帶電粒子在圓形邊界磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)

1、帶電粒子在有界磁場(chǎng)帶電粒子在有界磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的軌跡問題中運(yùn)動(dòng)的軌跡問題 微觀的帶電粒子在勻強(qiáng)磁場(chǎng)中微觀的帶電粒子在勻強(qiáng)磁場(chǎng)中（不計(jì)重力），粒子將做怎樣的運(yùn)動(dòng)？（不計(jì)重力），粒子將做怎樣的運(yùn)動(dòng)？（1 1）無速度）無速度（2 2）有初速度）有初速度V V（V/BV/B）（3 3）有初速度）有初速度V V（ vBvB）始終靜止始終靜止勻速直線運(yùn)動(dòng)勻速直線運(yùn)動(dòng)勻速圓周運(yùn)動(dòng)勻速圓周運(yùn)動(dòng)思考方法思考方法 1、找圓心、找圓心 2、定半徑、定半徑 3、確定運(yùn)動(dòng)時(shí)間、確定運(yùn)動(dòng)時(shí)間Tt2qBmT2注意：用弧度表示用弧度表示幾何法求半徑幾何法求半徑（勾股定理、三角函數(shù)）勾股定理、三角函數(shù)）向心力公式求半徑向心力公式求

2、半徑（R= mv/qB）利用利用vR利用弦的中垂線利用弦的中垂線兩條切線夾角的平分線過圓心兩條切線夾角的平分線過圓心t20180vvOABOMNBO2RR2RMNO2RR2RMNO2R2R2RMNOR2R2RMNOD.A.B.C.2RR2RMNOSvvBPSvSQPQQ量變積累到一定程度發(fā)生質(zhì)變，出現(xiàn)臨界狀態(tài)量變積累到一定程度發(fā)生質(zhì)變，出現(xiàn)臨界狀態(tài)PCEFDvBO)cos1 ( rdrvmqvB2)cos1 (dmeBmeBrveBmeBmt)(22ovBdabcvB量變積累到一定程度發(fā)生質(zhì)變，出現(xiàn)臨界狀態(tài)（軌跡與邊界相切）量變積累到一定程度發(fā)生質(zhì)變，出現(xiàn)臨界狀態(tài)（軌跡與邊界相切）V0Oabc

3、dV0Oabcd)30sin1 (201rL31Lr mqBLmqBrv311300600Lr 2mqBLmqBrv22mqBLvmqBL3BvvOOBvvOOrrrr22Bvv600600P(x y)yxqBmqBmTt32613606000RRx2160cos0RRy2360sin0)23,21(RRPOxyoOB0vAkqBmT2vqBmvrTt2O1O2O3O4OR/2RBxyO2O1rr600qBmqBmTt32613606000Rr2mqBRmqBrv2221mvqU mRqBU222MNLAPBvBMNLAPBvB1RR2mveBrRr)2tan(22222)(2tan)(rBe

4、vmeBrmvrLrLPO2222222)2(tan1)2tan(2tanrBevmeBrmv)2arctan(22222rBevmeBrmv)2arctan(22222rBevmeBrmveBmvRtrrARrvmqvB2rL3qLmvqrmvB3LrR3330cos20) 1(2nOBRS0vqBmnqBmnnTnt) 1(22) 1(2) 1(2) 1(2n1tannRrOrrOBRS0v) 1(2nvnRnvrt1tan) 1(總) 1()12)(1nnn（總2nOrrOBRS0v060RRr330cot003613vRqBmTtrvmqvB2qRmvqrmvB300OBRS0vOrr090tvRqBmTt022414Rr rvmqvB2qRmvqrmvB00RRr330cot0rvmBqv2000322vRqBmT00