分量初值:U||

ql0lX'UIIAi^=-—迎q時(shí)域中的交流分量：Ai=—j^cost+口也sintdox^x^ddAi=q0sint+d0costq°xxqqPark逆變換為三相分量:Ai=(U||

ql0lXdUl0Icost+XXdUIId0XxdU||qW0Xqsint)cos(t+0)—(—sint—U||d"IXq+皿cost)sin(t+0)0—Mcost(+0),——血sint(+0)X'0X0dq1)sin00+—cos0sin00u\

―&2fl1)——cos(2f+。)+XJfl1)一sin(2?+0)XJCOS6=U,|sin5lolo計(jì)及所以同理u,,

cos5cos(r+6)——sin8

0X

q"llo2Xd0'11'——[I1L——+—2x'XXdq/cos(5-0)-0sin(f+6)00XJcos(2?+8+0)

oX?―/\lXdXTXad早。1xrdU\

xr

clucost+—xd以sint)赤的穩(wěn)態(tài)直流dqa/中只有穩(wěn)態(tài)交流電流,abc則&中只有直流;dq（〃遠(yuǎn)小于X,忽略電阻對(duì)電流幅值影響很?。ヾpU||+°||1Al(p)=——四——?dú)wd(p2+1)X(p)pd-U\\+pUII1Pa/(〃)=q(〃2+1)XqX(?)=Xd(?—>ooAz(0—

dMdsAzqspU||+"||d'O'早()1(p2+1)Xd/IIU-sin/+—\o"CurrentDocument"XXdd=Mda"i早0X

dlol"II(p2+1)XdU\x

dcostu\\早。|xdPP2+b~UIX

q（二）計(jì)及電阻后Ai各分量的衰減dq自由分量在哪個(gè)繞組內(nèi)流過(guò)，則其衰減主要由該繞組電阻所影響由于勵(lì)磁繞組中的自由分量、逐漸衰減到零，則其對(duì)應(yīng)的Ai由于勵(lì)磁繞組中的自由分量、逐漸衰減到零，則其對(duì)應(yīng)的Aida從起始值U\

―

x'

d衰減到穩(wěn)態(tài)衰減的時(shí)間常數(shù)da?主要受rf的影響’忽略次要因素’令r=0A(p)=叫0l+"1

d(p2+1)x(p)pAid衰減的時(shí)間常數(shù)取決于分母=0的根即x：（p）的特征根，xd（p）=px2

ad—

rf+pxrx2r+px-padV__f__dr+pxx,(1+pT：)：1+pT；Aid衰減的時(shí)間常數(shù)取決于分母=0的根即x：（p）的特征根，xd（p）=px2

ad—

rf+pxrx2r+px-padV__f__dr+pxx,(1+pT：)：1+pT；fx；(p)=x=-f是勵(lì)磁繞組本身的時(shí)間常數(shù)，rf也表示為:T，d0T：x，=T-d-fxdx—f-rfx2―adx-f-rxfIx2)—o^x)

dt；xfbx，

=—:Txf

drxIrf+y(xdldr+pxx2-ad-)xf/rrf\+px!、xIfx)

d--勵(lì)磁繞組在定子開路情況下的時(shí)間常數(shù)x2)—adadx+xjf是勵(lì)磁繞組在定子短路情況下的時(shí)間常數(shù)d

特征根：P12=±jP3=01P4=—TdnLn匕,￡n國(guó)中的恒定直流&n穩(wěn)態(tài)短路電流idads82.&中基頻交流分量的衰減時(shí)間常數(shù)0&?.中的直流分量匚和2倍頻分量ydq特征根：P12=±jP3=01P4=—Td2.&中基頻交流分量的衰減時(shí)間常數(shù)0&?.中的直流分量匚和2倍頻分量ydqabc?考慮定子繞組電阻r,忽略勵(lì)磁繞組電阻，r=0、…1、A…分式中，p對(duì)應(yīng)于^中直流分量’在上一步已考慮;分母中的共軛復(fù)根為：p1,2XqJ±j11-———T2〔xXq)r(11一-—+——2X’X'dq/3.計(jì)及各分量衰減的&dq&i(U||—qlol+qH+cost+Udlold"XdXJdXdX'XddU||(U,UL1-t-&=-_+ql0-sint+——^°-costetaqXXXJq】ddsinteta（四）定子三相短路電流iabc+Aid1皿一皿L-T皿+、矽xxdI0xddJd1U||

