熱學課件：第2章 分子動（理學）理論的平衡態(tài)理論3_第1頁
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文檔簡介

有N 個粒子，其速率分布函數(shù)為(1) 作速率分布曲線并求常數(shù) a(2) 速率大于v0 和速率小于v0 的粒子數(shù)解例求(1) 由歸一化條件得O(2) 因為速率分布曲線下的面積代表一定速率區(qū)間內(nèi)的分 與總分子數(shù)的比率，所以因此，vv0 的分子數(shù)為 ( 2N/3 )同理 v0=1其中單位時間內(nèi)碰在單位面積上總分子數(shù)為 思考:比較幾種模型下的推導？2. 氣體壓強公式 氣體壓強是在單位時間內(nèi)大多數(shù)氣體分子碰撞器壁而施于單位面積器壁的平均沖量。 一個速度分量為vx、vy、vz的分子，對圖中面元dA作完全彈性碰撞時將施予器壁2mvx的沖量，而與 vy、vz 的大小無關(guān). 若在dt時間內(nèi)，所有速度分量在vxvx+dvx，-vy，-vz范圍內(nèi)的、碰撞在面元dA上的分子數(shù)為dN（vx），則所有這些分子由于碰撞而給予面元dA的沖量為則氣體分子給予器壁的壓強為考慮到處于平衡態(tài)的理想氣體其分子的混沌性，故有代入在dt時間內(nèi)，所有各種速度的分子碰撞在dA上的總沖量為例：小孔瀉流: 容器體積V, 真空, 小孔面積A, 大氣壓強P0, 溫度T0, 打開小孔求：容器中氣體壓強增至P0 /2

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