第14章電磁感應(yīng)-修

1、第第1414章章 電磁感應(yīng)電磁感應(yīng)14.1 14.1 法拉第電磁感應(yīng)定律法拉第電磁感應(yīng)定律14.2 14.2 動(dòng)生電動(dòng)勢動(dòng)生電動(dòng)勢14.3 14.3 感生電動(dòng)勢和感生電場感生電動(dòng)勢和感生電場 14.5 14.5 自感自感14.6 14.6 磁場能量磁場能量 * *15.1 15.1 麥克斯韋方程組麥克斯韋方程組 * *14.4 14.4 互感互感電電 流流磁磁 場場產(chǎn)產(chǎn) 生生?1820年丹麥物理學(xué)家奧斯特發(fā)現(xiàn)了電流的磁效應(yīng)年丹麥物理學(xué)家奧斯特發(fā)現(xiàn)了電流的磁效應(yīng)電磁感應(yīng)電磁感應(yīng)變化的磁場產(chǎn)生電場的現(xiàn)象變化的磁場產(chǎn)生電場的現(xiàn)象1830s,1830s,英國物理學(xué)家法拉第做了一系英國物理學(xué)家法拉第做了

2、一系列的實(shí)驗(yàn)（列的實(shí)驗(yàn)（&independently by&independently by美國美國物理學(xué)家亨利）物理學(xué)家亨利）一一. . 現(xiàn)象現(xiàn)象 變化變化 本質(zhì)是電動(dòng)勢本質(zhì)是電動(dòng)勢BvvRG均可使電流計(jì)均可使電流計(jì)指針擺動(dòng)指針擺動(dòng)第一類第一類第二類第二類 14.1 14.1 法拉第電磁感應(yīng)定律法拉第電磁感應(yīng)定律 線圈面積不變線圈面積不變,所所在處磁場發(fā)生變化在處磁場發(fā)生變化線圈所在處磁場不線圈所在處磁場不變變,面積發(fā)生變化面積發(fā)生變化二、法拉第電磁感應(yīng)定律二、法拉第電磁感應(yīng)定律 閉合回路內(nèi)閉合回路內(nèi)感應(yīng)電動(dòng)勢感應(yīng)電動(dòng)勢dtd 1、dtd感應(yīng)電動(dòng)勢是由感應(yīng)電動(dòng)勢是由磁通量的變化引起的磁通量的

3、變化引起的SSdBdtddtdB的變化的變化感生感生S的變化的變化動(dòng)生動(dòng)生,0 感應(yīng)電動(dòng)勢的方向感應(yīng)電動(dòng)勢的方向與與回路繞向回路繞向相同相同,0 感應(yīng)電動(dòng)勢的方向感應(yīng)電動(dòng)勢的方向與與回路繞向回路繞向相反相反2 2、感應(yīng)電動(dòng)勢的方向由、感應(yīng)電動(dòng)勢的方向由 的正負(fù)決定的正負(fù)決定 首先任定回路的繞行方向首先任定回路的繞行方向, ,回路所圍平面法向量的方向回路所圍平面法向量的方向與回路繞向滿足右手螺旋法則與回路繞向滿足右手螺旋法則. .當(dāng)當(dāng)0,若磁通量增加若磁通量增加,則則 ,若磁通量減小若磁通量減小, 0dt/d 0dt/d 當(dāng)當(dāng)0, 磁通量增加磁通量增加 0dtd則則0dtd即即與與L的的繞行方向

4、相反繞行方向相反若取若取繞行方向繞行方向，如圖所示如圖所示0, 電流電流BA,電勢電勢:B低低A高高0,電流電流AB,電勢電勢:A低低B高高dtd 適用于一切產(chǎn)生電動(dòng)勢的回路適用于一切產(chǎn)生電動(dòng)勢的回路Note：思考：洛侖茲力作功嗎？思考：洛侖茲力作功嗎？Bvefm ve電子隨導(dǎo)電子隨導(dǎo)線的運(yùn)動(dòng)線的運(yùn)動(dòng)速度速度mf方向如圖方向如圖,evBfm u電子電子漂移漂移速度速度Buefm 方向如圖方向如圖,euBfm mf vu mmff 功率：功率： vuffmm )()(vufvufmm vfufmm 0 euBvevBu洛侖茲力不作功洛侖茲力不作功它是功的轉(zhuǎn)移者它是功的轉(zhuǎn)移者Continue：動(dòng)生