—^^cost+x，dU（四）定子三相短路電流iabc+Aid1皿一皿L-T皿+、矽xxdI0xddJd1U||

—^^cost+x，dUII

dl0l

x，dsintetJ式中，U||+i!d+Aiqcosteta式中，i-皿-iq0「勺0iq0x一x計(jì)及U|0=U0|cos50，Ud0=U0|sin50所以U||U,1)——-—e弓co5x'x0ddJ+-Jixd」U,1111'工?cost+0)-—^Ip+——eTa

02|x'xdqco50-00)cos(2t+50+00)若計(jì)及EI=U+xiq0q0d、Eq0=Uq0+xdid|0U||qWx，dE'Eql0x，d可得式（2-98）)t?coU,I111)ts+0)-/1—+——eTaco

02Ix'x、dq750-00)U||-嘰2"x，dxqJteTacos(2t+5+0)同理有ib、ic的表達(dá)式。?I=I=公xx，8xdd

?當(dāng)X；=xq，暫態(tài)磁路均勻，沒有2倍頻分量;^定子繞組電流不突變，I。例2-4：無(wú)阻尼電機(jī)，X；=L00,x=0.60,x；=例2-4：無(wú)阻尼電機(jī)，X；=L00,[1+—2[xx、dq?cos。+0)-0?cos。+0)-0工eTacos(6-0)_Ji困e一Tcos6+—M〔XxdJ0x」-t-eTacos(2t+6+0)00短路計(jì)算是計(jì)算公式中的電抗、電勢(shì)、時(shí)間常數(shù)，然后套公式。⑴空載：電勢(shì)：E|0=E0=U0=1，60=0電抗：已知_._x'一0.3一一時(shí)間常數(shù)：T=TfY=5x〒=1.5sd2xxxT=/,dq?t=0.254s時(shí)間單位習(xí)慣用秒ar(x'+x)Bdq然后套公式。⑵空載遠(yuǎn)方短路電勢(shì)：E|0=E0=U0=1，60=0電抗：x,=x；+x=0.3+0.9=1.2x點(diǎn)=Xd+x=1+0.9=1.9時(shí)間常數(shù)：rfxjoxox―|1―￡￡、、」cc-_wxadT'=T成=5x=3.16s遠(yuǎn)方短路，短路電流衰減慢dfx1.9

dT=一?t=0.047sar(x'+x)B然后套公式。⑶負(fù)載運(yùn)行，機(jī)端短路

電抗、時(shí)間常數(shù)同（1）,待求電勢(shì)，作潮流計(jì)算的發(fā)電機(jī)電勢(shì)初值電勢(shì)基本計(jì)算公式：E|=U、+矽i..q|0q|0dd0a,相量圖法Eqbl=Ua,相量圖法Eqbl=Uqb+xdldI0I需確定d、q軸位置，即首先需確定S角，方法為:=U0+叫x=1+j1Z—32°x0.6=1.4/21。b.潮流法&I1?—S=0.85+j0.527為已知末端電壓、末端負(fù)荷類型的輻射式網(wǎng)絡(luò)潮流計(jì)算問(wèn)題，AUb.潮流法&I1?—S=0.85+j0.527為已知末端電壓、末端負(fù)荷類型的輻射式網(wǎng)絡(luò)潮流計(jì)算問(wèn)題，AU=PR+Q=爵2"0.6=0.316UPX-QR_0.85x0.6Eq=、'(1+0.316)2+0.512=1.415=tg-15U=21.2°U+AU計(jì)算U|q01U||=U0cos5=0.93=/|sin(5+0)=0.810計(jì)算電勢(shì)E'\=U、|+x，I|=0.93+0.6x0.8=1.17qbqbdd0勺0=Uq0+"dbl"73套公式。

