2021-2022學(xué)年高二物理競(jìng)賽課件：絕熱過(guò)程

1、絕熱過(guò)程進(jìn)行得較快，系統(tǒng)來(lái)不及和外界交換熱量的過(guò)程特征：由熱一律：即：適用于一切絕熱過(guò)程。系統(tǒng)與外界沒(méi)有熱量交換的過(guò)程。1絕熱壁2絕熱過(guò)程良好絕熱材料包圍的系統(tǒng)內(nèi)發(fā)生的過(guò)程 絕熱過(guò)程系統(tǒng)只有內(nèi)能變化時(shí)才能對(duì)外作功.內(nèi)能 E=0 的過(guò)程-等溫過(guò)程VdVV2V1p1pOI（E1）II（E2）p2T=0, E=0系統(tǒng)作功A, 內(nèi)能E, 吸熱Q系統(tǒng)內(nèi)能改變:系統(tǒng)對(duì)外作功:P-,一段雙曲線T為恒量, =const.系統(tǒng)從外界吸熱:系統(tǒng)吸熱全部用來(lái)對(duì)外作功. 摩爾等溫?zé)崛軹 ?CT =dQTdT等溫過(guò)程的熱容1mol, T不變,改變K 所吸熱. H2ll活塞例. m=410-3kg,與外界平衡.大氣處于標(biāo)

2、準(zhǔn)狀態(tài).現(xiàn)把Q=2104J的熱量慢慢地傳給氣體,使氣體逐漸膨脹. 求氫氣最后的壓強(qiáng)、溫度和體積各變?yōu)槎嗌伲拷猓豪須鉅顟B(tài)方程：氫氣初始狀態(tài)：氣體先等壓膨脹升溫到活塞達(dá)到容器上邊緣,吸熱Q1 .氣體再等容升溫升壓吸熱Q2 .先等壓膨脹升溫, 達(dá)到容器上邊緣: H2ll活塞再等容升溫:系統(tǒng)從外界吸熱:系統(tǒng)對(duì)外作功:系統(tǒng)內(nèi)能改變:以下介紹兩種情況適用于一切絕熱過(guò)程。理想氣體準(zhǔn)靜態(tài)絕熱過(guò)程 1. 過(guò)程方程（熱律 絕熱 理氣準(zhǔn)靜態(tài)的條件)絕熱 熱律理氣準(zhǔn)靜態(tài)理氣狀態(tài)方程積分-絕熱過(guò)程方程p、V、T 同時(shí)都在變化！過(guò)程曲線由 pV= C 和 pV= C1 得：絕熱線斜率： 等溫線斜率：pVOAa絕熱線與等溫

3、線比較：因?yàn)閯t在同一點(diǎn)處，絕熱線比等溫線陡！原因：體積增加時(shí)，壓強(qiáng)降低。等溫：壓強(qiáng)的降低是由于體積膨脹。絕熱：壓強(qiáng)的降低是由于體積膨脹和溫度降低。等溫線 絕熱線VpQpT絕熱過(guò)程壓強(qiáng)降得更快絕熱過(guò)程的功： 由4. 絕熱過(guò)程的熱容自由膨脹-非準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程 特點(diǎn)：迅速 來(lái)不及與外界交換熱量 則Q = 0 絕熱! 非靜態(tài)過(guò)程 無(wú)過(guò)程方程 自由膨脹初態(tài)(平衡態(tài)) 真空隔板絕熱容器中間態(tài)(非平衡態(tài))末態(tài)(平衡態(tài))氣體向真空絕熱自由膨脹 辦法：只能靠普遍的定律（熱律）絕熱 熱律辦法：只能靠普遍的定律（熱律）理氣自由膨脹，因?yàn)樽杂膳蛎?，系統(tǒng)對(duì)外不作功，即得所以真實(shí)氣體？焦、湯實(shí)驗(yàn)氣體絕熱自由膨脹過(guò)程，內(nèi)能保持不變。 對(duì)理想氣體，其始、末態(tài)溫度相同。思考：能否說(shuō)“絕熱自由膨脹過(guò)程溫度保持不變”，它和準(zhǔn)靜態(tài)的等溫過(guò)程有何不同？ 多方過(guò)程滿足 pV n = 恒量