地震迭前反演技術(shù)-印興耀課件

疊前地震反演印興耀中國(guó)石油大學(xué)山東東營(yíng)疊前地震反演印興耀中國(guó)石油大學(xué)反演疊前反演疊后反演EI反演AVO反演利用疊后資料在井的約束下得到AI利用疊前資料獲取AVO屬性利用疊前資料及彈性波阻抗獲取巖石彈性參數(shù)反演分類反演疊前反演疊后反演EI反演AVO反演利用疊后資料在井的約水平疊加角道集疊加(8度)角道集疊加(16度)角道集疊加(24度)水平疊加與角度部分疊加水平疊加角道集疊加(8度)角道集疊加(16度)角道集疊加(2

頁(yè)巖、含油、氣、水砂巖的速度隨深度變化關(guān)系頁(yè)巖、含油、氣、水砂巖的速度隨深度變化關(guān)系只利用縱波速度，難以區(qū)分砂巖和泥巖。在泊松比和縱波速度交匯圖中，砂泥巖、和油氣可以區(qū)分開(kāi)。泊松比與巖性及流體成分的關(guān)系VpVp只利用縱波速度，難以區(qū)分砂巖和泥巖。在泊松比和縱波速1、彈性模量

巖石彈性參數(shù)及其相互關(guān)系

1、彈性模量巖石彈性參數(shù)及其相互關(guān)系2、縱波速度和橫波速度巖石彈性參數(shù)及其相互關(guān)系

2、縱波速度和橫波速度巖石彈性參數(shù)及其相互關(guān)系3、泊松比巖石彈性參數(shù)及其相互關(guān)系

泊松比的物理意義3、泊松比巖石彈性參數(shù)及其相互關(guān)系泊松比的物理意義

是流體的體積模量，所以可以叫做流體的不可壓縮性度量（fluidincompressibility）。

是抵抗剪切應(yīng)變的度量，它常被稱為剛性模量（modulusofrigidity），不可壓縮性的度量（imcompressibility）或剪切模量（shearmodulus）。

(泊松比)：是反映巖性與含油氣性的重要參數(shù)，它是用巖石縱向拉伸和橫向壓縮的比值來(lái)表示σ常用彈性參數(shù)的意義是流體的體積模量，所以可以叫做流體的不可壓縮性度量（含油氣地層一般都具有較低的和/與流體無(wú)關(guān)，僅反映巖石骨架的性質(zhì)和能夠靈敏地反映儲(chǔ)層屬性，并且物理意義明確，在巖性和流體預(yù)測(cè)方面具有重大的意義

和含油氣地層一般都具有較低的和/和

描述巖石彈性特征的主要地震參數(shù)有巖石的彈性模量、密度、縱波速度和橫波速度等。彈性模量反映巖石應(yīng)力—應(yīng)變關(guān)系的特征，密度反映巖石的比重，速度則反映地震波在巖石中的傳播的特征，它是彈性模量的函數(shù)。拉梅常數(shù)

剪切模量體積模量，

描述巖石彈性特征的主要地震參數(shù)有巖石的彈性模量、密度、地震迭前反演技術(shù)_印興耀課件VpVsLamdaRhoMiuRho井的砂泥巖縱橫波速度交匯圖LamdaRho和MiuRho交匯圖砂巖泥巖砂巖泥巖μρ>0.4－

0.8λρ

VpVsLamdaRhoMiuRho井的砂泥巖縱橫波速度交匯Vp－Vs交會(huì)圖λρ－μρ交會(huì)圖Vp－Vs交會(huì)圖λρ－μρ交會(huì)圖/~交匯圖在/~交會(huì)圖中可以看出，油層（紅色）基本都分布在低泊松比、低/的區(qū)域。說(shuō)明該區(qū)油層的特點(diǎn)之一是比水層具有更低的泊松比。當(dāng)泊松比大于0.32時(shí)，砂巖為水層。/~交匯圖在/~交會(huì)圖中可以看出，油層（紅水層油水同層油層水層砂巖