?負(fù)載運(yùn)行，遠(yuǎn)方短路的短路電流計(jì)算，潮流條件改變的短路電流計(jì)算。?電抗、電勢(shì)、時(shí)間常數(shù)計(jì)算的3種情況：已知電機(jī)測(cè)試參數(shù)，根據(jù)具體短路情況作計(jì)算，如上例；已知電機(jī)結(jié)構(gòu)參數(shù)，根據(jù)具體短路情況作計(jì)算，如習(xí)題集7-20已知電機(jī)結(jié)構(gòu)，根據(jù)電機(jī)學(xué)知識(shí)作計(jì)算，如習(xí)題集7-3總結(jié)三種情況的計(jì)算方法。（五）交軸暫態(tài)電勢(shì)E'q?在電壓方程U=—ri+W+W和磁鏈方程W=—xi+xi中qqqddddadf令板=0，不計(jì)iab中的直流分量、2倍頻分量，只考慮交流分量；令r=0，電阻遠(yuǎn)小于電抗，忽略電阻對(duì)電流幅值計(jì)算影響很小，不考慮直流分量更不必考慮其衰減；具有去耦合作用；.X2③定義X：=Xd--d，暫態(tài)磁通走勵(lì)磁繞組的漏磁路。f1-Eq01E=U】E=U】.+i.X

qI。qI。d|0d….:一'=Wd0l+id0|xdX2—(—Xl+Xl+I(X—―ad))—dd|0adf|0d|0dXfX」—a^(XI1—XI)xff0addI0IfX—adW11fE‘0xwf0，是虛構(gòu)的電勢(shì)。暫態(tài)過(guò)程中，直流分量疽i0+y突變，空載電勢(shì)Eq是突變的電勢(shì)，%.Eq。而暫態(tài)過(guò)程中Wd=-Xjd+XJfWffd+XfifW——xi+adi+adW——X’i+EedddXdXfddqE，=—w，是正比于勵(lì)磁繞組磁鏈的不突變的電勢(shì)。qXff3.E'組成的等值電路q當(dāng)r=0且只考慮iabc中的交流(周期)分量時(shí)，可得即有等值電路E，||E，TOC\o"1-5"\h\z短路瞬間，E'不突變，■匝二十二i=尸，由E'、x'的等值電路求得短路電流周期分量起x'<daoqddd始值I。二計(jì)及阻尼繞組時(shí)的短路電流、各分量的初始值計(jì)及阻尼繞組、不計(jì)電阻時(shí)，X(p)=x、x(p)=x〃ddqqAi=—困—一Mcost+―皿sintdx"x〃x〃ddd"ll"ll"llAi=-^sint—~^°+-^costqx"x"x"qqq"||Ai=^oldaox”d"||Ai=——qaox"q（二）Ai^的穩(wěn)態(tài)值"||Ai=-^dsxdAi=—皿