5、電動(dòng)勢作功能量從哪里來？：動(dòng)生電動(dòng)勢作功能量從哪里來？動(dòng)生電動(dòng)勢做功功率：動(dòng)生電動(dòng)勢做功功率：P=I =IBlvab受磁力：受磁力：Fm=IBl 方向向左方向向左若使若使ab保持勻速運(yùn)動(dòng)，則需要外力保持勻速運(yùn)動(dòng)，則需要外力Fext與與Fm平衡：平衡：B均勻磁場均勻磁場IextFabmFv mextFF 所以外力功率：所以外力功率：Pext=Fextv=IBlv結(jié)論：電能由外力做功所消耗的機(jī)械能轉(zhuǎn)化而來。結(jié)論：電能由外力做功所消耗的機(jī)械能轉(zhuǎn)化而來。例例1 1：有一半圓形金屬導(dǎo)線在勻強(qiáng)磁場中作切割磁有一半圓形金屬導(dǎo)線在勻強(qiáng)磁場中作切割磁 力線運(yùn)動(dòng)。已知：力線運(yùn)動(dòng)。已知：求：動(dòng)生電動(dòng)勢？求：動(dòng)生電動(dòng)

6、勢？.R,B,v+Bv l d)Bv(d cosdlsinvB090 22dcosvBRRvB2 Rddl解：方法一解：方法一+RvBabl d d方向：方向：ba 0 i 作輔助線，形成閉合回路作輔助線，形成閉合回路RBvab2 半半圓圓方向：方向：ba 方法二方法二+RvBababzBLldvBvBvBrBlBsin cosvBdl ldlB 2sin L02)b()a(ldlsinBd 22sin2LB 解：解：dl在導(dǎo)線在導(dǎo)線 上取上取L該段導(dǎo)線運(yùn)動(dòng)速度垂直紙面向內(nèi)該段導(dǎo)線運(yùn)動(dòng)速度垂直紙面向內(nèi)運(yùn)動(dòng)半徑為運(yùn)動(dòng)半徑為r 2l dBvd )( r例例2. 2. 在空間均勻的磁場中在空間均勻的

7、磁場中 ，導(dǎo)線，導(dǎo)線ab 繞繞Z 軸以軸以 勻速旋轉(zhuǎn)，勻速旋轉(zhuǎn)，導(dǎo)線導(dǎo)線ab與與Z軸夾角為軸夾角為 BBzabL設(shè)設(shè)求：導(dǎo)線求：導(dǎo)線ab 中的電動(dòng)勢中的電動(dòng)勢方向方向 a babzBL作輔助線法：作輔助線法：添加輔助導(dǎo)線添加輔助導(dǎo)線bca，連接導(dǎo)線，連接導(dǎo)線ab使之成為一個(gè)回路。使之成為一個(gè)回路。c則此回路在磁場中旋轉(zhuǎn)時(shí)，則此回路在磁場中旋轉(zhuǎn)時(shí)，任意時(shí)刻的磁通量均為零，任意時(shí)刻的磁通量均為零，故此回路總電動(dòng)勢為零，所故此回路總電動(dòng)勢為零，所以以 ab= cb。2sin22sin0sin00 LBdllBdlvBl dBvLLcbcb 而而例例3. 一半徑為一半徑為R 的銅盤在均勻磁場的銅盤在均

8、勻磁場B 中以角速度中以角速度 轉(zhuǎn)動(dòng)，轉(zhuǎn)動(dòng)， 求盤上沿半徑方向產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢。求盤上沿半徑方向產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢。B均勻磁場均勻磁場解：解：圓盤可視為由無數(shù)沿導(dǎo)線半圓盤可視為由無數(shù)沿導(dǎo)線半徑的銅桿并聯(lián)而成。徑的銅桿并聯(lián)而成。圓盤的感應(yīng)電動(dòng)勢圓盤的感應(yīng)電動(dòng)勢每個(gè)半徑上銅桿的動(dòng)生電動(dòng)勢每個(gè)半徑上銅桿的動(dòng)生電動(dòng)勢rdr任取長為任取長為L的銅條，在的銅條，在r 處取線元處取線元rdrdBvd )( Bv rBdr RrBdr0 22BR 方向：沿半徑由方向：沿半徑由盤心指向盤邊盤心指向盤邊例題：例題：一直導(dǎo)線一直導(dǎo)線ABAB在一無限長直電流磁場中作在一無限長直電流磁場中作 切割磁力線運(yùn)動(dòng)。求：動(dòng)生電動(dòng)

