工程熱力學(xué)是非,選擇,填空

由于Q和W都是過程量，故其差值(Q-W)也是過程量。F任一熱力循環(huán)的熱效率都可以用公式門=1-t計算。f1在水蒸汽的熱力過程中可以存在又等溫又等壓的過程。T容積比熱是容積保持不變時的比熱。Fdq=dh-vdp對于閉口系統(tǒng)和穩(wěn)定流動開口系統(tǒng)的可逆過程都適用。T可逆過程一定是準(zhǔn)靜態(tài)過程，而準(zhǔn)靜態(tài)過程不一定是可逆過程。T流動功的大小僅取決于系統(tǒng)進(jìn)出口的狀態(tài)，而與經(jīng)歷的過程無關(guān)。T當(dāng)壓力超過臨界壓力，溫度超過臨界溫度，則H2O處在液態(tài)。F將熱力系統(tǒng)與其發(fā)生關(guān)系的外界組成一個新系統(tǒng)，則該新系統(tǒng)必然是一孤立系統(tǒng)。T工質(zhì)穩(wěn)定流經(jīng)一開口系統(tǒng)的技術(shù)功大于容積功。F工質(zhì)吸熱，其熵一定增加；工質(zhì)放熱，其熵不一定減小。T在漸擴(kuò)噴管中截面積增大則氣流速度只能減小。F無論過程是否可逆，閉口絕熱系統(tǒng)的膨脹功總是等于初、終態(tài)的內(nèi)能差。T理想氣體熵的計算公式由可逆過程△S=J2些得出，故只適用于可逆過程。FiT氣體的C,值總是大于C」直。T溫度越高則V"-V'的值越大。F容器中氣體壓力不變，則容器上壓力表的讀數(shù)也不會變。F過程量Q和W只與過程特性有關(guān)。F飽和濕空氣中的水蒸氣一定是干飽和蒸汽。T一切實際過程都有熵產(chǎn)。T焓的定義是h=u+pv對于閉口系統(tǒng)而言，因為工質(zhì)沒有流動，所以△(pv)=0，因此，△h=Au+△(p^)=Au。F工質(zhì)經(jīng)過一個不可逆循環(huán)，其!ds=0成立。T對一漸放形短管，當(dāng)進(jìn)口流速為超音速時，可作擴(kuò)壓管使用。F蒸汽動力循環(huán)中冷凝器的損失最大。F已知多變過程曲線上任意兩點的參數(shù)值就可以確定多變指數(shù)n。T已知相同恒溫?zé)嵩春拖嗤銣乩湓粗g的一切熱機，不論采用什么工質(zhì)，它們的熱效率均相等。F在噴管中對提高氣流速度起主要作用的是噴管通道截面的形狀。F熱能可以自發(fā)轉(zhuǎn)變?yōu)闄C械功。F系統(tǒng)的熵不能減小，而只能不變或增加。T采用熱電循環(huán)的目的主要在于提高熱力循環(huán)的熱效率。F所有卡諾循環(huán)的效率均相等。F在朗肯循環(huán)中可以不用冷凝器，而可將蒸汽直接送入鍋爐以提高循環(huán)熱效率。F系統(tǒng)經(jīng)歷一個可逆等溫過程，由于溫度沒有變化故不能與外界交換熱量。F閉口系統(tǒng)放出熱量其熵必減少。F理想氣體的內(nèi)能和焓都是其溫度的單值函數(shù)，因此，可以選定0°C時理想氣體的內(nèi)能和焓的相對值均等于零F1、測定容器中氣體壓力的壓力表讀數(shù)發(fā)生變化，一定是由于DA有氣體泄漏B氣體熱力狀態(tài)發(fā)生變化C大氣壓力發(fā)生變化D可能是上述三者之一2、濕空氣在大氣壓力及溫度不變的情況下，當(dāng)絕對濕度越大A則濕空氣的含濕量越大B則濕空氣的含濕量越小C則濕空氣的含濕量不變D則不能確定含濕量變大及變小3、準(zhǔn)靜態(tài)過程中，系統(tǒng)經(jīng)過的所有狀態(tài)都接近于C相鄰狀態(tài)B初始狀態(tài)C平衡狀態(tài)TOC\o"1-5"\h\z4、未飽和濕空氣中的HO處于——狀態(tài)D,…一,…一.2A未飽和水B飽和水C飽和蒸汽D過熱蒸汽5、P^k=常數(shù)的關(guān)系，適用于B一切絕熱過程B理想氣體的絕熱過程C理想氣體的可逆過程一切氣體的可逆絕熱過程6、熱力學(xué)第一定律及第二定律表明：孤立系統(tǒng)中的C能量守恒也守恒能量守恒增加C能量守恒減少D能量減少減少7、不同的熱力過程中，氣體比熱的數(shù)值C(A)總是正值B可以是正值或零C可以是任意實數(shù)8、熵變計算公式AS=Cvln(P^)+Cpln(V^)只適11用于D(A)一切工質(zhì)的可逆過程B一切工質(zhì)的不可逆過程C理想氣體的可逆過程D理想氣體的一切過程9