泥巖砂巖泥巖Nml砂泥巖交會(huì)圖砂巖

泥巖Nml砂泥巖交會(huì)圖砂巖泥巖Nml砂泥巖交會(huì)圖砂巖

泥巖Nml砂泥巖交會(huì)圖砂巖泥巖Nml砂泥巖交會(huì)圖砂巖

泥巖Nml砂泥巖交會(huì)圖砂巖泥巖亮點(diǎn)技術(shù)的出現(xiàn)，使地震烴類檢測(cè)能力有了很大提高，但實(shí)踐表明，該技術(shù)也有其局限性，并不是所有的亮點(diǎn)都與氣層有關(guān)，某些特殊的巖性體也可以形成地震剖面上的“亮點(diǎn)”八十年代初，Ostrander將反射系數(shù)隨入射角變化應(yīng)用于亮點(diǎn)型含氣砂巖的識(shí)別，發(fā)現(xiàn)含氣砂巖反射振幅隨偏移距增加而增大，含水砂巖反射振幅隨偏移距增加而減小，這一發(fā)現(xiàn)極大地改善了烴類檢測(cè)的能力AVO分析是一項(xiàng)利用振幅隨偏移距變化特征來(lái)分析巖性和油氣藏的地震勘探技術(shù)，其基本思想是振幅隨入射角變化(AVA)的規(guī)律與巖性參數(shù)有關(guān)。AVO也有其陷阱，并不是所有氣層的AVO特征都呈增加現(xiàn)象，特殊巖性體也會(huì)引起AVO增加現(xiàn)象亮點(diǎn)技術(shù)的出現(xiàn)，使地震烴類檢測(cè)能力有了很大提高，但實(shí)踐表明，充分利用地震反射振幅隨偏移距不同或入射角不同而變化的特征，通過(guò)對(duì)這些數(shù)據(jù)的縱橫波反演技術(shù)研究，能得到縱橫波波阻抗，縱橫波速度，密度，泊松比等多種參數(shù)；提供了研究巖性和流體變化規(guī)律的更多、更有效的反演數(shù)據(jù)體成果疊前地震反演較疊后反演推進(jìn)一步疊前反演充分利用地震反射振幅隨偏移距不同或入射角不同而變化的特征，通從含有豐富地質(zhì)信息的疊前資料入手，深入研究疊前記錄的正演模擬、疊前波形反演技術(shù)，采用彈性波反演方法由疊前道集中獲取地層縱橫波速度、密度等參數(shù)；然后利用不同角度的角道集數(shù)據(jù)得到彈性波阻抗數(shù)據(jù)體。這些技術(shù)相互補(bǔ)充，使疊前地震技術(shù)的研究進(jìn)一步得到深入疊前彈性波反演和EI有機(jī)結(jié)合，可以建立一套較為完善的聯(lián)合反演技術(shù)，從中得到的地層速度、密度、泊松比、彈性模量等巖性參數(shù)數(shù)據(jù)體，將為研究?jī)?chǔ)層的變化規(guī)律提供新的手段從含有豐富地質(zhì)信息的疊前資料入手，深入研究疊前記錄的正演模P垂直入射反射Zoeppritz方程及其近似P垂直入射反射Zoeppritz方程及其近似Zoeppritz方程Zoeppritz方程當(dāng)?shù)卣鸩ù怪比肷涞浇缑嫔蠒r(shí)有按斯奈爾定理有：由Zoeppritz方程解得當(dāng)?shù)卣鸩ù怪比肷涞浇缑嫔蠒r(shí)有按斯奈爾定理有：由Zoeppri簡(jiǎn)單模型簡(jiǎn)單模型合成CMP道集，共60道，最大炮檢距1500米合成CMP道集，共60道，最大炮檢距1500米近偏移距、中偏移距和遠(yuǎn)偏移距各20道的疊加結(jié)果反射2缺失(第二和第三層阻抗相等)反射3微弱近偏移距、中偏移距和遠(yuǎn)偏移距各20道的疊加結(jié)果反射2缺失反射某區(qū)典型含油砂巖的地震反射道集某區(qū)典型含水砂巖的地震反射道集泥巖含油砂巖泥巖含水砂巖含油性研究Vp、Vs、ρ某區(qū)典型含油砂巖的地震反射道集某區(qū)典型含水砂巖的地震反射道集疊前彈性波波形反演