9、勢？切割磁力線運(yùn)動(dòng)。求：動(dòng)生電動(dòng)勢？例例4：非均勻磁場：非均勻磁場bBv l d)Bv(d 000sin90cos1802Ivdxx02vIdxx 02a bavIdxx abalnvI 20解：解：方法一方法一方向：方向：BABA方法二方法二abICD)O(EFX SSdB 作輔助線，形成閉合回路作輔助線，形成閉合回路CDEFCDEFabaIx ln20 dtdi dtdxabaI)ln2(0 abalnIv 20方向方向CD v baaxdrrI 20rdr1 1、感生電動(dòng)勢、感生電動(dòng)勢由于磁場發(fā)生變化而激發(fā)的由于磁場發(fā)生變化而激發(fā)的電動(dòng)勢電動(dòng)勢電磁感應(yīng)非靜電力非靜電力洛侖茲力洛侖茲力感生

10、電動(dòng)勢感生電動(dòng)勢動(dòng)生電動(dòng)勢動(dòng)生電動(dòng)勢非靜電力非靜電力?GNS14.3 14.3 感生電動(dòng)勢和感生電場感生電動(dòng)勢和感生電場 2 2、麥克斯韋假設(shè)：、麥克斯韋假設(shè)：變化的磁場變化的磁場在其周圍空間會(huì)激發(fā)一種渦旋狀的電場，在其周圍空間會(huì)激發(fā)一種渦旋狀的電場，稱為稱為渦旋電場渦旋電場或或感生電場感生電場。記作。記作 或或感感E渦渦E非靜電力非靜電力感生電動(dòng)勢感生電動(dòng)勢感生電場力感生電場力 Lil dE渦渦 由法拉第電磁感應(yīng)定律由法拉第電磁感應(yīng)定律)Sd(dtdS SSdtBiddt Lil dE渦渦 在一個(gè)導(dǎo)體回路在一個(gè)導(dǎo)體回路L中中,產(chǎn)生的感生電動(dòng)勢產(chǎn)生的感生電動(dòng)勢討論：討論： 2 2） S S 是

11、以是以 L L 為邊界的任一曲面。為邊界的任一曲面。SLSS 的法線方向應(yīng)選得與曲線的法線方向應(yīng)選得與曲線 L L 的積分方的積分方向成右手螺旋關(guān)系向成右手螺旋關(guān)系是曲面上的任一面元上磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率是曲面上的任一面元上磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率tB SLSdtBl dE渦1 1） 此式反映變化磁場和感生電場的相互關(guān)系，即感此式反映變化磁場和感生電場的相互關(guān)系，即感生電場是由變化的磁場產(chǎn)生的。生電場是由變化的磁場產(chǎn)生的。 不是積分回路線元上的磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率不是積分回路線元上的磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率渦渦EtB 與與構(gòu)成構(gòu)成左旋關(guān)系左旋關(guān)系。渦渦EtB 3） SLSdtBl dE渦渦tB 渦渦E Btd

12、Bd感生電場電力線感生電場電力線 渦渦E渦渦E由靜止電荷產(chǎn)生由靜止電荷產(chǎn)生由變化磁場產(chǎn)生由變化磁場產(chǎn)生線是線是“有頭有尾有頭有尾”的，的，靜E是一組閉合曲線是一組閉合曲線起于正電荷而終于負(fù)電荷起于正電荷而終于負(fù)電荷感感E線是線是“無頭無尾無頭無尾”的的感生電場（渦旋電場）感生電場（渦旋電場）靜電場（庫侖場）靜電場（庫侖場）具有電能、對電荷有作用力具有電能、對電荷有作用力具有電能、對電荷有作用力具有電能、對電荷有作用力0 SSdE渦渦iSqSdE01靜 SLSdtBl dE渦渦0l dEL靜動(dòng)生電動(dòng)勢動(dòng)生電動(dòng)勢感生電動(dòng)勢感生電動(dòng)勢特特點(diǎn)點(diǎn)磁場不變，閉合電路磁場不變，閉合電路的整體或局部在磁場的整