、壓力為0.4MPa的氣體流入0.1MPa的環(huán)境中，為使其在噴管中充分膨脹宜采用D(A)漸縮噴管B漸擴(kuò)噴管C直管D縮放噴管10、閉口系統(tǒng)中q=Ah適用于B(A)定容過程B定壓過程C多變過程D普遍適用11、低于H2O的三相點溫度(t=0.01°C)時C不存在液態(tài)水水的汽化還可以發(fā)生C可以發(fā)生冰的升華12、系統(tǒng)的總儲存能為C(A)U(B)U+PV(C)U+-mc2+mgz21(D)U+PV+-mc2+mgz213、物質(zhì)汽化過程的壓力升高后，則B(A)V’增大，"，增大(B)V’增大，V”減少(C)V’減少，V”增大(D)V’減少，V”減少14、卡諾定理表明：所有工作于同濕熱源與同溫冷源之間的一切熱機的熱效率B都相等，可以采用任何循環(huán)不相等，以可逆熱機的熱效率為最高都相等，僅僅取決于熱源和冷源的溫度不相等，與采用的工質(zhì)有關(guān)系15、熵變計算公式AS=Cln('2)-Rln(P2)只適ptp用于D(A)一切工質(zhì)的可逆過程B一切工質(zhì)的不可逆過程C理想氣體的可逆過程D理想氣體的一切過程16、氣體和蒸汽的可逆過程的能量轉(zhuǎn)換關(guān)系式是A(A)q=Au+J2pdv(B)q=CpAT-J2vdp(C)q=CvAT+pdv17、閉口系統(tǒng)進(jìn)行一可逆過程，其熵的變化C總是增加總是減少可增可減也可以不變不變18、過熱水蒸氣的干度XD(A)等于1B大于1C小于1D無意義19、卡諾循環(huán)熱效率的值只與有關(guān)B恒溫?zé)嵩磁c恒溫冷源的溫差恒溫?zé)嵩磁c恒溫冷源的溫度吸熱過程中的吸熱量Q1D每一循環(huán)的凈功W20、物質(zhì)汽化過程的壓力升高后，則BV’增大，"，增大汽化潛熱減小CV’增大，V”減小21、已知空氣儲罐V=900升，壓力表讀數(shù)為0.3MPa，溫度計讀數(shù)為70OC其質(zhì)量為：PV^RT0.3x1000000x0.9

8314xPV^RT（單位曲）式中錯誤有C（A）一處B二處C三處D四處22、理想氣體多變過程的多變指數(shù)n在范圍內(nèi)時比熱為負(fù)值B（A）0<nvk（B）1<n<k（C）n<k（D）n>k23、水蒸氣的汽化潛熱隨壓力升高而A（A）減小B不變C增加D先增后減24、一閉口系統(tǒng)經(jīng)歷一個不可逆過程，系統(tǒng)做功15KJ，放熱5KJ，則系統(tǒng)熵的變化是D（A）正值B負(fù)值C零值D可正可負(fù)25、熱機從熱源取熱1000KJ,對外作功1000KJ，其結(jié)果是B（A）違反熱力學(xué)第一定律B違反熱力學(xué)第二定律C違反熱力學(xué)第一定律及第二定律D不違反熱力學(xué)第一定律及第二定律26、熵變計算公式AS=Cvln§）+Rln11用于D（A）一切工質(zhì)的可逆過程B一切工質(zhì)的不可逆過程（B）C理想氣體的可逆過程D理想氣體的一切過程27、工質(zhì)熵的增加，意味著工質(zhì)的D（A）Q>0（B）Q<0（C）Q=0（D）不一定28、熵變計算公式AS=Q只適用于AT4.多級壓縮及中間級冷卻的優(yōu)點是降低排氣A一切工質(zhì)的可逆過程B一切工質(zhì)的不可逆過程C理想氣體的可逆過程D理想氣體的一切過程29、壓氣機壓縮氣體所耗理論軸功為C（A）J2pdv（B）J2d（pv）（C）J2pdv+pv—pv111112230、系統(tǒng)從溫度為300K的熱源中吸熱6000J,熵4.多級壓縮及中間級冷卻的優(yōu)點是降低排氣的變化為25JK，則改過程是的BA可逆B不可逆C不可能D可逆或不可逆填充（每小題2分）熱力學(xué)第二定律的實質(zhì)是凡是牽扯到熱現(xiàn)象的一切事物都具有一定的方向性和不可逆性_。實現(xiàn)可逆過程的條件是過程沒有勢差；過程沒有耗散效應(yīng)。焓的定義式為:H=U+PV;熵的定義式為:ds=（絲）。Trev