彈性參數(shù)疊前地震數(shù)據(jù)角道集數(shù)據(jù)彈性波阻抗約束縱橫波速度、密度、泊松比、彈性模量等地層彈性參數(shù)疊前彈性波波阻抗反演疊前彈性波彈性參數(shù)疊前地震數(shù)據(jù)角道集數(shù)據(jù)彈性波阻抗約束縱橫疊前波動(dòng)方程反演算法基本流程隨機(jī)產(chǎn)生一族彈性地層模型計(jì)算每一地層模型的合成地震道集合成道集與實(shí)際觀測(cè)數(shù)據(jù)的比較遺傳算法修改地層模型收斂？否是計(jì)算適應(yīng)度值保存結(jié)果結(jié)束疊前波動(dòng)方程反演算法基本流程隨機(jī)產(chǎn)生一族彈性地層模型計(jì)算每一疊前彈性波反演疊前反演首先需要利用波場(chǎng)模擬合成疊前記錄，選擇合適的正演模擬方法是疊前反演中極為重要的一步射線追蹤法運(yùn)算速度較快，但地層數(shù)目很多時(shí)，對(duì)其進(jìn)行射線追蹤極其困難有限差分或有限元方法雖然精確，但運(yùn)算量極大反射率法（譜方法或慢度法）用精確的波動(dòng)方程方法進(jìn)行波場(chǎng)模擬，能夠計(jì)算包括轉(zhuǎn)換波和多次反射在內(nèi)的地震響應(yīng)，運(yùn)算速度介于有限差分和射線追蹤之間疊前彈性波反演疊前反演首先需要利用波場(chǎng)模擬合成疊前記錄，選擇疊前彈性波反演疊前地震反演能夠從地震數(shù)據(jù)中得到P波和S波信息。由于P波對(duì)孔隙流體的變化較敏感，而S波主要與巖石骨架有關(guān)，流體的變化對(duì)其影響較小。為了檢測(cè)流體類型，需要同時(shí)提供巖石的P波和S波信息在疊前波形反演的文獻(xiàn)中，絕大多數(shù)是平面波反演，而實(shí)際地震記錄是球面波記錄基于聲波理論的反演，得不到橫波速度局部線性化反演方法需要地層參數(shù)的導(dǎo)數(shù)構(gòu)成雅可比矩陣，而對(duì)地下進(jìn)行精確模擬需要幾百層地層，求導(dǎo)非常困難Why?疊前彈性波反演疊前地震反演能夠從地震數(shù)據(jù)中得到P波和S波信疊前彈性波反演從左向右分別為初始群體最佳個(gè)體的P波速度、S波速度、密度及其疊前合成記錄。圖中紅色曲線為真實(shí)井曲線，藍(lán)色曲線為初始估計(jì)模型，可見(jiàn)初始模型參數(shù)與井?dāng)?shù)據(jù)差別較大。圖中中間的黑色細(xì)線是地層參數(shù)的低頻趨勢(shì)，兩側(cè)的黑線是參數(shù)的約束范圍。疊前彈性波反演從左向右分別為初始群體最佳個(gè)體的P波速度、S波疊前彈性波反演初始群體最佳個(gè)體的疊前合成記錄(b)與井曲線疊前道集(a)的對(duì)比，可見(jiàn)二者存在很大差別。(a)(b)疊前彈性波反演初始群體最佳個(gè)體的疊前合成記錄(b)與井曲線疊從左向右分別為反演的P波速度、S波速度、密度及其合成記錄。圖中紅色曲線為真實(shí)井?dāng)?shù)據(jù)，藍(lán)色曲線為反演得到的地層參數(shù)，可見(jiàn)反演結(jié)果與真實(shí)模型有很好的吻合。疊前彈性波反演從左向右分別為反演的P波速度、S波速度、密度及其合成記錄。圖－＝從殘差剖面上看出，兩個(gè)地震道集有很好的相似性疊前彈性波反演－＝從殘差剖面上看出，兩個(gè)地震道集有很好的相似性疊前彈性波反疊前彈性波反演時(shí)間(s)藍(lán)色曲線是實(shí)際測(cè)井曲線P波速度S波速度 密度疊前彈性波反演時(shí)間(s)藍(lán)色曲線是實(shí)際測(cè)井曲線P波速度

Vp Vs 密度（藍(lán)色曲線為實(shí)際井?dāng)?shù)據(jù)，紅色曲線為疊前波形反演結(jié)果，縱軸表示深度，單位：米）Vp Vs 從實(shí)際井曲線與反演結(jié)果的對(duì)比來(lái)看，P-波速度和S-波速度匹配的很好，密度曲線匹配的較好密度曲線能較好地反映地層的變化，含氣砂巖的密度較低與泥巖相比，砂巖表現(xiàn)高P-波速度和高S-波速度。含氣后，P-波速度降低，而S-波速度基本不變。充分表明P-波速度的降低是含油氣所致而不是由巖性變化引起密度曲線(深度域)從實(shí)際井曲線與反演結(jié)果的對(duì)比來(lái)看，P-波速度和S-波速度匹配合成道集(左)與實(shí)際地震記錄(右)