13、體或局部在磁場中運(yùn)動(dòng)導(dǎo)致回路中磁中運(yùn)動(dòng)導(dǎo)致回路中磁通量的變化通量的變化閉合回路的任何部分閉合回路的任何部分都不動(dòng)，空間磁場發(fā)都不動(dòng)，空間磁場發(fā)生變化導(dǎo)致回路中磁生變化導(dǎo)致回路中磁通量變化通量變化原原因因由于由于S的變化引起的變化引起回路中回路中 m變化變化非靜非靜電力電力來源來源感生電場力感生電場力 l dBvi SiSdtBl dE渦渦 洛侖茲力洛侖茲力由于由于 的變化引起的變化引起回路中回路中 m變化變化B3 3、感生電場的計(jì)算、感生電場的計(jì)算 SLSdtBldE渦渦 具有對稱分布時(shí)可計(jì)算具有對稱分布時(shí)可計(jì)算渦E. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

14、 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . LBSS是以是以L為邊界的面積為邊界的面積S與與L 的方向?yàn)橛衣蓐P(guān)系的方向?yàn)橛衣蓐P(guān)系是曲面上的任一面元上磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率是曲面上的任一面元上磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率tB 如長直螺線管內(nèi)部的場：空間均勻的磁場被限制在圓柱體內(nèi)如長直螺線管內(nèi)部的場：空間均勻的磁場被限制在圓柱體內(nèi)，磁感強(qiáng)度方向平行柱軸。，磁感強(qiáng)度方向平行柱軸。當(dāng)磁場隨時(shí)間變化當(dāng)磁場隨時(shí)間變化 則感生電場具有柱對稱分布則感生電場具有柱對稱分布BtB R例例1 1 局限于半徑局限于半徑 R R 的圓柱形空

15、間內(nèi)分布有均勻磁場，的圓柱形空間內(nèi)分布有均勻磁場， 方向如圖。磁場的變化率方向如圖。磁場的變化率0 tB求：求： 圓柱內(nèi)、外的圓柱內(nèi)、外的 分布。分布。渦渦Er lSSdtBldE渦渦lSdStBdlE000cos0cos渦22rtddBrE渦tddBrE2渦Rr 解：解：L方向：方向：逆時(shí)針方向逆時(shí)針方向討論討論負(fù)號表示負(fù)號表示渦EdtdB與與反號反號 B)(10 tddB則則0渦E渦渦E與與 L 積分方向切向同向積分方向切向同向 B)(20 tddB則則0渦EtddBrE2渦與與 L 積分方向切向反向積分方向切向反向渦渦EBtB RrL在圓柱體外，由于在圓柱體外，由于B=0 Ll dE0渦

16、渦上上于是于是L 0 感感E LSSdtBl dE渦渦雖然雖然tB L 上每點(diǎn)為上每點(diǎn)為0 0，在在但在但在S 上則并非如此。上則并非如此。由圖可知，這個(gè)圓面積包括柱體內(nèi)部分的面積，而由圖可知，這個(gè)圓面積包括柱體內(nèi)部分的面積，而柱體內(nèi)柱體內(nèi) tB L rBR0 tBRr L 0 tB上上故故?SS RB22RtddBrE渦tddBrRE22渦 SSdtB2RtddB Ll dE渦渦2RtddB方向：逆時(shí)針方向方向：逆時(shí)針方向 tB L rBRSS RBtddBr2Rr tddBrR22Rr 渦渦E渦渦EORr tB L rBRSS RB總結(jié)：總結(jié)：b B t )a()o(i0l dE l dE

17、i 可利用可利用這一特點(diǎn)這一特點(diǎn)較方便地求較方便地求其他線段內(nèi)的感生電動(dòng)勢其他線段內(nèi)的感生電動(dòng)勢 例例3. 3. 求上圖中長為求上圖中長為L的線段的線段ab上的感生電動(dòng)勢上的感生電動(dòng)勢 解：解：補(bǔ)上兩個(gè)半徑補(bǔ)上兩個(gè)半徑oa和和bo與與ab構(gòu)成回路構(gòu)成回路obaodtdaobaobi 00 obao dtdB4/LR2LdtdBS22ba oa例例2.2.圓柱形均勻磁場內(nèi)，圓柱形均勻磁場內(nèi)， 求半徑求半徑oa 上的感生電動(dòng)勢上的感生電動(dòng)勢0cdtdB 解：解：方向方向:baadtdBSdtdsBddtsdBddtdSS 法法2: tB boa感生電場感生電場sdtBl dESLi dtdB2rE