溫度;減少耗功。氣體絕熱節(jié)流后其壓力減少，焓—增加—，比容增加，溫度可升可降（理想氣體不變）冬天為保持室內(nèi)為一定溫度，可用三種方案取暖：火爐燒煤、電爐、熱泵。從熱力學(xué)第二定律看，以熱泵方案最好，理由是供熱系數(shù)。相對實際氣體，理想氣體有哪些特性：分子間無作用力;無體積。理想氣體混合物各組成氣體的容積成分和分子量分別為ri和Mi，則其平均分子量M的計h算式可以寫成M=ZrM。i^1理想氣體在可逆定溫過程中的膨脹功為W=jpdv；技術(shù)功為Wt=-jvdp?；旌蠚怏w中組成氣體具有混合氣體相同的濕度和壓力時,單獨存在所點的容積。當(dāng)孤立系統(tǒng)中進(jìn)行一不可逆過程，會產(chǎn)生哪些結(jié)果。氣體常數(shù)R與氣體種類有關(guān)，與所處狀態(tài)無關(guān)，通用氣體常數(shù)與氣體種類無關(guān)，與所處狀態(tài)無關(guān)，其數(shù)值和單位為8314.3J/（kmol.k）。當(dāng)濕空氣的相對濕度甲V100%時，干球溫度t，濕球溫度tw和露點溫度td的大小關(guān)系為t>t>t，當(dāng)9=100%時，為_t=t=t。wdwd減少壓氣機耗功的方法有降低進(jìn)口溫度；降低多變指數(shù)n?？ㄖZ循環(huán)熱效率的計算公式為氣。=1-二，1逆卡諾循環(huán)的制冷系數(shù)的計算公式為T2，供熱系數(shù)的計算公式為T1，T1-T2T1-T2寫出熱力學(xué)第一定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式為（1）5q-du+pdv，（2）5q=dh+vdp，熱力學(xué)第二定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式為一隊（釧）2°。12.比焓h的定義是h=u+pv\kJ】，其中P的單位是kpa，V的單位是M3。、計算題和lnP-h圖并寫出q、算公式。q2、wnet和制冷系數(shù)的計0和Cv分別表示理想氣體的定壓和定容的定值比熱，則VCp-Cv=J和lnP-h圖并寫出q、算公式。q2、wnet和制冷系數(shù)的計Ah=CpZ對于理想氣體適用于任意熱力過程，對于實際氣體適用于定壓熱力過程。分壓力Pi的定義是假定混合氣體中組成氣體單獨存在，并具有與混合氣體相同濕度及容積時的壓力，分容積Vi的定義是假定畫出蒸汽壓縮制冷循環(huán)的工作原理圖，T-S圖畫出背壓式熱電循環(huán)的工作原理圖，T-S圖并說明其優(yōu)點。畫出朗肯循環(huán)的工作原理圖，T-S圖并寫出q「q、w和效率的計算公式。畫出「一次再熱循環(huán)的工作原理圖，T-S圖并寫出q、q、w和效率的計算公式。畫出一次同熱循環(huán)的工作原理圖，T-S圖并說明其優(yōu)點。壓力為0.008MPa,X=0.8的蒸汽以100m/s的速度進(jìn)入冷凝器，蒸汽冷凝為飽和水后離開冷凝器，流出時速度是10m/s，問1kg蒸汽在冷凝器中放出的熱量以及熵的變化。當(dāng)時P=0.008MPa時，h’=174KJ/kg,h”=2577KJ/kg,s’=0.5926KJ/kg.K,s”=8.2289KJ/kg.K。畫出朗肯循環(huán)的工作原理圖，T-S圖并寫出q、q、w和效率的計算公式。1畫出一次再熱循環(huán)的工作原理圖，T-S圖并寫出q、q、w和效率的計算公式。畫出一次回?zé)嵫h(huán)的工作原理圖，T-S圖并說明其優(yōu)點。空氣在氣缸中被壓縮，由P=0.1MPa，tj30oC經(jīng)多變過程到達(dá)P=0.5MPa，如多爰指數(shù)n=1.2,在壓縮過程審放出的熱量全部為環(huán)境所吸收，環(huán)境溫度To=300k。如壓縮1kg空氣，求：a)壓縮過程所耗的功Wvb)空氣放出的熱量q空氣c)空氣的熵變化△S空氣d)環(huán)境的熵變化△Se)由環(huán)境與空氣所組環(huán)境成的孤立系統(tǒng)的熵變化E.Ld有一漸縮噴管進(jìn)口壓力為0.6MPa，溫度為1200K，工質(zhì)是空氣，背壓是0.1MPa，最小截面的面積是0.01m2，求出口的流速、壓力、溫度，以及流量。&=0.528理想氣體的內(nèi)能和焓都是其溫度的單值函數(shù)，因此，可以選定0°C時理想氣體的內(nèi)能和焓的相對值均等于零(F)依定義，比熱是單位量物質(zhì)溫度升高1度時所需的熱量，因此，物質(zhì)的比熱不可為零，或者為負(fù)值。(T)溫度和壓力相同的幾種不同氣體混