對(duì)LS36-1-1井附近的CDP道集進(jìn)行了遺傳算法反演，下圖分別是合成道集與實(shí)際地震記錄的比較，箭頭所示的同相軸同樣顯示了氣砂巖反射引起的振幅隨偏移距增大現(xiàn)象合成道集(左)與實(shí)際地震記錄(右)對(duì)LS36-1-1井附近反演結(jié)果與井曲線的對(duì)比，左圖是縱波速度曲線，右圖是密度曲線；其中紅色是反演曲線，蘭色是實(shí)際井曲線

經(jīng)過(guò)對(duì)比認(rèn)為，反演結(jié)果是可靠的，從而為彈性波阻抗反演提供了先驗(yàn)信息。

反演結(jié)果與井曲線的對(duì)比，左圖是縱波速度曲線，右圖是密度曲線；地震迭前反演技術(shù)_印興耀課件地震迭前反演技術(shù)_印興耀課件合成的疊前記錄LS36-1-2井附近的實(shí)際CMP道集合成的疊前記錄LS36-1-2井附近的實(shí)際CMP道集根據(jù)AVO理論，零炮檢距（或小炮檢距）剖面可以近似為聲阻抗AI（AcousticImpedance）的函數(shù)，它與巖石的密度和縱波速度有關(guān)。為了充分利用大炮檢距地震振幅信息，需要利用一種與入射角有關(guān)的彈性阻抗EI（ElasticImpedance），這種彈性阻抗形式上類似于聲阻抗AI，不但與巖石的密度和縱波速度，而且與橫波速度、入射角有關(guān)。彈性波阻抗(EI)根據(jù)AVO理論，零炮檢距（或小炮檢距）剖面可EI最早出現(xiàn)在Connolly于1999年發(fā)表的論文中，隨后在2000年的SEG年會(huì)上同時(shí)出現(xiàn)了4篇論文對(duì)EI進(jìn)行了研究，ARCO公司介織了他們申請(qǐng)了專利的彈性波阻抗反演方法，認(rèn)為在求取的反射系數(shù)的穩(wěn)定性方面要好于Conno11y方法，而且計(jì)算的EI和AI數(shù)值在同一個(gè)尺度下：CGG公司發(fā)表論文認(rèn)為EI反演效果要好于AV0反演，因?yàn)镋I在抗噪能力方面比AV0方法具有優(yōu)勢(shì)：同時(shí)BPAmoco公司在會(huì)上又提出了擴(kuò)充彈性波阻抗方法，可以用于流體和巖性預(yù)測(cè)這些進(jìn)展說(shuō)明：彈性波阻抗已經(jīng)成為波阻抗反演進(jìn)一步發(fā)展的方向之一，地震反演的發(fā)展正在走向AI和EI相結(jié)合、AI和AVO相結(jié)合的道路。EI最早出現(xiàn)在Connolly于1999年發(fā)表的論文中，隨后Zoeppritz方程及其近似P-P、

P-S反射和透射PPSVSVPZoeppritz方程及其近似P-P、P-S反射和透射PZoeppritz方程及其近似Aki,Richards和Frasier近似第一項(xiàng)包含P-波速度第二項(xiàng)包含密度第三項(xiàng)包含S波速度Zoeppritz方程及其近似Aki,Richards和FShuey近似Zoeppritz方程及其近似Hilterman通過(guò)設(shè)下面的假設(shè)進(jìn)一步簡(jiǎn)化了Shuey方程(1)僅用前兩項(xiàng)(2)設(shè)Shuey近似Zoeppritz方程及其近似HiltermaZoeppritz方程及其近似Smith和Gidlow近似用這一近似在地震道集上做加權(quán)疊加可得到儲(chǔ)層巖石性質(zhì)的信息Zoeppritz方程及其近似Smith和Gidlow近似用其中P