18、i 2/L2/LrhdldtdB2rdtdB4/LR2L22 abil dE abiabicosdlEl dE LdtdB2h dlrEi以以r為半徑的圓周為閉合回路為半徑的圓周為閉合回路L,設(shè)設(shè)L逆逆時(shí)針繞向時(shí)針繞向L2rdtdBr2E 逆時(shí)針逆時(shí)針方向方向:baaab B t 求求: :ba 解：解：補(bǔ)上半徑補(bǔ)上半徑 ob ao設(shè)回路方向如圖設(shè)回路方向如圖dtdaobaobobao 00aoob dtdBSba扇扇形形 o odtdba 扇扇形形BS 方向方向:baa 0 tBBoabcRRRddtdBSoabdo obdoaboabdoSSS 62123212 RRR dtdB)RR(2

19、21243 ca 方方向向求求: :ac14.5 14.5 自感自感self-inductionself-induction實(shí)際線路中的感生電動(dòng)勢問題實(shí)際線路中的感生電動(dòng)勢問題一一. .自感現(xiàn)象自感現(xiàn)象 自感系數(shù)自感系數(shù)I線線圈圈由于自身線路中電流的變化，而在由于自身線路中電流的變化，而在自身線路中產(chǎn)生感應(yīng)電流的現(xiàn)象自身線路中產(chǎn)生感應(yīng)電流的現(xiàn)象自感現(xiàn)象自感現(xiàn)象自感系數(shù)自感系數(shù)的定義的定義LI dtdILdtdi IL 定義定義演示演示AKBI 通過線圈通過線圈所圍面積所圍面積的總磁通的總磁通量量例例1010：求長直螺線管的自感系數(shù)：求長直螺線管的自感系數(shù) 幾何條件如圖幾何條件如圖解：解：設(shè)通電

20、流設(shè)通電流 IIlNB NBSN lSNIL2 ISl總長總長N總匝數(shù)總匝數(shù)幾何條件幾何條件介質(zhì)介質(zhì)單位：亨利單位：亨利HVnL2 或或同軸電纜由半徑分別為同軸電纜由半徑分別為 R1 和和R2 的兩個(gè)無限長同軸的兩個(gè)無限長同軸圓筒狀導(dǎo)體組成。圓筒狀導(dǎo)體組成。例例求無限長同軸電纜單位長度上的自感求無限長同軸電纜單位長度上的自感II解解 由安培環(huán)路定理可知由安培環(huán)路定理可知21RrRrIBr2021Rr ,Rr0BSdSBmddrlrIrd20 21d20RRrmrlrI 120ln2RRIlr 120ln2RRIlLrm小結(jié)：小結(jié)： 設(shè)設(shè)IBmL（與電流無關(guān)）（與電流無關(guān)）rl1R2Rr1 14

21、.6 4.6 磁場能量磁場能量 一、現(xiàn)象一、現(xiàn)象二、定量分析二、定量分析能量儲(chǔ)存在自感線圈的磁場中能量儲(chǔ)存在自感線圈的磁場中能量從自感線圈的磁場中釋放能量從自感線圈的磁場中釋放K1接通接通iRdtdiL RI)e1(IitLR 1KR2K 解方程解方程從從t=0時(shí)刻開始時(shí)刻開始,經(jīng)過足夠長時(shí)間經(jīng)過足夠長時(shí)間t,回路中電流從零增加到回路中電流從零增加到穩(wěn)定值穩(wěn)定值I,在這段時(shí)間內(nèi)在這段時(shí)間內(nèi),電源電動(dòng)勢做功電源電動(dòng)勢做功dtiRLI21dtiRidtdtdiLdti2t022t0t0t0 K1接通，燈泡亮；接通，燈泡亮； K1斷開，斷開， K2接通，燈泡接通，燈泡延遲熄滅延遲熄滅 (t=0時(shí)，時(shí)

22、，i=0) t022t0RdtiLI21idt 電源提供電源提供的總能量的總能量電源克服自感電電源克服自感電動(dòng)勢作的功動(dòng)勢作的功電阻上消耗電阻上消耗的焦耳熱的焦耳熱一個(gè)自感系數(shù)為一個(gè)自感系數(shù)為L的線的線圈圈,當(dāng)電流為當(dāng)電流為I時(shí)時(shí),所具有所具有的磁場能量的磁場能量2mLI21W K1斷開，斷開， K2接通接通iRdtdiL tLRIei 解方程解方程此電流通過此電流通過R時(shí)時(shí),放出的焦耳熱為放出的焦耳熱為2200221)(LIRdtIedtRitLR(t=0時(shí)，時(shí)，i=I)1KR2K 自感線圈也是一個(gè)儲(chǔ)能元件，自感自感線圈也是一個(gè)儲(chǔ)能元件，自感系數(shù)也反映線圈儲(chǔ)能的本領(lǐng)系數(shù)也反映線圈儲(chǔ)能的本領(lǐng)三