qsxq則Ai將從Ai=匕頭衰減到Ai=勻°dadaoxgx

（三）計(jì)及電阻后△匕各分量的衰減1.M的衰減d偵M(p)=吧ol+%1d(p2+1)X(p)p討論分母中氣(P)=0的根，即Md(p)的特征根，Q(X+X一2X)+(r+r))px2x(p)=X—DfadDfad——ddp2(xx—x2)+p(xr+xr)+rrDfadDffDDfo'T'T'p2+(T'+T')p+1=dfDfDXbTTp2+(T+T)p+1dd軸方向的幾個(gè)內(nèi)部分析時(shí)間常數(shù)介紹：T=2=*Q+七；勵(lì)磁繞組本身的時(shí)間常數(shù)（數(shù)秒）frrffXX+XT=-D=一味；阻尼繞組本身的時(shí)間常數(shù)（0.1s）Xad1(XX11—X+ad—b=Xad1(XX11—X+ad—b=X+———1rffbId+XbJrf》-+"Xad③TfT'f是定子繞組短路、D阻尼繞組開路情況下勵(lì)磁繞組的時(shí)間常數(shù);XDbXadTD是定子繞組短路、勵(lì)磁繞組開路情況下D阻尼繞組的時(shí)間常數(shù);x2⑤七=1--，是定子繞組短路情況下勵(lì)磁繞組和D阻尼繞組間的漏磁系數(shù);fDxd(p)=0即xd(p)的分子項(xiàng)=0，所以應(yīng)有TOC\o"1-5"\h\zQ'T'T'p2+(T'+T')p+1=0dfDfD其根所對(duì)應(yīng)的時(shí)間常數(shù)為：T'=-—=上(1+q')(T'+T')

dp2fDT"=-—=1(1-qf)(T'+T')

dp2fD(Tf+T)，J+2Dr4c'T'T'1—df(Tf+T)，J+2D2c'T'T=1^-f—^(T，+T)f近似1：c'較小，

d1+q=2;2c'T'T'1-q'=近似1：c'較小，

d1+q=2;所以Tf+T；ct;?—TT'-f-D.Tf+T'dT；=Tx'dxd=Td0xdxdxT=cT=T〃dddDd0x'd式中rxDkx12、-ad-xfJT”d0是定子繞組開路，勵(lì)磁繞組短路情況下D阻尼繞組的時(shí)間常數(shù);分析：前提---自由分量在哪個(gè)繞組中流過(guò)，則其衰減主要由該繞組的電阻所影響；T=Txd，數(shù)值較大，衰減耗能電阻為r，認(rèn)為流經(jīng)勵(lì)磁繞組，主要影響i的衰減;dfxf/?dxT=T廿，數(shù)值較小，衰減耗能電阻為r，認(rèn)為流經(jīng)阻尼繞組，主要影響i的衰減;dd0xDDad?衰減快的分量反映i的作用，當(dāng)i衰減完畢，i變化仍較少。DaDafa則M衰減表達(dá)式可寫為:dada2.3.4.Midaqlol=0M直流分量的衰減Uqoi"-1')e-tjq軸方向2個(gè)繞組和等值電路如下:qoi-1)e一tjT”Q定子短路時(shí)（q繞組短接），Q阻尼繞組看入的時(shí)間常數(shù)為:T"=QQqadidffxaqdidJo!Miq中基頻交流分量的衰減時(shí)間常數(shù)M、M對(duì)應(yīng)于ido八qOabc中的ia、y其所對(duì)應(yīng)的磁路的電抗?fàn)t;,x〃r(x〃+x〃)