——垂直入射時(shí)的縱波反射系數(shù)G——反射系數(shù)函數(shù)的梯度Zoeppritz方程的近似均可統(tǒng)一為標(biāo)準(zhǔn)的斜率—截距式AVO－Zoeppritz方程及其近似從中可以得到許多屬性剖面其中P——垂直入射時(shí)的縱波反射系數(shù)Zoeppritz依據(jù)的Zeoppritz近似方程Aki_Richards(1980)近似Fatti(1994)近似Gray(1999)近似

依據(jù)的Zeoppritz近似方程Aki_Richards(1彈性波阻抗反演

彈性波阻抗ElasticImpedance地震波垂直入射時(shí)的褶積模型，對(duì)于與角度相關(guān)的數(shù)據(jù)，有：

S(θ)＝R(θ)*W(θ)S(θ)為角度地震道，R(θ)是與角度有關(guān)的反射系數(shù)，它是由P波速度、S波速度和密度，根據(jù)Zoeppritz方程計(jì)算得到的；W(θ)是角度子波，由角度地震數(shù)據(jù)得到。就像對(duì)反射系數(shù)進(jìn)行積分而得到聲阻抗(AcousticImpedance)一樣，角度反射系數(shù)用來(lái)計(jì)算彈性波阻抗。EI并不是一個(gè)可以進(jìn)行物理測(cè)量的屬性，它是由Zoeppritz方程或其近似式得出的用來(lái)解釋地震數(shù)據(jù)的屬性，彈性波阻抗反演是目前為解決巖性解釋而提出的比較適用的方法。彈性波阻抗反演彈性波阻抗地震波垂直入射時(shí)的褶積模型，對(duì)于與彈性波阻抗反演

尋求一個(gè)函數(shù)，使其與聲阻抗有相似的性質(zhì)，以便于以任意角入射時(shí)反射系數(shù)均可以用下面的公式表示：函數(shù)稱作EI（彈性波阻抗），當(dāng)?shù)貙訌椥詤?shù)變化不大時(shí)，用EI的對(duì)數(shù)值來(lái)表示反射系數(shù)是準(zhǔn)確的彈性波阻抗反演尋求一個(gè)函數(shù)，使其與聲阻抗有相似的性質(zhì)，以便彈性波阻抗反演

去掉兩邊的微分和對(duì)數(shù)項(xiàng)，得到下式：該式即為P波的彈性波阻抗彈性波阻抗反演去掉兩邊的微分和對(duì)數(shù)項(xiàng)，得到下式：該式即為彈性波阻抗反演

彈性波阻抗反演流程用測(cè)井曲線合成橫波速度，進(jìn)而計(jì)算井中的EI曲線，對(duì)于同一個(gè)CMP道集來(lái)說(shuō)，EI是入射角的函數(shù)將偏移距數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)化為角道集數(shù)據(jù)，

估算每個(gè)角度數(shù)據(jù)所對(duì)應(yīng)的子波利用與迭后反演相類似的反演算法計(jì)算出各個(gè)角度的彈性波阻抗剖面彈性波阻抗反演彈性波阻抗反演流程波阻抗反演彈性波阻抗反演波阻抗反演彈性波阻抗反演子波提取

子波的振幅和頻率特性隨角度的變化而變化，這保證了反演處理的穩(wěn)定性。各角度的子波在形狀上很相似，振幅和相位也都比較一致，這有利于各角度資料反演效果的對(duì)比。子波提取子波的振幅和頻率特性隨角度的變化而變化，這在不同角度的道集上進(jìn)行合成記錄標(biāo)定5-15度的y551井的合成記錄層位標(biāo)定圖，從左至右分別為：角度子波、地震道、合成記錄和測(cè)井曲線。右邊的曲線分別為：紅色的波阻抗曲線、藍(lán)色的縱波速度曲線5-15度/y551井5-15度合成記錄標(biāo)定在不同角度的道集上進(jìn)行合成記錄標(biāo)定5-15度的y551井的合15-25度的y551井的合成記錄層位標(biāo)定圖，從左至右分別為：角度子波、地震道、合成記錄和測(cè)井曲線。右邊的曲線分別為：紅色的波阻抗曲線、藍(lán)色的縱波速度曲線15-25度/y551井15-25度合成記錄標(biāo)定15-25度的y551井的合成記錄層位標(biāo)定圖，從左至右分別為25-35度的y551井的合成記錄層位標(biāo)定圖，從左至右分別為：角度子波、地震道、合成記錄和測(cè)井曲線。右邊的曲線分別為：紅色的波阻抗曲線、藍(lán)色的縱波速度曲線25-35度/y551井25-35度合成記錄標(biāo)定25-35度的y551井的合成記錄層位標(biāo)定圖，從左至右分別為三、彈性阻抗反演角道集資料5-15度角道集剖面