23、、磁場能量與磁場能量密度三、磁場能量與磁場能量密度221LIWm VnL2 2221VInWm VnInI21BHV21 VVmmBHdVdVwW21磁場能量密度磁場能量密度mw對非均勻磁場，對非均勻磁場，空間磁場總能量空間磁場總能量能量存在能量存在器件中器件中CL221CUWeWLIm122存在存在場中場中通過平板電容器得通過平板電容器得出下述結(jié)論出下述結(jié)論DE21we 通過長直螺線管得通過長直螺線管得出下述結(jié)論出下述結(jié)論BH21wm 在電磁場中在電磁場中w wwemBH21DE21w 普遍適用普遍適用各種電場各種電場 磁場磁場靜電場靜電場 穩(wěn)恒磁場穩(wěn)恒磁場 類比類比IR1R2l 例例11.

24、 無限長同軸電纜，由半徑分別為無限長同軸電纜，由半徑分別為R1、R2的兩個(gè)同的兩個(gè)同軸圓筒組成，電流由內(nèi)圓筒出去，經(jīng)外圓筒返回形成軸圓筒組成，電流由內(nèi)圓筒出去，經(jīng)外圓筒返回形成閉合回路。兩圓筒之間充滿磁導(dǎo)率為閉合回路。兩圓筒之間充滿磁導(dǎo)率為 的介質(zhì)。的介質(zhì)。求：求：1）長度為）長度為l 的一段電纜中的磁場能量；的一段電纜中的磁場能量； 2）長度為）長度為l 的一段電纜的自感系數(shù)的一段電纜的自感系數(shù)L 。 由安培環(huán)路定理求磁場分布由安培環(huán)路定理求磁場分布21RrR 0, 0 BHrIBrIH 2,2 rldrdV 2 rdr取半徑取半徑r，寬，寬dr的同軸圓柱面的同軸圓柱面解：解：磁場能量磁場能

25、量 VmBHdV21W21,RrRr 2128222RRmrldrrIW 221ln4RI lR求自感系數(shù)求自感系數(shù)L根據(jù)定義：根據(jù)定義：21ln2RIlRIL 212RmRIldrr根據(jù)能量：根據(jù)能量：22211ln42mRI lWLIRIR1R2l Srdr21ln2RlR一一 位移電流位移電流11.7 11.7 與變化電場相聯(lián)系的磁場與變化電場相聯(lián)系的磁場IIL在串有電容器的電路中，給電容器充電時(shí)在串有電容器的電路中，給電容器充電時(shí)在某時(shí)刻回路中傳導(dǎo)電流強(qiáng)度為在某時(shí)刻回路中傳導(dǎo)電流強(qiáng)度為I ILl dHS1取取S1II ii內(nèi)S2取取S20內(nèi) iiI取回路取回路L L計(jì)算計(jì)算H H 的環(huán)

26、流的環(huán)流1 1、場客觀存在、場客觀存在 環(huán)流值必須唯一環(huán)流值必須唯一2 2、定理應(yīng)該具有普適性、定理應(yīng)該具有普適性 SSDqdSSqSdD 0Idtdq SddtDddtdSD 麥克斯韋認(rèn)為一切電磁現(xiàn)象及其規(guī)律都是電場與磁場麥克斯韋認(rèn)為一切電磁現(xiàn)象及其規(guī)律都是電場與磁場性質(zhì)、變化以及相互聯(lián)系（作用）在不同場合下的表性質(zhì)、變化以及相互聯(lián)系（作用）在不同場合下的表現(xiàn)?，F(xiàn)。因此假設(shè)因此假設(shè)位移電流位移電流 的存在，把安培環(huán)路定理推的存在，把安培環(huán)路定理推廣到非恒定情況下也適用廣到非恒定情況下也適用電容器充電過程中，極板間存電容器充電過程中，極板間存在變化的電場在變化的電場I0I0ES設(shè)極板帶電量設(shè)極板帶電量q ,在電場中取一在電場中取一與極板等大的平行截面與極板等大的平行截面SIIES IdtdD說明二者量綱相同說明二者量綱相同MaxwellMaxwell定義定義：位移電流位移電流displacement currentdisplacement currentdtdIDd方向也相同方向也相同全電流：通過某截面的全電流是通過該截面的全電流：通過某截面的全電流是