d計(jì)及各分量衰減后的Mdq式(2-121)Mir“Iqo1qlOlqlOlUq\OlqlOlUmcost+

x"dlolsint+lol.sinteTacosteTa（四）定子三相電流i=Ai+idbl式中式中或者例2-5：d|0=Ai+iq10qlo|一步機(jī)d、（五）JqIcost+sintetaUjw=icos(t+9)-isin(t+9U-cos6一二et;+U10cos6Jq!costeTEEJd((sin(t+90)cos(6-90eTacos(t+9)0cos(2t+6+9)0E〃Eidx"sin(t+9-—10-eTacos(6-9)-0再次說(shuō)明，三相短路電流計(jì)算是電抗、q軸方向的三繞組、雙繞組等值電路。次暫態(tài)電勢(shì)1.直軸次暫態(tài)電勢(shì)E〃原定義:qbld|0cos(t+9)0eTacos(2t+6+90)電勢(shì)、時(shí)間常數(shù)的計(jì)算，而這些參數(shù)計(jì)算的依據(jù)是同由d軸磁鏈方程:可解得：定義：與磁鏈Vf、VD成正比、不突變的電勢(shì)原定義：d0=UdIo-iq0xq由q軸磁鏈方程：V=-xi+xiaqQ可解得：定義：E〃d在電壓方程=-xaqiq=-由d軸磁鏈方程:可解得：定義：與磁鏈Vf、VD成正比、不突變的電勢(shì)原定義：d0=UdIo-iq0xq由q軸磁鏈方程：V=-xi+xiaqQ可解得：定義：E〃d在電壓方程=-xaqiq=-x"iqq=-rid+V+xQiQx+—aq.VXQx-aq-vxQQ與磁鏈Vq成正比、不突變的電勢(shì)-Vq中，令r=V=o,即只考慮定子iabc中的周期分量，或等值電路：，=E〃d+xX'qi—o—qTOC\o"1-5"\h\zfaddffadD=-xi+xi+xiDaddadfDDVx+Vx=-x〃i+—f一fD——ddd1.x+1x+1xE?=2^f^^_q1.x+1x+1x在電壓方程u=~ri+V+Vd中，令r=V=。，即只考慮定子iabc中的周期分量，則u=E"—x"iTOC\o"1-5"\h\z或等值電路：x~d集E：①【％短路后瞬間基頻交流d軸分量為:E〃E〃\x"dE〃d,ud2?交軸次暫態(tài)電勢(shì)E〃d,ud短路后瞬間基頻交流q軸分量為:第四節(jié)自動(dòng)調(diào)節(jié)勵(lì)磁裝置對(duì)短路電流的影響強(qiáng)行勵(lì)磁系統(tǒng)示意圖?當(dāng)機(jī)端電壓＜0.8Un立刻改變可控硅的控制角a使強(qiáng)勵(lì)勵(lì)磁電流ifmax為1.8?2.0倍，倒，對(duì)電力系統(tǒng)運(yùn)行、保護(hù)有明顯作用。?強(qiáng)勵(lì)過(guò)程的暫態(tài)計(jì)算是復(fù)雜的。自動(dòng)勵(lì)磁調(diào)節(jié)后，短路電流不是單調(diào)衰減到穩(wěn)態(tài)短路電流*,xd第二章小結(jié)（學(xué)習(xí)歸納型）。同步發(fā)電機(jī)的基本方程1.abc系統(tǒng)基本方程u=—ri.+wabcabcssabcu=ri+wfDQRRfDQfDQ甲-「LL］「-iabc=SSSRabc甲LLiLfDq」1-RSRR」LfQD2.dq0系統(tǒng)的基本方程磁鏈方程為：VX00XX0-IddadaddV0X000X-IqqaqqV00X000-I0=00VX00XX0IfadfadfVX00XX0iDadadDDV0X000XiLQ」aqQ」Q電壓方程為:qQ——I*XqQkxXr1id-i0Xif1「XqU「，］「-i]「V]?vd.ddqUr-iV-?VqqqdUr-iV00=0+0-UriV0ffff0riV0DDD0_riV0QQQ詳見參考文獻(xiàn)［1］、⑵等值電路為直流電機(jī)模型，3只考慮定子基頻交流電流，次暫態(tài)過(guò)程：u=E〃+X〃iddqqLu=3只考慮定子基頻交流電流，次暫態(tài)過(guò)程：u=E〃+X〃iddqqLu=E"-X〃iqqdd暫態(tài)過(guò)程:基本方程可簡(jiǎn)化為"廣E，q~X'Jd穩(wěn)態(tài)過(guò)程:Ud=Xq\Uq=Eqfjd全電流形式:①E'=U+jIxd②E〃=U+jIx：一般，短路