Ang5-15度三、彈性阻抗反演角道集資料5-15度角道集剖面Ang5-115-25度角道集剖面

Ang15-25度15-25度角道集剖面Ang15-25度25-35度角道集剖面

Ang25-35度25-35度角道集剖面Ang25-35度四、彈性阻抗反演Ang5-15度Complete_impedance_5-15度四、彈性阻抗反演Ang5-15度Complete_imped“AVO反演”，是從地震數(shù)據(jù)中抽取AVO屬性，然后在合適的測(cè)井曲線的約束下將其轉(zhuǎn)化?！皬椥圆ㄗ杩埂狈囱?，首先是在模擬的測(cè)井曲線約束下轉(zhuǎn)化一定角度范圍的角道集，再抽取所需的彈性參數(shù)。這兩種方法只在子波不隨偏移距變化時(shí)是相同的，當(dāng)子波由于噪音等因素發(fā)生變化時(shí)，會(huì)在不同的AVO屬性之間產(chǎn)生“泄漏”，在通常使用的入射角范圍內(nèi)，這種“泄漏”壓制了一些抗噪屬性。這使得AV0反演不能提供滿意的解決辦法，然而，彈性波阻抗能夠避免這個(gè)問(wèn)題，因此彈性波阻抗具有優(yōu)越性。AVO與EI反演“AVO反演”，是從地震數(shù)據(jù)中抽取AVO屬性，然后在合適IPRP(P-P)聲阻抗IPRPq(P-P)彈性波阻抗IPRSq(P-S)彈性波阻抗ISRS(S-S)剪切阻抗IPRP(P-P)聲阻抗IPRPq(P-P)彈性波阻抗IPR角道集疊加過(guò)程可以簡(jiǎn)單描述為：把固定偏移距的記錄轉(zhuǎn)換成固定入射角(或一定角度范圍內(nèi)的疊加)記錄，將振幅隨偏移距變化的關(guān)系轉(zhuǎn)換為振幅隨入射角變化的關(guān)系計(jì)算時(shí)間T(θ)j對(duì)應(yīng)的炮檢距X(θ)j在點(diǎn)(T(θ)j-1，X(θ)j-1),(T(θ)j，X(θ)j)之間建立線性關(guān)系大角度對(duì)應(yīng)時(shí)間T(θmin)小角度對(duì)應(yīng)時(shí)間T(θmax)提取各道的T(θmin)到T(θmax)之間的振幅值做角度部分疊加對(duì)應(yīng)于角度θ(i)的角度道A(θ)處理后的CMP道集資料確定CMP道集的中心角序列θ(1)、θ(2)、…θ(i)確定中心角θ(i)的范圍θ(i)min到θ(i)max計(jì)算層速度Vint均方根速度Vrms角道集部分疊加角道集疊加過(guò)程可以簡(jiǎn)單描述為：把固定偏移距的記錄轉(zhuǎn)換成固角度道數(shù)據(jù)沿圖中曲線拾取?？梢钥闯觯话闱闆r下，同一時(shí)間（深度）處遠(yuǎn)偏移距對(duì)應(yīng)大角度，小偏移距對(duì)應(yīng)小角度；同一偏移距角度隨深度減小。零偏移距雙程旅行時(shí)(ms)偏移距(m)偏移距和角度的關(guān)系角度道數(shù)據(jù)沿圖中曲線拾取?？梢钥闯觯话闱闆r下，同一時(shí)間（深角疊加剖面可以為彈性阻抗反演提供資料角度的估算是一個(gè)復(fù)雜的過(guò)程，其準(zhǔn)確性受地震資料前期處理的影響，為了或得更準(zhǔn)確的角道集疊加資料，應(yīng)加強(qiáng)地震資料的前期處理，同時(shí)在估算角度方面應(yīng)采用更復(fù)雜的數(shù)學(xué)模型角部分疊加資料比疊后資料包含了更豐富的信息；AVO和彈性波阻抗反演要求地震資料具有AVA特征，因此將CMP道集資料轉(zhuǎn)化為角道集部分疊加資料是非常必要的

地震